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Case1.二维方腔驱动流如图所示，特性长度为方腔边长，特性速度为u。上边界以已知速度u移动，其他边界为静壁面。试求在Re=100、1000、10000、100000时，空腔内流体的流动状态，比较不一样Re流动特性的差异。在一种正方形的二维空腔中充斥等密度的空气，上边界以速度u移动，由u=0.01466m/s。其他边界为静壁面。同步带动方腔内流体流动。速度矢量图9.14e-03492-03总压等值线图竖直中心线(x=0)上水平速度分量(u)分布U-y682e04方腔驱动流是数值计算中比较简朴，具有验证性的一种流动状况，受到诸多研究者的关注。本文通过不一样雷诺数观测方腔流动，所得结论如(1)当雷诺数较小时，腔中涡旋位置贴近腔体上壁面中部，伴随雷诺数Re的增长，涡旋位置逐渐向下方靠近。(2)伴随雷诺数的增长，涡旋的位置逐渐靠近腔体中心。(3)方腔壁面上的速度不小于其他地方的速度。1.问题描述如图，常温下，水充斥长度1的一段圆管。圆管进口存在平均速度u,壁面的当量粗糙高度为0.15mm。试求在不一样雷诺数下，计算该圆管的沿程阻力系数λ,分析比较Re与λ的关系。出口截面速度分布如下可见，出口截面流速分布较为明显，呈同心圆分布，内层流速偏大，外层靠近壁面处流速几乎为0,分层更为严重，边界层很薄。Y=0截面速度分布图可以看出圆管水流湍流入口段及之后的流速发展趋势，并且显示流速变化的规律更为明显。圆管湍流中的压降，除了入口段压强分布因流速急剧上升而下降稍快外，管道后端速度呈充足发展状态，压降呈线性，即△p随L的增长而Case3.三维绕流问题1.问题描述4.y=2处压力分布云图Case4.湿蒸汽在拉瓦尔喷管中的凝结此模型对拉瓦尔收敛-扩张喷管中蒸汽凝结问题进行考虑。示意图如图1所示。喷管几何形式为二维的，喷管喉部高度为1cm。流体在进入喷管时为干燥蒸汽，由于流动在喉部的加速，迅速凝结过程就会出现。蒸汽首先过冷而汇集，形成气液两相形式的蒸汽。对称轴1.喷管重要参数分布云图压力云图静温云图混合相密度分布云图液滴形成速率云图和压力逐渐减低，过冷度起伏较小，当在距入口0.08m处，过冷度上升到此时液滴尚未到达临界半径，
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