半导体器件物理4

1、第四章第四章 金属金属半导体结半导体结 引言引言金属金属半导体形成的冶金学接触叫做金属半导体形成的冶金学接触叫做金属半导体结（半导体结（M-SM-S结）或金属半导体接结）或金属半导体接 触。把须状的金属触针压在半导体晶体上或者在高真空下向半导体表面上蒸镀大面触。把须状的金属触针压在半导体晶体上或者在高真空下向半导体表面上蒸镀大面积的金属薄膜都可以实现金属积的金属薄膜都可以实现金属半导体结，前者称为点接触，后者则相对地叫做面半导体结，前者称为点接触，后者则相对地叫做面接触。金属接触。金属半导体接触出现两个最重要的效应：其一是整流效应，其二是欧姆效半导体接触出现两个最重要的效应：其一是整流效应，其

2、二是欧姆效应。前者称为整流接触，又叫做整流结。后者称为欧姆接触，又叫做非整流结。应。前者称为整流接触，又叫做整流结。后者称为欧姆接触，又叫做非整流结。金属金属半导体结器件是应用于电子学的最古老的固态器件。半导体结器件是应用于电子学的最古老的固态器件。18741874年布朗（年布朗（BrawnBrawn）就提出了金属与硫化铅晶体接触间具有不对称的导电特性。）就提出了金属与硫化铅晶体接触间具有不对称的导电特性。19061906年皮卡德（年皮卡德（PickardPickard）获得了硅点接触整流器专利。）获得了硅点接触整流器专利。19071907年皮尔斯（年皮尔斯（PiercePierce）提出，在

3、各种半导体上溅射金属可以制成整流二极管。）提出，在各种半导体上溅射金属可以制成整流二极管。二十年代出现了钨硫化铅点接触整流器二十年代出现了钨硫化铅点接触整流器和氧化亚铜整硫器和氧化亚铜整硫器。19311931年肖特基年肖特基( (SchottkySchottky) )等人提出等人提出M-SM-S接触处可能存在某种接触处可能存在某种“势垒势垒”的想法。的想法。19321932年威尔逊（年威尔逊（WilsonWilson）等）等用用量子理论的隧道效应和势垒的概念解释了量子理论的隧道效应和势垒的概念解释了M-SM-S接触的整接触的整流效应。流效应。 引言引言19381938年肖特基和莫特（年肖特基和

4、莫特（MottMott）各自独立提出电子以漂移和扩散的方式越过势垒的观）各自独立提出电子以漂移和扩散的方式越过势垒的观点。点。同年，塔姆（同年，塔姆（TammTamm）提出表面态的概念。）提出表面态的概念。19471947年巴丁（年巴丁（BardeinBardein）提出巴丁势垒模型。）提出巴丁势垒模型。由于点接触二极管的重复性很差，由于点接触二极管的重复性很差，5050年代，在大多数情况下它们已由年代，在大多数情况下它们已由PNPN结二极管所结二极管所代替。代替。到到7070年代，采用新的半导体平面工艺和真空工艺来制造具有重复性的金属年代，采用新的半导体平面工艺和真空工艺来制造具有重复性的金

5、属半导体半导体接触，使金属接触，使金属半导体结器件获得迅速的发展和应用。半导体结器件获得迅速的发展和应用。非整流结不论外加电压的极性如何都具有低的欧姆压降而且不呈整流效应。这种接非整流结不论外加电压的极性如何都具有低的欧姆压降而且不呈整流效应。这种接触几乎对所有半导体器件的研制和生产都是不可缺少的部分，因为所有半导体器件触几乎对所有半导体器件的研制和生产都是不可缺少的部分，因为所有半导体器件都需要用欧姆接触与其它器件或电路元件相连接。都需要用欧姆接触与其它器件或电路元件相连接。4.14.1肖特基势垒肖特基势垒4.1.1肖特基势垒肖特基势垒 一、一、肖特基势垒的形成（考虑金属与肖特基势垒的形成（

6、考虑金属与N-N-半导体）半导体） 半导体功函数半导体功函数 金属的功函数金属的功函数 半导体的电子亲和势。半导体的电子亲和势。 假设半导体表面没有表面态，接触是理想的，半导体能带直到表面都是平直的。假设半导体表面没有表面态，接触是理想的，半导体能带直到表面都是平直的。 自建电势差自建电势差 肖特基势垒高度肖特基势垒高度 或或 其中其中 mqSqSqmqS0（4-1） （4-3） dCTCnTFcnNNVnNlVqEEVln（4-4） sm0nbV0smbxqq（4-2） 4.14.1肖特基势垒肖特基势垒 二、加偏压的肖特基势垒二、加偏压的肖特基势垒正偏压：在半导体上相对于金属加一负电压正偏压

7、：在半导体上相对于金属加一负电压 。半导体半导体金属之间的电势差减少为金属之间的电势差减少为 ， 变成变成 ，反偏压：正电压反偏压：正电压 加于半导体上。加于半导体上。势垒被提高到势垒被提高到 （ 图图4-2c）。）。VV00q0()qVRV)(0RVq图图4-2 4-2 肖特基势垒的能带图肖特基势垒的能带图（a a）未加偏压未加偏压（b b）加有正向偏压加有正向偏压（c c）加有反向偏压加有反向偏压qVbqRqV0()qV0qbqbq4.14.1肖特基势垒肖特基势垒 对于均匀掺杂的半导体，类似于对于均匀掺杂的半导体，类似于 结，在空间电荷区解结，在空间电荷区解Poisson方程方程可得空间电

8、荷区宽度：可得空间电荷区宽度： NP 21002dRqNVkW（4-5） 结电容结电容： AVNqkWAkCRd210002（4-6） 或或 020221RdVANqkC（4-7） 4.14.1肖特基势垒肖特基势垒 与与P-NP-N结情形一样，可以给出结情形一样，可以给出 与与 的关系曲线以得到直线关系的关系曲线以得到直线关系（图（图4-3）。从中可以计算出自建电势和半导体的掺杂浓度。）。从中可以计算出自建电势和半导体的掺杂浓度。 21 CRV图图4-3 钨钨 硅和钨硅和钨 砷化镓的二极管砷化镓的二极管1/C2与外加电压的对应关系与外加电压的对应关系 1 0 1 2 3 4 0 2 4 6 8

9、 10 12 14 1/C2 （cm2/F）21015 VR（V） 4.14.1肖特基势垒肖特基势垒 例题：例题：从图从图4-34-3计计算硅肖特基二极极管的施主浓浓度、自建电势电势和势垒势垒高度。解解 利用（4-74-7）式 ，写写成 在图图4-34-3中电电容是按单单位面积积表示的，因此 。我们们求得 时时： ，因此 22020201212CVAqkCdVdAqkNRRd1AVVR121521516 102110.6 10RCVVC，时，162215212.17 10()4.6 101RVVFcmC4.14.1肖特基势垒肖特基势垒 由于从图从图4-34-3有 ，所以有 24. 0106 .

10、 2108 . 2ln026. 0ln1519dcTnNNVVV4 . 0064. 024. 04 . 00nbV4.14.1肖特基势垒肖特基势垒 小结小结 金属金属半导体接触出现两个最重要的效应：整流效应和欧姆效应。前者称为整流接半导体接触出现两个最重要的效应：整流效应和欧姆效应。前者称为整流接触，又叫做整流结。后者称为欧姆接触，又叫做非整流结。触，又叫做整流结。后者称为欧姆接触，又叫做非整流结。 金属与金属与N N型半导体接触如果金属的功函数大于半导体的功函数则将形成肖特基势垒。型半导体接触如果金属的功函数大于半导体的功函数则将形成肖特基势垒。 画出了热平衡情况下的肖特基势垒能带图。画出了

11、热平衡情况下的肖特基势垒能带图。 半导体空间电荷层自建电势为半导体空间电荷层自建电势为 肖特基势垒高度为肖特基势垒高度为 或或sm0（4-1） smbxqqnbV0（4-2） （4-3） dCTCnTFcnNNVnNlVqEEVln（4-4） 4.14.1肖特基势垒肖特基势垒 小结小结 画出了加偏压的的肖特基势垒能带图，根据能带图解释了肖特基势垒二极管的整流画出了加偏压的的肖特基势垒能带图，根据能带图解释了肖特基势垒二极管的整流特性。特性。 由于金属中具有大量的电子，偏压情况下金属费米能级不变，因此由于金属中具有大量的电子，偏压情况下金属费米能级不变，因此 不变不变 不变亦可从公式（不变亦可从

12、公式（4-34-3）看出）看出 解PoissonPoisson方程可得肖特基势垒的空间电荷区宽度方程可得肖特基势垒的空间电荷区宽度 式中式中 为半导体的掺杂浓度，为半导体的掺杂浓度， 为反向偏压。为反向偏压。 （4-5） bqbq21002dRqNVkWdNRV4.14.1肖特基势垒肖特基势垒 小结小结 肖特基势垒结电容肖特基势垒结电容或或 与与P-NP-N结情形一样，可以由结情形一样，可以由 与与 的关系曲线求出自建电势和半导体的掺杂情的关系曲线求出自建电势和半导体的掺杂情况。况。 （4-7） AVNqkWAkCRd210002020221RdVANqkC21 CRV（4-6） 4.14.1

13、肖特基势垒肖特基势垒 教学要求教学要求 了解金属金属半导体接触出现两个最重要的效应半导体接触出现两个最重要的效应 画出热平衡情况下的肖特基势垒能带图。画出热平衡情况下的肖特基势垒能带图。 掌握公式 sm0nbV021002dRqNVkWAVNqkWAkCRd210002（4-1） （4-5） （4-3） （4-6） 4.14.1肖特基势垒肖特基势垒 教学要求教学要求 掌握公式 画出加偏压的的肖特基势垒能带图，根据能带图解释肖特基势垒二极管的整流特性画出加偏压的的肖特基势垒能带图，根据能带图解释肖特基势垒二极管的整流特性 为什么偏压情况下为什么偏压情况下 不变变？ 由由 与与 的关系曲线求出自建

14、电势和半导体的掺杂情况。的关系曲线求出自建电势和半导体的掺杂情况。v 作业：作业：4.14.1、4.24.2、4.34.3、4.44.4、4.54.5、 （4-7） 020221RdVANqkCbq21 CRV4.24.2界面态对势垒高度的影响界面态对势垒高度的影响4.24.2界面态对势垒高度的影响界面态对势垒高度的影响 4-4 4-4 被表面态钳制的费米能级被表面态钳制的费米能级 4.24.2界面态对势垒高度的影响界面态对势垒高度的影响 由（4-24-2）式所确定的势垒高度，往往与根据）式所确定的势垒高度，往往与根据C CV V曲线测量所得到的曲线测量所得到的 不一致。这是因为在实际的肖特基

15、二极管中，在界面处晶格的断裂产不一致。这是因为在实际的肖特基二极管中，在界面处晶格的断裂产生大量能量状态，称为界面态或表面态，位于禁带内。界面态通常按能量生大量能量状态，称为界面态或表面态，位于禁带内。界面态通常按能量连续分布，并可用一中性能级连续分布，并可用一中性能级 表征。如果被占据的界面态高达表征。如果被占据的界面态高达 ，而而 以上空着，则这时的表面为电中性。也就是说，当以上空着，则这时的表面为电中性。也就是说，当 以下以下的状态空着时，表面荷正电，类似于施主的作用；的状态空着时，表面荷正电，类似于施主的作用；当当 以上的状态状态被占据时时，表面荷负电负电，类类似于受主的作用。若 与费

16、与费米能级对级对准，则净则净表面电电荷为为零。在实际实际的接触触中， 时时，界面态态的净电净电荷为为正，类类似于施主。这这些正电电荷和金属属表面的负电负电荷所形成的电场电场在金属属和半导导体之间间的微小间间隙 中产产生电势电势差，所以耗尽层内尽层内需要较较少的电电离施主以达达到平衡。 0E0E0E0E0EFE0Ebq4.24.2界面态对势垒高度的影响界面态对势垒高度的影响 结果是，自建电势被显著降低如图（结果是，自建电势被显著降低如图（4-44-4a a），），并且，根据式（并且，根据式（4-34-3），），势垒高度势垒高度 也被降低。从图也被降低。从图4-44-4（a a）看到，更小的看到，

17、更小的 使使 更近更近 。与。与此类似，若此类似，若 ，则在界面态中有负电荷，并使，则在界面态中有负电荷，并使 增加，还是使增加，还是使 和和 接近（图接近（图4-44-4b b）。）。因此，界面态的电荷具有负反馈效应，它趋向于因此，界面态的电荷具有负反馈效应，它趋向于使使 和和 接近。若界面态密度接近。若界面态密度 很大，很大， 则费米能级实际上被钳位在则费米能级实际上被钳位在 （称为费米能级钉扎效应），而（称为费米能级钉扎效应），而 变成与金属和半导体的功函数无关。变成与金属和半导体的功函数无关。在大多数实用的肖特基势垒中，界面态在决定在大多数实用的肖特基势垒中，界面态在决定 数值当中处于

18、支配地位，数值当中处于支配地位，势垒高度基本上与两个功函数差以及半导体中的掺杂度无关。由实验观测势垒高度基本上与两个功函数差以及半导体中的掺杂度无关。由实验观测到的势垒高度列于表到的势垒高度列于表4-14-1中。发现大多数半导体的能量中。发现大多数半导体的能量 在离开价带边在离开价带边 附近。附近。 bFE0E0EFEbFE0EFE0E0Eb0E3gEb0Ebq4.24.2界面态对势垒高度的影响界面态对势垒高度的影响 表表4-1 4-1 以电子伏特为单位的以电子伏特为单位的N N型半导体上的肖特基势垒高度型半导体上的肖特基势垒高度 4 4.3.3镜镜像力对势垒对势垒高度的影响响4 4.3.3镜

19、镜像力对势垒对势垒高度的影响响 三、三、镜像力对势垒高度的影响镜像力对势垒高度的影响 一、镜像力降低肖特基势垒高度（肖特基效应）：一、镜像力降低肖特基势垒高度（肖特基效应）： 镜象力引起的镜象力引起的电电子电势电势能为为 其中边界条件取为其中边界条件取为: : 时，时， 和和 时，时， 。如图。如图4.54.5（b b）所示。所示。 2022021624xkqxkqFxkqFdxxEx02116)(x0 xE（4-8） （4-9） 10E 4 4.3.3镜镜像力对势垒对势垒高度的影响响将原来的理想肖特基势垒近似地看成是线性的，因而界面附近的导带底势能曲线写做将原来的理想肖特基势垒近似地看成是线

20、性的，因而界面附近的导带底势能曲线写做 其中其中 为表面附近的电场，等于势垒区为表面附近的电场，等于势垒区最大电场（包括内建电场和偏压电场）。总势能为最大电场（包括内建电场和偏压电场）。总势能为 xqxE)(2 xqxkqxExExE022116)(（4-10） （4-11） 如图如图4.54.5（c c）所示。可见原来的理想肖特基势垒的电子能量在）所示。可见原来的理想肖特基势垒的电子能量在 处下降，也就是处下降，也就是说使肖特基势垒高度下降。这就是肖特基势垒的镜像力降低现象，又叫做肖特基效应，说使肖特基势垒高度下降。这就是肖特基势垒的镜像力降低现象，又叫做肖特基效应，如图如图4-5所示。所示

21、。 0 x 4 4.3.3镜镜像力对势垒对势垒高度的影响响 图图4-5 镜像力降低金属镜像力降低金属 半导体势垒半导体势垒 4 4.3.3镜镜像力对势垒对势垒高度的影响响二、势垒降低的大小和发生的位置二、势垒降低的大小和发生的位置 ：设势垒高度降低的位置发生在设势垒高度降低的位置发生在 处，势垒高度降低值为处，势垒高度降低值为 。 mxbq令令 ，由（，由（4-114-11）式得到）式得到 0dxxdE（4-12） 22020001 61 61 6mmmqqkxqkxqxk4 4.3.3镜镜像力对势垒对势垒高度的影响响由于由于 故故大电场电场下，肖特基势垒势垒被镜镜像像力降低很多。 mxEmm

22、bxqxkqq0216004216kqxxkqxmmmb（4-13） cmV510cmV1710,6,12. 0nmxevqmbnmxevqmb1,2 . 14 4.3.3镜镜像力对势垒对势垒高度的影响响 镜镜像像力使肖特基势垒高度降低的前提是金属表面附近的半导体导带要有电力使肖特基势垒高度降低的前提是金属表面附近的半导体导带要有电子存在。所以在测量势垒高度时，如果测量方法与电子在金属和半导体间的子存在。所以在测量势垒高度时，如果测量方法与电子在金属和半导体间的输运有关，则所得结果是输运有关，则所得结果是 ；如果测量方法只与耗尽层的空间电荷；如果测量方法只与耗尽层的空间电荷有关而不涉及电子的输

23、运（例如电容方法），则测量结果不受镜像力影响。有关而不涉及电子的输运（例如电容方法），则测量结果不受镜像力影响。bb4 4.3.3镜镜像力对势垒对势垒高度的影响响空穴也产生镜像力，它的作用是使半导体能带的价带顶附近向上弯曲，如图空穴也产生镜像力，它的作用是使半导体能带的价带顶附近向上弯曲，如图4-6所示，但它不象导带底那样有极值，结果使接触处的能带变窄。所示，但它不象导带底那样有极值，结果使接触处的能带变窄。 FME 图 4-6镜像力对半导体能带的影响 4 4.3.3镜镜像力对势垒对势垒高度的影响响小结小结 肖特基效应：镜像力使理想肖特基势垒的电子能量在下降，也就是使肖特基势垒高肖特基效应：镜

24、像力使理想肖特基势垒的电子能量在下降，也就是使肖特基势垒高 度下降。这种效应叫做肖特基效应。度下降。这种效应叫做肖特基效应。 作为一种近似把理想肖特基势垒半导体势垒区电子能量看做是线性的：作为一种近似把理想肖特基势垒半导体势垒区电子能量看做是线性的： 根据总能量根据总能量 和图和图4.54.5c c解释了肖特基效应。解释了肖特基效应。 xqxE)(2（4-10） xqxkqxExExE022116)(（4-11） 4 4.3.3镜镜像力对势垒对势垒高度的影响响小结小结计算了肖特基势垒的降低和总能量最大值发生的位置：计算了肖特基势垒的降低和总能量最大值发生的位置： （4-13） （4-12） 0

25、4bqk 016mqxk 4 4.3.3镜镜像力对势垒对势垒高度的影响响教学要求教学要求 什么是肖特基效应？解释肖特基效应的物理机制。什么是肖特基效应？解释肖特基效应的物理机制。 根据总能量公式和图根据总能量公式和图4.54.5c c解释肖特基效应。解释肖特基效应。 计算肖特基势垒的降低和总能量最大值发生的位置。计算肖特基势垒的降低和总能量最大值发生的位置。v 作业：作业：4.84.8、4.94.94.4肖特基势垒二极管的电流电肖特基势垒二极管的电流电压特性压特性4.4肖特基势垒二极管的电流电压特性肖特基势垒二极管的电流电压特性 热电子和热载流子二极管：当电子来到势垒顶上向金属发射时，它们的能

26、量比热电子和热载流子二极管：当电子来到势垒顶上向金属发射时，它们的能量比金属电子高出约金属电子高出约 。进入金属之后它们在金属中碰撞以给出这份多余的能量之前，。进入金属之后它们在金属中碰撞以给出这份多余的能量之前，由于它们的等效温度高于金属中的电子，因而把这些电子看成是热的。由于这个缘故，由于它们的等效温度高于金属中的电子，因而把这些电子看成是热的。由于这个缘故，肖特基势垒二极管有时被称为热载流子二极管。这些载流子在很短的时间内就会和金肖特基势垒二极管有时被称为热载流子二极管。这些载流子在很短的时间内就会和金 属电子达到平衡属电子达到平衡，这个时间这个时间一般情况况小于一、空间电荷区中载流子浓

27、度的变化一、空间电荷区中载流子浓度的变化 对对于非简并简并化情况况，导带电导带电子浓浓度和价带带空穴浓浓度为为 ns1 . 0bqKTEEiKTEEiFiiFenpenn（4-14） 4.4肖特基势垒二极管的电流电压特性肖特基势垒二极管的电流电压特性 设设半导导体内内本征费费米能级为级为 ，热热平衡时时半导导体内内部的载载流子浓浓度为为表面空间电间电荷区内区内，本征费费米能级为级为 则则空间电间电荷区区中载载流子浓浓度为为 （4-15） 0iEKTEEiKTEEiFiiFenpenn0000)()(0 xqExEii（4-16） TVxKTxqenenxn)(0)(0)(TVxKTxqepep

28、xp)(0)(0)(（4-17） （4-18）4.4肖特基势垒二极管的电流电压特性肖特基势垒二极管的电流电压特性 在半导导体与与金属属界面处处 称为表面势。称为表面势。 取半导体内为电势零点，则表面势取半导体内为电势零点，则表面势 =- =-二、电流电压特性李查德杜师曼（二、电流电压特性李查德杜师曼（Richardson-Richardson-dushmandushman）方程方程 在在 M-S M-S 界面界面 （4-19） （4-20） TsVsenn0TsVsepp0ss0TsVsenn04.4肖特基势垒二极管的电流电压特性肖特基势垒二极管的电流电压特性 （4-21） （4-22） Tb

29、TTnTVcVVVcVseNeeNenn000TbVcSeNn即即当有外加电压当有外加电压 时时 VTbVVcSeNn（4-23） 4.4肖特基势垒二极管的电流电压特性肖特基势垒二极管的电流电压特性 由气体动力论，单位时间入射到单位面积上的电子数即进入金属的电子数为由气体动力论，单位时间入射到单位面积上的电子数即进入金属的电子数为式中式中为热电子的平均热运动速度，为热电子的平均热运动速度， 为电子有效质量。为电子有效质量。 于是电子从半导体越过势垒向金属发射所形成的电流密度为于是电子从半导体越过势垒向金属发射所形成的电流密度为 与此同时电子从金属向半导体中发射的电流密度为与此同时电子从金属向半

30、导体中发射的电流密度为 （4-24） thSvn41mkTvth8mTVVthcSMevqNJb4TVthcMSevqNJb4（4-25） 4.4肖特基势垒二极管的电流电压特性肖特基势垒二极管的电流电压特性 总电流密度为总电流密度为 导带有效状态密度为导带有效状态密度为 ，代入，代入 、 ，得到热电子发射理论，得到热电子发射理论的电流的电流电压关系电压关系 （4-27） 14TTbCVVVthMSSMeevqNJJJ（4-26） 323*22hKTmNCCNthv1102TTTbVVVVVeJeeTRJ4.4肖特基势垒二极管的电流电压特性肖特基势垒二极管的电流电压特性 其中其中 称为有效里查森

31、常数，它是在电子向真空中发射时的里查森常数中，用半导体称为有效里查森常数，它是在电子向真空中发射时的里查森常数中，用半导体电子的有效质量代替自由电子质量而得到的。代入有关常数，最后得到电子的有效质量代替自由电子质量而得到的。代入有关常数，最后得到 的单单位为为 ，其数值数值依赖赖于有效质质量，对对于N N型硅和P P型硅，分别为别为110110和3232；对对于N N型和P P型 ，分别为别为8 8和7474。 （4-28） TbVeTRJ20*32*4*hqKmR（4-29） （4-30） R22cmKAGaAs2200*120*RR mmmmA cm K4.4肖特基势垒二极管的电流电压特性

32、肖特基势垒二极管的电流电压特性 其中其中 称为有效里查逊常数，它是在电子向真空中发射时的里查逊常数中，用半导体称为有效里查逊常数，它是在电子向真空中发射时的里查逊常数中，用半导体电子的有效质量代替自由电子质量而得到的。代入有关常数，最后得到电子的有效质量代替自由电子质量而得到的。代入有关常数，最后得到 的单单位为为 ，其数值数值依赖赖于有效质质量，对对于N N型硅和P P型硅，分别为别为110110和3232；对对于N N型和P P型 ，分别为别为8 8和7474。 （4-27） TbVeTRJ20*32*4*hqKmR（4-28） 2200*120*KcmAmmmmAR（4-30） R22c

33、mKAGaAs4.4肖特基势垒二极管的电流电压特性肖特基势垒二极管的电流电压特性 当当肖特基势垒势垒被施加反向偏压压 时时，将将（4-244-24）式中的 换换成 即可得到反向偏压压下的电电流电压关电压关系。于是， 结结在正反两种两种偏压压下的电电流电压关电压关系可以统统一用下式表示 称为理想化因子，它是由非理想效应引起的。对于理想的肖特基势垒二极管，称为理想化因子，它是由非理想效应引起的。对于理想的肖特基势垒二极管， 两种两种肖特基二极极管的实验实验 特性示于图图4-74-7中。 （4-31） （4-32） VRVSM 10TnVVeJJ10TnVVeIIn1nVI RV4.4肖特基势垒二极

34、管的电流电压特性肖特基势垒二极管的电流电压特性 使正向使正向 曲线延伸至曲线延伸至 ，可以求出参数，可以求出参数 ，可以用它和（，可以用它和（4-284-28）式）式一起来求出势垒高度。理想化因子可由半对数曲线的斜率计算出来。对于一起来求出势垒高度。理想化因子可由半对数曲线的斜率计算出来。对于SiSi二极管得到二极管得到 ， 二极管二极管n=1.04n=1.04。可见（。可见（4-274-27）式较好地适）式较好地适于于 , , ,和和 等常用半导体材料作成的肖特基势垒。等常用半导体材料作成的肖特基势垒。 以上分析说明，肖特基势垒电流基本上是由多子传导的，是一种多子器件。以上分析说明，肖特基势

35、垒电流基本上是由多子传导的，是一种多子器件。值得指出的是，根据式（值得指出的是，根据式（4-284-28），反向电流应为常数，这与实验数据出现偏差。），反向电流应为常数，这与实验数据出现偏差。其原因之一是其原因之一是4.3 4.3 节中所指出的镜像力作用。把节中所指出的镜像力作用。把 换成换成 ，则饱和电，则饱和电流改为流改为 （4-334-33）实验发现，用上述方程来描述肖特基势垒二极管的电流电压特性更为精确，特别实验发现，用上述方程来描述肖特基势垒二极管的电流电压特性更为精确，特别是对反向偏压情况的描述。是对反向偏压情况的描述。 VI 0V0J02. 1nGaAsGeSiGaAsbbbTb

36、bVeTRJ20*4.4肖特基势垒二极管的电流电压特性肖特基势垒二极管的电流电压特性 图图4.7 和和 肖脱基二极管正向电流密度与电压的对应关系肖脱基二极管正向电流密度与电压的对应关系SiW GaAsW 4.4肖特基势垒二极管的电流电压特性肖特基势垒二极管的电流电压特性三、少数载流子电流三、少数载流子电流 空穴从金属注入到半导体中形成电流。这个电流实际上是半导体价带顶附近的电子流空穴从金属注入到半导体中形成电流。这个电流实际上是半导体价带顶附近的电子流向金属费米能级以下的空状态而形成的。向金属费米能级以下的空状态而形成的。其中其中 10TVVppeIIkTEpdVcppgeLNNNqADI0（

37、4-34） （4-35） 在象硅在象硅这样这样的共价的共价键键半半导导体中体中 要比要比 小的多，小的多，结结果是果是热热离子离子发发射射电电流通常流通常远远远远大大 于少于少数载数载流子流子电电流流 bgE4.4肖特基势垒二极管的电流电压特性肖特基势垒二极管的电流电压特性例：一个肖特基势垒二极管，例：一个肖特基势垒二极管， ，计算势垒高度和耗尽层宽度。比较多数载，计算势垒高度和耗尽层宽度。比较多数载流子电流和少数载流子电流，假设流子电流和少数载流子电流，假设 解：解： 由图由图4-74-7求得求得 。由方程（。由方程（4-284-28） 31610cmNdsp61050105 . 6J2cm

38、A = = TbV02lnJTR52105 . 6300110ln026. 0V67. 0VNNVVdCTn17. 0ln于是于是 VVnb50. 017. 067. 004.4肖特基势垒二极管的电流电压特性肖特基势垒二极管的电流电压特性 时，耗尽层宽度为时，耗尽层宽度为 设设 （ ），则），则 因此因此 0RVscmDp236时31610cmNdcmDLppp3106211163210192010210106)105 . 1 (36106 . 1cmANLnqDJdpipp611500102 . 3102105 . 6PJJ50022 .61 0dkWc mq N 4.4肖特基势垒二极管的电

39、流电压特性肖特基势垒二极管的电流电压特性小结小结 概念：表面势、概念：表面势、热电子、热载流子二极管、热电子、热载流子二极管、里查森常数、有效里查森里查森常数、有效里查森常数常数 表面空间电荷区内载流子浓度表达式和半导体表面载流子浓度表达式：表面空间电荷区内载流子浓度表达式和半导体表面载流子浓度表达式：TVxKTxqenenxn)(0)(0)(TVxKTxqepepxp)(0)(0)(TsVsenn0TsVsepp0（4-17） （4-19） （4-18） （4-20） 4.4肖特基势垒二极管的电流电压特性肖特基势垒二极管的电流电压特性小结小结 根据气体动力论给出了从半导体进入金属的电子流密度

40、：根据气体动力论给出了从半导体进入金属的电子流密度： 式中式中 为热电子的平均热运动速度，为热电子的平均热运动速度， 为电子有效质量。为电子有效质量。 电流电压特性李查德杜师曼（电流电压特性李查德杜师曼（Richardson-dushman）方程方程 给出了少子空穴电流并与多子电流作了比较，少子空穴电流可以忽略给出了少子空穴电流并与多子电流作了比较，少子空穴电流可以忽略。（4-32） （4-31） thSvn41mkTvth8m10TnVVeJJ10TnVVeII4.4肖特基势垒二极管的电流电压特性肖特基势垒二极管的电流电压特性教学要求教学要求 掌握概念：表面势、掌握概念：表面势、热电子、热载

41、流子二极管、热电子、热载流子二极管、里查森常数、有效里查森常里查森常数、有效里查森常数数 导出表面空间电荷区内载流子浓度表达式和半导体表面载流子浓度表达式：导出表面空间电荷区内载流子浓度表达式和半导体表面载流子浓度表达式： （4-174-17）、（）、（4-184-18）、（）、（4-194-19）、（4-204-20） 导出电流电压特性李查德杜师曼（导出电流电压特性李查德杜师曼（Richardson-Richardson-dushmandushman）方程方程 （4-314-31）、（）、（4-324-32） 结合例题，比较少子空穴电流与多子电流。结合例题，比较少子空穴电流与多子电流。v 作

42、业：作业：4.54.5、4.64.6、4.74.7、4.104.10 4.5肖特基势垒二极管的结构肖特基势垒二极管的结构4.5肖特基势垒二极管的结构肖特基势垒二极管的结构 N 2SiO M （ a） 耗 尽 层 N N N 2SiO M （ b） N N 2SiO M （ c） p保 护 环 图图4-8 实用的肖特基二极管结构：实用的肖特基二极管结构： （a）简单接触，（简单接触，（b）采用金属搭接，（采用金属搭接，（C）采用保护环二极管。采用保护环二极管。 4.64.6金属金属绝缘体绝缘体半导体肖特基半导体肖特基二极管二极管4.64.6金属金属绝缘体绝缘体半导体肖特基二极半导体肖特基二极管管

43、 传导电流是由载流子隧道穿透氧化层所形成的：传导电流是由载流子隧道穿透氧化层所形成的： 从导带边缘算起的平均势垒高度，以电子伏特为单位。从导带边缘算起的平均势垒高度，以电子伏特为单位。 氧氧化层层厚度，以埃为单为单位。 的乘积积无量纲纲， 在一般情况下，若外加电压不变，薄氧化层只减少多数载流子电流，但不降低少在一般情况下，若外加电压不变，薄氧化层只减少多数载流子电流，但不降低少数载流子电流。这导致少数载流子电流与多数载流子电流的比率的增长。结果是增加数载流子电流。这导致少数载流子电流与多数载流子电流的比率的增长。结果是增加了少数载流子的注入比，这有利于改善诸如太阳电池和发光二极了少数载流子的注

44、入比，这有利于改善诸如太阳电池和发光二极管等器件的管等器件的性能性能。 nKTqVKTqxeeeTARIb212*（4-36） x21x4.6金属金属绝缘体绝缘体半导体肖特基二极管半导体肖特基二极管图图4-9 结构的能带图结构的能带图 MIS4.74.7肖特基势垒二极管和肖特基势垒二极管和P-NP-N结二结二极管之间的比较极管之间的比较4.74.7肖特基势垒二极管和肖特基势垒二极管和P-NP-N结二极管之间的比较结二极管之间的比较 肖特基势垒二极管是多子器件，肖特基势垒二极管是多子器件，P-NP-N结二极管是少子器件结二极管是少子器件。（1 1）在肖特基势垒中，由于没有少数载流子贮存，因此肖特

45、基势垒二极管适于高频和快）在肖特基势垒中，由于没有少数载流子贮存，因此肖特基势垒二极管适于高频和快速开关的应用。速开关的应用。（2 2）肖特基势垒上的正向电压降要比）肖特基势垒上的正向电压降要比P-NP-N结上的低得多。低的接通电压使得肖特基二极结上的低得多。低的接通电压使得肖特基二极管对于管对于钳钳位和限辐的应用具有吸引力。位和限辐的应用具有吸引力。（3 3）肖特基势垒势垒的温温度特性优优于P-NP-N结结。 （4 4）噪声特性也噪声特性也优于优于P-NP-N结结。此外，肖特基势垒二极管制造工艺简单。此外，肖特基势垒二极管制造工艺简单。 4.74.7肖特基势垒二极管和肖特基势垒二极管和P-N

46、P-N结二极管之间的比较结二极管之间的比较4.74.7肖特基势垒二极管和肖特基势垒二极管和P-NP-N结二极管之间的比较结二极管之间的比较4.74.7肖特基势垒二极管和肖特基势垒二极管和P-NP-N结二极管之间的比较结二极管之间的比较小结小结 肖特基势垒二极管是多子器件，与肖特基势垒二极管是多子器件，与P-NP-N结二极管相比具有高频、高速，低接通结二极管相比具有高频、高速，低接通电压，低温度系数和低噪声的特点电压，低温度系数和低噪声的特点 肖特基势垒二极管制造工艺比肖特基势垒二极管制造工艺比P-NP-N结二极管制造工艺简单得多。结二极管制造工艺简单得多。 4.74.7肖特基势垒二极管和肖特基

47、势垒二极管和P-NP-N结二极管之间的比较结二极管之间的比较教学要求教学要求 了解了解与结型与结型二极管相比二极管相比肖特基势垒二极管的主要特点。肖特基势垒二极管的主要特点。v 作业作业4.104.10 4.8肖特基势垒二极管的应用肖特基势垒二极管的应用4.8肖特基势垒二极管的应用肖特基势垒二极管的应用 肖特基二极管的等效电路肖特基二极管的等效电路 sr dC dr 图 4-12 肖特基二极管的等效电路 C Cd d结电容，结电容，r rs s串联电阻。串联电阻。 （4-374-37）为二极管结电阻（扩散电阻）。为二极管结电阻（扩散电阻）。 dIdVrd4.8肖特基势垒二极管的应用肖特基势垒二极管的应用 一、一、肖特基势垒检势垒检波器或混频频器 由电磁学，复阻抗由电磁学，复阻抗 当当 时在时在 上的功率耗散和在结上的相等。式中上的功率耗散和在结上的相等。式中 称称为截止频率。因为为截止频率。因为 ，所以有，所以有对于高频运用，对于高频运用， 、 和和 都应该很小。如果半导体具有高杂质浓度和高迁移率，是能都应该很小。如果半导体具有高杂质浓度和高迁移率，是能够实现小的够实现小的 。通过采用。通过采用 材料，工作频率接近材料，工作频