3机构及其系统动力学设计课件

第3章

机构及其系统动力学设计第3章

机构及其系统动力学设计1第3章

机构及其系统动力学设计§3-1机构及其系统的质量平衡与功率平衡§3-2基于质量平衡的动力学设计§3-3机构及其系统动力学方程§3-4单自由度机构或机构系统动力学模型及运动方程式§3-5基于功率平衡的机构系统动力学设计第3章

机构及其系统动力学设计§3-1机构及其系统的质2§3-1机构及其系统的质量平衡与功率平衡一、质量平衡使构件质量参数合理分布及在结构上采取特殊措施，将各惯性力矩限制在预期的容许范围内，称为质量平衡。1、转子平衡2、机构惯性力(对机座)的平衡二、功率平衡1、机械运转中的功能关系其中为总耗功ABTTmo起动稳定运动停车§3-1机构及其系统的质量平衡与功率平衡一、质量平衡32、机械运转的三个阶段(1)起动阶段：，主动件的速度从零值上升到正常工作速度(2)停车阶段：(3)稳定运转阶段：a.匀速稳定运转—速度保持不变b.变速稳定运转—围绕平均速度作周期性波动2、机械运转的三个阶段(1)起动阶段：，主动件的速度从零值上4§3-2基于质量平衡的动力学设计一、质量平衡的设计方法之一（线性独立向量法）（一）平面机构惯性力平衡的必要和充分条件： 当且仅当平面机构总质心静止不动时，平面机构的惯性力才能达到完全平衡。（二）平面机构惯性力完全平衡的线性独立向量法对于任何一个机构的总质心向量rs可表达为若rs为常向量，则可满足上述充要条件。§3-2基于质量平衡的动力学设计一、质量平衡的设计方法51、平面铰链四杆机构(1)列出机构总质心位置向量方程式注意时变向量(右边)：(9-4)s1rs1=r1s2s322Br2m2a2r2'2'm1a111rs2rs3cr3m3a333YOADa4(13-3)1、平面铰链四杆机构(1)列出机构总质心注意时变向量(右边)6(2)利用机构的封闭向量方程式，变换rs的表达式，使rs表达式中所含有的时变向量为线性独立向量封闭条件：故有代入(9-4)并整理得(9-5)(2)利用机构的封闭向量方程式，变换rs的表达式，使rs表7(3)使机构总质心位置向量方程式中所有与时间有关的独立向量的系数等于零，得到机构惯性力完全平稳的条件若令则rs就成为一常向量，即质心位置保持静止。为了化简(13-6)，由图13-5可得(9-6)(9-7)将上式代入式(13-6)中的第一式可得(3)使机构总质心位置向量方程式中所有与时间有关的独若令则r8由此可知，铰链四杆机构惯性力完全平衡的条件是：一般选两个连架杆1、3作为加平衡重的构件。(9-8)yxmjrjeijmjrjei000jjjj0*若：调整前：添加平衡重的大小与方位向量：调整后：由此可知，铰链四杆机构惯性力完全平衡的条件是：一般选两个连架9则应有：按照向量加法规则可求得应添加的质径积的大小和方位为其中，(j=1或3)(j=1或3)则应有：按照向量加法规则可求得应添加的质径积的大小和方位为其102、有移动副的平面四杆机构(1)列出各活动构件的质心向量表达式为可得到机构总质心向量表达式为上式中两个时变向量及已是线性独立向量(S向量未出现)。将以上诸式代入S2S322Br2m2a2m1a11rS2rS3r3m3yO(A)Sx13r1rS1CS12、有移动副的平面四杆机构(1)列出各活动构件的质心向量表达11(2)

令时变向量、前的系数为零，得于是，求得惯性力的完全平衡条件为一般，滑块的质心在C点，即r3=0。而构件2的质心应在CB的延长线上，Br2m2a1m3Ca2r1m1A，(2)令时变向量、前的系数为零，得于是12(2)代换质量的总质心位置与原构件质心位置重合二、质量平衡的设计方法之二(惯性力的部分平衡法)质量代换的实质是：用假想的集中质量的惯性力及惯性力矩来代替原构件的惯性力及惯性力矩1、代换条件动代换静代换(1)代换质量之和与原构件的质量相等(9-14a)(9-14b)(3)代换质量对构件质心的转动惯量之和与原构件对质心的转动惯量相等(9-14c)SlABlAlB即(2)代换质量的总质心位置与原构件质心位二、质量平衡的设计方13联解(13-14a)和(13-14b)，可得两点质量静代换公式：联解(13-14a)和(13-14b)，可得两点质量静代换公14(二)曲柄滑块机构惯性力的部分平衡，，故故而S1S2S3Bm2m1cm3yOxrDCADmDRebL1(二)曲柄滑块机构惯性力的部分平衡，，故故而S1S2S3Bm15故式中，第一项mC2Rcos1—第一级惯性力；第二项mC2R•R/L•cos21—第二级惯性力。忽略第二级惯性力，FC可近似表达为而全部惯性力在X轴和Y轴上的分量分别为故式中，第一项mC2Rcos1—第一级惯性力；而全部16Ⅰ若在D处加平衡质径积，则有于是水平方向的惯性力可以平衡，但一般因mc>>mB，故垂直方向的惯性力反而增大多了。Ⅱ在曲柄的反向延长线上加一较小的平衡质径积，即令式中，K为平衡系数，通常取~—部分平衡。Ⅰ若在D处加平衡质径积，则有于是水平方向的惯性力可以平衡，17§3-3机构及其系统动力学方程一、拉格朗日方程其中L=E-U为拉格朗日函数，E、U分别为系统的动能、势能；、分别为广义坐标与广义速度；Fi为广义力。或写作：§3-3机构及其系统动力学方程一、拉格朗日方程18例：平面五杆机构系统动力学方程如图所示的五杆机构，有两个自由度，可选择两个广义坐标。若选1、4为广义坐标，即令则可求得各杆的角位移和有关点的坐标的函数为，(j=1,2,3,4)1BCDAOE2341234(9-18)例：平面五杆机构系统动力学方程如图所示的五杆机19在不计构件重量和弹性的情况(即忽略重力势能与弹性势能)下，此五杆机构的拉格朗日方程为(9-19)二、两自由度机构系统运动方程式

1、机构系统动能的确定(1)第j个构件的动能其中mj—构件j的质量；Vsj—构件j的质心点的速度；Jsj—构件j绕质心Sj的转动惯量；

j—构件的角速度；•在不计构件重量和弹性的情况(即忽略重力势能与弹20注意：Ⅰ.作直线移动的构件，Ⅱ.绕质心转动的构件，(2)机构系统的动能(3)求机构系统动能的步骤：a.位移分析(j=1,2,3,4)注意：Ⅰ.作直线移动的构件，(2)机构系统的动能(3)求机21b.速度分析(j=1,2,3,4)b.速度分析(j=1,2,3,4)22C.系统动能表达式将代入系统总动能公式(13-20)，并经整理后可得：其中C.系统动能表达式将23J11、J12、J22称之为等效转动惯量，具有转动惯量的量纲。2、广义力F1，F2的确定(等效力)(等效力矩)(9-22)式中，k为外力(外力偶)的数目；FjxFjy为外力Fj在x、y方向的分量；Mj为外力矩；xj、

yj为外力Fj作用点的坐标；j为外力矩M作用的构件的角位移；xj、

yj、

j均为广义坐标q1、

q2的函数。J11、J12、J22称之为等效转动惯量，具有转动惯量的量纲243、二自由度机构系统运动微分方程(9-26)3、二自由度机构系统运动微分方程(9-26)25§3-4单自由度机构或机构系统动力学模型及运动方程式一、单自由度机构系统动力学模型令q2=0，J12=0，J22=0，F2=0由式(13-26)可得单自由度运动微分方程：式中的J11、F1可分别按前述方法求得：§3-4单自由度机构或机构系统动力学模型及一、单自由度机构26式中，当Mj与j同向时取“+”，否则取“–”①在单自由度机构中，当q1为角位移、q1为角速度时，J11具有转动惯量量纲，称为等效转动惯量，常用je表示；②F1具有力矩的量纲，称为等效力矩，常用Me表示；③当q1为线位移、q1为线速度时，J11具有质量的量纲，称为等效质量，常用me表示；而F1具有力的量纲，称为等效力,常用Fe表示。..式中，当Mj与j同向时取“+”，否则取“–”①在27二、等效动力学模型1、等效构件+等效质量(等效转动惯量)+等效力(等效力矩)等效力学模型①②JeMe(a)(b)meFeve注意：、是某构件的真实运动；Me是系统的等效力矩；Je是系统的等效转动惯量。注意：s、v是某构件的真实运动；Fe是系统的等效力；me是系统的等效质量。二、等效动力学模型1、等效构件+等效质量(等效转动惯量)+等282、等效构件的运动方程式(机构系统的运动方程式)把一复杂的机构系统简化为一个等效构件，建立系统的等效动力学模型，然后即可把功能原理应用到等效构件上。微分上式可得即或2、等效构件的运动方程式(机构系统的运动方程式)29三、等效动力学模型的建立(9-28)具有转动惯量的量纲1、等效质量(等效转动惯量)、等效力(等效力矩)的计算②④⑤⑥⑦⑧⑨⑨①①当q1=e时，或由此可知，等效转动惯量可以根据等效前后，动能相等的原则求取。.三、等效动力学模型的建立(9-28)1、等效质量(等效转动惯30

②当q1=ve时，具有质量的量纲或由此可知，等效质量可以根据等效前后，动能相等的原则求取。1、等效力(等效力矩)的计算由(13-29)式知②当q1=ve时，具有质量的量纲或31①当q1=e时，（具有力矩的量纲）或由此可知，等效力矩可以根据等效前后，功率相等的原则求取。①当q1=e时，（具有力矩的量纲）或32由此可知，等效力可以根据等效前后，功率相等的原则求取。②当q1=ve时，或3、等效驱动力矩与等效阻力矩，等效驱动力与等效阻力由此可知，等效力可以根据等效前后，功率相等的33四、机构系统的动能形式和力矩(力)形式的运动方程式1、动能形式的运动方程式根据功能原理可得积分得(9-33)(9-34)四、机构系统的动能形式和力矩(力)形式的运动方程式1、动能形34①由式(13-33)可得即其中代入上式得(力矩形式的方程式)2、力矩(力)形式的运动方程式由式(13-33)及式(13-34)还可得到力矩(力)形式的运动方程当J=const时，上式变为①由式(13-33)可得即其中代入上式得(力矩形式的方程35(力形式的方程式)②由式(3-)可得当J=const时，上式变为五、建立机械系统动力学方程步骤1、将具有独立坐标的构件取作等效构件；2、求出等效参数，并将它置于等效构件上，形成机械系统等效动力学模型；3、根据功能原理，列出等效动力学模型的运动方程；4、求解运动方程，得到等效构件运动规律，即机械系统中具有独立坐标的构件运动规律；5、用运动分析方法，由具有独立坐标的构件运动规律，求出机械系统中所有其他构件的运动规律。(力形式的方程式)②由式(3-)可得当J=const时36§3-5基于功率平衡的机构系统动力学设计一、变速稳定运动状态的描述1、平均角速度或近似表示为2、速度不均匀系数由(1)和(2)解得(1)(2)于是可得§3-5基于功率平衡的机构系统动力学设计一、变速稳定运动状37二、周期性速度波动调节原理讨论：，盈功，亏功盈亏功A是在区间(0，)内两等效力矩曲线间所夹面积代数和。故最大盈亏功为(1)当(2)当二、周期性速度波动调节原理讨论：，盈功，亏功盈亏功A是在区间38因此，当系统的最大盈亏功Amax及系统平均角速度m一定时，欲减小系统的运转不均匀程度，则应当增加系统的等效转动惯量J。一般做法是，在系统中装置一个转动惯量较大的构件，这个构件通常称之为飞轮J。飞轮的作用：装置飞轮的实质就是增加机械系统的转动惯量。飞轮在系统中的作用相当于一个容量很大的储能器。当系统出现盈功，它将多余的能量以动能形式“储存”起来，并使系统运转速度的升高幅度减小；反之，当系统出现亏功时，它可将“储存”的动能释放出来以弥补能量的不足，并使系统运转速度下降的幅度减小。由于飞轮的存在而减小了系统运转速度波动的程度，获得了调速的效果。将代入得因此，当系统的最大盈亏功Amax及系统平均角速39三、飞轮转动惯量的计算由可得或等效驳动力矩和等效阻力矩为等效构件角位置函数其中Emax—角速度为最大的位置所具有的动能；

Emin—角速度为最小的位置所具有的动能；三、飞轮转动惯量的计算由可得或等效驳动力矩和等效阻力矩为等效40例：如图所示为蒸汽机带动发电机的等效力矩图，其中发电机的等效阻力矩为常数，其值等于Med的平均力矩7750N•m。各块面积表示的作功数值如表13-3所示(表中功的单位为焦耳（J）)。设等效构件的平均转速为3000r/min，运转不均匀系数=1/1000。试计算飞轮的转动惯量JF。作功数字表面积功/Jf1f2f3f4f5f6140030140093018001900例：如图所示为蒸汽机带动发电机的等效力矩图，其中发电机的等效41解位置ABCDEF030-500-9009001400A0ABCDEFAf1f2f3f4f5f6Med7750Me/(Nm)解位置ABCDEF030-500-9009001400A0A42即

一般飞轮计算不需要很精确，应用上述简化计算已能满足要求，这种简化计算是工程中的实用方法。即一般飞轮计算不需要很精确，应用上述简化计算43例:已知某机械一个稳定运动循环内的等效力矩如题八图所示，等效驱动力矩为常数，等效构件的最大及最小角速度分别为：及。试求：等效驱动力矩的大小；运转的速度不均匀系数；当要求在0.05范围内，并不计其余构件的转动惯量时，应装在等效构件上的飞轮的转动惯量。例:已知某机械一个稳定运动循环内的等效力矩如题八图所示，443机构及其系统动力学设计课件45解：1.根据一个周期中等效驱动力矩的功和阻力矩的功相等来求等效驱动力矩：由解：1.根据一个周期中等效驱动力矩的功和阻力矩的功相等来求46得得473机构及其系统动力学设计课件483机构及其系统动力学设计课件49完完50第3章

机构及其系统动力学设计第3章

机构及其系统动力学设计51第3章

机构及其系统动力学设计§3-1机构及其系统的质量平衡与功率平衡§3-2基于质量平衡的动力学设计§3-3机构及其系统动力学方程§3-4单自由度机构或机构系统动力学模型及运动方程式§3-5基于功率平衡的机构系统动力学设计第3章

机构及其系统动力学设计§3-1机构及其系统的质52§3-1机构及其系统的质量平衡与功率平衡一、质量平衡使构件质量参数合理分布及在结构上采取特殊措施，将各惯性力矩限制在预期的容许范围内，称为质量平衡。1、转子平衡2、机构惯性力(对机座)的平衡二、功率平衡1、机械运转中的功能关系其中为总耗功ABTTmo起动稳定运动停车§3-1机构及其系统的质量平衡与功率平衡一、质量平衡532、机械运转的三个阶段(1)起动阶段：，主动件的速度从零值上升到正常工作速度(2)停车阶段：(3)稳定运转阶段：a.匀速稳定运转—速度保持不变b.变速稳定运转—围绕平均速度作周期性波动2、机械运转的三个阶段(1)起动阶段：，主动件的速度从零值上54§3-2基于质量平衡的动力学设计一、质量平衡的设计方法之一（线性独立向量法）（一）平面机构惯性力平衡的必要和充分条件： 当且仅当平面机构总质心静止不动时，平面机构的惯性力才能达到完全平衡。（二）平面机构惯性力完全平衡的线性独立向量法对于任何一个机构的总质心向量rs可表达为若rs为常向量，则可满足上述充要条件。§3-2基于质量平衡的动力学设计一、质量平衡的设计方法551、平面铰链四杆机构(1)列出机构总质心位置向量方程式注意时变向量(右边)：(9-4)s1rs1=r1s2s322Br2m2a2r2'2'm1a111rs2rs3cr3m3a333YOADa4(13-3)1、平面铰链四杆机构(1)列出机构总质心注意时变向量(右边)56(2)利用机构的封闭向量方程式，变换rs的表达式，使rs表达式中所含有的时变向量为线性独立向量封闭条件：故有代入(9-4)并整理得(9-5)(2)利用机构的封闭向量方程式，变换rs的表达式，使rs表57(3)使机构总质心位置向量方程式中所有与时间有关的独立向量的系数等于零，得到机构惯性力完全平稳的条件若令则rs就成为一常向量，即质心位置保持静止。为了化简(13-6)，由图13-5可得(9-6)(9-7)将上式代入式(13-6)中的第一式可得(3)使机构总质心位置向量方程式中所有与时间有关的独若令则r58由此可知，铰链四杆机构惯性力完全平衡的条件是：一般选两个连架杆1、3作为加平衡重的构件。(9-8)yxmjrjeijmjrjei000jjjj0*若：调整前：添加平衡重的大小与方位向量：调整后：由此可知，铰链四杆机构惯性力完全平衡的条件是：一般选两个连架59则应有：按照向量加法规则可求得应添加的质径积的大小和方位为其中，(j=1或3)(j=1或3)则应有：按照向量加法规则可求得应添加的质径积的大小和方位为其602、有移动副的平面四杆机构(1)列出各活动构件的质心向量表达式为可得到机构总质心向量表达式为上式中两个时变向量及已是线性独立向量(S向量未出现)。将以上诸式代入S2S322Br2m2a2m1a11rS2rS3r3m3yO(A)Sx13r1rS1CS12、有移动副的平面四杆机构(1)列出各活动构件的质心向量表达61(2)

令时变向量、前的系数为零，得于是，求得惯性力的完全平衡条件为一般，滑块的质心在C点，即r3=0。而构件2的质心应在CB的延长线上，Br2m2a1m3Ca2r1m1A，(2)令时变向量、前的系数为零，得于是62(2)代换质量的总质心位置与原构件质心位置重合二、质量平衡的设计方法之二(惯性力的部分平衡法)质量代换的实质是：用假想的集中质量的惯性力及惯性力矩来代替原构件的惯性力及惯性力矩1、代换条件动代换静代换(1)代换质量之和与原构件的质量相等(9-14a)(9-14b)(3)代换质量对构件质心的转动惯量之和与原构件对质心的转动惯量相等(9-14c)SlABlAlB即(2)代换质量的总质心位置与原构件质心位二、质量平衡的设计方63联解(13-14a)和(13-14b)，可得两点质量静代换公式：联解(13-14a)和(13-14b)，可得两点质量静代换公64(二)曲柄滑块机构惯性力的部分平衡，，故故而S1S2S3Bm2m1cm3yOxrDCADmDRebL1(二)曲柄滑块机构惯性力的部分平衡，，故故而S1S2S3Bm65故式中，第一项mC2Rcos1—第一级惯性力；第二项mC2R•R/L•cos21—第二级惯性力。忽略第二级惯性力，FC可近似表达为而全部惯性力在X轴和Y轴上的分量分别为故式中，第一项mC2Rcos1—第一级惯性力；而全部66Ⅰ若在D处加平衡质径积，则有于是水平方向的惯性力可以平衡，但一般因mc>>mB，故垂直方向的惯性力反而增大多了。Ⅱ在曲柄的反向延长线上加一较小的平衡质径积，即令式中，K为平衡系数，通常取~—部分平衡。Ⅰ若在D处加平衡质径积，则有于是水平方向的惯性力可以平衡，67§3-3机构及其系统动力学方程一、拉格朗日方程其中L=E-U为拉格朗日函数，E、U分别为系统的动能、势能；、分别为广义坐标与广义速度；Fi为广义力。或写作：§3-3机构及其系统动力学方程一、拉格朗日方程68例：平面五杆机构系统动力学方程如图所示的五杆机构，有两个自由度，可选择两个广义坐标。若选1、4为广义坐标，即令则可求得各杆的角位移和有关点的坐标的函数为，(j=1,2,3,4)1BCDAOE2341234(9-18)例：平面五杆机构系统动力学方程如图所示的五杆机69在不计构件重量和弹性的情况(即忽略重力势能与弹性势能)下，此五杆机构的拉格朗日方程为(9-19)二、两自由度机构系统运动方程式

1、机构系统动能的确定(1)第j个构件的动能其中mj—构件j的质量；Vsj—构件j的质心点的速度；Jsj—构件j绕质心Sj的转动惯量；

j—构件的角速度；•在不计构件重量和弹性的情况(即忽略重力势能与弹70注意：Ⅰ.作直线移动的构件，Ⅱ.绕质心转动的构件，(2)机构系统的动能(3)求机构系统动能的步骤：a.位移分析(j=1,2,3,4)注意：Ⅰ.作直线移动的构件，(2)机构系统的动能(3)求机71b.速度分析(j=1,2,3,4)b.速度分析(j=1,2,3,4)72C.系统动能表达式将代入系统总动能公式(13-20)，并经整理后可得：其中C.系统动能表达式将73J11、J12、J22称之为等效转动惯量，具有转动惯量的量纲。2、广义力F1，F2的确定(等效力)(等效力矩)(9-22)式中，k为外力(外力偶)的数目；FjxFjy为外力Fj在x、y方向的分量；Mj为外力矩；xj、

yj为外力Fj作用点的坐标；j为外力矩M作用的构件的角位移；xj、

yj、

j均为广义坐标q1、

q2的函数。J11、J12、J22称之为等效转动惯量，具有转动惯量的量纲743、二自由度机构系统运动微分方程(9-26)3、二自由度机构系统运动微分方程(9-26)75§3-4单自由度机构或机构系统动力学模型及运动方程式一、单自由度机构系统动力学模型令q2=0，J12=0，J22=0，F2=0由式(13-26)可得单自由度运动微分方程：式中的J11、F1可分别按前述方法求得：§3-4单自由度机构或机构系统动力学模型及一、单自由度机构76式中，当Mj与j同向时取“+”，否则取“–”①在单自由度机构中，当q1为角位移、q1为角速度时，J11具有转动惯量量纲，称为等效转动惯量，常用je表示；②F1具有力矩的量纲，称为等效力矩，常用Me表示；③当q1为线位移、q1为线速度时，J11具有质量的量纲，称为等效质量，常用me表示；而F1具有力的量纲，称为等效力,常用Fe表示。..式中，当Mj与j同向时取“+”，否则取“–”①在77二、等效动力学模型1、等效构件+等效质量(等效转动惯量)+等效力(等效力矩)等效力学模型①②JeMe(a)(b)meFeve注意：、是某构件的真实运动；Me是系统的等效力矩；Je是系统的等效转动惯量。注意：s、v是某构件的真实运动；Fe是系统的等效力；me是系统的等效质量。二、等效动力学模型1、等效构件+等效质量(等效转动惯量)+等782、等效构件的运动方程式(机构系统的运动方程式)把一复杂的机构系统简化为一个等效构件，建立系统的等效动力学模型，然后即可把功能原理应用到等效构件上。微分上式可得即或2、等效构件的运动方程式(机构系统的运动方程式)79三、等效动力学模型的建立(9-28)具有转动惯量的量纲1、等效质量(等效转动惯量)、等效力(等效力矩)的计算②④⑤⑥⑦⑧⑨⑨①①当q1=e时，或由此可知，等效转动惯量可以根据等效前后，动能相等的原则求取。.三、等效动力学模型的建立(9-28)1、等效质量(等效转动惯80

②当q1=ve时，具有质量的量纲或由此可知，等效质量可以根据等效前后，动能相等的原则求取。1、等效力(等效力矩)的计算由(13-29)式知②当q1=ve时，具有质量的量纲或81①当q1=e时，（具有力矩的量纲）或由此可知，等效力矩可以根据等效前后，功率相等的原则求取。①当q1=e时，（具有力矩的量纲）或82由此可知，等效力可以根据等效前后，功率相等的原则求取。②当q1=ve时，或3、等效驱动力矩与等效阻力矩，等效驱动力与等效阻力由此可知，等效力可以根据等效前后，功率相等的83四、机构系统的动能形式和力矩(力)形式的运动方程式1、动能形式的运动方程式根据功能原理可得积分得(9-33)(9-34)四、机构系统的动能形式和力矩(力)形式的运动方程式1、动能形84①由式(13-33)可得即其中代入上式得(力矩形式的方程式)2、力矩(力)形式的运动方程式由式(13-33)及式(13-34)还可得到力矩(力)形式的运动方程当J=const时，上式变为①由式(13-33)可得即其中代入上式得(力矩形式的方程85(力形式的方程式)②由式(3-)可得当J=const时，上式变为五、建立机械系统动力学方程步骤1、将具有独立坐标的构件取作等效构件；2、求出等效参数，并将它置于等效构件上，形成机械系统等效动力学模型；3、根据功能原理，列出等效动力学模型的运动方程；4、求解运动方程，得到等效构件运动规律，即机械系统中具有独立坐标的构件运动规律；5、用运动分析方法，由具有独立坐标的构件运动规律，求出机械系统中所有其他构件的运动规律。(力形式的方程式)②由式(3-)可得当J=const时86§3-5基于功率平衡的机构系统动力学设计一、变速稳定运动状态的描述1、平均角速度或近似表示为2、速度不均匀系数由(1)和(2)解得(1)(2)于是可得