单相短路电流计算教材

1、1、替代定理在任意具有唯一解的电路中，某支路的电流为 i k,电压为uk，那么该支路可 以用 独立电压源uk,或者独立电流源ik来等效替代，如以下图所示。替代后的电 路和原电 路具有相同的解。+ N图1.12、叠加定理由全部独立电源在线性电阻电路中产生的任一电压或等于每一个独立电流，电源单独作用所产生的相应电压或电流的代数和。注意点：1只适用于线性电路；2 个电源作用，其余电源为零，如电 压 源为零即电压为零一一 > 短路，电流源为零即电流为零一一 > 开路；3各回 路 电压和电流可以叠加，但功率不能叠加。3、三相系统及相量图的应用3.1交流变量正常的电力系统为三相系统，每相的电压

2、和电流分量均随着时间作正弦变 化，三 相间相互角偏差为120° ,比方以A相为基准，A相超前B, B相超前C各120°，就构 成正序网络，如下式所示：Ua 二 u mSin (7)ub =U msin ， t g'-120;uc 二 U msin t -240=U m sin t - 240360 =Um sin t 120以A相为例，因为三角函数sin是以360°或2n为周期变化，所以随 着时间t的流逝，当：值每增长360°或2n时，电压ua就经过了一个周期的循环，如以下图所示如上图，t代表时间，代表t=0时刻的角度例如上图中ua当t=0时位于

3、 原 点，即代表？ =0表示角速度即每秒变化多少度。例如电网的频率为50Hz,每秒变化50个周期，即变化50*360。或者50*2 n。此处360°和2 n仅是单位 制的 不同，分别为角度制和弧度制，都是代表一个圆周；值得注意的是用360。来分析问题更加形象，而2n为国际单位制中的标准单位，计算时更通用。3.2向量的应用用三角函数分析问题涉及较为繁琐的三角函数计算，图3.1的正弦波形图可表示出不同周期分量的峰值和相差角度， 但使用范围有限。为此，利用交流分量 随时 间做周期变化，且变化和圆周关系密切的特点，引入向量如下，方便交流分量的加减乘除计算：Ub图3.2上图中黄色箭头表示A相电

4、压ua,用长度表示电压峰值，与实轴的夹角代表t=0时刻的角度设t=0时刻角度为，=0, Ua随看时间变化以角速度？ ？绕0 点做圆周运动。任一时刻t=t1时，Ua在虚轴上的投影就是Ua的瞬时值。正常的电力 系统为三相正序系统，众所周知 A相超期B相120° , B相超期C相120°，所以在 3.2图中逆看旋转方向120°和240°分别画出B、C相电压的向量。虽然图3.2仅能t=0时刻各向量的值，但考虑到在频率一致的系统中各电压、电流的分列转速？?是一样的，各向量的相对角度位置是固定不变的，所以在 t=0的时 刻图中对各向量进行计算结果也是以？?速度转动。

5、同时，多数工程计算仅要求计算各电压电流分量的峰值、有效值或各电气量间的相对关系，因此用 t=0时 刻的向量图进行分析具有普遍意义。3.3向量加减八/ f八/Ua-U-上、+1/ b图3.3如上图，向量相加遵循平行四边形法那么，向量相减遵循三角形法那么相减后向量指向被减数4、对称分量法4.1对称分量法的概念任意不对称的三个相量可以分解为三组相序不同的对称分量叠加而成。如图4.1，正负零序分量分别用红、蓝、绿三个颜色表示。零序分量中ABC三相相位完全相同，负序分量ABC三相的相互位置关系刚好与正序相反A滞后B, B滞 后C均为120。通过数学的方式可以证明：任意一个不规那么三相的分量以下图中粉色局

6、部 肯定可以分解为三个规那么的正、负、零三个分量叠加而成。证明过程有兴趣可以看相关教材，这里关键是记住这个结果：UAUlUa2 UaoU B = U bl U b2 U boUcAUci Uc2 U co图4.14.2对称分量法的应用下面就以简单的系统接线进行分析，如图4.2为有发电机即电源、变压器和线路组成的回路，其中 A相线路发生单相接地故障，我们可以等效为 A相 通过 阻值为零的电阻接地，B、C相通过阻值为的电阻接地。单相短路和三相 短路不同, 由于其不对称，不能同计算三相对称短路电流一样简单地取一相分析即可代表三相。对此，我们需利用前面讲到的替代定理、 对称分量法和叠加定理将复杂的不对

7、称电路等效成简单的对称电路T 二I =T _L I图4.2根据替代定理，三个电阻可以用三个电压源来替代，当然三个电压源均为未知数，如图4.3 :J j I ir I) J ；_L _L _L图4.3不对图4.3的回路除电压源Uda Udb和Ude外均为对称的，假设用对称分量法将如图4.4表示的电气回路，总共含 12个电压源，Ufa (be)和Uda (be) 1为正序图4.4电源，Uda (be) 2为负序电源，Uda (be) 0为零序电源。对此逆向使用 叠加定理，将回路分解成三个回路，如图4.5、4.6和4.7 :lUhIM) Jjbff t) (Ij'JcI图4.5正序回路111

8、1l111111111lh11I It:IIIlcC1 c图4.6负序回路经分解，一个不对称的回路分解成三个对称的回路，这样对三个对称的回路即可从单相角度出发考虑，简化问题。例如，按图4.2,该初设回路是A相发生短路，这样分别计算出三个分解回路中Idal、Ida2和IdaO,将三个相量相加即可 求 成A相对地短路时的入地电流。值得重复强调的是，叠加定理中，某一分解支路中不表达的电压源以短路处理，例如发电机的等效电压源为正序，在零负序回路中不表达，以短路处理。对4.54.7的回路简化为单相回路以 A相为例如图4.8:.图4.7零序回路III正鳳IL |图4.8三个分解回路单相化分析进一步简化如下

9、：仃 1 mi '1| iii1 : 1 i in.-'花i火1 hj.viiii11 ik 'ii ii |nri厂II i): ' I ' II图4.9零、负序回路将阻抗相加以简化回路，得出零序阻抗 X0和负序阻抗X2这既是 我们常说的系统零序阻抗和系统负序阻抗，可见系统零负序阻抗和短 路点位于何处关系密切。正序回路的简化那么利用戴维南定理，将短路点左侧局部等效成一个电压源和一个电阻，只不过这个正序回路比拟简单，无其它分支，等效电源源利用原发电机电压即可，正序阻抗X1采用各阻抗相加。4.3针对单相接地短路进行分析从图4.9中看，未知量为 Udal、U

10、da2 UdaO Idal、Ida2 和口 IdaO,算上相共18 个。量为：各阻抗值XI、X2、X0,电压UDO，Udal、Udbl、Udc1的相互关系，即 A超前B，B超前C均为120°Uda2、Udb2、Udc2的相互关系，即 A滞后B，B滞后C均为120°UdaO UdbO Udc0的相互关系，即三者完全相等因为A相短路，所以 Uda1+Uda2+UdaO=O由以上条件列出几个方程求解，求解过程有兴趣可自行看教程学看推导，不U D(0)1 dalX1 X2 XO 1 dal 一 da2 1 daO (指的都是相量)难计算。工程中关键是记住以下结果，非常重要：结合图4

11、.9的三个回路，不难推导出 Udal、Uda2 UdaO三个值。这样可分别通过图4.8求出整个电网任何一点的电压或电流值的三序分量，然后相加即可得知该电网在单相接地短路时刻任一点的实际电压或实际电流。至于两相短路、某些相断线运行等情况请自行查询教材，能看懂推导过程最 好,最重要是知道几个重要结果，知道如何运用5、设备、导体在各序网下的阻抗值图 4.4 的简化电网接线图所含的设备有发电机、 变压器和架空线路 或电缆 ，在 正序回路下它们的阻抗值计算方法同计算三相短路电流中的方法。发电机在正负零序下的阻抗值均不一样， 计算比拟复杂， 一般考虑有厂家提 供。 架空线或电缆的负序阻抗同正序阻抗，零序阻

12、抗和正序阻抗差异较大， 将在 过电压与绝缘配合阶段详述。且线路的阻抗值较小，对网络分析影响不大， 有兴趣可 先查询工具书。变压器的正序阻抗和负序阻抗相同， 其零序阻抗的计算是不对称回路分析的 重点， 本局部针对其详细论述。5.1 安培环路定律电流产生磁场，如图 5.1, i 为无限长导体中流过的电流， B 为磁感应强度， 也叫磁通密度，磁感应强度与电流关系式为 Bdl=i 按右手螺旋方向，卩为 磁导率。 磁场强度乘以圆周路径等于圆周中穿过的电流值。 此处与传统电磁场 中不同，避开了磁场强度 H不谈，简化以方便理解，有兴趣可查询电磁场图 5.1对于一个空芯的绕组，其中通过电流产生的磁通如图 5.

13、2 所示，按右手螺旋 方 向往空间发散。图5.25.2变压器磁路分析如图5.3为一台单相变压器的简图，高压绕组匝数为 N1,接至交流电压源u,低压 绕组匝数为N2断开运行。通过高压绕组的电流为i ,上下压绕组均缠绕在 铁芯上。容 易看出，图5.3是在图5.2的根底上增加一个穿过绕组的环形铁芯，在铁芯的另一侧绕一个开断的线圈。ITII11T-1LL 11P严11III111)1(1TH11111L喊N'匝数N2图5.2单相变压器简图对于加了铁芯之后的磁场分布，可分析如下：电流i是产生磁场的源头，可 以理解为磁压，磁场感应B 又叫磁通密度可以理解为磁压i在空间中任一点 引起的 磁流密度。在

14、此我们可发现磁场和电场有高度的相似性，图5.2中可理解 为磁场以空气为媒介，磁流在空气中发散；图 5.3参加铁芯后，由于铁芯的磁导 率卩远高于空气 或者理解为磁阻小得多，类似于电场里的短路一般，磁流根本都集中到了铁芯中， 环形铁芯形成了一个磁流回路，设铁芯的截面不变，均为A，那任一点的磁流密度基本不变，即铁芯中任一点的 B值都相等。假设铁芯周长为D因为B值在铁芯中保持不变，可将复杂的积分式子?: Bdl=i简化为B* D汁。这里值得注意的是因为高压绕组匝数为N1,相当于有N1个电流i穿过，因此磁压用N1*i表示。然后进行如下推导：N1* i* U磁通密度磁流密度或磁感应强度B=-D将磁通密度乘

15、以截面积就得到磁通类似于电流密度乘面积得到电流，即N1*i*根据物理学上的楞次定律，变化的磁场可以感应出电场，所以铁芯中的磁通在每一匝绕 组中产 生的电压为UA ，在高压 绕组中产生的 电压总 数为dtN1*i* Ad ? d Du仁N1*u' = N1*N1*D，其中积分里只有电流i为交流变量，dtdt2其它均为常数，因此吩七戶唱。在一个稳态电路中，高压绕组上感应的电压U1应该等于电源电压u，同时引入大家很熟悉的公式一詈，很容易 发现电感L二可见电感L和匝数平方、磁路的磁导率磁路截面成正比，和磁路长度D成反比。再看低压绕组N2,因为通过上下压绕组的磁通一样，因此磁通在低压绕组每匝上产

16、生的电压也是u、d，因此低压绕组上产生的总电压dtd N1* N 2* A diu2=N2*f = N2* * ，不难看出 u1: u2=N1 : N2,即电压dtDdt比等于匝数比。5.3变压器负载分析上面变压器低压侧断开，现考虑低压侧接入一个阻抗乙由于低压侧有感应 电压u2,低压侧通过电流i2，根据楞次定律，i2产生的电流将削弱原低压侧断 开状态下铁 芯中的磁通密度B，接着铁芯中磁通在高压侧的感应电压 u1将降低,使u1小于电源电压u,使高压侧电流i增大，弥补低压侧电流i2引起的磁通密度降低图5.3单相变压器负载简图由此得到一个结论：变压器负载情况下，高压侧电流 i可以分成两个局部，一局部

17、用于产生铁芯中的 磁通密度，使铁芯两侧的线圈产生感应电压，用i0表示，由于这局部电流用于维持磁场，故称为励磁电流，同时这电流等于空载下的高压侧电流，所以这个也称为 空载电流；另一局部用于抵消低压侧电流i2产生的反向磁通密度，用i1表示。i=iO+i1低压侧的电流i2由投入到负荷 Z决定，i2=u2/Z，从上文中的式子N1*i *B= 可以看出电流和其所产生的磁通密度的关系，i1产生的磁通密度BD和i2产生的互相抵消，根据式子可以看出 -=N oi2 N1从式子u二N1* " di0，变压器高压侧绕组N1值大，硅钢片磁导率卩D dt极大，所以正常带负荷的情况下变压器中iO的值远小于i1

18、，因此在带负载时iO值可 忽略不计，让i=i1，这样就得到我们常说的变压器两侧的电流比和匝数成反比。等效回路和漏抗的介绍。5.4三相变压器上节介绍了单相变压器在负载和空载下的电路分析，在电网中常见的三相变 压器中，电路将根据变压器三相绕组间的连接方式分为多种形式。三相变绕组接线方式常见的可分为 Y, Yn和。对正序回路而言，无论什么接线都可以三相 看出独 立的3个单相来分析，对这方面不再赘言；变压器属静止设备，负序和正 序回路根本一致，也可以看出3个独立单相。因此本节主要针对零序回路进行分析。541零序回路中高压侧为丫和接线图5.4中可以看出，无论是丫还是接线，接在一个零序的三相电压上，由 于三 相电压完全相同，电流无回路，相当于高压侧断路，零序回路开断。t 11 IH LIU LilH丨-图5.4零序回路高压侧为Yn接线，低压侧为丫接线如图5.5,高压侧中性点接地，励磁电流i0可以流过，但低压侧没有形成回路，无法流过电流i2 1FiL 一npwmi1 i i"pL11J nrLJ1 (n峠iTL 一 丄1_L二1图5.5对于三相独立的铁芯，由于励磁阻抗很大，导致励磁电流i0很小可以忽略，相当于断路。对于三相四柱或五柱式铁芯，磁场在铁芯中仍然有通路，磁通根本被控制在铁芯中，励磁阻抗大，i0同样很小可忽