理论力学4—空间力系ppt课件

1、第三章空间力系第三章第三章 空间力系空间力系 空间汇交力系空间汇交力系 力对轴之矩和力对点之矩力对轴之矩和力对点之矩 空间力偶系空间力偶系 空间力系的简化空间力系的简化 空间力系的平衡条件和平衡方程空间力系的平衡条件和平衡方程 物体的重心物体的重心3.1 空间汇交力系yxzFFxFyFzikj假设知力与正交坐标系Oxyz三轴间夹角，那么用直接投影法cos(, )cos(, )cos(, )xyzFFFFFFF iF jF k3.1 力在直角坐标轴的投影yxzFFxFyFzFxyjg当力与坐标轴Ox 、Oy间的夹角不易确定时，可把力F先投影到坐标平面Oxy上，得到力Fxy，然后再把这个力投影到x

2、 、y轴上，这叫间接投影法。sincossinsincosxyzFFFFFFgjgjg3.1 力在直角坐标轴的投影1. 合成将平面汇交力系合成结果推行得：R12ni FFFFF合力的大小和方向为：222R()()()xyzFFFF RRRRRRcos(, ),cos(, ),cos(, )yxzFFFFFFFiFjFk3.2 空间汇交力系的合成与平衡RxyzFFF Fijk或3.2 力对点的矩和力对轴的矩3.2.1 力对点的矩以矢量表示力矩矢xyzOFMO(F)rA(x,y,z)hB 空间力对点的矩的作用效果取决于：力矩的大小、转向和力矩作用面方位。这三个要素可用一个矢量MO(F)表示，如图。

3、其模表示力矩的大小；指向表示力矩在其作用面内的转向(符合右手螺旋法那么)；方位表示力矩作用面的法线。由于力矩与矩心的位置有关，所以力矩矢的始端一定在矩心O处，是定位矢量。3.2.1 力对点的矩以矢量表示力矩矢以r表示力作用点A的矢径，那么()O MFrF以矩心O为原点建立坐标系，那么xyzxyzFFF rijkFijk()()()()OxyzzyxzyxxyzFFFyFzFzFxFxFyF ijkMFrF =ijkxyzOFMO(F)rA(x,y,z)hBjik3.2.1 力对点的矩以矢量表示力矩矢力矩矢MO(F)在三个坐标轴上的投影为()()()OxzyOyxzOzyxyFzFzFxFxFy

4、F MFMFMFxyzOFMO(F)rA(x,y,z)hBjik力F对z 轴的矩定义为：()()2zOxyxyOabMMF hA FF力对轴的矩是力使刚体绕该轴转动效果的度量，是一个代数量，其绝对值等于力在垂直于该轴平面上的投影对于轴与平面交点的矩。4.2.2 力对轴的矩xyzOFFxyhBAab符号规定：从z轴正向看，假设力使刚体逆时针转那么取正号，反之取负。也可按右手螺旋法那么确定其正负号。由定义可知：(1)当力的作用线与轴平行或相交(共面)时，力对轴的矩等于零。(2)当力沿作用线挪动时，它对于轴的矩不变。力对轴之矩实例力对轴之矩实例FzFxFy4.2.3 力对轴的矩的解析表达式xyzOF

5、FxFyFzA(x,y,z)BFxFyFxyabxy()()()()zOxyOxOyyxMMMMxFyF FFFF设力F沿三个坐标轴的分量分别为Fx，Fy，Fz，力作用点A的坐标为(x,y,z)，那么同理可得其它两式。故有()()()xzyyxzzyxMyFzFMzFxFMxFyF FFF比较力对点的矩和力对轴的矩的解析表达式得：即：力对点的矩矢在经过该点的某轴上的投影，等于力对该轴的矩。3.2.4 力对点的矩与力对过该点的轴的矩的关系()()()()()()OxxOyyOzzMMM MFFMFFMFF求力F在三轴上的投影和对三轴的矩。解：222coscosxFaFFabcj222cossin

6、yFbFFabcj222sinzFcFFabc ()()()()xxxxyxzyMMMMF c FFFF()0yMF()()()()zzxzyzzyMMMMF a FFFFyxzFjbcaFxy22222cosababc22cosaabj如下图，长方体棱长为a、b、c，力F沿BD，求力F对AC之矩。解：()()CACACM FMF22()cosCFbaFaab MF22222()() cosCACFabcMababc FMFFbcaABCD例例 知：如图知：如图 所示，试求力所示，试求力F 对点对点A的力矩的大小。的力矩的大小。OAdddzF34xyxFyF222)()()()(FmFmFmF

7、mAzAyAxA 先将力分解，在对A点三个轴取矩。FFFx8 . 043422 FFFy6 . 043322 AxAyAz 力偶由一个平面平行移至刚体另一个平行平面不影响它对刚体的作用效果。3.3空间力偶3.3.1 空间力偶的性质AFFRRBOF2A1F1B1F2F1 由力偶的性质可知：力偶的作用效果取决于力偶矩的大小、力偶转向和作用面方位。因此可用一矢量M表示：选定比例尺，用M的模表示力偶矩的大小；M的指向按右手螺旋法那么表示力偶的转向； M的作用线与力偶作用面的法线方位一样。如下图。 M称为力偶矩矢。力偶矩矢为一自在矢量。 空间力偶的等效条件是：两个力偶的力偶矩矢相等。FMF3.3.2 力

8、偶的矢量表示4.3.3 空间力偶等效定理力偶作用面不在同一平面内的力偶系称为空间力偶系。 空间力偶系合成的最后结果为一个合力偶，合力偶矩矢等于各力偶矩矢的矢量和。即：12ni MMMMM3.3.4 空间力偶系的合成根据合矢量投影定理：,xxyyzzMMMMMM 于是合力偶矩的大小和方向可由下式确定：222()()()xyzMMMM cos(, ),cos(, ),cos(, )yxzMMMMMMM iM jM k3.3.4 空间力偶系的合成 空间力偶系可以合成一合力偶，所以空间力偶系平衡的必要与充分条件是：合力偶矩矢等于零。即：0 iMM由于：222()()()xyzMMMM 所以：000 x

9、yzMMM上式即为空间力偶系的平衡方程。3.3.5 空间力偶系的平衡例2. 曲杆ABCD, ABC=BCD=900, AB=a, BC=b, CD=c, m2, m3 求：支座反力及m1=?解：根据力偶只能与力偶平衡的性质,画出构件的受力图见图示。约束反力ZA和ZD构成一力偶, XA与XD构成一力偶。故该力系为一空间力偶系。223310, 0, 0, 0, 0, 0yAAzAAxAAmmmZaZammmYaYammbZc X 123bcmmmaa可解得:4.3 空间恣意力系的平衡方程空间恣意力系的平衡方程FR0，MO 0 =0,0,0()0,()0,()0 xyzxyzFFFMMMFFF空间恣

10、意力系平衡的必要与充分条件为：力系中各力在三个坐标轴上投影的代数和等于零，且各力对三个轴的矩的代数和也等于零。上式即为空间恣意力系的平衡方程。1T2T20P例 图示传动轴，皮带轮直径D1=160mm，圆柱齿轮节圆直径 D2=240mm，T1=200N， T2=100N，=20。 求：平衡时力P=？和轴承A , B的约束反力？分析：1T2T20PAYxyzAZBYBZ将将P分解分解:zPyPPy=Pcos20Pz=Psin20解：解：2、受力分析、受力分析1、取研讨对象、取研讨对象3、列平衡方程、列平衡方程mx=0022212112 DTDTDPyNDDTTPy7 .66)(2112 Py=Pc

11、os20Pz=Psin20将将P分解分解:NPPy7120cos0 1T2TAYxyzAZBYBZzPyP例3 一车床的主轴如图a所示，齿轮C半径为100 mm，卡盘D夹住一半径为50 mm的工件，A为向心推力轴承，B为向心轴承。切削时工件等速转动，车刀给工件的切削力Px466 N、Py352 N、Pz1400 N，齿轮C在啮合处受力为Q，作用在齿轮C的最低点。不思索主轴及其附件的质量，试求力Q的大小及A、B处的约束反力。 例4 一等边三角形板边长为a , 用六根杆支承成程度位置如下图.假设在板内作用一力偶其矩为M。求各杆的约束反力。ABC16425330o30o30oABCM解:取等边三角形

12、板为研讨对象画受力图。ABC16425330o30o30oABCMS1S2S3S4S5S66()033022BBMMaSFaMS346433()0,022CCMMaSFaMS344533()0022AAMMaSFaMS34514()03310222BCMa SaSFaMS32125331()00222ACMa SaSFaMS32236331()00222ABMa SaSFaMS323ABC16425330o30o30oABCMS1S2S3S4S5S6 xm3m2m3m2ABCD60604545GHyzP例5 扒杆如下图，立柱AB用BG和BH两根缆风绳拉住，并在A点用球铰约束，A、H、G三点位于

13、 xy平面内，G、H两点的位置对称于y轴，臂杆的D端吊悬的重物重P=20kN；求两绳的拉力和支座A的约束反力。 解：以立柱和臂杆组成的系统为研讨对象，受力如图，建立如下图的坐标。 列平衡方程： ABCD60604545GHyzPAXAYAZGTHT045sin60cos45sin60cos:0GHATTXX045cos60cos45cos60cos:0GHATTYY060sin60sin:0PTTZZGHA05545cos60cos545cos60cos:0)(PTTFmGHx0545sin60cos545sin60cos:0)(GHyTTFm联立求解得：kNTTHG3 .280AXkNYA2

14、0kNZA694解:S5S4S6S3S2S1F500mm1000mmDCBADCBA()0DDmF02S()0BBmF04S()0CCmF06S()0BCmF()0ABmF05005001FSFS10100010005FSFS5()0ADmF050050053SSFS 3 xyzABCDE3030G例6 均质长方形板ABCD重G=200N，用球形铰链A和碟形铰链B固定在墙上，并用绳EC维持在程度位置，求绳的拉力和支座的反力。xyzABCDE3030GAXAYAZTBXBZ030sin:0)(21ABGABZABTFmBx030sin:0)(21ADTADGFmy0:0)(ABXFmBz 解：以

15、板为研讨对象，受力如图，建立如下图的坐标。xyzABCDE3030GAXAYAZTBXBZ030sin30cos:0TXXXBA030cos:02TYYA030sin:0GTZZZBA解之得：0BBZXNT200NXA6 .86NYA150NZA100 例7 用六根杆支撑正方形板ABCD如下图，程度力 沿程度方向作用在A点，不计板的自重，求各杆的内力。PaPABCD1A1B1C1D123456aa1S2S3S4S5S6Sxyz 解：以板为研讨对象，受力如图，建立如图坐标。PSSPY2045cos:044PSSaSaSFmAA2045cos45cos:0)(42241PSSaSaSFmDD204

16、5cos45cos:0)(45541PSSaSaSFmAD434322045cos:0)(PSaSaSFmDC656045cos:0)(PPPPPPSSSSSSSZ1245361045cos45cos45cos:0aPABCD1A1B1C1D123456aa1S2S3S4S5S6Sxyz4.6.1平行力系中心平行力系中心是平行力系合力经过的一个点。平行力系合力作用点的位置仅与各平行力的大小和作用点的位置有关，而与各平行力的方向无关。称该点为此平行力系的中心。3.6 重心F1FRF2yzxOACBr1rCr2i iCiFFrr,iiiiiiCCCiiiF xF yF zxyzFFF 重力是地球对

17、物体的吸引力，假设将物体由无数的质点组成，那么重力便构成空间汇交力系。由于物体的尺寸比地球小得多，因此可近似地以为重力是个平行力系，这力系的合力就是物体的分量。不论物体如何放置，其重力的合力的作用线相对于物体总是经过一个确定的点，这个点称为物体的重心。3.6.2 重心,iiiiiiCCCiiiPxPyPzxyzPPP 对于均质物体、均质板或均质杆，其重心坐标分别为：ddd,VVVCCCx Vy Vz VxyzVVVddd,SSSCCCx Sx Sx SxyzSSSddd,lllCCCx ly lz lxyzlll3.6.2 重心均质物体的重心就是几何中心，即形心。3.6.3 确定物体重心的方法

18、1 简单几何外形物体的重心假设均质物体有对称面，或对称轴，或对称中心，那么该物体的重心必相应地在这个对称面，或对称轴，或对称中心上。简单外形物体的重心可从工程手册上查到。 2图示弓形面积可看成由扇形OAMB去掉三角形OAB得到，由负面积法可求得弓形的重心。扇形和三角行的面积，重心位置查表可得；故所求弓形体物块的重心的坐标为 例8 图示均质等厚物块，其横截面积由半径为R的圆弧AMB与弦AB所围成的弓形，试求其重心在其对称面中的位置。 解 1在物块的对称面上建立图示直角坐标系oxy，由对称性知，弓形体物块的重心必在x轴上，故yc=0。扇形OAMB的面积 cossincossin32sin3222233212211RRRRAAxAxAxc)2sin2( 3sin4)cossin( 3)cos1 (sin232RR21RA 其重心位置：sin321Rx 三角形OAB的面积cossin)cos)(sin2(2122RRRA其重心位置：)cos(322Rx2 用组合法求重心假设一个物体由几个简单外形的物体组合而成，而这些物体的重心是知的，那么整个物体的重心可由下式求出。1分割法,iiiiiiCCCiiiPxPyPzxyzPPP2负面积法假设在物体或薄板内切去一部分例如有空穴或孔的物体，那么这类物体的重心，仍可运用与分割法一样的公式求得，只是切去部分的体积或面积应取负值。 例9 求图示均质板重