气体间隙的击穿强演示文稿

第章气体间隙的击穿强度演示文稿本文档共122页；当前第1页；编辑于星期日\17点9分第章气体间隙的击穿强度本文档共122页；当前第2页；编辑于星期日\17点9分气体击穿电压与电场分布有关

均匀、稍不均匀、极不均匀气体击穿电压与电压形式有关

直流、交流、雷电冲击、操作冲击气体击穿电压与气体种类有关空气、电负性气体气体击穿电压与气体状态有关气体的气压、温度、湿度、海拔高度影响气体间隙击穿电压的主要因素本文档共122页；当前第3页；编辑于星期日\17点9分气体放电理论可以解释规律，不能准确计算间隙击穿电压。怎么办呢？典型电极结构实际电极布置试验数据本文档共122页；当前第4页；编辑于星期日\17点9分3.1稳态电压下的击穿稳态电压：直流与工频电压均为持续作用的电压，这类电压随时间的变化率很小，在放电发展所需时间内（以微秒计），外施电压的变化可忽略不计的电压。本文档共122页；当前第5页；编辑于星期日\17点9分3.1.1均匀电场中的击穿均匀场工程实践中非常少见！为什么呢？静电电压表式中d—间隙距离，cm；δ—空气相对密度。均匀电场中空气的击穿场强（峰值）为30kV/cm。本文档共122页；当前第6页；编辑于星期日\17点9分在均匀电场中，从自持放电开始到间隙完全击穿的放电时延可以忽略不计，因此相同间隙的直流击穿电压与工频击穿电压（幅值）都相同，且击穿电压的分散性也较小。均匀电场中空气间隙的击穿电压经验公式为：（kV）图稳态电压作用时空气间隙的击穿电压的峰值Ub与极间距离d的关系均匀电场的击穿特点是击穿前无电晕，无极性效应，直流、交流、正负冲击电压的击穿电压是相同的，均可用此经验公式计算。Ub随着d的增大而显著增加；Eb基本不变，但随着d过大，电场的均匀强度减弱，则Eb会稍稍下降。在d=1～10cm

的范围内，其击穿场强约30kV/cm。本文档共122页；当前第7页；编辑于星期日\17点9分本文档共122页；当前第8页；编辑于星期日\17点9分特点：（1）均匀电场中电极布置对称，击穿无极性效应；（2）均匀场间隙中各处电场强度相等，击穿所需时间极短，其直流击穿电压、工频击穿电压峰值、50%冲击击穿电压相同；（3）击穿电压的分散性很小。本文档共122页；当前第9页；编辑于星期日\17点9分⒈特点击穿前不能形成稳定的电晕放电；电场不对称时，有极性效应，不很明显；直流、工频下的击穿电压(幅值)以及50％冲击击穿电压相同，分散性不大；击穿电压和电场均匀程度关系极大，电场越均匀，同样间隙距离下的击穿电压就越高。典型电极球—球间隙、球—板间隙、圆柱—板、同轴圆柱间隙3.1.2稍不均匀电场中的击穿本文档共122页；当前第10页；编辑于星期日\17点9分加拿大魁北克省水电局研究所高电压试验室尺寸82×67×51.2m3（1）球间隙（eg：高压实验室中的测量球隙）本文档共122页；当前第11页；编辑于星期日\17点9分12若两球对称布置，其中任何一球都不接地，测量对地对称的直流电压时，无极性效应，但通常是一球接地使用，如图1.12所示，由于大地的影响，电场分布不对称，因而有极性效应。本文档共122页；当前第12页；编辑于星期日\17点9分13图3-3一球接地时，直径为D的球隙的击穿电压Ub与间隙距离d的关系当d<D/4时，击穿特性与均匀电场相似，无极性效应；

dD/4时，电场不均匀度增大，大地对球隙中电场分布的影响加大，平均击穿场强减小，击穿电压的分散性增大。极性效应：稍不均匀电场中，电晕起始电压就是其击穿电压，所以起晕电压较低的负极性下击穿电压略低于正极性下的数值。本文档共122页；当前第13页；编辑于星期日\17点9分（2）同轴圆柱电极（eg：高压标准电容器、单芯电缆、GIS分相母线）（1）r/R<0.1时，极不均匀电场，击穿前先出现电晕，且Uc的值很低，因此上述电气设备均不设计在这一r/R范围内。（2）r/R>0.1时，稍不均匀电场，击穿前不出现电晕，且由图可见，当r/R≈0.33时击穿电压出现极大值（上述电气设备在绝缘设计时尽量将r/R选取0.25~0.4的范围内）。d:间距

f:不均匀系数Em:最大场强

本文档共122页；当前第14页；编辑于星期日\17点9分同轴圆柱击穿电压随r变化出现极大值可解释为：当r很大时虽然电场均匀度接近1，但因气隙距离d＝（R－r）很小，所以Ub很低；若r过小，虽然此时d增大，但由于电场不均匀度增大，也会使Ub下降。本文档共122页；当前第15页；编辑于星期日\17点9分（3）其他形状的电极布置球状电极的电场不均匀系数大于相同半径的圆柱电极；间隙距离增大时，电场不均匀系数也增大。本文档共122页；当前第16页；编辑于星期日\17点9分3.1.3极不均匀场中的击穿在间隙很大时，不同形状电极的间隙击穿电压差别并不大，在一极接地时都接近于棒-板电极击穿数据。因此通常选取尖-板和尖-尖作为典型电极，分别用来估算工程中不对称布置和对称布置时所需的绝缘距离。

不对称布置的极不均匀场间隙的极性效应很明显，而且其击穿的极性效应与稍不均匀场间隙相反。本文档共122页；当前第17页；编辑于星期日\17点9分在各种各样的极不均匀电场气隙中：“棒－棒”气隙：完全对称性“棒－板”气隙：最大不对称性其它类型不均匀电场气隙击穿特性介于这两种之间。对于实际工程中遇到的各种极不均匀电场气隙来说，均可按其电极的对称程度分别选用“棒-棒”或“棒-板”两种典型气隙的击穿特性曲线来估计其电气强度。本文档共122页；当前第18页；编辑于星期日\17点9分+-正棒—负板间隙的击穿电压最低负棒—正板间隙的击穿电压最高棒—棒间隙的击穿电压介于两者之间。（间隙距离减小，不均匀度减小）极不均匀电场的击穿特性－直流电压本文档共122页；当前第19页；编辑于星期日\17点9分“棒一棒”气隙的工频击穿电压要比“棒一板”气隙高一些，因为相对而言，“棒－棒”气隙的电场要比“棒一板”气隙稍微均匀一些，（后者的最大场强区完全集中在棒板附近，而前者则由两个棒极来分摊）本文档共122页；当前第20页；编辑于星期日\17点9分由于棒—板间隙的击穿总是发生在棒级为正时的半个周期且电压达幅值时，故其击穿电压（峰值）和直流下正棒—负板时的击穿电压相近。在电气设备上，应尽量采用棒-棒类对称型的电极结构，而避免棒-板类不对称的电极结构。极不均匀电场的击穿特性－工频交流电压本文档共122页；当前第21页；编辑于星期日\17点9分1、均匀电场的击穿特点击穿前无电晕、无极性效应、各种电压作用时其击穿电压（峰值）都相同。2、稍不均匀电场的击穿特点击穿前无稳定电晕、极性效应不明显、各种电压作用下的击穿电压几乎一致。3、极不均匀电场的击穿特点击穿前有稳定的电晕、有明显的极性效应、各种电压波形对击穿电压影响很大。小结：本文档共122页；当前第22页；编辑于星期日\17点9分

冲击电压就是作用时间极为短暂的电压，一般指雷电冲击和操作冲击电压。前者是由雷电造成的幅值高、陡度大、作用时间极短的冲击电压；后者是由电力系统操作或发生事故时，因状态发生突然变化引起的持续时间较长、幅值高于系统相电压几倍的冲击电压。

下面分别讨论雷电冲击电压和操作冲击电压下气隙的击穿特性。本文档共122页；当前第23页；编辑于星期日\17点9分3.2雷电冲击电压下的击穿（1）采取措施限制大气过电压水平。（2）保证高压电气设备能耐受一定水平的雷电过电压。本文档共122页；当前第24页；编辑于星期日\17点9分

冲击电压的标准波形标准雷电波的波形：T1=1.2μs±30％，T2=50μs±20％对于不同极性：+1.2/50μs或-1.2/50μs操作冲击波的波形：T1=250μs±20％，T2=2500μs±60％对于不同极性：+250/2500μs或-250/2500μs波前时间半峰值时间参数：波前时间：反映上升速度半峰值时间：反映下降速度注意：雷电电压具有冲击性。上升速度和下降速度都非常快。本文档共122页；当前第25页；编辑于星期日\17点9分气隙击穿的必备条件足够大的电场强度或足够高的电压；在气隙中存在有效电子；有效电子→引起电子崩并导致流柱和主放电需要有一定的时间，让放电得以逐步发展并完成击穿。持续电压（直流、工频电压），电压的变化速度很小。相比之下放电发展所需时间可以忽略不计，当气体状态不变时，一定距离的间隙的击穿电压具有确定的数值。非持续电压下（雷电、操作冲击电压），因为电压波来去速度很快，放电发展速度就不能忽略不计了。间隙的击穿电压与作用电压的波形（即作用时间）有很大关系。

放电时延本文档共122页；当前第26页；编辑于星期日\17点9分直流电压、工频交流等持续作用的电压，可以满足上述三个条件；当所加电压为变化速度很快，作用时间很短的冲击电压时，因有效作用时间短（以微秒计），此时放电时间就变成一个重要因素。完成击穿所需放电时间很短的（微秒级）：静态击穿电压：稳态电压作用在间隙上能使间隙击穿的最低电压。击穿时间：间隙从开始加压的瞬时到完全击穿所需的时间，也称为全部放电时间。本文档共122页；当前第27页；编辑于星期日\17点9分本文档共122页；当前第28页；编辑于星期日\17点9分本文档共122页；当前第29页；编辑于星期日\17点9分升压时间t1：电压从零升到静态击穿电压所需的时间统计时延ts：从外施电压达到Uo时起，到出现一个能引起击穿的初始电子崩所需的第一个有效电子为止，所需的时间。放电形成时延tf：从出现第一个有效自由电子时起，到放电过程完成所需时间，即电子崩的形成和发展到流注等所需的时间击穿时间：td=t1+ts+tf放电时延：tl=ts+tf本文档共122页；当前第30页；编辑于星期日\17点9分tst1tftlagtbUutUs第一阶段升压时间t1（0→Us静态击穿电压）：击穿过程可能并未开始对于持续电压（直流、工频电压）：此阶段电压升到Us

，气隙即及被击穿；非持续电压下（雷电、操作冲击电压）：由于t1非常短，即使电压升到Us

，气隙也不一定被击穿。本文档共122页；当前第31页；编辑于星期日\17点9分tst1tftlagtbUutUs第二阶段统计时延ts（Us→

出现第一个有效电子）：击穿过程开始，具有统计性由于有效电子的出现是一个随机事件，取决于很多偶然因素，所以ts具有分散性。ts每次都不一样，要确定ts就要记录多个时间值进行统计，故称为统计时延。ts（平均值）的影响因数：电极材料、外加电压、短波光照射、电场情况。本文档共122页；当前第32页；编辑于星期日\17点9分tst1tftlagtbUutUs第三阶段放电形成时延tf（出现第一个有效电子→气隙被击穿

）：具有统计性对于汤逊理论：α过程+γ过程→气隙被击穿；对于流注理论：电子碰撞电离+流注的形成→气隙被击穿tf的影响因数：间隙长度、电场均匀度、外加电压；本文档共122页；当前第33页；编辑于星期日\17点9分放电时间构成的总结tst1tftlagtbUutUs总放电时间tbtb＝t1+ts+tf（统计性）放电时延tlagtlag=ts+tf（统计性）本文档共122页；当前第34页；编辑于星期日\17点9分电场较均匀时，由于平均场强很高，放电发展速度快，放电时延近似等于统计时延。极不均匀电场，由于局部场强高（出现有效电子的概率增加），而平均场强较低（放电发展速度慢），放电时延主要取决于放电形成时延。放电时延还与外加电压大小有关，总的趋势是电压越高，放电过程发展的越快，放电时延越短。放电时延与电场均匀度有关：本文档共122页；当前第35页；编辑于星期日\17点9分放电时延服从统计规律，因此冲击击穿电压具有一定的分散性。工程上常用50%冲击击穿电压U50%表示间隙的冲击击穿特性。U50%—间隙被击穿的概率为50%的冲击电压峰值。冲击击穿电压的放电概率一般认为服从高斯分布：50％击穿电压及冲击系数本文档共122页；当前第36页；编辑于星期日\17点9分确定间隙的U50%的方法:保持标准波形不变，逐级升高电压幅值，每级电压值加10次，直到每10次中有4-6次击穿，则此电压可作为该间隙大致的U50%。每级加压次数越多，所得的U50%越准确。U50%与静态击穿电压U0的比值称为冲击系数β。均匀和稍不均匀电场下，

β≈1；极不均匀电场中，

β>1，冲击击穿电压的分散性也较大。本文档共122页；当前第37页；编辑于星期日\17点9分因为U50%只是在一定波形下对应于某个固定击穿时间的击穿电压，所以它不能代表任何击穿时间下间隙的击穿电压。即U50%不能全面反映间隙的冲击击穿特性。同一间隙在不同波形的冲击电压作用下，其U50%是不同的，如无特别说明，一般指用标准波形做出的。本文档共122页；当前第38页；编辑于星期日\17点9分图为标准雷电冲击电压下棒—板及棒—棒间隙的U50%和距离的关系。1.正棒-板2.正棒-棒(接地)3.负棒-棒(接地)4.负棒-板棒—板间隙具有明显的极性效应，棒—棒间隙也具有不大的极性效应。这是由于大地的影响，使不接地的棒极附近电场增强的缘故。U50%与间隙距离间保持良好的线性关系。本文档共122页；当前第39页；编辑于星期日\17点9分一个间隙要发生击穿，不仅需要足够高的电压，而且还必须有充分的电压作用时间。对于冲击电压波，气隙的击穿电压与该电压的波形有很大的关系。其击穿电压不能简单地用单一的击穿电压值表示，而必须用电压峰值和延续时间两者共同表示。同一个气隙，冲击电压的峰值较低但延续时间较长，在此电压作用下，可能被击穿；冲击电压的峰值较高但持续时间较短，可能反而不被击穿。

伏－秒特性本文档共122页；当前第40页；编辑于星期日\17点9分伏秒特性——对某一冲击电压波形，间隙上出现的电压最大值和间隙击穿时间的关系曲线。用实验确定间隙伏秒特性的方法：保持冲击电压的波形不变（T1/T2一定），逐渐升高电压使间隙发生击穿，并根据示波图记录击穿电压U与击穿时间t。本文档共122页；当前第41页；编辑于星期日\17点9分伏秒特性的制定方法（用实验方法求取）保持冲击电压波形不变，逐渐提高冲击电压的峰值电压较低，放电时间长，击穿发生在波尾（图中1、2）电压较高，放电时间短，击穿发生在波头（图中3）将1、2、3点连接完成伏秒特性曲线纵坐标：冲击电压幅值横坐标：放电时间纵坐标：冲击电压瞬时值横坐标：放电时间本文档共122页；当前第42页；编辑于星期日\17点9分击穿发生在波前或峰值，取此刻值击穿发生在波尾，取峰值未击穿100%伏秒特性0%伏秒特性50%伏秒特性点：50%冲击击穿电压放电时延具有分散性本文档共122页；当前第43页；编辑于星期日\17点9分电场均匀程度对曲线的影响均匀电场不均匀电场Ubtb均匀或稍不均匀电场形状：曲线较为平坦；原因：由于击穿时平均场强较高，流注发展较快，放电时延很短。极不均匀电场形状：曲线较陡；原因：由于击穿时平均场强较低，而且流注总是从强场区向弱场区发展，放电速度受到电场分布影响，所以放电时延长。本文档共122页；当前第44页；编辑于星期日\17点9分绝缘的伏秒特性避雷器的伏秒特性伏秒特性曲线主要用来比较不同设备绝缘的冲击击穿特性。如果一个电压同时作用在两个并联的气体间隙S1和S2上，其中一个气隙先击穿，则电压波被短接截断，另一个就不会再击穿。S2始终处于S1的下方，在任何电压波形下，S2都比S1的先被击穿。这个原则如用于保护装置和被保护设备，则就是S2保护了S1。本文档共122页；当前第45页；编辑于星期日\17点9分绝缘的伏秒特性避雷器的伏秒特性若两间隙伏秒特性曲线相交，则在时延较短的区域S1先被击穿，在时延较长的区域S2先被击穿，在两曲线交叉区域，可能是S1先被击穿，也可能是S2先被击穿。因此S2不能可靠保护S1。总结：为了使被保护设备得到可靠的保护，被保护设备绝缘的伏秒特性曲线的下包线必须始终高于保护设备的伏秒特性曲线的上包线。本文档共122页；当前第46页；编辑于星期日\17点9分具有较陡伏秒特性曲线的保护设备不容易与具有平伏秒特性的被保护设备配合。

所以不能用保护间隙、管型避雷器来保护变压器。伏秒特性的正确配合本文档共122页；当前第47页；编辑于星期日\17点9分1、放电时间的组成为：

td=t1+ts+tf2、标准雷电冲击电压波形：±1.2/50μs3、冲击电压下气隙的击穿特性（1）采用击穿百分比为50%时的电压来表征气隙的冲击击穿特性；（2）伏秒特性表征气隙的冲击击穿电压与放电时间的关系。小结：本文档共122页；当前第48页；编辑于星期日\17点9分3.3操作冲击电压下的击穿电力系统的输电线及电气设备具有电感和电容性，由于系统运行状态的突变，导致电感和电容元件间的电磁能转换，引起振荡性的过渡过程。该过程会在某些电气设备和电网上造成很高的电压，远远超过正常运行的电压，称为操作过电压。操作过电压的幅值、波形与电力系统的电压等级有关。过渡过程的振荡基值等于系统运行电压，电压等级越高，操作过电压幅值也越高。这与雷电过电压不同，后者取决于接地电阻，与系统电压等级无关。本文档共122页；当前第49页；编辑于星期日\17点9分操作过电压波形随电压等级、系统参数、设备性能、操作性质、操作时机等因素而有很大的变化。为了模拟操作过电压，需要规定标准波形。1、操作冲击电压的标准波形IEC标准：T1/T2=250(±20％)/2500(±60％)μs附加推荐：100/2500μs或500/2500μs本文档共122页；当前第50页；编辑于星期日\17点9分u0UmTcrtTcr=1000～

1500us衰减震荡操作冲击波参数：波前时间：Tcr=1000～1500μs

（反应上升速度）极性相反的第二个半波的峰值约为第一个半波峰值的80%

另外建议一种衰减振荡波本文档共122页；当前第51页；编辑于星期日\17点9分操作冲击电压的作用时间：介于工频电压与雷电冲击电压之间。在均匀场和稍不均匀场中,操作冲击U50%、雷电冲击U50%、直流放电电压和工频放电电压等幅值几乎相同，分散性不大。在极不均匀场中,操作冲击表现出许多新的特点：U形曲线；极性效应；饱和现象；分散性大。2、操作冲击50％击穿电压的特点本文档共122页；当前第52页；编辑于星期日\17点9分棒-板气隙的操作冲击击穿电压（1）U形曲线曲线呈U形，波前时间在某一区域内，气隙的50%击穿电压具有极小值，称为临界击穿电压，与此相应波前时间称为临界波前时间。间隙距离d增大时，临界波前时间随之增大。d<7m的间隙，临界波前时间约100~300μs范围内。间隙距离d越大，放电发展所需的时延越大，因此相应的临界波前时间就越大。本文档共122页；当前第53页；编辑于星期日\17点9分棒-板气隙的操作冲击击穿电压（1）U形曲线U形曲线左半支的上升特征当波前时间从临界值减小，则放电发展时间缩短，放电时延减小，要求有更高的击穿电压才能实现击穿。U形曲线右半支的上升特征当波前时间从临界值增大，留给放电发展的时间足够长，再增大放电时间，对放电发展没有意义；另一方面，起晕棒极附近电离处的与棒极同极性的空间电荷，能有足够的时间被驱赶到更远处，造成附加电场减弱，则不利于放电的进一步发展，从而要求更高的击穿电压才能击穿。本文档共122页；当前第54页；编辑于星期日\17点9分（1）U形曲线棒-板间隙在某种波前的操作波作用下的击穿电压甚至比工频电压还低很多。其他结构的间隙也有这种情况，但程度较轻。原因:工频四分之一周波相当于波前时间5000μs，位于U形曲线的右半支。因此，其击穿电压反而比临界波前操作冲击击穿高。故对于220kV的超高压输电系统和电力设备，应按操作过电压的电气特性进行绝缘设计。棒－棒导线－板工频击穿场强本文档共122页；当前第55页；编辑于星期日\17点9分（2）极性效应极性效应正极性下50％击穿电压比负极性下低本文档共122页；当前第56页；编辑于星期日\17点9分在各种不同的不均匀电场结构中，正极性操作冲击的50%击穿电压都比负极性的低，所以更危险。正棒-负板空气间隙U形曲线中，50%击穿电压极小值Umin(kV)可用经验公式计算：式中d—间隙距离，m。本文档共122页；当前第57页；编辑于星期日\17点9分在操作冲击电压作用下，长间隙的击穿电压呈现出显著的饱和现象，特别是棒-板型间隙饱和程度尤为明显。这一点与工频击穿电压的规律类似。而雷电过电压下的饱和现象却不明显。（3）饱和现象饱和现象随着气隙长度增加，除了负极性“棒—棒”气隙外，其它棒间隙的“饱和”现象十分明显。电气强度最差的“棒—板”间隙饱和现象最为严重。显然，这时再增大“棒—板”气隙的长度，已不能有效的提高其击穿电压。“饱和现象”：距离加大，平均击穿场强明显降低，棒—板间隙尤为严重本文档共122页；当前第58页；编辑于星期日\17点9分击穿电压的分散性可用相对标准差σ表示（4）击穿电压的分散性大极不均匀电场的空气间隙，在波前时间为数十微秒至数百微秒的操作冲击电压作用下，σ约为5%，而在雷电冲击电压下，σ约为3%，工频电压作用下，分散性更小，σ<2%。本文档共122页；当前第59页；编辑于星期日\17点9分（1）远比雷电波击穿电压低。（2）超过5米后有饱和趋势。（3）间隙距离越大，最小击穿电压与标准冲击波形下的击穿电压差距越大。（4）超过20米后最小击穿强度仅为1kV/cm

长空气间隙在操作冲击电压下的击穿强度雷电冲击操作冲击最小击穿电压本文档共122页；当前第60页；编辑于星期日\17点9分1、标准操作冲击电压波形为非周期性指数衰减波形。2、标准操作冲击电压的波形对U50%影响很大。3、极性效应更显著。4、击穿电压的分散性大。小结：本文档共122页；当前第61页；编辑于星期日\17点9分3.4大气密度和湿度对击穿的影响温度

t0＝20℃压力p0＝101.3kPa绝对湿度h0＝11g/m31、标准大气条件空气间隙中气体的状态，如温度、湿度和气压等因素，都会影响空气的电离发展，从而影响间隙的击穿电压或放电电压。注意：空气密度的变化实际上是压力和温度的变化本文档共122页；当前第62页；编辑于星期日\17点9分式中：

p——气压，kPa；

T——温度，K。空气密度的校正空气的密度与压力和温度有关空气的相对密度大气条件下，气隙的击穿电压随δ的增高而提高。密度增加气体被压紧，气隙之间距离很短虽然自由电子碰撞次数多，但自由行程短，碰撞有效性差电离数很低击穿电压高2、大气条件的校正本文档共122页；当前第63页；编辑于星期日\17点9分湿度的校正大气的湿度越大，气隙的击穿电压增高大气中的水分子能够俘获自由电子而形成负离子，对气体的放电过程起着抑制作用均匀和稍不均匀电场中，湿度影响不太明显均匀和稍不均匀电场中，放电开始时，整个气隙的电场强度都很大，电子运动速度较快，不易被水分子俘获极不均匀电场中，湿度影响很明显极不均匀电场中，放电开始时，电场强度比较低，出现电晕放电，这时电子运动速度较慢，容易被水分子俘获本文档共122页；当前第64页；编辑于星期日\17点9分2、大气条件的校正试验时的放电电压U与标准大气条件下的放电电压U0间的换算关系为：放电电压的校正Kt—大气校正因数K1—空气密度校正因数K2—空气湿度校正因数本文档共122页；当前第65页；编辑于星期日\17点9分（1）空气密度校正因数K1t—试验条件下的温度，℃p—试验条件下的压力，kPaδ—相对空气密度。本文档共122页；当前第66页；编辑于星期日\17点9分（2）湿度校正因数K2K取决于试验电压的种类，且为绝对湿度h与相对空气密度δ的比率h/δ的函数。本文档共122页；当前第67页；编辑于星期日\17点9分（3）指数m和WUB—实际大气条件下50%放电电压的测量值或估算值，kV；L—试品最小放电路径，m；δ、K—实际的空气相对密度和湿度校正因数式中参数。本文档共122页；当前第68页；编辑于星期日\17点9分例：某距离4m的棒-板间隙，在夏季某日气压P=99.8kP，环境温度t=30℃，空气绝对湿度h=20g/m3的大气条件下，问正极性50%操作冲击击穿电压为多少？本文档共122页；当前第69页；编辑于星期日\17点9分解：由实验曲线查得：距离为4m长的棒-板间隙在标准大气压状态下的正极性50%操作冲击击穿电压为U50标=1300kV查曲线得：K=1.1本文档共122页；当前第70页；编辑于星期日\17点9分查曲线得：m=W=0.34本文档共122页；当前第71页；编辑于星期日\17点9分3、海拔高度对放电电压的影响高海拔地区由于气压下降，空气相对密度下降，因此空气间隙的放电电压也随之下降。在海拔1000-4000m的范围内，海拔每升高100m，空气的绝缘强度约下降1%。(即绝缘能力变弱)国家标准规定，对拟用于高海拔地区(海拔1000-4000m)的外绝缘设备，在非高海拔地区(海拔1000m以下)进行试验时，其试验电压校正如下：U0—标准大气条件下的试验电压，kV；KA—海拔校正因数，kV；H—设备使用处海拔高度，m；本文档共122页；当前第72页；编辑于星期日\17点9分小结：气体的放电电压与大气状态有关，气体的相对密度增大时，气体的放电电压也随之增大。空气的湿度增大时，气体的放电电压也增大，但均匀和稍不均匀电场下增加不明显。沿面闪络电压降低。海拔高度增加时，气体的放电电压下降。本文档共122页；当前第73页；编辑于星期日\17点9分3.5SF6气体间隙中的击穿绝缘能力：2.5倍空气；熄弧能力：100倍空气500kV变电站体积相当于空气的1/50绝缘领域有可能找到SF6替代气体，熄弧方面可能很难！本文档共122页；当前第74页；编辑于星期日\17点9分均匀和稍不均匀电场中SF6的击穿特性击穿过程α过程＋电子附着过程η电子碰撞中性粒子发生电离，产生大量自由电子同时又被SF6分子吸附成负离子，使自由电子数减少，阻碍放电的形成和发展电子附着系数η——一个电子沿电场方向运动1cm的行程所发生的电子附着次数平均值3.5.1均匀和稍不均匀电场中的击穿本文档共122页；当前第75页；编辑于星期日\17点9分电负性气体有效碰撞电离系数均匀电场中电子崩的增长规律式中：n0—阴极表面的初始电子数；na—到达阳极时的电子数。自持放电条件强电负性气体所处的条件为流注放电范畴本文档共122页；当前第76页；编辑于星期日\17点9分SF6气体的击穿电压由实验，常数K=10.5相应的击穿电压为

Ub=88.5pd+0.38(kV)式中：

p—气压，Mpa；

d—极间距离，mm。在工程中，通常pd>1MP·mm，→

Ub≈88.5pd在稍不均匀电场中击穿场强不与气压成正比，而是增加的少一些。负极性时的击穿电压反而比正极性时低10%左右。本文档共122页；当前第77页；编辑于星期日\17点9分SF6均匀场中：c=28kV-1,(E/p)0=88.5kV/(MPa.mm)pd>1MPa.mm（气压较低）本文档共122页；当前第78页；编辑于星期日\17点9分P>0.2MPa,偏离巴申曲线可能与电极表面状况有关！本文档共122页；当前第79页；编辑于星期日\17点9分（1）由图中可见击穿场强并不与气压成正比，而是增加得少一些。（2）在稍不均匀电场中，极性对于气隙击穿电压的影响与极不均匀电场中的情况是相反的，此时负极性下的击穿电压反而比正极性时低10％左右。冲击系数很小，雷电冲击时约为1.25，操作冲击时更小，只有1.05～1.1。本文档共122页；当前第80页；编辑于星期日\17点9分3.5.2极不均匀电场中的击穿（1）气压升高击穿电压并不总是增加，出现了驼峰现象（0.1-0.2MPa),电场越不均匀驼峰现象越明显。（2）在出现击穿驼峰的气压范围内，雷电冲击击穿电压明显低于稳态击穿电压。原因很复杂，可能与空间电荷的运动有关，出现电晕与先导放电。在驼峰区，冲击电压下击穿基本由先导放电引起。本文档共122页；当前第81页；编辑于星期日\17点9分电场不均匀程度对SF6击穿电压的影响远比对空气的影响大40801201600.10.20.30.4p(MPa）Ub（kV）工频交流电压（峰值）+1.5/40μs冲击电压图2-18异常情况工频击穿电压随气压的变化，曲线存在“驼峰”（a工作气压下）；“驼峰”区雷电冲击电压明显低于静态击穿电压。注意：SF6只用于均匀或稍不均匀电场，不能用于极不均匀电场。本文档共122页；当前第82页；编辑于星期日\17点9分与均匀电场中的击穿电压相比，SF6在极不均匀电场中击穿电压下降的程度比空气要大得多。SF6

优异的绝缘性能只有在电场比较均匀的场合才能得到充分的发挥。

电场的不均匀程度对SF6电气强度的影响远比对空气的大。在设计以SF6

气体作为绝缘的各种电气设备时，应尽可能使气隙中的电场均匀化，采用屏蔽等措施以消除一切尖角处的极不均匀电场，使SF6

优异的绝缘性能得到充分的利用。本文档共122页；当前第83页；编辑于星期日\17点9分3.5.3影响击穿场强的因素（1）电极表面缺陷表面缺陷几个微米至几十个微米对空气的击穿场强影响不大，但对SF6影响非常大。实际工程中电极表面粗糙度系数只有0.7左右。电极表面粗糙度大时，表面突起处的局部电场强度要比气隙的平均电场强度大得多，因而可在宏观上平均场强尚未达到临界值时就诱发击穿。实际击穿场强与理论击穿场强的比值本文档共122页；当前第84页；编辑于星期日\17点9分Emin本文档共122页；当前第85页；编辑于星期日\17点9分（2）导电微粒的影响固定导电微粒（毛刺）；极不均匀场击穿特性跳动，需要深入研究，交、直流不一样自由导电微粒（金属碎屑）本文档共122页；当前第86页；编辑于星期日\17点9分本文档共122页；当前第87页；编辑于星期日\17点9分(3)固体介质表面状态固体介质表面污秽、凝露,放电电压就大大降低在美国运行的GIS故障原因统计图A.绝缘子污秽或表面缺陷B.套管C.电缆终端D.隔离开关E.操作错误F.其他010203040506070ABCDEF发生故障次数/n本文档共122页；当前第88页；编辑于星期日\17点9分3.5.4快速暂态过电压下的击穿GIS中开关操作会产生快速暂态过电压（VeryFastTransientOvervoltage,VFTOorVFT)特点:

1)VFT波前很陡5-20ns由绝缘到击穿时间很短。2)VFT有高频电压分量0.1~10MHz3)VFT幅值并不高很少超过最大相电压的2倍由隔离开关操作引起的快速暂态过电压实例VFTO中振荡频率的分布

本文档共122页；当前第89页；编辑于星期日\17点9分稍不均匀场：波前陡，击穿电压高极不均匀场：波前陡，击穿电压低VFT击穿电压极低本文档共122页；当前第90页；编辑于星期日\17点9分3.6提高气隙击穿电压的措施改善电场分布消弱电离过程改善电极形状利用空间电荷对原电场畸变极不均匀场中屏障的采用高气压的采用强电负性气体的应用高真空的采用改善电场分布，使之尽量均匀（内因）利用其它方法来削弱气体中的电离过程（外因）本文档共122页；当前第91页；编辑于星期日\17点9分

改善电场分布的措施电场分布越均匀，气隙的平均击穿场强也就越大。因此，可以通过改进电极形状的方法来减小气隙中的最大电场强度，以改善电场分布，提高气隙的击穿电压。如：增大电极的曲率半径消除电极表面的毛刺消除电极表面尖角本文档共122页；当前第92页；编辑于星期日\17点9分增大电极曲率半径如变压器套管端部加球形屏蔽罩、采用扩径导线等（截面相同，半径增大）。（1）改变电极形状

例如采用屏蔽罩、扩径导线等增大电极曲率半径，或改善电极边缘形状以消除边缘效应。本文档共122页；当前第93页；编辑于星期日\17点9分改善电极边缘电极边缘做成弧形，以消除边缘效应，同时电极表面尽量避免毛刺、棱角以消除电场局部增强的现象。本文档共122页；当前第94页；编辑于星期日\17点9分使电极具有最佳外形如穿墙高压引线上加金属扁球，墙洞边缘做成近似垂链线旋转体。本文档共122页；当前第95页；编辑于星期日\17点9分长空气间隙的交流击穿电压棒－板棒－棒导线－杆塔支柱导线－导线本文档共122页；当前第96页；编辑于星期日\17点9分本文档共122页；当前第97页；编辑于星期日\17点9分（2）利用空间电荷对原电场的畸变作用

由于极不均匀电场气隙被击穿前一定先出现电晕放电，所以在一定条件下，还可以利用放电本身所产生的空间电荷来调整和改善空间的电场分布，以提高气隙的击穿电压。本文档共122页；当前第98页；编辑于星期日\17点9分利用空间电荷畸变电场极不均匀电场中击穿前发生电晕放电，利用放电产生的空间电荷改善电场分布，使电场均匀度提高，从而提高击穿电压；直径D＝20、16mm时，击穿电压曲线的直线部分和棒一板间隙相近导线直径减为3mm以至0.5mm时，击穿电压曲线的直线部分陡度大为增加，曲线逐渐与均匀电场中的相近——“细线效应”当导线直径减小到一定程度后，气隙的工频击穿电压会随导线直径的减小而提高，出现所谓“细线效应”。本文档共122页；当前第99页；编辑于星期日\17点9分

此种提高击穿电压的方法仅在持续作用电压下才有效，在雷电冲击电压下并不适用。1－D=0.5mm2－D=3mm3－D=16mm4－D=20mm虚线－棒-板电极间隙点划线－均匀场间隙导线－板电极的空气间隙击穿电压（有效值）与间隙距离的关系本文档共122页；当前第100页；编辑于星期日\17点9分由于气隙中的电场分布和气体放电的发展过程都与带电粒子在气隙空间的产生、运动和分布密切有关，所以在气隙中放置形状和位置合适、能阻碍带电粒子运动和调整空间电荷分布的屏障，也是提高气体介质电气强度的一种有效方法。（3）极不均匀电场中屏障的使用

本文档共122页；当前第101页；编辑于星期日\17点9分屏障的作用取决于它所拦住的与电晕电极同号的空间电荷，这样就能使电晕电极与屏障之间的空间电场强度减小，从而使整个气隙的电场分布均匀化。屏障用绝缘材料制成，但它本身的绝缘性能无关紧要，重要的是它的密封性(拦住带电粒子的能力)。它一般安装在电晕间隙中，其表面与电力线垂直。本文档共122页；当前第102页；编辑于星期日\17点9分在电场极不均匀的气隙中，放入薄片固体绝缘材料（例如纸或纸板），在一定条件下，可以显著提高气隙的击穿电压。屏障作用的原理x棒极附近产生电晕，产生带电粒子正离子沿电场向负极板运动正离子遇到固体绝缘材料被拦截下来均匀的排列在固体绝缘材料的左侧虽然这时屏障与另一电极之间的空间电场强度反而增大了，但其电场形状变得更象两块平板电极之间的均匀电场，所以整个气隙的电气强度得到了提高。本文档共122页；当前第103页；编辑于星期日\17点9分对负棒-板间隙，屏障的作用效果某些部分与正棒-板相似,但是有许多不同的地方，说明如下：当屏障较靠近板极处，间隙击穿电压反而降低。因为无屏障时，负离子扩散于空间，部分消失于电极，影响电场分布的主要是正离子，它削弱了前方的电场。但是设置屏障后，屏障上聚集大量的负离子影响了电场分布，加强了前方电场。因此屏障较远离棒极后，设置的屏障反而减低了间隙的击穿电压。当屏障离棒极过近时，仍然具有屏障作用。因为电子速度高，可以穿透屏障，从而屏障上无法聚集大量负电荷，而屏障另一边由电离造成的正电荷被屏障阻挡，使屏障带正电，因此屏障和板极间的电场被削弱，当屏障紧靠棒极时，仍具有屏蔽效应.本文档共122页；当前第104页；编辑于星期日\17点9分xx（x/d）影响屏障气隙的击穿电压的因素：屏障位置及棒电极的极性当棒为正极性屏障在间隙的任何位置都会增加击穿电压值。当时最有利；当棒为负极性屏障离棒极很近时，有一定的屏障效果；屏障离开棒电极一定距离，设置屏障反而降低间隙的击穿电压本文档共122页；当前第105页；编辑于星期日\17点9分工频电压下屏障的作用设置屏障可以显著提高间隙的击穿电压。雷电冲击电压下屏障的作用棒电极具有正极性时，设置屏障可显著提高间隙的击穿电压棒极性为负时设置屏障后，间隙的击穿电压和没有屏障时相差不多本文档共122页；当前第106页；编辑于星期日\17点9分在冲击电压下，屏障的作用要小一些，因为这时积聚在屏障上的空间电荷较少。显然，屏障在均匀或稍不均匀电场的场合就难以发挥作用了。本文档共122页；当前第107页；编辑于星期日\17点9分

高气压的采用采用改善电场分布，来提高击穿电压的方法，其平均击穿场强仍然≤均匀电场中大气压下空气的电气强度(约30kV/cm)，这个数值并不高，可见常压下空气的电气强度要比一般固体和液体介质的电气强度低得多。提高气体压力，减小电子的平均自由行程，可以削弱气体中的电离过程，提高击穿电压。均匀电场中几种绝缘介质的击穿电压与距离的关系1－2.8MPa的空气2－0.7MPa的SF63－高真空4－变压器油5－0.1MPa的SF66－大气本文档共122页；当前第108页；编辑于星期日\17点9分图1—31为不同气压的空气和SF6气体、电瓷、变压器油、高真空等的电气强度比较。从图上可以看出：2．8MPa的压缩空气具有很高的击穿电压。1-空气，气压为2.8MPa5-电瓷2-SF6，0.7Mpa6-SF6,0.1Mpa3-高真空7-空气,0.1Mpa4-变压器油本文档共122页；当前第109页；编辑于星期日\17点9分但采用高气压会对电气设备外壳的密封性和机械强度提出很高的要求，往往难以实现。如果用SF6来代替空气，为了达到同样的电气强度，只要采用0．7MPa左右的气压就够了。1-空气，气压为2.8MPa5-电瓷2-SF6，0.7Mpa6-SF6,0.1Mpa3-高真空7-空气,0.1Mpa4-变压器油本文档共122页；当前第110页；编辑于星期日\17点9分采用高气压时，下面因素的影响应给予注意：（1）电场均匀度的影响在高气压下，电场均匀度对击穿电压的影响比在大气压力下显著的多。电场均匀度下降，击穿电压降剧烈降低。所以采用高气压的电气设备应使电场尽可能均匀。（2）电极表面状态的影响在高气压下，气隙的击穿电压与电极表面的粗糙度有很大的关系。湿度、表面污物等因素在高气压下对气隙击穿电压的影响比常压下显著。高气压下，应尽可能采用均匀电场，电极表面应光洁，气体要滤去尘埃和水分。本文档共122页；当前第111页；编辑于星期日\17点9分采用高气压方法的缺点:(1)到达一定限度后，设备密封困难，成本大大提高。(2)提高到10个大气压后，再提高气压，效果大大下降。(3)空气中的氧在高气压下因击穿时的火花可能引起绝缘材料的燃烧。

强电负性气体的应用本文档共122页；当前第112页；编辑于星期日\17点9分许多含卤族元素的强电负性气体电气强度特别高，因而可称之为高电气强度气体。采用这些气体来代替空气，可以大大提高间隙的击穿电压，缩小设备尺寸，降低工作气压。高电气强度气体仅仅满足电气强度高是不够的，还必须同时满足以下条件：液化温度要低，这样才