第十章对流换热ppt课件

1、第十章 对流换热王连登liandengF1. 称号：对流换热即对流传热，又称对流热交换、对流称号：对流换热即对流传热，又称对流热交换、对流给热。给热。2. 含义：流体流过表面时与该表面之间所发生的热量传含义：流体流过表面时与该表面之间所发生的热量传输过程。输过程。3. 前提条件：流体的流动。前提条件：流体的流动。4. 组成：传导热量传输取决于温度梯度）组成：传导热量传输取决于温度梯度） 对流热量传输对流热量传输第一节第一节 对流换热对流换热 10-1 对流换热概述对流换热概述1 对流换热的定义和性质对流换热的定义和性质对流换热是指流体流经固体时流体与固体表面之间的对流换热是指流体流

2、经固体时流体与固体表面之间的热量传递现象。热量传递现象。 对流换热实例：1) 暖气管道; 2) 电子器件冷却；3)电 风扇 对流换热与热对流不同，既有热对流，也有导热；不 是基本传热方式(1) 导热与热对流同时存在的复杂热传递过程导热与热对流同时存在的复杂热传递过程(2) 必须有直接接触流体与壁面和宏观运动；必须有直接接触流体与壁面和宏观运动； 也必须有温差也必须有温差(3) 由于流体的粘性和受壁面摩擦阻力的影响，紧由于流体的粘性和受壁面摩擦阻力的影响，紧 贴壁面处会形成速度梯度很大的边界层贴壁面处会形成速度梯度很大的边界层2 对流换热的特点对流换热的特点3 对流换热的基本计算式对流换热的基本

3、计算式W )(tthAw2mW )( fwtthAq牛顿冷却式牛顿冷却式:4 表面传热系数对流换热系数）表面传热系数对流换热系数） 当流体与壁面温度相差当流体与壁面温度相差1度时、每单位壁面面度时、每单位壁面面积上、单位时间内所传递的热量积上、单位时间内所传递的热量)( ttAhwC)(mW2 如何确定如何确定h及增强换热的措施是对流换热的核心问题及增强换热的措施是对流换热的核心问题研究对流换热的方法：研究对流换热的方法： （1分析法分析法 （2实验法实验法 （3比拟法比拟法 （4数值法数值法5 对流换热的影响因素对流换热的影响因素对流换热是流体的导热和对流两种基本传热方式共同作用的对流换热是

4、流体的导热和对流两种基本传热方式共同作用的结果。其影响因素主要有以下五个方面：结果。其影响因素主要有以下五个方面：(1)流动起因流动起因; (2)流动状态流动状态; (3)流体有无相变流体有无相变; (4)换热表面的几何因素换热表面的几何因素; (5)流体的热物理性质流体的热物理性质6 对流换热的分类：对流换热的分类：(1) 流动起因流动起因自然对流：流体因各部分温度不同而引起的密度差异所产自然对流：流体因各部分温度不同而引起的密度差异所产 生的流动生的流动强制对流：由外力如：泵、风机、水压头作用所产生强制对流：由外力如：泵、风机、水压头作用所产生 的流动的流动 自然强制hh(2) 流动状态流

5、动状态层流湍流hh(3) 流体有无相变流体有无相变单相相变hh层流：整个流场呈一簇互相平行的流线层流：整个流场呈一簇互相平行的流线湍流：流体质点做复杂无规则的运动湍流：流体质点做复杂无规则的运动（紊流）（紊流）（Laminar flow）（Turbulent flow）单相换热：单相换热：相变换热：凝结、沸腾、升华、凝固、融化等相变换热：凝结、沸腾、升华、凝固、融化等（Single phase heat transfer）（Phase change）（Condensation）（Boiling）(4) 换热表面的几何因素：换热表面的几何因素：内部流动对流换热：管内或槽内内部流动对流换热：管内或

6、槽内外部流动对流换热：外掠平板、圆管、管束外部流动对流换热：外掠平板、圆管、管束(5) 流体的热物理性质：流体的热物理性质：热导率热导率 C)(mW 密度密度 mkg 3比热容比热容 C)(kgJ c动力粘度动力粘度msN 2运动粘度运动粘度 sm 2体胀系数体胀系数 K1 ppTTvv11自然对流换热增强 h)( 多能量单位体积流体能携带更、 hc)( 热对流有碍流体流动、不利于 h)(间导热热阻小流体内部和流体与壁面综上所述，表面传热系数是众多因素的函数：综上所述，表面传热系数是众多因素的函数：) , , , , , , , , ,(lcttvfhpfw对流换热分类小结对流换热分类小结7

7、对流换热过程微分方程式对流换热过程微分方程式当粘性流体在壁面上流动当粘性流体在壁面上流动时，由于粘性的作用，流时，由于粘性的作用，流体的流速在靠近壁面处随体的流速在靠近壁面处随离壁面的距离的缩短而逐离壁面的距离的缩短而逐渐降低；在贴壁处被滞止，渐降低；在贴壁处被滞止，处于无滑移状态即：处于无滑移状态即：y=0, u=0）在这极薄的贴壁流体层中，热量只能以导热方式传递在这极薄的贴壁流体层中，热量只能以导热方式传递根据傅里叶定律：根据傅里叶定律：2,mW xwxwytq处流体的温度梯度在坐标流体的热导率,0)(C)(mW ,xytxw根据傅里叶定律：根据傅里叶定律：xwxwytq,根据牛顿冷却公式

8、：根据牛顿冷却公式：?2,mW )(-tthqwxxw)CmW 2 （处局部表面传热系数壁面xhx由傅里叶定律与牛顿冷却公式：由傅里叶定律与牛顿冷却公式：)C(mW 2,xwwxyttth对流换热过程对流换热过程微分方程式微分方程式温度梯度或温度场取决于流体热物性、流动状况层流或温度梯度或温度场取决于流体热物性、流动状况层流或紊流）、流速的大小及其分布、表面粗糙度等紊流）、流速的大小及其分布、表面粗糙度等 温度场温度场取决于流场取决于流场速度场和温度场由对流换热微分方程组确定：速度场和温度场由对流换热微分方程组确定：质量守恒方程、动量守恒方程、能量守恒方程质量守恒方程、动量守恒方程、能量守恒方

9、程xwwxyttth,对流换热过程微分方程式对流换热过程微分方程式hx 取决于流体热导系数、温度差和贴壁流体的温度梯度取决于流体热导系数、温度差和贴壁流体的温度梯度10-2 对流换热问题的数学描述对流换热问题的数学描述 b) 流体为不可压缩的牛顿型流体流体为不可压缩的牛顿型流体为便于分析，只限于分析二维对流换热为便于分析，只限于分析二维对流换热 即：服从牛顿粘性定律的流体；即：服从牛顿粘性定律的流体； 而油漆、泥浆等不遵守该而油漆、泥浆等不遵守该定定 律，称非牛顿型流体律，称非牛顿型流体yuc) 所有物性参数（所有物性参数（、cp、）为常量）为常量4个未知量个未知量:：速度：速度 u、v；温度

10、；温度 t；压力；压力 p连续性方程连续性方程(1)、动量方程、动量方程(2)、能量方程、能量方程(3)需要需要4个方程个方程:a) 流体为连续性介质流体为连续性介质假设：假设：1 质量守恒方程质量守恒方程(连续性方程连续性方程)M 为质量流量为质量流量 kg/s流体的连续流动遵循质量守恒规律流体的连续流动遵循质量守恒规律从流场中从流场中 (x, y) 处取出边长为处取出边长为 dx、dy 的微元体的微元体udyMx单位时间内、沿单位时间内、沿x轴方向、轴方向、经经x表面流入微元体的质量表面流入微元体的质量dxxMMMxxdxx单位时间内、沿单位时间内、沿x轴方向、经轴方向、经x+dx表面流出

11、微元体的质量表面流出微元体的质量单位时间内、沿单位时间内、沿x轴方向流入微元体的净质量：轴方向流入微元体的净质量：dxdyxudxxMMMxdxxx)(dxxMMxxvdxMyxMudyyyMMdyy单位时间内、沿单位时间内、沿 y 轴方向流入微元体的净质量：轴方向流入微元体的净质量：dxdyyvdyyMMMydyyy)(dxdydxdy)(单位时间内微元体单位时间内微元体内流体质量的变化内流体质量的变化:微元体内流体质量守恒：微元体内流体质量守恒：流入微元体的净质量流入微元体的净质量 = 微元体内流体质量的变化微元体内流体质量的变化(单位时间内单位时间内)dxdydxdyyvdxdyxu)(

12、)(xu)(0)(yv二维连续性方程二维连续性方程xu0yv三维连续性方程三维连续性方程dxdydxdyyvdxdyxu)()(对于二维、稳态流动、密度为常数时：对于二维、稳态流动、密度为常数时：2 动量守恒方程动量守恒方程牛顿第二运动定律牛顿第二运动定律: 作用在微元体上各外力的总和等于控作用在微元体上各外力的总和等于控制体中流体动量的变化率制体中流体动量的变化率动量微分方程式描述流体速度场动量微分方程式描述流体速度场作用力作用力 = 质量质量 加速度加速度F=ma）作用力：体积力、表面力作用力：体积力、表面力体积力体积力: 重力、离心力、电磁力重力、离心力、电磁力法向应力法向应力 中包括了

13、压力中包括了压力 p 和和法向粘性应力法向粘性应力 ii压力压力 p 和法向粘性应力和法向粘性应力 ii的区别：的区别：a) 无论流体流动与否，无论流体流动与否， p 都存在；而都存在；而 ii只存在于流动时只存在于流动时b) 同一点处各方向的同一点处各方向的 p 都相同；而都相同；而 ii与表面方向有关与表面方向有关动量微分方程动量微分方程 Navier-Stokes方程方程N-S方程）方程）(4) (3) (2) (1) )()()22222222yvxvypFyvvxvuvyuxuxpFyuvxuuuyx（(1) 惯性项惯性项ma）；）；(2) 体积力；体积力；(3) 压强梯度；压强梯度

14、；(4) 粘滞力粘滞力对于稳态流动：对于稳态流动：0 0vu；yyxxgFgF ;只有重力场时：只有重力场时：3 能量守恒方程能量守恒方程微元体见图的能量守恒：微元体见图的能量守恒：描述流体温度场描述流体温度场导入与导出的净热量导入与导出的净热量 + 热对流传递的净热量热对流传递的净热量 +内热源发热量内热源发热量 = 总能量的增量总能量的增量 + 对外作膨胀功对外作膨胀功Q = E + W内热源对流导热QQQQ （动能）热力学能K UUEW 体积力体积力(重力重力)作的功、表面力作的功作的功、表面力作的功假设：（假设：（1流体的热物性均为常量，流体不做功流体的热物性均为常量，流体不做功 （2

15、流体不可压缩流体不可压缩（4无化学反应等内热源无化学反应等内热源 UK=0Q内热源内热源=0（3一般工程问题流速低一般工程问题流速低 W0Q导热导热 + Q对流对流 = U热力学能热力学能 单位时间内、单位时间内、 沿沿 x 方向热对流传递到微元体的净热量：方向热对流传递到微元体的净热量：dxdyxutcdxxQdxxQQQQQpxxxxdxxx)(单位时间内、单位时间内、 沿沿 y 方向热对流传递到微元体的净热量：方向热对流传递到微元体的净热量：dydxyvtcdyyQdyyQQQQQpyyyydyyy)(dxdytdxdyxtQ2222y导热dxdyytvxtucdxdyyvtxutytv

16、xtucdxdyyvtcdxdyxutcQpppp)()(对流dxdytdxdyxtQ2222y导热ptUc dxdydtytvxtutxtcp2222y能量守恒方程能量守恒方程对流换热微分方程组对流换热微分方程组:(常物性、无内热源、二维、不可常物性、无内热源、二维、不可 压缩牛顿流体压缩牛顿流体)2222ytxtytvxtutcp)()()22222222yvxvypFyvvxvuvyuxuxpFyuvxuuuyx（xu0yvxwxytth,前面前面4个方程求出温度场之后，可以利用牛顿冷却个方程求出温度场之后，可以利用牛顿冷却微分方程：微分方程：计算当地对流换热系数计算当地对流换热系数xh

17、4个方程，个方程，4个未知量个未知量 可求得速度场可求得速度场(u,v)和温和温度场度场(t)以及压力场以及压力场(p), 既适用于层流，也适用于既适用于层流，也适用于紊流瞬时值）紊流瞬时值）4 表面传热系数的确定方法表面传热系数的确定方法（1微分方程式的数学解法微分方程式的数学解法a精确解法分析解）：根据边界层理论，得到精确解法分析解）：根据边界层理论，得到 边界层微分方程组边界层微分方程组 常微分方程常微分方程 求解求解b近似积分法：近似积分法： 假设边界层内的速度分布和温度分布，解积分方程假设边界层内的速度分布和温度分布，解积分方程c数值解法：近年来发展迅速数值解法：近年来发展迅速 可求

18、解很复杂问题：三维、紊流、变物性、超音速可求解很复杂问题：三维、紊流、变物性、超音速（2动量传递和热量传递的类比法动量传递和热量传递的类比法利用湍流时动量传递和热量传递的类似规律，由湍流时利用湍流时动量传递和热量传递的类似规律，由湍流时的局部表面摩擦系数推知局部表面传热系数的局部表面摩擦系数推知局部表面传热系数（3实验法实验法 用相似理论指导用相似理论指导5 对流换热过程的单值性条件对流换热过程的单值性条件单值性条件：能单值地反映对流换热过程特点的条件单值性条件：能单值地反映对流换热过程特点的条件单值性条件包括四项：几何、物理、时间、边境单值性条件包括四项：几何、物理、时间、边境完整数学描述：

19、对流换热微分方程组完整数学描述：对流换热微分方程组 + 单值性条件单值性条件(1) 几何条件几何条件平板、圆管；竖直圆管、水平圆管；长度、直径等平板、圆管；竖直圆管、水平圆管；长度、直径等说明对流换热过程中的几何形状和大小说明对流换热过程中的几何形状和大小(2) 物理条件物理条件如：物性参数如：物性参数 、 、c 和和 的数值，是否随的数值，是否随温温 度和压力变化；有无内热源、大小和分布度和压力变化；有无内热源、大小和分布说明对流换热过程的物理特征说明对流换热过程的物理特征(3) 时间条件时间条件稳态对流换热过程不需要时间条件稳态对流换热过程不需要时间条件 与时间无关与时间无关说明在时间上对

20、流换热过程的特点说明在时间上对流换热过程的特点(4) 边界条件边界条件说明对流换热过程的边界特点说明对流换热过程的边界特点边界条件可分为二类：第一类、第二类边界条件边界条件可分为二类：第一类、第二类边界条件a 第一类边界条件第一类边界条件 已知任一瞬间对流换热过程边界上的温度值已知任一瞬间对流换热过程边界上的温度值b 第二类边界条件第二类边界条件已知任一瞬间对流换热过程边界上的热流密度值已知任一瞬间对流换热过程边界上的热流密度值试验是不可或缺的手段，然而，经常遇到如下两个问题试验是不可或缺的手段，然而，经常遇到如下两个问题:(1) 变量太多变量太多) , , , , , , , ,(lcttv

21、fhpfwA 实验中应测哪些量是否所有的物理量都测）实验中应测哪些量是否所有的物理量都测）B 实验数据如何整理整理成什么样函数关系）实验数据如何整理整理成什么样函数关系）(2) 实物试验很困难或太昂贵的情况，如何进行试验？实物试验很困难或太昂贵的情况，如何进行试验？相似原理将回答上述三个问题相似原理将回答上述三个问题第三节 对流换热的准数方程式相似原理的研究内容：研究相似物理现象之间的关系，相似原理的研究内容：研究相似物理现象之间的关系，物理现象相似：对于同类的物理现象，在相应的时刻与相物理现象相似：对于同类的物理现象，在相应的时刻与相应的地点上与现象有关的物理量一一对应成比例。应的地点上与现

22、象有关的物理量一一对应成比例。同类物理现象：用相同形式并具有相同内容的微分方程式同类物理现象：用相同形式并具有相同内容的微分方程式所描写的现象。所描写的现象。3 物理现象相似的特性物理现象相似的特性同名特征数对应相等；同名特征数对应相等；各特征数之间存在着函数关系，如常物性流体外略平板对各特征数之间存在着函数关系，如常物性流体外略平板对流换热特征数：流换热特征数：Pr)(Re,fNu 特征数方程：无量特征数方程：无量纲量之间的函数关纲量之间的函数关系系4 物理现象相似的条件物理现象相似的条件同名的已定特征数相等同名的已定特征数相等单值性条件相似：初始条件、边界条件、几何条件、物理条件单值性条件

23、相似：初始条件、边界条件、几何条件、物理条件实验中只需测量各特征数所包含的物理量实验中只需测量各特征数所包含的物理量, ,避免了测量的盲避免了测量的盲目性目性解决了实验中测量哪些物理量的问题解决了实验中测量哪些物理量的问题按特征数之间的函数关系整理实验数据，得到实用关联式按特征数之间的函数关系整理实验数据，得到实用关联式解决了实验中实验数据如何整理的问题解决了实验中实验数据如何整理的问题因此，我们需要知道某一物理现象涉及哪些无量纲数？因此，我们需要知道某一物理现象涉及哪些无量纲数？它们之间的函数关系如何？它们之间的函数关系如何？这就是我们下一步的任务这就是我们下一步的任务可以在相似原理的指导下

24、采用模化试验可以在相似原理的指导下采用模化试验 解决了实物解决了实物试验很困难或太昂贵的情况下，如何进行试验的问题试验很困难或太昂贵的情况下，如何进行试验的问题相似分析法：在已知物理现象数学描述的基础上，建相似分析法：在已知物理现象数学描述的基础上，建立两现象之间的一些列比例系数，尺寸相似倍数，并立两现象之间的一些列比例系数，尺寸相似倍数，并导出这些相似系数之间的关系，从而获得无量纲量。导出这些相似系数之间的关系，从而获得无量纲量。以左图的对流换热为例，以左图的对流换热为例，00 yytth现象现象1 1：00 yytth现象现象2 2：数学描述：数学描述：hChh 建立相似倍数：建立相似倍数

25、：C tCtt yCyy 相似倍数间的关系：相似倍数间的关系：00 yyhytthCCC1CCCyh获得无量纲量及其关系：获得无量纲量及其关系：211NuNuyhyhCCCyh 类似地：通过动量微分方程可得：类似地：通过动量微分方程可得：21ReRe能量微分方程：能量微分方程：21PePe alualu贝克来数21PrPrRePrPe对自然对流的微分方程进行相应的分析，可得到一个对自然对流的微分方程进行相应的分析，可得到一个新的无量纲数新的无量纲数格拉晓夫数格拉晓夫数23tlgGr式中：式中： 流体的体积膨胀系数流体的体积膨胀系数 K-1 Gr 表征流体浮生力与粘性力的比值表征流体浮生力与粘性

26、力的比值 (2) (2) 量纲分析法：在已知相关物理量的前提下，采用量纲分析法：在已知相关物理量的前提下，采用量纲分析获得无量纲量。量纲分析获得无量纲量。),(pcdufha 基本依据：基本依据： 定理，即一个表示定理，即一个表示n个物理量间关系个物理量间关系的量纲一致的方程式，一定可以转换为包含的量纲一致的方程式，一定可以转换为包含 n - r 个独个独立的无量纲物理量群间的关系。立的无量纲物理量群间的关系。r 指基本量纲的数目。指基本量纲的数目。b 优点优点: (a)方法简单；方法简单；(b) 在不知道微分方程的情况在不知道微分方程的情况下，仍然可以获得无量纲量下，仍然可以获得无量纲量c

27、例题：以圆管内单相强制对流换热为例例题：以圆管内单相强制对流换热为例 (a)确定相关的物理量确定相关的物理量 7n(b)(b)确定基本量纲确定基本量纲 r r KsmKkgJcsPaKduKhp22333:mkg:smkg:smkgKmW:m:sm:skg:国际单位制中的国际单位制中的7 7个基本量：长度个基本量：长度mm，质量，质量kgkg，时间，时间ss，电流，电流AA，温度，温度KK，物质的量，物质的量molmol，发光强度，发光强度cdcd因此，上面涉及了因此，上面涉及了4 4个基本量纲：时间个基本量纲：时间TT，长度，长度LL，质量，质量MM，温度，温度 r = 4 r = 4pcd

28、uhn,:7M,L,T,:4r n r = 3，即应该有三个无量纲量，因此，我们，即应该有三个无量纲量，因此，我们必须选定必须选定4个基本物理量，以与其它量组成三个无量个基本物理量，以与其它量组成三个无量纲量。我们选纲量。我们选u,d, , 为基本物理量为基本物理量(c)(c)组成三个无量纲量组成三个无量纲量 333322221111321dcbapdcbadcbaducdudhu(d)(d)求解待定指数，以求解待定指数，以1 1 为例为例11111dcbadhu111111111111111111111111133131311dcbacdcadcdddccccbaadcbaLTMTLMTLM

29、LTLTMdhu01100010330111111111111111dcbadcbacdcadcNuhddhudhudcba011011111同理：同理：Re2ududPr3acp于是有：于是有：Pr)(Re,fNu 单相、强制对流同理，对于其他情况：同理，对于其他情况：Pr) ,Gr(Nuf自然对流换热：自然对流换热：混合对流换热：混合对流换热：Pr) ,Gr (Re,NufNu 待定特征数待定特征数 （含有待求的（含有待求的 h）ReRe，PrPr，Gr Gr 已定特征数已定特征数按上述关联式整理实验数据，得到实用关联式解决了实按上述关联式整理实验数据，得到实用关联式解决了实验中实验数据如

30、何整理的问题验中实验数据如何整理的问题Pr)Re,(Nu Pr)(Re,Nuxffx；强制对流强制对流: :傅立叶准数：傅立叶准数：Fo=aFo=a/l2=/l2=单位体积物体的导热速率单位体积物体的导热速率/ /单位体单位体积物体的蓄热速率积物体的蓄热速率 Fo Fo表示温度场随时间变化的不稳定传热的准数。表示温度场随时间变化的不稳定传热的准数。分子是导入热量，分子是导入热量， 分母是热焓变化，分母是热焓变化，FoFo越大温度场越趋于稳定，越大温度场越趋于稳定，可理解为相对稳定度，可理解为相对稳定度， 它是不稳定导热中的一个重要准数。它是不稳定导热中的一个重要准数。 贝克莱准数：贝克莱准数：

31、PePel/a=l/a=流体带入的热量流体带入的热量/ /流体的导热流体的导热量量 Pe Pe表明温度场在空间分布的准数。表明温度场在空间分布的准数。PePe越大越大说明进入系统的热量大，说明进入系统的热量大， 导出的热量少则温度分布越均匀，因为导出的热量少则温度分布越均匀，因为Pe Pe = Re Pr= Re Pr，PePe大，表示大，表示ReRe 大，流体的紊流程度大，温度就趋于均匀。大，流体的紊流程度大，温度就趋于均匀。几个比较重要的准数：几个比较重要的准数： 努赛尔准数：努赛尔准数：NuNul l= =导热热阻导热热阻/ /对流热阻对流热阻 Nu Nu表示对流换热的强烈程度。表示对流

32、换热的强烈程度。NuNu说明导热热阻大而对流热阻说明导热热阻大而对流热阻小。小。 由于由于NuNu中包括有对流换热系数，它是被决定准数，在对流换中包括有对流换热系数，它是被决定准数，在对流换热中最热中最 为重要。为重要。St是派生准数：是派生准数：St= Nu/ Re Pr，它表示对流换热量与流体带入系统，它表示对流换热量与流体带入系统总热量之比，总热量之比，St越大对流换热也越强烈。越大对流换热也越强烈。Pr是物性准数，是流体物性的无因次组合。是物性准数，是流体物性的无因次组合。Pr=/a表示流体动量传输能力与热量传输能力之比。表示流体动量传输能力与热量传输能力之比。特征关联式的具体函数形式

33、、定性温度、特征长度等特征关联式的具体函数形式、定性温度、特征长度等的确定具有一定的经验性的确定具有一定的经验性目的：完满表达实验数据的规律性、便于应用，特征数目的：完满表达实验数据的规律性、便于应用，特征数关联式通常整理成已定准则的幂函数形式：关联式通常整理成已定准则的幂函数形式：式中，式中，c、n、m 等需由实验数据确定，通常由图解法和等需由实验数据确定，通常由图解法和最小二乘法确定最小二乘法确定nmnncccPr)Gr(NuPrReNuReNu实验数据很多时，最好的方法是用最小二乘法由计算实验数据很多时，最好的方法是用最小二乘法由计算机确定各常量机确定各常量特征数关联式与实验数据的偏差用百分数表示特征数关联式与实验数据的偏差用百分数表示幂函数在对数坐标图上是直线幂函数在对数坐标图上是直线ncllnReNu ;tg12ncReNu RelglgNu lgnc （1 1） 实验中应测哪些量是否所有的物理量都测）实验中应测哪些量是否所有的物理量都测）（2