半导体激光器材料

半导体激光器材料第一页，共四十九页，编辑于2023年，星期日一、激光的产生原理1、普通光源发光-受激吸收和自发辐射

1）受激吸收（简称“吸收”）处在低能级E1的原子受到等于E2-E1的外来能量时，吸收这一能量跃迁到高能级的过程。E2E1h第二页，共四十九页，编辑于2023年，星期日2)自发辐射E2E1E3处在高能级（E2）的原子，即使没有任何外界的激励，总是自发地跃迁到低能级（E1），并且发射一个频率为，能量h=E2-E1的光子的过程。自发辐射的光是非相干光第三页，共四十九页，编辑于2023年，星期日2、受激发射和光的放大

受激辐射：（1917年爱因斯坦提出）处在高能级上（E2）的原子，受到能量恰为h=E2-E1的外来光子的激励（或诱发，或剌激）从而跃迁到低能级E1，并发射一个与外来光子“一模一样”的光子的过程。第四页，共四十九页，编辑于2023年，星期日E2E1外来光子受激辐射光子与外来光子频率相同、相位相同、偏振方向和传播方向相同。特点：受激辐射中，光子成倍增长，产生了光放大。受激辐射产生的光子与入射光子是完全相干的；第五页，共四十九页，编辑于2023年，星期日激光的产生过程粒子数反转状态E1E2E3E4E1E2能量且粒子数正常分布是：激光是受激辐射的光，但实际中还存在自发辐射和吸收，为了有效地产生激光，要改变这种分布，形成粒子数反转的状态。第六页，共四十九页，编辑于2023年，星期日3、粒子数反转：产生激光的必要条件

粒子数反转状态E1E2怎样才能实现粒子数反转呢？1）提供足够的能量；2）原子在激发态多“呆”一会；3）减小损失，不断放大。二、

激光简史和我国的激光技术1917年，爱因斯坦提出受激辐射第七页，共四十九页，编辑于2023年，星期日1961年8月，我国第一台红宝石激光器在长春光机所研制成功1964年，汤斯、巴索夫和普罗霍罗夫分享诺贝尔物理学奖1987年6月，大功率脉冲激光系统-神光装置，在上海光（学精密）机（械研究）所研制成功

1959年，汤斯提出制造红宝石激光器的建议1958年，汤斯和肖洛发表《红外与光学激射器》，巴索夫和普罗霍罗夫发表《实现三能级粒子数反转和半导体激光器建议》1960年，加州休斯实验室的梅曼制成了第一台红宝石激光器第八页，共四十九页，编辑于2023年，星期日

普罗霍罗夫巴索夫汤斯

1964年诺贝尔物理学奖一半授予美国马萨诸塞州坎布里奇的麻省理工学院的汤斯（CharlesH．Townes，1915一），另一半授予苏联莫斯科苏联科学院列别捷夫物理研究所的巴索夫（NikolnyG．Basov，1922一）和普罗霍罗夫（AleksandrM．Prokhorov，1916－－），以表彰他们从事量子电子学方面的基础工作，这些工作导致了基于微波激射器和激光原理制成的振荡器和放大器。第九页，共四十九页，编辑于2023年，星期日三、激光器的结构1、工作介质：产生激光的原子系统或可以实现粒子数反转的气体、液体或固体

所谓能级合适是指存在“亚稳态能级”，即存在激发态寿命=10-3秒左右的能级（一般原子系统的激发态寿命只有10-8秒）E1E2E3激发能量亚稳态能级第十页，共四十九页，编辑于2023年，星期日产生激光的能级系统（例）（1）三能级系统（2）四能级系统

三能级系统四能级系统红宝石激光器铷玻璃激光器第十一页，共四十九页，编辑于2023年，星期日2、激励源：用来实现和维持粒子数反转。有电激励，光激励，热激励，化学激励等

激励--从外界吸收能量，使原子系统的原子不断从低能态跃迁到高能态能级以实现粒子数反转的过程（又称“激发”、“抽运”或“泵浦”）。1）光泵抽运如红宝石激光器粒子数反转状态E1E2E1E2第十二页，共四十九页，编辑于2023年，星期日红宝石激光器的示意图第十三页，共四十九页，编辑于2023年，星期日2）电子碰撞----------如氩离子激光器电子3）化学反应如氟化氘激光器等。4）共振转移如He--Ne激光器。--NeHe--NeHe--第十四页，共四十九页，编辑于2023年，星期日要有一个能使受激辐射和光放大过程持续的构造：全反射镜半反射镜实物图原理图激光工作物质

3、光学谐振腔第十五页，共四十九页，编辑于2023年，星期日激光工作物质全反射镜半反射镜工作原理：out光放大原理第十六页，共四十九页，编辑于2023年，星期日小结:激光器的三个主要组成部分1.工作物质：2.激励能源：有合适的能级结构

能实现粒子数反转3.光学谐振腔：保证光放大使激光有良好的方向性和单色性使原子激发维持粒子数反转谐振腔激励系统工作物质第十七页，共四十九页，编辑于2023年，星期日四、激光器的种类1、固体激光器：器件小、坚固、使用方便、输出功率大2、气体激光器：结构简单、造价低，操作方便，介质均匀光束质量好且能长时间稳定工作He-Ne激光器简介：最早(1961)制成且应用最广泛。激光波长为632.8纳米(氖原子发出)，采用电激励。高压电源使气体放电，氦激发，能量传递给氖，四能级系统4、半导体激光器：体积、质量小，寿命长，结构简单而坚固

3、液体激光器：输出波长连续可调，覆盖面宽第十八页，共四十九页，编辑于2023年，星期日五.激光的特性及应用

（一）、激光的主要特性1、方向性好---激光的发散角小。激光器LaserHe--Ne激光经纬仪测月红宝石激光器=0.031mrad=410-5mradD=1.6km=2~5mrad（毫弧度）(1km时光斑直径10m)第十九页，共四十九页，编辑于2023年，星期日光源2、亮度高、能量集中太阳1mWHe--Ne激光器大功率激光器SE光源亮度--单位面积、单位时间在垂直于光源表面的单位立体角内发射的能量。立体角定义：

=S/r2Sr

P=1mW的氦-氖激光器的亮度约是太阳光的44倍第二十页，共四十九页，编辑于2023年，星期日可使一切金属熔化可使一切非金属化为一缕青烟3）单色性好激光所包含的波长或频率范围极小一束普通的红光频率范围：Laser6328埃的He--Ne激光（中心频率（理论值，实际几赫兹）第二十一页，共四十九页，编辑于2023年，星期日又如单色性最好的氪灯，其中心波长6057埃波长范围：He-NeLaser中心波长波长范围：4）相干性好相干性是指光波场中光振动之间的相关程度。相干性越好则光场中各点光振动在频率、振动方向的一致性越好，相位的关联性也越好。相干性越好则光场中任取两点作光源所产生的干涉和衍射的条纹越清晰。第二十二页，共四十九页，编辑于2023年，星期日杨氏双缝干涉单缝双缝屏第二十三页，共四十九页，编辑于2023年，星期日Ir圆孔衍射注意：光的单色性越好，则其相干性也越好。二者是统一的.第二十四页，共四十九页，编辑于2023年，星期日激光的应用普通光源的发光过程是自发辐射,发出的不是相干光,激光的发光过程是受激辐射,它发出的光是相干光.普通灯光与激光的比较第二十五页，共四十九页，编辑于2023年，星期日★

军事：激光制导、激光武器★

加工：光刻、焊接、切割、打孔、雕刻★

医疗：美容、手术★

核技术：核聚变点火★生活：光纤通讯、激光笔、光盘存储★

科技：光源、激光冷却、全息、激光光解（二）、应用第二十六页，共四十九页，编辑于2023年，星期日

激光核聚变这是激光核聚变靶室，在靶室内十束激光同时聚向一个产生核聚变反应的小燃料样品上，引发核聚变。第二十七页，共四十九页，编辑于2023年，星期日激光焊接高能激光（能产生约5500oC的高温）把大块硬质材料焊接在一起第二十八页，共四十九页，编辑于2023年，星期日用激光使脱落的视网膜再复位（目前已是常规的医学手术）第二十九页，共四十九页，编辑于2023年，星期日用脉冲的染料激光（波长585nm）处理皮肤色素处理前处理后第三十页，共四十九页，编辑于2023年，星期日由于光波的频率比电波的频率高好几个数量级，

一根极细的光纤能承载的信息量，相当于图片中这麽粗的电缆所能承载的信息量。

激光光纤通讯第三十一页，共四十九页，编辑于2023年，星期日光盘存储第三十二页，共四十九页，编辑于2023年，星期日

3.1.1

pn结激光器第三十三页，共四十九页，编辑于2023年，星期日

3.1.2

异质结激光器由两种不同的半导体材料构成的PN结称为半导体异质结。由同一种半导体材料构成的PN结称为半导体同质结。第三十四页，共四十九页，编辑于2023年，星期日第三十五页，共四十九页，编辑于2023年，星期日

3.1.3

量子阱激光器异质结厚度仅为1～10nm的异质结激光器称为量子阱激光器。量子阱激光器的优点是阈值电流仅为异质结激光器的四分之一，因此有利于光集成化和制作大功率半导体激光器，并且它的光束质量好，有利于提高光通信的质量。第三十六页，共四十九页，编辑于2023年，星期日

3.1.4

分布反馈激光器分布反馈激光器是一种侧壁被做成周期性光栅波导结构的半导体激光器。

3.2

蓝光半导体激光器材料

GaN是最引人注目的蓝光半导体激光器材料。可与AlN，InN形成带隙连续可变的固熔体。

第三十七页，共四十九页，编辑于2023年，星期日在发展成GaN激光器的过程中，最大的困难有两个，一是缺乏晶格常数和热膨胀系数与GaN匹配的衬底材料，二是难以实现高P型掺杂。

20世纪80年代后期，人们先后用在蓝宝石或SiC衬底材料上引入过渡层的方法和对高阻GaN材料进行低能电子辐射的方法解决了这两个问题。第三十八页，共四十九页，编辑于2023年，星期日日本日亚公司在1993年率先研制成功输出功率为1mW的InGaN/AlGaN双异质结蓝色发光二极管，稍后该公司又开发出输出功率为5mW的单量子阱蓝色发光二极管。

1995年日本名古屋大学采用以蓝宝石和SiC为衬底材料的InGaN/AlGaN双异质结蓝色发光二极管，首次在低温下实现了蓝光受激发射。第三十九页，共四十九页，编辑于2023年，星期日

1996年，日本日亚公司终于研制成功能在室温下运行的InGaN多量子阱蓝光半导体激光器。后来，该公司又在1997年用Si掺杂的InGaN量子阱代替以前的未掺杂量子阱作为发光层，减小了由电流产生的热效应，提高了器件的寿命。日亚公司在1998年初制备成功实用化的蓝光(417nm)InGaN多量子阱激光器。第四十页，共四十九页，编辑于2023年，星期日

ZnSe是一种蓝绿光半导体激光器材料。在用ZnSe研制蓝绿光激光器的过程中主要遇到三个问题：第一是难以实现高载流子浓度的P型掺杂；第二是难以降低P型ZnSe欧姆接触；第三是缺陷密度高导致激光器寿命较短。3.3

蓝绿光半导体激光器材料第四十一页，共四十九页，编辑于2023年，星期日

20世纪90年代初期，人们以氮离子为掺杂源，用分子束外延工艺解决了掺杂问题。在此基础上，3M公司率先研制成功全世界第一个ZnCdSe/ZnSe量子阱有源层电流泵浦蓝绿光(490nm)半导体激光器，该器件在77K的低温运行。接着，该公司在1993年又首次实现了ZnCdSe/ZnSe/ZnMgSeS量子阱蓝绿光(490nm)半导体激光器在室温的连续工作。第四十二页，共四十九页，编辑于2023年，星期日用重掺杂的ZnTe、ZnSe多层结构或ZnSe、ZnSe1-xTex、HgSe构成的渐变异质结构来降低p型ZnSe的欧姆接触，取得了一定的成效，但欧姆接触电阻还是太高。第四十三页，共四十九页，编辑于2023年，星期日解决缺陷问题：一是改进外延工艺以提高膜层质量；二是设法增加ZnSe材料的共价键成分，提高其硬度，减小与GaAs衬底的晶格失配，人们通过在ZnSe中掺入Be或者采用BeTe/ZnSe超晶格材料，在很大程度上解决了这些问题。第四十四页，共四十九页，编辑于2023年，星期日

3.4

红光半导体激光器材料红光半导体激光器材料主要有InGaAlP和InGaP/GaAsP等。在用分子束外延和金属有机气相外延工艺制备InGaAlP薄层单晶时，为了保证膜层的质量，严格控制源的纯度、外延系统的密闭性和InGaAlP膜层的生长温度是最关键的三个工艺参数。第四十五页，共四十九页，编辑于2023年，星期日

InGaAlP红光半导体激光器也采用双异质结结构，分为增益导引、折射率导引和量子阱结构三种。增益导引型的缺点是输出功率低、光束质量差，故无法满足高密度可录光存储的需要。折射率导引型能有效地实现光模限制、降低像散并抑制阈值电流的增加。多量子阱结构的优点是可以降低激光器的阈值电流、提高激光器的工作温度，从而改善激光器在高功率工作下的温度特性和可靠性。第四十六页，共四十九页，编辑于2023年，星期日

3.5近红外短波长半导体激光器材料