电容滤波的不可控整流电路

关于电容滤波的不可控整流电路第1页，课件共14页，创作于2023年2月在交—直—交变频器、不间断电源、开关电源等应用场合中，大量应用。最常用的是单相桥和三相桥两种接法。由于电路中的电力电子器件采用整流二极管，故也称这类电路为二极管整流电路。1.电容滤波的不可控整流电路第2页，课件共14页，创作于2023年2月电容滤波的单相不可控整流电路

1.工作原理及波形分析图1电容滤波的单相桥式不可控整流电路及其工作波形a)电路b)波形基本工作过程：

在u2正半周过零点至wt=0期间，因u2<ud，故二极管均不导通，电容C向R放电，提供负载所需电流。

至wt=0之后，u2将要超过ud，使得VD1和VD4开通，ud=u2，交流电源向电容充电，同时向负载R供电。第3页，课件共14页，创作于2023年2月电容滤波的单相不可控整流电路详细分析（关键在于求出d和q）将u2代入并求解得：而负载电流为：于是（1）（2）（3）（4）（5）第4页，课件共14页，创作于2023年2月电容滤波的单相不可控整流电路由上述推导过程，已经求得：

设VD1和VD4的导通角为q，则当wt=q

时，VD1和VD4关断。将id

(q)=0代入式（5），得：

二极管导通后u2开始向C充电时的ud与二极管关断后C放电结束时的ud相等。由式（6）和（7）得：（5）（6）（7）（8）（9）第5页，课件共14页，创作于2023年2月

在wRC已知时，即可由式（9）求出d

，进而由式（8）求出q

。显然d

和q仅由乘积wRC决定。图2给出了根据以上两式求得的d

和q角随wRC变化的曲线图2

d、q

与wRC的关系曲线

（8）（9）电容滤波的单相不可控整流电路第6页，课件共14页，创作于2023年2月二极管VD1和VD4关断的时刻，即wt达到q

的时刻，还可用另一种方法确定：VD1和VD4的关断时刻，从物理意义上讲，就是两个电压下降速度相等的时刻。一个是电源电压的下降速度|du2/d(wt)|，另一个是假设二极管VD1和VD4关断而电容开始单独向电阻放电时电压的下降速度|dud/d(wt)|p（下标表示假设）。电容滤波的单相不可控整流电路第7页，课件共14页，创作于2023年2月2.主要的数量关系

1）输出电压平均值整流电压平均值Ud可根据前述波形及有关计算公式推导得出，但推导繁琐。空载时，。重载时，Ud逐渐趋近于0.9U2，即趋近于接近电阻负载时的特性。2）电流平均值

输出电流平均值IR为：

IR=Ud/R

Id=IR

二极管电流iD平均值为：

ID=Id/2=IR/23）二极管承受的电压

第8页，课件共14页，创作于2023年2月

感容滤波的二极管整流电路实际应为此情况，但分析复杂。ud波形更平直，电流i2的上升段平缓了许多，这对于电路的工作是有利的。图感容滤波的单相桥式不可控整流电路及其工作波形a）电路图b）波形电容滤波的单相不可控整流电路第9页，课件共14页，创作于2023年2月1.基本原理某一对二极管导通时，输出电压等于交流侧线电压中最大的一个，该线电压既向电容供电，也向负载供电。当没有二极管导通时，由电容向负载放电，ud按指数规律下降。图电容滤波的三相桥式不可控整流电路及其波形电容滤波的三相不可控整流电路第10页，课件共14页，创作于2023年2月由“电压下降速度相等”的原则，可以确定临界条件。假设在wt+d=2p/3的时刻“速度相等”恰好发生，则有图电容滤波的三相桥式整流电路当wRC等于和小于时的电流波形

a）wRC=

b）wRC<

电流id

断续和连续的临界条件wRC=由上式可得在轻载时直流侧获得的充电电流是断续的，重载时是连续的，分界点就是R=/wC。电容滤波的三相不可控整流电路第11页，课件共14页，创作于2023年2月考虑实际电路中存在的交流侧电感以及为抑制冲击电流而串联的电感时的工作情况：电流波形的前沿平缓了许多，有利于电路的正常工作。随着负载的加重，电流波形与电阻负载时的交流侧电流波形逐渐接近。图

考虑电感时电容滤波的三相桥式整流电路及其波形

a）电路原理图b）轻载时的交流侧电流波形

c）重载时的交流侧电流波形电容滤波的三相不可控整流电路第12页，课件共14页，创作于2023年2月2.主要数量关系

1）输出电压平均值

Ud在（2.34U2~2.45U2）之间变化

2）电流平均值

输出电流平均值IR为：

IR=Ud/R

与单相电路情况一样，电容电流iC平均值为零，因此：Id=IR

二极管电流平均值为Id的1/3，即：

ID=Id

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