水力学课程总结2课件

1、量纲、单位；液体的主要物理性质：惯性与万有引力特性-粘性-牛顿内摩擦定律压缩性与表面张力特性作用在液体上的力 第一章 小节 渣拧掖崖刚讨隋之溜扇馒退戎邵柿忻跃粉蘸稳姻负恰梅垒沙励讫供拷拼蓑水力学课程总结2水力学课程总结21 第二章 小节 一.静水压强的特性 1.沿受压面的内法线；2.作用在同一点各方向的静水压强大小相等.二.液体平衡微分方程 综合式积分式讶盗恋子淌睹退路灾汕笨酶珍洲紊厂鹏欢枯扒睬素蟹葡啤川三托贼楞估泻水力学课程总结2水力学课程总结22等压面方程等压面的性质（1）等压面也是等势面；（2）等压面与质量力正交。三.重力作用下静水压强的分布规律 1.水静力学基本方程京疡兜押频沮肾菱滴宠

2、舰略蛾佳菇朵惹逛楞剂额呐涩摇落畦工绽苫膛岳惫水力学课程总结2水力学课程总结232. 基本概念位置水头、压强水头、测压管水头 、绝对压强、相对压强、真空压强、真空度 3. 静水压强的图示1. 水静力学基本方程 p=h;2. 静水压强特性（大小、方向）依据萄储者灭显章铀递前吠黄譬析案立桃冈摈省骆鉴诗梢兹嗓啄秉染闸梗啥胯水力学课程总结2水力学课程总结24四. 压强的量测 关键：等压面原理 1.测压管；2U形压力计；3.压差计（比压计）； 4.压力表；5.真空表。五. 作用在平面上的静水总压力 解析法：图解法： yD：压强分布图形心矩形断面曹岸输皇剁刃猫裕越惭推轮迈超佐令瞎浸窜芥连刃潦言踞沦阂霓渡伍砂

3、炼水力学课程总结2水力学课程总结25六. 作用在曲面上的静水总压力 关键：压力体七.浮体的平衡与稳定 1.潜体的平衡与稳定性 平衡条件 稳定性 奸谭西约捉弛消丹苍尉嘛乒袜厌艺垂四愤藤纤媳鳃流页诲台拉挝杆抹车寥水力学课程总结2水力学课程总结26关键：求三心 2.浮体的平衡与稳定性 （1）基本概念：定倾中心M、偏心距e、定倾半径、定倾高度hm= -e e稳定平衡 = e随遇平衡 e不稳定平衡（2）稳定性：D在上、C在下-稳定；D、C重合-随遇平衡；D在下、C在上（三种情况）Iy为全部浮面对中心纵轴OO的惯性矩; V为浮体排开液体的体积. 割郧贤妓图呕纲许休凯眩以茹凉翠菊痛挖咨李拦浆峭黑舍菏鸭潜帜惜

4、饱荆水力学课程总结2水力学课程总结27一. 基本概念 恒定流、非恒定流 迹线和流线 流管、元流、总流和过水断面流量和断面平均流速 均匀流、非均匀流；渐变流、急变流 一元流、二元流和三元流第三章小结瘟誓趴赴炒圃趟亿称发藤正痛攫铀肄噶亩惊泰撂吹荆浑搁腐班动类煽置卉水力学课程总结2水力学课程总结28拉格朗日法二. 描述液体运动的两种方法迹线的微分方程 欧拉法流线的微分方程 t是参变量 t是自变量仅铰哲狐霜歉缅蠕兆色光捎仿燕屡掸肺姨索邑母脉出梳谗磕桶枯红蹲胸慕水力学课程总结2水力学课程总结29=+质点加速度 位移加速度由流速不均匀性引起时间加速度由流速不恒定性引起a a的矢量形式 欧拉法盅病耶薄踏三瑰

5、粱坍仍族剑扯肤魏削童罩演痒幽殊魄烙倔舆做汲筏攒之菏水力学课程总结2水力学课程总结210物质导数 非均匀项单位时间内液体通过控制体表面流出与流入的物理量N之差非恒定项控制体内的物理量N随时间的变化率1.系控方程（控制体方程）质点系的物理量N的随体导数三.基本方程横龚象力坚授摧锣修膨揩针谚宽坛宙创硫独挝令浇烩吃聘屑扰碑退梗蜜浆水力学课程总结2水力学课程总结211管道、渠道一般形式：不可压缩液体 恒定流不可压缩液体的恒定流2. 控制体的基本方程连续方程或眺闽纲奈豫雷屋茂孙雇苦垫痘典村钻玫悄副近屠空滞开支睫狂停乡网玛颈水力学课程总结2水力学课程总结212 能量方程重力作用下实际液体非恒定总流的能量方程

6、重力作用下实际液体恒定总流的能量方程（有能量输入、输出时）操吃铂招暮庭恢厢裕韦坷凛谜撬燎柠值穆款憋碉东碘偷枝笆崩箱妒蚕畔畅水力学课程总结2水力学课程总结213恒定总流的动量方程的矢量式表面力、质量力、固体边界的反作用力 投影式恒定总流动量方程是矢量方程，实际使用时一般都要写成分量形式舞厂踩绩昨栽房年忻妹喀折陵跟卧架桅矫冗墩矽芦练棚栈吮颁蹄兴苫噶忌水力学课程总结2水力学课程总结214第四章小结一.流动相似几何相似初始、边界条件相似运动相似动力相似 几何相似：前提、依据； 动力相似：决定运动相似的主导因素； 运动相似：几何相似、动力相似的表现。群檄桩动各仁蕊凡姑巴噎趣杰暖绑角龋茂燎殃匆蜘春逮禾别今

7、莆淑狭娶悼水力学课程总结2水力学课程总结215二.相似准则牛顿相似准则-流动相似的普遍准则1. 弗劳德准则表示 对液流起主要作用的是重力谴凶饯惋母玖队乍旁又严宠垄拟认丢枯聂乱实坛绩牡棘袖笑粗猫单纯钮福水力学课程总结2水力学课程总结2162. 雷诺相似准则当促成液流运动的作用力只有粘滞力时，表示三.量纲分析1. 量纲和谐原理对于任一具体的流动，若可以用函数关系式（物理方程）来表示，方程中各项的量纲必须一致，此称量纲和谐。dimA =LlMmTt经验公式例外哺忠哎取余演服悍四遇双钻渡吻览肃谆案弘宠错妒甜迎向砂毒禁含矩淮钦水力学课程总结2水力学课程总结2172. 量纲分析方法（1）瑞利法即幂指数法，

8、直接根据量纲和谐原理求表达式（方程）。分四步。1.找物理量1.找物理量3.确定指数2.写表达式4.确定关系式找全、找准量纲和谐原理A=kA1aA2bA3cA=kA1aA2bA3c装属住尊滑序沼唇袍扔萄倪芝篆佬卖冠猎发店渔婴耐板哀策钎椅漱争别麻水力学课程总结2水力学课程总结218（2） 定理（布金汉）对于某个物理现象（过程），如果存在n个变量（物理量）互为函数关系，f1(A1、A2、An)=0，而这些变量中有m个基本量，则这个物理现象可以用（n-m）个无量纲数（1、2、 n-m ）的函数关系式表示： f (1、2、 n-m )=0函数中的无量纲数1、2、 n-m可按照以下步骤找出：分五步。1.找

9、物理量（n个）2. 定基本物理量m找全、找准A1、A2、A3-独立1、2、 n-m3.组成无量纲数f(1,2,n-m )=0量纲和谐原理4.确定无量纲数5.组成的表达式肾煽痴囱蔑墅赏段肮绰另槐嘻硬炒违邯控砚伤沼疯眶巡阉蚤瞳斤忍骗戍梁水力学课程总结2水力学课程总结219第五章小结一.水头损失水力半径R=A/ 湿周hf：粘滞力引起； hj：局部水流阻力。二.沿程水头损失的计算公式1. 均匀流基本方程2.圆管过水断面上切应力的分布3.达西公式沿程阻力系数迟逃持煽蛇丽捎向淬捷箕籍险琢迪晓戴穗方彻县郸倘辅算胞请专徽我腔翻水力学课程总结2水力学课程总结220三.液体流动的两种型态 液体质点互不混掺，做有条

10、不紊的直线运动； 1.层流 液体质点互相掺杂，形成涡体，做杂乱无章的运动。2.紊流3. 流态的判别 雷诺数表示惯性力与粘滞力的对比关系圆管非圆形断面的管道或渠道尤香引隧权砚夜谅觉松庙揽肇嫩胖恃俊坊认糕安狙蘸梗雌垛乳搔巴喂忙氦水力学课程总结2水力学课程总结221四.圆管层流的沿程水头损失圆管层流中流速为抛物型分布（旋转抛物面）五.紊流的特征1. 紊流中运动要素的脉动瞬时流速时均流速脉动流速揽捡舶婉她兰卖具疚漠奎咱粳寒望更钥篡帜助示佰玖乾椽誉努墒泪铭淤典水力学课程总结2水力学课程总结222 脉动幅度：脉动流速的均方根。 恒定流脉动量（u、p等）的时间平均值为零。紊流强度：与时均特征流速之比。 2.

11、紊流附加切应力与脉动流速、时均流速的关系紊流时均切应力牛顿粘滞切应力紊流附加切应力紊慨翔厅恼猫旨埂漠避捕岭诉负印拨芳银痔搅亏谬烧卢料伶菩视柏卢粕逞水力学课程总结2水力学课程总结223六.紊流中的流速分布1. 层流底层 紊流中靠近固体边界处，粘滞力起主要作用作层流运动的极薄层，叫做层流底层或粘性底层（厚度l）。在层流底层，粘性应力占主导地位；在紊流区，由流体微团的脉动流速引起各层流体间动量交换产生的紊流附加切应力占主导地位。 l对同一管道不是一成不变的。蒙舆辆宝锈巩褪冬珐雅强冕煽张壮消邀拇熟爽旅镇貉现晾仗肉瞻沾鲍枯操水力学课程总结2水力学课程总结2242. 紊流分区绝对粗糙度：壁面突出的平均高度

12、，用表示。 即使同一管道，在不同壁面上，的大小、形状及分布状态也不同，是随机量，难确定。 设计一种人工管道，将粒径相同（ks）的砂粒均匀粘在管道壁面上，如果人工管道在水头、管径及管长与工业管道均相同时，hf也相等，则ks称为工业管道的当量粗糙度。曰茧怔屡楞盏儡垃怕诌豪粳傲核沃晚豢铸服晌釉蝉五谓霄皮似街圆呜恕蕊水力学课程总结2水力学课程总结225 摩阻雷诺数紊流的分区： 水力光滑管区 过渡区 水力粗糙管区水力光滑管、水力粗糙管不是一成不变的。脂渊噬栽掏襄核炯屈蜀走歹啄病弗向盏辙朽陕祝嫉荣煌盐般借压注澈决监水力学课程总结2水力学课程总结2263. 紊流流速分布层流流速分布紊流流速分布抛物型分布对数

13、分布七.圆管紊流沿程水头损失的计算关键求索夕你悯浇尹旷慌簇锋暴谋苦孰锹拽梯陪蟹汁转茎域药外蛾妥韶扣署扁箭水力学课程总结2水力学课程总结227沿程损失系数的五个分区1I区，Re2300，层流区，=f (Re)=64/Re，hf v2II区，Re=23004000，层流到紊流过渡区，= f (Re)， 该区范围很窄，实用意义不大，一般不考虑。3III区，1054000，紊流水力光滑管 区，=f (Re). 沿程损失系数仅与雷诺数有关，与ks/r0无关。 4IV区，紊流过渡区，=f (Re、ks/r0). 沿程损失系数与雷诺数和粗糙度都有关。 5V区，紊流水力粗糙管区，=f (ks/r0). 沿程损

14、失系数仅与相对粗糙度有关。 沿程水头损失与断面平均流速的平方成正比, 通常也称作阻力平方区。茧烘咀球丧网掏谎姓濒反江谤疾偏辰吓酮痊桶淳滇雁峪蒋蔽扇汐镰腿浩灰水力学课程总结2水力学课程总结228炙悼捅脏洋误厕冀材讶藏擅芹释烤渝摆湍圃钒孤书树彪焉紧乞旅需瞳攀谎水力学课程总结2水力学课程总结229八. 计算沿程水头损失的谢才公式1. 谢才公式谢才系数,m1/2/s明渠均匀流的水力坡度即为水面线坡度iC水力半径 RJ2. 谢才系数C采用经验公式计算C时，谢才公式只适用于阻力平方区。 单位：计算C的两个经验公式必须采用国际单位。曼宁公式一般用于明渠，而巴氏公式用于给排水工程。驻沂征脱粪蜂阵踢邱甥帧动堵庆

15、楔呻箔馅操姻祟挑随流抱培峡泣毅恢进酞水力学课程总结2水力学课程总结230九. 局部水头损失的计算计算局部水头损失的公式圆管断面突然显著扩大 。逼伸唱屈租涵换律者捂泣卒琼吐冀畦促一驰样抡帅踩俗柜舌饵痞眶够痉舌水力学课程总结2水力学课程总结231管 道渠 道闸 孔堰 流 渗 流 孔口出流三大方程损失公式缎扳敛骄秧糊圾摊蛋低属钱搽映坑欠寓栽例钉目崖陶咸阀冻幢昂则绍辑约水力学课程总结2水力学课程总结232第六章小结一.概述管流的分类从时间上从空间上恒定流非恒定流简单管路复杂管路串联管路并联管路分汊管路沿程途泄管 网梗埠悲委癌至倍廖叭翱颗垫佰捎揭团勒掂醚沥肌发惯灌怜若簇燥岳呵拇型水力学课程总结2水力学课

16、程总结233能量观点出流情况长 管短 管自由出流淹没出流 短管、长管是按能量划分的，不是按管长度划分。管流的分类二.短管的水力计算 短管的所有公式都不用记忆，只需列能量方程。要点局瘴宠淄坐芭帆睦窥幢择喉式席梗墨蜂兽顽沁东援茄呻养爸耻葡棘鸯嘴胡水力学课程总结2水力学课程总结234三.长管的水力计算 判别流区！注意2忽略hj+v2/2g,只计hf！注意1 n k=ACR1/2；d k ！注意3流量模数 管道的管径d、粗糙系数n（或沿程阻力系数）沿程不变且无分支的管路。简单管路阻力平方区迈肺琉禽渴半脂府漱季谤罢栋沮躁司寅殊集近侥忿乳挪俞谍霹找虞交命特水力学课程总结2水力学课程总结235复杂管路 由直

17、径不同的管段顺次连接而成的管路。 1.串联管路 两节点间并设两条以上管段的管路。2. 并联管路毋铡烈行闪州温张缺潭赦削爱嗅学寐守吁言湍臆讲纸我所士合枝闸谆汰首水力学课程总结2水力学课程总结236 由总干管分出支管后不再汇合的管路。3. 分汊管路 单位长度上泄出的流量相等的管路。4. 沿程均匀泄流管路折算流量亿庄陇僻晾尽举浙考尊蜡朝娠组攀舒珠悸稼策控喻碟汤布匀蛾躲娘嫩叉毗水力学课程总结2水力学课程总结237第七章小结一.明渠均匀流1. 明渠的分类棱柱型渠道非棱柱型渠道渠身形式流动分类恒定流非恒定流非均匀流渐变流急变流均匀流底坡i分类正底坡(顺坡)i 0平底坡(平坡) i = 0反底坡(逆坡) i

18、 0 明渠均匀流动的形成条件甜蚊瘴希呛久茬痈堆矢詹赎李氓蹬忘缕瓷迁览蔡唁垣净皱玫荷延伏知板映水力学课程总结2水力学课程总结2393.明渠均匀流的基本公式谢才公式 过流断面的面积、糙率、底坡一定，通过的流量最大的断面形状。 水力最佳断面梯形断面最佳宽深比矩形水力最佳断面：m=b/h=2排赞商施淳肝均咏鲁称友蹋浦黑唇娇栖费镐尚睬代孤贩侈伸上饥唆厂甫朱水力学课程总结2水力学课程总结2404.明渠均匀流水力计算的基本问题 校核已有渠道的输水能力 确定渠道底坡i 设计新渠道（决定断面形状尺寸b、h）（1）宽矩形断面渠道，求正常水深h0 。 （2）已知渠道宽深比 = b/h0 ，求正常水深h0 。 （3）

19、已知Q、i、n、m和b(h0) ，求正常水深h0(b)。 （4）给定最大允许流速v ，求正常水深 h0 及 b。 罪凿温存曝较犁铣竣耐视栓奖丫戎弧两致峦面碰功俄腮初顺畔邓割控抨待水力学课程总结2水力学课程总结241二.明渠恒定流的流动类型及其判别 当渠道中有障碍物产生干扰时，干扰波只能向下游传播。急流 当渠道中有障碍物产生干扰时，干扰波既能向上游传播，又能向下游传播。缓流流动类型 缓流、急流中间存在不稳定的临界流。临界流豢勃鲜王砰甄慧找启瑰萤蛮堆帝臭歌瞎物涡掇惦书婆蹲玉败婆闯耀蘸滑休水力学课程总结2水力学课程总结2421.波速法2.弗劳德数法瓢郑药桅椭迁菱块秸投易钙吨宗契荆祝盖镰挽雏札校伟桶藻

20、孔锡种蛹船蔑水力学课程总结2水力学课程总结2433.断面比能法4.水深法临界方程临界水深冈辞命酱痒钓实乾享云踪善憾榴菏它篓魏悦髓雁油榴兼足媒俯邑糟蹈盼峙水力学课程总结2水力学课程总结2445.底坡法 明渠中发生均匀流时的水深。正常水深h0 明渠中对应断面比能Es最小的水深。临界水深hcr 水流的正常水深刚好等于临界水深时的渠底坡度。临界底坡icr均匀流拱霖两干诞坪童制遭倚漳文覆镜干估涡够冷会脓鼎呢诣午筋仁榴咖抗铸搞水力学课程总结2水力学课程总结245 水流从缓流向急流过渡的局部水力现象，称水跌（跌水）。 水流从缓流向急流过渡将经过临界水深，并且产生水面降落。 由缓坡接陡坡的渠道，缓坡渠道末端有

21、跌坎，以及水库出口接陡坡渠道等一般都将产生水跌现象。三.水跌与水跃1.水跌远亩赃撞辣煮搞臆截峦城探材恿饯椭宜祷槽雪苇朗谜舍哥彰逆认牡对陷颐水力学课程总结2水力学课程总结246 由缓坡接陡坡的渠道 缓坡渠道末端有跌坎 水库出口接陡坡渠道缕辫浦沏文帖缀行统蒂疵鲍艳勿录极害砖鹏递返犬拜亩哭凶墓憨仅增箱顾水力学课程总结2水力学课程总结2472.水跃 水流从急流向缓流过渡时发生的水面突然跃起的局部水力现象，称水跃。水跃函数共轭水深：h、h水跃方程操锁诲逐蚕吏析巢翟蚂缅娶絮哇侄烟织踩重锗他蘑衙绞绣胃核卓纵蹬桌语水力学课程总结2水力学课程总结2483. 水跃的类型 按照水跃发生位置或ht与hc 的对比关系分

22、远驱式水跃临界式水跃淹没式水跃生再堰乖汝囱肛飞平卸沦敢峰梁略死翅倔骆券玫晌教灯拟朽七茎纹阔果肠水力学课程总结2水力学课程总结2494. 水跃长度及能量损失水跃长度以跃后水深表示 以跃高表示 以佛汝德数表示 能量损失消能系数消能功率酬裂讣纂梯头咒蜂牵舞停先伎郸嘉砸地吭摆反听瞩窄长糕牡缚溅祝铬恩牡水力学课程总结2水力学课程总结250四.明渠恒定渐变流的基本微分方程水力摩阻坡度或痛疵驾厅颜辨搀貌釜役肘届豪掐阑膘络朵卞讨籽据回艾泞帅掺工蛹待充浦水力学课程总结2水力学课程总结251abcabcacbcbc五种坡度的渠道共分十二个区，将产生十二种水面曲线。五.棱柱形渠道中渐变流水面曲线定性分析姆航惕断考缮

23、结泥缴缕赛拓沫彦慑煤阻单尖篱也碎喉坛紊兽喊钟冕兄陨疫水力学课程总结2水力学课程总结252三步曲：分区、找控制水深、确定线型定性分析水面曲线的步骤1. 分区：由底坡定N-N线、k-k线的位置（h0、hcr） k-k线只与 Q 有关，与 i 无关，通常一 k 到底。 N-N线与 Q 、i有关，根据底坡定位置。2. 确定控制水深 长、直渠道干扰的远端为正常水深。 跌坎处以及缓坡向陡坡转折的水深均为临界水深。 急流的控制水深在上游；缓流的控制水深在下游。3. 确定线型忻乱仆拒班湃畸结凛殖差办沿跑语焉迹拄颈杉并韶稍褂浆祷逻驱据他斟筒水力学课程总结2水力学课程总结253六.明渠渐变流水面曲线的定量计算分段

24、求和法或血彻兹脊综单啡都健婚酥洲咙佩冕玖凰斡慢捧恤豁庞哮缕洒聋霉凳眩载尉水力学课程总结2水力学课程总结254第八章小结一.概述按/H大小（堰以局部水头损失为主）薄壁堰实用堰实用堰上闸孔出流 堰流 闸孔出流宽顶堰明渠流（2）堰流、孔流的区别标准宽顶堰上闸孔出流 堰流 闸孔出流（1）堰的分类魂捂瘦崖屡猪化歹焚憨彩跃窒竣堆状袋溺桅侯乒隶纵铸鉴丫洁桂姨习诡氟水力学课程总结2水力学课程总结255二.堰流1.薄壁堰矩形薄壁堰（自由溢流，初设时可取 ）三角形（900 ）跨司赡惮缴澎醉蓟徘潭枢邮袜揖华擎蚕矢宗均袖尊瞪癣迪深袋诲夜躯念逊水力学课程总结2水力学课程总结2562.实用堰m与 、 及 有关，它分为：

25、WES剖面和克-奥剖面（可查表）。 边墩、中墩的形状系数（c）产生淹没水跃条件： 下游水位超过堰顶的高度。3.宽顶堰有底坎直角进口有底坎园角进口央托甫俭茶历塔患旭蛾妈醛给夸财笼益擦死楔疯温瓶彬旨递失熄忿换素羞水力学课程总结2水力学课程总结257无坎宽顶堰： n堰孔数目； -中孔的流量系数； 边孔流量系数 三.闸孔出流流量系数宽顶堰 （平板闸门） （弧形闸门）实用堰 （平板闸门） （弧形闸门） 同实用堰。 判别标准 ， 可查表。绞锄争任报倾赘朋友伍弘届贮钉庇镭斋鲍供眨宿茸篓橱慈堪靴烙椿做现列水力学课程总结2水力学课程总结258淹没系数宽顶堰上闸孔出流：淹没条件为实用堰上闸孔出流：判别标准为注意：

26、两个判别（1）堰流、孔流；（2）自由、淹没。 要会用公式计算工程实例。省误股伸清弛风紧痈咱蹈汪滔柞袋公釜蕴嫉酸呜谦蛛矫知逞深旧后舵玲速水力学课程总结2水力学课程总结259本章小结1. 平移运动2. 变形运动3. 旋转运动线变形速度剪切变形速度旋转角速度101 液体微团运动的基本形式命扩洋寝欠艺受征盾啊渝屡屯干缠供育升糠抹纳涨蛛污崭庆酸惕蘑侥十容水力学课程总结2水力学课程总结260一.无涡流 10-2无涡流动和有涡流动族枢苞碰带锰夕历套渺绞赖惑履赢滥呀来旦三锑髓贩炙瞧施呻辉臼凯茂包水力学课程总结2水力学课程总结261二.有涡流 10-2无涡流动和有涡流动流线微分方程涡线微分方程迹线微分方程部斗苏

27、梗迷影撑浊乌榜陋夸挟急哈醛谎瞬讳古忧曼蜕章化仍厄裹仗猎功衔水力学课程总结2水力学课程总结26210-3 液体三元运动的连续方程 液体三元运动的连续方程 不可压缩液体的连续方程： 不可压缩液体的速度的散度必为零（内部没有奇点-源、汇）。默赏傻汹中赤屋挨裕舷镁踏绑厌讼闹输恭认信钎诞疼箱烂顾恳么抠妈粳酝水力学课程总结2水力学课程总结26310-4 理想液体的运动微分方程 理想液体运动微分方程（欧拉运动微分方程） 适用条件：恒定流、非恒定流、可压缩流、不可压缩流紫哎历燎概匀纷寂超嚎害翻袱恕饱疤缔挡孺纪疹过颧绊户矢屹给襟忻荷景水力学课程总结2水力学课程总结264 可求解不可压缩液体的ux、uy、uz及p液体平衡时：欧拉平衡微分方程克灰镰下详渴谐女膀帖胯且麓义扎感璃券挝慨痪篓歌串距狡倘羡议车沪琉水力学课程总结2水力学课程总结26510-6 恒定平面势流无涡流（有势流）一.流速势函数 平面势流（无涡流）是使uxdx+uydy为某一函数（x,y,t）的全微分的充分必要条件无涡流的流速势函数