激光的基本技术

1、激光的基本技术第1页，共16页，2022年，5月20日，13点44分，星期四14.3 激光束的变换激光从激光器里输出以后都要经过一定的光束变换以后才会被用到各种应用场合光束变换的基本工具是透镜,薄透镜对高斯光束的作用与平常的成象作用有一定的不同,需要进行研究本节从薄透镜的光束变换特性出发讨论高斯光束通过薄透镜时的变换继而研究高斯光束的聚焦高斯光束的准直第2页，共16页，2022年，5月20日，13点44分，星期四2薄透镜对球面波的曲率变换作用几何光学中透镜起成像的作用，其成象公式描述了物象关系物理光学则把透镜的作用看成是使光波得到变换，把如图所示的发散球面波变成会聚球面波。若将发散球面波的曲率

2、半径记做正R，会聚球面波的曲率半径为负R，透镜的作用可记做：透镜的作用就是改变光波波阵面的曲率半径在傅里叶光学中透镜的作用则是提供附加位相因子从不同角度对透镜的物理作用有不同的解释其实质是一样的。图4-15 球面波通过薄透镜的变换第3页，共16页，2022年，5月20日，13点44分，星期四3高斯光束通过薄透镜时的变换透镜的变换应用到高斯光束上，如下图所示，有以下关系前式是薄透镜假设：透镜足够薄至使入射高度和出射高度不变实际问题中，通常 和 是已知的，此时 ，则可以根据高斯光束的性质计算出入射光束在镜面处的波阵面半径和有效截面半径，利用上述透镜的变换公式进一步计算出由透镜出射的波阵面半径和有效

3、截面半径就可以得到出射光束的束腰位置和束腰半径，因而可以确定变换后得到的出射高斯光束图（4-16）高斯光束通过薄透镜的变换第4页，共16页，2022年，5月20日，13点44分，星期四4高斯光束通过薄透镜时的计算入射光束在镜面处的波阵面半径和有效截面半径分别用上页的公式计算出出射光束的波阵面半径和有效截面半径利用出射光束在镜面处的波阵面半径和有效截面半径计算出其束腰半径和束腰位置第5页，共16页，2022年，5月20日，13点44分，星期四54.3.2 高斯光束的聚焦短焦距：即短焦距时在满足条件 和 的情况下，出射的光束聚焦于透镜的焦点附近。如图4-17所示，这与几何光学中的平行光通过透镜聚焦

4、在焦点上的情况类似。图4-17 短焦距透镜的聚焦第6页，共16页，2022年，5月20日，13点44分，星期四61. 高斯光束入射到短焦距透镜时的聚焦情形由前面的结论可得聚焦点光斑尺寸：第7页，共16页，2022年，5月20日，13点44分，星期四71.高斯光束入射到短焦距透镜时的聚焦情形 即缩短 和加大 都可以缩小聚焦点光斑尺寸的目的。前一种方法就是要采用焦距小的透镜 后一种方法又有两种途径：一种是通过加大s来加大；另一种办法就是加大入射光的发散角从而加大 ，加大入射光的发散角又可以有两种做法 ，如图4-18和图4-19图4-18 用凹透镜增大后获得微小的0图4-19 用两个凸透镜聚焦第8页

5、，共16页，2022年，5月20日，13点44分，星期四81.高斯光束入射到短焦距透镜时的聚焦情形这与几何光学中物、象的尺寸比例关系是一致的。通过以上的讨论我们看到，不论是聚焦点的位置，还是求会聚光斑的大小，都可以在一定的条件下把高斯光束按照几何光学的规律来处理第9页，共16页，2022年，5月20日，13点44分，星期四92.入射高斯光束的腰到透镜的距离s等于透镜焦距f的情形(1)(2)同理有：(3) 根据高斯光束的渐变性可以设想，只要 和 相差不大，高斯光束的聚焦特性会与几何光学的规律迥然不同。第10页，共16页，2022年，5月20日，13点44分，星期四10图(4-20) 倒装望远镜系

6、统压缩光束发散角4.3.3 高斯光束的准直高斯光束的准直：改善光束的方向性，压缩光束的发散角。 可以看出，增大出射光束的腰粗就可以缩小光束的发散角。选用两个透镜，短焦距的凸透镜和焦距较长的凸透镜可以达到准直的目的。M是高斯光束通过透镜系统后光束发散角的压缩比。M是倒置望远镜对普通光线的倾角压缩倍数。由于f2f1，所以M1。 又由于0，因此有M M 1第11页，共16页，2022年，5月20日，13点44分，星期四114.4.1 激光调制的基本概念激光调制就是把激光作为载波携带低频信号。激光调制可分为内调制和外调制两类。这里讲的主要是外调制激光的瞬时光场的表达式为提高抗干扰能力，常采用二次调制：

7、先将欲传递的低频信号对一高频副载波进行频率调制，再用该调频后的副载波对激光进行强度调制。瞬时光的强度为 若调制信号是正弦信号 则：激光幅度调制的表达式为 激光强度调制的表达式为 激光频率调制的表达式为 激光相位调制的表达式为 第12页，共16页，2022年，5月20日，13点44分，星期四124.4.2 电光强度调制在单轴电光上沿z轴方向施加电场,该晶体快轴x和慢轴y分别与x,y轴成45o角; 设某时刻加在电光晶体上的电压为V，入射到晶体的在x方向上的线偏振激光电矢量振幅为E，则：通过晶体后沿快轴 和慢轴 的电矢量振幅都变为沿 和 方向振动的二线偏振光之间的位相差 图(4-21) 典型的电光调

8、制装置示意图第13页，共16页，2022年，5月20日，13点44分，星期四13电光强度调制(续)通过通振动方向与 y 轴平行的偏振片检偏后产生的光振幅(见图421(b)分别为 ， ，则有 ，其相互之间的位相差为 。则有：图(422)画出了 曲线的一部分以及光强调制的情形。为使工作点选在曲线中点处，通常在调制晶体上外加直流偏压 来完成。如外加信号电压为正弦电压(电压幅值较小)， ，则输出光强近似为正弦形。图(4-22) I/I0-V曲线第14页，共16页，2022年，5月20日，13点44分，星期四144.4.3 电光相位调制偏振片通振动方向与晶体y轴平行,则加电场后，只有振动方向y轴相平行的光通过长度为l 的晶体，其位相增加为晶体上所加的是正弦调制电场 ，光在晶体的输入面(z=0)处的场矢量大小是 则在晶体输出