磁光调制实验报告

1、磁光调制实验报告课程：光电子实验学号：姓名：专业：信息工程南京大学工程管理学院磁光调制实验报告一、实验目的1观察磁光调制现象2测量调制深度与调制角幅度3测定旋光角与外加磁场的关系4 测量直流磁场对磁光介质的影响5磁光调制与光通讯实验演示二、实验原理1 磁光效应当平面偏振光穿透某种介质时，若在沿平行于光的传播方向施加一磁场，光波的偏振面会发生旋转，实验表明其旋转角B正比于外加的磁场强度 B，这种现象称为法拉第（Faraday ）效应，也称磁致旋光效应，简称磁光效应，即：vlB式中I为光波在介质中的路径，为表征磁致旋光效应特征的比例系数，称为维尔德（Verdet ）常数。由于磁致旋光的偏振方向会使

2、反射光引起的旋角加 倍，而与光的传播方向无关，利用这一特性在激光技术中可制成具有光调制、光 开关、光隔离、光偏转等功能性磁光器件，其中磁光调制为其最典型的一种如图1所示，在磁光介质的外围加一个励磁线圈就构成基本的磁光调制器 件。2直流磁光调制当线偏振光平行于外磁场入射磁光介质的表面时，偏振光的光强I可以分解 成如图2所示的左旋圆偏振光Il和右旋圆偏振光Ir（两者旋转方向相反）。由于 介质对两者具有不同的折射率 nL和nR,当它们穿过厚度为I的介质后分别产生不同的相位差，体现在角位移上有：L2mlR2 . rI式中入为光波波长因LR1LR22.m nRI(2 )如折射率差nL nR正比于磁场强度

3、B,即可得（1 ）式，并由 值与测得 的B与I求出威德尔常数图2入射光偏振面的旋转运动3交流磁光调制用一交流电信号对励磁线圈进行激励，使其对介质产生一交变磁场，就组成了交流(信号)磁光调制器(此时的励磁线圈称为调制线圈) ，在线圈未通电 流并且不计光损耗的情况下，设起偏器P的线偏振光振幅为Ao，则Ao可分解为 Ao COS a及Ao sin a两垂直分量，其中只有平行于P平面的Ao COS a分量才能通过 检偏器，故有输出光强I (Ao COS )III I o cos ()° 1 cos2( )° 1 cos2( o sin t)(3)由此可知光输出可以是调制波的倍频信号

4、。以上就是电信号致使入射光旋光角变化从而完成对输出光强调制的基本原 I o COS2(马吕斯定律)其中Io A2为其振幅。式中 为起偏器P与检偏器A主截面之间的夹角，Io为光强的幅值，当线 圈通以交流电信号i=i o sin 时，设调制线圈产生的磁场为 B=Bo sin川，则介 质相应地会产生旋转角0= 0o sin wt，则从检偏器输出的光强为：4磁光调制的基本参量磁光调制的性能主要由以下两个基本参量来描述。(1 )调制深度n(4)1 max图3调制光强幅度随旋光角变化的情况(2)调制角幅度9o令IA I max I min为光强调制幅度将(5)式代入化简得I A 10 sin2 sin 2

5、 min1 max1 min式中Imax和Imin分别为调制输出光强的最大值和最小值，在0的条件下，参照图3应用倍角公式，由(3)式得到在时的输出光强分别为:1 maxImin殳 1 c°s2() 学 1 cos2( )由此可见，若起偏器P与检偏器A主截面间夹角45时，调制幅度可达如图3所示:最大值 I Amax I oSin2此时调制输出的极值光强为:1 max-2 (1 sin2 )Imin 芋(1 Sin2 )2将此式代入（4）式得45时的调制深度和调制角幅度:si n2sin21 maxImin1 maxImin(7)三、实验内容1观察磁光调制现象（1）按图4所示，参照图8

6、“系统连接”方法准备就绪（用铽玻璃调 制器线缆插入主控单兀后面板的“调制输出”两插座中）。（2）打开调制加载开关，调制幅度开关最大，此时直流磁场为零，转 动检偏器，在示波器上同时观察到调制波形与解调输出波形；再细调检偏 器的转角，即可明显地看到解调波与调制波的倍频关系，此时光强指示为最小值，检偏器透光轴与起偏器透光轴垂直，902测量调制深度与调制角幅度在示波器中显示出解调波形时，调节检偏器偏角，读出波形曲线上相应的光强信号的最大值Imax和最小值Imin，代入（6 ）式和（7）式，计算出调制深度n和调制角幅度B 0实验测得：lmax=4.56 I min =0.24调制角幅度o -si n1

7、lmax lmin =32.0821 max 1 min调制深度：sin2 =0.93、测定旋光角与外加磁场的关系数据表格:磁感应0.0760.1350.2030.2810.3420.4150.4820.5450.612强度旋转角0.681.021.482.122.563.133.584.454.87磁感强度与旋光角的图像:图表标题旋转角分析:由上图可以看出两者基本上呈线性关系。 实验中线偏振光的偏振方向和产生 磁场的电流的旋转方向一致，根据上面原理定义为右旋。误差分析：实验过程中，励磁电流计读数有一定的误差；读数有一定误差将角度转化位 弧度制4舍5入导致一定的误差；光路不够满足实验要求，精度

8、不够导致测量 不准确；消光法测量时光电流反应不够灵敏， 最小值不够准确，导致对于的检偏 器角度读取有误差。4、测量直流磁场对磁光介质的影响（1）按实验内容1中（2）步骤，调出调制波的倍频信号。（2）将励磁电磁铁（M ）插入可调滑座上置于接收器前，电磁铁中间放入磁光介质重火石，（先将重火石插在两磁轭之间，磁轭平面与两磁极相吻合）如图10所示。将电磁铁引出线缆插入后面板的“励磁输出”两插座中（注意：红对红，黑对黑）。io（3 ）调节可调滑座高低左右，使激光能准确穿过重火石中心。调节接收器滑座，使激光能精确进入接收孔。此时，示波器可见倍频信号（4）开启直流励磁，使励磁线圈通以直流电流Idc，转动励磁

9、强度旋钮,使励磁指示表达到1.5A，示波器无倍频信号显示，此时记下接受器上测角器的读数（建议做此实验前将测角器刻度 0对0），旋转测角器微调，使示 波器重显倍频信号，再记下此时测角器读数，其差值为重火石磁致旋光角。（5）将测角器刻度0对0，改变直流电流（由励磁电流表读出），每隔0.3A 测量一次，记下旋光角度与相应的偏转角，画出B B（Idc）的关系曲线。?注：调制线圈中部顶端开有小孔，用以插入特斯拉（场强）计测量线圈的磁感应强度B（由于测试探头处于线圈边缘，其中部的B应为2倍测试值）。?根据B与偏角？值，即可由（1）式计算出磁光介质的维尔德常数。磁感应0.00.1370.2020.2880.3510.4260.560.5950.636强度7559957978旋转角-1.-4.84-6.77-9.54-12-14.0-17-19.5-21.734377卜B（l dc）的关系曲线:图裘标题十旋转角分析：由上图可知，MR3玻璃的B关系基本是线性关系。根据上面原 理定义，MR3玻璃的法拉第旋光性为左旋。倍频:四、实验总结1、在设计倍频时，开始过程