气体电介质的绝缘特性一PPT课件

1、11.1 气体中带电粒子的产生和消失在电场作用下，气隙中带电粒子的形成和运动过程在电场作用下，气隙中带电粒子的形成和运动过程n气隙中带电粒子是如何形成的？n气隙中的导电通道是如何形成的？n气隙中导电通道形成后是如何维持持续放电的？ 第1页/共50页2原子激励和电离 原子能级原子能级 以电子伏（以电子伏（eV）为单位为单位 1eV1V1. 610-19C1.610-19J原子激励原子激励 原子在外界因素作用下，其电子跃迁到能量较高的状原子在外界因素作用下，其电子跃迁到能量较高的状态，所需能量称为激励能态，所需能量称为激励能We 激励状态恢复到正常状态时，辐射出相应能量的光激励状态恢复到正常状态时

2、，辐射出相应能量的光子，光子（光辐射）的频率子，光子（光辐射）的频率 hW 第2页/共50页3 原子电离原子电离 原子在外界因素作用下，获得能量，使其一个或几个原子在外界因素作用下，获得能量，使其一个或几个电子脱离原子核的束缚而形成自由电子和正离子的过程电子脱离原子核的束缚而形成自由电子和正离子的过程 电离过程所需要的能量电离过程所需要的能量电离能电离能Wi（10-15 eV），也可用电离电位），也可用电离电位Ui（V） 第3页/共50页4（一）气体分子的电离可由下列因素引起：（一）气体分子的电离可由下列因素引起： （1）电子或正离子与气体分子的碰撞电离）电子或正离子与气体分子的碰撞电离 （2

3、）各种光辐射（光电离）各种光辐射（光电离） （3）高温下气体中的热能（热电离）高温下气体中的热能（热电离）（二）（二） 金属（阴极）的表面电离金属（阴极）的表面电离第4页/共50页5（一）碰撞电离n自由行程：粒子在两次碰撞之间的行程n电子的平均自由行程要比分子和离子的大得多n气体分子密度越大，其中粒子的平均自由行程越小。对于同一种气体，其分子密度和该气体的密度成正比pT第5页/共50页6n自由行程的分布：自由行程的分布： 具有统计性的规律。粒子的自由行程大于具有统计性的规律。粒子的自由行程大于x的概率为的概率为 如果起始有如果起始有n0个粒子（或一个粒子的相继个粒子（或一个粒子的相继n0次碰撞

4、），则其中行过距离次碰撞），则其中行过距离x后，尚未被碰撞的粒子数（或次数）后，尚未被碰撞的粒子数（或次数）n(x)应为应为 xexf)(xenxn0)(第6页/共50页7粒子的平均自由行程 ：一个粒子在与气体分子相邻两次碰撞之间自由地通过的平均行程电子在其自由行程内从外电场获得动能 ，能量除决定于电场强度外，还和其自由行程有关 第7页/共50页8（一）碰撞电离 n气体放电中，碰撞电离主要是由电子和气体气体放电中，碰撞电离主要是由电子和气体分子碰撞而引起的分子碰撞而引起的 n在电场作用下，电子被加速而获得动能。当在电场作用下，电子被加速而获得动能。当电子的动能满足如下条件时，将引起碰掩电电子的

5、动能满足如下条件时，将引起碰掩电离离 n碰撞电离的形成与电场强度和平均自由行程碰撞电离的形成与电场强度和平均自由行程的大小有关的大小有关iWmEq221第8页/共50页9（二）光电离 n光辐射引起的气体分子的电离过程称为光电离光辐射引起的气体分子的电离过程称为光电离 自然界、人为照射、自然界、人为照射、气体放电过程气体放电过程n当气体分子受到光辐射作用时，如光子能量满足下当气体分子受到光辐射作用时，如光子能量满足下面条件，将引起光电离，分解成电子和正离子面条件，将引起光电离，分解成电子和正离子n光辐射能够引起光电离的临界波长（即最大波长）光辐射能够引起光电离的临界波长（即最大波长）为为n对所有

6、气体来说，在可见光（对所有气体来说，在可见光（400 750nm）的作）的作用下，一般是不能直接发生光电离的用下，一般是不能直接发生光电离的 iWhnm 12290iiUqUhc第9页/共50页10(三）热电离 n因气体热状态引起的电离过程因气体热状态引起的电离过程热电离（碰撞热电离（碰撞电离与光电离的综合）电离与光电离的综合） 气体分子的平均动能和气体温度的关系为气体分子的平均动能和气体温度的关系为 在它们相互碰撞时，就可能引起激励或电离在它们相互碰撞时，就可能引起激励或电离 n在高温下，例如发生电弧放电时，气体温度可达在高温下，例如发生电弧放电时，气体温度可达数千度，气体分子动能就足以导致

7、发生明显的碰数千度，气体分子动能就足以导致发生明显的碰撞电离撞电离 n高温下高能热辐射光于也能造成气体的电离高温下高能热辐射光于也能造成气体的电离 KTWm23第10页/共50页11（四）金属（阴极）的表面电离 n阴极发射电子的过程阴极发射电子的过程 逸出功（逸出功（15eV） ：与金属的微观结构：与金属的微观结构 、金属、金属表面状态有关表面状态有关 n金属表面电离的多种方式金属表面电离的多种方式 （1）正离子碰撞阴极）正离子碰撞阴极 正离子碰撞阴极时使电子逸出金属（传递的正离子碰撞阴极时使电子逸出金属（传递的能量要大于逸出功）。逸出的电子有一个和正离能量要大于逸出功）。逸出的电子有一个和正

8、离子结合成为原子，其余的成为自由电子。因此正子结合成为原子，其余的成为自由电子。因此正离子必须碰撞出一个以上电子时才能出现自由电离子必须碰撞出一个以上电子时才能出现自由电子子第11页/共50页12表面电离的形式 （2）光电效应）光电效应 金属表面受到光的照射，当光子的能量大于选金属表面受到光的照射，当光子的能量大于选出功时，金属表面放射出电子出功时，金属表面放射出电子 （3）强场放射（冷放射）强场放射（冷放射） 当阴极附近所加外电场足够强时，使阴极放射当阴极附近所加外电场足够强时，使阴极放射出电子出电子 （4）热电子放射）热电子放射 当阴极被加热到很高温度时，其中的电子获得当阴极被加热到很高温

9、度时，其中的电子获得巨大动能，逸出金属巨大动能，逸出金属第12页/共50页13n（一）电场作用下气体中带电粒子的运动（一）电场作用下气体中带电粒子的运动 （定向运动，消失） （二）带电粒子的扩散（二）带电粒子的扩散 （三）带电粒子的复合（三）带电粒子的复合 （中和，空间或器壁） （四）附着效应（四）附着效应第13页/共50页14（ 一）一） 电场作用下气体中带电粒子的运动电场作用下气体中带电粒子的运动n带电粒子产生以后，在外电场作用下将作定向运动，带电粒子产生以后，在外电场作用下将作定向运动，形成电流形成电流 n在气体放电空间在气体放电空间 ，带电粒子在一定的电场强度下运，带电粒子在一定的电场

10、强度下运动达到某种稳定状态动达到某种稳定状态 ，保持平均速度，即上述的带，保持平均速度，即上述的带电粒子的驱引速度电粒子的驱引速度 b 迁移率迁移率 电子迁移率比离子迁移率大得多，即使在很弱的电场电子迁移率比离子迁移率大得多，即使在很弱的电场中，电子迁移率也随场强而变中，电子迁移率也随场强而变 bEvddqnvj 第14页/共50页15（二）带电粒子的扩散（二）带电粒子的扩散 n带电粒子的扩散和气体分子的扩散一样，都是由于热运动造成，带电粒子带电粒子的扩散和气体分子的扩散一样，都是由于热运动造成，带电粒子的扩散规律和气体的扩散规律也是相似的的扩散规律和气体的扩散规律也是相似的 n气体中带电粒子

11、的扩散和气体状态有关，气体压力越高或者温度越低，扩气体中带电粒子的扩散和气体状态有关，气体压力越高或者温度越低，扩散过程也就越弱散过程也就越弱n电子的质量远小于离子，所以电子的热运动速度很高，它在热运动中受到电子的质量远小于离子，所以电子的热运动速度很高，它在热运动中受到的碰撞也较少，因此，电子的扩散过程比离子的要强得多的碰撞也较少，因此，电子的扩散过程比离子的要强得多 第15页/共50页16（三）带电粒子的复合（三）带电粒子的复合 n正离子和负离子或电子相遇，发生电荷的传递而互相中和、还原为分子的正离子和负离子或电子相遇，发生电荷的传递而互相中和、还原为分子的过程过程n在带电粒子的复合过程中

12、会发生光辐射，这种光辐射在一定条件下又可能在带电粒子的复合过程中会发生光辐射，这种光辐射在一定条件下又可能成为导致电离的因素成为导致电离的因素 n正、负离子间的复合概率要比离子和电子间的复合概率大得多。通常放电正、负离子间的复合概率要比离子和电子间的复合概率大得多。通常放电过程中离子间的复合更为重要过程中离子间的复合更为重要 n一定空间内带电粒子由于复合而减少的速度决定于其浓度一定空间内带电粒子由于复合而减少的速度决定于其浓度 第16页/共50页17n有时电子和气体分子碰撞非但没有电离出新电子，有时电子和气体分子碰撞非但没有电离出新电子，反而是碰撞电子附着分子，形成了负离子反而是碰撞电子附着分

13、子，形成了负离子 n有些气体形成负离子时可释放出能量。这类气体有些气体形成负离子时可释放出能量。这类气体容易形成负离子，称为电负性气体（如氧、氟、容易形成负离子，称为电负性气体（如氧、氟、氯，氯，SF6等）等）n质量大、速度小质量大、速度小阻碍放电，绝缘强度较高阻碍放电，绝缘强度较高（四）附着效应负离子的形成第17页/共50页181.2 均匀电场中气体的击穿 气体放电的主要形式气体放电的主要形式 根据气体压力、电源功率、电极形状等因素的根据气体压力、电源功率、电极形状等因素的不同，击穿后气体放电可具有多种不同形式。利不同，击穿后气体放电可具有多种不同形式。利用放电管可以观察放电现象的变化用放电

14、管可以观察放电现象的变化 n辉光放电n电弧放电n火花放电n电晕放电n刷状放电第18页/共50页19辉光放电 n当气体压力不大，电源功率很小（放电回路中当气体压力不大，电源功率很小（放电回路中串入很大阻抗）时，外施电压增到一定值后，串入很大阻抗）时，外施电压增到一定值后，回路中电流突增至明显数值，管内阴极和阳极回路中电流突增至明显数值，管内阴极和阳极间整个空间忽然出现发光现象间整个空间忽然出现发光现象 n特点是放电电流密度较小，放电区域通常占据特点是放电电流密度较小，放电区域通常占据了整个电极间的空间。霓虹管中的放电就是辉了整个电极间的空间。霓虹管中的放电就是辉光放电的例子。管中所充气体本同，发

15、光颜色光放电的例子。管中所充气体本同，发光颜色也不同也不同 第19页/共50页20电弧放电 n减小外回路中的阻抗，则电流增大，电流增减小外回路中的阻抗，则电流增大，电流增大到一定值后，放电通道收细，且越来越明大到一定值后，放电通道收细，且越来越明亮，管端电压则更加降低，说明通道的电导亮，管端电压则更加降低，说明通道的电导越来越大越来越大n电弧通道和电极的温度都很高，电流密度极电弧通道和电极的温度都很高，电流密度极大，电路具有短路的特征大，电路具有短路的特征 第20页/共50页21火花放电n在较高气压（例如大气压力）下，击穿后总是在较高气压（例如大气压力）下，击穿后总是形成收细的发光放电通道，而

16、不再扩散于间隙形成收细的发光放电通道，而不再扩散于间隙中的整个空间。当外回路中阻抗很大，限制了中的整个空间。当外回路中阻抗很大，限制了放电电流时，电极间出现贯通两极的放电电流时，电极间出现贯通两极的的明的明亮细火花亮细火花 n火花放电的特征是具有收细的通道形式，并且火花放电的特征是具有收细的通道形式，并且放电过程不稳定放电过程不稳定 n火花间断的原因火花间断的原因 第21页/共50页22电晕放电 n电极曲率半径很小或电极间距离很远，即电场电极曲率半径很小或电极间距离很远，即电场极不均匀，则当电压升高到一定值后，首先紧极不均匀，则当电压升高到一定值后，首先紧贴电极在电场最强处出现发光层，回路中出

17、现贴电极在电场最强处出现发光层，回路中出现用一般仪表即可察觉的电流。随着电压升高，用一般仪表即可察觉的电流。随着电压升高，发光层扩大，放电电流也逐渐增大发光层扩大，放电电流也逐渐增大n发生电晕放电时，气体间隙的大部分尚未丧失发生电晕放电时，气体间隙的大部分尚未丧失绝缘性能，放电电流很小，间隙仍能耐受电压绝缘性能，放电电流很小，间隙仍能耐受电压的作用的作用 第22页/共50页23刷状放电 n电场极不均匀情况下，如电压继续升高，从电电场极不均匀情况下，如电压继续升高，从电晕电极伸展出许多较明亮的细放电通道，称为晕电极伸展出许多较明亮的细放电通道，称为刷状放电刷状放电 n电压再升高，根据电源功率而转

18、入火花放电或电压再升高，根据电源功率而转入火花放电或电弧放电，最后整个间隙被击穿电弧放电，最后整个间隙被击穿n如电场稍不均匀，则可能不出现刷状放电，而如电场稍不均匀，则可能不出现刷状放电，而由电晕放电直接转入击穿由电晕放电直接转入击穿 第23页/共50页24 第24页/共50页25非自持放电n外施电压小于外施电压小于Ub时，间隙内虽有电流，但其时，间隙内虽有电流，但其数值甚小，通常远小于微安级，因此气体本数值甚小，通常远小于微安级，因此气体本身的绝缘性能尚未被波身的绝缘性能尚未被波破坏，即间隙还未被击穿。而且这时电流要依靠外电离因素来维持。如果取消外电离因家，那么电流也将消失（b后出现碰撞电离

19、）第25页/共50页26自持放电n当电压达到当电压达到Uc后，气体中发生了强烈后，气体中发生了强烈的电离，电流剧增。同时气体中电离的电离，电流剧增。同时气体中电离过程只靠电场的作用已可自行维持，过程只靠电场的作用已可自行维持，而不再继续需要外电离因素了。因此而不再继续需要外电离因素了。因此Uc以后的放电形式也称为自持放电以后的放电形式也称为自持放电 第26页/共50页27n由非持放电转入自持放电的电压称为起始电压由非持放电转入自持放电的电压称为起始电压n如电场比较均匀，则间隙将被击穿，此后根据气压、外回路阻抗等条件形成如电场比较均匀，则间隙将被击穿，此后根据气压、外回路阻抗等条件形成辉光放电、

20、火花放电或电弧放电，而起始电压辉光放电、火花放电或电弧放电，而起始电压Uc也就是间隙的击穿电压也就是间隙的击穿电压UBn如电场极不均匀，则当放电由非自持转入自持时，在大曲率电极表面电场集如电场极不均匀，则当放电由非自持转入自持时，在大曲率电极表面电场集中的区域发生电晕放电，这时起始电压是间隙的电晕起始电压，而击穿电压中的区域发生电晕放电，这时起始电压是间隙的电晕起始电压，而击穿电压可能比起始电压高很多可能比起始电压高很多第27页/共50页28n汤逊放电理论汤逊放电理论n流注放电理论流注放电理论 这两种理论互相补充，可以说明广阔的这两种理论互相补充，可以说明广阔的pd（压（压力和极间距离的乘积）

21、范围内气体放电的现象力和极间距离的乘积）范围内气体放电的现象 第28页/共50页29n汤逊理论认为，当均匀电场、低气压、短间隙（汤逊理论认为，当均匀电场、低气压、短间隙（pd较小）条件下，电较小）条件下，电子的碰撞电离和正离子撞击阴极造成的表面电离起这主要作用，气隙子的碰撞电离和正离子撞击阴极造成的表面电离起这主要作用，气隙的击穿电压大体上是的击穿电压大体上是pd的函数的函数第29页/共50页30（1 1）电子崩的形成 （ 过程 ） UUb后，一个起始电子自电场获得一定动能后，会碰撞电离出一个第二代电子；这两个电子作为新的第一代电子，又将电离出新的第二代电子，这时空间已存在四个自由电子；这样一

22、代 一 代 不 断 增 加 的 过程形成电子崩 第30页/共50页31 系数系数一个电子沿着电场方向行经单位长度后，平一个电子沿着电场方向行经单位长度后，平均发生的碰撞电离次数均发生的碰撞电离次数（形成电子崩） 如设每次碰撞电离只产生一个电子和一个正离子，如设每次碰撞电离只产生一个电子和一个正离子， 即即是一个电子在单位是一个电子在单位长度行程内新电离出的电子数或正离子数长度行程内新电离出的电子数或正离子数 系数系数一个正离子沿着电场方向行经单位长度后平均一个正离子沿着电场方向行经单位长度后平均发生的碰撞电离次数发生的碰撞电离次数 （离子崩）可以忽略系数系数碰撞阴极表面的正离子，使阴极金属表面

23、平均碰撞阴极表面的正离子，使阴极金属表面平均释放出的自由电子数释放出的自由电子数 （阴极发射电子）第31页/共50页32 系数系数设：从阴极发出一个电子，经多次碰撞电离，在经过距离阴极x后，产生n个电子 这n个电子行过dx之后，又会产生dn个新的电子 dxndnddxn0exp处dx 第32页/共50页33对于均匀电场，对于均匀电场， 不随空间位置而变不随空间位置而变 新产生的电子数和正离子数为新产生的电子数和正离子数为 den1de第33页/共50页34（2 2） 系数系数到达阴极的正离子数到达阴极的正离子数从阴极电离出的电子数从阴极电离出的电子数1den) 1(de第34页/共50页35（

24、3 3）自持放电条件）自持放电条件放电由非自持转入自持的条件为放电由非自持转入自持的条件为 11 de第35页/共50页36物理意义 n引起碰撞电离的必要条件引起碰撞电离的必要条件 只有那些自由行程超过只有那些自由行程超过xiUiE的电子，才能与分子发生碰撞电离的电子，才能与分子发生碰撞电离 若电子的平均自由行程为若电子的平均自由行程为 ，自由行程大于自由行程大于xi的概率为的概率为 iiUExWEqx 或/ ixe第36页/共50页37在单位长度内，一个电子的平均碰撞次数为在单位长度内，一个电子的平均碰撞次数为1 其中其中是电离碰撞次数，是电离碰撞次数，气体温度不变时，气体温度不变时，1 Ap/1ixeAPqEWqEWxiiiAPeee111第37页/共50页38qAWBPEfAeAeAePiEBPqEAPWAPqEWii其中)(111 de代入自持放电的临界条件 dUE/0及)11ln(ln0APdB