钙钛矿锰氧化物居里温度的测定

钙钛矿锰氧化物居里温度的测定物理3班091120***引言：1、磁性材料的自发磁化来自磁性电子间的交换作用。在磁性材料内部，交换作用总是力图使原子磁矩呈有序排列：平行取向或反平行取向。但是随着温度升高，原子热运动能量增大，逐步破坏磁性材料内部的原子磁矩的有序排列，当材料达到一定温度时，热运动能和交换作用能量相等，原子磁矩的有序排列不复存在，强磁性消失，材料呈现顺磁性，这时的温度就是居里温度。因此，居里温度是指铁磁性或亚铁磁性材料由铁磁性或亚铁磁性状态转变为顺磁性状态的临界温度。但是，由于铁磁性或亚铁磁性材料的磁化率大于0，且数值很大，而顺磁性物质的磁化率只有10－5～10－3数量级，所以在转变点附近，材料磁性很弱，因此，在要求不太严格的情况下，常常把强磁性材料的磁化率强度随着温度的升高降为零的温度看成是居里温度。居里温度是材料本身的特性，不同的材料有着不同的居里温度，对于钙钛矿锰氧化物的居里温度则较低，约小于370K。材料的居里温度反映了材料内部磁性原子之间的直接交换作用、超交换作用或双交换作用的强弱。因此，深入研究和测定材料的居里温度有着重要的意义。2、居里温度的测量方法测量材料的居里温度可以采用许多方法。（1）通过测量材料的饱和磁化强度的温度依赖性得到Ms－T曲线，从而得到Ms降为零时对应的居里温度。这种方法适用于那些可以用来在变温条件下直接测量样品饱和磁化强度的装置，例如磁天平、振动样品磁强计以及SQUID等。（2）通过测定样品材料在弱磁场下的初始磁导率的温度依赖性，利用霍普金森效应，确定居里温度。（3）通过测量其他磁学量（如磁致伸缩系数等）的温度依赖性求得居里温度。（4）通过测定一些非磁学量如比热、电阻温度系数、热电势等随温度的变化，随后根据这些非磁学量在居里温度附近的反常转折点来确定居里温度。

3.钙钛矿锰氧化物钙钛矿锰氧化物指的是成分为RL-XAXMnO3(R是二价稀土金属离子，A为一价碱土金属离子)的一大类具有型钙钛矿结构的锰氧化物。理想的ABO3型(为稀土或碱土金属离子，为离子)钙钛矿具有空间群为Pm3m的立方结构，如以稀土离子A作为立方晶格的顶点，则Mn离子和O离子分别处在体心和面心的位置，同时，Mn离子又位于六个氧离子组成的MnO6八面体的重心，如图1(a)所示。图1(b)则是以Mn离子为立方晶格顶点的结构图。一般，把稀土离子和碱土金属离子占据的晶位称为A位，而Mn离子占据的晶位称为B位。图1理想的ABO3钙钛矿结构这些钙钛矿锰氧化物的母本氧化物是LaMnO3，Mn离子为正二价，这是一种显示反铁磁性的绝缘体，呈理想的钙钛矿结构。早在20世纪50—60年代，人们已经发现，如果用二价碱土金属离子(Sr、Ca、Pb等)部分取代三价稀土离子，Mn离子将处于Mn3+/Mn4+混合价状态，于是，通过Mn3+和Mn4+离子之间的双交换作用，在一定温度(Tp)以下,将同时出现绝缘体—金属转变和顺磁性—铁磁性转变。随着含Sr量的增加，锰氧化物LaI-XSrxMnO3的R—T曲线形状发生明显变化。影响MACROBUTTONMTEditEquationSection2EquationChapter260584Section1SEQMTEqn\r\hSEQMTSec\r1\hSEQMTChap\r260584\h钙钛矿锰氧化物居里温度的因素很多，其中A位平均离子半径<rA>是一个重要因素。许多实验结果已经证实，Tc随着<rA>的增大而增大。实验原理本实验通过测定弱交变磁场下磁化强度随温度变化来测定样品的居里温度。测试线圈由匝数和形状相同的探测线圈组A和补偿线圈组B组成。在两根细石英管上用高强度漆包线分别绕制初级线圈各400匝和次级线圈各4000匝，长度30mm。样品和热电偶置于其中一个石英管A中，另一个线圈组是作为补偿线圈引入的，以消除变温过程中因线圈阻抗发生变化而造成的测试误差。两个线圈组的初级线圈串连连接，而次级线圈应反串连连接。由于两个线圈组的次级是反串连的，因此其感生电动势是相互抵消的。温度低于Tc时，位于探测线圈A中的钙钛矿样品呈铁磁性，而补偿线圈B中无样品，反串连的次级线圈感应输出信号强度正比于铁磁样品的磁化强度：当温度升高至Tc以上时，探测线圈A中的钙钛矿样品呈顺磁性，和补偿线圈中空气的磁性相差无几，反串连的次级线圈感应输出信号几乎为零。因此，在样品温度从77K逐渐升高时，在Tc附近随着磁性的突然变化锁定放大器的输出信号强度应有一个比较陡峭的下降过程，由此可以测定Tc。将这两个线圈固定在铜罐的盖板上，线圈引线和热电偶引线从焊接在盖板上的薄壁不锈钢管中引出，并焊接在管口的接线板上。图（2）样品和测试线圈支架示意图测试仪器由信号源、锁定放大器和数字电压表组成。通过测定弱交变磁场下磁化强度随温度变化来测定样品的居里温度。测量居里温度前，我们将铜罐放入大玻璃容器中，向玻璃容器中注入约85％的水，使样品的温度和水温一致，然后把水逐渐加热，以使样品的温度升高，同时测量并记录各组温度和它对应的磁化强度的输出信号电压的值，其中温度每隔0.2℃记一次。以磁化强度为纵坐标，温度为横坐标作图，锰氧化物的居里温度被定义为M—T曲线上斜率最大点所对应的温度。图（3）测试系统如图（3）所示。通过测定1、1’两点间电动势的平均值，即可求出样品的磁化强度，理由如下：对于线圈A有对于线圈B有根据法拉第电磁感应定律分别对线圈A和线圈B有ε其中A是次级螺线管的横截面积，则在1与1’两端的电势差为U=ε所以U=-μ而在测量时会对1与1’两端的电压求平均，即因此对1与1`两端电压平均值的测量值，即可反映所测样品中磁化强度M的值。实验步骤（1）开启各仪器开关。将装有样品的测试线圈支架放入水槽中，水槽通过温控电路控制温度。设置锁定放大器的参数：积分时间10ms，放大倍数P=10，A=6，模式为“模值”。（4）开启搅拌器，从14℃左右开始升温，保持样品与恒温槽中水温差为5℃左右。（5）以样品温度0.2℃为间隔，通过连入样品的数字温度测量仪和锁定放大器读出并记录相应于磁化强度的输出信号电压和温度计的读数。（6）当积分电压读数变化相对十分平缓时，停止读数。实验结果与数据处理因为相关参数我们并不清楚，因此本实验不将电压转化为磁化强度，而直接以输出信号电压为纵坐标、温度为横坐标作图。因为磁化强度和输出信号电压成正比，因此这样并不影响居里温度的测定。锰氧化物的居里温度被定义为M-T（U-T）曲线上斜率绝对值最大点所对应的温度。图像如下：图（4）进行拟合，得如下结果：图（5）导函数图像如下从图中可看出，斜率绝对值最大的点对应温度为28.8，即测出的样品居里温度为28.8。实验思考：如果探测线圈A和补偿线圈B在绕制时不完全相同，会对测到的M—T曲线及Tc产生什么影响？由前面对实验仪器的介绍中我们知道引入补偿线圈B是为了消除变温过程中因线圈阻抗发生的变化而造成的测试误差（激励磁场产生的电动势完全抵消）。当绕制不同时，原有实验U-T图形沿纵坐标平移了一段距离，理论上这对于求导获得的居里温度不会产生任何影响，但是由于激励磁场远大于M，结果会使M导致的电压变化被淹没在激励磁场H的变化中，使得结果精确度大大降低。误差分析：本实验的测量结果误差很大一部分来源于系统的弛豫时间，实验中虽然保持水温超出样品温度在一个较小的范围内，但水温上升的速率依然远快于样品升温的速率，因此不可避免地产生因系统的弛豫而带来的误差。另外，实验中水温并不能保持均