气象学最后精品课件

1、气象学最后第1页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五章 节教 学 内 容一引 论 二大气的热能和温度三大气中的水分四大气的运动五气候的形成六气候带和气候型本学科的研究对象主要包括三个, 即:气象学、天气学和气候学第2页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五（一）大气圈概述（二）水圈、陆地、冰雪圈和生物圈概述一、气象学、气候学研究对象、任务和简史二、气候系统概述（一）气象学与气候学的研究对象和任务（二）气象学与气候学发展简史三、有关大气的物理性状（一）主要气象要素（二）空气状态方程第一章引论第3页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五b. 气象学

2、的研究对象 地球上的大气 其中主要内容有（P1）气 能 本 用（大）气 大气一般的组成、范围、结构及各种 要素等 能（量） 大气现象的发生、发展及能量来源 本（质） 探求大气现象的本质及其变化规律；（应）用 将大气现象中的规律应用于实践气象学（Meteorology）第4页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五气象学与气候学的发展简史1.萌芽时期2. 发展初期3. 发展时期第5页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五大气的垂直分层散逸层(外层) 暖层 中间层 平流层 对流层 2 大气的结构第6页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五第7页，共19

3、2页，2022年，5月20日，0点9分，星期五对流层 对流层特点 对流层是大气的最下层，它的下界为地面，集中3/4大气，90%水汽，日常所见的大气现象均发生在此层，也是对人类生活、产生最有影响的层次。 气温随着高度而降低。平均065空气具有强烈的对流、乱流运动气象要素水平分布不均匀：第8页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五温度随高度升高而增加没有强烈的对流运动 水汽、尘埃含量很少平流层（对流层顶到55km）第9页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五太阳辐射（一）什么是辐射一、辐射的基本知识二、太阳辐射（二）物体对辐射的吸收、反射和透射（三）辐射差额（四）辐

4、射的基本定律（一）太阳辐射光谱和太阳常数（二）太阳辐射在大气中的衰减1、大气对太阳辐射的吸收2、大气对太阳辐射的散射 3、大气的云层和尘埃对太阳辐射的反射（三）到达地面的太阳辐射1、直接辐射 2、散射辐射 3、总辐射（四）地面对太阳辐射的反射第10页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五第一节 太阳辐射（一）辐射与 辐射能2、辐射能：通过辐射传播的能量，称为辐射能，也简称为辐射。太阳辐射就是以光速从太阳向四周发射的。1、辐射：自然界中的一切物体都以电磁波的方式向四周放射能量，这种传播能量的方式称为辐射。特点：辐射透过空间并不需要媒介物质，真空中也可以进行能量的传输第11页，共1

5、92页，2022年，5月20日，0点9分，星期五如果某物体能把投射其上的所有波长的辐射全部吸收，即其吸收率为1(a=0,t=0)，这种物体称为绝对黑体，简称黑体第12页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五（四）辐射的基本定律1、基尔霍夫定律2、斯蒂芬波尔兹曼定律3、维恩定律第13页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五辐射的基本定律 基尔荷夫(kirchoff)定律(选择吸收定律) 定律 在一定温度下，任何物体对于某一波长的放射能力(e,T) 与物体对该波长的吸收率(k,T)的比值，只是温度和波长的函数，而与物体的其它性质无关。E,T只是波长和温度的函数。eK

6、 E(，T)第14页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五 斯蒂芬波尔兹曼(Stefan-Boltzmann)定律 黑体的总放射能力（ET）与它本身绝对温度（T）的四次方成正比。即：ET T 4式中5.6710-8W.m-2.K-4为斯蒂芬波尔兹曼常数。可计算出黑体在T时的辐射强度，也可由黑体的辐射强度求得其表面温度。物体温度愈高，其放射能力愈强。 第15页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五mC/T 或 m T=C 如果波长以nm为单位，则常数C2896nm K,于是(3-6)式为： 维恩(Wien)位移定律 绝对黑体的放射能力最大值对应的波长(m) 与其本

7、身的绝对温度(T)成反比。即：mT2896nmK 第16页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五二、太阳辐射（一）太阳辐射光谱和太阳常数1、太阳辐射光谱：太阳辐射中辐射能按波长的分布可把太阳辐射看作为黑体辐射，斯玻定律和维恩定律都可应用于太阳辐射。太阳辐射最强的波长为0.475m，相当于青光。第17页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五 三个光谱区： 紫外线光谱区（波长小于0.4m） 可见光光谱区（波长在0.40.76m） 红外线光谱区（波长大于0.76m）。第18页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五太阳辐射（一）什么是辐射一、辐射的基本知

8、识二、太阳辐射（二）物体对辐射的吸收、反射和透射（三）辐射差额（四）辐射的基本定律（一）太阳辐射光谱和太阳常数（二）太阳辐射在大气中的衰减1、大气对太阳辐射的吸收2、大气对太阳辐射的散射 3、大气的云层和尘埃对太阳辐射的反射（三）到达地面的太阳辐射（四）地面对太阳辐射的反射第19页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五（二）太阳辐射在大气中的衰减 1、大气的吸收有选择性 占大气体积的99%以上的氮、氧对太阳辐射的吸收微弱，而含量不多的水气、二氧化碳和臭氧可以吸收某些波段的太阳辐射能。 第20页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五 吸收作用 氧、臭氧、水汽和CO

9、2气体成分强吸收波段弱吸收波段 使太阳能损耗氧 h2AO 08第33页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五（四）地面对太阳辐射的反射投射到地面的辐射，并非完全被地面吸收，其中一部分被地面所反射。反射的多少，取决于地表面的性质和状态。陆地表面对太阳辐射的反射率为10%30%。其中深色土浅色土；粗糙土平滑土；潮湿土干燥土。雪面的反射率很大为90%；水的反射率随太阳高度角的增大而减小；总的来说水面的反射率比陆面要小些。第34页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五 不同性质下垫面的反射率种类反射率（%）种类反射率（%）干的新雪8095棉花2022一般雪面6070甜菜

10、1825污秽雪面4050马铃薯1927干黑土14水稻田1722湿黑土8牧草田1525新耕地17针叶林1015冬小麦1623阔叶林1520 深色土壤小于浅色土壤。 潮湿土壤小于干燥土壤。 新雪表面大于陈雪表面。第35页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五可见，即使到达地面的总辐射的强度一样，地表性质不同，所真正得到的太阳辐射仍有很大差异，这也是地表温度分布不均匀的重要原因之一。第36页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五太阳辐射（一）什么是辐射一、辐射的基本知识二、太阳辐射（二）物体对辐射的吸收、反射和透射（三）辐射的基本定律（一）太阳辐射光谱和太阳常数（二）

11、太阳辐射在大气中的衰减（三）到达地面的太阳辐射（四）地面对太阳辐射的反射上节课回顾第37页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五第二节地面和大气的辐射（一）地面、大气的辐射的概念及共性一、地面、大气的辐射和地面有效辐射二、地面及 地-气系统的辐射差额（二）地面和大气长波辐射的特点（三）大气逆辐射和地面有效辐射（一）地面的辐射差额（二）大气的辐射差额（三）地-气系统的辐射差额 第38页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五（一） 地面、大气的辐射的概念及共性宇宙中的任何物质，只要它的温度高于绝对零度时都能放射能量，地面吸收太阳辐射后（45%-反射掉）转变为热能后，

12、使地面增温，然后日夜不停的向外放射辐射，这就是地面辐射。大气对太阳辐射的吸收很少,但能强烈的吸收地面的辐射，大气主要靠吸收地面辐射后升温，它也日夜不停的向外放出辐射，叫大气辐射。1、地面辐射：2、大气辐射：第39页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五大气逆辐射：由大气到达地面的那部分长波辐射。大气辐射中向下的那一部分因为刚好和地面辐射相反，故称大气逆辐射。（三）大气逆辐射和地面有效辐射1、 大气逆辐射与大气的保温效应：第40页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五月球表面没有大气，因而没有大气的保温效应，白天太阳辐射的地方温度可达127 ，夜晚则降到-183

13、。1、 大气逆辐射与大气的保温效应：（三）大气逆辐射和地面有效辐射 大气逆辐射使地面因放射辐射而损耗的能量得到一定的补偿，由此可以看出大气对地面有一种保暖的作用。大气保温效应大气逆辐射的结果：大气对地面的保温作用第41页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五2、地面有效辐射 地面辐射与大气逆辐射是经常存在的，地面放出辐射和地面吸收的大气逆辐射之差称为地面有效辐射。F0地面有效辐射F0 在通常情况下为正，是地面通过长波辐射失去热量F0 为负时（逆温、潮湿），是地面通过长波辐射获得热量Eg地面辐射地面吸收的大气逆辐射（三）大气逆辐射和地面有效辐射第42页，共192页，2022年，5

14、月20日，0点9分，星期五影响地面有效辐射因子：地面温度、空气温度、空气湿度和云量.地面温度高有效辐射大地面失热多空气温度高有效辐射小地面失热少空气湿度大有效辐射小地面失热少云量大有效辐射小地面失热少2、地面有效辐射（三）大气逆辐射和地面有效辐射逆温、高海拔、夜间风大时第43页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五地面和大气的辐射（一）地面、大气的辐射的概念及共性一、地面、大气的辐射和地面有效辐射二、地面及 地-气系统的辐射差额（二）地面和大气长波辐射的特点（三）大气逆辐射和地面有效辐射（一）地面的辐射差额（二）大气的辐射差额（三）地-气系统的辐射差额 第44页，共192页，2

15、022年，5月20日，0点9分，星期五为正时地面有热量积累，地面温度将上升为负时地面有热量亏损，地面温度将下降为零时地温没有变化，处于辐射动态平衡状态（一）地面的辐射差额：地面吸收的辐射与放出的辐射之差。即 地面的辐射差额=地面得到的能量地面失去的能量地面得到的太阳辐射能+大气逆辐射地面辐射地面有效辐射（Q+q太阳直接辐射和散射辐射）a为反射率a辐射差额=收入辐射支出辐射地面的辐射差额：第45页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五地面和大气的辐射（一）地面、大气的辐射的概念及共性一、地面、大气的辐射和地面有效辐射二、地面及 地-气系统的辐射差额（二）地面和大气长波辐射的特点（

16、三）大气逆辐射和地面有效辐射（一）地面的辐射差额（二）大气的辐射差额（三）地-气系统的辐射差额 第46页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五定义：大气得到的辐射能与大气失去的能量之差大气直接吸收的太阳辐射+地面辐射大气逆辐射+大气辐射到宇宙空间得失整个大气层的辐射差额为负值，也就是说，大气是通过辐射能量来失去热量的。短波 长波 (二)大气的辐射差额：得失第47页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五地面和大气的辐射（一）地面、大气的辐射的概念及共性一、地面、大气的辐射和地面有效辐射二、地面及 地-气系统的辐射差额（二）地面和大气长波辐射的特点（三）大气逆辐射和

17、地面有效辐射（一）地面的辐射差额（二）大气的辐射差额（三）地-气系统的辐射差额 第48页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五（三）地气 系统 的辐射差额如果将地面和大气看作是一个系统那么收入的辐射和支出的辐射之差就是地气系统的辐射差额得: 地面吸收的太阳辐射能(Q+q)(1-a) 大气吸收的太阳辐射qa 失： 透过大气层地面辐射和大气辐射射向宇宙空间 的能量F 得失：Rs= (Q+q)(1-a) +qa-F 第49页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五第三节、大气的 增温和 冷却一、海陆的增温和冷却的差异（自学、归纳）二、空气的增温 和冷却非绝热变化： 几种

18、基本形式绝热变化三、大气静力稳定度第50页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五第二章 大气的热能和温度第三节 大气的增温和冷却 反射率：陆地反射率大，地面对太阳辐射量吸收少/水面反射率小，水面对太阳辐射量吸收多透明率：陆面低透明率，降低地面对太阳辐射量吸收/热传递方式：单种方式，增加热量交换/海水有充足的水源，它的蒸发量大，失热较多，水温不易升高。海面之上水汽较多，故气温不易下降。陆面正好相反 热属性：比热小，变温需要热量值小，变温迅速 水 比热大，变温需要热量值大，变温缓慢一、不同地面的增温和冷却 海陆差异结论：陆地受热快，冷却也快，温度升降变化大。海洋升温和冷却都较慢，且

19、日较差和年较差都比陆地小。陆地是急性子，海洋是慢性子。第51页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五 绝热与非绝热变化绝热变化：空气内能变化过程中，未与外界进行热量交换。非绝热变化：空气内能变化过程中，与外界进行热量交换。二、空气的增温与冷却第52页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五1、气温的非绝热变化（外界传递热量的方式）传导辐射对流湍流蒸发凝结二、空气的增温与冷却第53页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五二、空气的增热和冷却 (一)气温的非绝热变化 1.传导：就是依靠分子的热运动将能量从一个分子传递给另一分子，从而达到热量平衡的传热方

20、式 。 空气与地面之间，空气团与空气团之间，当有温度差异时，就会因为传导作用而交换热量。2.辐射：物体之间不停地以辐射方式交换着热量。大气主要依靠吸收地面的长波辐射而增热，同时，地面也吸收大气放出的长波辐射，这样它们之间就通过长波辐射的方式不停地交换着热量。空气团之间，也可以通过长波辐射而交换热量。第54页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五3.对流：当暖而轻的空气上升时，周围冷而重的空气便下降来补充，这种升降运动，称为对流。通过对流、上下层空气互相混合，热量也就随之得到交换。使低层的热量传递到较高的层次，这是对流层中的热量交换的重要方式。4.湍流：空气的不规则运动称为湍流，

21、又称乱流。湍流是空气层相互之间发生摩擦或空气流过粗糙不平的地面时产生的。有湍流时，相邻空气团之间发生混合，热量也就得到了交换。湍流是摩擦层中热量交换的重要方式。 第55页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五5.蒸发(升华)和凝结(凝华)：水在蒸发(或冰在升华)时要吸收热量；相反，水汽在凝结(或凝华)时，又会放出潜热。如果蒸发(升华)的水汽，不是在原处凝结(凝华)，而是被带到别处去凝结(凝华)，就会使热量得到传送。例如，从地面蒸发的水汽，在空中发生凝结时，就把地面的热量传给了空气。因此，通过蒸发(升华)和凝结(凝华)，也能使地面和大气之间，空气团与空气团之间发生潜热交换。由于大

22、气中的水汽王要集中在5公里以下的气层中，所以这种热量交换主要在对流层下半层起作用。第56页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五第三节大气的 增温和 冷却一、海陆的增温和冷却的差异二、空气的增温和冷却非绝热变化： 几种基本形式绝热变化三、大气静力稳定度第57页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五2、干绝热过程(Adiabatic process) 在气象学上，任一气块与外界之间无热量交换，即 时的状态变化过程，叫做绝热过程。干绝热过程：将升、降的气块内部既没有发生水相变化，又没有与外界交换热量的过程，称作干绝热过程。大气的垂直运动过程可近似看作是绝热的 气温的

23、绝热变化第58页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五4、干绝热直减率气块绝热上升单位距离时的温度降低值，称绝热垂直减温率，简称绝热直减率。对于干空气和未饱和的湿空气来说，则称干绝热直减率，以 表示，即实际工作中取 ,这就是说，在干绝热过程中，气块每上升100m，温度约下降1。如果气块的起始温度为 ，干绝热上升 高度后，其温度 为：第59页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五 与 比较必须注意： 与 （气温直减率）的含义是完全不同的。 是干空气在绝热上升过程中气块本身的降温率，它近似于常数；而 是表示周围大气的温度随高度的分布情况。可以有不同数值，即可以大于、

24、小于或者等于 。gg第60页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五5、湿绝热变化过程、湿绝热直减率饱和湿空气的上升过程中，与外界没有热量交换，该过程称为湿绝热过程。 (Wet adiabatic process)。饱和湿空气绝热上升的减温率，称为湿绝热直减率，以 表示。当饱和湿空气在做绝热上升温度受到两方面的影响气团中的干空气上升体积膨胀降温，也是每上升100m 温度降低1 C。 水汽既已是饱和的，它会因为上升冷却而发生凝结，凝结就要放热，所以放出的热量加热气块又使温度有所回升。 所以可以推论，因为有凝结放出热量的补给，降温要小于d。第61页，共192页，2022年，5月20日

25、，0点9分，星期五湿绝热直减率湿绝热直减率的表达式可写成当饱和湿空气上升时， ，则 ；下降时， ，则 所以 总小于 。第62页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五1、大气稳定度是指气块受任意方向扰动后，返回或远离原平衡位置的趋势和程度。若空气受到对流冲击力的作用，产生了向上或向下的运动，则有可能出现三种情况：如果空气团受力移动后，逐渐减速，并有返回原来高度的趋势，这时的气层，对于该空气团而言是稳定的(stable)如空气团一离开原位就逐渐加速运动，并有远离起始高度的趋势，这时的气层，对于该空气团而言是不稳定的(unstable) 如空气团被推到某一高度后，既不加速也不减速，这

26、时的气层，对于该空气团而言是中性气层(neutral) 三、大气稳定度第63页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五3、判断大气稳定度的基本方法 大气是否稳定，通常用周围空气的气温直减率（ ）与上升空气块的干绝热直减率（ ）或湿绝热直减率（ ）的对比来判断。考虑干绝热的情况：当起始温度为 的干空气或未饱和的湿空气块上升高度 时，其温度变为 ,而周围的空气温度变为 。因为起始温度相等,即 。则得判断稳定度的公式第64页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五 （ ）的符号，决定了加速度a与扰动位移的方向是否一致，即决定了大气是否稳定。当 ，若 ，则 ，加速度与位移方

27、向相反，层结是稳定的；当 ，若 ，则 ，加速度与位移方向一致，层结是不稳定的；当 ，若 ，层结是中性的。第65页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五同理，饱和湿空气作垂直运动时，温度按湿绝热直减率（ ）递减，有 ；而周围空气的温度为 。得结论：当 时，层结稳定；当 时，层结不稳定；当 时，层结中性第66页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五综上所述可以得出以下几点结论： 愈大，大气愈不稳定； 愈小，大气愈稳定。如果 很小，甚至等于0（等温）或小于0（逆温），将会抑制对流发展。当 时，不论空气是否达饱和，大气总是处于稳定状态，因而称为绝对稳定；当 时则相反，因

28、而称为绝对不稳定。当 时，对于作垂直运动的饱和空气来说，大气是处于不稳定状态的；而对于作垂直运动的未饱和的空气来说，大气是处于稳定状态的。这种情况称为条件不稳定状态。如果知道了某地气层的 值，就可以利用上述判据，分析当时的大气稳定度。 第67页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五 在铁塔上观测的气温资料如下表所示，试计算 大气温直减率，并判断该层大气稳定度1.5-10高度Z/m1.510气温t/o2524.8第68页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五第四节 大气温度随时间变化地表从太阳辐射得到大量热量，同时又以长波辐射、显热和潜热的形式将部分热量传输给大气

29、，从而失去热量。从长时间平均来看，热量得失相当，所以地面平均温度保持不变。但在某一段时间里，热量收入可能比支出得多，地面因有热量累积而升温；而当热量支出大于收入时，地面将出现降温过程。地面温度的变化会通过非绝热过程传递给大气，大气温度也会相应变化。由于在热量收支平衡中，太阳辐射处于主导地位，因此，随着日夜、冬夏的交替，地面温度、气温也会出现相应的日变化和年变化，这是周期性变化。气温还会因大气的运动而有非周期变化。第69页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五 1. 气温的周期性变化1、气温的日变化由于地球自转，太阳辐射、辐射差额都有一个日变化的周期。这种周期性的变化又造成气温在

30、一日中有升有降的循环气温日较差：一天中气温的最高值与最低值之差，称之气温日较差近地层气温日变化的特征是： 1）在一日内有一个最高值，一般出现在14时左右；一个最低值，一般出现在日出前后太阳辐射地面温度大气（温度） 短波长波最大值12点13点14-15点原因太阳高度角最大12点之后地面热量仍然得大于失，温度还要上升一段时间大气接收地面辐射需要一个过程而不是瞬间第70页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五第三节大气的 增温和 冷却一、海陆的增温和冷却的差异二、空气的增温和冷却非绝热变化： 几种基本形式绝热变化三、大气静力稳定度第71页，共192页，2022年，5月20日，0点9分

31、，星期五2、干绝热过程(Adiabatic process) 在气象学上，任一气块与外界之间无热量交换，即 时的状态变化过程，叫做绝热过程。干绝热过程：将升、降的气块内部既没有发生水相变化，又没有与外界交换热量的过程，称作干绝热过程。大气的垂直运动过程可近似看作是绝热的 气温的绝热变化第72页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五4、干绝热直减率气块绝热上升单位距离时的温度降低值，称绝热垂直减温率，简称绝热直减率。对于干空气和未饱和的湿空气来说，则称干绝热直减率，以 表示，即实际工作中取 ,这就是说，在干绝热过程中，气块每上升100m，温度约下降1。如果气块的起始温度为 ，干绝

32、热上升 高度后，其温度 为：第73页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五 与 比较必须注意： 与 （气温直减率）的含义是完全不同的。 是干空气在绝热上升过程中气块本身的降温率，它近似于常数；而 是表示周围大气的温度随高度的分布情况。可以有不同数值，即可以大于、小于或者等于 。gg第74页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五5、湿绝热变化过程、湿绝热直减率饱和湿空气的上升过程中，与外界没有热量交换，该过程称为湿绝热过程。 (Wet adiabatic process)。饱和湿空气绝热上升的减温率，称为湿绝热直减率，以 表示。当饱和湿空气在做绝热上升温度受到两方

33、面的影响气团中的干空气上升体积膨胀降温，也是每上升100m 温度降低1 C。 水汽既已是饱和的，它会因为上升冷却而发生凝结，凝结就要放热，所以放出的热量加热气块又使温度有所回升。 所以可以推论，因为有凝结放出热量的补给，降温要小于d。第75页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五湿绝热直减率湿绝热直减率的表达式可写成当饱和湿空气上升时， ，则 ；下降时， ，则 所以 总小于 。第76页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五1、大气稳定度是指气块受任意方向扰动后，返回或远离原平衡位置的趋势和程度。若空气受到对流冲击力的作用，产生了向上或向下的运动，则有可能出现三种

34、情况：如果空气团受力移动后，逐渐减速，并有返回原来高度的趋势，这时的气层，对于该空气团而言是稳定的(stable)如空气团一离开原位就逐渐加速运动，并有远离起始高度的趋势，这时的气层，对于该空气团而言是不稳定的(unstable) 如空气团被推到某一高度后，既不加速也不减速，这时的气层，对于该空气团而言是中性气层(neutral) 三、大气稳定度第77页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五3、判断大气稳定度的基本方法 大气是否稳定，通常用周围空气的气温直减率（ ）与上升空气块的干绝热直减率（ ）或湿绝热直减率（ ）的对比来判断。考虑干绝热的情况：当起始温度为 的干空气或未饱和

35、的湿空气块上升高度 时，其温度变为 ,而周围的空气温度变为 。因为起始温度相等,即 。则得判断稳定度的公式第78页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五 （ ）的符号，决定了加速度a与扰动位移的方向是否一致，即决定了大气是否稳定。当 ，若 ，则 ，加速度与位移方向相反，层结是稳定的；当 ，若 ，则 ，加速度与位移方向一致，层结是不稳定的；当 ，若 ，层结是中性的。第79页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五同理，饱和湿空气作垂直运动时，温度按湿绝热直减率（ ）递减，有 ；而周围空气的温度为 。得结论：当 时，层结稳定；当 时，层结不稳定；当 时，层结中性第80

36、页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五综上所述可以得出以下几点结论： 愈大，大气愈不稳定； 愈小，大气愈稳定。如果 很小，甚至等于0（等温）或小于0（逆温），将会抑制对流发展。当 时，不论空气是否达饱和，大气总是处于稳定状态，因而称为绝对稳定；当 时则相反，因而称为绝对不稳定。当 时，对于作垂直运动的饱和空气来说，大气是处于不稳定状态的；而对于作垂直运动的未饱和的空气来说，大气是处于稳定状态的。这种情况称为条件不稳定状态。如果知道了某地气层的 值，就可以利用上述判据，分析当时的大气稳定度。 第81页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五 在铁塔上观测的气温资料

37、如下表所示，试计算 大气温直减率，并判断该层大气稳定度1.5-10高度Z/m1.510气温t/o2524.8第82页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五第四节 大气温度随时间变化地表从太阳辐射得到大量热量，同时又以长波辐射、显热和潜热的形式将部分热量传输给大气，从而失去热量。从长时间平均来看，热量得失相当，所以地面平均温度保持不变。但在某一段时间里，热量收入可能比支出得多，地面因有热量累积而升温；而当热量支出大于收入时，地面将出现降温过程。地面温度的变化会通过非绝热过程传递给大气，大气温度也会相应变化。由于在热量收支平衡中，太阳辐射处于主导地位，因此，随着日夜、冬夏的交替，地

38、面温度、气温也会出现相应的日变化和年变化，这是周期性变化。气温还会因大气的运动而有非周期变化。第83页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五 1. 气温的周期性变化1、气温的日变化由于地球自转，太阳辐射、辐射差额都有一个日变化的周期。这种周期性的变化又造成气温在一日中有升有降的循环气温日较差：一天中气温的最高值与最低值之差，称之气温日较差近地层气温日变化的特征是： 1）在一日内有一个最高值，一般出现在14时左右；一个最低值，一般出现在日出前后太阳辐射地面温度大气（温度） 短波长波最大值12点13点14-15点原因太阳高度角最大12点之后地面热量仍然得大于失，温度还要上升一段时间

39、大气接收地面辐射需要一个过程而不是瞬间第84页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五第三章 大气中的水分第一节 蒸发和凝结一、水相变化 二、饱和水汽三、影响蒸发的因素四、湿度的时间变化和分布五、大气中水汽凝结的条件一、地面的水汽凝结物 二、近地面层空气中的凝结 三、云一、降水的种类二、降水的形成三、降水的分布第三节 降水第二节 地表面和大气中的凝结现象第85页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五2、水相变化的物理过程 从分子运动论看：水相变化是水的各相之间分子交换的过程水汽浓度不大，单位时间内跑出水面的水分子比落回水中的水汽分子多，系统中的水就有一部分变成了水

40、汽，这就是蒸发过程，反之，如果单位时间内落回水中的水汽分子比跑出水面的水分子多，系统中的水汽有一部分变成了水，就称为凝结过程。与此相似，可定义冻结过程与融解过程，凝华过程与升华过程。第86页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五 在同一时间内，跑出水面的水分子与落回水中的水汽分子恰好相等，系统内的水量和水汽分子含量都不再改变，即水和水汽之间达到了两相平衡，这种平衡叫做动态平衡 动态平衡时的水汽称为饱和水汽，当时的水汽压称为饱和水汽压。第87页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五3、水相变化的判据 假设N 为单位时间内跑出水面的水分子数，n 为单位时间内落回水中

41、的水汽分子数，则得到水和水汽两相变化和平衡的分子物理学判据，即：Nn 蒸发（未饱和）N=n 动态平衡（饱和）Nn 凝结（过饱和）Ee 蒸发E=e 动态平衡Ee 凝结第88页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五根据大量经验数据绘制水的三种状态分别存在于不同的温度和压强下水只存在于0以上的区域，冰只存在于0以下的区域，水汽虽然可存在0以上及以下的区域，但其压强却被限制在一定值域内三个区域水汽、水、冰三相共存点（A）纯水（平水面）的位相平衡图第89页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五 表示水与水汽处于动态平衡时水面饱和水汽压与温度的关系。 蒸发线（OA）线上K

42、点所对应的温度和水汽压是水汽临界温度和临界压力，高于临界温度时就只能有气态存在了，因此蒸发线在K 点中断。 第90页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五表示冰与水汽平衡时冰面上饱和水汽压与温度的关系。升华线（OB）第91页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五二、饱和水汽压2、饱和水汽与蒸发面性质的关系1）冰面和过冷却水面的饱和水汽压过冷却水： 通常，水温在0时开始结冰，但是试验和对云雾的直接观测发现，有时水在0以下，甚至在-20-30以下仍不结冰，处于这种状态的水称过冷却水。过冷却水与同温度下的冰面比较，饱和水汽压并不一样。冰面和过冷水面的饱和水汽压仍与温度

43、成指数关系(OB、OB)冰面表面的饱和水汽压小于同温度下的过冷水面的饱和水汽压E过冷却水E冰 二者在不同温度下的差值（表）第92页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五 在云中，冰晶和过冷却水共存的情况是很普遍的，如果当时的实际水汽压介于两者饱和水汽压之间，就会产生冰水之间的水汽转移现象。水滴会因不断蒸发而缩小，冰晶会因不断凝华而增大。这就是“冰晶效应”，该效应对降水的形成具有重要意义。冰晶效应第93页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五 五、水汽凝结的条件 大气中水汽凝结或凝华的一般条件是：一是有凝结核或凝华核的存在。二是大气中水汽要达到饱和或过饱和状态。第

44、94页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五 第二节 地表面和大气中的凝结现象一、地面的主要凝结现象露、霜、雾凇、雨凇 1、露(dew)和霜(frost) 辐射冷却0TTd傍晚/夜间水汽小水滴(露)贴地层空气中的水汽在地面发生凝结而形成的小水滴第95页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五 雾是悬浮于近地面空气中的大量水滴或冰晶，使水平能见度小于1km的物理现象。如果能见度在110km范围内，则称为轻雾。 二、近地面层空气中的凝结雾 第96页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五 近地面空气中水汽充沛；有使水汽发生凝结的冷却过程；凝结核的存在。1

45、、形成雾的基本条件第97页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五 根据雾形成的天气条件，可分为气团雾及锋面雾两类。气团雾在气团内形成，锋面雾是锋面活动的产物。根据气团雾的形成条件，又可分为冷却雾、蒸发雾及混合雾三种。根据冷却过程的不同，冷却雾又分为辐射雾、平流雾及上坡雾等。其中又以辐射雾和平流雾最常见。 2、 雾的种类第98页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五 辐射雾是由地面辐射冷却使贴地气层变冷而形成的。有利于形成辐射雾的条件是：（1）辐射雾空气中有充足的水汽；天气晴朗少云；风力微弱（13m/s）；大气层结稳定。 “早晨地罩雾，尽管晒稻谷”、“十雾九晴”说

46、的就是辐射雾第99页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五第100页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五第101页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五一、气压及其单位第一节 气压随高度和时间的变化气压指大气的压强即静止大气中任意高度上的气压值等于其单位面积上所承受的大气柱的重量单位截面大气上界第三章大气的运动第102页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五现行气压单位: 百帕，HPa1Pa =1N/m 曾用气压单位: 毫巴（mba）；汞高（mmHg）1mb =1HPa 1mmHg =1.333HPa 第103页，共192页，2

47、022年，5月20日，0点9分，星期五当选定温度为0，纬度为45的海平面作为标准时，海平面气压为1013.25hPa，相当于760mm 的水银柱高度，称此为1 个标准大气压。 标准大气压第104页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五二、气压随高度的变化任何地方的气压值总是随着海拔高度的增高而递减。 大气柱厚度随海拔升高而变小大气柱密度随海拔升高而变小据实测，近地层中高度每升100m，气压平均下降12.7HPa确定空气密度大小与气压随高度变化的定量关系，一般是应用静力学方程和压高方程第105页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五气压随高度的变化单位截面大气上界

48、P1P2Gz2z1 P2P1 PG gV g（z2z1） gz 取z0 大气静力学方程 dPgdz方程气压随高度递减的快慢取决于空气密度（）和重力加速度（g）的变化。重力加速度（g）随高度的变化量一般很小，因而气压随高度递减的快慢主要决定于空气的密度。 大气静力学方程气压随高度变化的定量关系第106页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五将大气状态方程 代入上式铅直气压梯度或单位高度气压差，表示每升高1个单位高度所降低的气压值。100m100m第107页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五将 Rd , g 值代入，并将 T 换成摄氏温标 t ，可得：实际工作中

49、使用气压高度差（h），表示铅直气柱中气压每改变一个单位所对应的高度变化值，等于铅直气压梯度的倒数。1HPa1HPa100m100m铅直气压梯度单位高度气压差气压高度差dzdP=h第108页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五相同气压条件下，气柱的温度愈高，密度愈小，气压随高度递减得愈缓慢，单位气压高度差愈大；反之，气柱温度愈低，单位气压高度差愈小同压下，单位气压高度差与温度成正比。第109页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五相同气温条件下，气压值愈大的地方，空气密度愈大，气压随高度递减得愈快，单位气压高度差愈小；反之，气压愈低的地方单位气压高度差愈大。 同

50、温下，单位气压高度差与气压成反比。第110页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五通常，大气总处于静力平衡状态，当气压不太厚和要求精度不太高时，可以粗略估算大气与高度间的定量关系，或者用于将地面气压订正为海平面气压。如果研究的气层高度变化范围很大，气柱中上下层温度、密度变化显著，该式难以直接应用，需采用适合于较大范围气压随高度变化的关系式，即压高方程。第111页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五某气象站海拔高度是40m，本站气压为1000hpa，气温为0，计算h值和海平面气压h8m/hpa，即高度每升高8m，第112页，共192页，2022年，5月20日，0

51、点9分，星期五2）气压随时间变化的原因空气柱质量的变化主要是由热力和动力因子引起。热力因子：温度升降引起的空气体积的膨胀或收缩，从而使空气的密度发生变化。动力因子：大气运动所引起的气柱质量变化1、水平气流的辐合和辐散。2、不同密度气团的移动冷、暖平流空气的垂直运动：3、气柱内某高度上密度变化第113页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五2、气压随时间变化的原因1）水平气流的辐合和辐散 由于空气水平运动的结果而导致某一区域内空气质量逐渐聚集起来（流散开来）的现象。辐合气压升高；第114页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五2、气压随时间变化的原因2）不同密度气

52、团的移动冷、暖平流不同性质的气团，密度往往不同。如果移到某地的气团比原来气团密度大，则该地上空气柱中质量会增多，气压随之升高。反之该地气压就要降低。 冷平流气压升高； 暖平流气压降低。第115页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五2、气压随时间变化的原因3）空气的垂直运动：气柱内某高度上密度变化不变升高降低第116页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五地面气压的年变化 大陆夏季出现最低值，冬季出现最高值。海洋夏季出现最高值，冬季出现最低值。气压年较差小于同纬度大陆。 高山区夏季出现最高值，冬季出现最低值。 第117页，共192页，2022年，5月20日，0点

53、9分，星期五第二节气压场 气压的空间分布称为气压场。一、气压场的表示方法(一) 等压线和等压面 气压的水平分布形势通常用等压线或等压面来表示。表示水平面气压场的情况通常是用等压线。气压相等的各点的连线，称为等压线。等压线按一定气压间隔（如2.5hPa或5hPa）绘出，构成一张气压水平分布图。若绘制的是海平面的等压线，就是一张海平面气压分布图。第118页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五（一）温压场对称系统 由于温压场配置重合，所以该系统中水平面上等温线与等压线是基本平行的。系统中包括：暖性高压 冷性低压 暖性低压 冷性高压第119页，共192页，2022年，5月20日，0点

54、9分，星期五三、气压场的空间结构什么是单位气压高度差？复习：第120页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五单位气压高度差气压每改变1hpa所需要上升或下降的高度单位：m/hpadzdP=h同压下，单位气压高度差与温度成正比。第121页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五1、暖性高压 高压中心区为暖区，四周为冷区，等压线和等温线基本平行，暖中心与高压中心基本重合。N G平面图上的暖高压 单位气压高度差（h）与温度（T）成正比； 温度愈高，等压面间的间距愈大， 暖高压因中心部位温度高于四周，其高层等压面较低层向上凸得多，而且愈向高空伸展，向上凸出得愈多。 暖高压

55、不仅伸展的高度很高，而且还随高度增高而加强。剖面图上的暖高压高暖冷冷h1h2h2第122页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五2、冷性低压 低压中心区为冷区，四周为暖区，等压线和等温线基本平行，冷中心与低压中心基本重合。L D平面图上的冷低压 单位气压高度差（h）与温度（T）成正比； 温度愈低，等压面间的间距愈小， 冷低压因中心部位温度低于四周，其高层等压面较低层向下凹得多，而且愈向高空伸展，向下凹陷得愈多。 冷低压不仅伸展的高度很高，而且还随高度增高而加强。剖面图上的冷低压低冷暖暖h1h1h2第123页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五1、暖性低压 低压

56、中心区为暖区，四周为冷区，等压线和等温线基本平行，暖中心与低压中心基本重合。N D平面图上的暖低压 （低空） 单位气压高度差（h）与温度（T）成正比； 温度愈高，等压面间的间距愈大， 暖低压因中心部位温度高于四周，等压面凹陷程度随高度升高而逐渐减小，最后趋于消失。 若温压场结构不变，随高度继续增加，暖低压就会变成暖高压系统。剖面图上的暖低压低冷冷暖h1h1h2第124页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五2、冷性高压 高压中心区为冷区，四周为暖区，等压线和等温线基本平行，冷中心与高压中心基本重合。L G平面图上的冷高压 （低空） 单位气压高度差（h）与温度（T）成正比； 温度

57、愈低，等压面间的间距愈小， 冷低压因中心部位温度低于四周，等压面凸起程度随高度升高而逐渐减小，最后趋于消失。 若温压场结构不变，随高度继续增加，冷高压就会变成冷低压系统。剖面图上的冷高压h1h1h2高冷暖暖第125页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五由上可见，地面上的暖高压和冷低压都随高度增高而加强，一直伸展到500hpa等压面高度上仍然维持闭合等高线，这类系统称为深厚系统。如西太平洋副热带高压，就是暖高压；我国东北的冷涡，就是冷低压。地面的暖低压和冷高压都随高度增高而减弱，到某一高度后就消失了。它们只存在于低空，称为浅薄系统。如西伯利亚冷高压；第126页，共192页，20

58、22年，5月20日，0点9分，星期五（三）温压场不对称系统指地面的高、低压系统中心同温度场冷暖中心配置不相重合的系统。这种气压系统，中心轴线（同一气压系统在各高度上的系统中心的连线）不是铅直的，而发生偏斜。第127页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五二、影响大气环流的因素 1、太阳辐射的作用2、地球自转的作用3、地表性质的作用（海陆分布、地形）4、地面摩擦的作用最基本的因子第128页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五第三节 大气的水平运动和垂直运动第129页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五空气无时无刻不在运动着。它的运动可分为水平运

59、动和垂直运动两个分量。垂直运动与出现在广阔区域并能持续几天以致几十天之久的水平运动相比，一般是很不显著的。大气相对于地面的水平运动通常称为风。它对于大气中水分、热量的传输和天气、气候的形成、演变起着重要作用。第130页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五空气的运动是在力的作用下产生的。作用于空气的力有：重力（g）由于气压分布不均而产生的气压梯度力（G）由于地球自转而产生的地转偏向力（A）由于空气层之间、空气与地面之间存在相对运动而产生的摩擦力（R）由于空气作曲线运动时产生的惯性离心力（C）这些力在水平分量之间的不同组合，构成了不同形式的大气水平运动。第131页，共192页，2

60、022年，5月20日，0点9分，星期五 （一）气压梯度力气压梯度是一个向量：方向：垂直于等压面，由高压指向低压大小：为这个方向上单位距离内气压的改变量 GN=P/N GN气压梯度， P两等压面间的气压差， N两等压面间的垂直距离 由于N是从高压指向低压，沿着N为正的方向上，气压总是降低的，因此P恒为负值，但气压梯度取正值，所以P/N前加一负号。第132页，共192页，2022年，5月20日，0点9分，星期五 气压梯度（GN= P/N） 可以分解为 水平气压梯度( P/n）和 垂直气压梯度( P/Z）两个分量。 P3 P2 P1GN垂直水平第133页，共192页，2022年，5月20日，0点9分