工程力学电子教案课件

1、工程力学电子教案1第十五章第十五章虚位移原理虚位移原理工程力学电子教案215-1 约束约束 虚位移虚位移虚功虚功1 约束及其分类约束及其分类限制质点或质点系运动的条件称为约束，限制质点或质点系运动的条件称为约束，限制条件的数学方程称为约束方程。限制条件的数学方程称为约束方程。限制质点或质点系在空间的几何位置的条件称限制质点或质点系在空间的几何位置的条件称为几何约束。为几何约束。222lyx（1） 几何约束和运动约束几何约束和运动约束如如工程力学电子教案30,zyxf工程力学电子教案4限制质点系运动情况的运动学条件称限制质点系运动情况的运动学条件称运动约束。运动约束。0rva 022bababy

2、lyyxx0rxa222ryxaa工程力学电子教案52022t vlyx2 定常约束和非定常约束定常约束和非定常约束约束条件随时间变化约束条件随时间变化的称非定常约束，否则称的称非定常约束，否则称定常约束。定常约束。工程力学电子教案6（3） 其它分类其它分类约束方程中包含坐标对时间的导数，且不可能约束方程中包含坐标对时间的导数，且不可能积分或有限形式积分或有限形式 的约束称的约束称非完整约束非完整约束，否则为，否则为完整完整约束。约束。约束方程是等式的，称约束方程是等式的，称双侧约束双侧约束（或称（或称固执约固执约束束），约束方程为不等式的，称），约束方程为不等式的，称单侧约束单侧约束（或称（

3、或称非非固执单侧约束固执单侧约束）。本章只讨论定常的双侧、完整、）。本章只讨论定常的双侧、完整、几何约束；几何约束；sizyxzyxfnnn, 2 , 10,111 n 为质点系数为质点系数s 为约束方程数为约束方程数工程力学电子教案72 虚位移虚位移 在某瞬时，质点系在约束允许的条件下，可能在某瞬时，质点系在约束允许的条件下，可能实现的任何无限小的位移称为虚位移实现的任何无限小的位移称为虚位移 。虚位移虚位移,xr等等实位移实位移d,d,dxr等等虚功虚功 rfw4 理想约束理想约束如果在质点系的任何虚位移中，所有约束力所作如果在质点系的任何虚位移中，所有约束力所作虚功的和等于零，称这种约束

4、为虚功的和等于零，称这种约束为理想约束理想约束。0inininrfww力在虚位移中作的功称虚功。力在虚位移中作的功称虚功。工程力学电子教案8设质点系处于平衡，有设质点系处于平衡，有0niiff即即0rfii或记为或记为0fiw此方程称此方程称虚功方程虚功方程，其表达的原理称，其表达的原理称虚位移原理虚位移原理或或虚虚功原理功原理：0rfrfiniii0rfrfiniii15-2 虚位移原理虚位移原理对于具有理想约束的质点系，其平衡的充分必对于具有理想约束的质点系，其平衡的充分必要条件是：作用于质点系的所有主动力在任何虚位要条件是：作用于质点系的所有主动力在任何虚位移中所作的虚功的和等于零。移中

5、所作的虚功的和等于零。解析式为解析式为0iziiyiixizfyfxf工程力学电子教案9例例15-1 如图所示，在螺旋压榨机的手柄如图所示，在螺旋压榨机的手柄ab上上作用一在水平面内的力偶作用一在水平面内的力偶( )，其力偶矩，其力偶矩 ，螺杆的导程为，螺杆的导程为 。ff,flm2h求：机构平衡时加在被压物体上的力。求：机构平衡时加在被压物体上的力。工程力学电子教案10解：给虚位移解：给虚位移, s02flsfwnf满足如下关系：满足如下关系：s与hs2022hfflwnf是任意的因，故，故02hffl2nfhlfn4工程力学电子教案11例例15-2图中所示结构，各杆自重不计，在图中所示结构

6、，各杆自重不计，在点作点作用一铅直向上的力用一铅直向上的力，lgedgcbcdceac求：支座求：支座的水平约束力。的水平约束力。工程力学电子教案12解解:解除解除b端水平约束端水平约束,以力以力 代替代替,如图如图 (b) bxfcos3,sin2sin3,cos20lylxlylxyfxfwgbgbgbbxf0l 3fl 2fbxcossincot23ffbx带入虚功方程带入虚功方程 工程力学电子教案130cos3cos3cossin2(00lflklklfbx解得解得cotcot230kffbx000gggccbbxfgcyfyfyfxfwkffcos3,cos,sin2sin3,sin

7、,cos2lylylxlylylxgcbgcb如图在如图在cg间加一弹簧，刚度间加一弹簧，刚度k，且已有伸长量，且已有伸长量 ，仍求仍求 。bxf0在弹簧处也代之在弹簧处也代之 以力，以力，如图（如图（b)，其中，其中 工程力学电子教案14例例15-3图所示椭圆规机构中，连杆图所示椭圆规机构中，连杆ab长为长为l，滑块滑块，与杆重均不计，忽略各处摩擦，机构在与杆重均不计，忽略各处摩擦，机构在图示位置平衡。图示位置平衡。baff与求：主动力求：主动力 之间的关系。之间的关系。工程力学电子教案15解：解： (1) 给虚位移给虚位移,barr0rfii代入虚功方程代入虚功方程,有有0cosbbbar

8、frf即即tanbaff 由由sincosabrr( 在在a,b连线上投影相等连线上投影相等)barr,0bbaarfrf工程力学电子教案16(2) 用解析法。用解析法。建立坐标系建立坐标系,由由0fffziziyiyixixi有有0yaaxbbffsin,coslylxab得得tanbaff cos,sinllyaxb工程力学电子教案17代入到代入到得中,0rfii由速度投影定理由速度投影定理,有有,sincosabvv代入上式代入上式,得得tanbaff 0aabbvfvf(3) 虚速度法虚速度法定义定义: trvtrvbbaad,d为虚速度为虚速度工程力学电子教案18例例15-4如图所示

9、机构，不计各构件自重如图所示机构，不计各构件自重与各处摩擦，求机构在图示位置平衡时，主动与各处摩擦，求机构在图示位置平衡时，主动力偶矩力偶矩与主动力与主动力之间的关系之间的关系。工程力学电子教案19解：解： 给虚位移给虚位移cr,0cfrfmw由图中关系有由图中关系有sinearr 2sin,sinhrrhobrace代入虚功方程得代入虚功方程得 2sinfhm 工程力学电子教案20用虚速度法：用虚速度法：2sin,sinhvvhobvcae代入到代入到 2sin,0fhmfvmc亦亦得得中中用建立坐标，取变分的方法，有用建立坐标，取变分的方法，有2sincot0hxbchxxfmccc解得解得2sinfhm 工程力学电子教案21求：求：af例例15-5求图所示无重组合梁支座求图所示无重组合梁支座的约束力。的约