光的吸收散射和色散

光的吸收散射和色散第一页，共三十八页，编辑于2023年，星期五⒈光束越深入物质，强度将越减弱；

光通过物质时其传播情况就会发生变化：⒉光在物质中传播的速度将小于真空中的速度且随频率而变化——光的色散。①光的能量被物质吸收——光的吸收；②光向各个方向散射——光的散射。第二页，共三十八页，编辑于2023年，星期五6.1电偶极辐射对反射、折射现象的解释1、电偶极子模型（理想模型）

用一组简谐振子来代替实际物质的分子，每一振子可认为是一个电偶极子，由两个电量相等，符号相反的带电粒子组成，电偶极子之间有准弹性力作用，能作简谐振动。两种振子：电子振子：核假定不参加运动，准弹力的中心。分子振子：质量较大的一个粒子可认为不参加运动第三页，共三十八页，编辑于2023年，星期五电偶极子模型第四页，共三十八页，编辑于2023年，星期五2、电偶极辐射对反射和折射现象的初步解释解释1：各向同性均匀物质中的直线传播解释2：反射与折射解释3：布儒斯特定律第五页，共三十八页，编辑于2023年，星期五6.2光的吸收（AbsorptionofLight）1．一般吸收和选择吸收（normalabsorption&selectiveabsorption）吸收很少，且在某一给定波段内几乎不变。吸收很多，且随波长而剧烈地变化。例如石英对可见光吸收甚微，但是对3.5~5.0的红外光却强烈吸收。一般吸收选择吸收§6.1光的吸收第六页，共三十八页，编辑于2023年，星期五6.2光的吸收（AbsorptionofLight）2．朗伯定律能量观点稀溶液：，式中A是一个与浓度无关d的常量，C为溶液的浓度。，为吸收系数第七页，共三十八页，编辑于2023年，星期五§6.2光的散射ScatteringofLight光线通过均匀的透明介质(如玻璃、空气、清水）时，从侧面是难以看到光线的。如果介质不均匀，如有悬浮微粒的浑浊液体，我们便可从侧面清晰地看到光束的轨迹，这是介质中的不均匀性使光线朝四面八方散射的结果。

定义：由于介质中存在的微小粒子或分子对光的作用，使光束偏离原来的传播方向或波长发生变化，向四周传播的现象，称为光的散射。第八页，共三十八页，编辑于2023年，星期五光的散射可分为两大类：散射光的波长不变散射光的波长改变瑞利散射米氏散射拉曼散射（Raman1928）布里渊散射Brillouin1921瑞利散射：散射粒子的线度小于光的波长的十分之一，则称为～。米氏散射：散射粒子的线度与光波长同量级或大于光波波长的散射，称为～。第九页，共三十八页，编辑于2023年，星期五二.瑞利散射定律光学性质不均匀的介质，可能是由于均匀物质中散布着折射率与它不同的其它物质的大量微粒，也可能是由于物质本身的组成部分（粒子）的不规则聚集；早在1869年爱尔兰物理学家亭德尔(Tyndall，1820-1893)就对混浊介质的散射现象做过大量的实验研究。尤其对于线度小于波长的微粒。因此瑞利散射有时又称亭德尔效应。例如尘埃、烟（大气中散布着固态微粒）,雾（空气中散布着液态微粒），悬浮液（液体中悬浮着固态微粒），乳状液（一种液体中悬浮着另一种液体而不能互相溶解），如水中加入几滴牛奶，等等。这样的物质称为混浊介质。第十页，共三十八页，编辑于2023年，星期五在亭德尔的基础上，英国物理学家瑞利于1899年对小粒子散射又进行了研究。实验装置如图。透射光散射光检偏器探测器实验发现：从容器侧面看到的散射光，带有青蓝色，透射光则带有红色。瑞利（LordRayleigh,1842-1919）1904年诺贝尔物理学奖获得者第十一页，共三十八页，编辑于2023年，星期五进一步研究表明，散射光的强度与光波波长的四次方成反比，可表示为：——称为瑞利散射定律根据瑞利散射定律，可以对前面的实验现象作出很好的解释。假设白光中波长为720nm的红光与波长为440nm的青蓝光具有相同的强度，由于两种波长之比为：所以散射光中，蓝光的强度与红光强度之比为：可见散射光中蓝光的强度约为红光强度的7.2倍，因此透射光中所含的红光成分就较多，故带红色。第十二页，共三十八页，编辑于2023年，星期五表面上看起来是纯净均匀的介质，由于分子的热运动使分子密度有涨落而引起的散射，称为分子散射。分子散射也满足瑞利散射定律。用以上的散射理论可以解释许多我们日常熟悉的自然现象，如天空为什么是蓝的？旭日和夕阳为什么是红？以及云为什么是白？等等。首先，白昼天空之所以是亮的，完全是大气散射阳光的结果。如果没有大气，即使在白昼，人们仰观天空，将看到光辉夺目的太阳悬挂在漆黑的背景中。这景象是宇航员司空见惯了的。第十三页，共三十八页，编辑于2023年，星期五

按瑞利定律，由于大气的散射，白光中的短波成分（蓝紫色）遭到散射比长波成分（红黄色）强烈得多，散射光乃因短波的富集而呈蔚蓝色。所以每当大雨初霁、澄清了尘埃的时候，天空总是蓝得格外美丽可爱，其道理就在这里.旭日和夕阳呈红色，与天空呈蓝色属于同一类现象，由于白光中的短成分被更多地散射掉了，在直射的日光中剩余较多的自然是长波成分了。早晚阳光以很大的倾角穿过大气层，经历大气层的厚度要比中午时大得多，从而大气的散射效应也要强烈得多，这便是旭日初升时颜色显得特别殷红的原因。

第十四页，共三十八页，编辑于2023年，星期五因为红光透过散射物的穿透能力比蓝光强，因此通常情况下，危险信号灯、交通禁行灯等采用红色，使有关人员在能见度低的情况下，能尽早发现采取措施。第十五页，共三十八页，编辑于2023年，星期五当散射粒子的线度大于十分之几波长，甚至与波长相当时瑞利散射定律不再成立，此为大粒子散射，称为米氏散射。米（G.Mie)和德拜(P.Debye)以球形质点为模型计算了电磁波的散射。米－德拜的计算表明，只有球半径满足下列条件时，瑞利散射定律才是正确的。当a较大时，散射强度与波长的依赖关系就不明显了，米－德拜的计算结果如图。第十六页，共三十八页，编辑于2023年，星期五当入射光的波长大于十分之一时，散射光的强度与波长的依赖关系不明显。因此散射光的颜色与入射光相近，白光入射将观察到白色的散射光。这就是云雾呈白色的缘故。

第十七页，共三十八页，编辑于2023年，星期五例如，点燃的香烟冒出蓝色的烟，但从口中吐出的烟却是白色的。Why？这是因为组成烟的微小颗粒蓝光散射强烈——瑞利散射；而从口中吐出的烟，由于凝聚了水蒸气在其上，颗粒变大——属于米氏散射，故呈现白色。当光通过介质时，不仅介质的吸收使透射光强减弱，由于光的散射也使使射入介质的光强按指数形式衰减，因此，穿过厚度为l的介质透射光强为：为吸收系数，为散射系数，+就称为衰减系数。在很多情况下，和中一个往往比另一个小很多，因而可以忽略。第十八页，共三十八页，编辑于2023年，星期五三.散射光强的角分布和偏振态实验表明，散射光的强度随光的方向而变化，自然光入射时，散射光强满足下式：是散射光方向与入射光方向之间的夹角。入射光方向散射光方向可见，散射光强的分布是对于光的传播方向及垂直于光的传播方向是对称的。第十九页，共三十八页，编辑于2023年，星期五假设入射光是线偏振的，传播方向沿着Z轴，如图。设在各向同性的介质中有一粒子P。当光与粒子相遇时，使P作受迫振动，所形成的电矢量也平行于X轴。由此产生的次波为球面波。光波又是横波，振动方向与传播方向垂直。在各个方向的振幅应等于最大振幅在相应方向的投影。虽然从光源发出的光是自然光，但从正侧方用检偏器检查发现，散射光是线偏振的，沿着斜侧面观察发现是部分偏振光，只有正对着入射方向观察时，透射光才是自然光。第二十页，共三十八页，编辑于2023年，星期五因此，在赤道平面ABAB上的个电的振幅最大，在两极D和D处，振幅等于零。不在赤道平面的任一点F越靠近赤道平面振幅越大。如果入射光的矢量E改为平行于Y轴线偏振光，则散射光的振幅情况将上图转90°即可得到。自然光的电矢量在xoy平面内沿着一切可能的方向振动，可平均分成沿着x和y方向振动的两个线偏振光。被粒子散射时，各个方向上的振幅可看成是以上两个分振动的合成。如图第二十一页，共三十八页，编辑于2023年，星期五图中可以看出，沿着PA、PA、PD、PD、PF等正侧面观察时，散射光都是线偏振光。振动面垂直于入射光的传播方向。沿着光的传播方向仍为自然光；从其他方向观察时，散射光是部分偏振光。以上讨论的散射介质，假设它的分子本身是各向同性的。如果介质分子本身就是各向异性的，情况就要复杂的多。第二十二页，共三十八页，编辑于2023年，星期五例如当线偏振光照射某些气体或液体时，从侧面观察时，散射光变成了部分偏振光（有些情况透射光也变成了部分偏振光）。这种现象称为退偏振。以Ix和Iy分别表示散射光沿着x轴和y轴振动的强度，则散射部分偏振光的偏振度为：通常又引入退偏振度的概念：第二十三页，共三十八页，编辑于2023年，星期五例如：退偏振这一现象的解释也是瑞利提出的。他认为退偏振度与散射分子的光学性质各向异性有关。在这种分子里电极化的方向一般不与光波的电矢量方向相同。测量退偏振度可以判断分子的各向异性，因此也可以用来判断分子的结构。第二十四页，共三十八页，编辑于2023年，星期五§6.3光的色散DispersionofLight光在介质中的传播速度v

随波长而异的现象，亦即介质的折射率随着波长而变化，这种现象称为光的色散。1672年牛顿首先利用三棱镜的色散效应把日光分解为彩色光带。为了表征介质折射率随波长的变化快慢程度和趋势，引入介质色散率的概念。定义为：介质的折射率对波长的导数，即介质的色散率为：dn/d第二十五页，共三十八页，编辑于2023年，星期五第二十六页，共三十八页，编辑于2023年，星期五一.正常色散测量不同波长的光线通过棱镜的偏转角，就可算出棱镜材料的折射率n与波长λ之间的依赖关系曲线，即色散曲线。实验表明：凡在可见光范围内无色透明的物质，它们的色散曲线形式上很相似，其间有许多共同特点，如n随λ的增加而单调下降，且下降率在短波一端更大，等等。这种色散称为正常色散。第二十七页，共三十八页，编辑于2023年，星期五当白光通过介质发生正常色散时，白光中不仅紫光比红光偏折的厉害，而且在所形成的光谱中，紫端比红端展得更开。1836年科希（A.L.Cauchy，1789-1857)给出一个正常色散的折射率随波长变化的经验公式。第二十八页，共三十八页，编辑于2023年，星期五正常色散的经验公式：上式称为科希公式，式中A，B，C是与物质有关的常数，其数值由实验数据来确定，当波长变化范围不大时，科希公式可只取前两项，即则介质的色散率为：A、B均为正值，上式表明，折射率和色散率的数值都随波长的增加而减小，当发生正常色散时，介质的色散率小于零。第二十九页，共三十八页，编辑于2023年，星期五对介质有强烈吸收的波段称为吸收带。实验表明，在强烈吸收的波段，色散曲线的形状与正常色散曲线大不相同。

二.反常色散若向红外区域延伸，并接近吸收带时，色散曲线开始与科希公式偏离（见图中R点）。

如图所示为一种在可见光区域内透明的物质（如石英）在红外区域中的色散曲线，在可见光区域内色散是正常的，曲线（PQ段）满足科希公式。第三十页，共三十八页，编辑于2023年，星期五在吸收带内因光极弱，很难推测到折射率的数据。过了吸收带，色散曲线（ST段）又恢复正常的形式，并满足科希公式。在吸收带内，折射率随波长的增加而增加，即dn/d

>0,与正常色散相反，这种现象称为反常色散。应该指出：所谓“反常”只是历史上的原因。现象本身恰反映了在吸收带内普遍遵从的色散规律。所有介质在透明波段表现出正常色散；而在吸收带内表现出反常色散。第三十一页，共三十八页，编辑于2023年，星期五三.色散的观察1672年牛顿首先利用交叉棱镜法将色散曲线非常直观地显示出来，交叉棱镜装置如图所示。

如果制做棱镜P1和P2材料的色散规律（即n与

λ的依赖关系）不同，倾斜光带a'b'将是弯曲的，它的形状直观地反映了两种材料色散性能的差异。

第三十二页，共三十八页，编辑于2023年，星期五1904年伍德（R.W.Wood)曾用交叉棱镜法观察了钠蒸汽的色散。他的装置如图所示。

当钠被蒸发时，由于管V内蒸汽的色散作用，不同波长的光不同程度