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动生电动势和感生电动势1、动生电动势：磁场不变，导体或线圈在磁场中运动而产生的感应电动势称为动生电动势。xdxabcdI+−c'd'导线cd可在固定导线框上左、右自由滑动。由法拉第电磁感应定律：方向：c→d动生电动势的产生机制：××××××××××××××××cӨ+−d导线cd在磁场中运动时，自由电子受洛仑兹力：方向：d→c导线两端电荷积累产生电场，使电子受电场力：方向：c→d当时：使cd间维持电势差。导线cd相当于一个电源，d为正极、c为负极。可见：产生动生电动势的原因为洛仑兹力。××××××××××××××××cӨ+−d导线cd中的非静电力：由电动势的定义：当导体回路的一部分产生感应电动势时：（如本例）

当导线速度在垂直于磁场方向的分量不为零时才能产生感应电动势。可形象地说：导线因切割磁感应线而产生电动势。习题13-4习题13-4：长为l的铜棒，以速率v平行于电流为i的无限长载流直导线运动，求铜棒中的电动势。解法一：

ialxdx在铜棒上取线元dx。铜棒上的动生电动势为：电动势的方向：从左向右。+−解法二：取假想闭合回路（假想部分无感应电动势）。

ialxdxydSyx铜棒上的动生电动势为：+−×××××××××××××××odll例13-1例13-1：长为l的铜棒，在均匀磁场B中以角速度ω旋转，求铜棒两端的感应电动势。+−解法一：在铜棒上取线元dl。其速率：铜棒上的动生电动势为：“−”表示电动势的方向与积分方向相反，即o端为正。解法二：棒在dt时间内扫过的面积：根据法拉第电磁感应定律：×××××××××××××××odll+−通过该面积的磁通量：

若转轴不在棒端，情况如何？讨论：

若将铜棒改为铜盘，情况如何？

利用公式：求动生电动势的两种方法：用法拉第电磁感应定律：（假想回路部分不能有感应电动势）2、感生电动势：导体或线圈不动，磁场变化而在导体或线圈内产生的感应电动势称为感生电动势。但产生感生电动势的原因不可能是洛仑兹力。麦克斯韦（英国）指出：变化的磁场会在其周围空间激发出一种电场，称为感生电场，其电场线为闭合曲线，所以又称为涡旋电场（非静电场），用Er

表示。当变化的磁场中有导体回路时：自由电子受感生电场的作用而产生感生电动势。所以：产生感生电动势的原因为非静电场Er

。由电动势定义，感生电动势为：

感生电场的环流不为零，说明感生电场不是保守场，其电场线为闭合曲线。即：

式中“−”号说明和的方向关系符合楞次定律。l例13-2(1)由对称性，感生电场的电场线是以o为圆心的一系列同心圆。设环路l顺时针为正。R<r时：例13-2：半径为R的圆柱形空间内有均匀磁场B，设，且为常量。求：(1)空间各点的涡旋电场；(2)金属棒ab上的感生电动势。

××××××××××××oErl得：的方向与环路绕行

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