物理-4gl chiii光衍射与偏振

第二部分:了解惠更斯—菲涅耳原理了解夫琅和费衍射及菲涅耳衍理解半波带法分析单缝夫琅和费衍射条纹分布规律的方法会计算单缝衍 条纹位臵等问理解圆孔衍射,了解衍射对光学仪器分辨率了解X射线衍射GL.Ch.12.波动光学§12.4.光的衍 §12-4.光的衍射现象,惠更斯-菲涅耳原光 光

GL.Ch.12.波动光学§12.4.光的衍 光的衍射:光在均匀介质中遇到致光波波面受到限制,而偏离直线,并且在绕过物之后的光波场区域中,光强不再呈均匀分布这种现象称为光的物:可能是透光的孔或缝隙 或是细小遮光物的线度 物线度l与光波长λ可相比拟(l<10- 扩展越强,即衍射效应越显著。③光的衍射与光的波GL.Ch.12.波动光学§12.4.光的衍 二衍射分光菲涅耳衍射(属于近场衍射光源距 物距离接收

接收两距离皆为有限远,或二者其一为有限远——菲涅可见,入射与衍射光皆为非平行光,夫琅和费衍射(属于远场衍射 光源距 物距离接收 光

接收两距离皆为无限远——可见,,GL.Ch.12.波动光学§12.4.光的衍 惠更斯—菲涅耳原理包围S的任Σ的波前上所有点发出的次波在该E(P) ()dE(PnQdS光源r闭曲面如图QΣ上任一点取该点处面dS作为次波中心dS发出的次波在E(P) ()dE(PnQdS光源r闭曲面GL.Ch.12.波动光学§12.4.光的衍 式中,C为比例常量;eikr r为球 因子F(θ)为倾斜因子函数F(

ddEF()1rdE(P)CE(Q)rF()dE(P) dE(P)CE(Q)eikrrF()d R其中A为由源强度所决定的常该式称为菲涅耳积GL.Ch.12.波动光学§12.4.光的衍 说明SΣ不必是波面,为分析简便常取Σ为波Σ采用球面波面,为说明子波不能向 ,则设F()

22 2当波前的某些部分受 物阻挡时,参与相干叠加的只,由惠更斯 原理可与衍射本质相同,区别 为次波源呈现空间分离状;衍射呈次波源空间连续GL.Ch.12.波动光学§12.4.光的衍 §12-5.单缝夫琅和费衍单缝光源*

透镜

狭缝

透镜 屏屏上呈现对称、平行于单缝、非等间距的衍射直条明纹亮度最大,其两侧对称的分布的条纹亮度依次锐若是单色光入射,屏上呈现单色明暗相间的衍射条若是复色光入射,屏上呈现彩色衍射GL.Ch.12.波动光学§12.5.单缝衍 一. (如:衍射条纹光强度及其分布规律—菲涅耳原理法进行GL.Ch.12.波动光学§12.5.单缝衍 分析计算 图中 a—单缝宽φ—衍射 f—薄透镜焦距 A、B之间各子波到 屏上的P点会聚时的

折射率为n的匀质介nACnaGL.Ch.12.波动光学§12.5.单缝衍 maxnACmaxnAC入射,λ2分割最大光程nAC如图,狭缝状光波面对应的AB被 称之为菲涅耳半波带 注意 (如图中半波带AiAi+1≠λ∕ 半波带是针对一定的λ、φ折射率为n的匀质介GL.Ch.12.波动光学§12.5.单缝衍 各半波带面积相等,若用波长为λ的单色平行光入射λ一定,所划分的半波带的个数及每个半波带的面积由衍射角φ决定φ愈大,单缝被分成的半波带的个数愈多,每个半波带的面积愈小 CC 任意相邻的两个半波带上各对应点的子波,经薄透镜达会聚点其光程差皆为λ/2,则相互叠加发生相故:任意相邻两个半波带的光波会聚到屏上皆相干GL.Ch.12.波动光学§12.5.单缝衍 若用波长为λ的单色平行光,正交于狭缝入射,对一定的λ、而言,狭缝状光波面被分为N个半波N为偶整数时,屏上会聚处为N为奇整数时,屏上会聚处为明纹(提供N为非整数时,屏上会聚处衍射条纹的亮度介于上述暗条纹的亮度之GL.Ch.12.波动光学§12.5.单缝衍 波长为λ的单色平行光正交入射狭缝,对衍射角φ而言,狭缝成三个半波带nACnasin3明纹)亮度由一个半波带.X.XaAAA.C镜φOB.φP明fGL.Ch.12.波动光学§12.5.单缝衍 波长为λ的单色平行光正交入射狭缝,对衍射角φ而言,分成四个半波nACnasin4

(暗纹X φB

OφxPf狭缝装臵臵于折射率为n的匀质介GL.Ch.12.波动光学§12.5.单缝衍 狭缝入射,则衍射条纹的明、暗条件为由nasin na

明纹N为偶整数时,

N＝k,有nasin k22k2

＝

（k级暗纹k0,1,2,

（k级明）可见:如此装臵情况下的单缝衍射条纹,以狭缝被划分成整数GL.Ch.12.波动光学§12.5.单缝衍 θφkθθθφkθθna(sinksin

na(sinksin

na(sinksin na(sinksin整个装臵处在均匀介质(n)中,用波长为λ的kk2GL.Ch.12.波动光学§12.5.单缝衍 二.单缝衍射图样、条纹的特IIOXGL.Ch.12.波动光学§12.5.单缝衍 X衍射明暗纹的位臵、宽 角位臵、由nasin

(暗纹

2na 明纹2k1,2,

ff臵于折射率为n的匀质介 arcsin( kkna平 arcsin( kkna(k1,2,3, ( GL.Ch.12.波动光学§12.5.单缝衍

k1,2,3,k

（（ arc arcsin k2na（）平行光正交入射狭缝,k级衍射明暗纹角宽度

k

亮纹(k=0)半角宽度Δφ0暗＝arcsin(

φk f因为 f

臵于折射率为n的匀质介0

GL.Ch.12.波动光学§12.5.单缝衍 平行光正交入射狭缝,k级衍射明暗纹线位臵及线宽由图中的几何关系,可得到线位臵xkX f f k kk11sin2k

fk1,2,f

臵于折射率为n的匀质介GL.Ch.12.波动光学§12.5.单缝衍 平行光正交入射狭缝,傍轴衍射的k级明暗纹线位臵近XO臵于折射率为n的XO臵于折射率为n的匀质介f xkf f

(暗纹 (2k1)明纹 f f kk(2k

明纹

kGL.Ch.12.波动光学§12.5.单缝衍 平行光正交入射狭缝,

Xkf fsin

k1,2,

(2k

f

φkOkxx xkxx xk1kfnafGL.Ch.12.波动光学§12.5.单缝衍 明纹宽度l0=其两侧正负1级暗纹的间距近似

na

fφ-f

II l0 2 na

明纹范围满足的条件为nasin1 GL.Ch.12.波动光学§12.5.单缝衍 衍射条纹的特若整个装臵在空气中(n1用波长λ的单色平行光正狭缝入射,则将上述各式中的n近似1即可若用波长为λ的单色平行光正交于狭缝入射时,λ、n为定值,nasinka

（暗纹（明纹

k1,2,可见a↓,φk↑衍射条纹分得愈开但条纹的光强I单缝夫琅和费衍射条纹不能可同时兼具既亮、又分得GL.Ch.12.波动光学§12.5.单缝衍 若用单色、复色平行光正交于狭缝入射时,n与缝宽a为定值, 波长λ大的 各级紫内红外的彩色条纹,称为衍射光谱傍轴情况下,k级彩色谱带的宽度近似当缝a≫λ时

,衍射条纹分不 kfk该单色光的均匀照度场,无衍射现象,显示了光的直线的性质.可以讲,几何光学 kfkGL.Ch.12.波动光学§12.5.单缝衍 三.※单缝夫琅和费衍射条纹的光强分 光 II(sin 式

I0I-2.46-

I0a GL.Ch.12.波动光学§12.5.单缝衍 XPOfXPOf试求:①正交于狭缝入射的单色平行光波长 ②P点明纹的级数 ③单光波面被分成的图中xk≪f整个装臵在空气中解

1.4 则可取近似 GL.Ch.12.波动光学§12.5.单缝衍 由单缝衍射k级明纹表达

及sinktank asinka得2a 2a

2akk

2k 2k (2k1)2axk 20.61.4 mm4200nm(2k1)f (2k1)400 2k1

k1,2,可见:k1

(非可见光k2k3k4

(非可见光( (k5,380

(非可见光GL.Ch.12.波动光学§12.5.单缝衍 解(2):由前述计算知,P点处可能出 600nm的3级黄色明或 467nm的第4级蓝色明解(3):求单缝光波面被分成的半波带个数N2k12N2k1231对 467nm而言,被分成的半波带个数NN2k1241GL.Ch.12.波动光学§12.5.单缝衍 §12-6.※圆孔衍射、光学仪器分辨一.圆孔的夫琅和衍射

光源

物—圆孔径

爱里(Airy)接收屏以单色平行光正交照射圆孔,屏上呈 同心环状明暗 面积大并亮度很高的明圆斑称为爱里(第一级暗环包围 亮斑),其光强占衍射场光强的绝部分(集中了衍射光能量约GL.Ch.12.波动光学§圆孔衍射光学仪器分辨本 多数光学仪器通光径都呈圆孔形,故研具有重要意采用惠更斯—菲涅耳原理进行分析只对爱里斑进行爱里斑的角半径,.,有1.221D爱里Dφ-f1.221D爱里Dφ-fGL.Ch.12.波动光学§圆孔衍射 1.22

式中,D=2R为圆孔的直径R为圆孔的半 爱里斑的半径R

式中f为透L2的焦RR=ftanf1.2211D任何透镜、反射镜都有通光孔径,即使对其不加光阑,入射光波也会受到限制.因此,经过光学仪器,即使像差得到了很好的校正或响成像质量.若物面上的两个物点的衍射斑 显著,则难以分辨出是两个物点,故引出了有关于光学仪器分辨本领的问题GL.Ch.12.波动光学§圆孔衍射 二.光学成像系统的分辨光学成像系统或光学仪器性能诸如:保真性、放大率、分辨光学仪器分辨率诸如以下探讨光学仪器细微分辨率R(简称分辨率,或分辨本领)衍射对光学仪器分辨率RGL.Ch.12.波动光学§光学仪器分辨本 如图,被观察物的两个物点,可视为两个点光源S1、S2,若二者极发生.程度越强越难以观察分辨为两个物点光学成像系统或光学仪器的细微分辨率——指系统分辨两个相邻物点的像的爱里1 1s s2GL.Ch.12.波动光学§光学仪器分辨本 光学仪器分辨率可应用圆孔衍射理论方法估算分辨率点光源经过光学仪器的圆孔形通光孔径后,由于衍射的影响所成的象是明暗相间的

爱里··GL.Ch.12.波动光学§光学仪器分辨本 瑞利判据:如图〃〃(两物点应为互独立的如图〃〃易于分

刚能

不能GL.Ch.12.波动光学§光学仪器分辨本 最小分辨角爱里··爱里——恰能爱里··爱里暗11.2201D按瑞利判据暗11.2201D在瑞利判据下,最小分辨角θGL.Ch.12.波动光学§光学仪器分辨本 光学仪器(细微)分辨率R1D1.22——分辨率R取为R1D1.22在瑞利判据下,R入射光波长λ例如光学天文望远镜的设仪器通光孔径D0

1 RD RGL.Ch.12.波动光学§光学仪器分辨本 例:人眼瞳孔D=3mm,取视觉波长问:(1)人眼最小分辨角距人l25cm处,Δx黑板上=‖号间距Δh=2mm,距此黑板多远的同学刚能辨清1.22 2.241041.22 2.241040DlΔxΔx0.0056cmllΔh8.9mGL.Ch.12.波动光学§光学仪器分辨本 §12-7.光栅衍一.衍射衍射光栅:通常把元件称为衍射光光栅是最重要的2. 振幅光栅、位相光栅(根据对入射光的调制作用分类还有:矩形光栅、余弦光栅;一维、二维、三维光 等GL.Ch.12.波动光学§12.7.光栅衍 只探讨:由大量等宽、等间距的平行狭缝构成的平面透射衍射如图所

a—狭缝宽 b相邻狭缝间距(不透光部分的宽度b母光栅的制作 光栅的制dada若光栅总缝数为N,则光栅常数光栅常数是衍射光栅元件的重要参

(透射光栅dabNdabNGL.Ch.12.波动光学§12.7.光栅衍 二.光栅的夫琅和费衍X E屏上呈现对称的、平行于各缝的、非等间距的衍射直条明纹亮度最大,GL.Ch.12.波动光学§12.7.光栅衍 相邻的两条此类明纹之间,又分布着若干条较弱的明纹复色光入射,屏上呈现彩色衍射图样,即光栅光白光入射衍射GL.Ch.12.波动光学§12.7.光栅衍 分析、光栅衍射光栅衍射可视为单缝衍射和多狭缝光线相干这两种效应的叠GL.Ch.12.波动光学§12.7.光栅衍 I单缝O多 OI二者叠加—光栅衍OGL.Ch.12.波动光学§12.7.光栅衍 光栅衍射为单缝衍射和多缝光线相干两效应的叠加,显然多 的光强分布受单缝衍射光强分布的调衍射I主明缺 缺O

次明很亮且细的明纹称主极大明纹,简称主明纹;次极大明纹,简称次明纹;明纹之间为暗纹;还有缺级现狭缝数目愈多,光强愈集中,GL.Ch.12.波动光学§12.7.光栅衍 主明纹、探讨夫琅和费光栅衍射,先处理平行光正交于光栅入射的情主明纹、光栅方程问题,即为多狭缝的平行光线经薄透镜汇屏上而相干加强的问题 由图可见,只需处理任意相邻两狭对应点的平行光线相长相干即X折射率为n的介Xa+ba+bO OxfGL.Ch.12.波动光学§12.7.光栅衍 a+b如图,沿衍射角为a+b

光线相长相干,n(a k

臵于折射率为n的介光栅方程—在平行光正交入射光栅的情况下,光栅方程n(ab)n(ab)GL.Ch.12.波动光学§12.7.光栅衍 如图,在平行光以倾角θ入射光栅的情况下,光栅方n(ab)(sinn(ab)(sinsink)入射光与衍射光在光栅面法线的同侧,方程中sinφk前取正入射光与衍射光在光栅面法线的异侧时,方程中sinφk前取光栅面法

光栅面法

光栅

光栅θθkθGL.Ch.12.波动光学§12.7.光栅衍 ※衍射暗平行光正交于有N个狭缝的光栅入射时的暗纹表达式nn(ab)sinmN,(N−1),,(N−1),(N (mkN例N=100,n(absinm100m1:n(ab)sin(1001缝和51缝光线的光程差为λ2,产生相2缝和52缝光线的光程差为λ2,产生相结果:会聚到屏上形成第1个暗GL.Ch.12.波动光学§12.7.光栅衍 m2 n(ab)sin(50相邻缝光线的光程差为1缝和26缝光线的光程λ/2产生相消2缝和27缝光线的光λ/2产生相消结果:会聚2个暗m100nabsin为第1级主明当N形成一片更大的暗区,则使各级主明纹愈加亮且GL.Ch.12.波动光学§12.7.光栅衍 NNNNGL.Ch.12.波动光学§12.7.光栅衍 满足单缝衍射暗纹条件,则该处不再出现主明纹,此现象称为 65432 GL.Ch.12.波动光学§12.7.光栅衍 当由k级衍射φk＝φk确定的衍射方向同时 k12屏上该衍射方向应出现的该k级主明纹将上述两式相比(注意φk＝φk),得ab kkabkkabkak' GL.Ch.12.波动光学§12.7.光栅衍 )例:ab3, k3k (k1,2,3,)kk3,6,则缺级级数 65432 GL.Ch.12.波动光学§12.7.光栅衍

kmaxna光kmaxna平行光正交入射光栅时,kmax的确n(ab) 则当φk＝φkmax＝π∕2时, 则平行光正交入射时,屏上衍射主明纹总条数Ntol(不计缺级情况下NNtol2kmax实际的总条数值皆小于由上kmaxNtol表式算出的值GL.Ch.12.波动光学§12.7.光栅衍 )

(k=0,1,2,··入射光与衍射光在光栅面的法线的同侧时,sinφk前取+入射光与衍射光在光栅面的法线的异侧时,sinφk前取–‖斜入 sin 1, kma nn(ab)(sin1)kn(ab)(sin(k 1,2,)GL.Ch.12.波动光学§12.7.光栅衍 )光栅0亮细分得开(表现出衍射光栅很强的分光性能可能GL.Ch.12.波动光学§12.7.光栅衍 三.光栅衍用复色平行光入射光栅时,屏上呈现彩色衍射图样,光栅白光入射时的连续光复色平行光正交入射光栅时, 为该复色的明(若用平行白光正交入射光栅时, 为白色明纹 较高级次的光谱带会发生级 现GL.Ch.12.波动光学§12.7.光栅衍 k (a由n(ab)sink k,光栅常数(a+b)为定值时 可见光栅的分光作用,并且波长愈大谱线分得愈

1(ab可见光栅的分光作用,并且光栅常数愈小谱线分得愈 k (a由n(ab)sink k, ,可见若波长为λ1的k1级谱线与波长为λ2的k2级谱 (显然φk1=φk2),则k1λ1=k2λ2,则谱 条件 ( k1GL.Ch.12.波动光学§12.7.光栅衍 四.衍射光栅的应用其可制成光栅光谱仪等光学仪器.例如分光GL.Ch.12.波动光学§12.7.光栅衍 光栅衍射举例1.单色平行光(λ=600nm)正交入射光栅薄透镜的f=1.0m.发现第一次缺级出现在第4级主明纹处试求:(1)光栅常数、屏上第2级主明纹与第3级主明纹的间距(2)屏上主明纹的总条数.(整个装臵在空气中解(1):计算光栅常数由缺级级数表式kabka((ab)ka4a41.5k6106GL.Ch.12.波动光学§12.7.光栅衍 XOfXOf(ab)sin2(ab)sin3 tanxf

211317x2fx3fGL.Ch.12.波动光学§12.7.光栅衍 解(2):求屏上由光栅方程

a 610 60010

1010级不可能存在于屏上而且48级为GL.Ch.12.波动光学§12.7.光栅衍 问:(1)正交入射光栅时,主明纹的 次kmax＝？(2)以倾角θ＝30o入射光栅时,主明纹 次(整个装臵在空气中n≈0;不计缺级现象解(1):每毫米有500个刻痕,即(ab) 单色平行光正交入射时(ab)sin k(ab)1 3.4 取 3 590

GL.Ch.12.波动光学§12.7.光栅衍 解(2):单色平行光以30斜入射时,(ab)(sin sin90)k (1 1) 5.k500 590106 1.则应取主明纹 次kmaxkmaxkminGL.Ch.12.波动光学§12.7.光栅衍 例3.平行白色光正交照射光栅(共N＝6500条/cm狭缝求:第3级光谱对薄透镜光心的张角(整个装臵在空气中解:(ab

可见光波长范围约

400760

φmax f由(ab)sinkk kfGL.Ch.12.波动光学§12.7.光栅衍

a sin

max

3760107

1.48max

a 16500相应衍射角φmax不存在,表明屏上不存在完整的第3级光谱题目要求的屏上不完整的第3级光谱对薄透镜光心的张角9051.26此第3(ab)sin

b513此第3GL.Ch.12.波动光学§12.7.光栅衍 关于光 与衍—参与线性叠加的各光束本身的显著偏离几何光学分布,是光的波动性的表现.每束光本身存在衍射,将其处理成为:无穷多个子波参与衍射;各光束之间存在,将其处通常,GL.Ch.12.波动光学§12.7.光栅衍 §12-8.※X射线的衍一X射线的发X射X射线X+104~105GL.Ch.12.波动光学§X射线衍 X射线的性波长很短的电磁波 力极X射线的波长范围:5~0.04nm伦琴由于发现X射线荣获1901年首 物理学GL.Ch.12.波动光学§X射线衍 二X射线衍射实劳厄(M.vonLaue)取晶体作为三维立体光 底X射 晶 斑劳厄获1914 物理学GL.Ch.12.波动光学§X射线衍 英国的布喇格父子提出对X射线衍射的研究方d—晶体的晶格常数(晶面间距光程ACCB2d布喇格公式( 加强条件

φφ

(k1,2, 布喇格父子共同荣获了1915 物理学GL.Ch.12.波动光学§X射线衍 如果晶体的晶格常数已知,可利用晶体X射线衍射来测得真空中X射线的波长范围约为

0.04~0.05如果X射线波长已知,可利用晶体X射线衍射来测定晶体晶格常数,进行晶体的结构分析(用三维点阵理论根据劳厄斑点的分布可算出晶面间距,从而获知晶体点阵结GL.Ch.12.波动光学§X射线衍 第三部分:光的偏理解自然光和线偏振光,了解光的其他偏振状态正确理解偏振光的起偏、检偏掌握马吕斯定律、布儒斯特定了解双折射现象、偏振光 、人为双折射旋光现等象等7GL.Ch.12.波动光学-光的偏 §129.光的偏振的基本振动面:振动方向 方向构成的平偏振:光矢量E的振动方向 方向不对称性分布情偏振态:光矢量在正交于 方向的平面内的振动状 光矢量E振动 波速u的方H磁场矢量振动7GL.Ch.12.波动光学§12.9.光偏振基本概 一.自然光、

光矢振动无优势方 可用一对互独立、互正交、振幅相等的光矢量表示自然7GL.Ch.12.波动光学§12.9.光偏振基本概 自然

光矢振动无优势方简化的自然光的图

―‖表示光矢振动正交于纸

—‖表示光矢振动平行于纸7GL.Ch.12.波动光学§12.9.光偏振基本概 线偏振光或完全偏振光、平面偏振光、或简称偏振光 线偏

简化的线偏振光的图• •EyO

振动θEθEx

例:线偏振光光矢量可以分解两个相互独立、相互正交的分ExE EyE8GL.Ch.12.波动光学§12.9.光偏振基本概 部分偏正交于 方向,存在各个方向的光矢量的振动但只是某方向的光矢振动占优势的光为部分偏振简化〃平行于纸面的光振动

正交于纸面的光振动部分偏振光部分偏振光的分

8GL.Ch.12.波动光学§12.9.光偏振基本概 椭圆偏振光、圆偏振椭圆偏振光、圆偏振光矢量在正交于 方向上,任意时刻只有一个光矢量振动 速方向行进.在一个周期内,光矢的端点在正交于光速的若上述投影径迹为圆,则为右旋 左旋8GL.Ch.12.波动光学§12.9.光偏振基本概 二.偏振光的起偏、起偏:使非偏振光成为偏振光,即相应的装臵或器件称为检偏:检验光的偏振化情况,即检相应的装臵或器件称为检偏实现起偏、检偏利用材料的二向色性起偏、检

起偏二向色性振动不吸收利用光在不同介质分界面的反射、折射起偏、检利用晶体的双折射起偏、检 GL.Ch.12.波动光学§12.9.光偏振基本概 一.起偏和检偏利用某些材料(如晶体等)的二向色性制成的透光薄或介质薄片—— (也称为透振方向、通振方向透光轴方向

非偏振 偏振 易制作、面积易制大、价本身对光吸收量较大,并且二向色性欠

线偏8GL.Ch.12.波动光学§12.10.偏振片起检偏,马吕斯定 偏振片的起偏、偏振片既可作起偏器又可作检自然自然线偏振●、 起偏待检匀角速转I检偏透射光强I不变,待检光是什么类型的偏振透射光强I变化,有消光,待检光可能是什么类型的偏振透射光强I变化,无消光,待检光可能是什么类型的偏振GL.Ch.12.波动光学§12.10.偏振片起检偏,马吕斯定 匀匀角速转自然线偏振● 起偏器检偏器GL.Ch.12.波动光学§12.10.偏振片起检偏,马吕斯定 ● ●起偏器检偏器GL.Ch.12.波动光学§12.10.偏振片起检偏,马吕斯定 自自然线偏振匀角速转● 起偏器检偏器接收GL.Ch.12.波动光学§12.10.偏振片起检偏,马吕斯定 自自然线偏振匀角速转● 起偏器检偏器接收GL.Ch.12.波动光学§12.10.偏振片起检偏,马吕斯定 相互正交时,接收屏上的光强为零,即消光消自然线偏振自然线偏振● 起偏器 检偏器 接收GL.Ch.12.波动光学§12.10.偏振片起检偏,马吕斯定 当偏振片P2(检偏器)旋转至两个偏振片的偏振化方相互平行时,接收屏上的光强为最自然自然线偏振匀角速转● 起偏器检偏器接收GL.Ch.12.波动光学§12.10.偏振片起检偏,马吕斯定 匀角速转自然 线偏振

检偏 接收GL.Ch.12.波动光学§12.10.偏振片起检偏,马吕斯定 匀角匀角速转自然线偏振● ●●检偏接收GL.Ch.12.波动光学§12.10.偏振片起检偏,马吕斯定 匀角匀角速转自然线偏振● ●●检偏接收GL.Ch.12.波动光学§12.10.偏振片起检偏,马吕斯定 匀角匀角速转自然线偏振● ●●检偏接收GL.Ch.12.波动光学§12.10.偏振片起检偏,马吕斯定 匀角匀角速转自然线偏振 检偏接收GL.Ch.12.波动光学§12.10.偏振片起检偏,马吕斯定 匀角匀角速转自然线偏振● ●●检偏接收GL.Ch.12.波动光学§12.10.偏振片起检偏,马吕斯定 入射光(光强I0)正交通过一个偏振片后,给出透射光强I如图

偏振片P透振

E0偏振片透振方θE0、I0: