量子力学中的表象

1、量子力学中的表象第1页，共11页，2022年，5月20日，21点33分，星期三 由于刚开始学习时，觉得表象的概念不是很容易理解，特别是动量表象、能量表象的意义。因此查阅了相关资料，并作了如下总结。第2页，共11页，2022年，5月20日，21点33分，星期三什么是表象？ 体系的态可以用以坐标为变量的波函数(x,t)来描写，力学量则以作用在这种波函数上的算符（量子力学中的算符代表对波函数的一种运算）来表示，这是量子力学中态和力学量的一种具体表述方式。态还可以用其他变量的函数作为波函数来描写体系的状态。 微观粒子体系的状态（量子态）和力学量的具体表示形式称为表象。 常用的表象有坐标表象、动量表象和

2、能量表象。 而研究量子力学规律的各种表示形式以及这些不同形式之间的变换的理论，则称为表象理论。第3页，共11页，2022年，5月20日，21点33分，星期三态的表象 体系的态既可用以x（表示全部坐标变量）为变量的波函数(x,t)来描写，也可用以动量p为变量的波函数c(p,t)来描写。(x,t)和c(p,t)之间的变换关系是 式中 是动量的本征函数， 称(x,t)是在坐标表象中的波函数，而c(p,t)是同一态在动量表象中的波函数。 由(x,t)可知，粒子坐标在x到x+dx之间的概率 由c(p,t）可知，粒子动量在p到p+dp之间的概率 第4页，共11页，2022年，5月20日，21点33分，星期

3、三 如果(x,t)所描写的状态是具有动量p的自由粒子的状态，即(x,t)=p(x,t),则 在动量表象中，粒子具有确定动量p的波函数是以动量p为变量的函数。 那么，态在任意力学量Q的表象中的描写方式又是什么样呢？ 设力学量Q具有分立的本征值Q1,Q2,Qn，对应的本征函数为u1(x),u2(x),un(x),并组成正交归一的完全系。将态在坐标表象中的波函数(x,t)按un(x)展开成 第5页，共11页，2022年，5月20日，21点33分，星期三 上式两边乘 ，再对x变化整个空间积分 即 其物理意义是，体系处在(x,t)所描述的状态时，力学量Q具有确定值Qn的几率为 可以用一组数 代替(x,t

4、)描写该状态。称an（t）是该状态在Q表象中的波函数。第6页，共11页，2022年，5月20日，21点33分，星期三 如果Q的全部本征值Q组成连续谱，对应本征函数是u（x）则(x,t)按u（x）展开的式子为 a(t)就是Q表象中的波函数，坐标表象、动量表象就属于这类表象。 从上面的叙述可以看出，同一状态可以用不同表象中的波函数来描写。表象的概念与几何学中坐标系的概念类似。 一个特定的Q表象一个特定的坐标系 本征函数基矢 波函数是态矢量在各基矢方向“分量”坐标分量 第7页，共11页，2022年，5月20日，21点33分，星期三算符的表象描写力学量的算符的表示方式随表象不同而改变。设在x表象中，算符 作用于波函数(x,t)后得到一新的波函数并设在Q表象中波函数(x,t)和（x,t）分别以a1(t),a2(t),an(t), 和b1(t),b2(t),bn(t),表示,un(x)为 本征函数，则可得以 乘等式两边，再对整个空间积分，得Fmn就是算符 在Q表象中的表示。第8页，共11页，2022年，5月20日，21点33分，星期三Fmn可排列为一矩阵，Fmn代表第m行n列元素，在 的本征值组成连续谱的情况下，也可看作是矩阵元。如动量表象中算符 的矩阵元为坐标表象中，算符 的矩阵元为第9页，共11页，2022年，5月20日，21点33分，星期三参考文献周世勋 量子力学曾谨言 量子力学卷还