第五章高聚物熔体流变性

1、第五章高聚物熔体的流变性当温度超过流动温度 Tf或熔点Tm时，高聚物处于粘流态, 并成为熔体。熔体的流动，不仅表现出黏性流动（不可逆形变）； 而且表现出弹性形变（可逆形变）。因此，称为流变性， 而流变学是研究材料流动和变形的科学。一、高聚物的流动机理小分子的流动过程：分子与空穴交换位置的过程；iE流动阻力，即粘度：二Ae RT，A常数，流动活化能；由 In=l nA，求得.ERT图440流动活化駝与高分子的流动过程，不可能按小分子机理（对应于整个分子 的空穴太大），只能通过链段的逐步位移过程来完成整个分子的 位移（只需链段大小的空穴）。二、高聚物的流动方式流体的基本流变性-剪切流动，根据切应力

2、匚与切变速率间的关系（流动曲线），将流体分为牛顿型和非牛顿型流体。图g-5平行扳间流体的切潇动(1) 牛顿流体dVdy1 dx 1 dxdt所以：，牛顿流动定律牛顿流体的粘度仅与流体分子的结构和温度有关，与 匚或无关；切应力与速度梯度成正比。小分子可看作是牛顿流体，但高聚物熔体和浓溶液并不 服从牛顿定律。图9巧牛顿流怵的断动曲线(2)非牛顿流体特点：粘度随匚、或时间而变化，粘度非常数。根据流动曲线特征，非牛顿流体具有如下几种类型:图各种类型的流动船线牛顿価踰；5)假蛾性紙动；応)切力增稠的膨胀应动；厲)塑性流动或宾汉流动i)宾汉塑性体流动曲线为直线，但不通过原点，存在临界:：y值，只有:；y时

3、，才能流动。；y时，不能流动，类似弹性体。ii）假塑性体特征：表观粘度随切变速率的增大而减小，即切力变稀。 绝大多数高聚物均属于这种体系，因此最重要。与Y之间不呈线型关系，定义其表观粘度为（流变曲线与原点直线斜率）a不完全反映高分子熔体不可逆形变的难易程度，而是塑性形变与弹性形变的汇合；图9凋卷也黏度和徴分黏度定义图而流变曲线任一点的斜率为稠度或微分粘度（切线）dLdiii）膨胀体特征：表观粘度随切变速率的增大而增大，即切力变稠。 悬浮体系、高聚物熔体-填料体系都属于膨胀体。表观粘度的表征同上。（3 ）非牛顿流体的幕律方程n,y=k；m （工程上常用）K :流体的稠度；n：流变指数；二者是与材

4、料相关的非牛顿参数 k：流动系数，k=1/K , m=1/n，幕律方程仅适合于中等 范围此时，表观粘度：na =( ) /K 2流变指数n表示非牛顿流体与牛顿流体的偏差:n=1,牛顿流体；n>1,膨胀流体；n<1,假塑性流体。（4）熔融指数（MI ） 在工业生产中，用以表示熔体的流动性。 定义：在一定温度、负荷下，10分钟内从规定直径和长度的标准毛细管中流出的熔体的重量（g）。三、高分子流动的高弹形变1、原因：高分子在流动时，其中链段也要顺着外力方向舒展, 外力消失后，由于热运动，高分子链又要恢复卷曲状态；2、这种恢复过程也是松弛过程：柔性大、温度高时，恢复快，柔性小、温度低时，恢

5、复慢，应注意制品厚薄一致和降温均匀;3、出口膨胀现象当聚合物熔体从模口被挤出时，物料流出后立即膨胀, 挤出物的横截面 模口截面积的现象。原因：受剪切而被迫舒展的高分子链出孔时突然自由, 高弹形变立即得以恢复。6-14矩解口模的出口膨然和补楼办法馆L01口 弟Jr7 S3- leifir1剪切速率，<b>、图6-17<b）出口签胀与剪切速率的关系卜低剪切罐率剪切的弹性回贅卜张力廷伸曹切速率加丸高JJ切逮率® W7U）熔融豺建过程中熔悴的團出和形亚情况四、影响粘流温度（Tf）的因素1分子结构的因素因为流动的机理是通过链段运动而完成整链运动， 所以：分子链柔性大，内旋转位垒低，容纳链段所需的空穴小,Tf 低；女口 PE, PP反之：分子刚硬，Tf高，女口 PPO、PSU、PC另外，流动是大分子之间相对位置的改变，因此，分子间作用力大，Tf高。2、分子量 分子量越大，分子间作用力越大，运动时内摩擦阻力大（物理缠结）；分子链越长，其本身的热运动阻止分子链向某一方向移动的阻力越大， Tf 越高；所以：从加工成型的角度，只要能满足性能要求，不希望分子量过大。3、外力因素 增加外力，可促进分子中心有效位移（结缠结） ，部分抵消链段 的无序运动，