动态热机械分析仪DMA原理及方法[共72页]

1、DMA研究生,1,材料分析与检测动态热机械分析仪(DMA,动态热机械分析仪(Dynamic Mechanical Analysis简称DMA)主要是测定在一定条件下，材料的温度、频率、应力和应变之间的关系，获得材料结构与分子运动的信息。 实验室美国TA公司的DMA2980可以得到： 储能模量、储能柔量、损耗模量、损耗柔量、复数模量、动态粘度、应力、应变、振幅、频率、温度、时间和损耗因子等，可以研究应力松弛、蠕变、玻璃化温度和次级松弛等,DMA研究生,3,DMA的理论基础是聚合物的粘弹性，因此我们首先讨论聚合物的粘弹性： 一、高聚物力学性能的主要特点 物质按其中分子(或原子、离子)排列的有序性，

2、可分为晶态、液态和气态。 在晶态中，分子的排列具有三维远程有序； 在液态中，分子的排列只有近程有序而无远程有序； 在气态中，分子的排列既无远程有序也无近程有序。 此外，在晶态与液态之间还有一种过渡态-液晶态。 这些状态称为物质分子的各种凝聚态,DMA研究生,4,物质按其体积与形状的稳定性，分为固体、液体和气体。 固体具有一定的体积和形状 液体具有一定的体积但无一定的形状 气体无一定的体积又无一定的形状 这些状态称为物质的各种力学状态,DMA研究生,5,聚合物也具有上述所有状态。但需指出的是： 除分子量不高的低聚物能处于气态之外，分子量足够高的高聚物者，不存在气态； 并非所有的高分子都能结晶，一

3、些分子链结构缺乏规整性的高分子，缺乏结晶能力，因而只能以非晶态存在； 分子链结构规整具有结晶能力的高分子，结晶一般也不完善，通常总是以部分结晶的形式，即晶相与非晶相共存的形式存在,DMA研究生,6,二、聚合物的玻璃态、高弹态及粘流态 1、玻璃态： 物质处于晶态时肯定是固体，处于非晶态时可能是固体，也可能是液体。 许多非晶态塑料在室温下处于液态结构的固体；从分子凝聚态来看，分子排列只有近程有序而无远程有序，应属液态结构；而从力学状态看，具有一定的体积与形状，又属固体。 玻璃态的普弹性： 固体材料如金属、陶瓷(包括玻璃)等，在力学性能上有一个共性，那就是具有弹性。 在外力作用下立即发生形变，外力除

4、去后，形变立即回复，形变对外力的响应是瞬间的，如下图所示,DMA研究生,7,这种弹性形变很小，例如，小于1% 形变较大时，金属材料可能发生不可回复的塑性变形，陶瓷材料可能发生脆性断裂。 高聚物固体材料在小形变下也具有上述弹性。这种普遍存在的弹性称为普弹性,DMA研究生,8,2、高弹态： 高聚物在一定的条件下具有一种其他材料不可能呈现的状态-橡胶态，也称高弹态。 高弹态，其凝聚态，属液态；其力学状态，属固体。其最明显的特点是能产生高达百分之几十到百分之一千的弹性形变，称为高弹形变。 高聚物呈现高弹性原因是高分子链长而柔，在未受外力作用时，呈无规线团状，而在外力作用下，线团沿外力方向伸展；外力除去

5、后，分子又自动回复到无规线团状态，如下图(a,DMA研究生,9,橡胶弹性的热力学驱动力是体系自发趋向于熵最大的状态 对于碳-碳高分子链，从不受外力作用时的卷曲状态到外力作用下完全伸直的状态，伸长比近似地正比于N1/2，N是该高分子主链上包含的单键数。 对高分子而言，N是一个远远超过100的值，因此高弹形变可高达百分之几百或更大。 这种高弹形变的机理与普弹形变的机理完全不同，普弹形变主要是应力引起原子或离子间键长、键角的变化所致，如下图(b,DMA研究生,10,3、粘流态 高聚物在流动温度或熔点以上转变为液体，也常称之为熔体或粘流体。 液体的共性是能够流动。 流动，从分子运动的角度看，是分子在外

6、力作用方向上发生了相对迁移； 从形变的角度看，是发生了不可回复的塑性形变。 流动的难易程度用粘度来衡量，它表征分子间发生相对迁移所需克服摩擦力的大小,DMA研究生,11,高聚物熔体具有不同于小分子液体的许多特点 在外力作用下，高聚物熔体除了会发生不可回复塑性形变外，还不可避免地同时产生弹性形变。 高聚物熔体从圆柱状口模孔中挤出时，形成的料条直径可能比孔径大，如橡胶入孔时变细，出孔时因形变回复而又变粗一样。 受搅拌棒搅拌时，熔体沿棒壁上爬；快速挤出时，型材发生畸变等现象也是熔体中含有弹性的表现 这类现象统称为高聚物的粘性中带有弹性。 高聚物在力学性能上的最大特点是高弹性与粘弹性,DMA研究生,1

7、2,三、高聚物性能与时间的关系 进一步研究高聚物的力学性能，发现它们的性能与时间有关。 所谓与时间有关，是指同一种高聚物材料的力学性能，如刚度、强度、韧性、阻尼等，都会随试验频率、升温速率、观察时间等时间因素的变化而发生明显的变化。 有机玻璃在常温下快速拉伸时，是典型的脆性材料，而在慢速拉伸时，能够屈服并在屈服后继续，产生很大的形变，这种形变表面上似是塑性形变，实质上却是高弹形变。 橡胶材料，在低频应力作用下表现得柔软而富弹性，但在高频作用下，会变得相当刚硬。 这类弹性随时间变化，统称为高聚物弹性中带有一定的粘性,DMA研究生,13,四、材料粘弹性的概念 1、理想弹性体的弹性服从虎克定律 即应

8、力正比于应变，比例系数为弹性模量，而且应力应变的响应是瞬间的； 2、理想粘性体的粘性服从牛顿定律 即应力正比于应变速率，比例系数为粘度 应变与时间的关系，可以表示为： 即在恒定应力作用下，应变随时间线性地增长,DMA研究生,14,理想弹性体的力学行为可以用弹簧模拟，如下图a 理想粘性体的力学行为可以用粘壶模拟，如下图b 3、粘弹性材料 粘弹性材料的力学行为既不服从虎克定律，也不服从牛顿定律，而是介于两者之间 应力同时依赖于应变与应变速率 如果粘弹件是理想弹性与理想粘性的线性叠加，则称为线性粘弹性 其行为可以用弹簧与粘壶的并联或串联的各种组合来模拟。 Maxwell和Kelvin是最简单的两种组

9、合形式，如下图c和图d,DMA研究生,15,弹簧、粘壶、 Maxwell和Kelvin模型,DMA研究生,16,如果将如图1-18(a)所示的应力分别施加到弹簧、粘壶和Kelvin三种模型上，其应交响应如图l-18(b)，(c)和(d)所示,DMA研究生,17,4、力学响应及解释 在恒定应力作用下，理想弹性体的应变不随时间而变化 理想粘性体的应变随时间线性增长 而粘弹体的应变随时间作非线性变化 应力除去后，理想弹性体的应变立即回复 理想粘性体的应变保持不变，即完全不可回复 而粘弹体的应变随时间逐渐且部分地回复,DMA研究生,18,这是因为当弹性体受到外力作用时，它能将外力对它做的功全部以弹性能

10、的形式储存起来；外力一旦除去，弹性体就通过弹性能的释放使应变立即全部回复。 对于理想粘性体来说，外力对它做的功将全部消耗于克服分子之间的摩擦力以实现分子间的相对迁移，即外力做的功全部以热的形式消耗掉了，因此外力除去后，应变完全不可回复。 粘弹体，则因为它既有弹性又有粘性，所以外力对它所做功中一部分将以弹性能的形式储存起来，另一部分又以热的形式消耗掉。外力除去后、弹性形变部分可回复，粘性形变部分不可回复,DMA研究生,19,高聚物是典型的粘弹性材料。这种粘弹性表现在一切力学行为中。但通常把蠕变、应力松弛和动态条件下的阻尼看成是最典型的三种表现形式。 蠕变是指物体在一定温度和恒定应力作用下应变随时

11、间逐渐增大的现象。它决定制品尺寸与形状的稳定性,DMA研究生,20,应力松弛是在一定温度下维持物体恒定应变所需的应力随时间逐渐衰减的现象(如下图)。 对于密封用制件来说，为保证其密封寿命，希望它的应力松弛越慢越好； 但在制品的成型过程中，为减少制品中的残余内应力、则希望在制品加工中应力松弛得越快越好,DMA研究生,21,滞后现象：高聚物在交变力作用下，形变落后于应力变化的现象 解释：链段在运动时要受到内摩擦力的作用，当外力变化时链段的运动还跟不上外力的变化，形变落后于应力，有一个相位差，相位差越大，说明链段运动愈困难，愈是跟不上外力的变化。 五、动态粘弹性的应用 动态粘弹性现象对“高聚物结构”

12、比较敏感 利用动态粘弹性可研究： 高聚物的玻璃化转变 高聚物的支化、结晶和交联 高聚物的次级松弛等,DMA研究生,22,1、应用概述 高聚物及其复合材料这类粘弹性材料，许多性能参数都与温度、频率、时间、应力、应变和有关。 从实用观点出发，高聚物零部件在许多实际应用中常受动态交变载荷作用，如车辆轮胎在转动中；塑料齿轮在传动中；减振阻尼材料在吸振中。 高聚物材料作为刚性结构材料使用时，希望材料行足够的弹性刚度，以保持其形状的稳定性，同时又希望材料有一定的粘性，以避免脆性破坏。 而作为减振或隔声等阻尼材料使用时，除了希望它们有足够的粘性外，减振效果还与弹性成分有关,DMA研究生,23,在高聚物熔体的

13、加工中，弹性成分不利于制品形状与尺寸的稳定性，需尽量减少。 可见表征材料的粘弹性具有重要的实际意义。 对材料进行动态力学分析的意义还远不止此，研究粘弹性材料的动态力学性能随温度、频率、升/降温速率、应变/应力水平等的变化，可以揭示许多关于材料结构和分子运动的信息，对理论研究与实际应用都具有重要意义,DMA研究生,24,2、高聚物的动态力学性能 高分子热运动的多重性 与小分子相比，高分子链结构最大特点是长而柔 柔性高分子在热运动上最大的特点是分子的一部分可以相对于另一部分作独立运动 高分子链中能够独立运动的最小单元称为链段。链段长度约为几个至几十个结构单元，取决于高分子链柔性的大小,DMA研究生

14、,25,高分子链越柔顺，则链段越短。这样，在柔性高分子的热运动中，不仅能以整个分子链为单元发生重心迁移(称为布朗运动)，还可以在分子链重心基本不变的前提下实现链段之间的相对运动，或者比链段更小的单元作一定程度的受限热运动(后两者的运动称为微布朗运动) 这就是高分子热运动的多重性,DMA研究生,26,运动单元从一个平衡位置运动到另一个平衡位置的速度用松弛时间表征 它与运动单元的运动活化能、温度与所受应力之间的关系可以下式表示 式中H是运动单元的运动活化能；是应力；是比例系数；T是热力学温度(K)；R为气体常数；n为常数,DMA研究生,27,在相同的环境(温度、应力等)条件下，分子运动单元越小，则

15、其运动活化能越低，运动的松弛时间越短。 高分子具有多重大小不同的运动单元，在相同温度下它们运动的松弛时间差别极大，短者小于10-10s，长者以秒、分钟、小时、天或更长的时间计,DMA研究生,28,同一重运动单元而言，温度越高或所受的应力越大，则其运动的松弛时间就越短。 任何一重运动单元的运动是否自由，取决于其运动的松弛时间与观察时间之比。 设在一定的温度下，某一重运动单元运动的松弛时间为，实验观察时间为t,DMA研究生,29,当t时，运动单元的运动能在观察时间内充分表现出来，这时，可以认为这重运动单元的运动很自由 而当t时，运动单元有一定的运动能力，但不够自由,DMA研究生,30,分子运动与高

16、聚物状态 任何物质的性能都是该物质内分子运动的反映 当运动单元的运动状态不同时，物质就表现出不同的宏观性能 以链段运动与非晶态高聚物力学性能间的关系为例，当链段运动被冻结时，这种高聚物表现为刚硬的玻璃态，弹性模量高而弹性形变小，典型的模量范围为110GPa,DMA研究生,31,而当链段能自由运动时，高聚物表现为柔软而富有高弹性的橡胶态，弹性模量低而弹性形变大，典型的模量范围为110MPa 链段运动在性能上的反映是否能被观察到，既可通过固定观察时间而改变链段运动的松弛时间来实现，也可以通过固定链段运动的松弛时间而改变观察时间来实现,DMA研究生,32,例如，在动态力学热分析中，固定频率就相当于固

17、定观察时间(t1/)，改变温度就可以改变链段(及其他运动单元)运动的松弛时间。 非晶态高聚物在固定频率下玻璃化转变前后的动态力学性能随温度的变化将如图1-24所示,DMA研究生,33,频率固定，动态力学性能随温度变化图： 固定频率，固定观测 时间 改变温度，改变链段 因此可以观测到相应 转变,DMA研究生,34,温度较低时，由于链段1/，链段运动被冻结，高聚物表现为玻璃态； 随温度的升高，链段减小；当温度足够高，从而满足链段l/，即链段运动自由时，高聚物就表现为高弹态； 其间，在链段l/时，对应的温度就是玻璃化转变温度,DMA研究生,35,从力学内耗的角度来看，当链段运动被冻结时，由于不存在链

18、段之间的相对迁移，不必克服链段之间的摩接力，内耗非常小； 而当链段运动自由时，意味着链段之间的相互作用很小，链段相对迁移所需克服的摩接力也不大，因而内耗也很小； 唯有在链段运动从解冻开始转变至自由的过程中，链段虽具有一定的运动能力，但运动中需克服较大的摩擦力，因而内耗较大，并在玻璃化转变温度下达到极大值,DMA研究生,36,链段运动状态的转变也可以在恒定温度下通过改变频率而获得。 图1-25给出了非晶态高聚物在固定温度下玻璃化转变前后的动态力学性能随频率的变化示意图,DMA研究生,37,温度固定，动态力学性能随频率变化图： 温度固定，链段固定松弛 时间 改变频率，改变观测时间 观察时间与频率的

19、关系为 t1/ 因此可以观测到相应 转变,DMA研究生,38,当频率足够低，从而1/链段时，高聚物表现为高弹态； 当频率足够高，从而1/链段时，高聚物表现为玻璃态， 而在1/链段时，高聚物发生玻璃化转变 事实上，正是通过动态力学分析，测定运动单元运动状态发生转变的特征频率，就可获得该重运动单元的松弛时间。 这就是动态热机械分析仪DMA的理论基础,DMA研究生,39,上述改变链段运动状态的途径对其他各重运动单元也同样适合。 高聚物的力学状态发生转变时，高聚物的许多性能，如物理性能(比容、比热容等)、力学性能(如模量、强度、阻尼等)、电学性能(如介电系数、介质损耗、电导率等)与光学性能(如折射率)

20、都发生剧变甚至突变。 图1-26给出了高聚物在玻璃化转变温度前后几项性能的典型变化。 正因为此，可以通过测定高聚物各种性能随温度的变化来确定其玻璃化转变温度,DMA研究生,40,玻璃化转变聚合物性能的变化,DMA研究生,41,高聚物的动态力学性能温度谱 高聚物在固定频率下动态力学性能随温度的变化称为动态力学性能温度谱，简称DMA或DMTA温度谱。 高聚物材料的模量随温度的变化也能从静态力学测试得到。但动态力学分析具有下列优点,DMA研究生,42,只需一根小试样就能在较短的时间(如0.51h左右)获得材料的模量与阻尼在宽温度范围内的连续变化，而用静态力学调试，不仅需要大量试样、而且只能在分立的若

21、干个温度下测定，更得不到有关阻尼的信息； 动态力学热分析中，材料中每一重分子运动单元运动状态的转变(包括主转变与次级转变)，都会在内耗-温度曲线上有明显的反映。而在静态力学试验中，次级转变因其引起的模量变化比较小，容易被忽略,DMA研究生,43,高聚物的结构复杂，品种繁多 按高分子的形状区分，有线形、支化和交联高聚物 按凝聚态结构区分，有非晶态高聚物、部分结晶高聚物和液晶高聚物 按相结构区分，有均相与多相高聚物 因此它们的DMA温度谱也各不相同，促归纳起来，主要有6类,DMA研究生,44,六、 DMA温度谱分类 1、均相非晶态线形(包括支化)高聚物 当高分子链因空间立构不规整而没有结晶能力时，

22、或者虽然分子链结构较规整而具有结晶能力，但因条件不合适而未结晶时，就得到非晶态高聚物。 如果组成高聚物的所有分子链结构都相同，或者，虽然其中含有结构不同的两种或多种分子链，但彼此能达到分子量级上的混溶，就能形成均相高聚物。 无规立构聚苯乙烯、无规立构聚氯乙烯、无规立构聚甲基丙烯酸甲酯等热塑性塑料以及未硫化的天然橡胶与合成橡胶如顺丁橡胶、丁苯橡胶、丁腈橡胶、硅橡胶等都属于这一类,DMA研究生,45,均相非晶态线形高聚物典型 的DMA温度谱如图1-27所示。 由图可见，这类高聚物在 不同温度下表现出三种力 学状态-玻璃态、高弹态和 粘流态，玻璃态与高弹态 之间的转变称为玻璃化转 变，转变温度用Tg

23、表示； 高弹态与粘流态之间的转 变为流动转变，转变温度 用Tf表示,DMA研究生,46,玻璃态高聚物典型的储能模量范围为110GPa 高弹态高聚物典型的储能模量范围为110MPa 在玻璃化转变的温度范围内，储能模量发生34个数量级的变化 损耗模量和tan都出现极大值，但tan峰所对应的温度比损耗模量峰对应的温度要高一些,DMA研究生,47,在动态力学热分析中，有三种定义玻璃化转变温度的方法，如图1-28所示。 第一是将储能模量曲线上折点所对应温度定义为Tg； 第二种是将损耗模量峰所对应的温度定义为Tg，； 第三种是将tan的峰所对应的温度定义为Tg，。 由此获得的三个Tg值依次增高。 在应用D

24、MA技术时，研究者可以用其中任何一种方法来定义Tg,DMA研究生,48,三种定义玻璃化转变温度的方法,DMA研究生,49,但在比较系列高聚物的性能时，应固定一种定义法 在ISO标准中，建议以损耗模量峰所对应温度为Tg 习惯上，在以Tg表征结构材料的最高使用温度时，用第一种方法定义Tg，因为只有这样才能保证结构材料在使用温度范围内模量不出现大的变化，从而保证结构件的尺寸与形状的稳定性； 在研究阻尼材料时，常以tan峰对应温度作为Tg,DMA研究生,50,非晶态高聚物的玻璃化转变，本质上是链段运动发生冻结-自由的转变。这个转变称为主转变或转变 转变温度主要取决于高分子链的柔性 分子链越柔，则Tg越

25、低 Tg远高于室温的非晶态线形高聚物属热塑性塑料 Tg远低于室温的非晶态线形高聚物属于橡胶(硫化前称为生胶,DMA研究生,51,在高聚物体系中，高分子之间的相互作用并不处处相同，且随分子的热运动瞬息万变 由于体系中的链段大小存在一个分布，小链段运动状态的转变发生在较低温，大链段运动状态的转变发生在较高温。 对任何一种非晶态高聚物来说，其玻璃化转变发生在一个温度范围内,DMA研究生,52,这个范围的宽窄，很大程度上取决于体系内链段长度分布的宽窄。链段长度分布越窄，则玻璃化转变区越窄，在该区域，储能模量的变化十分陡峭，损耗模量或tan峰窄而高。 链段长度分布越宽，则玻璃化转变区越宽，在该区域，储能

26、模量的变化比较平缓，损耗模量或tan的峰相对地宽而低,DMA研究生,53,在玻璃态，虽然链段运动被冻结(或者说，链段1/)，但是比链段小的运动单元仍可能作一定程度的运动，并在一定的温度范围内发生冻结-相对自由的转变 因此，在DMA温度谱的低温部分，储能模量-温度曲线上可能出现数个小台阶，同时在损耗模量和tan-温度曲线上，出现数个小峰(见图1-27,DMA研究生,54,DMA研究生,55,这些转变称为次级转变，从高温至低温，依次将它们标为，转变，对应的温度分别标为T，T和T 至于每一重次级转变究竟对应于哪一重运动单元，则随高分子链的结构而变，需具体情况具体分析，尤其需有实验证明,DMA研究生,

27、56,转变常与杂链高分子中包含杂原子的部分(如聚碳酸酯主链上的-O-CO-O-、聚酰胺主链上的-CO-NH-、聚砜主链上的-SO2-)的局部运动、较大的侧基(如聚甲基丙烯酸甲酯上的侧酯基)的局部运动以及主链或侧链上3个或4个以上亚甲基链的曲柄运动有关 转变往往与那些与主链相连体积较小的基团如-甲基的局部内旋转有关 转变则与另一些侧基(如聚苯乙烯中的苯基，聚甲基丙烯酸甲酯中酯基内的甲基)的局部扭振运动有关,DMA研究生,57,当温度超过Tf时，非晶态线形高聚物进入粘流态，这时，储能模量和动态粘度急剧下降，而tan急剧上升，趋向于无穷大。 高聚物的Tf和熔体粘度强烈地依赖于分子量，熔体典型的动态粘

28、度范围为101106Pas。 对于有结晶能力但因条件不合适而末能结晶的非晶态高聚物，动态力学测试的升温过程中，可能在Tg以上发生冷结晶，其结果，储能模量在Tg附近跌落后复又上升，如图1-29所示，直到晶相熔化，储能模量才又急剧下降,DMA研究生,58,DMA观察高聚物的冷结晶现象,DMA研究生,59,从动态力学性能温度谱上得到的特征温度在高分子材料的加工与使用中具有重要的实际意义 对于非晶态热塑性塑料，Tg是最高使用温度以及加工中模具温度的上限 Tf是流动态加工成型(如注塑成型、挤出成型、吹塑成型等)时熔体温度的下限 Tg -Tf是它们以高弹态成型(如真空吸塑成型)的温度范围 对于未硫化橡胶，

29、Tf是它们与各种配合剂混合和加工成型的温度下限,DMA研究生,60,凡是具有强度较高或温度范围较宽的转变的非晶态热塑性塑料，一般在T-Tg的温度范围内能实现屈服冷拉，具有较好的冲击韧性，如聚碳酸酯、聚芳砜等。 在T以下，塑料变脆。因此，T也是这类材料的韧-脆转变温度。 这是由于在T-Tg温度范围内，高分子链段仍有一定的活动能力，能通过分子链段的重排而导致自由体积的进一步收缩，这正是物理老化的本质,DMA研究生,61,部分结晶高聚物 分子链结构规整有结晶能力的高分子，在条件能结晶，如聚乙烯、聚四氟乙烯、全同立构聚丙烯、间同立构聚氯乙烯、间同立构聚苯乙烯、聚酰胺、聚甲醛、聚对苯二甲酸乙二醇酯、聚对

30、苯二甲酸丁二醇酯、聚醚醚酮等以及一些液晶高聚物。 但是，由于高分子链空间构型的复杂性，结晶一般不完善，所以结晶高聚物都是由晶相与非晶相构成的两相体系。 结晶度较低(40)时，晶相为分散相，非晶相为连续相； 结晶度较高时，晶相为连续相，而非晶相为分散相,DMA研究生,62,其中非晶相，随温度的变化，会发生上述玻璃化转变和次级转变，虽然这些转变在一定程度上会受到晶相对它们的限制。 其中晶相，在温度达到熔点Tm时，将会熔化，即相变；在低温下也会发生与晶相有关的次级转变。 对于由同一种高分子链构成的部分结晶高聚物，非晶相的Tg必然低于晶相的Tm。所以在升温过程中，将首先发生非晶相的玻璃化转变，然后发生

31、熔化,DMA研究生,63,作为两相体系，部分结晶高聚物的储能模量介于晶相储能模量与非晶相储能模量之间。 由于晶相储能模量高于非晶相储能模量，所以部分结晶高聚物的结晶度越高，则储能模量越高。 对于各向同性部分结晶高聚物，可用下式估算储能模量 式中MXc是部分结晶高聚物在结晶度为Xc时的储能模量；Mc和Ma分别为其中晶相与非晶相的储能模量,DMA研究生,64,在升温过程中，随非晶相与晶相的转变或相变，部分结晶高聚物的典型动态力学性能温度谱如图1-30所示,DMA研究生,65,当TTg时，非晶相处于玻璃态，晶相处于晶态，两相均为硬固体，部分结晶高聚物表现为刚性塑料，储能模量高于109Pa。由于非晶相(玻璃)的储能模量与晶相的储能模量差别不大，整个材料的储能模量受结晶度的影响较小。 当TgTTm时，非晶相转变为高弹态，储能模量为106107Pa，而晶相储能模量高于109Pa，整个材料就