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文档简介
由于引起回路磁通变化原因的不同，可把感应电动势分为动生电动势和感生电动势。①回路的整体或局部在不随时间变化的磁场中运动—动生电动势。②回路不动而磁场随时间变化──感生电动势。③两种情况同时存在，则总的电动势是它们的叠加。一、动生电动势§5-2感应电动势(Inducedelectrodynamicforce)
在均匀磁场中，导体ab
以v运动，自由电子受磁场力
a端聚集负电荷，b端聚集正电荷。导体内产生电场，电场力eE
阻止电荷的继续移动，最后产生一个稳定的电势差。1.大小b
在产生动生电动势中，洛伦兹力是非静电力，则非静电性场强∴动生电动势对任意一段导体L，其动生电动势为②对任意闭合回路在磁场中运动时，讨论：①动生电动势只存在于运动的导体中。⑤可证明对闭合回路(即与法拉第感应定律一致)为L移动到L′时磁通量的增量。2.动生电动势的计算
一般情况下积分路径上各点v和B都不相同，不一定能提出积分号外。②用法拉第定律计算有两种可能：
a.
闭合电路整体或局部在恒定的磁场中运动，根据运动情况求出闭合回路的Φ＝Φm(t)，再求出ε。
b.
一段不闭合的导线在恒定磁场中运动。不闭合的导线不存在磁通量，但可假想一条曲线与此导线组成闭合曲线，其电动势可由法拉第定律求出。[例1]
旋转棒的电动势解：方法一设dl从ab为正方向方法二
：取aM
固定不变，b在MM
上滑动。
的正向垂直纸面向里，假设
为顺时针方向。
<0，
沿反时针方向，且由运动部分ab
产生的。M×××××abM′×本题引申:
如图所示，一根长为L的金属细杆ab
绕竖直轴O1O2以角速度
在水平面内旋转，O1O2在离细杆a端L/5处，若已知地磁场在竖直方向的分量为B，求ab
两端间的电势差Ua－Ub。解:故：O[例2]
通电直导线旁运动导线中的感应电动势。
解：在x处取dx
一段，设dx从ab为正方向,此处d
的方向：b→a
[例3]
已知载有I的长直导线,近旁有一线圈，长l，宽a。并以v速度向右运动，求线圈与导
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