电子技术基础--第一章--半导体二极管及其基本电路

1、电子技术基础电工电子中心李月乔51971619答疑地点：教5楼D321课程邮箱 密码：dianzi要求要求2 2、认真听讲，课后复习，课前预习。、认真听讲，课后复习，课前预习。1 1、保证出勤，课堂有序。、保证出勤，课堂有序。3 3、独立完成作业，按时交作业，即时改错。、独立完成作业，按时交作业，即时改错。4 4、多提问，有疑难即时解决。、多提问，有疑难即时解决。5 5、多交流，互相促进。、多交流，互相促进。本课程本课程与电路与电路 联系紧密。联系紧密。复习电路复习电路 中参考方向、欧姆定律、中参考方向、欧姆定律、KCL、KVL。第一章第一章 半导体二极管及其基本半导体二极管及其基本电路电路第

2、一节 半导体的基本知识第一节第一节 半导体的基本知识半导体的基本知识 一、半导体硅、锗的原子结构与共价键一、半导体硅、锗的原子结构与共价键 二、半导体导电的两个方面二、半导体导电的两个方面 三、空穴三、空穴 四、本征半导体的特性四、本征半导体的特性 五、杂质半导体五、杂质半导体自然界物质按导电能力分类： 导体：导电能力最强，电解液，碳，金属，金属元素价电子数少于4个 绝缘体：导电能力最弱，橡胶，石英，价电子数8个 半导体：导电能力介于二者之间，价电子数4个常用的半导体材料有：常用的半导体材料有： 元素半导体：硅（元素半导体：硅（SiSi）、锗（）、锗（GeGe） 化合物半导体：砷化镓（化合物半

3、导体：砷化镓（GaAsGaAs）半导体材料硅（半导体材料硅（Si ）锗（）锗（ Ge）的原子结构与共价键）的原子结构与共价键外层电子（价电子）数4个，价电子受原子核的束缚力最小，决定其化学性质本征半导体、空穴、及其导电作用本征半导体、空穴、及其导电作用本征半导体：完全纯净、结构完整的半导体晶体。完全纯净、结构完整的半导体晶体。 纯度：纯度：99.9999999%，“九个九个9” 它在物理结构上呈单晶体形态。它在物理结构上呈单晶体形态。T=0K 且无外界激发，只有束缚电子，没有自由电子，本征半导体相当于绝缘体T=300K，本征激发，少量束缚电子摆脱共价键成为自由电子共价键内的电子共价键内的电子称

4、为称为束缚电子束缚电子挣脱原子核束缚的电子挣脱原子核束缚的电子称为称为自由电子自由电子二、半导体导电的两个方面 自由电子的运动 束缚电子的运动与金属导电相比，金属导电只有自由电子的运动，因为金属没有共价键，而半导体有共价键,所以有两个方面三、空穴直接描述束缚电子的运动不太方便用我们假想的（自然界不存在的）、带正电的、与束缚电子反方向运动的那么一种粒子来描述束缚电子的运动比较方便，这种粒子起名叫做“空穴”半导体中的载流子半导体中的载流子 自由电子 空穴本征半导体中的自由电子和空穴成对出现四、本征半导体的特性四、本征半导体的特性（1）热敏特性（2）光敏特性（3）搀杂特性三种方式都可使本征半导体中的

5、载流子数目增加，导电能力增强，但是并不是当做导体来使用，因为与导体相比，导电能力还差得远。杂质半导体杂质半导体掺入杂质的本征半导体。掺入杂质的本征半导体。掺杂后半导体的导电率大为提高掺杂后半导体的导电率大为提高掺入三价元素，如掺入三价元素，如B形成形成P型半导体，也称空穴型半导体型半导体，也称空穴型半导体掺入五价元素，如掺入五价元素，如P形成形成N型半导体，也称电子型半导体型半导体，也称电子型半导体五、杂质半导体五、杂质半导体 （一）一） N型半导体型半导体在本征半导体中掺入五价元素如在本征半导体中掺入五价元素如P自由电子是多子自由电子是多子（杂质、热激发）（杂质、热激发）空穴是少子空穴是少子

6、 （热激发）（热激发） 由于五价元素很容易贡献电由于五价元素很容易贡献电子，因此将其称为子，因此将其称为施主杂质。施主杂质。施主杂质因提供自由电子而施主杂质因提供自由电子而带正电荷成为带正电荷成为正离子正离子 （二）二）P型半导体型半导体在本征半导体中掺入三价元素如在本征半导体中掺入三价元素如B自由电子是少子（热激发）自由电子是少子（热激发） 空穴是多子空穴是多子 （杂质、热激发）（杂质、热激发）因留下的空穴很容易俘获因留下的空穴很容易俘获电子，使杂质原子成为电子，使杂质原子成为负负离子。离子。三价杂质三价杂质 因而也因而也称为称为受主杂质受主杂质。 本征半导体、杂质半导体本征半导体、杂质半导

7、体 本节中的有关概念本节中的有关概念 自由电子、空穴自由电子、空穴 N型半导体、型半导体、P型半导体型半导体 多数载流子、少数载流子多数载流子、少数载流子 施主杂质、受主杂质施主杂质、受主杂质第二节第二节 PN结结 一、一、PN结的形成过程结的形成过程 二、二、PN结的单向导电性结的单向导电性 三、三、PN结的伏安特性曲线结的伏安特性曲线 四、四、PN结的反向击穿结的反向击穿 五、五、PN结的电容效应（非线性电容）结的电容效应（非线性电容）杂质半导体虽然比本征半导体中的载流子数目要多得多，导电能力增强，但是也并不能象导体那样被用来传导电能，而是用来形成PN结一、一、PN结的形成过程结的形成过程

8、 扩散运动：扩散运动：载流子由于浓度的差别而产生的运动称为扩散运动扩散运动。 漂移运动：漂移运动：载流子在电场的作用下的运动称为漂移运动漂移运动 。 电流的参考方向的定义电流的参考方向的定义 电流的真实方向的定义电流的真实方向的定义P区区N区区P区区N区区载流子由于浓度的差别而产生的运动称为载流子由于浓度的差别而产生的运动称为扩散运动扩散运动。 在扩散的过程中，在交界面处自由电子和空穴在扩散的过程中，在交界面处自由电子和空穴复合。复合。自由电子和空穴自由电子和空穴复合复合出现内电场出现内电场 。P区区N区区P区区N区区P区区N区区P区区N区区P区区N区区扩散运动扩散运动=漂移运动时漂移运动时达

9、到达到动态平衡动态平衡1. 交界面出现自由电子、空穴的浓度差别P区N区空穴多自由电子少空穴少自由电子多P区空穴（多子）向N区扩散N区自由电子（多子）向P区扩散同时进行2.扩散的过程中自由电子和空穴复合，留下不能移动的杂质离子，形成内电场3. 内电场的出现使少数载流子向对方漂移N区空穴（少子）向P区漂移P区自由电子（少子）向N区漂移同时进行4. 刚开始,扩散运动大于漂移运动, 最后,扩散运动等于漂移运动,达到动态平衡扩散运动扩散运动多子从浓度大向浓度小的区域扩散多子从浓度大向浓度小的区域扩散,称扩散运动称扩散运动扩散运动产生扩散电流。扩散电流扩散运动产生扩散电流。扩散电流的真实方向是的真实方向是

10、从从P区指向区指向N区的区的 。漂移运动漂移运动少子在电场的作用下向对方漂移少子在电场的作用下向对方漂移,称漂移运动。称漂移运动。漂移运动产生漂移电流。漂移电流漂移运动产生漂移电流。漂移电流的真实方向是从的真实方向是从N区指向区指向P 区的区的 。动态平衡动态平衡扩散电流扩散电流= =漂移电流，漂移电流，PNPN结内总电流结内总电流=0=0。PN PN 结结稳定的空间电荷区稳定的空间电荷区又称高阻区又称高阻区 也称耗尽层也称耗尽层二、二、PN结的单向导电性结的单向导电性 定义：定义：P区的电位高于区的电位高于N区的电位，称为加区的电位，称为加正向电压，简称正偏。正向电压，简称正偏。 定义：定义

11、：P区的电位低于区的电位低于N区的电位，称为加区的电位，称为加反向电压，简称反偏。反向电压，简称反偏。（一）（一） PNPN结加正向电压时的导电情况结加正向电压时的导电情况 外电场方向与外电场方向与PN结内电场结内电场方向相反，削弱了内电场。方向相反，削弱了内电场。 动态平衡被打破。动态平衡被打破。 扩散电流大于漂移电流。扩散电流大于漂移电流。 扩散电流远大于漂移电流。扩散电流远大于漂移电流。 可忽略漂移电流的影响。可忽略漂移电流的影响。 空间电荷区变窄。空间电荷区变窄。P区的电位高于区的电位高于N区的电位，称为加区的电位，称为加正向电压正向电压，简称，简称正偏正偏；内内外外PN结呈现低阻性结

12、呈现低阻性电压的真实方向（二）（二） PNPN结加反向电压时的导电情况结加反向电压时的导电情况 外电场与外电场与PN结内电场方向结内电场方向相同，增强内电场。相同，增强内电场。 动态平衡被打破。动态平衡被打破。 扩散电流小于漂移电流。扩散电流小于漂移电流。 漂移电流本身就很小，因漂移电流本身就很小，因为是少子形成的。为是少子形成的。 结变宽。结变宽。P区的电位低于区的电位低于N区的电位，称为加区的电位，称为加反向电压反向电压，简称，简称反偏反偏；内内外外PN结呈现高阻性结呈现高阻性电压的真实方向由此可以得出结论：由此可以得出结论：PN结结具有单向导电性。具有单向导电性。PN结加正向电压时，呈现

13、低电阻，结加正向电压时，呈现低电阻，具有较大的电流，具有较大的电流，真实方向为真实方向为P指向指向N。PN结加反向电压时，呈现高结加反向电压时，呈现高电阻，具有很小的电流，电阻，具有很小的电流，真实真实方向为方向为N指向指向P。线性电阻具有双向导电性线性电阻具有双向导电性PN结结具有单向导电性单向导电性线性电阻具有双向导电性真实方向三、三、PN结的伏安特性曲线结的伏安特性曲线 PN结电压电流参考方向的规定1)(eISTDUuDiUT=26mV其中其中 Is 饱和电流饱和电流; UT = kT/q 等效电压等效电压 k 波尔兹曼常数；波尔兹曼常数； T=300k（室温）时（室温）时 UT= 26

14、mv由半导体物理可推出由半导体物理可推出： 当加反向电压时：当加反向电压时： 当加正向电压时：当加正向电压时：(uDUT)S-IDiTDUuDieIS1)(eISTDUuDi四、四、PN结的反向击穿结的反向击穿反向击穿反向击穿PN结上所加的反向电压达到某一数值时，反向电结上所加的反向电压达到某一数值时，反向电流激增的现象流激增的现象雪崩击穿雪崩击穿当反向电压增高时，当反向电压增高时，少子获得能量高速运动，在少子获得能量高速运动，在空间电荷区与原子发生碰撞，产生碰撞电离。形空间电荷区与原子发生碰撞，产生碰撞电离。形成连锁反应，象雪崩一样，使反向电流激增。成连锁反应，象雪崩一样，使反向电流激增。齐

15、纳击穿齐纳击穿当反向电压较大时，当反向电压较大时，强电场直接从共价键强电场直接从共价键中将电子拉出来，形成大量载流子中将电子拉出来，形成大量载流子, ,使反向使反向电流电流激增。激增。击穿是可逆。击穿是可逆。击穿是可逆。击穿是可逆。（不可逆击穿）（不可逆击穿） 热击穿热击穿PN结的电流或电压较大，使结的电流或电压较大，使PN结耗散功结耗散功率超过极限值，使结温升高，导致率超过极限值，使结温升高，导致PN结结过热而烧毁过热而烧毁五、五、PN结的电容效应（非线性电容）结的电容效应（非线性电容） （一）势垒电容（一）势垒电容CB （二）扩散电容（二）扩散电容CD第三节第三节 半导体二极管半导体二极管

16、 一、半导体二极管的结构一、半导体二极管的结构 二、二极管的伏安特性二、二极管的伏安特性 三、温度对二极管的伏安特性的影响三、温度对二极管的伏安特性的影响 四、二极管的电阻四、二极管的电阻 五、二极管的主要参数五、二极管的主要参数 六、二极管的型号六、二极管的型号一、半导体二极管的结构一、半导体二极管的结构将将PN结封装，引出两个电极，就构成了二极管。结封装，引出两个电极，就构成了二极管。点接触型：点接触型：结面积小，结电容小结面积小，结电容小故结允许的电流小故结允许的电流小最高工作频率高最高工作频率高面接触型：面接触型：结面积大，结电容大结面积大，结电容大故结允许的电流大故结允许的电流大最高

17、工作频率低最高工作频率低平面型：平面型：结面积可小、可大结面积可小、可大小的工作频率高小的工作频率高大的结允许的电流大大的结允许的电流大二极管的代表符号二极管的代表符号规定二极管的端电压规定二极管的端电压uD的参考方向和二极管的电流的参考方向和二极管的电流iD的参考方向的参考方向 二、二极管的伏安特性二、二极管的伏安特性参考方向的选取共有四种可能，本教材中选择其中的一种。参考方向的选取共有四种可能，本教材中选择其中的一种。线性电阻参考方向的选取只有两种可能：关联、非关联。线性电阻参考方向的选取只有两种可能：关联、非关联。因为双向导电D/DS(1)TuUiIe（a）硅二极管2CP10的伏安特性曲

18、线 （b）锗二极管2AP15的伏安特性曲线 死区电压Uth 硅二极管的死区电压一般为0.5V，锗二极管的死区电压一般为0.1V。 硅二极管正向导通电压约为0.7V，锗二极管正向导通电压约为0.2V。 反向击穿电压UBR 。三、温度对二极管的伏安特性的三、温度对二极管的伏安特性的影响影响 当温度升高时，二极管的伏安特性曲线左移。当温度降低时，二极管的伏安特性曲线右移。四、二极管的电阻四、二极管的电阻 （一）二极管的直流电阻（一）二极管的直流电阻rDDDDIUr 二极管两端的直流电压UD与直流电流ID之比就是二极管的直流电阻rD。非线性电阻Q点处的直流电阻rD是连接Q点与坐标原点的直线的斜率的倒数

19、。 （二）二极管的交流电阻（二）二极管的交流电阻rdDDdiur在工作点Q附近，二极管两端电压的变化量和与之对应的电流变化量之比就是二极管的交流电阻rd。 非线性电阻非线性电阻的直流电阻和交流电阻不同线性电阻的直流电阻和交流电阻相同 交流电阻rd的大小也是随工作点Q的变化而变化的，工作点的电流越大，rd就越小。 rd =26mv/ ID(mA)五、二极管的主要参数五、二极管的主要参数 (一一) 最大整流电流最大整流电流IF 二极管长期连续工作时，允许通过的最大正向平均电流。 (二二) 反向击穿电压反向击穿电压UBR 二极管反向电流急剧增加时对应的反向电压值称为反向击穿电压UBR。 (三三)最大

20、反向工作电压最大反向工作电压URM 指管子允许施加的反向电压最大值。UBR=2URM (四四)反向电流反向电流IR 在室温下，在规定的反向电压下的反向电流值。硅二极管的反向电流一般在纳安(nA)级；锗二极管在微安(A)级。国家标准对半导体器件型号的命名举例如下：国家标准对半导体器件型号的命名举例如下：2AP9用数字代表同类器件的不同规格。用数字代表同类器件的不同规格。代表器件的类型，代表器件的类型，P为普通管，为普通管，Z为整流管，为整流管，K为开关管。为开关管。代表器件的材料，代表器件的材料，A为为N型型Ge，B为为P型型Ge， C为为N型型Si， D为为P型型Si。2代表二极管，代表二极管

21、，3代表三极管。代表三极管。六、二极管的型号六、二极管的型号第三节第三节 半导体二极管的模型及应用半导体二极管的模型及应用 一、二极管的模型一、二极管的模型 二、二极管模型的应用二、二极管模型的应用一、二极管的模型一、二极管的模型 （一）直流模型（一）直流模型 （1） 直流理想模型直流理想模型 （2） 直流恒压降模型直流恒压降模型 （3）直流折线模型）直流折线模型 （4） 直流指数模型直流指数模型 （二）交流小信号模型（二）交流小信号模型（1 1）直流理想模型）直流理想模型（2 2）直流恒压降模型）直流恒压降模型 （3 3）直流折线模型）直流折线模型（4 4）直流指数模型）直流指数模型模型越来

22、越准确，但是计算越来越复杂直流模型用在直流电源作用的电路中（一）直流模型（一）直流模型正偏时导通，管压降为正偏时导通，管压降为0V0V，电，电流决定于外电路流决定于外电路反偏时截止，电流为反偏时截止，电流为0 0，两端，两端电压决定于外电路电压决定于外电路 （1）直流理想模型）直流理想模型理想二极管的符号（2） 直流恒压降模型直流恒压降模型管子导通后管子导通后, ,管压降认为是恒定的管压降认为是恒定的, ,典典型值为型值为0.7V0.7V。（硅二极管）（硅二极管）（锗二极管将（锗二极管将0.7V变为变为0.2V）（3）直流折线模型）直流折线模型管压降不是恒定的管压降不是恒定的, ,而是随电流而

23、是随电流的增加而增加。的增加而增加。（硅二极管）（硅二极管）200mA1V5 . 0V7 . 0Dr0.5V是二极管的死区电压是二极管的死区电压（锗二极管将（锗二极管将0.5V变为变为0.1V）（4） 直流指数模型直流指数模型D/DS(1)TuUiI e（二）交流小信号模型（二）交流小信号模型（小小信号模型）信号模型）TD/TSDDDdDuUIeUIUIddigQUuTQTD/DS(1)TuUiI eDDTddmV261IIUgr注意：二极管的交流模型用在交流小信号电源作用的电路中交流模型用在交流小信号电源作用的电路中小：能够把曲线看成直线，而误差能够忍受 （一）用二极管直流模型来分析电路 （

24、二）用二极管交流模型来分析电路二极管在某个电路中可以这样来使用：1、当作非线性电阻来使用，即所有时间内全部在正向导通区2、当作开关来使用，即某段时间内导通，某段时间内截止3、当作开关来使用，即在所有时间内均导通 4、当作开关来使用，即在所有时间内均截止 5、当作小电压稳压器件来使用，即所有时间内全部在正向导通区6、当作大电压稳压器件来使用，即所有时间内全部在反向击穿区二、二极管模型的应用二、二极管模型的应用（一）用二极管直流模型来分析电路 例1 求电路的ID和UD ，已知R=10K在两种情况下计算: （1） UDD =10V（2） UDD =1V 解解:V 0DUmA 1/DDDRUI二极管使

25、用直流理想模型二极管使用直流理想模型（1）UDD=10V 时时首先：将原始电路中的二极管用它的理想模型代替，得到右侧的电路然后：判断判断理想二极管理想二极管的状态（导通或截止）。的状态（导通或截止）。方法：将理想二极管断开，求阳极和阴极的电位差，若0,则理想二极管正向导通；若0,则理想二极管正向导通；若0,则理想二极管正向导通；若0,则理想二极管正向导通；若0,则理想二极管正向导通；若0,则理想二极管正向导通；若0,则理想二极管正向导通；若0，则理想二极管反向截止1）当）当 =0V时，求输出电压值iOuu 理想二极管截止，支路断开iuiu2）当）当 =4V时，求输出电压值iu理想二极管导通，用

26、理想导线代替V583. 3Ou V583. 335 . 02 . 02 . 0135 . 045 . 05 . 0REFDDREFoVrrRVuui3）当）当 =6V时，求输出电压值理想二极管导通，用理想导线代替V917. 3Ouiu V917. 335 . 02 . 02 . 0135 . 065 . 05 . 0REFDDREFoVrrRVuui（2）当 时输出电压的波形 虽然 是一个交流电压源，但是对二极管来说，并不是小信号，所以二极管仍然采用直流模型，交流电压源可以看成为某个瞬时值的直流电压源时 V 5 . 3)( ) 1REFthIVVv理想二极管被反偏，处于截止状态Vsin6itu

27、Vsin6ituVsin6iotuu时 V 5 . 3)( )2REFthIVVv理想二极管导通，理想导线代替 O/V O/V t t 斜率斜率斜率斜率0.17rDrD+RVREF+Vth=3.5 V I/V(c)(d)5 . 35 . 35 . 35 . 35 . 3RrrRrrvRrvrivDDDDIDIDo本题目中二极管当作开关来使用，即某段时间内导通，某段时间内截止例3 有两个二极管的开关电路本题目中，二极管当作开关来使用，即在所有时间内均导通 ，或者在所有时间内均截止 (一)用二极管直流模型来分析电路设二极管是理想的，判断两个二极管的状态，并求输出电压Uo解题思路1、将二极管从电路中

28、拿走，在此电路的基础上求两个二极管的阳极和阴极之间的电位差2、两个二极管的阳极和阴极之间的电位差共有三种情况：1）均小于02）均大于03）一个为正，另一个为负3、根据不同的情况做出判断：1）均小于0 ：立即得出结论，两个二极管均截止2）均大于0：这其中会有一大一小，可以得出结论，大的那个二极管一定导通，小的那个状态不定，需要做进一步的判断。大的那个二极管导通后用理想的导线代替，这时整个电路就转化成了只有一个二极管的电路，按照例3的方法继续判断，从而得出最后的结论。3）一个为正，另一个为负：正的那个二极管一定导通，负的那个状态不定，需要做进一步的判断。正的那个二极管导通后用理想的导线代替，这时整

29、个电路就转化成了只有一个二极管的电路，按照例3的方法继续判断，从而得出最后的结论。UO= 5V (二)用二极管交流模型来分析电路例4 低电压稳压电路直流电压源UI的正常值为10V，R=10K，若UI变化1V时，问相应的硅二极管电压（即输出电压）的变化如何？解（1）求静态工作点，画出直流通路，二极管采用直流模型 （2）画交流通路，二极管采用交流模型（这时的信号是小信号）mA93. 0107 . 010DI96.2793. 026mV261DDTddIIUgr mV58. 521000096.2796.272ddORrrU第五节第五节 特殊二极管特殊二极管 一、稳压二极管一、稳压二极管 二、光电二

30、极管二、光电二极管 三、发光二极管三、发光二极管一、稳压二极管一、稳压二极管稳压原理稳压原理：在反向击穿时，电流：在反向击穿时，电流在很大范围内变化时，只引起很在很大范围内变化时，只引起很小的电压变化。小的电压变化。正向部分与普通二极管相同正向部分与普通二极管相同稳压管稳压时必须工作在反向电击穿状态。稳压管稳压时必须工作在反向电击穿状态。当反向电压加到一定值时，反向当反向电压加到一定值时，反向电流急剧增加，产生反向击穿。电流急剧增加，产生反向击穿。 (1) 稳定电压UZ ：在规定的稳压管反向工作电流IZ下，所对应的反向工作电压。 (2) 动态电阻rZ ：rZ =U Z /I Z ，rZ 愈小，

31、反映稳压管的击穿特性愈陡。 (3) 最小稳定工作电流Izmin ：保证稳压管击穿所对应的电流，若IZIzmin 则不能稳压。 (4) 最大稳定工作电流Izmax ：电流超过Izmax稳压管会因功耗过大而烧坏。稳压二极管的主要参数稳压二极管的主要参数 （5）额定功耗PZM：PZM等于稳压二极管的稳定电压UZ与最大稳定工作电流Izmax的乘积。稳压二极管的功耗超过此值时，会因PN结的温度过高而损坏。对于一只具体的稳压二极管，可以通过其PZM的值，求出Izmax的值。稳压管的计算 例例1-5 已知稳压二极管稳压电路中，输入电压Ui为13V，最小稳定工作电流Izmin=5mA，额定功耗PZM=200mW