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第六章交流电机电枢绕组的电动势与磁通势

交流电机包括:同步电机和异步动机(感应电机)。 电枢是电机中机电能量转换的关键部分,直流电机电枢指转子部分,而交流电机的电枢是指定子部分。1

第六章交流电机电枢绕组的电动势与磁通势

交流电机包括:同第6章交流电机电枢绕组的电动势和磁通势6.1交流电机电枢绕组的电动势6.2交流电机电枢绕组6.3交流电机电枢单相绕组产生的磁通势6.4三相电枢绕组产生的磁通势6.5两相电枢绕组产生的磁通势2第6章交流电机电枢绕组的电动势和磁通势6.1交流电机电枢6.1交流电机电枢绕组的电动势 交流电机电枢绕组感应电动势问题的分析,对于同步电机或异步电机都是适用的。为了分析的方便,我们用一台同步发电机为例来分析电枢绕组的电动势。简单的同步发电机模型6.1.1导体电动势 空间电角度:把一对主磁极所占的空间角度定为2π,用α表示。 机械角度:把转子表面所占的空间几何角度定为2π,用β表示。 α=pβ,其中p为电机的极对数。36.1交流电机电枢绕组的电动势 交流电机电枢绕组感应电动势 假设电机的气隙中只有波长等于一对主磁极极距、沿气隙圆周方向分布为正弦形的磁密波(基波磁密)根据电磁感应定律转子的电角速度假设导体由坐标原点开始相应点的气隙磁密为4 假设电机的气隙中只有波长等于一对主磁极极距、沿气隙圆周方向导体中感应的基波电动势瞬时值为 导体每经过一对主磁极,其中感应电动势便经历一个周期,当转子有p对主磁极时,转子每转一圈,导体中的电动势变化了p次。因此转子转速和基波电动势的频率的关系为频率和电角速度的关系为5导体中感应的基波电动势瞬时值为 导体每经过一对主磁极,其中感导体中感应基波电动势的最大值为导体中基波电动势有效值为6导体中感应基波电动势的最大值为导体中基波电动势有效值为677相量表示为整距线匝基波电动势有效值为8相量表示为整距线匝基波电动势有效值为86.1.3整距线圈电动势

把N个线匝串联起来构成线圈。一个线圈两边的距离y1叫节距。当y1=π的线圈为整距线圈,当y1<π的线圈为短距线圈,当y1>π的线圈为长距线圈。在电机中,一般不用长距线圈。整距线圈基波电动势有效值为96.1.3整距线圈电动势 把N个线匝串联起来构成线圈。一个1010短距线圈基波电动势相量表示为短距线圈基波电动势有效值表示为基波短距系数11短距线圈基波电动势相量表示为短距线圈基波电动势有效值表示为基例题6-2如果把相距150°空间电角度的A,X两根导体组成线匝,每根导体的电动势为10V,求线匝的基波电动势。解12例题6-2如果把相距150°空间电角度的A,X两根导体组1313如果把分布的q个整距线圈都集中放到一起,每个线圈的基波电动势大小相等,相位相同,则线圈组总基波电动势为qEy。但是线圈分布开来后,线圈的基波电动势却为Eq基波分布系数ABCD14如果把分布的q个整距线圈都集中放到一起,每个线圈的基波电动势分布后线圈组的基波电动势为分布后短距线圈组的基波电动势为15分布后线圈组的基波电动势为分布后短距线圈组的基波电动势为15例题6-3一台电机的定子槽里放了4个分布着的整距线圈,相邻线圈的槽距角α=15°空间电角度,每个线圈基波感应电动势为30V。现将这些空间分布着的整距线圈按头尾相连构成线圈组,求该线圈组的基波感应电动势。解返回16例题6-3一台电机的定子槽里放了4个分布着的整距线圈,相三相单层集中整距绕组:每一相只有一个整距线圈,定子上每个槽里只有一个线圈边。这种绕组除了感应电动势的波形不理想外,电枢表面的空间也没有充分利用,不如采用分布绕组好目录17三相单层集中整距绕组:每一相只有一个整距线圈,定子上每个槽里2、三相单层分布绕组通过一个例子来说明三相单层分布绕组。假设定子上总槽数为Z=24,极对数为p=2,转子逆时针方向旋转,转速为n。1)先计算定子相邻两个槽之间的槽距角182、三相单层分布绕组通过一个例子来说明三相单层分布绕组。1)2)基波电动势星形相量图2412192)基波电动势星形相量图2412193)按600相带法分相每极每相槽数AXBYCZ203)按600相带法分相每极每相槽数AXBYCZ2021215)确定绕组并联的路数 单层绕组最多可以并联的支路有p个。 当电机每相的总线圈数一定时,如用一路串联,则每相基波电动势要比并联时大,而电流比并联时的总电流小6)计算相电动势整距线圈的基波电动势一相绕组串联的总匝数225)确定绕组并联的路数 单层绕组最多可以并联的支路有p个。66.2.2三相双层绕组 双层绕组是指定子上每个槽里能放两个圈边,每个圈边为一层。一个线圈有两个圈边,电机线圈的总数等于定子的槽总数。双层绕组的优点是线圈能够任意短距,对改善电动势波形有好处 假设定子上总槽数为Z=36,极对数为p=2,节距y1=7个槽,并联支路数a=1,连接成双层短距分布绕组1)先计算定子相邻两个槽之间的槽距角236.2.2三相双层绕组 双层绕组是指定子上每个槽里能放两个2)基波电动势星形相量图3)按600相带法分相242)基波电动势星形相量图3)按600相带法分相2425255)确定绕组并联的支路数并联的支路数最少为a=1,最多为a=2p6)计算相电动势短距线圈基波电动势极相组基波电动势相绕组基波电动势265)确定绕组并联的支路数并联的支路数最少为a=1,最多为a=6.2.3绕组的谐波电动势实际的电机气隙里磁密的分布不完全都是基波,尚有谐波,如三次、五次、七次等奇数次谐波。所谓三次、五次、七次谐波磁密,即在一对磁极极距中有三、五、七个波长的正弦形磁密波。这些谐波也要在各槽里的导体中感应出各次谐波电动势。当绕组采用了短距、分布以及三相连接时,可以使各次谐波电动势大大被消弱,甚至使某次谐波电动势为零。当然,短距、分布也能降低基波电动势,只要设计合理,让基波电动势消弱的少,而大大消弱谐波电动势就可以了。276.2.3绕组的谐波电动势实际的电机气隙里磁密的分布不完全三相星接和角接,在三相线电动势中不会有三次谐波及三的倍数次谐波电动势出现。这是由于三相三次谐波以及三的倍数次谐波电动势在时间相位上同相所造成的。28三相星接和角接,在三相线电动势中不会有三次谐波及三的倍数次谐例题6-4一台三相异步电动机,定子采用双层短距分布绕组。已知Z=36,p=3,y1=5槽,线圈的匝数Ny=20,并联支路数a=1,频率f=50Hz,每极磁通量Φ=0.00398Wb,求:1)导体基波电动势2)线匝基波电动势29例题6-4一台三相异步电动机,定子采用双层短距分布绕组。3)线圈基波电动势4)极相组基波电动势5)相绕组基波电动势返回303)线圈基波电动势4)极相组基波电动势5)相绕组基波电动势返6.3交流电机电枢单相绕组产生的磁通势目录 在电机里,不管什么样的绕组,当流过电流时,都要产生磁通势。所谓磁通势,指的是绕组里的全电流,或安培数。 交流电机电枢绕组产生的磁通势与直流电机相比,要复杂一些。分析磁通势的大小及波形等问题,应从两大方面来考虑:1)首先是绕组在定子空间所在的位置;2)其次再考虑该绕组流过的电流,在时间上又是如何变化的。 交流绕组产生的磁通势,既是空间的函数,又是时间的函数。316.3交流电机电枢单相绕组产生的磁通势目录 在电机里,不管磁通势从定子到转子的方向作为正方向。磁通势的大小是由电流的大小决定的,当电流按正弦规律变化时,磁通势的大小也随之按正弦规律变化,称为脉振波。磁通势交变的频率与电流的频率一样。该磁通势的极数为一对,与电机的极数对数相等。6.3.1整距线圈的磁通势1、整距线圈的磁通势32磁通势从定子到转子的方向作为正方向。6.3.1整距线圈的磁四极电机绕组产生的磁通势该磁通势的极数为两对,与电机的极数对数相等矩形分布的脉冲磁通势表达式为33四极电机绕组产生的磁通势该磁通势的极数为两对,与电机的极数对2、磁通势展开 空间矩形波可用傅氏基数展成无穷多个正弦波。因此,空间矩形分布的脉振磁通势,可以展开成无穷多个空间正弦分布的磁通势,每个正弦分布的磁通势同时都随时间正弦变化342、磁通势展开 空间矩形波可用傅氏基数展成无穷多个正弦波。因基波磁通势为三次谐波磁通势为五次谐波磁通势为35基波磁通势为三次谐波磁通势为五次谐波磁通势为35基波及其谐波磁通势的特点1)基波及其谐波磁通势的最大值36基波及其谐波磁通势的特点1)基波及其谐波磁通势的最大值362)基波及其谐波磁通势的极对数基波磁通势的极对数与电机的极对数一样多,三次谐波的极对数是基波的三倍,五次谐波磁通势的极对数是基波的五倍,等等。3)基波及其谐波磁通势幅值随时间变化的关系当电流随时间按余弦规律变化时,不论是基波磁通势或谐波磁通势,它们的幅值都是随时间按电流的变化规律而变化,即在时间上,都为脉振波。372)基波及其谐波磁通势的极对数37383839393、基波脉振磁通势(1)讨论朝+α方向旋转,行波在电机中为旋转波403、基波脉振磁通势(1)讨论朝+α方向旋转,行波在电机中为旋(2)讨论朝-α方向旋转,行波在电机中为旋转波41(2)讨论朝-α方向旋转,行波在电机中为旋转波41由前面的分析,可以得到1)一个脉振波可以分解为两个波长与谐振波完全一样,分别朝相反方向旋转的旋转波,旋转波的幅值是原谐振波最大振幅的一半;2)当脉振波振幅为最大值时,两个旋转波正好重叠在一起。一个在空间按余弦分布的磁通势波,可以用一个空间矢量来表示,让矢量的长短等于该磁通势的幅值,矢量的位置就在该磁通势波正幅值所在的位置。424243436.3.2短距线圈的磁通势446.3.2短距线圈的磁通势444545整距线圈时,基波磁通势为双层短距线圈时,基波磁通势为46整距线圈时,基波磁通势为双层短距线圈时,基波磁通势为466.3.3单层分布线圈产生的磁通势476.3.3单层分布线圈产生的磁通势476.3.4单层短距对气隙磁通势波形的影响 在电机中,为了改善电机的性能,希望基波的磁通势占主要分量,尽量减小各次谐波的分量,为此,设计电机的绕组时,要采用短距和分布绕这。只要设计合理就可以大大的降低谐波磁通势的影响486.3.4单层短距对气隙磁通势波形的影响 在电机中,为了改6.3.5单相绕组磁通势整距线圈的基波磁通势幅值为双层短距线圈的基波磁通势幅值为单相相绕组的基波磁通势幅值为496.3.5单相绕组磁通势整距线圈的基波磁通势幅值为双层短距单相绕组磁通势的表达式单相双层短距分布绕组的基波磁通势的特点在气隙空间按cosα分布,振幅按cosωt变化当时间电角度ωt=0°时,在空间电角度α=0°的地方,是最大正幅值所在地,即单相绕组的轴线处返回50单相绕组磁通势的表达式单相双层短距分布绕组的基波磁通势的特点6.4三相电枢绕组产生的磁通势目录6.4.1基波磁通势等效三相绕组516.4三相电枢绕组产生的磁通势目录6.4.1基波磁通势等三相绕组流过的电流为三相产生的基波磁通势52三相绕组流过的电流为三相产生的基波磁通势52三相基波磁通势分解为上边三个式子相加53三相基波磁通势分解为上边三个式子相加53三相6个旋转磁通势的合成+Aα=0°+Bα=120°+Cα=240°三相合成基波磁通势为行波,朝方向+α以角速度ω旋转,合成矢量端点的轨迹是个圆,称为圆形旋转磁通势54三相6个旋转磁通势的合成+Aα=0°+Bα=120°+Cα=三相合成基波旋转磁通势的特点1)幅值不变,为圆形旋转磁通2)转向磁通势的转向为电流的相序,从领先相到滞后相旋转3)转速4)瞬间位置当某相的电流值达到最大值时,合成磁通势正好位于该轴线处55三相合成基波旋转磁通势的特点1)幅值不变,为圆形旋转磁通2)用磁力线表示的三相旋转磁场示意图56用磁力线表示的三相旋转磁场示意图566.4.2三相的三次谐波磁通势576.4.2三相的三次谐波磁通势57 三相三次谐波磁通势互相抵消,同理可以知道三的倍数次谐波的合成磁通势也是零。采用分布和短距绕组可以大大的降低五次和七次谐波等高次谐波,因此三相绕组可以忽略谐波,只认为基波磁通势是主要的58 三相三次谐波磁通势互相抵消,同理可以知道三的倍数次谐波的合例题6-5已知三个匝数彼此相等的整距线圈AX,BY,CZ在定子的槽内集中地放在一起,如下图所示。若三个整距线圈里流过的电流分别如下,求产生的合成基波总磁通势59例题6-5已知三个匝数彼此相等的整距线圈AX,BY,CZ在定例题6-6已知三个整距线圈匝数彼此相等,按彼此相距120°空间电角度放在电机的定子槽内,如图下所示。若三个线圈里流过的电流分别如下,求合成基波总磁通势返回60例题6-6已知三个整距线圈匝数彼此相等,按彼此相距120°空6.5两相电枢绕组产生的磁通势[例题6-7]已知在电机定子槽内放置两个空间相距90°电角度,且匝数相等的整距线圈AX,BY(两相对称绕组),如下图所示。若两个线圈里流过的电流分别如下,求合成基波总磁通势解书中有误目录616.5两相电枢绕组产生的磁通势[例题6-7]已知在电机定子[例题6-8]把上例中在定子空间相距90°电角度的两个整距线圈换成两相对称绕组,每相绕组都是双层短距分布绕组,他们的串联匝数都相等,仍用AX,BY表示每相绕组的引出线。若两个线圈里流过的电流分别如下,求合成基波总磁通势解62[例题6-8]把上例中在定子空间相距90°电角度的两个整距线

空间相差90度电角度的两相绕组,通以时间相位相差90度电角度电流,且每相的磁通势彼此相等,产生的磁通势具有如下的特点:1)幅值为为常数,且为圆形磁通势2)转向 电流领先相向电流滞后相方向旋转3)转速基波旋转磁通势相对于定子绕组的转速为同步转速4)瞬时位置 哪相电流达到正的最大值时,合成磁通势的正幅值正好位于该相绕组的轴线处63 空间相差90度电角度的两相绕组,通以时间相位相差90度电角6.5.2椭圆磁通势xy646.5.2椭圆磁通势xy64返回65返回65返回简单的同步发电机模型66返回简单的同步发电机模型66

第六章交流电机电枢绕组的电动势与磁通势

交流电机包括:同步电机和异步动机(感应电机)。 电枢是电机中机电能量转换的关键部分,直流电机电枢指转子部分,而交流电机的电枢是指定子部分。67

第六章交流电机电枢绕组的电动势与磁通势

交流电机包括:同第6章交流电机电枢绕组的电动势和磁通势6.1交流电机电枢绕组的电动势6.2交流电机电枢绕组6.3交流电机电枢单相绕组产生的磁通势6.4三相电枢绕组产生的磁通势6.5两相电枢绕组产生的磁通势68第6章交流电机电枢绕组的电动势和磁通势6.1交流电机电枢6.1交流电机电枢绕组的电动势 交流电机电枢绕组感应电动势问题的分析,对于同步电机或异步电机都是适用的。为了分析的方便,我们用一台同步发电机为例来分析电枢绕组的电动势。简单的同步发电机模型6.1.1导体电动势 空间电角度:把一对主磁极所占的空间角度定为2π,用α表示。 机械角度:把转子表面所占的空间几何角度定为2π,用β表示。 α=pβ,其中p为电机的极对数。696.1交流电机电枢绕组的电动势 交流电机电枢绕组感应电动势 假设电机的气隙中只有波长等于一对主磁极极距、沿气隙圆周方向分布为正弦形的磁密波(基波磁密)根据电磁感应定律转子的电角速度假设导体由坐标原点开始相应点的气隙磁密为70 假设电机的气隙中只有波长等于一对主磁极极距、沿气隙圆周方向导体中感应的基波电动势瞬时值为 导体每经过一对主磁极,其中感应电动势便经历一个周期,当转子有p对主磁极时,转子每转一圈,导体中的电动势变化了p次。因此转子转速和基波电动势的频率的关系为频率和电角速度的关系为71导体中感应的基波电动势瞬时值为 导体每经过一对主磁极,其中感导体中感应基波电动势的最大值为导体中基波电动势有效值为72导体中感应基波电动势的最大值为导体中基波电动势有效值为6737相量表示为整距线匝基波电动势有效值为74相量表示为整距线匝基波电动势有效值为86.1.3整距线圈电动势

把N个线匝串联起来构成线圈。一个线圈两边的距离y1叫节距。当y1=π的线圈为整距线圈,当y1<π的线圈为短距线圈,当y1>π的线圈为长距线圈。在电机中,一般不用长距线圈。整距线圈基波电动势有效值为756.1.3整距线圈电动势 把N个线匝串联起来构成线圈。一个7610短距线圈基波电动势相量表示为短距线圈基波电动势有效值表示为基波短距系数77短距线圈基波电动势相量表示为短距线圈基波电动势有效值表示为基例题6-2如果把相距150°空间电角度的A,X两根导体组成线匝,每根导体的电动势为10V,求线匝的基波电动势。解78例题6-2如果把相距150°空间电角度的A,X两根导体组7913如果把分布的q个整距线圈都集中放到一起,每个线圈的基波电动势大小相等,相位相同,则线圈组总基波电动势为qEy。但是线圈分布开来后,线圈的基波电动势却为Eq基波分布系数ABCD80如果把分布的q个整距线圈都集中放到一起,每个线圈的基波电动势分布后线圈组的基波电动势为分布后短距线圈组的基波电动势为81分布后线圈组的基波电动势为分布后短距线圈组的基波电动势为15例题6-3一台电机的定子槽里放了4个分布着的整距线圈,相邻线圈的槽距角α=15°空间电角度,每个线圈基波感应电动势为30V。现将这些空间分布着的整距线圈按头尾相连构成线圈组,求该线圈组的基波感应电动势。解返回82例题6-3一台电机的定子槽里放了4个分布着的整距线圈,相三相单层集中整距绕组:每一相只有一个整距线圈,定子上每个槽里只有一个线圈边。这种绕组除了感应电动势的波形不理想外,电枢表面的空间也没有充分利用,不如采用分布绕组好目录83三相单层集中整距绕组:每一相只有一个整距线圈,定子上每个槽里2、三相单层分布绕组通过一个例子来说明三相单层分布绕组。假设定子上总槽数为Z=24,极对数为p=2,转子逆时针方向旋转,转速为n。1)先计算定子相邻两个槽之间的槽距角842、三相单层分布绕组通过一个例子来说明三相单层分布绕组。1)2)基波电动势星形相量图2412852)基波电动势星形相量图2412193)按600相带法分相每极每相槽数AXBYCZ863)按600相带法分相每极每相槽数AXBYCZ2087215)确定绕组并联的路数 单层绕组最多可以并联的支路有p个。 当电机每相的总线圈数一定时,如用一路串联,则每相基波电动势要比并联时大,而电流比并联时的总电流小6)计算相电动势整距线圈的基波电动势一相绕组串联的总匝数885)确定绕组并联的路数 单层绕组最多可以并联的支路有p个。66.2.2三相双层绕组 双层绕组是指定子上每个槽里能放两个圈边,每个圈边为一层。一个线圈有两个圈边,电机线圈的总数等于定子的槽总数。双层绕组的优点是线圈能够任意短距,对改善电动势波形有好处 假设定子上总槽数为Z=36,极对数为p=2,节距y1=7个槽,并联支路数a=1,连接成双层短距分布绕组1)先计算定子相邻两个槽之间的槽距角896.2.2三相双层绕组 双层绕组是指定子上每个槽里能放两个2)基波电动势星形相量图3)按600相带法分相902)基波电动势星形相量图3)按600相带法分相2491255)确定绕组并联的支路数并联的支路数最少为a=1,最多为a=2p6)计算相电动势短距线圈基波电动势极相组基波电动势相绕组基波电动势925)确定绕组并联的支路数并联的支路数最少为a=1,最多为a=6.2.3绕组的谐波电动势实际的电机气隙里磁密的分布不完全都是基波,尚有谐波,如三次、五次、七次等奇数次谐波。所谓三次、五次、七次谐波磁密,即在一对磁极极距中有三、五、七个波长的正弦形磁密波。这些谐波也要在各槽里的导体中感应出各次谐波电动势。当绕组采用了短距、分布以及三相连接时,可以使各次谐波电动势大大被消弱,甚至使某次谐波电动势为零。当然,短距、分布也能降低基波电动势,只要设计合理,让基波电动势消弱的少,而大大消弱谐波电动势就可以了。936.2.3绕组的谐波电动势实际的电机气隙里磁密的分布不完全三相星接和角接,在三相线电动势中不会有三次谐波及三的倍数次谐波电动势出现。这是由于三相三次谐波以及三的倍数次谐波电动势在时间相位上同相所造成的。94三相星接和角接,在三相线电动势中不会有三次谐波及三的倍数次谐例题6-4一台三相异步电动机,定子采用双层短距分布绕组。已知Z=36,p=3,y1=5槽,线圈的匝数Ny=20,并联支路数a=1,频率f=50Hz,每极磁通量Φ=0.00398Wb,求:1)导体基波电动势2)线匝基波电动势95例题6-4一台三相异步电动机,定子采用双层短距分布绕组。3)线圈基波电动势4)极相组基波电动势5)相绕组基波电动势返回963)线圈基波电动势4)极相组基波电动势5)相绕组基波电动势返6.3交流电机电枢单相绕组产生的磁通势目录 在电机里,不管什么样的绕组,当流过电流时,都要产生磁通势。所谓磁通势,指的是绕组里的全电流,或安培数。 交流电机电枢绕组产生的磁通势与直流电机相比,要复杂一些。分析磁通势的大小及波形等问题,应从两大方面来考虑:1)首先是绕组在定子空间所在的位置;2)其次再考虑该绕组流过的电流,在时间上又是如何变化的。 交流绕组产生的磁通势,既是空间的函数,又是时间的函数。976.3交流电机电枢单相绕组产生的磁通势目录 在电机里,不管磁通势从定子到转子的方向作为正方向。磁通势的大小是由电流的大小决定的,当电流按正弦规律变化时,磁通势的大小也随之按正弦规律变化,称为脉振波。磁通势交变的频率与电流的频率一样。该磁通势的极数为一对,与电机的极数对数相等。6.3.1整距线圈的磁通势1、整距线圈的磁通势98磁通势从定子到转子的方向作为正方向。6.3.1整距线圈的磁四极电机绕组产生的磁通势该磁通势的极数为两对,与电机的极数对数相等矩形分布的脉冲磁通势表达式为99四极电机绕组产生的磁通势该磁通势的极数为两对,与电机的极数对2、磁通势展开 空间矩形波可用傅氏基数展成无穷多个正弦波。因此,空间矩形分布的脉振磁通势,可以展开成无穷多个空间正弦分布的磁通势,每个正弦分布的磁通势同时都随时间正弦变化1002、磁通势展开 空间矩形波可用傅氏基数展成无穷多个正弦波。因基波磁通势为三次谐波磁通势为五次谐波磁通势为101基波磁通势为三次谐波磁通势为五次谐波磁通势为35基波及其谐波磁通势的特点1)基波及其谐波磁通势的最大值102基波及其谐波磁通势的特点1)基波及其谐波磁通势的最大值362)基波及其谐波磁通势的极对数基波磁通势的极对数与电机的极对数一样多,三次谐波的极对数是基波的三倍,五次谐波磁通势的极对数是基波的五倍,等等。3)基波及其谐波磁通势幅值随时间变化的关系当电流随时间按余弦规律变化时,不论是基波磁通势或谐波磁通势,它们的幅值都是随时间按电流的变化规律而变化,即在时间上,都为脉振波。1032)基波及其谐波磁通势的极对数3710438105393、基波脉振磁通势(1)讨论朝+α方向旋转,行波在电机中为旋转波1063、基波脉振磁通势(1)讨论朝+α方向旋转,行波在电机中为旋(2)讨论朝-α方向旋转,行波在电机中为旋转波107(2)讨论朝-α方向旋转,行波在电机中为旋转波41由前面的分析,可以得到1)一个脉振波可以分解为两个波长与谐振波完全一样,分别朝相反方向旋转的旋转波,旋转波的幅值是原谐振波最大振幅的一半;2)当脉振波振幅为最大值时,两个旋转波正好重叠在一起。一个在空间按余弦分布的磁通势波,可以用一个空间矢量来表示,让矢量的长短等于该磁通势的幅值,矢量的位置就在该磁通势波正幅值所在的位置。10842109436.3.2短距线圈的磁通势1106.3.2短距线圈的磁通势4411145整距线圈时,基波磁通势为双层短距线圈时,基波磁通势为112整距线圈时,基波磁通势为双层短距线圈时,基波磁通势为466.3.3单层分布线圈产生的磁通势1136.3.3单层分布线圈产生的磁通势476.3.4单层短距对气隙磁通势波形的影响 在电机中,为了改善电机的性能,希望基波的磁通势占主要分量,尽量减小各次谐波的分量,为此,设计电机的绕组时,要采用短距和分布绕这。只要设计合理就可以大大的降低谐波磁通势的影响1146.3.4单层短距对气隙磁通势波形的影响 在电机中,为了改6.3.5单相绕组磁通势整距线圈的基波磁通势幅值为双层短距线圈的基波磁通势幅值为单相相绕组的基波磁通势幅值为1156.3.5单相绕组磁通势整距线圈的基波磁通势幅值为双层短距单相绕组磁通势的表达式单相双层短距分布绕组的基波磁通势的特点在气隙空间按cosα分布,振幅按cosωt变化当时间电角度ωt=0°时,在空间电角度α=0°的地方,是最大正幅值所在地,即单相绕组的轴线处返回116单相绕组磁通势的表达式单相双层短距分布绕组的基波磁通势的特点6.4三相电枢绕组产生的磁通势目录6.4.1基波磁通势等效三相绕组1176.4三相电枢绕组产生的磁通势目录6.4.1基波磁通势等三相绕组流过的电流为三相产生的基波磁通势118三相绕组流过的电流为三相产生的基波磁通势52三相基波磁通势分解为上边三个式子相加119三相基波磁通势分解为上边三个式子相加53三相6个旋转磁通势的合成+Aα=0°+Bα=120°+Cα=240°三相合成基波磁通势为行

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