[工学]金属学与热处理教案--第四章ppt课件

1、第四章第四章 纯金属的结晶纯金属的结晶 2、结晶：物质从液态转变到晶体的过程。、结晶：物质从液态转变到晶体的过程。根本根本概念概念1、凝固：物质从液态转变到固态的过程。、凝固：物质从液态转变到固态的过程。一、液态金属的构造特点一、液态金属的构造特点第一节第一节 纯金属结晶的景象纯金属结晶的景象“长程无序、短程有序、此起彼伏、时聚时散长程无序、短程有序、此起彼伏、时聚时散 液态金属中存在着浓度、构造和能量三大起伏液态金属中存在着浓度、构造和能量三大起伏二、二、 金属结晶过程中的宏观景象金属结晶过程中的宏观景象1 1、过冷景象、过冷景象 液体金属在其实际结晶温度下仍能坚持液态的景象称为过冷。液体金

2、属在其实际结晶温度下仍能坚持液态的景象称为过冷。3、金属结晶时冷却曲线及其分析、金属结晶时冷却曲线及其分析 结晶开场温度；结晶开场温度； 结晶潜热的作用；结晶潜热的作用； 结晶过程中的热平衡与稳定结晶。结晶过程中的热平衡与稳定结晶。2、结晶潜热、结晶潜热 1mol物质从液相转变为固态晶体相物质从液相转变为固态晶体相时，伴随着放出或吸收的热量称为结时，伴随着放出或吸收的热量称为结晶潜热。晶潜热。三、三、 金属结晶的微观过程金属结晶的微观过程1、液体金属的结晶普通包括形核和晶核的长大两个根本过程。、液体金属的结晶普通包括形核和晶核的长大两个根本过程。 形核：指在液体金属中构成微小的晶体中心晶核的过

3、程。形核：指在液体金属中构成微小的晶体中心晶核的过程。 晶核的长大：指晶核不断向晶核的长大：指晶核不断向 液体金属中生长的过程。液体金属中生长的过程。3、普通情况下液态金属结晶后、普通情况下液态金属结晶后 构成许多晶粒组成的多晶体。构成许多晶粒组成的多晶体。2、每一个晶核长大最后构成一、每一个晶核长大最后构成一 个晶粒。个晶粒。4、多晶体的空间取向是随机的，、多晶体的空间取向是随机的， 普通金属具有伪各向同性。普通金属具有伪各向同性。第二节第二节 金属结晶的热力学条件金属结晶的热力学条件GV =H GV =H TS TS GV =GV =HSHSHLHLT TSSSSSLSL1 1、金属从液相

4、转变为固相时，体系吉布斯自在能的变化、金属从液相转变为固相时，体系吉布斯自在能的变化GVGV 3 3、当、当 T = Tm T = Tm时，时， 有有 GV = 0 GV = 0 2 2、恒压下，结晶潜热、恒压下，结晶潜热LmLm为：为： Lm= Lm=HSHSHLHLP P所以有所以有 S = SS S = SS SL= SL=Lm/TmLm/Tm4 4、当在实践温度、当在实践温度T T下结晶时有下结晶时有 GV = GV =LmLmT TLm/TmLm/Tm其中，其中，T = TmT = Tm T T， 称为过冷度。称为过冷度。即即TTLTLTLGmmmmmV)( 1 1、因、因SSSSS

5、LSL0,0,故故Lm Lm 0 0。可见，液态金属的结晶过。可见，液态金属的结晶过 程为一放热过程。程为一放热过程。讨论讨论 ：2 2、使结晶过程自发进展，必需使、使结晶过程自发进展，必需使GV GV 0,0,而这必需使：而这必需使： T = Tm T = TmT T 0 0 可见，液体金属结晶的热力学条件是实践温度必需可见，液体金属结晶的热力学条件是实践温度必需在实际熔点之下，即存在过冷度在实际熔点之下，即存在过冷度T T 。此时。此时GV GV 的绝对的绝对值即为液态金属结晶的驱动力。值即为液态金属结晶的驱动力。第三节第三节 晶核的构成晶核的构成一、一、 均匀形核均匀形核1、晶体结晶时，

6、晶核的构成不借助于任何的外界协助、而仅靠液态金属、晶体结晶时，晶核的构成不借助于任何的外界协助、而仅靠液态金属 内部存在的构造和能量及成分起伏来完成。内部存在的构造和能量及成分起伏来完成。2、均匀形核时晶核的来源为液态金属中存在的有、均匀形核时晶核的来源为液态金属中存在的有 序陈列的原子集团序陈列的原子集团 晶胚。晶胚。3 3、晶胚成为能稳定存在并长大的晶核的条件、晶胚成为能稳定存在并长大的晶核的条件 设晶胚为半径为设晶胚为半径为r球形，那么晶胚构成后吉球形，那么晶胚构成后吉布斯自在能变化布斯自在能变化G：ArGrGAVGGVV234)34(drGdTTm0 假设要晶胚稳定存在并生长，那么必需

7、满足：假设要晶胚稳定存在并生长，那么必需满足： 由式由式3得晶核的临界半径得晶核的临界半径rk:GrVk2TLTrmmk2临界晶核形胜利临界晶核形胜利GkGk为：为： TLTGGGmmkVk22323)(316)(316一、一、 均匀形核均匀形核 过冷度过冷度TT越大，那么越大，那么rkrk、G kG k越小，液态中的晶胚成为晶核的越小，液态中的晶胚成为晶核的 能够性越大。能够性越大。23216)4(VkkGrA 当在液态中构成一临界晶核时，添加的外表积当在液态中构成一临界晶核时，添加的外表积 Ak Ak为为: : T = 0 T = 0，G k = 0G k = 0、rk = rk = 。任

8、何晶胚都不能够成为晶核。任何晶胚都不能够成为晶核。由此得由此得:AGkk31 临界形核功为外表能的三分之一。阐明临界晶核构成时，液临界形核功为外表能的三分之一。阐明临界晶核构成时，液-固固两相的吉布斯自在能差可补偿临界晶核外表能的三分之二，而剩余两相的吉布斯自在能差可补偿临界晶核外表能的三分之二，而剩余的三分之一的外表能必需靠液态中的能量起伏来满足。的三分之一的外表能必需靠液态中的能量起伏来满足。讨论：讨论： 在一定的过冷度下体系中出现高于平均能量在一定的过冷度下体系中出现高于平均能量G kG k的几率为：的几率为：)/exp(RTGA)/exp(RTGk4、形核率、形核率 单位时间内单位体积

9、液态金属中构成的晶核数目。形核率单位时间内单位体积液态金属中构成的晶核数目。形核率N的大小取决于液体中的能量、构造起伏。的大小取决于液体中的能量、构造起伏。 在一定温度下，原子可以从一平衡位置越过能垒在一定温度下，原子可以从一平衡位置越过能垒G A-G A-激活激活 能到达另一平衡位置的几率为：能到达另一平衡位置的几率为： 综合上述两种要素可知，均质形核时形核率综合上述两种要素可知，均质形核时形核率N为：为：RTGRTGKNAkV)exp()exp(讨论：讨论：1随着温度的下降，一方面，原子的活动才干降低，不利于形随着温度的下降，一方面，原子的活动才干降低，不利于形核；另一方面，过冷度添加，形

10、核功降低，有利于形核。核；另一方面，过冷度添加，形核功降低，有利于形核。2在某一过冷度在某一过冷度临界过冷度下，形临界过冷度下，形核率到达最大值。普通核率到达最大值。普通当过冷度到达当过冷度到达0.2Tm时，时，形核率即迅速添加，此形核率即迅速添加，此时所对应的温度称为有时所对应的温度称为有效成核温度。效成核温度。 二、非均匀形核二、非均匀形核）（非AVGGV 液体形核时，依托存在于液体金属中的各种固体颗粒液体形核时，依托存在于液体金属中的各种固体颗粒 或依靠于母相中某或依靠于母相中某些界面上的形核过程。些界面上的形核过程。 如图，非均质形核时在基底外表如图，非均质形核时在基底外表B上构成上构

11、成一球冠状的晶核，体系的吉布斯自在能变化一球冠状的晶核，体系的吉布斯自在能变化G非为：非为： 设固相晶核外表的曲率半径为设固相晶核外表的曲率半径为r,晶核与底面的接触角为晶核与底面的接触角为，那么球冠的体积为：那么球冠的体积为：)3coscos32(33rV 1、形核、形核功功 )coscos32 (3/2SLrA ）液体液体- -晶核和晶核晶核和晶核- -基底面间的截面积基底面间的截面积AL/SAL/S和和 AS/BAS/B分别为：分别为：思索到思索到 L/B =S/B +L/S cos L/B =S/B +L/S cos那么有那么有AAL/S AL/S +L/S AL/S +S/B-S/B

12、-L/BL/BAS/BAS/BAL/S = 2r2AL/S = 2r21-cos1-cosAS/B=r2sin2AS/B=r2sin2即即 故非自发生核的自在能变化G非为：）（均非非4coscos32)4coscos32)(434(23/23GGrGrGSLV0)(drGd）（均非4coscos3222kkVkGGGr令令 ，可求得：，可求得：14coscos3203 L/BS/B +L/S L/BS/B +L/S 时，时，coscos，kk， 固体基底本身即可视为现成的晶核，无须形核可直接长大。固体基底本身即可视为现成的晶核，无须形核可直接长大。 结 论：1 1球冠形的非均质形核与均质形核有

13、一样的临界半径。随过冷度的添球冠形的非均质形核与均质形核有一样的临界半径。随过冷度的添加，临界半径和形核功都下降，有利于形核，形核率随过冷度的添加而加，临界半径和形核功都下降，有利于形核，形核率随过冷度的添加而上升。上升。2=时，时， ，有利于形核。，有利于形核。 S/BL/B+L/S 时，时，,cos，kk， 阐明这种固体不起非均质形核的基底作用。阐明这种固体不起非均质形核的基底作用。3晶核和基底之间的界面能越晶核和基底之间的界面能越小，越容易发生非均质生核。向小，越容易发生非均质生核。向液体金属中参与与晶核之间有小液体金属中参与与晶核之间有小角面能的固体颗粒，可大大促进角面能的固体颗粒，可

14、大大促进非均质生核的过程。非均质生核的过程。4假设基底界面不是平面，而是一曲面，那么凹面假设基底界面不是平面，而是一曲面，那么凹面 对形核的促进作用更高。对形核的促进作用更高。 结论：1过冷度的影响：过冷度的影响： 2、形核率及其影响要素、形核率及其影响要素 非均匀形核的形核率与均匀形核类似，除受过冷度和温度影响外，还受非均匀形核的形核率与均匀形核类似，除受过冷度和温度影响外，还受固态杂质的构造、数量、形貌及其他物理要素的影响。固态杂质的构造、数量、形貌及其他物理要素的影响。非均匀形核的过冷度约为均匀形核的非常之一。非均匀形核的过冷度约为均匀形核的非常之一。2杂质构造的影响：杂质构造的影响：

15、固态杂质与金属的构造、尺寸越接近，那么形核固态杂质与金属的构造、尺寸越接近，那么形核率率 就越高。活性质点的作用。就越高。活性质点的作用。3固态杂质形貌的影响：固态杂质形貌的影响： 凹曲面的形核效能最高，平面居中，而凸曲面的形凹曲面的形核效能最高，平面居中，而凸曲面的形 核效能最低。核效能最低。4过热度的影响：过热度的影响： 过热度不大时对非均匀形核几乎无影响；过热度较大过热度不大时对非均匀形核几乎无影响；过热度较大 时，使非均匀形核数目减少；过热度很大时，使固体时，使非均匀形核数目减少；过热度很大时，使固体 杂质全部熔化，形核率大大降低。杂质全部熔化，形核率大大降低。5其他要素的影响：其他要

16、素的影响： 搅拌和振动使晶体碎裂，使液态金属中的晶核提早形搅拌和振动使晶体碎裂，使液态金属中的晶核提早形 成，从而大大添加形核率。成，从而大大添加形核率。 2、形核率及其影响要素、形核率及其影响要素 第四节 晶核的长大 一、液、固界面的微观构造 1、晶体长大动态过程的本质及其条件当体系中存在液、固两相时，液、固两相界面处同时存在着原子当体系中存在液、固两相时，液、固两相界面处同时存在着原子由液相转移到固相和由固相转移到液相两个相反过程。晶体长大动由液相转移到固相和由固相转移到液相两个相反过程。晶体长大动态过程本质为：同一时间内，由液相中转移到固相中原子的数量大态过程本质为：同一时间内，由液相中

17、转移到固相中原子的数量大于由固相中转移到液相中原子的数量。于由固相中转移到液相中原子的数量。imKTTT晶体的长大必需在当界面温度晶体的长大必需在当界面温度TiTi低于其熔点温度低于其熔点温度TmTm时时才干实现，即必需存在一动态过冷度才干实现，即必需存在一动态过冷度TkTk：原子发生界面转移的方式取决于液、固界面构造和界面前沿液原子发生界面转移的方式取决于液、固界面构造和界面前沿液相中温度分布。相中温度分布。2 2、液、固界面的微观构造、液、固界面的微观构造a a平滑型晶面型界面：平滑型晶面型界面： 固相界面上原子陈列成整齐的原子平面。平滑型界面微观固相界面上原子陈列成整齐的原子平面。平滑型

18、界面微观 上成平面，但在宏观上却因存在生长台阶而呈粗糙状。上成平面，但在宏观上却因存在生长台阶而呈粗糙状。b b粗糙型非晶面型界面：粗糙型非晶面型界面： 固相界面上原子陈列高高低低、粗糙不平。微观上粗糙但固相界面上原子陈列高高低低、粗糙不平。微观上粗糙但 在宏观上呈平直状。在宏观上呈平直状。1 1、粗糙型界面晶体的生长形状、粗糙型界面晶体的生长形状 固固/液界面上一切位置对于由液体向固体转移的原子都是等效的，长大过液界面上一切位置对于由液体向固体转移的原子都是等效的，长大过程为：经过液相原子向界面上一切位置同时转移的方式进展，使整个界面沿程为：经过液相原子向界面上一切位置同时转移的方式进展，使

19、整个界面沿其法线方向向液相中挪动。其法线方向向液相中挪动。二、熔体中晶体的生长形状二、熔体中晶体的生长形状 固固/ /液界面平面推进，垂直生长；生长方式所需的动态过冷度仅液界面平面推进，垂直生长；生长方式所需的动态过冷度仅为为0.01-0.050.01-0.05度，长大速度很快。度，长大速度很快。1 1、粗糙型界面晶体的生长形状、粗糙型界面晶体的生长形状二、熔体中晶体的生长形状二、熔体中晶体的生长形状 结晶潜热必需经过固相散去结晶潜热必需经过固相散去 此此时界面的挪动受热量经过固体散去的时界面的挪动受热量经过固体散去的速度的控制。动态过冷度很小，固速度的控制。动态过冷度很小，固/ /液界面维持

20、在温度为液界面维持在温度为TmTm的等温面上。的等温面上。即使有偶尔的局即使有偶尔的局 部凸起，也会因前部凸起，也会因前端温度高而放慢生长速度。故在单向端温度高而放慢生长速度。故在单向散热条件下，等温面为一平面，固散热条件下，等温面为一平面，固/ /液界面在宏观上坚持平整。液界面在宏观上坚持平整。1正温度梯度条件下正温度梯度条件下 结晶潜热经过固体和液体同时散出，界面挪动不再受控于经过固结晶潜热经过固体和液体同时散出，界面挪动不再受控于经过固体散热。假设在固体散热。假设在固/ /液界面上部分的凸起，那么凸起部分将遇到较低温液界面上部分的凸起，那么凸起部分将遇到较低温的液体，以更快的速度向液体中

21、生长，构成一个凸起的主干。在此主的液体，以更快的速度向液体中生长，构成一个凸起的主干。在此主干上又可生长出二次、三次晶枝，最后构成树枝状晶。干上又可生长出二次、三次晶枝，最后构成树枝状晶。2负温度梯度条件下负温度梯度条件下1 1、粗糙型界面晶体的生长形状、粗糙型界面晶体的生长形状1 1、粗糙型界面晶体的生长形状、粗糙型界面晶体的生长形状 液液/固界面根本为完好的平面，单个原子固界面根本为完好的平面，单个原子的附着会提高能量，添加外表积。其生长的附着会提高能量，添加外表积。其生长方式为：首先在有台阶的地方原子不断添方式为：首先在有台阶的地方原子不断添加到台阶上，从而使晶核不断长大；在无加到台阶上

22、，从而使晶核不断长大；在无台阶时，那么首先在平整的界面上构成二台阶时，那么首先在平整的界面上构成二维晶核，随后原子在二维晶核的侧面台阶维晶核，随后原子在二维晶核的侧面台阶处添加不断扩展直至覆盖整个界面，然后处添加不断扩展直至覆盖整个界面，然后再构成二维台阶，如此往复。再构成二维台阶，如此往复。2 2、光滑型界面晶体的生长形状、光滑型界面晶体的生长形状 该生长方式所需的能量较大，构成二维晶核要一定的临界尺寸。故其生长该生长方式所需的能量较大，构成二维晶核要一定的临界尺寸。故其生长速度相对较慢，所需动态过冷度约为速度相对较慢，所需动态过冷度约为1-2度。度。 长大的界面受传热条件长大的界面受传热条

23、件控制，宏观界面为控制，宏观界面为TmTmTkTk的等温面。当等温面与最低的等温面。当等温面与最低外表能晶面不平行时，界面外表能晶面不平行时，界面被分割成一系列小台阶，长被分割成一系列小台阶，长大过程为原子添加到台阶处，大过程为原子添加到台阶处，经过台阶位置加高而到达界经过台阶位置加高而到达界面的推进。面的推进。2 2、光滑型界面晶体的生长形状、光滑型界面晶体的生长形状1正温度梯度条件下正温度梯度条件下 此时，各个方向都有利于此时，各个方向都有利于生长，界面的外形主要受控于生长，界面的外形主要受控于晶体的外表能。晶体的外表能。2 2、光滑型界面晶体的生长形状、光滑型界面晶体的生长形状 实践晶体

24、界面处存在的不实践晶体界面处存在的不规那么缺陷往往有利于晶体的规那么缺陷往往有利于晶体的生长。故实践晶体的长大速度生长。故实践晶体的长大速度比粗糙界面慢，动态过冷度也比粗糙界面慢，动态过冷度也较大。较大。2负温度梯度条件下负温度梯度条件下3实践晶体中的生长实践晶体中的生长 RTQSenNRTQQLenN三、三、 晶体生长的线速度晶体生长的线速度 假设设原子由液相转移到固相的激活能为假设设原子由液相转移到固相的激活能为Q Q，那么原子从固相转移，那么原子从固相转移到液相的激活能为到液相的激活能为 Q + Q +，故原子从液相转移到固体相的速率，故原子从液相转移到固体相的速率NSNS为：为：同理，

25、原子从固相转移到液相的速率同理，原子从固相转移到液相的速率NLNL为：为： 由此得晶体生长的线速度由此得晶体生长的线速度G G：）（RTQRTQRTQQRTQLSeeGeeNNG1三、三、 晶体生长的线速度晶体生长的线速度讨讨 论论1 1 T = Tm T = Tm ，G = 0G = 0；3 3当当T T下降使下降使T= T-Tm T= T-Tm 到达某一临界到达某一临界值时，晶体生长的线速度值时，晶体生长的线速度G G获得最大值。获得最大值。2 2 随着温度随着温度T T的下降，的下降， T T逐渐增大，逐渐增大，前者使前者使 G G 减小，后者使减小，后者使 G G 增大，但后者增大，但

26、后者的影响大于前者，的影响大于前者， 故故 G G 逐渐增大。逐渐增大。4 4 以后，随着温度以后，随着温度T T的下降，的下降， G G 逐渐逐渐减小。减小。四、晶粒尺寸的控制四、晶粒尺寸的控制)(439.0GNZ 1 1、单位体积内晶粒的数目、单位体积内晶粒的数目Z Z2 2、减小晶粒尺寸的途径、减小晶粒尺寸的途径 添加环境冷却才干，控制过添加环境冷却才干，控制过 冷度。冷度。 化学蜕变法。化学蜕变法。 加强液体流动。加强液体流动。 外加振动。外加振动。 第五节第五节 金属铸锭的宏观组织与缺陷金属铸锭的宏观组织与缺陷一、铸锭三个典型晶区一、铸锭三个典型晶区 普通情况下，纯金属铸锭的普通情况

27、下，纯金属铸锭的宏观组织由外表细等轴晶区、宏观组织由外表细等轴晶区、内部柱状晶区和中心组等轴晶内部柱状晶区和中心组等轴晶区三个典型区域组成。区三个典型区域组成。 高温液态金属浇入冷铸型后遭高温液态金属浇入冷铸型后遭到铸型的激冷而构成。到铸型的激冷而构成。 外表细等轴晶区外表细等轴晶区晶粒细小，组织致密。晶粒细小，组织致密。 厚度很小，普通为几毫米左右。厚度很小，普通为几毫米左右。详细厚度及晶粒大小于铸型及浇详细厚度及晶粒大小于铸型及浇注条件有关。注条件有关。 第五节第五节 金属铸锭的宏观组织与缺陷金属铸锭的宏观组织与缺陷一、铸锭三个典型晶区一、铸锭三个典型晶区由垂直与型壁的粗大柱状晶所构成。由

28、垂直与型壁的粗大柱状晶所构成。 内部柱状晶区 散热的方向性导致柱状晶的构成。散热的方向性导致柱状晶的构成。垂直于型壁方向的散热最快，晶体沿其垂直于型壁方向的散热最快，晶体沿其相反方向的生长速度也最快，择优生长相反方向的生长速度也最快，择优生长构成柱状晶。构成柱状晶。 柱状晶区具有各向异性。同一方向生柱状晶区具有各向异性。同一方向生长的柱状晶彼此间比较平直，气泡、缩长的柱状晶彼此间比较平直，气泡、缩孔等缺陷很小，组织致密。孔等缺陷很小，组织致密。 不同方向生长的柱状晶相遇后往往构成杂质、气泡、缩孔等缺陷富集不同方向生长的柱状晶相遇后往往构成杂质、气泡、缩孔等缺陷富集的柱晶间界，性能很差。的柱晶间

29、界，性能很差。 第五节第五节 金属铸锭的宏观组织与缺陷金属铸锭的宏观组织与缺陷一、铸锭三个典型晶区一、铸锭三个典型晶区由粗大的等轴晶所构成。等轴晶区无各向异性。由粗大的等轴晶所构成。等轴晶区无各向异性。 在结晶后期，铸锭中心经过在剩余液体中形核、在结晶后期，铸锭中心经过在剩余液体中形核、自在生长而构成。自在生长而构成。 等轴晶生长时晶粒彼此交叉，枝杈间搭接结实，等轴晶生长时晶粒彼此交叉，枝杈间搭接结实，裂纹不易扩展，不存在明显的薄弱面。裂纹不易扩展，不存在明显的薄弱面。 中心粗等轴晶区中心粗等轴晶区 显微缩孔较多，组织不致密。但可用经过压力加显微缩孔较多，组织不致密。但可用经过压力加工的方法改

30、善甚至消除。工的方法改善甚至消除。普通铸锭组织均要求得到兴隆的等轴晶。普通铸锭组织均要求得到兴隆的等轴晶。二、铸锭组织的控制二、铸锭组织的控制(1)(1)铸锭的晶粒越细小那么其性能越好。铸锭的晶粒越细小那么其性能越好。1 1、铸锭组织的与性能的关系、铸锭组织的与性能的关系3 3对于塑性较差的金属那么轧制时易沿晶界开裂；而对于塑性较差的金属那么轧制时易沿晶界开裂；而对于塑性好的金属即使全部为柱状晶也不会开裂，故经对于塑性好的金属即使全部为柱状晶也不会开裂，故经常根据金属的种类和塑性的好坏来控制柱状晶区域的大常根据金属的种类和塑性的好坏来控制柱状晶区域的大小，根据需求使铸锭组织全部为柱状晶或全部为

31、等轴晶。小，根据需求使铸锭组织全部为柱状晶或全部为等轴晶。(2)(2)柱状晶与等轴晶相比具有明显方向性，晶粒内部柱柱状晶与等轴晶相比具有明显方向性，晶粒内部柱状致密，但晶粒之间较脆弱。状致密，但晶粒之间较脆弱。 2 2、影响铸锭组织的主要要素、影响铸锭组织的主要要素1 1浇注温度提高、温度梯度增大，柱状晶区扩展；浇注温度提高、温度梯度增大，柱状晶区扩展；2 2铸型散热才干较大，温度梯度增大，等轴晶细化，等铸型散热才干较大，温度梯度增大，等轴晶细化，等 轴晶区域减少；柱状晶区域增多。轴晶区域减少；柱状晶区域增多。3 3电磁搅拌、机械振动、添加浇注等，那么液体的流动速电磁搅拌、机械振动、添加浇注等，那么液体的流动速度度 增大，等轴晶区扩展、晶粒细化。增大，等轴晶区扩展、晶粒细化。4 4合金的凝固温度范围越宽构成柱状晶的倾向越大。合金的凝固温度范围越宽构成柱状晶的倾向越大。5 5散热的方向性越强那么越易构成柱状晶。散热的方向性越强那么越易构成柱状晶。6