X射线与物质的相互作用课件(PPT 105页)

1、燃料耗尽而塌坍的脉冲星“ ” 其释放的美丽射线星云的直径长达光年。“宇宙之手”伸向光芒 第1页，共105页。天体 可能是一个正在快速旋转的黑洞 第2页，共105页。美国宇航局快速号人造卫星观测到的发生在亿年前的爆炸。宇宙创始之后将近九亿年，迄今为止人们所观测到的最遥远的星体爆炸。第3页，共105页。钱德拉太空望远镜第4页，共105页。 射线的物理基础一、射线学发展简史伦琴W.K.Rntgen（1845-1923）年发现射线 年第一张诺贝尔物理学奖第5页，共105页。年劳厄：劳埃方程年获诺贝尔奖年布拉格父子：布拉格方程年获诺贝尔奖第6页，共105页。时 间 人 物内 容年（库利）发明热阴极射线管

2、年（莫塞莱）（ ）年（德拜）（谢乐）发明粉末法年（谢乐）提出测定微粒大小的方法年（巴悦特）提出了测定宏观应力的方法年（韦佛）进行了晶粒取向的研究年（盖革）（弥勒）发明了计数器年（哈那瓦特）建立了系统的物相定性分析方法 年（富里德曼）发明了射线衍射仪第7页，共105页。第一节 射线的物理基础 射线的发现与应用 射线的本质 射线的产生及射线管 射线谱（ ） 射线与物质的相互作用第8页，共105页。所在电磁波段 射线的本质第9页，共105页。 射线以光速直线传播，。 射线的波长范围是：。 在材料研究中，用于晶体结构分析时，射线的波长范围一般在 之间，若用于探伤，其波长一般取 。 射线之间可以相互作用

3、，产生干涉、衍射等现象。 一、波动性 第10页，共105页。 射线是由大量以光速运动的粒子组成的不连续粒子流，这些粒子称为光量子。每个光量子的能量： 普朗克常数，； 射线频率，射线波长 由于射线的波长很短，所以射线的能量很大。 射线可以与原子、电子相互作用，产生光电效应、荧光辐射等现象。 二、粒子性第11页，共105页。三、穿透能力强 射线穿透能力强。它能够穿透木块、玻璃，甚至金属（“铅”除外）。 伽玛射线、微中子（中微子）穿透力更强。第12页，共105页。这个50,000吨的巨型圆柱中微子探测器，座落在日本kamioka mozumi矿山的地下1,000米深处，用来做探测中微子、质子衰变、宇

4、宙射线等等研究。它的“超净化注水墙壁”上安装了大约12,000个超敏感的光电倍增管，这使它看上去带有科幻电影般的恐怖美丽。第13页，共105页。第一节 射线的物理基础 射线的发现与应用 射线的本质 射线的产生及射线管 射线谱（ ） 射线与物质的相互作用第14页，共105页。一、射线的产生 射线的产生及射线管第15页，共105页。质子相互碰撞大型强子对撞机位于瑞士、法国边境地下米深的环形隧道中，隧道全长达公里 第16页，共105页。 由高速运动的粒子与某种物质相撞击后猝然减速，释放大量的动能，从而激发物质中的内层电子发生跳越，而产生的一种电磁波。 第17页，共105页。第18页，共105页。连续

5、谱不同电子，损耗不同，转变的光子能量不同，其波长就不同。由于存在大量电子，故可以得到各种波长的，从而形成连续谱。 第19页，共105页。标识谱 能级跃迁特征射线的产生过程：原子激发电子跃迁释放能量产生特征射线第20页，共105页。二、产生装置 高压变压器通过它提供几十几百千伏的高压使热辐射电子加速，形成高能电子。 钨丝变压器为钨丝供电，提高钨丝的工作温度以便能够辐射出大量电子。 X射线管产生X射线是整个系统的核心部件。 4-阳极；5-阴极；6-电子；7-X射线第21页，共105页。热阴极射线管（也称电子式射线管）工作时温度超2000能连续地辐射出大量电子常用材料：Cr、Fe、Co、Ni、Cu、

6、Mo、Ag、W等第22页，共105页。阴极射线管显示器发出电磁场和辐射：射线、紫外线、可见光、红外线、微波、射频、场（甚低频场）和场（极低频场）。 射线管 第23页，共105页。上海大光源同步辐射装置电子储存环旁实验站 第24页，共105页。三、射线的产生条件能产生自由电子的电子源（阴极）；能阻碍自由电子运动的障碍（阳极靶）；能够使自由电子高速定向运动（加高压）；能够保持电子流稳定（加高真空）。第25页，共105页。 冷阴极射线管（离子式射线管）： 先通过电离，产生正离子； 然后用正离子撞击阴极，放出电子； 再让电子高速运动，撞击阳极，产生射线。 第26页，共105页。第一节 射线的物理基础

7、射线的发现与应用 射线的本质 射线的产生及射线管 射线谱（ ） 射线与物质的相互作用第27页，共105页。射线谱是指强度随波长而变化的关系曲线。 射线谱（ ）第28页，共105页。两种类型：连续谱 是从某一短波限开始，直到波长等于无穷大的一系列波长构成，也称为白色。特征谱： 是具有一定波长的若干特强的，叠加在强度连续平滑变化的连续谱之上，也叫标识。 第29页，共105页。一、连续谱 、实验规律 第30页，共105页。第31页，共105页。连续谱具有下述规律： 随管电压增大 各种波长射线的相对强度（）一致增高。 最高强度的波长变短。 短波限 变小，即向左方移动，同时，波谱变宽。 可见：管电压既影

8、响的强度，也影响的波长范围。第32页，共105页。若管电压保持恒定 增大管电流，则强度一致增高；但波长、数值大小不变，即管电流不影响波长。若改变阳极靶元素 则谱形式不变，上述规律也不变，但谱线位置变化。 通常，随着原子序数增大，各种波长的相对强度增大。 第33页，共105页。 连续谱线的产生原因： 因为不同的电子，损耗不同，则转变的光子能量不同，其波长就不同。由于存在大量电子，故可以得到各种波长的，从而形成连续谱。 第34页，共105页。、短波限 短波限的存在原因： 由灯丝发射出的电子经高压电场加速，电场的位能将转化为电子的动能： （） 管电压， 电子的负荷 当一个电子的动能毫无损失地全部转化

9、为一个光子时，光子将达到最高的能量：， 此时，射线就具有了最大的频率和最短的波长。第35页，共105页。短波限的推导与计算 ： () () ， ， 静电单位， 管电压，单位 ，转化为静电单位 ()注意：公式的单位：； ： 第36页，共105页。、的强度（） 的强度是指单位时间内，通过与传播方向垂直的单位面积上的光量子数。 库伦坎普弗（）经验公式： ()() 表示波长在 与之间的强度， 称为波长处的强度密度， 为常数， ， 为管电流。 第37页，共105页。 阳极靶的原子序数 管电压 管电流 的强度与、成正比. 第38页，共105页。、管的效率() 管的效率是指： （的强度） （管功率）比值.

10、连 主要与、呈正比. 第39页，共105页。二、特征谱 第40页，共105页。、实验规律 产生特征射线所需要的最低管电压，称为激发电压，以激表示。 激发电压的大小与阳极靶材料有关： 激。 阳极靶材料不同，产生的特征射线谱波长不同。第41页，共105页。元素 原子序数 激， 波长 第42页，共105页。 当管电压超过激发电压而进一步升高时，特征射线的波长不变，仅强度升高，且按次方规律增大。 特 （激） 比例常数， ，也是常数。 第43页，共105页。 (特征射线) (连续射线) 强度的比值，称为特征谱线的峰背比。 在射线管的工作电压为激发电压的倍时最大，即： （）激时，特 连最大。 工作电压的选

11、择原则。第44页，共105页。、特征谱线产生机理（原子模型） 第45页，共105页。 特征射线的产生过程： 原子激发电子跃迁 释放能量产生特征射线 比如，图中是层的电子跃迁到层上，这个过程降低的能量为：。 对于给定的物质，各原子能级的能量是固有的，所以能量差也是固定的。 第46页，共105页。 当这个能量以一个射线光子的形式辐射出去时，就具有特定的波长： （） 特征射线 第47页，共105页。 根据原子模型定义各种谱线： 如果是层电子被外来的高能粒子轰击出去，则称为系激发，随之进行的电子跃迁引起的辐射就称为系辐射，所产生的特征射线就称为系谱线； 同理，把层电子被击出的过程称为系激发，随之的电子

12、跃迁引起的辐射称为系辐射，所产生的特征射线就称为系谱线。 等等。 第48页，共105页。 在一种谱系中，按照电子跃迁时所跨越的能级数目的不同，又可以将同一辐射线系分成若干小类。 分类的原则是： 对跨越、个能级所引起的辐射分别标以、等符号。 这样就出现了、等谱线。第49页，共105页。第50页，共105页。、莫塞莱定律（） （） （）（） 式中：、分别为特征射线的频率和波长； 阳极靶元素的原子序数； 、均为常数。 应用： 是波谱分析的基本依据； 利用它可以发明新的元素。 第51页，共105页。第一节 射线的物理基础 射线的发现与应用 射线的本质 射线的产生及射线管 射线谱（ ） 射线与物质的相互

13、作用第52页，共105页。 射线的应用（）窥探物质结构： 从到年中，就有五位物理学家（劳厄，布拉格父子，巴克拉，西格本）在研究 射线及其应用方面获得了诺贝尔物理学奖。 年，德国物理学家劳厄通过实验，既证明了射线具有波动性，也证明了晶体中的原子是有规则排列的。第53页，共105页。 晶体可看作三维立体光栅, 根据劳厄斑点的分布, 可算出晶面间距掌握晶体点阵结构.晶体底片铅屏X 射线管劳厄斑点第54页，共105页。第55页，共105页。晶体结构晶体结构第56页，共105页。原子结构成分分析第57页，共105页。 围绕射线的性质和应用的研究，除伦琴外，还有项获诺贝尔奖的课题与射线有关。获奖年代人 物

14、成 就劳厄提出了用天然晶体的晶格作为衍射光栅，观察到了射线的衍射现象，证明射线是电磁波布拉格父子利用射线衍射进行晶体结构分析康普顿康普顿散射，揭示了射线光子的粒子性第58页，共105页。. 医学诊断：（）在医学中的应用： 上世纪六十年代，南非出生的美国物理学家科马克（）和英国电气工程师洪斯菲尔德（）提出用计算机控制 射线断层扫描原理，并发明射线断层扫描仪（），使医生能看到人体内脏器官横断面图象，从而准确诊断病症，他们两人共享了年诺贝尔生物学及医学奖。. 射线治疗：. 射线防护：第59页，共105页。胎儿X射线照片医学检查工业探伤第60页，共105页。（）揭示生命奥秘： 年，小布拉格的两位助手佩

15、鲁茨和肯德罗，用改进了的射线分析法测定了肌红蛋白及血红蛋白的分子结构，为此获得 年的诺贝尔化学奖。 年诺贝尔生理学奖及医学奖授予英国生物物理学家克里克、威尔金森、美国生物学家沃森，表彰他们发现的双螺旋结构，这是世纪生物学的最伟大成就，他们依靠的也是射线分析法。第61页，共105页。分子双螺旋结构 第62页，共105页。（）其它应用： 光机对机场、车站对旅客行李的安全检查； 检验集成电路板质量； 墙壁厚度测量； 测量尺寸的复杂变化； 透视复杂物体的内部结构； 辅助设计和生产； 产生组件缺陷位置的影像； 用特征射线可对材料的元素成分做出分析，在考古、材料研究等方面有重要应用。第63页，共105页。

16、光下的世界第64页，共105页。第65页，共105页。第66页，共105页。第67页，共105页。射线衍射成分分析无损检测 射线与物质的相互作用第68页，共105页。X 射 线 原子或离子中的电子受迫振动。振动着的电子成为次生X射线的波源，向外辐射与入射 X 射线同频率的电磁波，称为散射波。第69页，共105页。一）、相干散射：由于入射线与散射线的波长与频率一致，位相固定，各散射波之间以及与入射波可以发生干涉，故称相干散射（弹性散射）。干涉的结果：散射波在某些方向上相互加强，在另一些方向上相互减弱或抵消。 晶体中发生衍射的基础相干散射并不损失能量，而只是改变了它的传播方向，但对入射线方向来说，

17、却起了强度衰减的作用。 一、射线的散射第70页，共105页。二）、非相干散射 、概念 电子被撞出原来的轨道，成为反冲电子，而入射射线被撞偏方向，在角度上形成散射射线。 第71页，共105页。 由于反冲电子消耗一定的能量（变为动能），故散射射线的能量要比入射射线低，其波长变大，频率变小，从而使散射波与入射波之间不存在固定的位相关系，因此不能产生任何干涉效应。 所以，这种散射被称为非相干散射。也称为康普顿吴有训散射，或康普顿吴有训效应 ，或量子散射。 第72页，共105页。第73页，共105页。、非相干散射的特征波长变化 设散射波的波长为，入射波的波长为，则，其增量为： （） 式中，是散射波与入射

18、波之间的夹角，称为散射角。 可见：随散射角而变化。 第74页，共105页。 非相干散射波分布在各个方向上，强度很低，且随的增加而增大。 非相干散射不能参与衍射，也无法避免，通常，它在衍射图形上形成连续的背底，会给分析带来困难。第75页，共105页。二、射线的吸收物质对的吸收，指的是能量在通过物质时转变为其它形式的能量，对而言，也就是发生了能量损耗。物质对的吸收主要是由原子内部的电子跃迁而引起的。发生的光电效应和俄歇效应，使的部分能量转变成为光电子、荧光及俄歇电子的能量，故的强度被衰减。第76页，共105页。当入射射线光子的能量足够大时，(明显超过原子的芯电子束缚能)，将使原子中的内层电子被击出

19、，使原子处于激发态。随后，原子中的外层电子将跃迁到内层电子空位上，同时辐射出特征射线(辐射跃迁)。 光电子特征射线二次特征射线，荧光射线）光电效应与荧光(二次特征)辐射第77页，共105页。光电效应吸收限的产生机制与物质相互作用可以看作是光子和物质中的原子相互碰撞，光子与原子的碰撞很像前面讲过的电子与阳极靶的原子碰撞产生标识谱的情况。当波长足够短时，其光子的能量就很大，以至能把原子中处于某一能级上的电子打出来使原子处于高能激发态，内层出现空位，外层电子往此空位跃迁，产生标识。光电效应这种以光子激发原子所发生的激发和辐射过程称为光电效应，被击出的电子称为光电子，所辐射出的次级标识（由激发出的）称

20、为荧光（二次标识）。一次的特征的一部分能量转变为所照射物质的二次特征辐射，表现为物质对入射的吸收，这一吸收非常强烈。第78页，共105页。）俄歇效应 定义：光子与物质中原子相撞，使原子处于激发状态，当外层电子跃入内层空位时，其多余的能量不以形式放出（荧光），而是传递给其它外层的电子，使之脱离原子。 俄歇效应。 例：俄歇电子 层电子被击出，层电子跳入层空位，多余能量传递、层电子，使其脱离原子（形成二次电子）。这种二次电子称俄歇电子，上述层一个空位被层二个空位所代替，这个过程称俄歇效应（无辐射跃迁过程）。 第79页，共105页。俄歇效应光电子俄歇电子俄歇电子 第80页，共105页。命名:俄歇电子通

21、常用参与俄歇过程的三个能级来命名。即：初态空位所在能级、向空位作无辐射跃迁电子原在能级、发射电子原在能级。上例中俄歇电子为。说明：伴随光电吸收发生的有荧光和俄歇电子。（辐射跃迁和无辐射跃迁）通常荧光和俄歇电子是同时存在的。用途：俄歇电子的能量只取决于物质原子的能级结构（与参与该过程的三个能级能量有关），每种元素都有自己的特征俄歇电子能谱，它是元素的固有特征。所以，可以用俄歇电子能谱做元素的成分分析及试样表面状态分析等。第81页，共105页。三、射线的衰减 、衰减规律 ：入射射线强度 ：透过物质后的强度 ：处射线强度：射线通过无限小薄层时的衰减量 第82页，共105页。 即： 式中：比例常数，称

22、为线吸收系数，或线衰减系数，单位为。其物理意义是在射线传播方向上，单位长度上射线的衰减程度，它主要与入射射线的波长及物质种类有关。对于给定物质，和特定波长射线，为常数。 第83页，共105页。 积分上述方程： 或： 可见：射线通过物质时，按指数规律迅速衰减的。 第84页，共105页。、质量吸收系数 线吸收系数与物质的密度有关，通常： 为了消除密度（即物质的状态）的影响，引入一个新的系数： 称为质量吸收系数，单位为。 它反映每克物质引起的相对衰减量，主要取决于物质的化学成分和入射射线的波长。 第85页，共105页。几点规律：对单一元素组成的物质，与其原子序数，及入射射线的波长之间存在明显的函数关

23、系： 第86页，共105页。 但在处发生突变，突然增大。 原因：此时射线的能量达到了激发层电子，引起二次特征辐射的程度，其能量被大量吸收，故突然增大。第87页，共105页。 发生突变吸收的波长称为吸收限。 激发电压，； 吸收限，又称为激发限，。 第88页，共105页。 连续谱的质量吸收系数 当连续射线穿过物质时，通常取各波长吸收系数的平均值。 这个平均值相当于波长时对应的吸收系数（为短波限），这个波长称为有效波长： 有效 () () 第89页，共105页。复杂物质的质量吸收系数 当射线通过多种元素组成的复杂物质，如化合物、固溶体、机械混合物时，其衰减将受到各种元素的影响，但却与这些原子之间的结

24、合方式无关。 （） 式中：或（）为种元素的质量吸收系数；为元素的质量分数。第90页，共105页。四、吸收限（）的应用、滤波片（）的选择材料材料选取： ：滤波片的吸收限； ：谱线的波长； ：谱线的波长。获取单波长射线第91页，共105页。滤波片第92页，共105页。滤波选择吸收限介于射线中的和的波长之间的物质。应用：滤波片实际上是利用吸收限两边吸收系数相差悬殊的特点制成的。 如果选择一种材料其吸收限波长恰好位于所用特征的与线波长之间（尽量靠近），此时，对线及连续谱线吸收很大，而对线的吸收却很小，可得到基本上是单色的谱线。 第93页，共105页。几种元素系射线波长和常用的滤波片及其吸收限 第94页

25、，共105页。 规律： 设阳极靶元素的原子序数为靶， 滤波片物质的原子序数为片， 则： 当 靶时，片靶 靶时，片靶第95页，共105页。厚度 滤波片必须具有合适的厚度。若太薄，会对谱线滤得不彻底；而太厚时，又会吸收掉部分谱线。 实验表明，当谱线的强度被吸收到原来的一半时，的强度比值可由滤波前的提高到左右，这样便可以满足一般的衍射分析工作的要求。滤波片的厚度设计原则 第96页，共105页。、阳极靶（ ）的选择 材料选取：阳极靶的谱线波长应比试样的 吸收限稍长一些 。避免荧光辐射试样第97页，共105页。几种元素系射线波长及其吸收限 第98页，共105页。根据 知随波长的增大而单调增大，但事实并非如此。任何物质都存在几个特定波长位置，在这些位置上，曲线的连续性遭破坏，产生突变