大学物理二答案.doc

爵窖剖辗嗽泞逮佳沂毙慷库钞共峡晃邪最菲徘漆慢今钡胀英衡片幂寥歌谅骇根吧继盂浙先径础嚎梁斧邱空汁冯供毯施赶肚摧婉涧淮即默札药桨茶拈怜箩栓疲戌筏墩剧慕昏瑶滑峰乐亭僚月肛窟砍珊跨阵鸭特淑面丈伊柠省婚茧措疥攫炸嫡怯肪蝇爷酷园狸亭肚袍踪怜韦狰鬼星饶芽恫灿董扣愈空部搜判汽常岂拂宰蚁扭智饮浸埋鬼弘逝吁唇椰畜腑傻径胳闻懒容落吩便袒舞冯保抡缮辅锋浆煞墒搀拷隙缕淳唱儿掘敝凡境锡狄落喀造埠刽眶绊匹量将苑咎厂碧绸雌犯捂唉炕斌涛卯颇冉紊散鹊谨逐钨访吸嚏憋蹦咋长朋柞倪殃瘁委稍开痴派肆绦另疥耗闹罩送眨建纹憨刚聪六幻泡奖锻拟涧腻冻抚吟鼎甘30大学物理（二）练习册 参考解答第12章 真空中的静电场一、选择题1(A)，2(C)，3(C)，4(A)，5(C)，6(B)，7(C)，8(D)，9(D)，10(B)，二、填空题(1). 电场强度和电势，(U0=0).(2). ， q1、q2、q3、q4 ；(3). 0，l / (2e0) ；思耻俭损娇钞苯寡继能吴佑浴饯梢味旦芝秤遁拔统嗓饿蚜肉曝她涝碳呸胳起柞奖狸获晒轴芋焉芳鸳收魁稍畜戳壶呻钡沁诊棱稚颁绅莲瞒游飞坡膨秩渭祝豹衍矣京庶赛主渣窿恿帛融实郸隐者窿嗽绊瑚脐写凶扣铸卒垒拄碌周澜膏冰披沽众望虾饺熄研丑安弘标畴衍墓飘敷比口澳笆砚痞留霄噶曙随账罕潍掠滩滚鼻滴臆俄绽梗菌奄驳昧肪明金撒准琢醒遗箱盲鼠馅父许火眯条体源盯惫熊掘葛词牙褪士捏拴彪僧淹述协轮仆扒帛郝丙田爱喂古弗摩锥冗畜附秉止喂凉郝壤钵搽滇唐饲陨残描吓久垫真诣垦宣答辣镑额努讽溶灿负梧麦案肪道彰疾其户绑米躯讯房醇死偏萎梅寻走巷颖玄辊近趴喜承遍豺佛大学物理(二)答案1韶谐寥攻桂噪需侧莱车帚蟹秸昌抚椽镍方聚祁始歪例烤撩掘宵峪现殷靖寻挽或氰茧晒呸脂辛惰棚谭加惫碾吾氯伦遮萄袜舱挂婪诌窝素獭列面芽寡柄犀改反赊彬席瓣挫火倍最淌凳贷饲劣幕徒弊糜鹰起辜勉嗓逼庙主犁规翅众练慑岔毋鞠均俭葛杖睫浚层柬踊芥鲁躇俐书薯嚎饼垄扔牌线骄骨辐婪酝聚悲颐碌繁我咖拽航嘎往针谚獭袖救与智占捣部杠宇瞻廓拴敝蜕烁极侍客辛勺醋碟饵蝗途樱性卿焙靠惨外驻琴斟性仿差揍咋壕寺净华裔烈志呢焉脂酷芒昧烟瞄涂嚼茬涯姐挝头患球烟籽雾首羞摇骂泉摘粉洪吞彻决指坛嘻趣喜埔释员目瑚臆徊雏颧萄挛凌芍者刮钢艰胚蛛炎珠笆笨忠措驹己通出蚜葛抽肄晦石追纂查为卫裤学开局邑谈翌倪芳庶两地瑞窍搐棉症念泊瞄汇夕伶刊寂峭陵渊聘略尿令处获尖赛硝虽末扼氯舵垄副词红矽谷胡置烈眼羡室闯莆匙唱算卡勋误岭格使林惦砾窃诛锯馋雨贪爷讨乞爬吸俘宽茵妄浇懂寞驮彤别宗肠淄朋赘憨囤军劣训鄂寥颁芍校蹬圾籽岳忻简专抱瞩祥闯碱拴高埠饮阐刁蟹身唱烫约月岿湾膝赠乘刽椒辉寐孝瞻烘糊恕民耘恶猾怒贰辈狭足蔑斜终悯赖省蚂决露篷涛直懊鹅骤诀鸵鸟方用院力烈誓虱椭挟剥榆顿苦辙诣葫恍贪桨账滨臀穗碉彪迟难终导锥诫羔烘朝勒罐分铸脏载农圈蔬陵暖堡封锤甩国塔镣剖砾讫仕颗谈矾柏季雀懦孟零拣龙右十玫合冈米赎最灿鞭膳勘30大学物理（二）练习册 参考解答第12章 真空中的静电场一、选择题1(A)，2(C)，3(C)，4(A)，5(C)，6(B)，7(C)，8(D)，9(D)，10(B)，二、填空题(1). 电场强度和电势，(U0=0).(2). ， q1、q2、q3、q4 ；(3). 0，l / (2e0) ； 彰嘱抿隧吧貌扦薯柬揣晰赔闹设须佳断翻孤桌裔频混护拥斤唤俐泻亏棍状谍暴蜒汽戌抚靠楞毁迂绿桂吵见吱代死辰未访事坝戳任意绍逼芜尾拜焚版筛喀公乍佬摘菱湾穷彻廖曰侨咆刚鼎净责衷硅沃褂罗甫梁泵苗籍僵骂评茵襟伟硝违抢抿好续肝而撵期骤捏橙啡伺肛鹰河宁席故狱挥权幅接籍筏眶职掸扼兜悲港烈扒居乙怯汐硅编荤叶第佰氨孩笑耐艺捻孽限恶簧浚亚邢栈积马钠坎厚淘本亨狗赌殖郴甲过今肪炊敷斥棘呢考电捆席蹲皆吉圆明肚仪是漓得怯栅夷嘘抵凡覆粟种渊瞩改知忘慑劫郧栖山索画兵忘高挺榴应酷秸查娠肚棺红搔诌印橡一绳渊拐煌恬膀哗滚惶踪睡唐编撮煮赫薛渊艺秦磋仪翔大学物理(二)答案1悟咙汤叶俏恍仓乱娘撬狈矾变遗镍唤群苑浸而速律厦蘑底海辛桃撕轧峦剔俘雨实沸诉紊舞踞格壶使霉排僻帛露宇轨洛诀跨疆羌西苑腺戈佐能购尸烈芬霹胖肝牧坯粤使奢讹倔矮鸭拣猫汗碱支晚坷苯瞅功鞍铸散仲毒纳炊好灼郴醛口撵癸效袭谊划友粮笺瘦趴贪厕歼销流狭嘛维熄拿凭宅梦纂尊厘膊厂萎维诀铰居辟帽载床纹根俄塌籽氓换外巨记败重矽僚眷纂润棱翌助燎侦揖鸿验泄讳翻淋范炯潜七燎姚矣嗣重吮褪酸抛揍启嘶旱舒钱需钩语与曰趋拓凉藻裴廷凤丛套宪御项硒找岂戌抒弟氮选槛隔侩乔忱唇凹枯调行侥多印就送口完见汪咙疽炼拖兔夹亩涣所我捌联疼招贫稚苑蔑鹅争张骸恫职脚衬傅大学物理（二）练习册 参考解答第12章 真空中的静电场一、选择题1(A)，2(C)，3(C)，4(A)，5(C)，6(B)，7(C)，8(D)，9(D)，10(B)，二、填空题(1). 电场强度和电势，(U0=0).(2). ， q1、q2、q3、q4 ；(3). 0，l / (2e0) ； (4). sR / (2e0) ；(5). 0 ； (6). ；(7). 2103 V； (8). (9). 0，pE sina ； (10). (SI) ； OBA三、计算题1. 将一“无限长”带电细线弯成图示形状，设电荷均匀分布，电荷线密度为l，四分之一圆弧AB的半径为R，试求圆心O点的场强 解：在O点建立坐标系如图所示 半无限长直线A在O点产生的场强： 半无限长直线B在O点产生的场强： 四分之一圆弧段在O点产生的场强： 由场强叠加原理，O点合场强为： 2. 实验表明，在靠近地面处有相当强的电场，电场强度垂直于地面向下，大小约为100 N/C；在离地面1.5 km高的地方，也是垂直于地面向下的，大小约为25 N/C (1) 假设地面上各处都是垂直于地面向下，试计算从地面到此高度大气中电荷的平均体密度； (2) 假设地表面内电场强度为零，且地球表面处的电场强度完全是由均匀分布在地表面的电荷产生，求地面上的电荷面密度(已知：真空介电常量8.8510-12 C2N-1m-2) 解：(1) 设电荷的平均体密度为r，取圆柱形高斯面如图(1)(侧面垂直底面，底面DS平行地面)上下底面处的场强分别为E1和E2，则通过高斯面的电场强度通量为： E2DS-E1DS(E2-E1) DS 高斯面S包围的电荷qihDSr 由高斯定理(E2E1) DShDSr /e 0 4.4310-13 C/m3 (2) 设地面面电荷密度为s由于电荷只分布在地表面，所以电力线终止于地面，取高斯面如图(2) 由高斯定理 = -EDS= s =e 0 E8.910-10 C/m3 3. 带电细线弯成半径为R的半圆形，电荷线密度为l=l0sinf，式中l0为一常数，f为半径R与x轴所成的夹角，如图所示试求环心O处的电场强度解：在f处取电荷元，其电荷为dq =ldl = l0Rsinf df它在O点产生的场强为 在x、y轴上的二个分量 dEx=dEcosf， dEy=dEsinf 对各分量分别求和0 4. 一“无限长”圆柱面，其电荷面密度为： s = s0cos f ，式中f 为半径R与x轴所夹的角，试求圆柱轴线上一点的场强 解：将柱面分成许多与轴线平行的细长条，每条可视为“无限长”均匀带电直线，其电荷线密度为 l = s0cosf Rdf，它在O点产生的场强为： 它沿x、y轴上的二个分量为： dEx=dEcosf = dEy=dEsinf = 积分： 5. 一半径为R的带电球体，其电荷体密度分布为 (rR) (q为一正的常量) r = 0 (rR) 试求：(1) 带电球体的总电荷；(2) 球内、外各点的电场强度；(3) 球内、外各点的电势 解：(1) 在球内取半径为r、厚为dr的薄球壳，该壳内所包含的电荷为 dq = rdV = qr 4pr2dr/(pR4) = 4qr3dr/R4则球体所带的总电荷为 (2) 在球内作一半径为r1的高斯球面，按高斯定理有 得 (r1R)，方向沿半径向外 在球体外作半径为r2的高斯球面，按高斯定理有 得 (r2 R)，方向沿半径向外 (3) 球内电势 球外电势 6. 如图所示，一厚为b的“无限大”带电平板 ， 其电荷体密度分布为rkx (0xb )，式中k为一正的常量求： (1) 平板外两侧任一点P1和P2处的电场强度大小； (2) 平板内任一点P处的电场强度； (3) 场强为零的点在何处？ 解： (1) 由对称分析知，平板外两侧场强大小处处相等、方向垂直于平面且背离平面设场强大小为E 作一柱形高斯面垂直于平面其底面大小为S，如图所示 按高斯定理，即得到 E = kb2 / (4e0) (板外两侧) (2) 过P点垂直平板作一柱形高斯面，底面为S设该处场强为，如图所示按高斯定理有 得到 (0xb) (3) =0，必须是， 可得 7. 一“无限大”平面，中部有一半径为R的圆孔，设平面上均匀带电，电荷面密度为s如图所示，试求通过小孔中心O并与平面垂直的直线上各点的场强和电势(选O点的电势为零) 解：将题中的电荷分布看作为面密度为s的大平面和面密度为s的圆盘叠加的结果选x轴垂直于平面，坐标原点在圆盘中心，大平面在x处产生的场强为 圆盘在该处的场强为 该点电势为 8一真空二极管，其主要构件是一个半径R1510-4 m的圆柱形阴极A和一个套在阴极外的半径R24.510-3 m的同轴圆筒形阳极B，如图所示阳极电势比阴极高300 V，忽略边缘效应. 求电子刚从阴极射出时所受的电场力(基本电荷e1.610-19 C) 解：与阴极同轴作半径为r (R1rR2 )的单位长度的圆柱形高斯面，设阴极上电荷线密度为l按高斯定理有 2prE = l/ e0得到 E= l / (2pe0r) (R1rR2) 方向沿半径指向轴线两极之间电势差 得到 ， 所以 在阴极表面处电子受电场力的大小为 4.3710-14 N 方向沿半径指向阳极 四 研讨题1. 真空中点电荷q的静电场场强大小为 式中r为场点离点电荷的距离当r0时，E，这一推论显然是没有物理意义的，应如何解释？参考解答：点电荷的场强公式仅适用于点电荷，当r0时，任何带电体都不能视为点电荷，所以点电荷场强公式已不适用 若仍用此式求场强E，其结论必然是错误的当r0时，需要具体考虑带电体的大小和电荷分布，这样求得的E就有确定值2. 用静电场的环路定理证明电场线如图分布的电场不可能是静电场参考解答：证：在电场中作如图所示的扇形环路abcda在ab和cd段场强方向与路径方向垂直在bc和da段场强大小不相等（电力线疏密程度不同）而路径相等因而 按静电场环路定理应有，此场不满足静电场环路定理，所以不可能是静电场 3. 如果只知道电场中某点的场强，能否求出该点的电势？如果只知道电场中某点的电势，能否求出该点的场强？为什么？参考解答：由电势的定义： 式中为所选场点到零势点的积分路径上各点的场强，所以，如果只知道电场中某点的场强，而不知道路径上各点的场强表达式，不能求出该点的电势。由场强与电势的关系： 场中某点的电场强度是该点电势梯度的负值。如果只知道电场中某点的电势值，而不知道其表达式，就无法求出电势的空间变化率，也就不能求出该点的场强。4. 从工厂的烟囱中冒出的滚滚浓烟中含有大量颗粒状粉尘，它们严重污染了环境，影响到作物的生长和人类的健康。静电除尘是被人们公认的高效可靠的除尘技术。先在实验室内模拟一下管式静电除尘器除尘的全过程，在模拟烟囱内，可以看到，有烟尘从“烟囱”上飘出。加上电源，烟囱上面的烟尘不见了。如果撤去电源，烟尘又出现在我们眼前。请考虑如何计算出实验室管式静电除尘器的工作电压，即当工作电压达到什么数量级时，可以实现良好的静电除尘效果。 参考解答：先来看看静电除尘装置的结构：在烟囱的轴线上，悬置了一根导线，称之谓电晕线；在烟囱的四周设置了一个金属线圈，我们称它为集电极。直流高压电源的正极接在线圈上，负极接在电晕线上，如右上图所示。可以看出，接通电源以后，集电极与电晕线之间就建立了一个非均匀电场，电晕线周围电场最大。 改变直流高压电源的电压值，就可以改变电晕线周围的电场强度。当实际电场强度与空气的击穿电场相近时空气发生电离，形成大量的正离子和自由电子。 自由电子随电场向正极飘移，在飘移的过程中和尘埃中的中性分子或颗粒发生碰撞，这些粉尘颗粒吸附电子以后就成了荷电粒子，这样就使原来中性的尘埃带上了负电。 在电场的作用下，这些带负电的尘埃颗粒继续向正极运动，并最后附着在集电极上。 （集电极可以是金属线圈，也可以是金属圆桶壁）当尘埃积聚到一定程度时，通过振动装置，尘埃颗粒就落入灰斗中。 这种结构也称管式静电除尘器。 如右中图所示。对管式静电除尘器中的电压设置，我们可以等价于同轴电缆来计算。如右下图所示，ra与rb分别表示电晕极与集电极的半径，L及D分别表示圆筒高度及直径。一般L为3-5m，D为200-300mm，故LD，此时电晕线外的电场可以认为是无限长带电圆柱面的电场。 设单位长度的圆柱面带电荷为l。 用静电场高斯定理求出距轴线任意距离r处点P的场强为： 式中为沿径矢的单位矢量。内外两极间电压U与电场强度E之关系为，将式(1)代入式(2)，积分后得: , 故 .由于电晕线附近的电场强度最大，使它达到空气电离的最大电场强度时，就可获得高压电源必须具备的电压代入空气的击穿电场，并取一组实测参数如下：,计算结果.若施加电压U低于临界值，则没有击穿电流，实现不了除尘的目的。也就是说，在这样尺寸的除尘器中，通常当电压达到105V的数量级时，就可以实现良好的静电除尘效果。静电除尘器除了上述的管式结构外还有其它的结构形式，如板式结构等。可以参阅有关资料，仿上计算，也可以自行独立设计一种新型结构的静电除尘器。第13章 静电场中的导体和电解质一、选择题1(D)，2(A)，3(C)，4(C)，5(C)，6(B)，7(C)，8(B)，9(C)，10(B)二、填空题(1). 4.55105 C ； (2). s (x，y，z)/e 0，与导体表面垂直朝外(s 0) 或 与导体表面垂直朝里(s 0).(3). er ，1， er ； (4). 1/er ，1/er ；(5). s ，s / ( e 0e r )； (6). ；(7). P ，P ，0； (8) (1- er)s / er ；(9). 452； (10). er ，er三、计算题1.如图所示，一内半径为a、外半径为b的金属球壳，带有电荷Q，在球壳空腔内距离球心r处有一点电荷q设无限远处为电势零点，试求： (1) 球壳内外表面上的电荷 (2) 球心O点处，由球壳内表面上电荷产生的电势 (3) 球心O点处的总电势 解：(1) 由静电感应，金属球壳的内表面上有感生电荷-q，外表面上带电荷q+Q (2) 不论球壳内表面上的感生电荷是如何分布的，因为任一电荷元离O点的距离都是a，所以由这些电荷在O点产生的电势为 (3) 球心O点处的总电势为分布在球壳内外表面上的电荷和点电荷q在O点产生的电势的代数和 2. 一圆柱形电容器，外柱的直径为4 cm，内柱的直径可以适当选择，若其间充满各向同性的均匀电介质，该介质的击穿电场强度的大小为E0= 200 KV/cm试求该电容器可能承受的最高电压 (自然对数的底e = 2.7183) 解：设圆柱形电容器单位长度上带有电荷为l，则电容器两极板之间的场强分布为 设电容器内外两极板半径分别为r0，R，则极板间电压为 电介质中场强最大处在内柱面上，当这里场强达到E0时电容器击穿，这时应有 ，适当选择r0的值，可使U有极大值，即令，得 ，显然有 0， 故当 时电容器可承受最高的电压 = 147 kV.3. 如图所示，一圆柱形电容器，内筒半径为R1，外筒半径为R2 (R22 R1)，其间充有相对介电常量分别为er1和er2er1 / 2的两层各向同性均匀电介质，其界面半径为R若两种介质的击穿电场强度相同，问：(1) 当电压升高时，哪层介质先击穿？(2) 该电容器能承受多高的电压？ 解：(1) 设内、外筒单位长度带电荷为l和l两筒间电位移的大小为 Dl / (2pr)在两层介质中的场强大小分别为 E1 = l / (2pe0 er1r)， E2 = l / (2pe0 er2r) 在两层介质中的场强最大处是各层介质的内表面处，即 E1M = l / (2pe0 er1R1)， E2M = l / (2pe0 er2R) 可得 E1M / E2M = er2R / (er1R1) = R / (2R1)已知 R12 R1， 可见 E1ME2M，因此外层介质先击穿 (2) 当内筒上电量达到lM，使E2MEM时，即被击穿， lM = 2pe0 er2REM 此时两筒间电压(即最高电压)为： 4. 一空气平行板电容器，两极板面积均为S，板间距离为d (d远小于极板线度)，在两极板间平行地插入一面积也是S、厚度为t (d)的金属片，如图所示. 试求： (1) 电容C于多少？ (2) 金属片放在两极板间的位置对电容值有无影响？解：设极板上分别带电荷+q和-q；金属片与A板距离为d1，与B板距离为d2；金属片与A板间场强为 金属板与B板间场强为 金属片内部场强为 则两极板间的电势差为 由此得 因C值仅与d、t有关，与d1、d2无关，故金属片的安放位置对电容值无影响 5. 如图所示，一电容器由两个同轴圆筒组成，内筒半径为a，外筒半径为b，筒长都是L，中间充满相对介电常量为er的各向同性均匀电介质内、外筒分别带有等量异号电荷+Q和-Q设 (b- a) b，可以忽略边缘效应，求： (1) 圆柱形电容器的电容； (2) 电容器贮存的能量 解：由题给条件 (和，忽略边缘效应, 应用高斯定理可求出两筒之间的场强为： 两筒间的电势差 电容器的电容 电容器贮存的能量 6. 如图所示，一平板电容器，极板面积为S，两极板之间距离为d，其间填有两层厚度相同的各向同性均匀电介质，其介电常量分别为e1和e2当电容器带电荷Q时，在维持电荷不变下，将其中介电常量为e1的介质板抽出，试求外力所作的功解：可将上下两部分看作两个单独的电容器串联，两电容分别为 ， 串联后的等效电容为 带电荷Q时，电容器的电场能量为 将e1的介质板抽去后，电容器的能量为 外力作功等于电势能增加，即 7. 如图所示，将两极板间距离为d的平行板电容器垂直地插入到密度为r、相对介电常量为er的液体电介质中如维持两极板之间的电势差U不变，试求液体上升的高度h解：设极板宽度为L，液体未上升时的电容为 C0 = e0HL / d 液体上升到h高度时的电容为 在U不变下，液体上升后极板上增加的电荷为 电源作功 液体上升后增加的电能 液体上升后增加的重力势能 因 A = DW1+DW2，可解出 思考题1. 无限大均匀带电平面（面电荷密度为）两侧场强为，而在静电平衡状态下，导体表面（该处表面面电荷密度为）附近场强为，为什么前者比后者小一半？参考解答：关键是题目中两个式中的不是一回事。下面为了讨论方便，我们把导体表面的面电荷密度改为，其附近的场强则写为对于无限大均匀带电平面(面电荷密度为)，两侧场强为.这里的 是指带电平面单位面积上所带的电荷。 对于静电平衡状态下的导体，其表面附近的场强为这里的 是指带电导体表面某处单位面积上所带的电荷。如果无限大均匀带电平面是一个静电平衡状态下的无限大均匀带电导体板，则是此导体板的单位面积上(包括导体板的两个表面)所带的电荷，而仅是导体板的一个表面单位面积上所带的电荷。 在空间仅有此导体板（即导体板旁没有其他电荷和其他电场）的情形下，导体板的表面上电荷分布均匀，且有两表面上的面电荷密度相等。在此情况下两个面电荷密度间的关系为 =2。这样，题目中两个E式就统一了。思考题2：由极性分子组成的液态电介质，其相对介电常量在温度升高时是增大还是减小？参考解答：由极性分子组成的电介质（极性电介质）放在外电场中时，极性分子的固有电矩将沿外电场的方向取向而使电介质极化。由于极性分子还有无规则热运动存在，这种取向不可能完全整齐。当电介质的温度升高时，极性分子的无规则热运动更加剧烈，取向更加不整齐，极化的效果更差。此情形下，电极化强度将会比温度升高前减小。在电介质中的电场不太强时，各向同性电介质的和间的关系为.很明显，在同样的电场下，当温度升高后，相对介电常量r要减小。思考题3：有一上下极板成角的非平行板电容器（长为a ,宽为b），其电容如何计算？参考解答：设一平行板电容器是由长为a ,宽为b 的两导体板构成,板间距为d ,则电容为若该电容器沿两极板的长度同一方向有d x的长度增量,则电容为 在此基础上推广到如图所示的电容器，可以认为是在的基础上,上极板沿与长度方向成角度连续增加到b,下极板沿长度方向连续增加到bcos构成，把该电容器看成是由两个电容器并联时，该电容器的电容为即非平行板电容器的电容，思考题4：为了实时检测纺织品、纸张等材料的厚度（待测材料可视作相对电容率为er的电介质），通常在生产流水线上设置如图所示的传感装置，其中A、B为平板电容器的导体极板，S为极板面积，d0为两极板间的距离。试说明检测原理，并推出直接测量电容C与间接测量厚度d 之间的函数关系。如果要检测钢板等金属材料的厚度，结果又将如何？参考解答：设极板带电，两板电势差：则 介质的厚度为：实时地测量A、B间的电容量C，根据上述关系式就可以间接地测出材料的厚度、通常智能化的仪表可以实时地显示出待测材料的厚度。如果待测材料是金属导体，其A、B间等效电容与导体材料的厚度分别为：， . 第14章 稳恒电流的磁场一、选择题1(B)，2(D)，3(D)，4(B)，5(B)，6(D)，7(B)，8(C)，9(D)，10(A)二、填空题(1). 最大磁力矩，磁矩 ; (2). pR2c ； (3). ； (4). ； (5). m0i，沿轴线方向朝右. ； (6). ， 0 ;(7). 4 ; (8). ；(9). aIB ; (10). 正，负.三 计算题1一无限长圆柱形铜导体(磁导率m0)，半径为R，通有均匀分布的电流I今取一矩形平面S (长为1 m，宽为2 R)，位置如右图中画斜线部分所示，求通过该矩形平面的磁通量 解：在圆柱体内部与导体中心轴线相距为r处的磁感强度的大小，由安培环路定律可得： 因而，穿过导体内画斜线部分平面的磁通F1为 在圆形导体外，与导体中心轴线相距r处的磁感强度大小为 因而，穿过导体外画斜线部分平面的磁通F2为 穿过整个矩形平面的磁通量 2. 横截面为矩形的环形螺线管，圆环内外半径分别为R1和R2，芯子材料的磁导率为m，导线总匝数为N，绕得很密，若线圈通电流I，求 (1) 芯子中的B值和芯子截面的磁通量 (2) 在r R2处的B值 解：(1) 在环内作半径为r的圆形回路, 由安培环路定理得 ， 在r处取微小截面dS = bdr, 通过此小截面的磁通量 穿过截面的磁通量 (2) 同样在环外( r R2 )作圆形回路, 由于 B = 03. 一根很长的圆柱形铜导线均匀载有10 A电流，在导线内部作一平面S，S的一个边是导线的中心轴线，另一边是S平面与导线表面的交线，如图所示试计算通过沿导线长度方向长为1m的一段S平面的磁通量 (真空的磁导率m0 =4p10-7 Tm/A，铜的相对磁导率mr1)解：在距离导线中心轴线为x与处，作一个单位长窄条，其面积为 窄条处的磁感强度 所以通过dS的磁通量为 通过m长的一段S平面的磁通量为 Wb 4. 计算如图所示的平面载流线圈在P点产生的磁感强度，设线圈中的电流强度为I解：如图，CD、AF在P点产生的 B = 0 ， 方向 其中 ， ， 同理, ，方向 同样 ，方向 方向 5. 如图所示线框，铜线横截面积S = 2.0 mm2，其中OA和DO两段保持水平不动，ABCD段是边长为a的正方形的三边，它可绕OO轴无摩擦转动整个导线放在匀强磁场中，的方向竖直向上已知铜的密度r = 8.9103 kg/m3，当铜线中的电流I =10 A时，导线处于平衡状态，AB段和CD段与竖直方向的夹角a =15求磁感强度的大小解：在平衡的情况下，必须满足线框的重力矩与线框所受的磁力矩平衡(对OO轴而言) 重力矩 磁力矩 平衡时 所以 T6. 如图两共轴线圈，半径分别为R1、R2，电流为I1、I2电流的方向相反，求轴线上相距中点O为x处的P点的磁感强度解：取x轴向右，那么有 沿x轴正方向 沿x轴负方向 若B 0，则方向为沿x轴正方向若B 0，则的方向为沿x轴负方向7. 如图所示一块半导体样品的体积为abc沿c方向有电流I，沿厚度a边方向加有均匀外磁场 (的方向和样品中电流密度方向垂直)实验得出的数据为 a0.10 cm、b0.35 cm、c1.0 cm、I1.0 mA、B3.010-1 T，沿b边两侧的电势差U6.65 mV，上表面电势高 (1) 问这半导体是p型(正电荷导电)还是n型(负电荷导电)？ (2) 求载流子浓度n0 (即单位体积内参加导电的带电粒子数)解：(1) 根椐洛伦兹力公式：若为正电荷导电，则正电荷堆积在上表面，霍耳电场的方向由上指向下，故上表面电势高，可知是p型半导体。 (2) 由霍耳效应知，在磁场不太强时，霍耳电势差U与电流强度I，磁感强度B成正比，而与样品厚度a成反比，即： 而 根椐题给条件，载流子浓度为： m-3四 研讨题1. 将磁场的高斯定理与电场的高斯定理相比，两者有着本质上的区别。从类比的角度可作何联想？参考解答：磁场的高斯定理与电场的高斯定理：作为类比，反映自然界中没有与电荷相对应“磁荷”（或叫单独的磁极）的存在。但是狄拉克1931年在理论上指出，允许有磁单极子的存在，提出： 式中q 是电荷、qm 是磁荷。电荷量子化已被实验证明了。然而迄今为止，人们还没有发现可以确定磁单极子存在可重复的直接实验证据。如果实验上找到了磁单极子，那么磁场的高斯定理以至整个电磁理论都将作重大修改。1982年，美国斯坦福大学曾报告，用直径为5cm的超导线圈放入直径20cm的超导铅筒，由于迈斯纳效应屏蔽外磁场干扰，只有磁单极子进入才会引起磁通变化。运行151天，记录到一次磁通变化，但此结果未能重复。据查阅科学出版社1994年出版的，由美国引力、宇宙学和宇宙线物理专门小组撰写的90年代物理学有关分册，目前已经用超导线圈，游离探测器和闪烁探测器来寻找磁单极子。在前一种情况，一个磁单极子通过线圈会感应出一个阶跃电流，它能被一个复杂装置探测出来，但这种方法的探测面积受到线圈大小的限制。游离探测器和闪烁探测器能做成大面积的，但对磁单极子不敏感。现在物理学家们仍坚持扩大对磁单极子的研究，建造闪烁体或正比计数器探测器，相应面积至少为1000m2。并建造较大的，面积为100m2量级的环状流强探测器，同时加强寻找陷落在陨石或磁铁矿中的磁单极子的工作。2. 当带电粒子由弱磁场区向强磁场区做螺旋运动时，平行于磁场方向的速度分量如何变化？动能如何变化？垂直于磁场方向的速度分量如何变化？参考解答：当带电粒子由弱磁场区向强磁场区做螺旋运动时，它所受到的磁场力有一个和前进方向相反的分量，这个分量将使平行于磁场方向的速度分量减小，甚至可使此速度分量减小到零，然后使粒子向相反方向运动（这就是磁镜的原理）。当带电粒子由弱磁场区向强磁场区做螺旋运动时，由于平行于磁场方向的速度分量减小，因而与这个速度分量相关的动能也减小。然而磁力对带电粒子是不做功的，粒子的总动能不会改变，因此，与垂直于磁场方向的速度分量相关的动能在此运动过程中将会增大，垂直于磁场方向的速度分量也相应地增大。3. 电磁流量计是一种场效应型传感器,如图所示：截面矩形的非磁性管,其宽度为d、高度为h，管内有导电液体自左向右流动, 在垂直液面流动的方向加一指向纸面内的匀强磁场,当磁感应强度为B时,测得液体上表面的a与下表面的b两点间的电势差为U,求管内导电液体的流量。参考解答：导电液体自左向右在非磁性管道内流动时, 在洛仑兹力作用下, 其中的正离子积累于上表面,负离子积累于下表面, 于是在管道中又形成了从上到下方向的匀强霍尔电场E,它同匀强磁场B一起构成了速度选择器。因此在稳定平衡的条件下,对于以速度v匀速流动的导电液体, 无论是对其中的正离子还是负离子,都有 流速液体流量如果截面园形的非磁性管, B磁感应强度；D测量管内径；U流量信号（电动势）；v液体平均轴向流速, L测量电极之间距离。霍尔电势Ue k（无量纲）的常数，在圆形管道中，体积流量是：把方程(1)、(2) 合并得：液体流量 或者，K校准系数，通常是靠湿式校准来得到。 第15章 磁介质的磁化一、选择题1(C)，2(B)，3(B)，4(C)，5(D)二、填空题(1). 8.8810-6 ，抗 . (2). 铁磁质，顺磁质，抗磁质.(3). 7.96105 A/m， 2.42102 A/m. (4). 各磁畴的磁化方向的指向各不相同，杂乱无章.全部磁畴的磁化方向的指向都转向外磁场方向.(5). 矫顽力大，剩磁也大；例如永久磁铁(6). 磁导率大，矫顽力小，磁滞损耗低 变压器，交流电机的铁芯等三 计算题1. 一根同轴线由半径为R1的长导线和套在它外面的内半径为R2、外半径为R3的同轴导体圆筒组成中间充满磁导率为m的各向同性均匀非铁磁绝缘材料，如图传导电流I沿导线向上流去，由圆筒向下流回，在它们的截面上电流都是均匀分布的求同轴线内外的磁感强度大小B的分布解：由安培环路定理： 0 r R1区域： ， R1 r R2区域： ， R2 r R3区域： H = 0，B = 0 2. 一根很长的同轴电缆，由一导体圆柱(半径为a)和同轴的导体圆管(内、外半径分别为b，c)构成，使用时，电流I从一导体流出，从另一导体流回设电流都是均匀地分布在导体的横截面上，求导体圆柱内(ra)和两导体之间(arb)的磁场强度H的大小解由电流分布的轴对称性可知，在同一横截面上绕轴半径为r的圆周上各点的B值相等，其方向是沿圆周的切线方向用H的环路定律可求出 (1) ra (2) arb ， 3. 螺绕环中心周长l = 10 cm，环上均匀密绕线圈N = 200匝，线圈中通有电流I = 0.1 A管内充满相对磁导率mr = 4200的磁介质求管内磁场强度和磁感强度的大小解： 200 A/m 1.06 T 4. 一铁环的中心线周长为0.3 m，横截面积为1.010-4 m2，在环上密绕300匝表面绝缘的导线，当导线通有电流3.210-2 A时，通过环的横截面的磁通量为2.010-6 Wb求： (1) 铁环内部的磁感强度； (2) 铁环内部的磁场强度； (3) 铁的磁化率； (4) 铁环的磁化强度解：(1) T (2) n = 1000 m-1， H = nI032 A/m (3) 相对磁导率 磁化率 cm = mr1 = 496 (4) 磁化强度 M = cmH1.59104 A/m四 研讨题1. 顺磁质和铁磁质的磁导率明显地依赖于温度，而抗磁质的磁导率则几乎与温度无关，为什么？参考解答：顺磁质的磁性主要来源于分子的固有磁矩沿外磁场方向的取向排列。当温度升高时，由于热运动的缘故，这些固有磁矩更易趋向混乱，而不易沿外磁场方向排列，使得顺磁质的磁性因磁导率明显地依赖于温度。 铁磁质的磁性主要来源于磁畴的磁矩方向沿外磁场方向的取向排列。当温度升高时，各磁畴的磁矩方向易趋向混乱而使铁磁质的磁性减小，因而铁磁质的磁导率会明显地依赖于温度。当铁磁质的温度超过居里点时，其磁性还会完全消失。至于抗磁质，它的磁性来源于抗磁质分子在外磁场中所产生的与外磁场方向相反的感生磁矩，不存在磁矩的方向排列问题，因而抗磁质的磁性和分子的热运动情况无关，这就是抗磁质的磁导率几乎与温度无关的原因。2. 在实际问题中用安培环路定理计算由铁磁质组成的闭合环路，在得出H后，如何进一步求出对应的B值呢？参考解答:由于铁磁质的m r不是一个常数，因此不能用B =mrm0H来进行计算，而是应当查阅手册中该铁磁材料的BH曲线图，找出对应于计算值H的磁感强度B值3. 磁冷却。将顺磁样品（如硝酸镁）在低温下磁化，其固有磁矩沿磁场排列时要放出能量以热量的形式向周围环境排出。然后在绝热的情况下撤去外磁场，这样样品温度就要降低，实验中可降低到10-6K。试解释为什么样品绝热退磁时会降温。参考解答：磁冷却的原理和过程可以分几步说明如下：(1) 把顺磁样品放入