大学热学期末总复习资料PPT学习教案

1、会计学1大学热学期末总复习资料大学热学期末总复习资料 第一章第一章 温度温度平衡态：平衡态：在不受外界影响的条件下，也即与外界无任何形式在不受外界影响的条件下，也即与外界无任何形式的物质与能量交换的条件下，系统的宏观性质不随时间变化的物质与能量交换的条件下，系统的宏观性质不随时间变化的状态称的状态称平衡态平衡态。热平衡：热平衡：假设有两个热力学系统各自处在平衡态，当它们热假设有两个热力学系统各自处在平衡态，当它们热接触后，两个系统间要发生热交换接触后，两个系统间要发生热交换(传热传热)，它们原来的平衡，它们原来的平衡态都被破坏，状态要发生变化。但经过一定时间后，它们都态都被破坏，状态要发生变化

2、。但经过一定时间后，它们都将达到一个新的平衡态。这种平衡是两个系统在热接触时通将达到一个新的平衡态。这种平衡是两个系统在热接触时通过热交换实现的，所以称为过热交换实现的，所以称为热平衡。热平衡。然后，再将它们分开，它们仍各自保持此平衡状态不变然后，再将它们分开，它们仍各自保持此平衡状态不变。热力学第零定律：热力学第零定律：在不受外界影响的情况下，两个物体同时在不受外界影响的情况下，两个物体同时和第三个物体热平衡时，这两个物体彼此之间也处于热平衡和第三个物体热平衡时，这两个物体彼此之间也处于热平衡状态。状态。第1页/共96页温标：温标：温度的数值标度。温度的数值标度。 理想气体温标：理想气体温标

3、：00lim( )273.16lim()trtrpptrpTT pKp定容或：00Vlim(V)273.16lim()VpptrTTK定压注注：在：在1000 T 1K的范围适用。的范围适用。第2页/共96页摄氏温标摄氏温标 t ：t0 = 0.01C t =（T - 273.15）C 测温属性测温属性液体液体(水银或酒精水银或酒精)体积随温度体积随温度 变化；变化；固定点固定点冰点为零度，汽点为冰点为零度，汽点为100度；度；函数关系函数关系液体体积随温度作线性变化。液体体积随温度作线性变化。热力学温标热力学温标T：不依赖测温物质及其测温属性。不依赖测温物质及其测温属性。单位：单位：K (K

4、elvin)，规定：规定： T0在理想气体温标有效范围内二者一致。在理想气体温标有效范围内二者一致。华氏温标华氏温标 tF ：F)5932( ttFC8 .37F100 ttF F212F32FFtt水水的的沸沸点点水水的的冰冰点点第3页/共96页第4页/共96页理想气体状态方程理想气体状态方程MpVRTRT21mol ()()apbRT气体：任意质量气体：任意质量气体：222()()M aMMpVbRTV第5页/共96页一、物质是由大量的原子或分子组成一、物质是由大量的原子或分子组成molNA/1002.623个二、分子热运动二、分子热运动1 1、分子或原子不停的运动、分子或原子不停的运动2

5、、分子或原子的运动是无规则的、分子或原子的运动是无规则的3、分子或原子的运动剧烈程度与温度有关、分子或原子的运动剧烈程度与温度有关rfo力力分分子子斥斥力力引引力力第二章第二章 气体分子动理论的基本概念气体分子动理论的基本概念物质的微观模型物质的微观模型第6页/共96页理想气体的微观模型理想气体的微观模型1. 分子个体的运动模型分子个体的运动模型 (1)大小大小 分子线度分子线度 0 0 系统吸热系统吸热 U 0 0 系统内能增加系统内能增加 A 0 0 系统对外界作正功系统对外界作正功dQdUdA数学表达式：数学表达式：,V mdQdUdAvCdTpdV 理想气体的热力学过程理想气体的热力学

6、过程改变系统热力学状态的方法：改变系统热力学状态的方法：1.1.作功作功 2.2.传热传热第五章第五章 热力学第一定律热力学第一定律第32页/共96页焦耳定律焦耳定律：理想气体内能仅是温度的函数，与体积无关。：理想气体内能仅是温度的函数，与体积无关。1、理想气体宏观性质：、理想气体宏观性质：满足满足pV=RT关系；关系；满足道尔顿分压定律；满足道尔顿分压定律；满足阿伏加德罗定律；满足阿伏加德罗定律；满足焦耳定律满足焦耳定律U=U(T)。( )UU T2、理想气体定体热容及内能、理想气体定体热容及内能VdUCdTVdUC dT21,12TTmVdTvCUU,V mvCdT第33页/共96页3、理

7、想气体定压热容及焓、理想气体定压热容及焓( )HUpVU TvRT,mpp mpp mdHdHCCCvCdTdT21,21,; Tp mp mTdHvCdTHHvCdT4、迈雅（、迈雅（Mayer）公式）公式,()mmmmp mV mdHdUd URTdUCCRdTdTdTdT第34页/共96页1、等体过程、等体过程0,AQU ,21()V mvCTTC()V 方程：常量2、等压过程、等压过程21,Tp mTQvCdT21,TV mTUvCdT2121()VVApdVp VVC()p 方程：常量绝热指数,p mV mCC第35页/共96页3、等温过程、等温过程0U21lnVQAvRTV4、绝热

8、过程、绝热过程0Q 常数pV常数1TV常数Tp1方程方程：C() ()TpVC方程：常量 或：常量2211211()11RUAPVPVTT =第36页/共96页5、多方过程、多方过程n=0, n=1, n=, n=, CpVn方程方程：n=n=n=1n=0等温等温绝热绝热等体等体等压等压pV01nTVC1 nnpTC等压过程等压过程等温过程等温过程绝热过程绝热过程等体过程等体过程2211211()11RAPVPVTTnn或,1n mV mnCCn,21()V mUvCTT,21()n mQvCTT第37页/共96页第38页/共96页循环过程及其特点循环过程及其特点: : 循环过程：循环过程：系

9、统由某一状态出发系统由某一状态出发，经过一系列过程又回到初始状态，经过一系列过程又回到初始状态。 循环过程在循环过程在P-V 图上呈闭合曲线图上呈闭合曲线。 做功的多少等于曲线所包围的面积。做功的多少等于曲线所包围的面积。 正循环吸热，对外作功正循环吸热，对外作功 ( (热机循环热机循环) ) 逆逆循环放热，对系统作功循环放热，对系统作功（致冷循环）（致冷循环）U0 Q=A，A顺时针变化为正循环顺时针变化为正循环。逆时针变化为逆循环逆时针变化为逆循环。第39页/共96页在一正循环中在一正循环中, ,系统从高温热源吸热系统从高温热源吸热 1Q1221111QQQAQQQ 定义：热机的效率定义：热

10、机的效率12AQQ对外作的净功为对外作的净功为0U 系统内能增量系统内能增量 热机的效率热机的效率2Q向低温热源放热向低温热源放热第40页/共96页循环图：循环图：012341001234101 1. 吸气吸气0 10 1等压等压2 22 2. 压缩压缩1 1绝热绝热3 3. 爆炸爆炸等容等容3 32 25 5. 放热放热1 14 4 等容等容绝热绝热4 43 34 4. 作功作功1 10 0 等压等压6 6. 排气排气简化后：四冲程简化后：四冲程12341奥托循环效率：奥托循环效率：一、四冲程汽油机奥托循环（定容加热循环）一、四冲程汽油机奥托循环（定容加热循环）111r 仅由r决定。12Vr

11、V绝热压缩比绝热压缩比第41页/共96页二、狄塞尔循环（定压加热循环，四冲程柴油机工作循环二、狄塞尔循环（定压加热循环，四冲程柴油机工作循环）111111r 狄塞尔循环效率：狄塞尔循环效率：32VV定压膨胀比定压膨胀比13VV绝热膨胀比绝热膨胀比12VrV绝热压缩比绝热压缩比r第42页/共96页卡诺循环的效率卡诺循环的效率： 221111cQTQT 34 34 等温压缩过程，放热等温压缩过程，放热 Q2 = A3 = RT2 ln(V3/V4)12 12 等温膨胀过程，吸热等温膨胀过程，吸热 Q1 = A1 = RT1 ln(V2/V1)三三.卡诺循环的效率卡诺循环的效率1122QTQT得得1

12、 1、4 4两点在同一绝热线上两点在同一绝热线上, , 2 2、3 3两点在同一绝热线上两点在同一绝热线上, , V2 / V1=V3 / V4132121142111VTVTVTVT 两个等温过程两个等温过程两个绝热过程两个绝热过程第43页/共96页1.1. c c 与理想气体的种类无关。与理想气体的种类无关。2.2. c c 是工作在是工作在T T1 1，T T2 2之间的任意循环中的最高效率。之间的任意循环中的最高效率。3.3.卡诺循环的效率小于卡诺循环的效率小于1;1;4.4.提高卡诺循环效率的方法提高卡诺循环效率的方法: : 增大增大 T T1 1 与与 T T2 2 间的温差。间的

13、温差。 有效途径是提高有效途径是提高T T1 1。说明说明：1112 TTc 卡诺定理卡诺定理(1)在相同的高温热源和相同的低温热源之间工作的一切可逆在相同的高温热源和相同的低温热源之间工作的一切可逆热机，其效率都相等，与工作物质无关。热机，其效率都相等，与工作物质无关。(2)在相同的高温热源和相同的低温热源之间工作的一切不可在相同的高温热源和相同的低温热源之间工作的一切不可逆热机，其效率都不可能大于可逆热机的效率。逆热机，其效率都不可能大于可逆热机的效率。 第44页/共96页致冷机效能致冷机效能（致冷系数）（致冷系数）：A: 一个循环中外界对工作物质做功，一个循环中外界对工作物质做功， Q2

14、: 工作物质由低温热源吸收热量工作物质由低温热源吸收热量.2QA四四.卡诺逆循环（致冷机）卡诺逆循环（致冷机）2221212QQTAQQTT理想气体逆向卡诺理想气体逆向卡诺循环的制冷系数循环的制冷系数：第45页/共96页五：逆向斯特林循环（回热式制冷机中的工作循环）五：逆向斯特林循环（回热式制冷机中的工作循环）一个循环中外界对系统做功：一个循环中外界对系统做功：112122()lnVAQQR TTV逆向斯特林循环制冷系数：逆向斯特林循环制冷系数：2212QTATT第46页/共96页1221111QQQAQQQ 第47页/共96页第48页/共96页第49页/共96页第50页/共96页第51页/共

15、96页第52页/共96页常数Tp1第53页/共96页2QA第54页/共96页第55页/共96页第56页/共96页第57页/共96页开尔文：开尔文：不可能从单一热源吸取热量，使之完全变为不可能从单一热源吸取热量，使之完全变为有用的功而不产生其他影响。有用的功而不产生其他影响。或：第二类永动机是不可能造成的。或：第二类永动机是不可能造成的。一、热力学第二定律的二种表述一、热力学第二定律的二种表述第六章第六章 热力学第二定律热力学第二定律克劳修斯克劳修斯：不可能把热量从低温热源传到高温热源不可能把热量从低温热源传到高温热源而不引起其他变化。而不引起其他变化。宏观：宏观：一切与热现象有关的自然过程都是

16、不可逆的一切与热现象有关的自然过程都是不可逆的。微观：微观：大量分子的运动总是沿着无序程度增加的方大量分子的运动总是沿着无序程度增加的方向发展。向发展。二、热力学第二定律本质二、热力学第二定律本质第58页/共96页热力学概率热力学概率 :某一宏观状态对应的微观状态数叫该某一宏观状态对应的微观状态数叫该宏观状态的热力学概率宏观状态的热力学概率 . .自然过程的方向性的定量描述自然过程的方向性的定量描述:“热力学过程总是沿概率增大的方向发展热力学过程总是沿概率增大的方向发展”.玻耳兹曼熵玻耳兹曼熵 ：S = k lnS = k ln 是玻耳兹曼常数是玻耳兹曼常数.熵增加原理：熵增加原理：在孤立系统

17、中进行的自然过程总在孤立系统中进行的自然过程总是沿熵增加的方向进行，即是沿熵增加的方向进行，即 S S 0 0 。 2112TdQSS(R)(R)克劳修斯熵：克劳修斯熵：第59页/共96页理想气体绝热自由膨胀熵的增加量：理想气体绝热自由膨胀熵的增加量： 121212ln)ln(ln kkSSSNVV 121222112211lnlnlnln0ANAVSkkVVVkNRVV第60页/共96页 对可逆循环对可逆循环：熵增为零：熵增为零. .因为熵是状态量因为熵是状态量. . 对可逆元过程对可逆元过程： 熵增熵增 dS=(dQ/T) dS=(dQ/T) 对可逆绝热过程：对可逆绝热过程： 2112Td

18、QSS因为因为 熵增为零熵增为零. . 可逆绝热过程又称等熵过程可逆绝热过程又称等熵过程理想气体从初态理想气体从初态(V(V1,1,T T1 1) ) 经某过程变到末态经某过程变到末态(V(V2,2,T T2 2) ,) ,设设C Cv v、C Cp p均为常量，均为常量，熵增：熵增：1212lnlnVVRTTCSV 第61页/共96页卡诺循环卡诺循环 dA =P dV A = dA =P dV A = P dV P dV dQ =T dS Q = dQ =T dS Q = T dS T dS温熵图又称示热图温熵图又称示热图第62页/共96页 自限性自限性、晶面角守恒晶面角守恒、解理性解理性、

19、晶体的各向异晶体的各向异性性、晶体的均匀性、晶体的对称性、晶体的均匀性、晶体的对称性、固定的熔点固定的熔点。晶体的宏观特性晶体的宏观特性： 晶晶 体体: 组成固体的原子（或离子）在微观上的组成固体的原子（或离子）在微观上的 排列具有排列具有长程周期性长程周期性结构结构晶体结构晶体结构 = = 晶格晶格 + + 基元基元第63页/共96页346第64页/共96页a立方立方aaaaa三方三方三斜三斜abc正交正交abcabc单斜单斜aaac六方六方aac四方四方第65页/共96页OrthorhombicPCIFTriclinicPMonoclinicPC第66页/共96页PIFCubicHexag

20、onalHTetragonalPIRhombohedralR第67页/共96页晶体的结合力与结合能晶体的结合力与结合能 晶体中原子之间间距很小或紧密排列，存在相互晶体中原子之间间距很小或紧密排列，存在相互作用力，称作用力，称结合力结合力也称为也称为化学键化学键，在键形成时所放出，在键形成时所放出的能量称为的能量称为结合能结合能。1、离子键、离子键2、共价键（又称原子键）、共价键（又称原子键）3、氢键、氢键4、范德瓦耳斯键（分子键）、范德瓦耳斯键（分子键）5、金属键、金属键第68页/共96页1 1、晶体的热容、晶体的热容RTkTNUAm32231摩尔摩尔11253KmolJRdTdUTUCmmm

21、杜隆杜隆-珀替定律珀替定律oTCv,m3R第69页/共96页2、晶体的热传导、晶体的热传导若晶体的若晶体的温度不均匀温度不均匀，则由于振动的相互关联，在温度高处振，则由于振动的相互关联，在温度高处振幅较大的粒子的能量要传递给邻近温度较低、振幅较小的粒子幅较大的粒子的能量要传递给邻近温度较低、振幅较小的粒子，使振幅发生变化，使振幅发生变化，能量能量就依次地就依次地从高温端传递到低温端从高温端传递到低温端。3、晶体的热膨胀、晶体的热膨胀热膨胀：热膨胀：固体的线度及体积均随温度的升高而增加。固体的线度及体积均随温度的升高而增加。01()pllT线胀系数线胀系数pTVV)(13体胀系数体胀系数对各向同

22、性的固体对各向同性的固体第70页/共96页为线应变为线应力，弹性模量llAFEAFhxAFG/切变弹性模量hAADDSo00/lldd纵向伸长横向收缩泊松比第71页/共96页线应力与线应变曲线线应力与线应变曲线oPAQBRSCDP点比例极限点比例极限Q点弹性极限点弹性极限R 点强度极限点强度极限第72页/共96页晶体的缺陷晶体的缺陷化学缺陷：化学缺陷：没有杂质的具有理想的化学配比没有杂质的具有理想的化学配比的晶体中的缺陷，如空位，填隙的晶体中的缺陷，如空位，填隙原子，位错。原子，位错。由于掺入杂质或同位素，或者化学由于掺入杂质或同位素，或者化学配比偏离理想情况的化合物晶体中配比偏离理想情况的化

23、合物晶体中的缺陷，如杂质，色心等。的缺陷，如杂质，色心等。结构缺陷：结构缺陷： 晶体缺陷晶体缺陷（晶格的不完整性）（晶格的不完整性）：晶体中任何对完整周期性：晶体中任何对完整周期性结构的偏离就是晶体的缺陷。结构的偏离就是晶体的缺陷。晶体中的缺陷、扩散晶体中的缺陷、扩散第73页/共96页弗仑克尔缺陷弗仑克尔缺陷1 点缺陷晶体缺陷的基本类型肖特基缺陷肖特基缺陷()杂质原子替代式杂质。替代式杂质。填隙式杂质。填隙式杂质。(1)热缺陷2 .线缺陷刃型位错刃型位错螺旋位错螺旋位错位错位错晶粒间界堆垛间界3 面缺陷间界间界第74页/共96页一、液体的微观结构一、液体的微观结构1、液体的短程结构、液体的短程

24、结构液体具有短程有序、长程无序的特点。液体具有短程有序、长程无序的特点。线度线度：几个分子直径线度：几个分子直径线度液体在液体在小范围内小范围内出现出现”半晶体状态半晶体状态“的微观结构的微观结构。2、液体分子的热运、液体分子的热运动动3、非晶态固体与液体、非晶态固体与液体第八章第八章 液液 态态定居时间：定居时间：1010s第75页/共96页二、液体的彻体性质二、液体的彻体性质1、热传导、热传导2、热容、热容3、扩散、扩散)exp(0kTEDDd液体的扩散系数4、黏性、黏性)exp(0kTEd黏度Ed为液体扩散为液体扩散的激活能的激活能第76页/共96页表面张力表面张力是作用于液体表面是的使

25、液体具有是作用于液体表面是的使液体具有收缩倾向收缩倾向的一种力的一种力。(1)表面张力系数表面张力系数：液体表面单位长度直线两旁液面的相互拉力。：液体表面单位长度直线两旁液面的相互拉力。FL(2)表面张力系数表面张力系数：液体表面增加单位面积时外力所需做的功。：液体表面增加单位面积时外力所需做的功。AS ES(3)表面张力系数表面张力系数：液体增加单位表面积时增加的表面能。：液体增加单位表面积时增加的表面能。第77页/共96页关于关于：(1)密度小、容易蒸发的液体表面张力系数小。密度小、容易蒸发的液体表面张力系数小。 如液氢、液氦如液氢、液氦小；液态金属小；液态金属大。大。 (2)温度升高，温

26、度升高，减小减小(线性线性)。(3)与相邻物质的化学性质有关。与相邻物质的化学性质有关。 如水与苯为界时，如水与苯为界时，大于与醚为界值。大于与醚为界值。(4)与杂质有关。与杂质有关。 使使减小的杂质称表面活性物质。如肥皂。减小的杂质称表面活性物质。如肥皂。第78页/共96页四、弯曲液面附加压强四、弯曲液面附加压强对凹液面：对凹液面：2PR 0,inoutinoutpppppp2PR0,inoutinoutpppppp对凸液面：对凸液面：4inoutppR球形液膜球形液膜(两个表面两个表面)内外压强差：内外压强差：1211()pRR拉普拉斯公式拉普拉斯公式任意形状液面内外的压强差：任意形状液面

27、内外的压强差：R1、R2分别是液面上该点处互分别是液面上该点处互相垂直的两截口的曲率半径相垂直的两截口的曲率半径第79页/共96页（一）、润湿与不润湿（一）、润湿与不润湿 （二）、毛细现象（二）、毛细现象2coshgr第80页/共96页第九章第九章 相相 变变一级相变：一级相变：体积改变并伴有相变潜热。体积改变并伴有相变潜热。相变潜热相变潜热：二级相变：二级相变：无上述特征，只是某些物理量突变。无上述特征，只是某些物理量突变。 类型类型212211()()lhhupvupv蒸发：蒸发：发生在发生在任何温度下的液体表面任何温度下的液体表面。 影响因素：影响因素：表面积、温度、通风表面积、温度、通

28、风沸腾：沸腾：发生在发生在沸点沸点时的时的整个液体中整个液体中的气化现的气化现象。象。气化方式气化方式易于蒸发气体饱和蒸气压大，反之饱和蒸气压小。易于蒸发气体饱和蒸气压大，反之饱和蒸气压小。温度升高，饱和蒸气压增大。温度升高，饱和蒸气压增大。凸液面饱和蒸气压大，凹液面和蒸气压小凸液面饱和蒸气压大，凹液面和蒸气压小。饱和蒸气饱和蒸气压压第81页/共96页二、真实气体等温线二、真实气体等温线opVmVl.mVg.mabcdT0说明：说明：bc 段所对应的是液气两相段所对应的是液气两相等温转变过程，此过程的压等温转变过程，此过程的压强为强为饱和蒸气压强饱和蒸气压强。在在31.1以下任何温度作等以下任

29、何温度作等温压缩时，所得曲线与上图温压缩时，所得曲线与上图相似，所不同仅在于温度越相似，所不同仅在于温度越高，高，c段位置越上移，长度段位置越上移，长度越短。越短。即：即：温度越高饱和蒸气压越温度越高饱和蒸气压越大；大； 温度越高饱和蒸气的比温度越高饱和蒸气的比体积与该饱和蒸气压下液态体积与该饱和蒸气压下液态的比体积相差越小的比体积相差越小。第82页/共96页(3) 温度高于温度高于31.1时，等温时，等温线上没有水平部线上没有水平部分，即气体一直分，即气体一直以气态被压缩。以气态被压缩。第83页/共96页(4)当温度当温度31.1时，时， b、c两点重合两点重合于于K，这时等温线成为一条有拐点，这时等温线成为一条有拐点的曲线，该点称为的曲线，该点称为临界点临界点，此温度，此温度称为称为临界温度临界温度，相应等温线称为，相应等温线称为临临界等温线界等