原子的精细结构电子的自旋

关于原子的精细结构电子的自旋第1页，课件共115页，创作于2023年2月2玻尔的原子理论很好地解释氢原子的谱线系主要考虑原子核与电子的静电相互作用问题：碱金属谱线的双线结构需要考虑电子运动时产生的磁相互作用第2页，课件共115页，创作于2023年2月3§4.1原子中电子轨道运动的磁矩§4.3电子自旋的假设§4.2施特恩-盖拉赫实验§4.4碱金属双线教学内容

§4.5塞曼效应第3页，课件共115页，创作于2023年2月4§4.1原子中电子轨道运动的磁矩一、电子轨道运动的磁矩二、轨道取向量子化理论第4页，课件共115页，创作于2023年2月5一、电子轨道运动的磁矩由经典电磁理论，载流线圈的磁矩：1.经典表示式第5页，课件共115页，创作于2023年2月6电子绕核运动等效于一载流线圈,必有一个磁矩。电子旋转频率:则原子中电子绕核旋转的磁矩为：电流产生磁矩示意图旋磁比：则电子绕核运动的磁矩为：2.电子轨道运动的磁矩负号电子轨道运动的磁矩与轨道角动量反向第6页，课件共115页，创作于2023年2月7B(z)此力矩将引起角动量的变化，即：磁矩在均匀外磁场中受到一个力矩作用：电子轨道如何变化？3.拉莫尔进动/bbs/thread-183684-1-1.html第7页，课件共115页，创作于2023年2月8ω的意义

分析矢量μ的进动。图（b）取自与B垂直的、μ进动平面上的一小块扇面。μ与B的垂直距离即为扇面半径显然：于是：由此知即为角速度。B(z)（a）（b）在均匀外磁场中高速旋转的磁矩不向B靠拢，而是以一定的进动角速度ω绕B作进动，B的方向与ω一致。如（a）示。第8页，课件共115页，创作于2023年2月9拉莫尔进动/p/1178712812第9页，课件共115页，创作于2023年2月10二、轨道磁矩量子化条件由量子力学结果：轨道角量子数轨道磁量子数物理意义？第10页，课件共115页，创作于2023年2月11磁量子数：L在Z方向的投影：L的大小：对于l=1和l=2,电子角动量的大小及空间取向？ZZ例第11页，课件共115页，创作于2023年2月12第12页，课件共115页，创作于2023年2月13玻尔（bohr）磁子其中，磁量子数μ的空间量子化，来源于角动量L的空间量子化。共有个取值磁矩大小量子化磁矩的空间取向量子化第13页，课件共115页，创作于2023年2月14电偶极矩在均匀电场中的势能为电偶极矩磁偶极矩在均匀磁场中的势能为B补充第14页，课件共115页，创作于2023年2月15玻尔（bohr）磁子上式说明磁相互作用至少比电相互作用小两个数量级。

bohr磁子是轨道磁矩的最小单元。是原子物理学中的一个重要常数。改写一下：原子的磁偶极矩的量度原子电偶极矩的量度精细结构常数第一玻尔半径磁相互作用与电相互作用相比第15页，课件共115页，创作于2023年2月三、史特恩—盖拉赫实验目的：证明原子在外磁场中具有空间量子化特征。无磁场有磁场NS银原子为使氢原子束在磁场区受力，则要求磁场在Å的线度范围内是非均匀磁场（实验的困难所在）。

非均匀磁场第16页，课件共115页，创作于2023年2月17第17页，课件共115页，创作于2023年2月18沿x方向进入磁场的原子束只在Z方向上受力：原子束在磁场区内的运动方程为：原子经磁场区后与x轴的偏角：Z方向偏移距离Z2的计算：第18页，课件共115页，创作于2023年2月19Z2的计算：能量按自由度均分定理：平衡态下，每个平动自由度都均分kT/2的平均动能原子束落至屏上P点时偏离x轴的距离:第19页，课件共115页，创作于2023年2月20如何判断磁矩的空间量子化？而空间取向不是量子化的，即即Z2不是量子化的，是连续的而实验测得Z2是分立的，反过来证明μ是量子化的，其空间取向也是量子化的此实验是空间量子化最直接的证明第20页，课件共115页，创作于2023年2月21问题：按照一般实验室条件下，原子都处于基态即理论上只会出现一条分立线而实验上出现了两条分立线矛盾说明理论还不完备第21页，课件共115页，创作于2023年2月22§4-3电子自旋假设实验背景：史特恩-盖拉赫实验出现的偶数分裂意味着（2l+1）为偶数，只有角动量量子数为半整数，而轨道量子数l却只能为整数。

1925年，时年不到25岁的荷兰学生乌仑贝克与古兹米特根据上述实验事实，大胆提出了电子不仅具有轨道运动，还有自旋运动。第22页，课件共115页，创作于2023年2月23一、电子自旋假设自旋角动量S轨道角动量L1）电子不是点电荷,除轨道角动量外还有自旋运动,具有固有的自旋角动量（内禀角动量）S类比（施特恩-格拉赫实验）第23页，课件共115页，创作于2023年2月24第24页，课件共115页，创作于2023年2月25

2）电子的自旋磁矩（内禀磁矩）电子轨道运动的磁矩若类比与实验不符B(z)第25页，课件共115页，创作于2023年2月电子的自旋不能理解为像陀螺一样绕自身轴旋转，它是电子内部的属性，与运动状态无关。在经典物理中找不到对应物，是一个崭新的概念）电子自旋假设受到各种实验的支持，是对电子认识的一个重大发展。狄拉克于1928年找到一种与狭义相对论相融洽的理论，可由狄拉克相对量子力学严格导出电子自旋的自然结果。

“自旋”概念是量子力学中的新概念，与经典力学不相容，一经提出便遭到泡利等一批物理学家的反对。但后来的事实证明，自旋的概念是微观物理学最重要的概念之一。

（*如果视电子为带电小球，半径为10-16m，它绕自身的轴线旋转，则当其角动量为时，表面处的切向线速度大大超过光速！）第26页，课件共115页，创作于2023年2月27自然界基本粒子按照自旋的不同可以分为玻色子和费米子自旋为整数的是玻色子，

比如胶子，光子自旋为1，引力子2等等自旋为半整数倍的为费米子，

比如中子，质子，电子，中微子，夸克等自旋为1/2第27页，课件共115页，创作于2023年2月28二、朗德(Lande)因子（g因子）并不普遍适用表明在原子体系中解决办法：定义一个g因子，使得对于任意角动量量子数j所对应的磁矩及其在Z方向的投影均可表为：朗德因子g是反映微观粒子内部运动的一个重要物理量，（至今仍是一个假设）。gj可以表示为:此关系式的推导在后面第28页，课件共115页，创作于2023年2月29引入g后，电子的轨道磁矩、自旋磁矩和总磁矩以及在z方向的分量分别表示为：当只考虑轨道角动量时当只考虑自旋角动量时第29页，课件共115页，创作于2023年2月30三、单电子的g因子表达式的推导考虑到总磁矩的方向合角动量总磁矩总磁矩并不在总角动量j的延线方向1、总磁矩的方向是否在j的反向？第30页，课件共115页，创作于2023年2月31角动量的运动2、总磁矩的运动：2）电子自旋运动会产生磁场，轨道角动量l会绕磁场旋进电子轨道运动会产生磁场，自旋角动量s会绕磁场旋进且磁场方向随时变化角动量l与s如何运动？分析：1）电子与核之间的库仑力，电子轨道和自旋之间的相互作用力都为内力，其内力矩为0，因此角动量守恒即在l和s旋进过程中，两者的夹角始终不变结论：总结：角动量l和s会旋进，且要满足角动量守恒，即l和s旋进时，总角动量j的大小和方向始终不变，第31页，课件共115页，创作于2023年2月32单电子磁矩的运动总磁矩的运动：第32页，课件共115页，创作于2023年2月333、单电子的g因子的推导单电子磁矩与角动量的关系第33页，课件共115页，创作于2023年2月34即只在外磁场不足以破坏s-l耦合时才成立第34页，课件共115页，创作于2023年2月35在导出上式时隐含着的两个假定：

1）外磁场的强度不足以破坏s-l耦。因为当外磁场很强以致s-l不能耦合为j时，s、l将分别绕外磁场进动，上式不成立。

2）

对多电子原子，当为L-S耦合时，g因子仍具有与以上相同的形式：对的进一步讨论：第35页，课件共115页，创作于2023年2月364.角动量的合成(LS耦合)单电子的自旋和轨道运动相互耦合的总角动量：量子力学可证明，j可能的取值是：角动量的的大小：角动量的z分量：第36页，课件共115页，创作于2023年2月37未考虑自旋之前量子态的表示考虑LS耦合相互作用之后态的表示第37页，课件共115页，创作于2023年2月38第38页，课件共115页，创作于2023年2月39

由于mJ=J.J-1,…,-J共有（2J+1）个值，故有（2J+1）个分裂的z2值，即在感光板上有(2J+1)个黑条，表明有(2J+1)个空间取向。由此得出一种通过实验确定g因子的重要方法。四、对史特恩-盖拉赫实验的解释

将电子的轨道运动和自旋运动一起考虑，即原子的总磁矩由轨道磁矩和自旋磁矩合成，则能解释史特恩-盖拉赫实验中原子在非均匀磁场中的偶分裂现象。观测屏上谱线条数的多少由z2的取值个数决定1、定性分析单电子：Jj第39页，课件共115页，创作于2023年2月对于氢（单电子）,因氢原子处于基态进而可得出gj=2,故有：考虑到具体实验参数：

此计算结果表明处于基态的氢原子束在不均匀磁场作用下分裂为两层，各距中线1.12cm，与实验甚符。2、单电子体系中原子的史特恩-盖拉赫实验结果的解释第40页，课件共115页，创作于2023年2月41

史特恩-盖拉赫实验结果证明:1）原子磁矩在外磁场中的空间取向呈量子化；2）电子自旋假设是正确的，氢原子在磁场中只有两个取向即s=1/23）电子自旋磁矩的数值为第41页，课件共115页，创作于2023年2月42分裂条数为2J+1条第42页，课件共115页，创作于2023年2月43§4-4碱金属双线（碱金属原子的光谱）系限的波数末态动项初态一、简单回顾第43页，课件共115页，创作于2023年2月44主线系第一辅线系漫线系第二辅线系

锐线系柏格曼系基线系第44页，课件共115页，创作于2023年2月45二、碱金属谱线的双线结构特征：1、主线系的双线间距随波数的增加而减少2、锐线系的双线间距不随波数的增加变化波数增加，波长减小主线系：nP2S态的跃迁锐线系：nS2P态的跃迁S态和P态，到底哪个态分裂？第45页，课件共115页，创作于2023年2月46定性分析：若末态分裂，双线间距不会变化若初态分裂，双线间距可能会变化主线系：nP2S态的跃迁锐线系：nS2P态的跃迁双线间距随波数的增加而减少双线间距随不随波数变化可以判定：P态分裂成两条，S态不分裂第46页，课件共115页，创作于2023年2月47锂的第二辅线系（锐线系）锐线系的双线间距不随波数的增加变化锂的主线系主线系的双线间距随波数的增加而减小第47页，课件共115页，创作于2023年2月48角动量的观点解释：

S态不分裂P态分裂成两条

碱金属双线的存在，是提出电子自旋假设的根据之一。第48页，课件共115页，创作于2023年2月49三、自旋－轨道相互作用（定量分析）原子核的旋转运动在电子处产生的磁场B电子的自旋磁矩

引起的“附加能量”称为自旋－轨道耦合能:（即电子内禀磁矩在磁场作用下具有的势能）从核为静止的坐标系中观察从电子为静止的坐标系中观察1、概念定性理解第49页，课件共115页，创作于2023年2月502、具体计算：从电子为静止的坐标系中观察毕－萨定律：电子自旋磁矩电子的静能电子的角动量电子静止坐标系中的附加能量：第50页，课件共115页，创作于2023年2月51相对于核静止的坐标系的附加能量：（1926年托马斯通过相对论坐标变换得到）*由于相对论效应，以上的两个坐标系不等效!考虑到：自旋-轨道耦合能：从核为静止的坐标系中观察第51页，课件共115页，创作于2023年2月523、精细结构裂距

因要与实验值相比较，则需得出相关的平均值。由：由于与类氢原子半径相关的也必须求其平均值（任务：通过精确计算考察精细结构的裂距）第52页，课件共115页，创作于2023年2月53自旋-轨道耦合能：第53页，课件共115页，创作于2023年2月54单电子的自旋-轨道耦合能和差值:△U也可写成以下形式：第54页，课件共115页，创作于2023年2月55例：氢原子2P的分裂。可得or:这些结果都与实验事实相符!第55页，课件共115页，创作于2023年2月56讨论：a．能级由

三个量子数决定，当

时，

，能级不分裂；当

时，

，能级分裂为双层。b．能级分裂的间隔由

决定当

一定时，

大，

小，即当

一定时，

大，

小，即第56页，课件共115页，创作于2023年2月57c．双层能级中，

值较大的能级较高。

d．单电子辐射跃迁的选择定则（可用量子力学导出）第57页，课件共115页，创作于2023年2月58精细结构能量量级是是粗结构的倍，这也是将α称为精细结构常数的原因。能量数量级

能谱的精细结构：此外，Z越大，裂距越大，所以碱金属原子谱线的精细结构比氢原子容易观察到。能谱的粗结构：谱线产生原因电子与核之间的库仑力电子自旋与轨道之间的作用力第58页，课件共115页，创作于2023年2月59价电子的状态符号nj0001112231s2p2s3s2p3p3p3d3d碱金属原子态的符号四、碱金属的精细结构1、原子态第59页，课件共115页，创作于2023年2月602、碱金属光谱的精细结构主线系

锐线系（第二辅线系）

漫线系（第一辅线系）

基线系（柏格曼系）选择定则双线结构三线结构2P1/22P3/22S1/22P1/22P3/22S1/2双线结构三线结构2P1/22P3/22D3/22D5/22D3/22D5/22F5/22F7/2第60页，课件共115页，创作于2023年2月61锂原子光谱的精细结构第61页，课件共115页，创作于2023年2月62锂原子各线系的波数表示第62页，课件共115页，创作于2023年2月63第63页，课件共115页，创作于2023年2月641）能量的主要部分是有效电荷数，对氢1、氢原子能级量子力学的结果（1926年海森堡得到）2）相对论修正对能量的影响五、氢原子光谱的精细结构第64页，课件共115页，创作于2023年2月653）电子自旋与轨道的相互作用能第65页，课件共115页，创作于2023年2月664）

氢原子精细能级的总能量

第66页，课件共115页，创作于2023年2月67(2)当l≠0时，每一个l联系着两个j，且具有相同n值及相同j值，而具有不同l值的能级是简并的。比如P态分裂成P1/2

和P3/2

，D态分裂成D3/2

和D5/2

。且3P3/2

与3D3/2

的能量相同。能级简并这一点与碱金属原子的情况不同。2、氢原子能级分析总能量(1)当l=0时，只有一个j值，故能级只是向下移动而不发生分裂，即S态不分裂。并且随n的增大，这种移动迅速减小。第67页，课件共115页，创作于2023年2月683.氢原子光谱的精细结构谱线（1）赖曼系赖曼系是激发能级跃迁到n=1能级产生的。

n=1只有一个单层的S能级，按照选择定则，只有P能级可以跃迁到这个单层的S能级所以，赖曼系谱线都是双线结构，双线的间隔随着n的增加而减小，最后消失。第68页，课件共115页，创作于2023年2月69（2）巴耳末系巴耳末系是较高能级跃迁到n=2能级产生的。由于能级的简并,可能发生的跃迁有7种，但只能观察到5个成分。巴耳末系的第一条(n=3n=2)巴耳末系的第一条：

n=3n=2第69页，课件共115页，创作于2023年2月704.兰姆移位氢原子巴耳末系第一条谱线的五个成分的间隔很小，只能分解为两条。但实验测得的间隔比理论值小了约0.010/cm是和重合的结果如果比高0.03/cm，则可得到这个差别。这就是兰姆移位第70页，课件共115页，创作于2023年2月71兰姆移位第71页，课件共115页，创作于2023年2月72一、塞曼效应简单介绍1896年开始，荷兰物理学家塞曼（P.Zeeman)逐步发现，当光源放在足够强的磁场中时，所发射的每一条光谱线都分裂成几条，条数随能级的类别而不同，分裂后的谱线成分是偏振的。人们称这种现象为塞曼效应。1.塞曼效应原子光谱在外磁场中进一步发生分裂的现象§4.5塞曼效应第72页，课件共115页，创作于2023年2月73正常三重线镉的正常塞曼效应镉的6438埃红色谱线的塞曼效应不加磁场加磁场第73页，课件共115页，创作于2023年2月74钠的5896埃和5890埃黄色谱线的塞曼效应加磁场反常花样钠的反常塞曼效应无磁场第74页，课件共115页，创作于2023年2月75光的波动性光的干涉、衍射.光波是横波光的偏振.横波与纵波的区别波穿过狭缝横波与偏振现象第75页，课件共115页，创作于2023年2月76形象说明偏振片的原理通光方向腰横别扁担进不了城门第76页，课件共115页，创作于2023年2月77（1）线偏振光线偏振光的图示也叫面偏振光偏振光完全偏振光光源的偏振状态在纸面内振动垂直纸面的振动第77页，课件共115页，创作于2023年2月78（2）自然光普通光源发光：在垂直传播方向的平面内各个方向的光振动全有各个振动方向的强度相等乱是各个振动的无规混杂第78页，课件共115页，创作于2023年2月79右旋圆偏振光右旋椭圆偏振光y

yx

z传播方向

/2xE某时刻左旋圆偏振光电矢量E随z的变化0（3）圆偏振光,椭圆偏振光第79页，课件共115页，创作于2023年2月二、正常塞曼效应

磁矩为μ（主要是电子的贡献）的体系在外磁场B（方向沿z轴）中的势能：μ在z方向的投影：（*注意：为简便起见，所有量均略去足标J）考虑一个原子在E2→E1间的跃迁：无外磁场时：有外磁场时：

要了解光谱线在磁场中的分裂，必须了解原子与磁场的相互作用解释能级将分裂为2J2＋1个能级能级将分裂为2J1＋1个能级第80页，课件共115页，创作于2023年2月（*注意：为简便起见，所有量均略去足标J）当体系的自旋为0时，依选择规则：有外磁场时：第81页，课件共115页，创作于2023年2月82例：（满足选择定则）当体系的自旋为0时，能级分裂：跃迁频率：分裂为三条不分裂第82页，课件共115页，创作于2023年2月83能级分裂l=0l=1无磁场v0有磁场v0v0+△vv0-△vml10-10△E00能级简并正常塞曼效应第83页，课件共115页，创作于2023年2月84洛伦兹单位的物理意义：

在没有自旋的情况下，一个经典的原子体系的拉莫尔频率。推导要点：拉莫尔进动上式表明，外加1T的磁场而引起的分裂是14GHz正常塞曼效应下，三条谱线间的频率间隔角速度洛伦兹单位第84页，课件共115页，创作于2023年2月85即正常塞曼效应的频率：一般情况的塞曼效应的频率第85页，课件共115页，创作于2023年2月86三、格罗春图表示正常塞曼效应

镉6438埃红线在磁场中的分裂情况就是正常塞曼效应。1D21P11D2由得由1P1得第86页，课件共115页，创作于2023年2月87借助格罗春图计算频率的改变：M22

10-1-2M2g2210-1-2M1g110-1（M2g2-M1g1）=000-1-1-1111M110-1第87页，课件共115页，创作于2023年2月881D21P16438无磁场有磁场Cd6438Å的正常塞曼效应跃迁图MMg-1-2-1-22

1

02

1

0-1-1101

0-+极化：第88页，课件共115页，创作于2023年2月89塞曼效应的应用之一：导出电子的荷质比由正常塞曼效应的谱线分裂，可进一步计算电子的荷质比e/me。且算得的荷质比与其它实验所得的结果完全一致。波长已知的谱线在外磁场B作用下产生正常塞曼效应，测出分裂谱线的波长差。由于分裂的能量间隔相等，故：

由上式导出的荷质比与1897年汤姆孙实验所测数值相符。这也证明在分析塞曼效应时所作的那些假设是成立的。第89页，课件共115页，创作于2023年2月90定义：沿着z轴逆光观察，电矢量作顺（逆）时针转动，称为右（左）旋偏振。贝思于1936年观察到圆偏振光具有角动量。光的角动量方向和电矢量旋转方向构成右螺旋关系。P：光的传播方向L：光的角动量方向偏振与角动量方向的定义（）PL右旋偏振P左旋偏振L四、塞曼效应的偏振特性方向：大小：光子具有固定的角动量大小第90页，课件共115页，创作于2023年2月91

谱线的偏振情况可以用原子发光时遵从角动量守恒定律来说明。原子发光时的规律：原子与光子组成的系统角动量守恒即发光前原子系统的角动量等于发光后原子系统的角动量与所发光子的角动量的矢量和。第91页，课件共115页，创作于2023年2月921）对于Δm=m2-m1=1跃迁

原子在磁场方向（z方向）的角动量减少了ħ，原子和发出的光子作为一个整体，角动量必须守恒，因此所发光子在磁场（z）方向具有ħ的角动量。**逆着磁场方向观察该光的电矢量逆时旋转，所以它是左旋圆偏振光σ+。**垂直磁场方向(如x方向)观察，只能看到Ey分量，即⊥B的线偏振σ线。第92页，课件共115页，创作于2023年2月932）对于Δm=m2-m1=-1

原子在磁场方向（z方向）的角动量增加了ħ，原子和发出的光子作为一个整体，角动量必须守恒，因此所发光子在磁场（z）相反方向具有ħ的角动量。**逆着磁场方向观察该光的电矢量顺时旋转，所以它是右旋圆偏振光σ-。**垂直磁场方向(如x方向)观察，只能看到Ey分量，即⊥B的线偏振σ线。第93页，课件共115页，创作于2023年2月94

原子在磁场(z)方向的角动量不变，但光子具有角动量ħ，由于角动量要保持守恒，所以光子的角动量一定垂直于磁场。光的电矢量必定在yz平面（假定角动量沿x轴），可以有Ey和Ez分量。但角动量在xy平面上的所有光子都满足Δm=0的条件，因此平均效果使得Ey=03）Δm=0**在垂直磁场方向，只能看到Ez分量，即//B的线偏振π线。**在磁场方向，观察不到Ey分量，而由于横波特性，也不会有Ez分量，所以在磁场方向看不到π线；第94页，课件共115页，创作于2023年2月95正常塞曼效应的实验规律：

当沿磁场方向观察时，中间的成分看不到，只能看到两条线，并且它们都是圆偏振的。

单线系的每一条谱线，在垂直磁场方向观察时，每一条谱线分裂为三条，彼此间隔相等，中间一条()线频率不变；左右两条()频率的改变为

（一个洛仑兹单位），它们都是线偏振的。线的电矢量振动方向平行于磁场；线的电矢量振动方向垂直于磁场；第95页，课件共115页，创作于2023年2月第96页，课件共115页，创作于2023年2月六、反常塞曼效应1897年12月，普勒斯顿(T.Preston)发现：当磁场较弱时，塞曼分裂的数目可以不是三个，间隔也不尽相同。这称为反常（复杂）塞曼效应。第97页，课件共115页，创作于2023年2月98反常塞曼效应是乌仑贝克-古兹米特提出电子自旋假设的根据之一。利用电子自旋假设有效地解释了反常塞曼效应，同时也证明了电子自旋假设的正确性。史特恩-盖拉赫实验和反常塞曼效应，都需要用一种全新的物理图象作出解释。而正是这两个实验导致了“电子自旋”假定的提出。在量子力学和电子自旋概念建立之前，反常塞曼效应一直不能解释（约30年），被列为“原子物理中悬而未决的问题”之一。第98页，课件共115页，创作于2023年2月99七、格罗春图表示反常塞曼效应Na5890埃和5896埃谱线的塞曼效应这两条线对应的跃迁是：和分别计算三个能级的朗德g因子：第99页，课件共115页，创作于2023年2月100第100页，课件共115页，创作于2023年2月1012S1/22P3/22P1/2LSJMgMg01/21/2±1/22

±111/21/2±1/22/3±1/311/23/2±1/2,±3/24/3

±2/3,±6/3在外磁场中：2P3/2分裂为四个塞曼能级，间距为4/3μBB

；2P1/2分裂为二个塞曼能级，间距为2/3

μBB；2S1/2分裂为二个塞曼能级，间距为2μBB。第101页，课件共115页，创作于2023年2月1022P3/22S1/2M23/2

1/2-1/2-3/2M2g26/32/3-2/3-6/3M1g11-1-1/31/3-5/3-3/33/35/3借助格罗春图计算频率的改变：M1

1/2-1/2（M2g2-M1g1）=第102页，课件共115页，创作于2023年2月1032P1/22S1/2M2

1/2-1/2M2g21/3-1/3M1g11-1（M2g2-M1g1）=-2/32/3-4/34/3M1

1/2-1/2第103页，课件共115页，创作于2023年2月1042P3/22P1/22S1/2无磁场有磁场-3/2-6/3Mg-1/2-2/3M3/26/31/22/31/21/3-1/2-1/31/21-1/2-15896589658905890第104页，课件共115页，创作于2023年2月1051.帕邢—巴克效应

上述塞曼效应是在弱磁场中(即磁场不破坏L-S耦合的情况)观察到的。若外磁场增加到很强时,破坏了L-S耦合,则一切反常塞曼效应将趋于正常塞曼效应,这种现象