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文档简介
1、1理论力学理论力学Mechanics of Theory长沙理工大学土建学院文海霞2022年3月16日星期三2第第8章章 动力学基础动力学基础第第9章章 动量定理动量定理第第10章章 动量矩定理动量矩定理第第13章章 虚位移原理虚位移原理第第12章章 达朗贝尔原理达朗贝尔原理第第11章章 动能定理动能定理第第14章章 拉格朗日方程拉格朗日方程(自学自学)第第15章章 碰撞碰撞38-1 动力学的任务和力学模型8-2 牛顿三大定律8-3 质点的运动微分方程4质点质点:1.动力学的任务8-1 动力学的任务和力学模型研究物体的运动运动与力力之间关系。2.动力学的力学模型质点系质点系:刚体刚体:通常包括
2、刚体、弹性体及流体。指具有质量但几何形状和尺寸可以忽略不计的物体。 指有限或无限个相互联系的质点所组成的系统。前面有严格的定义。 此处可以认为刚体是不变的质点系。5任何物体具有惯性;力是改变物体运动的原因。 1.牛顿第一定律(惯性定律) 不受力的质点,保持静止或匀速直线运动状态。表明:2.牛顿第二定律 maF8-2 牛顿三大定律3.牛顿第三定律(作用与反作用定律) 牛顿三大定律适应惯性系,牛顿第三定律可用于非惯性系;本课程只研究古典力学。60Ba此时弹力和摩擦力不变:ABAAAmmg fFamm A与B在F作用下匀速运动,已知突然拆去F,求此时 AB,aa 。ABm ,mf和kBAF8-2 牛
3、顿三大定律70Ba物块沿斜面运动, 沿斜面。 a ABAAmgmmaRcossinFFG故合力沿斜面,且大小为 已知 求物体所受合力。 0,fG,F,AB,aaABm ,m 已知 悬挂重物,求绳断时 ?BAkFG8-2 牛顿三大定律88-3 质点的运动微分方程1.两种形式xFxm msF投影式 直角坐标 弧坐标系矢量式 yFym zFzm 2nsmF0bF坐标与坐标导数正向相同。投影式两边正方向相同。Frr mdtdm229ABOrxvBcosAvrAvAa2.两类问题第二类:第一类: 已知运动求力微分已知力求运动积分 绕线轮与滑块,已知,r,m,f0,求与x的关系。TF22cosxrx22A
4、rvr1x8-3 质点的运动微分方程10由 得TcosAFma422T5222mr xFxr研究滑块A,运动分析和受力分析AAaTF42222Ar xaxr得Axv 注意到:33222AAr avxxrNFmg8-3 质点的运动微分方程ABOrxvBAvAa11 如何可使 与坐标正向一致?Aa建立图示 坐标1x,1xlx1Axa不对,A、B两点均运动。d dABlrt 对吗?ABORxAa1x8-3 质点的运动微分方程122mymgFmgy2 vgvm即myoyvFmgmgc设22vcvm则质量为m小球在空气中下落,阻力大小 试求小球的运动。0000v,y,2F ,有由yyFma132200d
5、 dvtvtcvmcth()gvtcdcth()dyt00gyttc2lnch()cgytgcddyt运动分析:v/cgt/cO12 mmgv即此时阻力与重力平衡 mv空中降落伞很快达到mmgvccvm存在极限度 ,小球趋于等速运动;双曲余切14 如图(a)所示,质量为m的物体受线性弹簧和粘性阻尼约束,在重力场中沿铅直方向平移运动,取静平衡位置O为坐标x轴原点,给定初始位移位 和初速度0 x0 x ,试求物体的运动规律。 单自由度阻尼自由振动。kcm图(a)15即 mxkxcx 0mxcxkx(a) 物体受力如图(b),粘性阻尼力 沿物体速度的相反方向,大小为 ,因数c称为阻力因数阻力因数。因坐标原点在静平衡位置,可同时不计弹簧静伸长和重力,由质点运动微分方程,有 CFCFcx 0km,2cnm0引入无阻尼 和n m图(b)kFCFx x162020 xnxx式(a)化为如下标准形式(b)221,20rnn 其特征方程为 ,特征根为22020rnr0n(1) 时,为弱阻尼,方程(b)的通解为1d2d(cossin)ntxeC
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