太阳能发电原理及应用讲座太阳能

太阳能发电原理及应用讲座太阳能第1页，共59页，2023年，2月20日，星期六太阳外貌第2页，共59页，2023年，2月20日，星期六

太阳的表面温度约57000C,中心高达2×1070C,压力约为2000多亿个大气压。太阳的质量约1.9892×1027t,相当于地球质量的333400倍。太阳的平均密度为1.41g/cm3,仅为地球密度的1/4。第3页，共59页，2023年，2月20日，星期六太阳每秒钟释放出的能量是3.865×1026J，相当于每秒钟燃烧1.32×1016标准煤所发出的能量。太阳发出的能量大约只有1/22亿到达地球，大约为173×104亿KW。其中被大气吸收大约19%；被大气和尘粒反射回宇宙空间大约30%；穿过大气到达地球表面的太阳辐射能约占51%(81×104亿KW)。第4页，共59页，2023年，2月20日，星期六太阳能量在大气层中的吸收第5页，共59页，2023年，2月20日，星期六

到达陆地表面大约只有17×104亿KW，只占到达地球范围内太阳辐射能的10%。

17×104亿KW的能量相当于全球一年内消耗总能量的3.5万倍。被植物吸收的仅占0.015%，被人类作为燃料和食物的仅占0.002%。第6页，共59页，2023年，2月20日，星期六

2.太阳辐照度

单位时间内,太阳以辐射形式发射的能量称为太阳辐射功率或辐射通量,单位是瓦(W)。太阳投射到单位面积上的辐射功率(辐射通量)称为辐射度或辐照度,单位是瓦/平方米(W/m2)。在一段时间内(如每小时、日、月、年等)太阳投射到单位面积上的辐射能量称为辐射量或辐照量,单位是千瓦时/平方米•日(月、年)。第7页，共59页，2023年，2月20日，星期六由于历史的原因，有时还用到不同的单位制，需要进行单位换算:

1kwh=3.6MJ1卡=4.1868J=1.16278mwh1MJ/m2=23.889卡/cm2=27.8mwh/cm21kwh/m2=85.98卡/cm2=3.6MJ/m2=100mwh/cm2

第8页，共59页，2023年，2月20日，星期六3.日地运动地球绕地轴自西向东旋转，自转一周即一昼夜24小时。地球同时绕太阳循着偏心率很小的椭圆形轨道(常称黄道)上运行，称为公转，周期为一年.第9页，共59页，2023年，2月20日，星期六地球公转第10页，共59页，2023年，2月20日，星期六日地运动第11页，共59页，2023年，2月20日，星期六地球的自转轴与公转运行的轨道面(黄道面)的法线倾斜成23027′夹角，而且在地球公转时自转轴的方向始终指向天球的北极，这就使得太阳光线直射赤道的位置有时偏南，有时偏北，形成地球上季节的变化。第12页，共59页，2023年，2月20日，星期六4.天球坐标人们站在地球表面，仰望天空，平视四周所看到的这个假想球面。按照相对运动原理，太阳好象在这个球面上周而复始地运动。要确定太阳在天球上的位置，最方便的方法是采用天球坐标。常用的天球坐标有赤道坐标系和水平坐标系两种。第13页，共59页，2023年，2月20日，星期六(1).赤道坐标系是以天赤道QQ′为基本圈，以天子午圈的交点Q为原点的天球坐标系，PP′分别为北天极和南天极。通过PP′的大园都垂直于天赤道。显然，通过P和球面上的太阳(Sθ)的半园也垂直于天赤道,两者相交于B点。在赤道坐标系中，太阳的位置Sθ由下列两个坐标决定:第14页，共59页，2023年，2月20日，星期六Q’QP’P(北天极)天赤道BSθOδω赤道坐标第15页，共59页，2023年，2月20日，星期六

a.时角相对于圆弧QB，从天子午圈上的Q点起算(即从太阳的正午起算)，顺时针方向为正；逆时针方向为负。即上午为负；下午为正。通常以ω表示，它的数值等于离正午的时间(小时)乘以150。b.赤纬相对于圆弧，从天赤道起算，通常以δ表示。对于太阳来说，春分和秋分日的δ=00,向北天极由00变化到夏至日的+23027′；向南天极由00变化到冬至日的–23027′。

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太阳赤纬可用Cooper方程近似计算:

其中:n为一年中的日期序号，如元旦为n=1，春分为n=81。例题1.计算9月22日的赤纬.解:9月22日时，n=265，代入上式得:

δ=-0.60与地区无关。第17页，共59页，2023年，2月20日，星期六(2).地平坐标系是人在地球上观看空中的太阳相对于地平面的位置。这时，太阳相对地球的位置是相对于地平面而言的。通常用高度角和方位角两个坐标决定。在某个时刻，由于地球上各处的位置不同，因而各处的高度角和方位角也不相同。第18页，共59页，2023年，2月20日，星期六S南西东太阳QOgPθZαSγS地平坐标第19页，共59页，2023年，2月20日，星期六a.天顶角θZ太阳光线OP与地平面法线QP之间的夹角。b.高度角αs太阳光线OP与其在地平面上投影线pg之间的夹角,它表示太阳高出水平面的角度。常用αs表示高度角与天顶角的关系是:

θZ+αs=900第20页，共59页，2023年，2月20日，星期六c.方位角γs太阳光线在地平面上投影和地平面上正南方向线之间的夹角γs。它表示太阳光线的水平投影偏离正南方向的角度。取向南方向为起始点，向西(顺时针方向)为正，向东为负。

第21页，共59页，2023年，2月20日，星期六5.太阳角的计算(1).太阳高度角的计算高度角和纬度、赤纬及时角的关系是:太阳正午时，ω=0，可简化为:当正午太阳在天顶以南，即Φ>δ时:

αs=900–Φ+δ当正午太阳在天顶以北，即Φ<δ时:

αs=900+Φ–δ第22页，共59页，2023年，2月20日，星期六例题2.计算上海地区9月22日正午12时和下午3时的太阳高度角.解:上海地区的纬度是31.120，由例题1得到:

δ=-0.60；正午12时的时角:

ω=0；

下午3时的时角:

ω=3×15=450

正午12时的太阳高度角:由于Φ>δ时:

αs=900–Φ+δ=900–

31.120+(–0.60)=58.280下午3时的太阳高度角:sinαs=sin31.12sin(–0.6)+cos31.12cos(–0.6)cos45=0.5998

αs=36.860第23页，共59页，2023年，2月20日，星期六(2).方位角γs的计算方位角与赤纬、高度角、纬度及时角的关系是:第24页，共59页，2023年，2月20日，星期六

例题3.计算上海地区9月22日14时的太阳方位角γs

解:由例题1可知:

δ=–0.60，φ=31.120，ω=2×15=300先求高度角:sinαs=sin31.12×sin(–0.6)+cos31.12×cos(–0.6)×cos30=0.7359

αs=47.380代入:

γs=47.600第25页，共59页，2023年，2月20日，星期六(3).日出日落时角ω0日出日落时太阳高度角为0，可得到:cosω0=–tanφ×tanδ由于cosω0=cos(–

ω0)

ω0日出=–

ω0；

ω0日落=ω0

以度表示，负值为日出时角，正值为日落时角。

第26页，共59页，2023年，2月20日，星期六(4).日照时间N由于地球每小时自转150，所以日照时间N可以用日出日落时角的绝对值之和除以150/小时。

第27页，共59页，2023年，2月20日，星期六例题4.计算上海地区在冬至的日出日落时角及全天日照时间。解:上海的φ=31.120,冬至日的太阳赤纬

δ=–23.450,代入公式得:cosω0=–tanφ×tanδ=–tan31.12×tan(–23.45)=0.2619

ω0

=74.820全天日照时间N=2×74.82/15=9.98小时

第28页，共59页，2023年，2月20日，星期六(5).日出日落时的方位角日出日落时太阳高度角为αs=0所以:cosαs=1；sinαs=0代入:cosγs,0=–sinδ/sinφ上式得到的日出日落时的方位角都有两组解，因此必须选择一个正确的解。我国所处位置大致可划分为北热带(0~23.450)和北温带(23.450~66.550)两个气候带。当太阳赤纬δ>00时，太阳升起和降落都在北面的象限(即数学上的第一，二象限)；δ<00时,太阳升起和降落都在南面的象限(即数学上的第三，四象限)。第29页，共59页，2023年，2月20日，星期六例题5.求上海地区9月22日日出日落的方位角及全天日照时间:.解:由以上例题已知:上海地区的φ=31.120,9月22日太阳赤纬:δ=-0.60代入:cosγs,0=-sinδ/sinφ=-sin(-0.60)/sin31.120

=0.01223

γs,0=89.300;或γs,0=-89.300γs,0出=-89.300;γs,0落=89.300全天日照时间:

小时第30页，共59页，2023年，2月20日，星期六

6.大气层外的太阳辐射(1)太阳常数在平均日地距离上，在地球大气层上界，垂直子于太阳光线的平面上，单位时间内在单位面积上所获得太阳辐射能的数值。根据1981年10月在墨西哥召开的世界气象组织仪器和观测方法委员会第8届会议通过的最新数值:Isc=1367±7w/m2

实际上一年中日-地距离是变化的，因此Isc的值也稍有变化。第31页，共59页，2023年，2月20日，星期六(2).到达大气层上界的太阳辐射大气层上界水平面上的太阳辐射日总量H0可以用下式计算:其中:Isc

—太阳常数

ω0

—日出日落时间

δ—太阳赤纬

γ—日-地距离变化引起大气层上界的太阳辐射通量的修正值:第32页，共59页，2023年，2月20日，星期六(3).大气质量m

太阳光线穿过地球大气的路径与太阳光线在天顶方向垂直时的路径之比。并假定在1个标准大气压和00C时，海平面上太阳光线垂直入射时的路径为1。因此大气层上界的大气质量m=0。太阳在其他位置时，大气质量都大于1。大气质量越大，说明光线经过大气的路径越长，受到衰减越多，到达地面的能量就越少。例如此值为1.5时，通常写成AM1.5。大气层上界为AM0。

第33页，共59页，2023年，2月20日，星期六地面上的大气质量计算公式为:

m=cosθz=1/sinαs其中:θz

—太阳天顶角;

αs

—太阳高度角第34页，共59页，2023年，2月20日，星期六7.到达地表的太阳直接辐射(1).大气透明度大气透明度是表征大气对于太阳光线透过程度的一个参数。在晴朗无云的天气，大气透明度高，到达地面的太阳辐射能就多。在天空中云雾或风沙灰尘多，大气透明度低，到达地面的太阳辐射能就少。第35页，共59页，2023年，2月20日，星期六根据布克-兰贝特定律，波长为λ的太阳辐射Iλ,0，经过厚度为dm的大气层后，辐射衰减为:将上式积分得:式中:Iλ,n—到达地表的法向太阳辐射光谱强度Iλ,0—大气层上世界的太阳辐射光谱强度Cλ

—大气的消光系数m—大气质量第36页，共59页，2023年，2月20日，星期六上式也可写成:式中:称为单色光谱透明度将上式从波长0到∞的整个波段积分,就可得到全色太阳辐射:第37页，共59页，2023年，2月20日，星期六

采用整个太阳辐射光谱范围内的单色透明度的平均值,上式积分后为:或:式中:Pm—复合透明系数

γ—日-地距离修正值第38页，共59页，2023年，2月20日，星期六(2).到达地表的法向太阳直接辐射强度为了比较不同大气质量情况下的大气透明度，必须将大气透明度订正到某个给定的大气质量。例如将大气质量为m的大气透明度Pm值订正到大气质量为2的大气透明度P2。式中:γ

—日-地变化修正值.Isc

—太阳常数.

—订正到m=2时的Pm值.

第39页，共59页，2023年，2月20日，星期六(3).水平面上太阳直接辐射cIn

θz

αs

IbB水平面A第40页，共59页，2023年，2月20日，星期六由于太阳直接辐射入射到AC和AB平面上的能量是相等的。式中:Ib—水平面上直接辐射量

αs

—太阳高度角

θz

—太阳天顶角因此:第41页，共59页，2023年，2月20日，星期六水平面上的日总辐射量将上式从日出到日落的时间内积分,得到:式中:Hb为水平面直接辐射日总量.将式中的dt改用时角ω表示,即:,则有:

式中:T—昼夜长(一天为1440分钟);

ω0—日出日落时角第42页，共59页，2023年，2月20日，星期六

(4).倾斜面上的太阳直接辐射通量

IT,b/In=cos

θT

IT,b

=In

cos

θT

其中:θT为倾斜面上的太阳光线入射角

In

IT,b

水平面

第43页，共59页，2023年，2月20日，星期六(4).倾斜面上的太阳直接辐射通量

式中:β—倾斜面与水平面之间的夹角

φ—地理纬度

δ—太阳赤纬

ω—时角

γn—倾斜面的方位角第44页，共59页，2023年，2月20日，星期六(5).倾斜面和水平面上直接辐射通量的比值Rb水平面上的太阳辐射通量为:倾斜面的太阳辐射通量为:倾斜面和水平面上直接辐射通量的比值:第45页，共59页，2023年，2月20日，星期六由天顶角:对于朝向赤道的倾斜面,可以得到倾斜面上太阳光线的入射角:代入得到:第46页，共59页，2023年，2月20日，星期六(6).倾斜面上的散射辐射式中:IT,d—倾斜面上散射辐射通量

Id—水平面上散射辐射通量

β

—倾斜面与水平面之间夹角(倾角)第47页，共59页，2023年，2月20日，星期六(7).太阳总辐射量太阳总辐射量是到达地表水平面上的太阳直接和散射辐射的总和

I=Ib+Id

式中:I—太阳总辐射量

Ib

—水平面上的直接辐射通量

Id

—水平面上的散射辐射通量第48页，共59页，2023年，2月20日，星期六

到达倾斜面上太阳总辐射量的月平均值式中: