电容器的基本特征

1、电容器的基本特征第1页共12页弘源：楊鋒电容器的基本特征电容器是电子设备中使用量最大的元件之一，一般均按系列制造。为方便电路设计人员选择，电容器按工作电压和容量排列成系列。因此，电容器又称通用电子元件。第一节电容器的基本概念1电容元件把两块金属极板用介质隔开就可构成一个简单的电容器。由于理想介质是不导电的，在外电源作用下，两块极板上能分别存贮等量的异性电荷。外电源撤走后，这些电荷依靠电场力的作用，互相吸弓I,介质 所绝缘不能中和，因而极板上的电荷能长久地存贮下去。因此，电容器是一种能存贮电荷的器件。在电荷理想的电容器应该只购%r电容元供的符号建立的电场中贮藏着能量，因此，我们也可以说电容器是一

2、种能够存贮电场能量的器件。 具有存贮电荷从而在电容器中建立起电场的作用，而没有任何其他的作用，也就是说，理想电容器应该是一种电荷与电压相约束的器件。由此，可定义出一种电容元件视为实际电容器的理想化模型。电容元件的定义如下： 一个二端元件，如果在任一时刻 t，它的电荷q (t)同它的端电压 u (t)之间的关系可以 用u-q平面上的一条曲线来确定，则此二端元件称为电容元件。在某一时刻t,q (t)和u (t)所取的值分别称为电荷和电压在该时刻的瞬时值。因此，我们说电容元件的电荷瞬时值和电压 瞬时值之间存在着一种代数关系。电容元件的符号如图(6-1)所示：如果u-q平面上的特性曲线是一条通过原点的

3、直线，且不随时间而变，则此电容元件称之为线性非时变电 容元件，亦即q (t)= Cu(t)式中C为正值常数，它是用来度量特性曲线斜率的，称为电容(capacitanee)。在国际单位制中，C的单位为法拉(中文代号为法，国际代号为F)。习惯上，我们也常把电容元件简称为电容，并且，如不加申明，电容都系指线性非时变电容。实际的电容器除了具备上述的存贮电荷的主要性质外，还有一些漏电现象，这是由于介质不 可能是理想的，多少有点导电能力的缘故。在这种情况下，电容器的模型中除了上述的电容元件 外，还应增添电阻元件。一个电容器，除了标明它的电容量外，还需标明它的额定工作电压。从(6-1)式可知，一个电容器两端

4、的电压越高，聚集的电荷也就越多。但是每一个电容器允许承受的电压是有限度的， 电压过高，介质就会被击穿。一般电容器被击穿后，它的介质就从原来不导电变成导电，丧失了 电容器的作用。因此，使用电容器时不应超过它的额定工作电压。电容的伏安关系设电容如图6-1所示，且设电流i(t)的参考方向箭头指向标注q(t)的极板，这就意味着当i(t)为正值时，正电荷向这一极板聚集，因而电荷q (t)的变化率为正。于是，我们有dq TOC o 1-5 h z i(t)二(6-2)dt又设电压u (t )和q(t)参考方向一致，则对线性电容，得q (t)= Cu(t)(6-3)以(6-3)式代入(6-2)式得dCudu

5、i(t)C(6-4) HYPERLINK l bookmark14 o Current Document dtdt这就是电容的VAR，其中涉及对电压的微分。(6-4)式表明：某一时刻电容的电流取决于该时刻电容电压的变化率。如果电压不变，那未史dt电容器的基本特征为零，虽有电压，但电流为零，因此，电容有隔直流的作用。电容电压变化越快，即du越大，dt则电流也就越大。就是因为电容聚集电荷，当两端电压发生变化时，聚集的电荷也相应地发生变化，这时才 会有电荷在电路的导线中移动，形成电流，当两端电压不变时，电荷也不变化，这时虽有电压，但电容中并没 有电流。这和电阻元件完全不同，电阻两端只要有电压(不论是

6、否变化)，电阻中就一定有电流。我们也可以把电容的电压u表示为电流i的函数。对(6-4)式积分可得1 tu(t)i( )d(6-6)C必如果我们只需了解在某一任意选定的初始时刻to以后电容电流的情况，我们可以把(6-6)式写为1 tu(t)二u(t。)i( )dtto(6-7)C J(6-6)式告诉我们：在某一时刻t时电容电压的数值并不取决于该时刻的电流值，而是取决于从-到t所有时刻的电流值，也就是说与电流全部过去历史有关。这是因为电容是聚集电荷的元件，电容电压反映聚集 电荷的多寡，而电荷的聚集是电流从-R到t长期作用的结果。我们研究问题总有一个起点，即总有一个初始时刻to,那未(6-7)式又告

7、诉我们：没有必要去了解to以前电流的情况，to以前全部历史情况对未来(t to时)产生的效果可以由u (to)，即电容的初始电压来反映。也就是说，如果我们知道了由初始时刻to开始作用的电流i (t)以及电容的初始电压 u (to)，就能确定t to时的电容电压u (t )。电容是聚集电荷的元件，(6-4)和(6-6)式实际上是分别从电荷变化的角度和电荷积累的角度来描述电容 的伏安关系的。电容电压的连续性质和记忆性质电容的VARi()d1tv二 uc(to)t i( )dttoC *0反映电容电压的两个重要性质，即电容电压的连续性质和记忆性质。“电容电压不能跃变”，电容电压取决于电流的全部历史，

8、因此，我们说电容电压有“记忆”电流的性质, 电容是一种记忆元件。电容的贮能电容是一种贮能元件，本节讨论电容的贮能公式。电容的能量总是为正值，电容是一种贮能元件。电容属无源元件。 电容C在某一时刻t的贮能只与该时刻t的电压有关，即1 2c(t)Cu2(t)2此即电容贮能公式。电容电压反映了电容的贮能状态。由上述可知，正是电容的贮能本质使电容电压具有记忆性质；正是电容电流在有界的条件下贮能不能跃变使电容电压具有连续性质。如果贮能跃变，能量变化的速率即功率p二d 将为无限dt大，这在电容电流为有界的条件下是不可能的。快充快放，为显著的贮能跃变；屯测量，为定量的贮能跃变。dt电容器的容抗理想电容器在纯

9、交流场合下，其容抗有：第2页共12页弘源：楊鋒电容器的基本特征在实际电路中的电容器，由于要消耗一定的能量，并具有一定的电感，因此在交流电路中，第3页共12页弘源：楊鋒Xc= 1/ (j 3 C)第二节电容器的主要技术指标1.电容量1.1静电容量对于电理想的电容器，其电容器与电极的面积和介电常数成正比，与电极间的距离成反比。因此，理想电 容器的电容量是几何尺寸的函数，而不取决于所施加的电位差、以卷绕电容器为例，电容量的计算式为： TOC o 1-5 h z SSC0. 159（ 1-1） HYPERLINK l bookmark68 o Current Document 2兀 dd式中：C为微法

10、，S为电极面积（厘米 2） , d为介质厚度（厘米），为介电常数。 各种电容器的静电容量范围见图1-1。纸介电容器 金属化纸介电容器 聚苯乙烯电容器 聚乙烯电容器 涤纶电容器 云母电容器 铝电解电容器 旦电解电容器 高介陶瓷电容器 温度补偿瓷介电容器PF11010A210A310A40.010.111010A210人310人410A5图1-1 :各种电容器的静电容量范围图1-2是各类电容器容量随温度变化的范围。纸介电容器 金属化纸介电容器 聚苯乙烯电容器 聚乙烯电容器 涤纶电容器 云母电容器 铝电解电容器 旦电解电容器 高介陶瓷电容器 温度补偿瓷介电容器0.20.5125102050100 2

11、00500%图1-2 :各类电容器在-10C +70 C时的静电容量变化率。静电容量变化率 入（） = （ C1 C0） /C01.2有效电容量电容器的基本特征理想的电容器（无损耗的电容器）充电时，电流将通过充电电路的电阻，并从电阻上吸收消第4页共12页弘源：楊鋒它并不是纯容抗，而表现为一个复杂的纯阻抗。电容器等效电路的一般形式,如图1-3所示。R1111CpR1TI0图1-3电容器的简化等效电路由此可知，电容器既可以用等效并联电路表示，也可用等效串联电路表示。一般而言,串联形式的电容，用等效串联电路表示，其阻抗和相应的损耗角正切如式（1Zs = r - joCr低频时测得的是1-2）（ 1-

12、3）示:(1-2)tg、= Cr *r(1-3)另外，当电容器损耗以介质损耗为主时，一般用等效并联电路表示，相应的阻抗Zp和tgs见式（1-4），式（1-5）Zp=-G jCp(1-4)(1-5)1理想的电容器是一个纯容抗元件，其容抗为，但在交流作用下的电容器，除了具有电C容和损耗处还存在电感，这时电容器的有效容量为：CCe *21L *C(1-6)所谓有效电容量是考虑了介质、结构、工艺等影响因素的实际电容量。例在低频下测得瓷介电容器的电容量为36PF，当引长为10毫米时（电感约为 0.02微亨），在108Hz时的有效电容量为：Ce360|21 -40 10162 10“36 10J2= 50

13、PF8由此可见，在频率10 Hz时，Ce/C = 1.4，即这时的有效电容量是原来电容量的1.4倍。所以，有效电容量 Ce在高频时随频率的增加而增大。对于电容器而言，我们希望得到尽可能高的固有谐振频率，在容量一定的条件 下，必须尽可能降低电感。1.3储存能量在电容器充电过程中，从电源得到的能量将以电位能的形式储存在电容器中。理想的电容器，该能量一直保持到电容器和电路相接能为止，这时在外电路上开始了电子运动。充电时传导的能量为：112W QU CU 2（1-7） HYPERLINK l bookmark48 o Current Document 22式中：W :焦耳或瓦特秒；Q:库伦；U:伏特；

14、C:法拉。电容器的基本特征第 页共12页弘源：楊鋒第 页共12页弘源：楊鋒电容器的基本特征散成热的能量。相反，如果从电容器往电阻器放电，则在快速放电情况下，可获得很大功率对一般的薄膜电容器而言：测试时，施加的罟值越大，其有功消耗也越大，电容器愈易发热，直至烧毁。2.电容器的损耗损耗是衡量电容器品质优劣的一个重要指标。损耗愈大，发热愈严重，表示电容器传递能量 的效率愈差。在极限情况下，有导致电容器击穿的危险。使用频率愈高，这种危险性愈大。UI sin、UI cos、电容器的损耗角正切可用有功功率与无功功率的比值表示：(1-8)2或 P = Pq tg = U Ctg 门式中：P为电容器的损耗功率

15、（有功功率） Pq为电容器的储存功率（无功功率）在评价高频电容器时，有时也采用品质因素Q作为质量指标。其定义是电容器在电场中的无功功率与损失的有功功率之比，即：(1-9)U 2*C/R在高频下，电极和导线内的损耗可能非常大。当电容器处于交流电压时，tgS随电容器的温度升高而增加，有效容量将减少。电容器tgS般是随频率正向变化的，即频率增加其损耗值也增加。电容器tgS也是随温度变化的，聚酯、聚炳薄膜电容器的损耗值在常温有下图：CL30CCBB对于某些有机介质电容器，损耗温度曲线有两个峰值，一个出现在负值，由极化引起；另一 个出现在正温，由分子环链的松弛引起。3.绝缘电阻在电容器的质量指标中，绝缘

16、性能是一项重要指标。对于绝大多数在适当温度下用于线路上 的电容器来说，由于绝缘电阻很大，将不考虑电容器的漏电流和内部发热。在直流电压下，电容器两个引出端间的电阻取决于绝缘子的漏电阻和介质的电阻，这两个电 阻是并联。若不计绝缘子的漏电阻，电容器的绝缘电阻取决于介质的种类、温度、电压以及充电 时间。对薄膜电容器而言，其绝缘电阻阻值的测量是：在规定电压下，加压1分钟后读数。电容器的绝缘电阻随温度和电压的升高及充电时间的缩短而降低。在高温下，比电阻最大值 可用来评定介质质量（它的纯度）。在大多数情况下，杂质的存在将降低绝缘电阻。对薄膜电容 器而言，受潮与膜层之间的杂质是影响绝缘电阻的两个主要因素。当电

17、容器容量较大且有防潮保护时，其绝缘电阻主要取决于介质的体积电阻。因此，这时绝缘电阻与温度 的关系符合介质的P v与温度的关系，即：R2 二 R1 e（t2 如（1-10）或 lg R2 =1gRi - -（t2 -ti）式中R1;温度为ti时的绝缘电阻；R2:温度为t2时的绝缘电阻；3 = a ige,决定于所用的介质材料。但是，绝不能单凭绝缘电阻值大小来评定各种介质的质量，因为每种介质都有一定的绝缘电阻范围。只有在将电容器应用到线路的某些部分时，才允许小的绝缘电阻。耦合和时间扫描电容器 应当具有尽可能高的绝缘电阻，而对于无损耗的旁路电容器，可允许较低的RC值。由于绝缘电阻不易控制，所以将电容

18、器串联到直流电路中不解决问题，因为施加在电容器上的电压是其绝缘 电阻的函数；只有当每个电容器在被相应的匹配电阻分流的条件下，才能作这种串联。时间常数当电容器的容量较大时（C 0.1卩F）,其绝缘电阻主要取决于介质的性能。当容量较小，或 虽容量较大，但表面受潮或沾污，其绝缘电阻主要取决于电容器表面状态（保护漆或压塑材料的 性能）。当用P v相同的材料制成不同容量的电容器时，其体积电阻Rv将不同。C愈大，其Rv愈低。若用测试的电阻来表征大容量电容器的绝缘性能，必然得出绝缘较低的结果，显然这是不合 理的。因此在评价大容量电容器的绝缘性能时需引入一个与电容器几何尺寸无关的参数，即时间 常数T。在一定的

19、电压、温度和时间（从接通电源算起）下，时间常数的大小不决定于电极的面积和介质的 厚度。在RC串联回路中，电压和电流随时间下降或上升的速率取决于放电电路的C和R的乘积。电容器的放电电压随时间的变化关系为：v =V *e RC（1-11）电容器的放电电压与时间（RC）的关系见图1-7。 由于在任何时间的电压变化率就是（1-11式）v对时间的微分，所以dv =d（V *e ）/dt- V *e （1-12）dtRCRCRC也就是说，经RC秒后，放电电容器上的电压为初期电压的37%，或者说，经RC秒后，充电电容器上的电压为外加电压的 63%。一般当5 RC秒后，放电电压衰减为零。因此，电容器的时间常数

20、（t ）就是电容器的绝缘电阻与电容量的乘积。即二R 2 （兆欧微法；或秒）（1-13）大容量的有机介质电容器通常用时间常数T表示其绝缘质量；云母、瓷介电容器一般容量较小，常用绝缘电阻表示（大容量仍以 T表示）；各类电解电容器用漏电流表示。5.漏电流对于电解电容器，其绝缘性能用漏电流表示。这是因为电解电容器的介质是金属氧化膜。事实上，在其表面或多或少地存在一些孔洞、疵点、裂缝，电解电容器的漏电流就是通过这些缺陷的电子电流和离子电流。根 据其数值大小就可以直接评定电解电容器的绝缘性能。电容器的基本特征电解电容器的漏电流与容量大小和施加电压有关，工程上表示为：匸KCU（微安）（1-14）电容器的漏电

21、流取决于绝缘电阻的大小，并在直流和低频时才有意义。根据介质的比体积电阻的大小，可近 似地确定电路中电容器的漏电流。电容器的介质击穿电容器的介电强度是指它能承受施加于两引出端的电压而不被击穿的能力。电容器的介电强度是表征电容器性能的主要指标之一，绝缘材料的介电强度取决于材料种类、质量和厚度,同时与电极的面积、形状、电压作用时间用频率、散热情况等因素有关。一般来说，温度、频率愈高、电极面积愈大，抗电场强度愈低。6.1表征电容器介电强度的电压参数6.1.1击穿电压：Ub当电容器上施加的电压达到 Ub时，漏导的稳定状态被破坏，引起电子电流的急剧增加，电 容器失去作用。在瞬间内产生内产生的击穿往往是电击

22、穿。在长时间工作后产生的击穿为热击穿（高频高压下）和老化击穿（电解性和电离性）。6.1.2试验电压：Ut在实际生产中，对批量生产的电容器，抽样试验时的电压。一般为直流、鉴定时：施加时间为1分钟；抽样时：施加时间为2S6.1.3额定（最高）电压：Ur是指电容器在一定期限内能可靠工作的电压。6.2击穿电压、试验电压和额定电压的关系：为保证电容器可靠地工作，既保证在瞬时过压作用下不发生击穿，同时又保证在长期工作条件下不发生击穿，应正确选择电容器的击穿电压、额定电压和试验电压，并确定它们之间的关系： 试验电压和击穿电压之间的关系：Ut Ub/K1（1-15）K1为安全系数；对于介质厚度较小和面积较小的

23、电容器，K1应不低于2。击穿电压与额定电压的关系：Ub/UR = K2（1-16）K2为额定电压对击穿电压的安全系数。不同介质因老化程度不同，K值也不同（K值为试验电压对额定电压的安全系数）。有机介质电容器，由于介质的介电强度随时间迅速降低，通常取Ut = 3Ur。气体和固体无机介质电容器，由于介质老化缓慢，通常取 Ut =（ 1.52） Ur。目前我国生产的电容器选用的 K值列于表1-5。6.3电容器允许的无功功率与环境温度的关系热击穿是电容器失效的主要形式。图1-9为电容器内部热平衡破坏电容器在电路温度高温状态下工作时, 而引起击穿的情况。Q1与电容器温度的关系：当电压 U和频率3不变时，

24、主要决定于电容器tgS和温度的关系。FA=R tg S P r为无功功率，FA为有功功率。Q与温度的关系为：Q= anS （t-t o）（1-17 ）式中a n为散系数；S为冷却表面积；Q为电容器一秒钟内散发的热量。对照Q与Q两曲线，可以确定在某一定工作电压下电容器是否将发生热平衡破坏。例如当电压为U,温度为t1时，电容器有稳定的热平衡；电压为U，温度时，只能有不稳定的热平衡；而电压为 U”时，热平衡破坏。10= to，在电压为 V因此，U可视为电容器热击穿时的最低击穿电压，其值决定于环境温度；如果且t = t1时，出现不稳定的热平衡，当to=to”，电容器的温度t1 = t2，电压为U时，也

25、将发生不稳定的热平第7页共12页弘源：楊鋒电容器的基本特征第 页共12页弘源：楊鋒衡。因此，当提高电容器上限工作温度时，应降低电容器的使用电压，才能确保电容器可靠地工作。 对大多数有机介质，在长期电场作用下，将呈现老化现象。温度增高，老化加速。当环境温度不超过额定的环境温度（正极限环境温度减去允许的温升）时，电容器所能随的无功功率等于 额定无功功率：当环境温度超过额定环境温度时，高功率的瓷介电容所能承受的无功功率按下式计算：t t 2Pr =Pnm 0 二 U C tg、.（ 1-18）50式中PN为额定无功功率（KVA，住为任意环境下的无功功率，tm为正极限环境温度。6.4高频电流电容器在高

26、频状态下工作时，应规定允许的最大电流值。其数值大小取决于电容器能耗散出 的对它本身无害的热量。在低频时，额定电压值起着非常重要的作用。而在高频时，额定电流值 基本上是决定因素。例如，对于高功率的瓷介电容器（ CCG）在标准中都规定了最大的允许电流Imax，它指工作频率等于上限标称频率时的最大电流。当工作频率高于上限标称频率时，其允许的电流应按下式计算：(1-19)式中:I max匕 f maz ,f max159I2maxC PnI 为电流（A）； f（MHz） ； C（ PF）。6.5高频工作电压：159讥额定的高频工作电压是指频率不高于下限标称频率时的高频工作电压。当等于下限标称频率和低于

27、上限标称 频率时，其高频胡频率的变化应按下式降低：(1-20)159. P下限标称频率fmin =-无功功率、高频电压、高频电流和频率的关系见图1-11。根据Pa二Ul cos二U2 二Pr的关系，对于在高压和高频特别是在大功率的电发送设备和 金属加热用的高频工业设备中用的电容器，若C很大，虽然在电压和f较小时，也有相当大的能量损失，必须使tg S尽量减小。电容器的比率特性在近代电子工程中，应用某种电容器的可能性，一方面取决于该电容器的性能和可靠性，另外亦取决于它 的价格、体积和重量。因此，电路设计人员选择电容器时，总是力求以最小的体积、重量和成本，得到所要求 的电性能。电容器的比率行性，即以

28、电容器的某一基本参数对其体积之比。常用的有比率电容量（单位 体积的容量），比率无功功率，比率能量。各类电容器的比率表示方法有：7.1低压电容器用比率容量 Cr （或比率体积 Vr）表示。当U Ur时,Vr =1.13 107d23(cm /JF)(1-22)Cr= 8.85 10*E2U2(1-23)Vr =1.13 107 企（1-24）E图1-13为比率容量与电容器工作电压的关系。当U Ur时，若E为常数，则电容器的比率电容量与电压的平方成反比。在低压范围内，Cr与电压无关。而在高压范围内，Cr随电压的增高而降低。因此Cr和Vr是比较低压范围内电容器性能一个合适的参量。7.2高压电容器用比

29、率能量Wr表示:Wr =4.42 104U2d2(1-25)式中 Wr （焦耳 /cm 2 ） ； d （cm）; U （V）。当U w UR时，d为常数，这时 Wr与U2成正比。当U Ur时，为保证介质不超过最高工作场强，介质厚度相应增加，这时E为常数，Wr与电压U无关，如图1-13所示。很显然，当加在电容器上的电压 U小于该介质厚度dmin相应的电压Ur时，若进一步降低电压， 介质厚度已 不能降低，E则下降，使 Wr上降。因此，在高压下 Wr与E无关时，比率能量 Wr是评价高压电容质量的一个 很方便的量。7.3大功率电容器用比率无功功率Pr表示:为评价交流电容器，特别是工作在高频高压下的电

30、容器的质量，采用单位体积具有的无功功率Pr表示。(1-26)Pr =5.55 10* ;E2 f (乏/cm3) 7.3.1低频范围（f f1时）：此时电容器发热不严重，、E与f无关。P1与f成线性关系（见图1-14）。732 中频范围(f2 f fi)：当f fi时，电容器发热显著，必须降低E,使温升 t不超过某允许值。在 f2以下，tgS与f无关。7.3.3高频范围(f f2):这时极板和引线的tg S急增，必须降低 E, Pr随f增加而降低。表1-6及表1-7为各类电容器的体积比。电容器的阻抗频率特性在评价电容器的性能时，除有损耗、绝缘电阻等质量指标，还应考虑在电路中的阻抗、等效 串联电

31、阻的大小。阻抗频率特性既可表征电容器在电路中的作用，也能反映电容器的工艺和结构 的合理程度。电容器的阻抗除与容量大小有关外，也与等效串联电阻及固有电感有关。电子计算机中使用的低压、大容量 电解电容器，在功率分配器中使用的电容器，应有较低的阻抗和较小的固有电感。要使通过纹波电流而不引起 极度的功率损耗，电容器的等效串联电阻也必须足够小。因此，降低电容器的阻抗往往和降低等效串联电阻和 固有电感联系在一起。在应用状态下，应尽可能电容器在电路中呈现容性阻抗。换言之，工作频率应低于电容 器的固有谐振频率。电容器的集中参数的阻抗频率特性见图1-15。图中：f0为电容器的固有谐振频率(f0 ：2江 JLC1

32、Z为高频阻抗Z二r j (丄- )蛍C我们将阻抗Z，固有电感L和等效串联电阻r、固有谐振频率fo统称为集中参数电容器的高频参数。电容器谐振频率的大小，决定于它的尺寸和在额定电压下积累的能量。同时还决定于介质的种类、电容器的几何形状、电容量和导电零件的结构。因此，确定电容器的固有谐振频率，要考虑引出线的电感和其它的固有电感。在高频回路中使用的电容器应当有最大的电容量和最小的电感。图1-16为瓷介电容器和钽电解电容器的阻抗频率特性。显然，从低阻抗的要求考虑， 瓷介电容器是比较理想的，其阻抗和等效串联电阻都较小。电容器的介质吸收人们通常希望电容器一经充电，则很快达到电源电压，经外电路放电时所贮存的电

33、荷也能迅 速释放完毕。而在实际使用过程中，电容器充电时，电荷的聚集则需要一定的时间；放电时电荷 的释放也需要一定的过程。这就产生了充放电过程的时间滞后现象。这种现象是由介质吸收效应 造成的。在某些要求反应迅速的脉冲控制电路中 (例如微分电路、积分电路)，这种滞后可能导致整个电 路的功能失效或得到错误的结果。 例如，作为电子模拟计算机心脏的积分器中所采用的积分保持电容器， 除要求绝缘电阻高和体积小外，还要求吸收系数小；否则积分器的频率特性会发生畸变，改变环节的转移函数，特别是对积分器的高速运转影响甚大。当时间为t时，电容器上的充电电压为：1U00ui dtRC当时间t = 0，电容器本身电压为：U。丄 JUidt U(t)|zRC理想情况下，U0随Ui变化而变化。实际上，当(1-27)(1-28)t= 0,外电压降为0时，UM( t) 0,如果电容器的吸收效应很强，积分器就会产生不可允许的误差。实验证明：纸电容器用作积分保持电容器时，造成线路的电压偏差比聚酯电容器大10倍。比