液压流体力学基础PPT

关于液压流体力学基础PPT第一页，共三十页，编辑于2023年，星期二

§2-2液体动力学基础

液体动力学研究液体在外力作用下运动规律，即研究作用在液体上的力与液体运动之间的关系。由于液体具有粘性，流动时要产生摩擦力，因此研究液体流动问题时必须考虑粘性的影响。一、几个基本概念二、液体流动的连续性方程四、液体稳定流动时的动量方程三、伯努利方程第二页，共三十页，编辑于2023年，星期二1、稳定流动和非稳定流动一、几个基本概念

液体流动时，若液体中任何一点的压力，流速和密度都不随时间变化，这种流动称为稳定流动。反之，压力，流速随时间而变化的流动称为非稳定流动。如图所示，从水箱中放水，如果水箱上方有一补充水源，使水位H保持不变，则水箱下部出水口流出的液体中各点的压力和速度均不随时间变化，故为稳定流动。反之则为非稳定流动。第三页，共三十页，编辑于2023年，星期二概念：为了便于导出基本方程，常假定液体既无粘性油不可压缩，这样的液体称为理想液体。

实际液体则既有粘性又可压缩。2、理想液体与实际液体第四页，共三十页，编辑于2023年，星期二3、通流截面、流量和流速

垂直于液体流动方向的截面称为通流截面，也叫过流断面。单位时间t内流过某通流截面的液体体积V称为流量Q，即：Q=V/t=v·A(A-通流截面面积，v－平均流速）可看出，流速为流量与通流面积之比。实际上由于液体具有粘性，液体在管道内流动时，通流截面上各点的流速是不相等的。管道中心处流速最大；越靠近管壁流速越小；管壁处的流速为零。为方便起见，以后所指流速均为平均流速。第五页，共三十页，编辑于2023年，星期二

当液体在管道内作稳定流动时，根据质量守恒定律，管内液体的质量不会增多也不会减少，所以在单位时间内流过每一截面的液体质量必然相等。如图所示，管道的两个通流面积分别为A1、A2，液体流速分别为v1、v2，液体的密度为ρ，则ρv1A1=ρv2A2=常量即:v1A1=v2A2=Q＝常量或

v1/v2=A2/A

二、液体流动的连续性方程第六页，共三十页，编辑于2023年，星期二

上式称为连续性方程，它说明在同一管路中无论通流面积怎么变化，只要没有泄漏，液体通过任意截面的流量是相等的；同时还说明了在同一管路中通流面积大的地方液体流速小。通流面积小的地方则液体流速大；此外，当通流面积一定时，通过的液体流量越大，其流速也越大。

对于图示的分支油路，显然流进的流量应等于流出的流量，故有Q=Q1+Q2。第七页，共三十页，编辑于2023年，星期二

理想液体没有粘性，它在管内作稳定流动时没有能量损失。根据能量守恒定律，同一管道每一截面上的总能量都是相等的。在图中任意取两个截面A1和A2，它们距离基准水平面的坐标位置分别为Z1和Z2，流速分别为v1、v2，压力分别为p1和p2，根据能量守恒定律有：

P1/ρg+z1+v12/2g=P2/ρg+z2+v22/2g可改写成P+ρgz+ρgv2/2=常量三、伯努利方程1、理想液体的伯努力方程第八页，共三十页，编辑于2023年，星期二以上两式即为理想液体的伯努利方程，式中每一项的量纲都是长度单位，分别称为水头、位置水头和速度水头。伯努利方程的物理意义为：在管内作稳定流动的理想液体具有压力能、位能和动能三种形式的能量。在任意截面上这三种能量都可以相互转换，但其总和保持不变。而静压力基本方程则是伯努利方程（在速度为零时）的特例。第九页，共三十页，编辑于2023年，星期二

实际液体具有粘性，当它在管中流动时，为克服内摩擦阻力需要消耗一部分能量，所以实际液体的伯努利方程为：

P1/ρg+Z1+V12/2g=P2/ρg+Z2+V22/2g+hw

(注：hw—以水头高度表示的能量损失。)当管道水平放置时，由于z1=z2，方程可简化为：P1/ρg+V12/2g=P2/ρg+V22/2g+hw

当管道为等径直管且水平放置时，方程可简化为：P1/ρg=P2/ρg+hw2、实际液体的泊努利方程第十页，共三十页，编辑于2023年，星期二3.伯努利方程应用举例

计算泵吸油腔的真空度或泵允许的最大吸油高度如图所示，设泵的吸油口比油箱液高h，取油箱液面I－I和泵进口处截面II-II列伯努利方程，并取截面I－I为基准水平面。泵吸油口真空度为：P1/ρg+v12/2g=P2/ρg+h+v22/2g+hwP1为油箱液面压力，P2为泵吸油口的绝对压力第十一页，共三十页，编辑于2023年，星期二

一般油箱液面与大气相通，故p1为大气压力，即p1=pa；v2为泵吸油口的流速，一般可取吸油管流速；v1为油箱液面流速，由于v1<<v2，故v1可忽略不计；p2为泵吸油口的绝对压力，hw为能量损失。据此，上式可简化成

Pa/ρg=P2/ρg+h+v22/2g+hw

泵吸油口真空度为

Pa-P2=ρgh+P2/2+ρghw=ρgh+ρgv2/2+ΔP第十二页，共三十页，编辑于2023年，星期二

由上式可知，在泵的进油口处有一定真空度，所谓吸油，实质上是在油箱液面的大气压力作用下把油压入泵内的过程。由上式还可看出，泵吸油口的真空度由三部分组成：（1）产生一定流速所需的压力；（2）把油液提升到高度h所需的压力；（3）吸油管内压力损失。

第十三页，共三十页，编辑于2023年，星期二

泵吸油口的真空度不能太大，即泵吸油口处的绝对压力不能太低。当压力低于大气压一定数值时，溶解于油中的空气便分离出来形成气泡,这种现象称为气穴。这时的绝对压力称为空气分离压pa。气泡被带进泵内，在泵的压油区遇到负载压力，气泡便破裂，在其破裂处，压力和温度急剧升高，引起强烈的冲击和噪声。而且气泡破裂时所产生的高压高温还会腐蚀机件，缩短泵的寿命，这一现象称为气蚀。气穴与气蚀第十四页，共三十页，编辑于2023年，星期二（2）计算泵的出口压力

如图所示，泵驱动液压缸克服负载而运动。设液压缸中心距泵出口处的高度为h，则可根据伯努利方程来确定泵的出口压力。选取I-I，II-II截面列伯努利方程以截面I–I为基准面。则有P1/ρg+v12/2g=P2/ρg+v22/2g)+h+hw第十五页，共三十页，编辑于2023年，星期二因此泵的出口压力为

P1=PL+(ρv12/2-ρv22/2)+ρgh+ΔP

在液压传动中，油管中油液的流速一般不超过6m/s，而液压缸中油液的流速更要低得多。因此计算出速度水头产生的压力和γh的值比缸的工作压力低得多，故在管道中，这两项可忽略不计。这时上式可简化为

P1=PL+ΔP第十六页，共三十页，编辑于2023年，星期二通过以上两例分析，可将应用伯努利方程解决实际问题的一般方法归纳如下：1.选取适当的基准水平面；2.选取两个计算截面；一个设在已知参数的断面上，另一个设在所求参数的断面上；3.按照液体流动方向列出伯努利方程；4.若未知数的数量多于方程数，则必须列出其他辅助方程，联立求解。第十七页，共三十页，编辑于2023年，星期二

实际液体具有粘性，在液体流动时就有力，为了克服阻力，就必然要消耗能量，这样就有能量损失。能量损失主要表现为压力损失，这就是实际液体伯努利方程中最后一项的意义。压力损失过大，将使功率消耗增加，油液发热，泄漏增加，效率降低，液压系统性能变坏。因此在液压技术中正确估算压力损失的大小，从而找到减少压力损失的途径。

§

管路压力损失计算第十八页，共三十页，编辑于2023年，星期二液压系统中的压力损失分为两类：一是油液流经直管时的压力损失，称为沿程压力损失。这类压力损失是由液体流动时的内摩擦力引起的。二是油液流经局部障碍时，由于液流的方向和速度突然变换，在局部区域形成漩涡，引起液体质点相互撞击和剧烈摩擦因而产生的压力损失，这种损失称为局部压力损失。第十九页，共三十页，编辑于2023年，星期二

层流：液体中质点沿管道作直线运动而没有横向运动，既液体作分层流动，各层间的流体互不混杂。如图所示。

一、液体的流态紊流:

液体中质点除沿管道轴线运动外，还有横向运动，呈现紊乱混杂状态。雷诺系数

RC=V.D/第二十页，共三十页，编辑于2023年，星期二

油液在直管中流动的沿程压力损失可用达西公式表示：

ΔPλ=λ(l/d)(ρv2/2)式中

λ－沿程阻力系数；l－直管长度；d–管道直径；

v－油液的平均流速；

ρ－油液密度。

公式说明了压力损失ΔP与管道长度及流速v的平方成正比，而与管子的内径成反比。至于油液的粘度，管壁粗糙度和流动状态等都包含在λ内。二、沿程压力损失第二十一页，共三十页，编辑于2023年，星期二三、局部压力损失

局部压力损失是液流流经管道截面突然变化的弯管、管接头以及控制阀阀口等局部障碍处时的压力损失。计算式为：

Δpζ=ξ(ρv2/2)ξ－局部阻力系数，由试验求得；V－液流流速。

液体流经各种阀类的压力损失主要为局部损失.当实际通过的流量不等于额定流量时，可根据局部损失与v2成正比的关系按下式计算。

Δpζ=Δpr(Q/Qr)2第二十二页，共三十页，编辑于2023年，星期二

液压系统中管路通常由若干段管道串联而成。其中每一段又串联一些诸如弯头、控制阀、管接头等形成局部阻力的装置，因此管路系统总的压力损失等于所有直管中的沿程压力损失ΔPλ及所有局部压力损失ΣΔPε之和。即：四、管路系统总压力损失ΔP=ΣΔPλ+ΣΔPε=Σλ(l/d)(ρv2/2)+Σξρ(ρv2/2)结束第二十三页，共三十页，编辑于2023年，星期二

在液压系统中，由于某种原因，液体压力在一瞬间会突然升高，产生很高的压力峰值，这种现象称为液压冲击。

§2-5液压冲击

液压冲击产生的压力峰值往往比正常工作压力高好几倍，且常伴有噪声和振动，从而损坏液压元件、密封装置、管件等。液压冲击的类型有：1、液流通道迅速关闭或液流迅速换向使液流速度的大小或方向突然变化时，由于液流的惯力引起的液压冲击。第二十四页，共三十页，编辑于2023年，星期二2、运动着的工作部件突然制动或换向时，因工作部件的惯性引起的液压冲击。3、某些液压元件动作失灵或不灵敏，使系统压力升高而引起的液压冲击。一、液流通道迅速关闭时的液压冲击二、运动部件制动时产生的液压冲击

第二十五页，共三十页，编辑于2023年，星期二

一、液流通道迅速关闭时的液压冲击

(水锤现象）

如图所示，液体自一具有固定液面的压力容器沿长度为l，直径为d的管道经出口处的阀门以速度v0流出。诺将阀门突然关闭，此时紧靠阀门口B处的一层液体停止流动，压力升高p。其后液体也依次停止流动，动能形成压力波,并以速度c向A传播。此后B处压力降低p，形成压力降波，并向A传播。而后当A处先恢复初始压力，压力波又传向B。则如此循环使液流振荡。振荡终因摩擦损失而停止。第二十六页，共三十页，编辑于2023年，星期二

让我们计算阀门关闭时的最大压力升高值p。设管路断面积为A1，管长为l，压力波从B传到A的时间为t，液体密度为，管中的起始流速为v0，则有：p=v0.1/t=cv0式中c=1/t为压力波传播速度。如阀门不是完全关闭，而是使流速从v0降到v1则有：p=c(v0-vt)=cv

当阀门关闭时间t<T=21/c时称为完全冲击，上两式适用于完全冲击