圆极化基本理论

毫米波圆极化微带天线的研究圆极化波的产生：微带天线中存在何种模式完全取决于贴片的形状和激励模型,当馈电点位于贴片的对角线上时,天线中可以同时维持乃订。和刀怀。模,两种主模同相且极化正交,结果导致辐射波的极化方向与馈电点所在对角线平行,单点馈电的准方形贴片、方形切角贴片和四周切有缝隙的方形贴片天线等均可以辐射圆极化波。用微带天线产生圆极化波的关键是产生两个方向正交的,幅度相等的,相位相差”的线极化波。当前用微带天线实现圆极化辐射主要有几种方法一点馈电的单片圆极化微带天线正交馈电的单片圆极化微带天线由曲线微带构成的宽频带圆极化微带天线微带天线阵构成的圆极化微带天线等等。圆极化波的性质：根据天线辐射的电磁波是线极化或圆极化,相应的天线称为线极化天线或圆极化天线。圆极化波具有以下的性质（1） 圆极化波是一个等幅的瞬时旋转场。即沿其传播方向看去,波的瞬时电场矢量的端点轨迹时一个圆。若瞬时电场矢量沿产波方向按左手螺旋的方向旋转,称之为左旋圆极化波,记为LCP(Left-Hand Circular Polarization);若沿传播方向按右手螺旋旋转,称之为右旋圆极化波,记RCP(Right-Hand Circular Polarization),（2） 一个圆极化波可以分解为两个在空间上和在时间上均正交的等幅线极化波。由此,实现圆极化天线的基本原理就是产生两个空间上正交的线极化电场分量,并使二者振幅相等,相位相差度。（3） 任意极化波可以分解为两个旋向相反的圆极化波。作为特例,一个线极化波可以分解为两个旋向相反、振幅相等的圆极化波。因此,任意极化的来波都可由圆极化天线收到反之,圆极化天线辐射的圆极化波也可以由任意极化的天线收到。这正是在电子侦察和干扰等应用中普通采用圆极化波的原因。（4） 天线若辐射左旋圆极化波,则只接受左旋圆极化波而不接收右旋圆极化波反之,若天线辐射右旋圆极化波,则只接收右旋圆极化波。这称为圆极化天线的旋向正交性。其实,这一性质就是发射和接收天线之间的互易定理。在通信和电子对抗等应用中的广泛利用这个性质。例如国际通信卫星号上的多波束发射天线辐射右旋圆极化波,形成两个东、西“半球波束”同时也辐射左旋圆极化波,形成两个照射不同地区的“区域波束”,这四个波束都工作于频段而互不干扰,从而实现四重频谱服用,增加了通信容量。（5） 圆极化波入射到对称目标如平面、球面等时,反射波变成反旋向的,即左旋波变成右旋,右旋变成左旋。双圆极化微带阵列天线及高增益圆极化微带天线的设计波的极化：波的极化是指无线电波的电场矢量的极化。在空间某点，沿着波的传播方向观察，电场矢量的场矢量端点的运动轨迹的形状、取向和旋转方向定义为单一频率的电场矢量的极化。根据场矢量端点运动轨迹的不同，电磁波有线极化、圆极化和椭圆极化三种极化类型。下面分别说明三种极化类型。设一沿着z轴传播的无衰减均匀平面波，其瞬时电场表达式为： 在垂直于传播方向的平面内，将E(z,t)分解为两个相互垂直的分量，即：由式（2-1）和式（2-2）可得：式中，Exm 电场的 x 分量的复振幅值，Eym 电场的 y 分量的复振幅值；Fx电场的x分量的初始相位，Fy电场的y分量的初始相位。如图 2.2 所示，电场矢量端点在垂直于传播方向的平面内的轨迹是圆。沿着波的传播方向观察，电场矢量顺时针旋转，就是右旋圆极化波；电场矢量逆时针旋转，就是左旋圆极化波。圆极化波的性质:辐射或接收圆极化波的天线称为圆极化天线。圆极化波具有以下性质。(1) 圆极化波是一个等幅的瞬时旋转场，即，沿着传播方向看去，波的瞬时电场矢量端点运动轨迹是一个圆。沿着波的传播方向看去，电场矢量顺时针旋转，称为右旋圆极化波，记为 RHCP(Right-Hand Circular Polarization)；电场矢量逆时针旋转，称为左旋圆极化波,记为 LHCP(Left-Hand Circular Polarization)。 (2) 一个圆极化波可分解为两个在空间上和时间上均正交的等幅线极化波。因此，圆极化天线实现的基本原理就是：产生两个空间上正交的线极化分量，并使二者振幅相等，相位相差 90。 (3) 任意线极化波均可分解为两个振幅相等、旋向相反的圆极化波。因此，任意线极化来波都可以由圆极化天线接收。反之，圆极化天线辐射的圆极化波也可由任意线极化的天线接收。圆极化波的这个特性广泛应用于电子侦察和干扰中。(4) 天线若辐射左旋圆极化波，则只接收左旋圆极化波而不接收右旋圆极化波；反之，若天线辐射右旋圆极化，则只接收右旋圆极化波。这称为圆极化天线的旋向正交性。其实，这一性质就是发射和接收天线之间的互易定理。在通信和雷达的极化分集工作和电子对抗等应用中广泛利用圆极化波这一性质。(5) 圆极化波入射到对称目标（如平面、球面等）时，反射波的旋向发生反转，即左旋波变右旋波，右旋波变左旋波。利用这一性质制