射频电路与天线

射频电路与天线课件第1页，共49页，2023年，2月20日，星期六第4讲内容Smith圆图传输线例题教材pp23-34第2页，共49页，2023年，2月20日，星期六4.1Smith圆图在射频电路中，经常遇到阻抗计算问题：上述计算涉及复杂的复数计算，在电子计算机尚不普及的时期，人们采用作图法计算，便出现了Smith圆图。第3页，共49页，2023年，2月20日，星期六今天，计算机计算已变得非常容易，精度远远高于作图法。但是，并不能说作图法就无用了，更不能说圆图就可以淘汰了，因为圆图不仅可以简化计算，更重要的是可以提供清晰的几何概念和物理意义。Smith圆图已成为分析和设计RF/MW电路的常用工具，许多设计软件和测量仪器都使用Smith圆图。第4页，共49页，2023年，2月20日，星期六阻抗的计算问题包括：反射系数的模反射系数的相位输入阻抗的实部（电阻）输入阻抗的虚部（电纳）后面将会证明，在以反射系数的实部和虚部构成的坐标系中，反射系数的模、输入阻抗的实部（电阻）和虚部（电纳）都构成圆，反射系数的相位构成射线。正是这些圆和射线构成了Smith圆图。第5页，共49页，2023年，2月20日，星期六l考虑无耗传输线在平面内（实部为横坐标，虚部为竖坐标）是一簇单位圆内的圆是一簇从原点发出的射线当从负载向电源方向行进时，反射系数在平面上的轨迹是包含在单位圆内沿顺时针旋转的圆（负相角）。反之，当从电源向负载方向行进时，圆是逆时针旋转（正相角）。4.1.1反射系数圆与相位射线

第6页，共49页，2023年，2月20日，星期六平面2l(l)l第7页，共49页，2023年，2月20日，星期六【例4-1】已知，求处的解：因为位于图上A点。向电源方向等圆顺时转0.1875到B点，得，于是。

注意：变，z

变化要注意旋转方向对于圆，的起始点任意，因为我们求的是两点间的电长度，与起始点无关。但为了方便，规定取时，；时，。第8页，共49页，2023年，2月20日，星期六第9页，共49页，2023年，2月20日，星期六当传输线有耗（小损耗）时，反射系数的相位特性不变，模不再是圆。这时可在图上加画衰减圆，以为半径画圆，并标明值。具体求时，先按无耗时的方法求。然后利用衰减圆，得到。例如，在A点，顺时等圆旋转到B，得到，设，于是到C点得。第10页，共49页，2023年，2月20日，星期六我们希望能在平面上反映阻抗特性设归一化阻抗由得于是4.1.2归一化阻抗圆

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r圆半径,圆心x圆半径，圆心第12页，共49页，2023年，2月20日，星期六r圆开路点短路点匹配点第13页，共49页，2023年，2月20日，星期六x圆第14页，共49页，2023年，2月20日，星期六将

圆、射线、r圆、x圆在平面汇集，便构成Smith阻抗圆图。为使Smith圆图不致过于复杂，图中一般不标出圆，使用时不难用圆规等工具求出。从图上可以读出：r,x,,四个量。只要知道其中两个量，就可根据圆图求出另外两个量。4.1.3Smith阻抗圆图第15页，共49页，2023年，2月20日，星期六Smith阻抗圆图第16页，共49页，2023年，2月20日，星期六Smith阻抗圆图的特点：上半圆内的阻抗为感抗：；下半圆内的阻抗为容抗：；实轴上的阻抗为纯电阻；左边实轴上的点代表电压最小点：右边实轴上的点代表电压最大点：实轴左边端点为阻抗短路点：实轴右边端点为阻抗开路点：圆图中心点为阻抗匹配点：整个圆电长度以为周期，所谓阻抗重复性。第17页，共49页，2023年，2月20日，星期六4.1.4Smith导纳圆图1.用阻抗圆图由导纳求导纳

因为

所以只要作下面代替：就可以直接用Smith阻抗圆图计算导纳。第18页，共49页，2023年，2月20日，星期六

r圆半径,圆心x圆半径，圆心第19页，共49页，2023年，2月20日，星期六但要注意，同时要做下列变换：开路点和短路点互换。上半圆为容抗。下半圆为感抗。电压最大点与最小点互换。平面坐标轴反向。第20页，共49页，2023年，2月20日，星期六2.用阻抗圆图从阻抗求导纳或由导纳求阻抗因为可见，如果在阻抗圆图上已知某个归一化阻抗点，则沿着反射系数圆旋转后的对应点就是与之对应的归一化导纳值，所谓阻抗倒置性。3.导纳圆图

把整个阻抗圆图旋转，就得到了导纳圆图，但这时图上的特征点不变，平面坐标轴不变。第21页，共49页，2023年，2月20日，星期六Smith导纳圆图第22页，共49页，2023年，2月20日，星期六4.导抗圆图(教材最后一页）

把阻抗圆图和导纳圆图迭在一起，就绘成导抗圆图。

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导纳圆图与阻抗圆图理解实例

【附加例】若归一化负载阻抗为1+j，求离负载0.125波长处的输入阻抗。先利用阻抗圆图第24页，共49页，2023年，2月20日，星期六

根据阻抗圆图可求得输入阻抗为2-j第25页，共49页，2023年，2月20日，星期六利用导纳圆图归一化负载导纳为0.5-j0.5第26页，共49页，2023年，2月20日，星期六利用导纳圆图归一化输入导纳为0.4+j0.2旋转180°可得到阻抗值为2-j第27页，共49页，2023年，2月20日，星期六4.1.5圆图应用Smith圆图常应用于下列问题的计算：由负载阻抗求线上的驻波比或反射系数和输入阻抗。由负载阻抗求电压波腹点及波节点位置。由驻波比和第一个波腹点或波节点的位置求负载阻抗。阻抗与导纳的互换。第28页，共49页，2023年，2月20日，星期六【例4-2】已知传输线的特性阻抗Zc=50Ω,负载阻抗ZL=50+j50Ω。求离负载

l=0.25处的输入阻抗和驻波比。解:求归一化阻抗，圆图上对应a点，其对应的电长度。a点沿等Γ圆顺时针方向转至b点，对应的电长度为。读取b点的坐标为0.5-j0.5，故所求的输入阻抗为过b点的等Γ圆与正实轴相交点的标度为2.6，故第29页，共49页，2023年，2月20日，星期六例4-2题用图第30页，共49页，2023年，2月20日，星期六例4-2题用图第31页，共49页，2023年，2月20日，星期六【例4-3】已知传输线的特性阻抗ZC=50Ω,负载阻抗ZL=50+j50Ω求电压驻波最大点、最小点的位置及反射系数解：，，图中a点。过a点作等Γ圆并与实轴交于M、N点。第32页，共49页，2023年，2月20日，星期六由a点顺时针方向转至M点的距离即为电压波腹点离负载的距离

，故。由a点顺时针方向转至N点的距离即为电压波节点离负载的距离

，故。第33页，共49页，2023年，2月20日，星期六量取Oa线段的长度为0.45，即，而Oa线段与实轴的夹角为，故。

第34页，共49页，2023年，2月20日，星期六【例4-4】已知传输线的特性阻抗为ZC=50Ω,当终端接入ZL时测得线上的驻波比ρ=2，当线的末端短路时，电压最小点往负载方向移动了0.15λ,求负载阻抗。解：由题意可知，当终端短路时，终端就是电压最小点，因此，当终端接负载时，电压最小点距离负载0.15λ。电压最小点位于圆图的左半实轴。第35页，共49页，2023年，2月20日，星期六画=2的等反射系数圆。

从左半实轴OB端（电压最小点)逆时针方向移动(向负载方向）至Oa段。Oa线段与=2的等反射系数圆相较于b点，读取b的坐标，故负载为

第36页，共49页，2023年，2月20日，星期六【例4-5】一传输线终端分别开路、短路和接负载ZL时，测得输入阻抗分别是Zop

、Zsh和ZinL

，证明：解：设传输线的长度为L，特性阻抗为ZC

当终端短路时，其输入阻抗为：

当终端开路时，其输入阻抗为：

4.2传输线例题第37页，共49页，2023年，2月20日，星期六当终接负载ZL时，其输入阻抗为：整理后，得得证。该题告诉了我们测量负载阻抗的一种方法。第38页，共49页，2023年，2月20日，星期六【例4-6】

如下图所示，无耗传输线电路中源电动势E=200V,工作波长=100m,特性阻抗Z0=100Ω,负载Z1=50Ω，Z2=30+j10。（1）试确定开路线（DF段）长度L和阻抗变换器（CD段）的特性阻抗Z01，使源达到匹配；（2）求出BE段的电压驻波比以及电压最大值和电流最小值；（3）求负载Z1和Z2吸收的功率。第39页，共49页，2023年，2月20日，星期六解：（1）在Z1变换到B处的阻抗为：开路线（DF段）经长度变换后的导纳为：YDF与Z2并联后，再经阻抗变换器（CD段）和BC段变换到B点的输入阻抗为：

第40页，共49页，2023年，2月20日，星期六ZB1，ZB2并联后与源阻抗匹配条件为于是第41页，共49页，2023年，2月20日，星期六实部相等虚部相等第42页，共49页，2023年，2月20日，星期六

（2）Z1产生的反射系数为

相应的电压驻波比为在B点的电压幅度为UB=E/2=100V，在BE段电压最大值和电流最小值为

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（3）负载吸收的总功率等于B点的入射功率：负载Z1吸收的功率为：负载Z2吸收的功率：无耗传输线能量守恒第44页，共49页，2023年，2月20日，星期六【例4-7】一无耗传输线特性阻抗ZC=300Ω，终端接一未知负载ZL，电压驻波比=2，离负载0.3处为第一个电压最小点，求（1）负载的反射系数；（2）负载的阻抗

。解：（1）由驻波比

=2，可得反射系数的绝对值为：由第一个电压最小点距终端的距离第45页，共49页，2023年，2月20日，星期六解得所以，负载的反射系数为（2）由反射系数可得负载阻抗