定轴转动的角动量定理角动量守恒定律

定轴转动的角动量定理角动量守恒定律第一页，共十六页，2022年，8月28日2、刚体定轴转动的角动量定理由转动定律角动量定理积分形式定轴转动刚体所受合外力矩的冲量等于其角动量的增量角动量定理微分形式3、刚体定轴转动的角动量守恒定律对定轴转动刚体：即：合外力为对转轴的力矩为零时，刚体的角动量守恒第二页，共十六页，2022年，8月28日a.对于绕固定转轴转动的刚体，因J保持不变，当合外力矩为零时，其角速度恒定。J=恒量=恒量b.若系统由若干个刚体构成,当合外力矩为零时,系统的角动量依然守恒。J

大→

小,J

小→大。讨论：如：花样滑冰滑冰.avi

，跳水，芭蕾舞等第三页，共十六页，2022年，8月28日LABABCC如：常平架上的回转仪c.若系统内既有平动也有转动现象发生，若对某一定轴的合外力矩为零,则系统对该轴的角动量守恒。第四页，共十六页，2022年，8月28日例11

工程上，常用摩擦啮合器使两飞轮以相同的转速一起转动。如图所示，A和B两飞轮的轴杆在同一中心线上，A轮的转动惯量为IA=10kgm2，B的转动惯量为IB=20kgm2。开始时A轮的转速为600r/min，B轮静止。C为摩擦啮合器。求两轮啮合后的转速；在啮合过程中，两轮的机械能有何变化？AACBACB第五页，共十六页，2022年，8月28日解：以飞轮A、B和啮合器C作为一系统来考虑，在啮合过程中，系统受到轴向的正压力和啮合器间的切向摩擦力，前者对转轴的力矩为零，后者对转轴有力矩，但为系统的内力矩。系统没有受到其他外力矩，所以系统的角动量守恒。按角动量守恒定律可得为两轮啮合后共同转动的角速度，于是以各量的数值代入得第六页，共十六页，2022年，8月28日或共同转速为在啮合过程中，摩擦力矩作功，所以机械能不守恒，部分机械能将转化为热量，损失的机械能为第七页，共十六页，2022年，8月28日例12、如图所示，长为L，质量为m1的均匀细棒能绕一端在铅直平面内转动。开始时，细棒静止于垂直位置。现有一质量为m2的子弹，以水平速度v0射入细棒下断而不复出。求细棒和子弹开始一起运动时的角速度？第八页，共十六页，2022年，8月28日题意分析：由于子弹射入细棒的时间极为短促，我们可以近似地认为：在这一过程中，细棒仍然静止于垂直位置。因此，对于子弹和细棒所组成的系统（也就是研究对象）在子弹射入细棒的过程中，系统所受的合外力（重力和轴支持力相等）对转轴O的力矩都为零。根据角动量守恒定律，系统对于O轴的角动量守恒。解题思路：根据上述的分析，对系统应用角动量守恒定律，可解此题。解：已知子弹和细棒对于转轴O的转动惯量分别为根据角动量守恒定律，当M=0时有恒定第九页，共十六页，2022年，8月28日即碰撞前后的角动量相等即第十页，共十六页，2022年，8月28日例12

一匀质细棒长为l

，质量为m，可绕通过其端点O的水平轴转动，如图所示。当棒从水平位置自由释放后，它在竖直位置上与放在地面上的物体相撞。该物体的质量也为m

，它与地面的摩擦系数为。相撞后物体沿地面滑行一距离s而停止。求相撞后棒的质心C

离地面的最大高度h，并说明棒在碰撞后将向左摆或向右摆的条件。解：这个问题可分为三个阶段进行分析。第一阶段是棒自由摆落的过程。这时除重力外，其余内力与外力都不作功，所以机械能守恒。我们把棒在竖直位置时质心所在处取为势能CO第十一页，共十六页，2022年，8月28日零点，用表示棒这时的角速度,则（1）第二阶段是碰撞过程。因碰撞时间极短，自由的冲力极大，物体虽然受到地面的摩擦力，但可以忽略。这样，棒与物体相撞时，它们组成的系统所受的对转轴O的外力矩为零，所以，这个系统的对O轴的角动量守恒。我们用v表示物体碰撞后的速度，则（2）式中’为棒在碰撞后的角速度，它可正可负。’取正值，表示碰后棒向左摆；反之，表示向右摆。第十二页，共十六页，2022年，8月28日第三阶段是物体在碰撞后的滑行过程。物体作匀减速直线运动，加速度由牛顿第二定律求得为（3）由匀减速直线运动的公式得（4）亦即由式（1）、（2）与（4）联合求解，即得（5）第十三页，共十六页，2022年，8月28日亦即l>6s；当’取负值，则棒向右摆，其条件为亦即l<6s棒的质心C上升的最大高度，与第一阶段情况相似，也可由机械能守恒定律求得：把式（5）代入上式，所求结果为当’取正值，则棒向左摆，其条件为(6)第十四页，共十六页，2022年，8月28日例13：一长为l的匀质细杆，可绕通过中心的固定水平轴在铅垂面内自由转动，开始时杆静止于水平位置。一质量与杆相同的昆虫以速度v0垂直落到距点O点l/4

处的杆上，昆虫落下后立即向杆的端点爬行，如图所示。若要使杆以匀角速度转动求:昆虫沿杆爬行的速度。Or