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12 /0 2 ct 0j

推迟势（辐射场因果关系要求）A(r,t)

dR

i 4

BAp4 2 远场r：i B 0e 4crE场可以写成一个物理的表示 如图12.3所示，两个金属小球分别带Q和—Q，它们之间距离为l，两小球的电荷的数值和符号同步地周期性变化，这就是所谓的。解取球坐标系，+Q和—Qz轴上，设QQ0eit plQez 将它们代入偶极辐射的远区， B sinei(trc)e

Ekˆ

2lQ 0sinei(trc) 由

1

方向分量，磁场只有式可以看出，场正比于r，电场只有 分量，且cBE sin ReEB* B2e 0 0

S Pf,P

SPr 4lQf, 12.4所示，在的方向幅射最强，在0、2只保留对推迟势的作用（亦即,作代换i）,c

j

i

r

r

cerr 42rrj r

i01 i01 i0 i0 ii

0EB 2 BAie ee c 4c2r 2

Ekˆ

p0E--- 们作如下代换

,E cB,cB §12.4nJHn12

0，故其解一定是eik ct2可以取模为kc的所有值。当天线很细时，可只考虑kkzˆ取此点为坐标的原点，电流对此点是对称的，在天线的两端点(zl处电流2i I(z,t) i 2 2 2 2Az 00

l

12.6所示，有（R0记为为rRr （12.4.2A0I0ei(trc)l2sinklkzeikzcos l cosklcoscoskl 2 00ei(trc) sin2 ABAB。考虑远场时作代换iB

AikAsin

c

EkcBickA

*

klI2ccos2coscos2 EB00 0 0

klI2ccos2coscos2f(,) 0 2

I2ckl4sin2 Il2f(,) 0 sin2 4cI与（12.3.12）对比发现，此时天线等价于一个电偶极子，强度为p 当天线再增长到kl1条件不满足时，天线的辐射能力随kl做周期性振荡。号，测量被反射回来的信号强度（–returnloss,S11等S11l

1 –2半波电线（长度l）2B

有很好的辐射效率（S11极小，又有很好的辐射图案的半波天线。§12.5较高，但它在角上没有任何的定向性。在实际应用中，为了获得更好的辐射方向性，我们常把一系列天线排布成天线阵，利用效应来获得较好的方向性。12.8，或横向排列，如图12.9；再有是mn方阵，如图12.10。 E2C( eikR1iklE2C()

EEei2kl 依次类推，得m m1iNkl 1eimklEtotal

2

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