实验盖革弥勒计数器

实验盖革弥勒计数器第一页，共十二页，编辑于2023年，星期二一.实验原理（一）G－M计数器简介

G－M计数器由G－M计数管、高压电源和定标器三部分组成，如图所示。用高压电源提供G－M计数管的工作电压，计数管在射线作用下可以产生电脉冲，而定标器则用来记录计数管所输出的脉冲数。高压电源前置放大器定标器计数管探头RCG-M计数管第二页，共十二页，编辑于2023年，星期二在对射线进行测量时，计数管的两电极间要加几百伏至一千多伏的高压，在管内形成柱状轴对称电场。射线进入管内，一旦引起气体电离，所产生的电子就在电场作用下加速向阳极运动，在阳极附近与气体分子发生打出次级电子的碰撞，次级电子同样向阳极运动，也与气体分子碰撞，打出更多次级电子，这样，在阳极附近引起所谓“雪崩”放电。在雪崩过程中，由于受激原子的退激和正负离子复合将发射大量紫外光光子，这些光子将使雪崩区沿阳极丝向两端扩展，从而导致全管放电。雪崩过程中产生的大量电子迅速运动到阳极并被中和。而大量的正离子，由于质量大，向阴极运动的速度慢，在阳极附近形成一层“正离子鞘”，正离子鞘较缓慢地移到阴极被中和掉。计数管可以看作一个电容器，上述迁移与中和过程中阳极电位降低，随之高压电源通过电阻R向计数管充电，使阳极电位逐渐恢复，这样就在阳极上得到一个负的电压脉冲。时间脉冲幅度第三页，共十二页，编辑于2023年，星期二ncnBVAVB电压计数率VCG-M计数管坪特性曲线在进入计数管的射线粒子数不变的情况下，定标器给出的计数率（单位时间内的计数）随加在计数管两极上的电压而变。这一变化关系曲线称为G－M计数管的坪特性曲线第四页，共十二页，编辑于2023年，星期二时间脉冲幅度tdτtr灵敏阈（定标器）（a）（b）(c)（d）（e）计数管放电后的恢复情况及死时间、恢复时间可用示波器观察测量。将计数管阳极经过高压电容接到示波器的Y输入端（如图）每次扫描可在荧光屏上得到图2-1-6中（a）、（b）、（c）、（d）等图形之一。实际上看到的是图2-1-6（e）的图形，它是多次扫描重叠的结果。从所见图形中小脉冲的包迹可以看到脉冲的恢复情况，亦可确定计数器的分辨时间τ。第五页，共十二页，编辑于2023年，星期二（二）核衰变的统计规律与放射性测量的统计误差

1.核衰变的统计规律对大量核而言，其衰变遵从统计规律，有衰变定律

N(t)=N0e-λt其中t表示时间，N0为t=0时刻的放射性核数，N(t)为t时刻的放射性核数，λ称为衰变常数。第六页，共十二页，编辑于2023年，星期二2．泊松分布和高斯分布

设N为尚未衰变的放射性核数，n为某时间t内衰变的核数，假设该种放射性核的半衰期很长，即在测量过程中可以认为N不变，可以推出t时间内有n个核衰变而其余的核不衰变的几率为（即统计学中的泊松分布公式）

当平均数比较大时，泊松分布公式化为高斯分布公式

第七页，共十二页，编辑于2023年，星期二当=10时，泊松分布与高斯分布已相当接近，如图所示。-3σ

P(Δ)3σ2σσ0-σ-2σ

高斯分布曲线P(n)0.100.0505101520n泊松分布高斯分布=σ2=10的泊松分布与高斯分布曲线第八页，共十二页，编辑于2023年，星期二二.实验装置

G－M计数管计数管探头自动定标器高压输出P至示波器Y输入第九页，共十二页，编辑于2023年，星期二三.实验内容（一）测量G－M计数管的坪特性（二）观察测量次数对计数率标准误差的影响（三）观察本底对净计数率的影响（四）验证核衰变所遵从的统计规律（五）用示波器测量计数管的死时间、恢复时间第十页，共十二页，编辑于2023年，星期二1．计数器所记录的电压脉冲是如何形成的？脉冲幅度是否与射线能量成正比？计数多少是否就是放射源发射的粒子数？2．在通常情况下进行放射性测量时总有本底存在，为得到放射源的净计数率（由放射源引起的计数率），必须从测量得到的总计数率中减掉本底计数率，试考虑本底对净计数率误差的影响。在净计数率很低的情况下如何？在净计数率高的情况下又如何？为使所求得的净计数率满足一定的精度要求，总计数和本底计数的测量时间应如何安排？3．放射性测量中的标准误差的含义是什么？试举例说明之？思考题第十一页，共十二页，编辑于2023年，星期二参考文献1.于群，原子核物理实验方法，第四章