演示文稿粉体密及流动性

演示文稿粉体密度及流动性目前一页\总数八十三页\编于三点（优选）粉体密度及流动性目前二页\总数八十三页\编于三点3第一节粉体的密度粉体的密度是指单位体积粉体的质量。粉体的密度根据所指的体积不同分为：真密度、颗粒密度、松密度一、粉体密度的概念目前三页\总数八十三页\编于三点41、真密度（truedensity)ρt

材料在绝对密实状态下，单位体积的质量

是指粉体质量（w）除以不包括颗粒内外空隙的体积（真体积Vt）求得的密度。ρt=w/Vt目前四页\总数八十三页\编于三点52、颗粒密度（granuledensity)ρg是指粉体质量除以包括开口细孔与封闭细孔在内的颗粒体积Vg所求得密度。ρg=w/Vg目前五页\总数八十三页\编于三点6指粉体质量除以该粉体所占容器的体积V（堆积体积：包括颗粒体积及颗粒之间空隙的体积）求得的密度，亦称堆积密度(表观密度、容积密度)。3、松密度（bulkdensity)ρbρb=w/V目前六页\总数八十三页\编于三点7填充粉体时，经一定规律振动或轻敲后测得的密度称振实密度（tapdensity）ρbt。4、振实密度（tapdensity）ρbtρbt=w/V若颗粒致密，无细孔和孔洞，则ρt=ρg

一般：ρt≥ρg

＞ρbt≥ρb目前七页\总数八十三页\编于三点8（一）真密度与颗粒粒度的测定：

常用的方法是用液体或气体将粉体置换的方法。液浸法：采用加热或减压脱气法测定粉体所排开

的液体体积，即为粉体的真体积。二、粉体密度的测定方法目前八页\总数八十三页\编于三点9比重瓶法测量原理：将粉体置于加有液体介质的容器中，并让液体介质充分浸透到粉体颗粒的开孔中。根据阿基米德原理，测出粉体的颗粒体积，进而计算出单位颗粒体积的质量。比重瓶法测定基本步骤：（1）比重瓶体积的标定（2）粉体质量的称量（3）粉体体积的测定目前九页\总数八十三页\编于三点10将粉体装入容器中所测得的体积包括粉体真体积、粒子内空隙、粒子间空隙等。测量容器的形状、大小、物料的装填速度及装填方式等均影响粉体体积。不施加外力时所测得的密度为松密度施加外力而使粉体处于最紧充填状态下所测得的密度是振实密度。（二）松密度与振实密度的测定目前十页\总数八十三页\编于三点11松装密度测定装置一(a)装配图(b)流速漏斗

(c)量杯

目前十一页\总数八十三页\编于三点12松装密度测定装置二(1)漏斗(2)阻尼箱(3)阻尼隔板(4)量杯(5)支架目前十二页\总数八十三页\编于三点13空隙率（porosity）是粉体中空隙所占有的比率。粒子内空隙率内=（Vg-Vt）/Vg=1-g/t

粒子间空隙率间=（V-Vg）/V=1-b/g

总空隙率总=（V-Vt）/V=1-b/t三、粉体的空隙率目前十三页\总数八十三页\编于三点14在一定填充状态下，颗粒体积占粉体体积的比率四、粉体的填充率目前十四页\总数八十三页\编于三点15第二节粉体的流动性粉体的流动性（flowability）与粒子的形状、大小、表面状态、密度、空隙率等有关。粉体的流动包括重力流动、压缩流动、流态化流动等。一、粉体的流动性目前十五页\总数八十三页\编于三点16种类现象或操作流动性的评价方法重力流动瓶或加料斗中的流出旋转容器型混合器，充填流出速度，壁面摩擦角休止角，流出界限孔径振动流动振动加料，振动筛充填，流出休止角，流出速度，压缩度，表观密度压缩流动压缩成形（压片）压缩度，壁面摩擦角内部摩擦角流态化流动流化层干燥，流化层造粒颗粒或片剂的空气输送休止角，最小流化速度目前十六页\总数八十三页\编于三点17粉体的摩擦角粉体流动即颗粒群从运动状态变为静止状态所形成的角是表征粉体流动状况的重要参数。

由于颗粒间的摩擦力和内聚力而形成的角统称为摩擦角。二、粉体流动性的评价与测定方法目前十七页\总数八十三页\编于三点18休止角是粉体堆积层的自由斜面在静止的平衡状态下，与水平面所形成的夹角。用表示，越小流动性越好可视为粉体的“粘度”

常用的测定方法：注入法排出法倾斜角法1、休止角（安息角）(

angleofrepose)<<目前十八页\总数八十三页\编于三点19休止角的测定方法rh将粉体注入到某一有限直径的圆盘中心上，直到粉体堆积层斜边的物料沿圆盘边缘自动流出为止，停止注入，测定休止角θ。tan=h/r目前十九页\总数八十三页\编于三点20崩塌角：测定休止角后，将重物至某定高处自由

落下，使料堆产生振动，此时形成的锥角。差角：休止角－崩塌角目前二十页\总数八十三页\编于三点对于细颗粒，安息角与粉体从容器流出的速度、容器的提升速度、转筒的旋转速度有关。安息角不是细颗粒的基本物性几点讨论：球形颗粒：a=23～28°，流动性好。规则颗粒：a≈30°，流动性较好。不规则颗粒：a≈35°，流动性一般。极不规则颗粒：a＞40°，流动性差。21目前二十一页\总数八十三页\编于三点22影响休止角的因素（1）颗粒的形状，粒子越接近于球形，其休止角

越小（2）颗粒的大小（3）粉体的填充状态对于不同粉体，空隙率越大，填充越困难，休止角越大对于同种粉体，空隙率越小，休止角越大（接触点增多）（4）振动（5）粉料中通入压缩空气时，休止角显著地减小目前二十二页\总数八十三页\编于三点23是将物料加入漏斗中，测量全部物料流出所需的时间，即为流出速度。粉体流动性差时可加入100μm的玻璃球助流。流出速度越大，粉体流动性越好。2、流出速度(flowvelocity)目前二十三页\总数八十三页\编于三点24流出速度的测定M：流出粉体的总质量S：粉体比表面积R：粗糙度系数S0：小孔面积目前二十四页\总数八十三页\编于三点251.增大粒子大小对于粘附性的粉状粒子进行造粒，以减少粒子间的接触点数，降低粒子间的附着力、凝聚力。2.粒子形态及表面粗糙度球形粒子的光滑表面，能减少接触点数，减少摩擦力。3.含湿量适当干燥有利于减弱粒子间的作用力。4.加入助流剂的影响加入0.5%～2%滑石粉、微粉硅胶等助流剂可大大改善粉体的流动性。但过多使用反而增加阻力。粉体流动性的影响因素与改善方法目前二十五页\总数八十三页\编于三点263、内摩擦角粉体层受力小，粉体层外观上不产生变化作用力达到极限应力，粉体层突然崩坏极限应力状态，由一对正压力和剪应力组成在粉体层任意面上加一垂直应力，并逐渐增加该层面的剪应力，当剪应力达到某一值时，粉体层将沿此面滑移。目前二十六页\总数八十三页\编于三点27库仑定律：在粉体层中，压应力和剪应力之间有一个引起破坏的极限。即在粉体层的任意面上加一定的垂直应力，若沿这一面的剪应力逐渐增加，当剪应力达到某一值时，粉体沿此面产生滑移。微元体在力作用下的变形与运动目前二十七页\总数八十三页\编于三点28库仑定律实验表明，粉体开始滑移时，滑移面上的切应力τ

是正应力σ的函数当粉体开始滑移时，若滑移面上的切应力τ与正应

力σ成正比目前二十八页\总数八十三页\编于三点29C：初抗剪强度，与颗粒间附着力有关C=0，可忽视粉体颗粒间的附着力，因此流动性好C≠0，属于粘性粉体。影响初抗剪强度的因素：温度，粒度及粒度分布，存放时间和填充程度等。长期存放时间，C急剧增加；振动，C急剧增加。目前二十九页\总数八十三页\编于三点30内摩擦角：粉体层上任意一点的应力关系NFNGF物体在平面或斜面运动示意图目前三十页\总数八十三页\编于三点31莫尔圆：用二元应力系分析粉体层中某一点的应力状态，根据莫尔理论，在粉体层内任意一点上的压应力，剪应力τ，可用最大主应力1

、最小主应力3

，以及、τ的作用面和1的作用面之间的夹角θ来表示，粉体层相对应力的莫尔圆目前三十一页\总数八十三页\编于三点32目前三十二页\总数八十三页\编于三点库仑粉体：符合库仑定律的粉体粉体流动和临界流动的充要条件莫尔-库仑定律：粉体内任一点的莫尔应力圆在IYF的下方时，粉体将处于静止状态；粉体内某一点的莫尔应力圆与IYF相切时，粉体处于临界流动或流动状态。IYF目前三十三页\总数八十三页\编于三点τ-σ线为直线a：处于静止状态τ-σ线为直线b：临界流动状态/流动状态τ-σ线为直线c：不会出现的状态粉体处于静止粉体沿该平面滑移不会发生目前三十四页\总数八十三页\编于三点35内摩擦角的确定直剪试验把圆形盒或方形盒重叠起来，将粉体填充其中，在铅垂压力的作用下，再由一盒或中盒施加剪切力，逐渐加大剪切力，当达到极限应力状态时，重叠的盒子错动。测定错动瞬时的剪切力，记录数据1—砝码2—上盒3中盒4—下盒图直剪试验

目前三十五页\总数八十三页\编于三点36垂直应力/9.8×104Pa0.2530.5050.7551.01剪切应力τ/9.8×104Pa0.4500.5370.6290.718目前三十六页\总数八十三页\编于三点37有效内摩擦角以比压实荷重小的不同垂直作用力进行剪切实验，由得到的τ和作图，得粉体屈服轨迹。粉体屈服轨迹有效屈服轨迹和有效内摩擦角目前三十七页\总数八十三页\编于三点384、壁摩擦角和滑动摩擦角壁面摩擦角：粉体与壁面之间的摩擦角。滑动角：在某材料的斜面上放上粉体，再慢慢地使其倾斜，当粉体滑动时，板面和水平面所形成的夹角。研究旋风分离收集料斗中颗粒沿锥壁下降时用此角目前三十八页\总数八十三页\编于三点39压缩度表示物质压缩的程度，是粉体流动性的重要指标，其大小反映粉体的凝聚性、松软状态。

C=(ρbt-ρb)/ρbt×100%C为压缩度；ρb为最松密度；ρbt为振实密度。压缩度20%以下流动性较好。压缩度增大时流动性下降。5、压缩度(compressibility)目前三十九页\总数八十三页\编于三点40（1）压缩方式：静压缩：对整个表面均匀的压缩冲击压缩：撞击压缩、锤击压缩、爆炸压缩压缩机理目前四十页\总数八十三页\编于三点41

压缩使粉体粒子之间和粒子内部发生的变化：（1）粉体粒子间相互推挤，加压的能量消耗在粒子

间的摩擦上（2）粉体内的架桥崩溃，加压能消耗在粉体和器壁

的摩擦上（3）粉体粒子间的物理啮合，加压能消耗在粒子变

形上及作为残余应力（4）粉体粒子的破坏，加压能消耗在粒子的变形和

破坏（2）压缩过程目前四十一页\总数八十三页\编于三点拱桥效应：实际上颗粒不是球形，加上表面粗糙，其互相交错咬合，形成拱桥空间42当粉体颗粒B落在A上，粉体B受到的重力为G，则在接触处产生反作用力，其合力为P，大小与G相等，但方向相反。粉体自由堆积的孔隙率往往比理论计算值大很多目前四十二页\总数八十三页\编于三点43电动机物料固定螺丝V0V1ρbtρb压缩度的测定目前四十三页\总数八十三页\编于三点44测定压缩度仪器———轻敲测定仪目前四十四页\总数八十三页\编于三点456、开放屈服强度fc粉体结拱现象开放屈服强度：与自由表面相垂直的表面上只有正应力而无切应力。此正应力是使拱破环的最大正应力，该值是粉体的物性。目前四十五页\总数八十三页\编于三点46目前四十六页\总数八十三页\编于三点47开放屈服强度测定在一个筒壁无摩擦的、理想的圆柱形圆筒内，使粉体在一定的密实最大主应力作用下压实。然后，取去圆筒，在不加任何侧向支承的情况下，观测变化情况。目前四十七页\总数八十三页\编于三点48如果被密实的粉体试样不倒塌，（b）所示，则说明其具有一定的密实强度，这一密实强度就是开放屈服强度。倘若粉体试样倒塌了，（c）所示，则说明这种粉体的开放屈服强度=0。开放屈服强度值小的粉体，流动性好，不易结拱。

目前四十八页\总数八十三页\编于三点497、流动函数流动函数FF<22<FF<44<FF<10FF>10粉体的流动性强粘附性流不动有粘附性不易流出易流动自由流动粉体的团聚性强团聚性团聚性轻微团聚性不团聚目前四十九页\总数八十三页\编于三点50影响粉体流动的因素1、温度和化学变化2、湿度3、粒度4、振动4、冲击作用5、……目前五十页\总数八十三页\编于三点51第三节粉体间的作用力一、粘附与凝聚粘附性：指不同分子间产生的引力，如粉体的粒

子与器壁间的粘附；凝聚性(粘着性)：指同分子间产生的引力，如粒

子与粒子间发生的粘附而形成聚集体。目前五十一页\总数八十三页\编于三点52产生粘附性与凝聚性的主要原因：①干燥状态下：范德华力、静电力；②润湿状态下：主要由粒子表面存在的水分形成液体桥或由于水分的减少而产生的固体桥发挥作用。在液体桥中溶解的溶质干燥而析出结晶时形成固体桥，这正是吸湿性粉末容易固结的原因。目前五十二页\总数八十三页\编于三点53二、分子间作用力作用于粉体粒子分子间的范德华力对于半径分别为R1及R2的两个球形颗粒，分子间作用力FM为：对于球与平板：h——颗粒间距，nmA——哈马克（Hamaker）常数，J目前五十三页\总数八十三页\编于三点54【例】

同种物质的直径为1μm的球形颗粒，其密度为10×103kg/m3，当两者表面相距0.01μm时，设

A＝10－20J，试判断这两个聚集的颗粒能否因重力作用而分离？目前五十四页\总数八十三页\编于三点55三、静电作用荷电的途径：（1）颗粒在其生产过程中颗粒靠表面摩擦面带电（2）与荷电表面接触可使颗粒接触荷电（3）气态离子的扩散作用是颗粒带电的主要途径Q1、Q2——两颗粒表面带电量，Ca——两颗粒的表面间距Dp——颗粒直径目前五十五页\总数八十三页\编于三点56四、颗粒间的毛细管力液桥：粉体与固体或粉体颗粒之间的间隙部分存在液体时，称为液桥单元操作：过滤、离心分离、造粒空气湿度：60～80％目前五十六页\总数八十三页\编于三点57ABpsp0凸面ABpsp0凹面ABABp0平面水平面:pl

=p0凸液面:pl>p0

凹液面:pl

<p0附加压力：

ps=pl－p0=0ps=pl－p0>0ps=pl－p0<0弯曲表面下的附加压力目前五十七页\总数八十三页\编于三点58特殊式（对球面）：一般式（对不规则曲面）：杨-拉普拉斯（Young-Laplace）公式R1、R2是某一曲面上最大和最小曲率半径

目前五十八页\总数八十三页\编于三点59毛细管作用力：毛细管插入液体中，管中液面呈凹形，曲面受到向上的附加压力，曲面下的液体受到的p＜p0，则管外液体被压入管中而使管内液面上升。凹液面上升h高度后，液柱静压力与凹面附加压力ps相等而达平衡目前五十九页\总数八十三页\编于三点60ρl>>ρg：一般的曲率半径R'与毛细管半径R的关系毛细上升公式：目前六十页\总数八十三页\编于三点61颗粒间液桥模型图目前六十一页\总数八十三页\编于三点62目前六十二页\总数八十三页\编于三点63设毛细管压力作用在液面和球的接触部分的断面上，而表面张力平行于两颗粒连线的分量作用在圆周上，则液桥附着力由下式表示：目前六十三页\总数八十三页\编于三点64如颗粒表面亲水，当颗粒与颗粒相接触（a＝0），且α＝100～400时，则

Fk＝（1.4～1.8）(颗粒—颗粒)

（颗粒—平板）目前六十四页\总数八十三页\编于三点对液体而言，满足如下定律：（1）压力与深度成正比即帕斯卡定律（2）同一液面上压力相等，即连通器定律

对粉体，Jassen作如下假设：（1）容器内的粉体层处于极限应力状态；（2）同一水平的垂直压力恒定；（3）粉体的基本物性和填充状态均一，故内摩擦系数为常数第四节粉体压力计算一、Janssen公式65目前六十五页\总数八十三页\编于三点66取h深处的微元层作为研究对象，当其受力平衡时，在铅垂方向作受力分析为目前六十六页\总数八十三页\编于三点取h深处的微元层作为研究对象，当其受力平衡时，在铅垂方向作受力分析为根据极限莫尔圆原理及假定1，对非粘性粉体，有

将上式整理后得

67目前六十七页\总数八十三页\编于三点积分后得：

68目前六十八页\总数八十三页\编于三点根据边界条件可知，当时时，，得：

即：深度为时，粉体铅垂压力与高度的关系为：

∴

代入得：

69目前六十九页\总数八十三页\编于三点水平压力若粉体层的上表层有外载荷p0

存在，则：时，，此时：70目前七十页\总数八十三页\编于三点二、料斗（锥体）的压力分布*71目前七十一页\总数八十三页\编于三点以料斗的圆锥顶角为坐标原点，建立如图所示的直角坐标系。取料斗中的微元，对该微元作垂直方向上的力平衡。先求与壁面垂直方向上单位面积的压力

沿壁面长度方向上的摩擦力为：

72目前七十二页\总数八十三页\编于三点单元体部分粉体沿垂直方向的力平衡：

整理后得：式中：（与料斗形状、壁材料、粉体性质有关）73目前七十三页\总数八十三页\编于三点边界条件：（1）若外压为0，即：时，，有：74目前七十四页\总数八十三页\编于三点