课件原子核物理-第06章

1、原子核物理-第六章第六章： 衰变 衰变是原子核自发地发射出 粒子或俘 获一个轨道电子而发生的转变。三种：+， ，轨道电子俘获半衰期： s 到 a能量最大为几个 MeV。在全部周期表的范围内都存在 放射性核素。原子核物理-第六章内容 6.1 能谱的特点 6.2 中微子 6.3 衰变的三种类型及其衰变 能 6.4 衰变纲图 6.5 衰变 的理论 6.6 跃迁种类和选择定则 6.7 6.8 衰变常量和比较半衰期 6.9 轨道电子俘获 6.10 宇称不守恒问题原子核物理-第六章 6. 1 能谱的特 点原子核物理-第六章1、 谱的连续性 粒子的能谱是分立的，而 粒子的能 谱是连续的测量 能谱的实验装置是

2、 磁谱仪必须 考虑相对论效应T E m2 m2c4 )1/ 2m c2 粒子的动 能 粒子的动 量eeep eB 所以T (c2e2 (B)2 m2c4 )1/ 2m c2ee原子核物理-第六章， 用 T 作如果 T 用 keV 作T 511.003441.8102 (B)211/ 21 粒子的能量是连续 的有一确定的最大能量 曲线有一极大值原子核物理-第六章2、 衰变与能量守恒定律的“实验表明： 射线和 射线的能量是分 立的而 能谱是连续分布的，且最大能量 正好 等于衰变能”ThC 经过两个分支衰变到ThD两个分支能量相等 11.2 MeV 衰变中如何满足能量守恒定律1.在 衰变中，母核首先

3、通过放出 粒子跃迁到 光子由子核的很多不同能级上，然后通过激发能级跃迁到基态。如果子核的能级很多，就到连续的电子谱和 射线谱。 谱是分立的。有些 衰变根本不发射 射线 衰变中如何满足能量守恒定律 粒子刚从核中射出时具有相同的能量 ，但在行进的路程中与放射源本身和周围介质的轨道2.电子相互作用，把能量传递给了轨道电子量热试验测得的衰变能与 谱的平均能量相符合，而与最大值相差甚远提出了 衰变3.泡利（W. Pauli）1930至1933放出中微子的假说，成功解决了能量不守恒的矛盾原子核物理-第六章 6.2 中微子原子核物理-第六章1、中微子假说泡利的中微子假说：原子核在 衰变过程中，不仅放出一个

4、粒子，还放出一个质量几乎为零的不带电的中性粒子中微子能量动量守恒牵涉到三个问题 角度可以出现各种情况pv pR p 粒子的能量可以从 到 0 0两种情况1. 粒子和反冲核的动量大小相等但方向相反p pR E EEE EE动能dRvRp 0v(E 2m c2 )Ep2p2EeRRc22m2m2mRRR(E 2m c2 )EEmeE E E(1) Eedc2c22m2mmRRR两种情况2.中微子和反冲核的动量大小相等，方向相反pv pRp 0 E 0一般情况， 粒子的动能处于上述两种之间0 E Em情况原子核物理-第六章中微子的性质质量上限为 2 eV （PDG2011），在 衰 变理论中，可近似

5、地看成为 0： = 电荷为 = 1.2. v1/214O 14 N * = 3.4.5.自旋遵从磁矩自旋00?统计 = 3eGFm/(822) =3.2 10 19(m/eV)B中微子的性质螺旋性 = + + + 3、中微子存在的实验证明间接证明测量 粒子和反冲核之间的角度关系：三体 vs. 两体。中微子质量近似为零测量俘获过程反冲核的能量：俘获的末态只有两个物体（中微子和反冲核） Ed2mRcMeVp2E2p2ER100eVERvdR24c210 MeV2m2m2mRRR(R. Davis)研究了Be 的 K 俘获1952年，7 Be e Li+ +0.86 MeV ER 56 eV734K

6、原子核物理-第六章直接证明中微子与物质的作用极弱，对于 衰变中产生的中 微子，其相互作用截面约为 cm2。物质的原子密度 n 约为 由程为cm-3。所以中微子在物质中的平均自11l cm 1021cm 1016 kmn1023 1044而地球的直径约为. km。表明中微子可以横贯地球通行无阻，因此，探测中微子需要庞大而又灵敏的设备原子核物理-第六章实验的原理（1953-1959）莱尼斯和利用中子衰变的的逆过程 p n e若实验能探测到这过程中同时产生的中子和正电子，则直接证明了中微子的存在1.正电子湮灭产生一对0.511 MeV的 光子 ，这一过程大约10-9 s中子在水中慢化后被吸收，放出几

7、个 光子，总能量为9.1 MeV，这一过程大约为 10-5 s2.原子核物理-第六章微子与质子的作用截面：每小时测得的事件数：靶中质子数R：微子注射率3600Nn 和 ： 中子和 + 的探测效率代入实验数据得 (1.10 0.26) 1043 cm2 (1.07 0.07) 1043 cm2th原子核物理-第六章思考题了解中国的大亚湾中微子实验物理目标特点进展原子核物理-第六章6. 3 衰变的三种类型及其衰 变能原子核物理-第六章 衰变的三种类 型 + 衰变：n p e A X AY e Z 1ZA X AY e p n e 衰变：Z 1ZA X e p e n AY 轨道电子俘获：Z 1Z

8、衰变的实质在于原子 核互转化子、质子之间的相原子核物理-第六章1、 衰变衰变能 ：衰变前后能量之差E ( ) m (Z , A) m (Z 1, A) mc2dXYe若以原子质量表示，并忽略电子的结合能E ( ) Mc2(Z , A) Zm m(Z 1, A) (Z 1)m mdXeYee M X (Z , A) MY (Z 1, A)c2 能发生的条件为母核的原子质量大于子核的原MX MY子质量，即原子核物理-第六章2、+ 衰变E ( ) mc2(Z , A) m (Z 1, A) m衰变能dXYeE ( ) Mc2M2mdXYe+ 能发生的条件为母核与子核的质量差大于两个电子的质量M X

9、MY 2me原子核物理-第六章3、轨道电子俘获轨道电子被俘获，必须克服它在原子中的结合能，下标 i 表示 K，L，M 等电子壳层E (i) m(Z , A) m m (Z 1, A)c2 BdXeYiE (i) M(Z , A) M (Z 1, A)c2 w电子在子核原子中的结合能dXYi发生第 i 层电子俘获的衰变能等于母核原子的静能再减去子核原子第 i止能减去子核原子的层电子的结合能，即M Mw / c2XYi原子核物理-第六章K 层电子俘获的概率最大而当 ，K 层电子俘获不能发生，L俘获的概率成为最大。轨道电子俘获形成的子核原子，内层电子少了一个： K 层俘获，L 层电子跃迁到 K 层，

10、发射出特征 X 射线实验探测轨道电子俘获的办法h WK WL L 电子跃迁到 K 层，不发射 X 射线，而是把能量交给L 层电子，其克服结合能而飞出，称之为俄歇电子。Ee hWL WK 2WL原子核物理-第六章由于 ，能发生 + 就能发生轨道电子俘获，反之不然原子核物理-第六章4、双 衰变原子核自发地放出两个电子或两个正电子，或发射一个正电子同时又俘获一个轨道电子，或俘获两个轨道电子的过程A X 2AYZ 2ZA X 2AYZ 2ZA X AYZ 2ZA X 2AYZ 2Z原子核物理-第六章双 衰变，原子核的电荷数改变 2，其发生的 几率比单 衰变的概率小得多。只有原子核的单 衰变在能量上被子

11、核的角动量相差很大时才能观测到。由于偶质量数 A 的核素可以有 23 个稳定的偶偶同量异位素，它们的电荷数相差为 2，所以双 衰变只在偶偶核中发生或由于母2,4比相邻核素质量小，不能发生单 衰变但2比4质量高，所以可以发生双 衰变原子核物理-第六章双 衰变的两种不同的理论放出中微子（）：A X A X 2 2Z 2Z（Dirac）中微子，有正反之分，这里的中微子是质量为0不放出中微子（0）：A X 2A X Z 2Z喇纳（Majorara）中微子，无正这里的中微子是质量不为0反之分，0 过程实际上是两个过程n p e n p e双 衰变的实验测量，可以用来鉴别中微子有无正反之分和中微子是否具有

12、地球化学方法 能谱法质量迄今为止，实验表明，双 衰变肯定存在，但零 衰变，没有肯定结果定出的质量上限为几个电子伏。原子核物理-第六章6.4 衰变纲图核衰变用图来表示！原子核物理-第六章衰变纲图是根据原子质量而不是原子核质量差画出的原子核物理-第六章利用衰变纲图计算放射性活度1 ml 氚（气体）的粒子强度mg 64Cu 的 +粒子强度原子核物理-第六章6.5 衰变 的理论(1934)原子核物理-第六章1、理论的基本（类比原子发光理论） 粒子是核子的不同状态之间跃迁的产物，事 先并不存在于核内认为： 衰变是电子-中微子场原子核的相互作用。作用的结果使核子不同状态之间发生跃迁，发射出电子、中微子原子

13、发光和 衰变，两者的相互作用不同，前 者是电磁相互作用，后者是弱相互作用。2、 衰变概率公式示意推导根据量子力学的微扰论，时间发射一动量在 到 + 间 粒子的概率可表示为I ( p)dp 2dn2 H d*fidE理论中，简单假定H = g，g 称为弱相互作用常量2 g 2dn2u u dI ( p)dp *fidE发射出来的 粒子，中微子与子核间的作用很弱，则可以近似地把 粒子，中微子看做粒子 V 1/ 2exp(ik r ) r )* V 1/ 2exp(ik代入得2 g 2dn2I ( p)dp MifV 2dE) r )dMu* u exp(i(kk跃迁矩阵元iffi能量间隔的终态数目

14、 ：对于确定的 衰变，子核的状态数为 1对于 粒子，按照量子统计理论4 p2dpdn V(2)3中微子的状态数 p dp24dn V(2)3所以，终态密度 p p dpdpdn dn222p2 p2dpdpdn164 4 6dEV 2V 2(2)6dEdE原子核物理-第六章 粒子与中微子的能量之和等于 粒子的 最大能量 ，即E E Em 对某一确定的 衰变是一常量dE dE质量为 0若中微子dE cdp原子核物理-第六章所以dE cdpp (Em E)/ c于是有p2 (E E)2 dpdnm V 24 46c3dE最后， 衰变的概率公式为I ( p)dp E)2 p2dp2 3m7c3g 2

15、Mif2(E原子核物理-第六章 一般随 粒子能量的变化不甚剧烈，所以 粒子的动量分布取决于统计因子 场对发射 粒 子以上的推导忽略了原子核的的影响，这种影响对于高原子序数的核发射低能 粒子影响显著。引 入）(, )函数（修正因子函数的计算比较复杂，应用时有现成的函数表或图Z值较小，非相对论近似x1 exF (Z , E) x 2 Zc137v(对应 )原子核物理-第六章 衰变的基本公式I ( p)dp F(Z,E)(E E)2 p2dp2 3m7c3g 2Mif2原子核物理-第六章 6. 6 跃迁分类和选择定则1、跃迁分类根据跃迁矩阵元|if|的大小，可以将 衰变进行分类。平面波球面波 k )

16、 r (2 1)(i) j0函数 k r P (cos )expi(kj : 球 kP : 勒让德多项式因为| + | | （ . . ） ，所以球函数可以展开为原子核物理-第六章 k r k r kk1)!j/ (2因此(2 1)(i)(2 1)! k r P (cos )expi(k k ) r k0代入跃迁矩阵元的公式，则得级数的第一项（ = ）对跃迁概率的贡献最大，随 的增大而递减 = 的贡献是主要的，容许跃迁 = 的贡献是主要的，一级禁戒跃迁 = 的贡献是主要的，二级禁戒跃迁原子核物理-第六章由于 | + | | . . ，所以一级禁戒跃迁比容许跃迁概率小几个数量级，而二级的又比一级

17、的小几个数量级容许跃迁主要发射 s 波的轻子，一级禁戒跃迁主要发射 p 波的轻子，二级主要发射 d 波，原子核物理-第六章2、选择定则容许跃迁：I 0, 1 1 代表衰变前后原子核的自旋变化，即母核自旋与子核自旋之差 = 代表母核与子核的宇称变化，即母核与子核宇称乘积 = 原子核物理-第六章容许跃迁原子核物理-第六章容许跃迁选择定则背后的守恒定律Ii I f s I, 为轻子对的自旋和角动量角动量守恒容许跃迁 = ，Ii I f s 1s ss0Ii I fIi I I 0F选择定则，F跃迁，F相互作用自旋反平行自旋平行I1 I 0, 1 （0 0除外）-（Gamov-ler)选择定则，GT跃

18、迁，GT相互作用原子核物理-第六章 的跃迁只能是 F 跃迁14 O 14 N*(0 0 )F 型的容许跃迁87 = 的跃迁是纯G-T跃迁6 He 6 Li(0 1 )G-T 型的容许跃迁23 = ， = 的跃迁是 F 跃迁和 G-T 跃迁的混合( 1 1n p)22原子核物理-第六章弱相互作用形式宇称守恒的相互作用哈密顿量是标量 衰变最一般的相互作用形式是五种可能的相 互作用标量（S），矢量（V），张量（T），轴矢量（A）和赝标量（P）的线性组合5H Ci Hi i1S 和 V 属于 F 相互作用，T 和 A 属于 G-T 相互作用实验和理论研究表明，在 衰变中主要起作用的是 V 和 A 两种

19、相互作用。从而概率跃迁公式可以写为222g 2g 22MMiGTGT 衰变中的宇称选择定则不能简单根据宇称守恒定律得出，因为 衰变中宇称是不守恒的非相对论处理中，可认为宇称的变化等于轻子带走的轨道宇称i f (1) ( (1)2f1)if原子核物理-第六章2、禁戒跃迁的选择定则对于一级禁戒跃迁，当电子和中微子自旋反平行（F 型跃迁）Ii I=-11 I 0, 1(0 0跃迁除外）当电子和中微子的自旋平行（G-T型跃迁）Ii I1，I f 2 I 0, 1 ， 2 (0 0跃迁除外对 I = , 的一级警戒跃迁是纯的 G-T 跃迁，其它的是 F 型与 G-T 型混合原子核物理-第六章对二级禁戒跃

20、迁，同理有I= 2， 3=+1其中 = 的跃迁是纯G-T跃迁，其它情形是混合跃迁单从角动量考虑，I = 0, 也能产生二级禁戒跃迁，但此时必能发生容许跃迁，而二级禁戒跃迁比容许跃迁弱很多，所以完全可以忽略I = 0, 的二级禁戒跃迁原子核物理-第六章n 级禁戒跃迁的选择定则为I= n, (n+1）=(-1)n 其中， = ( + ）的 n 级禁戒跃迁是纯 G-T跃迁，其它情形则是混合跃迁原子核物理-第六章禁戒跃迁的例子原子核物理-第六章6.7原子核物理-第六章为了进行实验与理论的比较，一个比较方便的办/I p对于 E 的线性关系法是观察函数2g 2MifI ( p)dp F(Z,E)(E E)

21、2 p2dp2 3m7c3 I ( p) 1/ 2g Mif(E E) K (E E)mm2Fp2 37c3/I p实验上测得 粒子的动量分布，来作对E的图，看它是否一条直线，就可对实验和理论进行比较1、容许跃迁的对于容许跃迁，跃迁矩阵元近似等于原子核矩阵元，与能量无关 M *Mu u di f fi此时g Mifg | M |K 常量2 32 37c37c3使得 能谱的实验结果画成一条直从而线，不仅便于理论与实验比较，而且可以精确地确定 能谱的最大能量 原子核物理-第六章确定最大能量优势普通的 能谱曲线在最大能量处与横轴相切， 在切点附近，计数率很低，误差很大可以利用直线外推精确地求出 原子

22、核物理-第六章64Cu 的谱的最大能量 571 keV从100 keV到最大能量，实验点落在一条直线上低能部分有偏离由于放射源的自吸收和散射等起的。引放射源要做的薄，但会造成计数率下降厚度需根据具体实验条件而定原子核物理-第六章对复杂的 能谱进行分 解利用 衰变往往由母核的基态衰变到子核的几个不 同的能态，这是会发射出最大能量不同的几组 粒子，这几组 粒子叠在一起的 谱称为复杂的 谱。是一条折线对容许型 衰变，不管能谱如何复杂，总有一组 谱的能量最大，因而高能部分总是直线。高能部分延长得第一组 谱的。由此 由= 可得第二组 谱的2、禁戒跃迁的禁戒跃迁矩阵元不仅与原子核波函数有关，而且与电子和中

23、微子的动量有关： k ) r )dMu* u exp(i(kiffi一般地，n 级禁戒跃迁矩阵元 M Sn (E)1/ 2Mi f 是原子核矩阵元；() 称为 n 级形状因子，是 粒子能量 E 的函数n 级禁戒跃迁的动量分布I ( p)dp E)2 p2S (E)dpF(Z,E)(E2 3mn7c3从而1/ 2 I ( p)g Mif(E E)S (E)1/2 K (EE)S(E)1/2mnmn Fp22 37c3由于 是直线项的存在，严格来讲，不再g 2Mif2原子核物理-第六章对有些禁戒跃迁， 化不灵敏仍然为直，可以近似的看做常量，因此线1/ 2 I ( p) K (E E)S (E)1/

24、2 K (EE)mnm Fp2对选择定则 = ( + )的纯G-T型禁戒跃迁，肯定不为常量S (E） (W 2 -1) (W -W)210S (E） (W 2 -1)2 (W -W)4 + 10 (W 2 -1)(W -W)22003S (E） (W 2 -1)3 (W -W)6 +7(W 2 -1)(W -W)2(W 2 -1) (W -W)2 3000原子核物理-第六章W 和 0 是以 2 为最大值能量及其W (E+m c2 ) / m c2W (E+m c2 ) / m c2ee0mee以上类型的跃迁，称为唯一型 n 级禁戒跃迁利用形状因子 以还原为直线对进行修正后，可1/ 2I ( p

25、) K (Em E)Fp S (E) 2n原子核物理-第六章实验上常常依据下式选取形状因子，经过修正后如果得到直线的，那么可以肯定这种跃迁是唯一禁戒跃迁，而且可以定出禁戒级次库里分析跃迁的性质。S (E） (W 2 -1) (W -W)210S (E） (W 2 -1)2 (W -W)4 + 10 (W 2 -1)(W -W)22003S (E） (W 2 -1)3 (W -W)6 +7(W 2 -1)(W -W)2(W 2 -1) (W -W)2 3000原子核物理-第六章89Sr唯一型一级禁戒跃迁I = ， = 原子核物理-第六章10Be唯一型二级禁戒跃迁I = ， =+ 原子核物理-第六

26、章3、由确定中微子质量可以证明， 能 谱微子质量的函数。的高能端的形状是中当中微子质量 =0 时，容许跃迁 谱 的厄图是一条直线，与横轴的交点为 谱的最大能 量容易证明，如果 ，则的高能端将偏离直线， 越大，偏离越严重，将于横轴交于 ， 和 之差正好等于中微子的量质原子核物理-第六章测定中微子质量的原子核物理-第六章证 明如果 ，则有 c2 p2 m2c4E2两边取微分EdE c2 pdp因此m2c4 dEE2Ep E dE p2dpc2c3代入能量间隔的状态数目公式p2 (E E)dpp2 p2dpdpdnm2c44 46dEV 2m V 2E24 46c3dE2p2 (E E)2 dpm

27、c21 m V 24 4E E6c3m代入动量分布公式有22g 2Mm c2ifI ( p)dp (E E)21 p2dp2 3mE E7c3m考虑修正因子后2g 2M2dp对容许跃迁21/ 2 I ( p)m c2 K (EmE)1 E EFp2m2m c21 Em E 原子核物理-第六章2 Im c2p K (Em E) 1 E Fp2E m当 E ，由于中微子质量远小于 能谱的 最大能量，即 ，则2m c21/ 2 I ( p)1 1为一直线 (E E EE m Fp2m当 E 接近于 时，根号不能忽略，故偏离直线，偏离程度依赖于 的大小， 越大，偏离越大当 -E= 时1/ 2 I (

28、p)E E Em E m c2 0mm2 Fp利用测定中微子需要的实验条件 要小，因为 很小，只有 小，直线的情况才能容易显示出来。通常选取 氚， = . 是容许型 跃迁最小的。测准计数率很低的高能端的形状偏离放射源要薄而强谱仪的能量分辨率要非常好能够很好地处理放射源的分子效应原子核物理-第六章原子核物理-第六章6. 8 衰变常量和比较半衰期1、定律时间内发射一动量在 p 到 p+dp 之间的 粒子的概率为2g 2MifI ( p)dp F(Z,E)(E E)2p2dp2 3m7c3 范则时间内发射一动量从零到最大值内的 粒子的总概率m5c4 g 2| M |2ln2p =mI ( p)dp

29、eiff (Z , E)2 3m7T01/222E E pdppm) f (Z , EF (Z , E)m矩阵元与能量无关 m c mm c2m c0 eee围原子核物理-第六章f(, ) 已制成曲线或表，应用时只要查阅图表即可原子核物理-第六章如果 ，并取F(Z, E) ，则f (Z , E ) 常量 E5mm即（Sargent）定律 E5 1 / E5Tm1/2m半衰期或跃迁衰变概率与 粒子的最大能量有强烈的依赖关系跃迁类型的特征原子核物理-第六章2、比较半衰期2 3定义：7 ln 2m5c4 g5fT1/2|2| Meif用途：用来比较跃迁的级次移除对最大衰变能的依赖2 37 ln 2m

30、5c4 g5fT1/2容许跃迁| M |2e原子核物理-第六章 为原子核矩阵元，决定于母核与子核的波函数，则|M|母核和子核的波函数很相像，两者几乎的值接近于1+ + ， |M| 2 。镜像核的波函数很相像，所以 跃迁矩阵元最大，因而 f/ 最小凡母核与子核的波函数很相像的跃迁称为超容许跃迁（Superallowed Beta decay)原子核物理-第六章比较半衰期为 103 的量级原子核物理-第六章比较半衰期为 105 的量级原因：质量大多在中等以上。此时由于斥力的影响，质子和中子所占有的量子状态不很相同，母核和子核的波函数相似得较少。所以 |M|就小一些原子核物理-第六章时， 禁戒跃迁：

31、当跃迁级次相差一个相 /差一两个量级，故相邻级次的差三四个数量级一般要相通常使用/， / 以秒为原子核物理-第六章根据 log/ ，判断跃迁级次为了更准确，需要结合其它数据，如 谱形原子核物理-第六章利用比较半衰期定出 衰变的常量 衰变 中有 F 相互作用和 GT 相互作用2 37 ln 2m5c4 (g 2fT1/2 g 2| M|2|2 )| MeFFGTGT特定常量有两个，所以至少需要两个实验才能定出它们。为了便于比较精确地计算出原子核矩阵元，取镜像核之间的跃迁是最有利的。原子核物理-第六章中子的 衰变2 37 ln 21gF 3g111522GTm5c4e 的跃迁，纯 F 型的+ +形

32、2 37 ln 212gF31272m5c4egGT 1.24gF2 37 ln 212gF 31272m5c4e利用，, 和 Cl623g gF 1.415 10J m电子中微子场与核子的相互作用是相当弱的 衰变比 衰变慢很少观察到激发态的 衰变原子核物理-第六章6.9 轨道电子俘获发出的中微子的能量不是连续的，因此时间的跃迁概率就等于电子俘获的衰变概率 2 dn2H d*fidE 末态波函数 * 可以表示为子核波函数 *和中微子波函数*的乘积，后者仍然为波函数 初态波函数 可以近似地表示为母核波函数 和电子波函数 的乘积，后者不再是缚电子的波函数波函数，而是束K 俘获，则 应是 K 层电子

33、的波函数3/21 Zm e2Zm e2K 1/2exp ee40r 点电荷近似 4022容许跃迁的 K 俘获衰变概率为321 Zm e2g 2dn 2 | M |2 eKV 42dE0第一个因子 2 是考虑到 K 层有两个电子引入的， M 为原子核矩阵元， 为末态密度原子核物理-第六章代入末态密度并引入 =32m5c4g 2 Ze2| M |2W 2eK 27c3 Ze25422m c g| M |f (Z ,W ) 4W 2ef(Z ,W )K2 3cK7K 俘获概率与原子序数的三次方成正比选择定则与 衰变情形相同也存在比较半衰期简单（不需要对动量积分）原子核物理-第六章2、轨道电子俘获与+

34、 跃迁衰变常数之比当衰变前后原子质量差大于 ，且母核的电荷数比子核的电荷数大 1 时，轨道电子俘获与+ 衰变原则上可以同时发生对容许跃迁，两者的概率之比3 Ze2 4W 2K / f (Z , E)mc 与原子核矩阵元无关原子核物理-第六章理论和实验值之比除 外，理论和实验值符合较好原子核物理-第六章对一确定的 Z 值，( ) 随正电子能量变化关系+轻核衰变能较大，+衰变占绝对优势重核则相反中等重量的原子核，两者同时发生原子核物理-第六章跃迁级次的分类原子核物理-第六章6.10 宇称不守恒问题（1957）原子核物理-第六章1、宇称和宇称守恒假设 n 个粒子组成一体系，如果各粒子作非相对论性运动，则该体系的宇称由两部分组成 粒子内禀宇称的乘积（并不是所有微观粒子都有确定的内秉宇称如中微子和 粒子） 轨道宇称P Pni on i1宇称守恒：孤系的宇称不随时间变化。若体系发生变化，则变化前体系的宇称等于变化后体系的宇称原子核物理-第六章例子：慢中子打Be，能否生成两个 ？反应前： P P (1) (1)(1)(1)0 1inBe反应后