大学物理振动和波PPT课件

1、第第 十五章十五章 机械振动机械振动基本内容：基本内容： 谐振动的特征谐振动的特征 谐振动的描述谐振动的描述 谐振动的合成谐振动的合成 机械振动：机械振动： 物体在一定位置附近来回往复的运动。其轨迹可以是直线，也可以是平面曲线或空间曲线。 机械振动可分为周期性振动和非周期性振动，最简单的机械振动是周期性的直线振动简谐振动。任何复杂的振动都可认为是由若干个简谐振动合成的。15.1 15.1 简谐振动的特点简谐振动的特点 A位置位置A：小球所受合力为零的位置，称为：小球所受合力为零的位置，称为振动系统的平衡位置振动系统的平衡位置。 将小球推离平衡位置并释放，小球来回振动，如果摩擦阻力小，将小球推离

2、平衡位置并释放，小球来回振动，如果摩擦阻力小，小球振动的次数就多。假如一点阻力也没有，小球只受弹性回复力，小球振动的次数就多。假如一点阻力也没有，小球只受弹性回复力，振动将永久持续下去，这种理想化的振动是振动将永久持续下去，这种理想化的振动是简谐振动简谐振动。一、一、谐振动中的理想模型谐振动中的理想模型弹簧振子弹簧振子 如果振动物体可表示为一质点，而与之相连接的所有弹簧等效如果振动物体可表示为一质点，而与之相连接的所有弹簧等效为一轻弹簧，忽略所有摩擦，可用弹簧振子描述简谐振动。为一轻弹簧，忽略所有摩擦，可用弹簧振子描述简谐振动。mkX0 以平衡位置为坐标原点，水平向右为正，则小球所受弹性力以平

3、衡位置为坐标原点，水平向右为正，则小球所受弹性力F与小球离开平衡位置的位移与小球离开平衡位置的位移x有以下关系：有以下关系：KxF 二、谐振动的特点：二、谐振动的特点：1、动力学特征：、动力学特征： 从从动力学观点动力学观点，若物体仅受线性回复力作用，它就作简谐振动。，若物体仅受线性回复力作用，它就作简谐振动。动力学特征：质点所受得力大小与位移成正比，方向相反。动力学特征：质点所受得力大小与位移成正比，方向相反。xmkdtxdamakxF 22K是弹簧的弹性系数，负号表示力和位移方向相反。是弹簧的弹性系数，负号表示力和位移方向相反。KxF 回复力回复力2、运动学特征：、运动学特征：022 xm

4、kdtxd令令mk 2 0222 xdtxd 积分得：积分得：)cos( tAx 从从运动学观点运动学观点，若物体离开平衡位置的位移随时间变化的规律，若物体离开平衡位置的位移随时间变化的规律是正弦或余弦的函数，它就作简谐振动。是正弦或余弦的函数，它就作简谐振动。 运动学特征：物体离开平衡位置的位移随时间变化的规律是正运动学特征：物体离开平衡位置的位移随时间变化的规律是正弦或余弦的函数。弦或余弦的函数。3、能量特征：、能量特征：)sin()sin( tVtAdtdxvm其中其中AVm)(22221221tSinmAmEk)(2221221tCoskAkxEp)(22221tCosmA恒值2212

5、212221mpkmkAmAEE能量特征：能量特征：谐振动的机械能等于x为A时的弹性势能，或速度最大时（平衡位置）的动能。振动过程中动能和势能相互转换，机械能守恒。机械能守恒。一个周期内的平均动能与平均势能：241kAEEpk例例6.6.谐振子在相位为谐振子在相位为 , ,其动能为其动能为 , ,求其机械能。求其机械能。 3kE解：解：)(sin2tE3sin2E43 EEkkEE34故)(sin2122tmvEmk1 1、方程中各参量的物理意义、方程中各参量的物理意义)cos( tAxx : 表示表示 t 时刻质点离开平衡位置的位移。时刻质点离开平衡位置的位移。 A: 质点离开平衡位置的位移

6、最大值的绝对值质点离开平衡位置的位移最大值的绝对值振幅。振幅。 15.2 简谐振动的描述简谐振动的描述一、谐振动的代数描述法一、谐振动的代数描述法 ：)(cos)cos(TtAtAcosTtA又又)2cos()cos(tAtA比较知比较知 222 TT称为圆频率称为圆频率mk 仅决定于振动系统的力学性质。仅决定于振动系统的力学性质。 t + :称位相或相位或周相，是表示任意称位相或相位或周相，是表示任意 t 时刻振动物体动时刻振动物体动状态的参量。状态的参量。 :称为初位相，是表示称为初位相，是表示 t=0 时刻振动物体状态的参量。时刻振动物体状态的参量。2、位移、速度、位移、速度 加速度加速

7、度)sin()sin( tVtAdtdxvm)cos( tAxv 的位相超前的位相超前 x /2)(2tCosm)cos(2tAdtdvaxtam2)cos(其中其中2Aam是加速度的幅值是加速度的幅值a 与与 x 的位相相反的位相相反atvxaxv0问题：问题： 是描述是描述t=0时刻振动物体的状态，当给定计时时刻振动物时刻振动物体的状态，当给定计时时刻振动物体的状态（体的状态（t=0 时的位置及速度：时的位置及速度：x0 v0 )，如何求解相对应的，如何求解相对应的 ？（1）、已知）、已知 t = 0 振动物体的状态振动物体的状态x(0), v(0)求求 cos)0(Ax22) 0(2)

8、0 (vxA可得：可得：A与与 由系统的初始条件由系统的初始条件x(0), v(0)决定决定 sin)0(Av)0()0(xvtg（2）已知）已知 t = 0 振动物体的状态振动物体的状态x(0)及及A时求时求 cos)0(AxAx)0(arccos)0(sin, 0)0(sin, 000vv最终确定初位相最终确定初位相 的值的值mkX0例例1：如图所示，将小球拉至：如图所示，将小球拉至A释放，小球作谐振动。如果已知释放，小球作谐振动。如果已知 k, ，以小球运动至以小球运动至A/2处，且向处，且向x负方向运动作为计时的起点，求小球的负方向运动作为计时的起点，求小球的振动方程。振动方程。解：问

9、题归结于求解：问题归结于求 )sin()cos( tAvtAxoAAxt60cos20 t = 0 小球向小球向 x 负方向运动，因而负方向运动，因而 v 0 = +600 例例2 如图所示如图所示,弹簧处于原长弹簧处于原长,当子弹射入后当子弹射入后,求系统的振动方程。求系统的振动方程。m1kX0vm2解：解：vmmmvvmmvm212212)( t =0, x(0) = 0, v(0) = v 2)0()0(xvtg)2cos( tAxmk ,)(21222020vmmmvxA 例例3 垂直悬挂的弹簧下端系一质量为垂直悬挂的弹簧下端系一质量为m的小球，弹的小球，弹簧伸长量为簧伸长量为b 。求

10、证：放手后小球作简谐振动，并写出。求证：放手后小球作简谐振动，并写出振动方程。振动方程。b自然长度自然长度mg平衡位置平衡位置F取平衡位置为坐标原点，静取平衡位置为坐标原点，静平衡受力分析如图平衡受力分析如图kb - mg = 0证明：证明：则有：则有：x任意位置时小球所受到任意位置时小球所受到的合外力为：的合外力为：F =mg -k ( b+x ) = -kx小球作谐振动小球作谐振动=kmgb=A=b , = 由由mg - kb = 0得：得：由题知：由题知：t=0时，时， x0=-b， v0=0则可得：则可得：)(tbCosxbg所以运动方程为：所以运动方程为：二、谐振动的图线描述法二、谐

11、振动的图线描述法tx0t1A两类问题：两类问题：1、已知谐振动方程，描绘谐振动曲线、已知谐振动方程，描绘谐振动曲线2、已知谐振动曲线，描绘谐振动方程、已知谐振动曲线，描绘谐振动方程三、三、 简谐振动的旋转矢量表示法简谐振动的旋转矢量表示法 1、旋转矢量、旋转矢量AMx0P（t+）x旋转矢量的长度旋转矢量的长度：振幅振幅 A旋转矢量旋转的角速度旋转矢量旋转的角速度：旋转矢量旋转的方向为逆时针方向旋转矢量旋转的方向为逆时针方向旋转矢量与参考方向旋转矢量与参考方向x 的夹角的夹角：振动周相振动周相圆频率圆频率 M 点在点在x 轴上投影轴上投影P点的运动点的运动规律为规律为振动方程振动方程： )cos

12、(tAxMPxA注意：旋转矢量在第注意：旋转矢量在第1 1象限速度象限速度v 0MPxAMPxAMPxAMPxAMPxAMP 注意：旋转矢量在第注意：旋转矢量在第2 2象限速度象限速度v 0 MPxAMPxAMPAMPAMPAMPA 注意：旋转矢量在第注意：旋转矢量在第4 4象限速度象限速度v 0 MPAMPAMPAMPAMPA则称振动则称振动 2 超前超前振动振动 1，振动振动 1 滞后滞后振动振动 2 若周相差若周相差= 2-10A1A20A2A10AA22110 x2、用旋转矢量分析位相与振动的关系、用旋转矢量分析位相与振动的关系)(11tACosx)(22tACosx若周相差若周相差=

13、 0，则称两振动，则称两振动同步同步若周相差若周相差=，则称两振动，则称两振动反相反相A2xxAA21.00tt =1时时x1=0d10v=dxt 例例4 4 一谐振动的振动曲线如图所示，一谐振动的振动曲线如图所示，求求、以及振动以及振动方程方程。xA3t = 0时时0 x=A200v =31=2解：解：1=t1+=56x = A cos ( 56t3)本题本题的另一种求法的另一种求法:3xAt = 02At =12+32=T1T =125=56 15.3 简谐振动的合成简谐振动的合成一、同方向、同频率两个谐振动的合成一、同方向、同频率两个谐振动的合成)(111tCosAx)(222tCosA

14、x1、利用三角函数公式合成、利用三角函数公式合成)()(221121tCosAtCosAxxx11111tSinSinAtCosCosAx22222tSinSinAtCosCosAxtSinSinASinAtCosCosACosAxxx)()(2211221121令令ACosCosACosA2211ASinSinASinA2211则可得：则可得：)(tACosx其中：其中：)(212212221CosAAAAA22112211CosACosASinASinAtg2、利用旋转矢量合成、利用旋转矢量合成)(tACosx)(212212221CosAAAAA22112211CosACosASinAS

15、inAtgxA1A2A结论：同方向同频率的两个简谐振动合成后仍为一简谐振结论：同方向同频率的两个简谐振动合成后仍为一简谐振动，其频率与分振动频率相同。动，其频率与分振动频率相同。讨论：合振动的加强与减弱讨论：合振动的加强与减弱12AA合振动加强合振动加强1合振动减弱合振动减弱AA2 相位相反相位相反12=AAA、+（1） 若若=2k12( k =012.、+)12=AAA+ 相位相同相位相同、+( k =012.、+)（2）若）若(2k+1)12= 一般情形：二分振动既不同相位也不反相位，合振动一般情形：二分振动既不同相位也不反相位，合振动振幅在振幅在A1+A2与与|A1-A2| 之间。之间。

16、二、同方向、不同频率的两个谐振动的合成二、同方向、不同频率的两个谐振动的合成一般情况下合成后的振动是一个复杂的运动。一般情况下合成后的振动是一个复杂的运动。一种特殊情况一种特殊情况拍现象拍现象12拍频拍频=1221xx =AAcoscos2tt2x=xx+12 221111122=2A cos2()2costt2+2tttxx12x=20.25s0.75s0.50s=216181利用旋转矢量分析，作出李萨如图形（观察演示）利用旋转矢量分析，作出李萨如图形（观察演示）三、相互垂直的同频率的两个谐振动的合成三、相互垂直的同频率的两个谐振动的合成例例5已知已知,)43100cos(61mmtx,)4

17、100cos(82mmtx求：合振动的振幅及初相位，并写出合振动的表达式。求：合振动的振幅及初相位，并写出合振动的表达式。解：解： ,2120)2cos(mmAAA108622222182108cos451mmtx)82100cos(101A2AA44337ox例例6一物体沿一物体沿x轴作简谐振动，振幅为轴作简谐振动，振幅为0.12m,周期为周期为2s，当，当t=0时位移为时位移为0.06m，且向，且向x轴正方向运动，求（轴正方向运动，求（1）振动表达式；）振动表达式；（2）t=0.5s时，物体的位置、速度和加速度；时，物体的位置、速度和加速度；（3）从）从x=-0.06m且向且向x轴负方向运

18、动到返回平衡位置所需的时间轴负方向运动到返回平衡位置所需的时间解解:（1）mxt06. 0,00 时3,21cos由于物体此时向由于物体此时向x正向运动，正向运动，3故故)3cos(12.0tx),(2sradT（2）)(104. 06cos12. 0,5 . 0mxst)(06. 0)3sin(12. 0smtv)(306. 0)3cos(12. 0222smta（3）注意相位与状态相对应。）注意相位与状态相对应。21)3cos(1t质点沿质点沿x轴负向运动，轴负向运动，3231t1tt 设设 时，时，x=-0.06m.st11故故质点返回平衡位置的相位为质点返回平衡位置的相位为 ，设该时刻

19、为，设该时刻为 。232t2332tst6112所以所以)(65161112sttt第十六章第十六章 波动学基础波动学基础 波动是振动的传播过程，也是动量和能量传播的过程。波动是振动的传播过程，也是动量和能量传播的过程。机械波：机械振动在媒质中的传播过程。机械波：机械振动在媒质中的传播过程。电磁波：交变电磁场在空间的传播过程。电磁波：交变电磁场在空间的传播过程。基本内容：基本内容： 机械波的产生与传播机械波的产生与传播 机械波的几个特征量机械波的几个特征量 波动方程波动方程 波的叠加原理波的叠加原理（特例）波的干涉。（特例）波的干涉。 各类波的本质不同，但都伴有能量的传播，都能产生各类波的本质

20、不同，但都伴有能量的传播，都能产生反射、折射、干涉和衍射等现象，且有相似的数学描述。反射、折射、干涉和衍射等现象，且有相似的数学描述。 16.1 机械波的产生与传播机械波的产生与传播1、波源波源 2、 弹性媒质弹性媒质横波：横波：质点的振动方向和波的传播方向垂直质点的振动方向和波的传播方向垂直纵波：纵波：质点的振动方向和波的传播方向平行质点的振动方向和波的传播方向平行二、机械波的分类二、机械波的分类 一、产生机械波的条件一、产生机械波的条件特点：具有波峰和波谷特点：具有波峰和波谷（如绳子上的波）（如绳子上的波）特点：具有疏密相间的区域特点：具有疏密相间的区域（如声波）（如声波）横波的波动横波的

21、波动波的传播方向波的传播方向xy振振动动方方向向特点：具有波峰和波谷特点：具有波峰和波谷纵波的波动纵波的波动波的传播方向波的传播方向质点振动方向质点振动方向疏疏密密疏疏密密疏疏特点：具有疏密相间的区域特点：具有疏密相间的区域三、波的形成和传播（以横波为例）三、波的形成和传播（以横波为例）1、过程分析：由于媒质内各质点间存在相互作用力，故、过程分析：由于媒质内各质点间存在相互作用力，故当一个质点振动后，在媒质内部的弹性力作用下，将带当一个质点振动后，在媒质内部的弹性力作用下，将带动其周围其它的质点也相继振动起来动其周围其它的质点也相继振动起来如此依次带如此依次带动，振动状态由近及远地传播开去动，

22、振动状态由近及远地传播开去形成机械波。形成机械波。0t（静止）（静止） 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 134Tt 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13（振动状态传（振动状态传至至4）2Tt 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13（振动状态（振动状态传至传至7）43Tt Tt （振动状（振动状态传至态传至10 )（振动状（振动状态传至态传至13） 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 132.结论结论（1）各质点仅在自己的平衡位置附近振动，并不）各质点仅在

23、自己的平衡位置附近振动，并不 随波前进。随波前进。（2）振动状态振动状态以一定的速度传播以一定的速度传播波速。（注意波速。（注意 波速不是质点的振动速度）波速不是质点的振动速度）（3）波的周期与质点的振动周期相同。）波的周期与质点的振动周期相同。 沿波的传播方向，各质点的相位依次落后。沿波的传播方向，各质点的相位依次落后。（4）波形在空间移动）波形在空间移动行波。行波。四、波的几何描述四、波的几何描述 同相面（波面）：同相面（波面）：由振动周相相同的点所组成的面。由振动周相相同的点所组成的面。波阵面（波前波阵面（波前)：某时刻波动所到达的点所组成的面。某时刻波动所到达的点所组成的面。波线（波法

24、线）：波线（波法线）：表示波的传播方向的线。在各向同性介表示波的传播方向的线。在各向同性介质中与波面法线相同。质中与波面法线相同。在各向同性媒质中波线和波阵面垂直在各向同性媒质中波线和波阵面垂直平面波平面波波波线线波波阵阵面面球面波球面波波波阵阵面面波波线线平面波：平面波：球面波：球面波：波阵面为一球面。波阵面为一球面。波阵面为一平面。波阵面为一平面。横波波速横波波速sFFG 切变弹性模量切变弹性模量密度（单位体积质量）密度（单位体积质量）波长波长 在同一条波线上在同一条波线上,周相差为周相差为2 的两的两质点间的距离。质点间的距离。周期周期 传播一个波长距离所用的时间。传播一个波长距离所用的

25、时间。频率频率 在单位时间内通过某一观察点的完整波数目。在单位时间内通过某一观察点的完整波数目。波速波速 波在单位时间内所传播的距离。波在单位时间内所传播的距离。Gv SFG 16.2 机械波的几个特征量机械波的几个特征量频率频率和和周期周期只决定于波源，和媒质无关。只决定于波源，和媒质无关。纵波波速纵波波速流体（气体、液体）流体（气体、液体）固体固体Y:杨氏弹性模量杨氏弹性模量VVPPB:容变弹性模量容变弹性模量Bu Yu VVBP波速是与媒质有关的一个物理量波速是与媒质有关的一个物理量任意点（任意点（B点）的振动方程为：点）的振动方程为：参考点参考点O点的振动方程为：点的振动方程为：uyx

26、xoB y表示在波线上任意一点（距原点为表示在波线上任意一点（距原点为 x 处）质点在任意处）质点在任意时刻的位移时刻的位移, 也就是平面简谐波的波动方程。也就是平面简谐波的波动方程。 16. 3 波动方程波动方程一、平面简谐波的波动方程一、平面简谐波的波动方程)(tACosy)(uxtACosy22Tu质点的振动速度：质点的振动速度：平面简谐波的波动方程为平面简谐波的波动方程为:)(2)(2)(uxxTtuxtACosCosAtACosy其中减号表示波向其中减号表示波向x轴正向传播，加号表示波向轴正向传播，加号表示波向x轴负向传播轴负向传播)(uxtytSinA表示在表示在t1 时刻的波形时

27、刻的波形yto3 3、 t 与与 x 都发生变化都发生变化t=t1时时yxo表示表示x1处质点的振动方程处质点的振动方程二、波动方程的物理意义二、波动方程的物理意义)(1uxtACosy1、x=x1（常数）（常数）2、t=t1（常数）（常数）)(1uxtACosy)(1uxtACosyt=t1+t时时)(1uxttACosyyy1xutxytx表示在表示在t1时刻时刻x处的位移处的位移y1，在经过在经过t时间后，同样的位移发生在时间后，同样的位移发生在x 处，波向前传播了处，波向前传播了ut的距离，即某一固定周相传播了的距离，即某一固定周相传播了ut的距的距离。离。y1=令令yxx=+ ut得

28、：得：)(1uxtACosy)(1uxttACosy可以证明三维的波动方程为：可以证明三维的波动方程为：其中其中为为质点的位移质点的位移从上两式可得波动方程：从上两式可得波动方程： 三、波动方程的一般形式三、波动方程的一般形式)(cosuxtAy)(cos222uxtAty)(cos2222uxtuAxy222221tyuxy2222222221tuzyx例例1、已知波源在原点的平面简谐波的方程为已知波源在原点的平面简谐波的方程为)cos(CxBtAy式中式中A、B、C为正值恒量。为正值恒量。试求：试求：（1）波的振幅、波速、频率、周期与波长；）波的振幅、波速、频率、周期与波长；（3）任何时刻

29、，在波传播方向上相距为）任何时刻，在波传播方向上相距为D的两的两点的周相差。点的周相差。（2）写出传播方向上距离波源）写出传播方向上距离波源l处一点的振动处一点的振动方程；方程；解：（解：（1）波动方程的标准形式）波动方程的标准形式)(cosuxtAy)(2cosxtA)(cos)cos(CBxtBACxBtAy)22(2cosCxtBA波的振幅为波的振幅为A, 波速波速,CBv 频率频率,2B波长波长C2（2），已知lx )cos(ClBtAy（3）DCCDD222r2 例例2 以以P 点在平衡位置向正方向运动作为计时零点，点在平衡位置向正方向运动作为计时零点，写出波动方程。写出波动方程。y

30、xPoud解：解：p=2yp=AAAcoscoscosddttt)(222y=o+uuyxu 例例3 波速波速 u =400m/s, t = 0 s时刻的波形如图所示。时刻的波形如图所示。写出波动方程。写出波动方程。uy(m)p4532ox(m)23=0pt =Ayv000(o点点)220=yv00t0(p点点)= 00得：得：得：得：2p=0d0p=2d=2235()34 (m)y(m)23=0pup4532ox(m)dy=2 2002u=2400404 cos)(2003tS1 = 4 (m)() 例例4一横波在弦上传播，其方程是一横波在弦上传播，其方程是)2005(cos02. 0txy

31、式中式中x、y以米计，以米计，t与秒计。与秒计。（1）求波长、周期、波速；）求波长、周期、波速；（2）画出）画出 t=0, 0.0025s, 0.005s时弦的形状。时弦的形状。解：（解：（1）方法一：）方法一：与标准方程相比较与标准方程相比较)40(200cos02. 0)5200(cos02. 0 xtxty)4 . 001. 0(2cos02. 0 xt,4 . 0 m波长波长周期周期 T=0.01S, 波速波速。smv40方法二、方法二、依各量的物理意义求解依各量的物理意义求解)2005(cos02. 0txy2)2005()2005(12txtxmxx4 . 012)2005()20

32、05(1122txtxsmttxxv401212（2）方法一：根据各时刻的波形方程逐一画出波形。）方法一：根据各时刻的波形方程逐一画出波形。方法二：只画出方法二：只画出t=0的波形，然后采用移动波形的方法。的波形，然后采用移动波形的方法。0.40.2yxo例例5、一平面简谐波在空间以速度、一平面简谐波在空间以速度u 传播，已知传播，已知p点的振点的振),cos(tAy就下面四种选定的坐标系，写出各自的波函数。就下面四种选定的坐标系，写出各自的波函数。动方程为动方程为opyxuuxyopuxyoplopyxul)(cosuxtAy)(cosuxtAy)(cosulxtAy)(cosulxtAy例

33、例6、沿沿x轴轴负向负向传播的平面简谐波在传播的平面简谐波在t=2s时的波形曲线时的波形曲线如图，设波速如图，设波速u=0.5m/s求原点求原点0的振动表达式。的振动表达式。t=0 x0y0.5-112t=2su 解：由图知解：由图知,4,2suTm,22sradT,125 . 02mutxst内，波形移动的距离在2)(2cos5 . 0uxtyt=0原点原点0:2)22cos(5 . 00ty例例7、一平面简谐波沿一平面简谐波沿x轴正向传播，其振幅和圆频率为轴正向传播，其振幅和圆频率为,A、波速为波速为 u，设，设t=0时的波形曲线如图。时的波形曲线如图。（1）写出该波的波函数；）写出该波的

34、波函数；83（2）求距）求距0点为点为 （3）求距）求距0点为点为处的质点的振动表达式；处的质点的振动表达式；8处的质点在处的质点在t=0时的振动速度。时的振动速度。yx0u解：（解：（1）t=0时，时，0点的相位，即初相位点的相位，即初相位,2故波函数故波函数2)(cosuxtAy（2） 2)83(cos83utAyx2832cosuTtA)4cos(tA（3）2)(sinuxtAtyvAAv224sin代入上式，将8,0 xt 16.4 16.4 波的能量波的能量 能流密度能流密度一、能量密度一、能量密度pdEdE=可以证明：可以证明：kdmdV取体积元取体积元dV，体元内质量为体元内质量

35、为dVdm=)(cosuxtAy)(sinuxtAtyv)(sin21212222uxtdVAdmvdEKdEdE=2k+dEp=dEk能量密度能量密度:平均能量密度：平均能量密度：)(sin2122222uxtdVAdmvdEdtuxtAwdtwTT)(sin22200)(sin222uxtAdVdEw2221A能流能流P :单位时间通过某一面积的波能。单位时间通过某一面积的波能。 P = S w u二、能流密度二、能流密度平均能流平均能流P : 能流在一个周期内的平均值。能流在一个周期内的平均值。uuSuwSP 波的强度波的强度 I（能流度）（能流度）:通过垂直于波的传播方向的单通过垂直于

36、波的传播方向的单位面积的平均能流。位面积的平均能流。w1222uI=u =A总结：总结：波是能量传播的一种形式。波是能量传播的一种形式。波真正传播的是振动、波形和能量。波形传波真正传播的是振动、波形和能量。波形传播是现象，振动传播是本质，能量传播是量度。播是现象，振动传播是本质，能量传播是量度。t+ tututt+ tt时刻波阵面时刻波阵面t时刻波阵面时刻波阵面16.5 惠更斯原理惠更斯原理一、惠更斯原理一、惠更斯原理 波动所到达的媒质中各点，都可以看作为发射子波的波动所到达的媒质中各点，都可以看作为发射子波的波源，而后一时刻这些子波的包迹便是新的波阵面。波源，而后一时刻这些子波的包迹便是新的

37、波阵面。用惠更斯原理解释折射定律用惠更斯原理解释折射定律sinsinir=CBABADAB=u u 1122=u2u=nn1n12ttiuut12trnn12CBADiru t12二、惠更斯原理的应用二、惠更斯原理的应用沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加两水波的叠加两水波的叠加 16.6 波的叠加原理波的叠加原理一、波的叠加原理一、波的叠加原理 1、波的独立传播原理波的独立传播原理: 有几列波同时在媒质中传播时有几列波同时在媒质中传播时，它们的传播特性（波长、频率、波速、波形）不会因其，它们的传播特性（波长、频率、波速、波形）不会因其它波的存在而发生影响。它波的存

38、在而发生影响。 2、波的叠加原理波的叠加原理:在几列波相遇的区域内在几列波相遇的区域内,媒质质点同媒质质点同时参与这几列波所引起振动，其位移为各波单独存在时在时参与这几列波所引起振动，其位移为各波单独存在时在该点所引起振动的合振动。该点所引起振动的合振动。 二、波的干涉二、波的干涉 相干波源：相干波源：若有两个波源，它们的振动方向相同、若有两个波源，它们的振动方向相同、频率相同、周相差恒定，称这两波源为频率相同、周相差恒定，称这两波源为相干波源相干波源。波源波源cos=+ty222A)(St=y111A cos)(+S1r*2sr11y*22sPy.P点点rr=22211()yt2+r=2222cos)A(+t=y211A cos)(11r干涉加强干涉加强(A最大最大)条件：条件：干涉减弱干涉减弱(A最小最小)条件：条件：=2kk = 0,1,2,+2k=(1)k = 0,1,2,111Acoscossinsin=+2rr()(211tg222AAA221rr)+2222AAAAcos =2+22211A)2221=rr(12波程差波程差rr1=+ k干涉加强干涉加强r2()波程差波程差r1+2k2=+1干涉减弱干涉减弱=12若：若：则有：则有：+2k(