常用气体激光器讲解演示文稿

常用气体激光器讲解演示文稿目前一页\总数一百一十四页\编于二十点常用气体激光器讲解目前二页\总数一百一十四页\编于二十点1.CO2气体是工作物质，辅助气体有N2、He、Xe和H2等；2.N2在气体中起能量转移作用。N2分子受电子碰撞的概率很大，放电中使大量N2处于亚稳态。通过近共振碰撞把内能转移给CO2分子，实现粒子数反分布；3.He对CO2分子有冷却作用，也可加速下能级粒子数抽空；4.Xe的电离电位低，激光器内的气体易电离，使CO2分子能量转换效率提高10％～15％。同时在维持放电电流相同的情况下，加入Xe后可使放电电压下降20％～30％。

5.H2或(H2O蒸汽)可促使低能粒子抽空，H2O蒸汽有利于CO2分子的还原，可延长寿命。

2、工作物质目前三页\总数一百一十四页\编于二十点

N2分子受到电子碰撞后被激发并和CO2分子发生碰撞，N2分子把获得的能量传递给CO2分子，使大量的CO2分子被激发到001能级时，能级001和能级100之间形成粒子数的反分布。

3、CO2分子激发机理目前四页\总数一百一十四页\编于二十点

He原子质量小，运动速度快，频繁地碰撞CO2分子，高效地抽运010能级上的CO2分子，大大提高了粒子数反转程度。

100能级和020能级的分子迅速跃迁到亚稳态010能级上。因此必须把跃迁到010能级上的CO2分子立即抽空，否则不利于粒子数的反转。

目前五页\总数一百一十四页\编于二十点二、基本结构

纵向电激励水冷内腔式封离型

CO2激光器的典型结构

所谓封离型是指工作气体被密封在放电管内(由放电管、水冷管和储气管三层结构组成)。它的优点是结构简单、紧凑。但它的单位放电长度可输出的功率比其他结构的（如流动型和气动型）CO2激光器要低。目前六页\总数一百一十四页\编于二十点目前七页\总数一百一十四页\编于二十点折叠式CO2激光器（水冷套未画出）横向循环流动CO2激光器纵向流动CO2激光器目前八页\总数一百一十四页\编于二十点三、输出特性1、能量转换效率高：20～25%(氦氖激光器的能量转换效率仅为千分之几)；

2、常用的CO2激光器输出波长为10.6，属于中红外区，对人眼损害小；

3、连续输出功率可达万瓦级，常用电激励；4、温度效应转换效率最高也不会超过40％，这就是说有60％以上的能量转换为气体的热能，气体温度的升高，将引起CO2分子的分解，降低放电管内的CO2分子浓度。使激光器的输出功率下降，因此，冷却问题是CO2激光器正常运转的重要技术问题。目前九页\总数一百一十四页\编于二十点

原子或分子因某种原因失去电子或获得电子的过程称为电离。若原子失去电子，称为正离子，反之则称为负离子。利用离子的能级跃迁所获得的激光器件称为离子激光器。氖、氩、氪、氙、镉蒸气、硒蒸气等均能作离子激光器的工作物质。它们的激光输出功率比原子气体激光器要高，达几十瓦，可连续或脉冲输出。氩离子激光器目前十页\总数一百一十四页\编于二十点一、工作原理激发过程一般分两步：气体放电后，放电管中的高速电子与中性氩离子碰撞，从氩离子中打出一个电子，使之电离，形成处在基态上的氩离子；该基态Ar+再与高速电子碰撞，被激发到高能态，当激光上下能级间产生粒子数反转时，即可产生氩离子激光。因此，氩离子激光器的激活粒子是Ar+。目前十一页\总数一百一十四页\编于二十点采取两次电子碰撞将氩原子激发到3p44P态要比直接碰撞、一次将氩原子激发到3p44P态的电子能量要小，后者只能在低气压放电中才有如此大的能量（35.5eV）。由于3p44P和3p44S能级上有许多不同的电子态，所以氩离子激光输出由丰富的谱线。最强的谱线波长是488.0nm、514.5nm。

目前十二页\总数一百一十四页\编于二十点二、基本结构

氩离子激光器包括：放电管、电极、回气管、谐振腔、轴向磁场等。目前十三页\总数一百一十四页\编于二十点氩离子激光器分段石墨放电管目前十四页\总数一百一十四页\编于二十点国产的氩离子激光管

目前十五页\总数一百一十四页\编于二十点三、输出特点

1、是一种惰性气体离子激光器，在离子激光器中输出效率最高；

2、其输出波长较多，主要有514.5nm和488.0nm两个蓝绿色的谱线，是可见光区域中最强的激光器。

；3、一般连续输出几瓦到十几瓦，甚至上百瓦。4、输出波长易被血红蛋白吸收，所以氩离子激光器对生物止血效果最好。在临床上主要用于外科手术，用它作“光刀”，尤其是上、下消化道出血时，氩离子激光器可以利用光纤导人内镜进行止血等非手术治疗。目前它广泛用于眼科凝固、皮肤科、内科等综合治疗领域。目前十六页\总数一百一十四页\编于二十点

表氩离子激光的可见光光谱线激光跃迁能级波长(nm)或率（W）4P2S01/2——4S2P1/2

457.90.354P2D03/2——4S2P3/2

472.70.304P2P03/2——4S2P1/2

476.50.754P2D05/2——4S2P3/2

488.01.504P2D03/2——4S2P1/2

496.50.704P4D05/2——4S2P3/2

514.52.004P4D03/2——4S2P3/2

528.70.34

目前十七页\总数一百一十四页\编于二十点准分子激光器一、工作物质

“准分子”：不是稳定分子。它是混合气体受到外来能量激发所引起的一系列物理和化学的反应中曾经形成但转瞬即逝的分子，其寿命仅为几十毫秒。

这类激光器的工作物质是受激的气体原子(如Ar、Kr、Xe，用Rg表示)和卤元素(例如F、Cl，用X表示)结合而成的准分子，如氟化氩(ArF)、氯化氪(KrCl)、氟化氙(XeF)等;

目前十八页\总数一百一十四页\编于二十点二、工作原理

通常情况下，基态的稀有气体原子化学性质稳定，因此呈两种气体混合状态（Rg+X）

。但当它们受到激发时，如电子束的轰击或高压激励等，稀有气体原子就可能从基态跃迁到激发态，甚至被电离，这时很容易和另一个原子形成一个寿命极短的分子（RgX）

，这种处于激发态的分子称受激二聚物，简称准分子。

RgX基态分子寿命极短，为10-13s量级，它沿着自己的势能曲线想核间距增大的方向移动，直至最终离解成独立的原子Rg+X。激发态RgX*能级寿命为10-8s量级，比基态稳定，因此很容易形成粒子数反转。目前十九页\总数一百一十四页\编于二十点三、基本结构准分子激光器的结构

目前二十页\总数一百一十四页\编于二十点1．功率特性：准分子基态的电子迅速排空造成激光下能级总是空的，这样有利于离子数反转的形成，即使在超短脉冲下运转，从而可以获得较高的输出功率（10瓦量级）。2.输出波长:

从真空紫外到可见光区域。3．脉冲特性：

由于基态寿命短，即使是超短脉冲情况下，基态也可被认为是空的，因此准分子激光对产生巨脉冲特别有利。

4.能够精确聚焦和控制，其切削精度非常高，每个光脉冲切削深度为0.2微米，能够在人的头发丝上刻出各种花样来。

目前二十一页\总数一百一十四页\编于二十点近视眼由于眼球的前后径太长，眼角膜前表面太凸，外界光线不能准确会聚在眼底所致。准分子激光矫正近视是用电脑精确控制的准分子激光，根据近视度数和有无散光在瞳孔区的角膜基质层进行刻蚀，使眼角膜前表面稍稍变平。从而使外界光线能够准确地在眼底视网膜上会聚成像，达到矫正近视的目的。准分子激光治疗近视眼的原理

目前二十二页\总数一百一十四页\编于二十点

什么是LASIK手术?

LASIK手术即准分子激光原位角膜磨镶术（LaserinSituKeratomileusis）：医生用角膜刀掀开一个角膜瓣，在瓣下角膜基质层上用准分子激光根据近视、远视、散光度数进行精确切削。患者术前检查的数据卡输入计算机，由计算机控制切削的范围和深度，削出一个光滑的曲面，相当于在角膜上切削出一个眼镜片，使视力变得清晰。它采用自动微型角膜板层节削仅进行手术，在角膜表面切削一直径8毫米，厚0.16毫米的带蒂板层角膜瓣，翻转角膜瓣后，应用准分子激光电脑控制多步分区角膜基质内切削，最后将角膜瓣复位。目前二十三页\总数一百一十四页\编于二十点制做角膜瓣

准分子激光切削

角膜瓣复位

目前二十四页\总数一百一十四页\编于二十点

LASIK手术示意图

角膜微切器切割角膜

角膜瓣形成并翻转

目前二十五页\总数一百一十四页\编于二十点角膜中间基质切削区准备

准分子激光切削角膜基质

目前二十六页\总数一百一十四页\编于二十点角膜瓣复位

准分子激光角膜原位磨镶术完成

目前二十七页\总数一百一十四页\编于二十点智慧型大小光斑技术:

根据不同的个人数据，系统自动调整光斑大小：光斑直径可在0.65-6.5mm范围内变化。可使复杂的角膜切削变得极为轻松。三维主动眼球跟踪技术:除对眼球在XY轴运动进行追踪外，还可以追踪眼球在Z轴的立体位移，可随眼球运动自动将激光调整到切削点，极大的加强了手术的安全性和精确性。目前二十八页\总数一百一十四页\编于二十点高精度200Hz飞点扫描、193nm氟化氩（ArF)准分子激光和最优光传输系统的完美结合形成光斑直径0.8mm优化高斯光束目前二十九页\总数一百一十四页\编于二十点染料激光器

固体或其它激光所输出的波长已几乎覆盖了真空紫外至红外波段，还出现了X射线波激光器。但是，一般激光器输出的波长都是固定单一的，至多也只是有几个波长，这在应用上有一定的局限性。为此人们研究了可调谐激光。染料激光器是液体激光器的一种，以染料为工作物质，如若丹明6G等，溶剂有乙醇、苯类、水及其他物质。染料的能量转换效率很高，可达数百毫瓦。染料激光器的最大特点是其输出波长在一定范围内连续可调，所以称为可调谐激光器。医学上常用的可调谐染料激光器有：N2激光泵浦可调谐染料激光器和Nd：YAG激光泵浦可调谐染料激光器等。目前三十页\总数一百一十四页\编于二十点工作原理染料分子能级图

S0是基态，S1、S2是激发态。S0、S1、S2本身是由许多密集的振动转动能级组成的。在原子光谱里，不同电子态之间的跃迁产生一条锐的谱线；在分子光谱里，不同电子态（例如S1与S0）之间的跃迁将产生由一簇密集的谱线组成的谱带。染料分子的这种能级结构是染料激光器的输出波长在一定范围内可调的根本原因。一、染料分子能级目前三十一页\总数一百一十四页\编于二十点染料分子能级图

吸收了外来光子后，分子就从基态能级跃迁到S1态的较高的振动转动能上（图中A→b）。由于频繁的热交换，大多数被激发的分子无辐射地衰变到S1态的最低的振动转动能级上（图中b→B）。这样，在B与基态S0的较高的振动转动能级（图中a）之间就实现了粒子数反转。当反转达到阈值时，就可以产生激光。可见染料激光形成过程，经历了两次无辐射跃迁。二、染料分子的光辐射过程目前三十二页\总数一百一十四页\编于二十点三、染料分子的三重态“陷阱”能级图中的T1和T2是三重态。由于三重态T1较单态S1低，所以处在S1中的分子很容易无辐射地跃迁到T1上，又因为T1与S0之间不产生辐射跃迁，而且T1的寿命较长，约为10-4～10-3s，所以T1态对于激发分子来说，相当于一个“陷阱”。当T1态上积累了足够的分子后，T1→T2的吸收将很快使激光器的增益下降，以致激光淬灭。通常采用的方法是在染料中加入三重态淬灭剂，缩短Tl的寿命。目前三十三页\总数一百一十四页\编于二十点目前三十四页\总数一百一十四页\编于二十点直管闪光灯泵浦的染料激光器示意图

一般由激光工作物质、激励光源、聚光系统和谐振腔及波长选择装置组成

目前三十五页\总数一百一十四页\编于二十点目前三十六页\总数一百一十四页\编于二十点目前三十七页\总数一百一十四页\编于二十点目前三十八页\总数一百一十四页\编于二十点

输出特性1．输出激光波长可调谐某些染料激光波长的可调宽度达上百纳米，所以称为可调谐激光器。2．由于染料分子能级的准连续宽带结构，其荧光谱范围也是准连续宽带，这既使得染料激光器在大范围内可调谐，目前由染料激光器产生的超短脉冲宽度可压缩至飞秒（10-15秒）量。3．染料激光器的输出功率大，达数百毫瓦，可与固体激光器比拟，并且价格便宜。4．染料分子是一种四能级级系统，由于S0的较高振动能级在室温时粒子数几乎为0，所以很容易实现粒子数反转，使得染料分子激光器的阈值很低。目前三十九页\总数一百一十四页\编于二十点一、光栅调谐图示为一种光栅—反射镜调谐腔。光束与谐振腔轴成一个小角度θ（θ≈3°）。谐振腔由反射光栅G与一个镀有介质膜的反射镜M组成。光栅G具有扩束和色散作用，转动光栅就可以改变输出激光的频率。腔内插入一个法布里—珀罗标准具，摆动标准具可以进一步选择输出激光的频率。不插入标准具时，输出激光的线宽为0.05nm，插入标准具后，可获得线宽约为0.001nm的单模激光。输出特性目前四十页\总数一百一十四页\编于二十点二、棱镜调谐图示为一种折叠式纵向泵浦染料激光器原理图，腔内放置的棱镜是一种色散元件。由于棱镜的色散作用，一束来自M3、M2的不同波长的光，将有不同的折射方向。当旋转平面反射镜M1使其与某一波长的光垂直时，该波长光便能返回谐振腔，形成振荡。因此，旋转M1便可实现调谐作用。目前四十一页\总数一百一十四页\编于二十点TunableLasers

DyeLasers很多有机染料可以被用作激光介质。其中最常见的是若丹明6G（Rhodamine6G），溶于甲醇或者乙二醇。跃迁上下能级由于和溶剂的相互作用而分裂为连续的能带。分子被激发到上能带后迅速无辐射弛豫到上能带的最低能级，并由此向基态各能级跃迁，产生荧光辐射。辐射荧光曲线不随激发光源的改变而改变。目前四十二页\总数一百一十四页\编于二十点如果将充有染料溶液的小室放置于激光腔内，并提供足够的泵浦能量，则可以放出激光。如果使用宽带激光反射镜，受激辐射在荧光发射曲线顶点的周围几十个Å附近发生。可以把反射镜用光栅代替。激发辐射带宽降低到0.5Å。通过转动光栅，可以让激光在整个荧光发射带范围内调节。泵浦可以用闪光灯来实现，得到的激光脉宽1ms，峰值功率大概几kW，重复频率1Hz。也可以用固定波长激光器，例如氮分子激光器，准分子激光器，铜蒸气激光器或倍频后的Nd:YAG激光器。目前四十三页\总数一百一十四页\编于二十点几种典型装置目前四十四页\总数一百一十四页\编于二十点通过使用各种染料，脉冲染料激光器工作范围可以从320到1000nm。对准分子激光泵浦的染料激光器，能量转换效率可以到10~20%。而对于倍频后的Nd:YAG激光器，则可以达到40%。目前四十五页\总数一百一十四页\编于二十点染料激光器脉冲运转较容易，而连续运转比较困难。主要问题是三重态布居数的增加造成的吸收损耗会使激光无法起振。脉冲泵浦时，可以在三重态集聚足够的粒子数之前产生激光。要想达到连续泵浦，则必须去掉三重态分子。可以在溶液中加入某种三重态猝灭剂，可以有效地使三重态分子无辐射跃迁到基态。连续的染料激光器往往使用氩离子或者氪离子激光器泵浦。目前可以覆盖的光谱范围为375~950nm。使用染料射流来让染料高速通过激活区。目前四十六页\总数一百一十四页\编于二十点TunableSolid-StateLasers某些固体激光器的增益曲线范围较宽，因此可以在某个范围内调谐。例如钕玻璃激光器可以在1.0~1.1mm范围调谐。钛宝石（Ti:Al2O3）激光器可调谐范围为660到1100nm。不使用激光泵浦的可调谐固体激光器引起人们广泛的兴趣。倍频以及受激拉曼散射等可以用来进一步扩展调谐波长。目前四十七页\总数一百一十四页\编于二十点TunableCO2Lasers二氧化碳激光器是最有效地气体激光器，功率转换率达到20%。工作波长位于10mm附近，很多工作用的是固定波长的二氧化碳激光器。目前四十八页\总数一百一十四页\编于二十点因为与加入的N2分子的碰撞，(001)模式充分布居。由放电使得氮分子布居于第一振动能级。由此形成与低能级(100),(020)之间的粒子数反转。激光发射可能在子转动能级间发生，并形成位于10.2~10.8mm和9.2~9.7mm的几个光谱带。其中最强的谱线为10.59mm。可以使用光栅来选择其一为输出波长。如果使用同位素分子13CO2，则可以增加可选的波长。二氧化碳激光器也可以工作于高气压（1个大气压到10个大气压）。在较高气压下，谱线加宽，不同的振转谱线溶和在一起，从而可以在该波段范围内连续调谐激光。工业上使用的二氧化碳激光器输出功率最高可以达到几十千瓦的量级。目前四十九页\总数一百一十四页\编于二十点光纤激光器光纤激光器是以掺杂光纤本身为工作物质，而该光纤本身又起到导波作用的固体激光器。由工作物质、谐振腔、泵浦源三个基本部分组成。优点：散热性能好、转换效率高、激光阈值低；谐振腔可以是直接镀在端面的腔镜、或光纤耦合器、光纤圈等。可获得宽带的可调谐激光输出，并调节激光输出。光纤激光器的某些波长适用于光纤通信的低损耗窗口。目前五十页\总数一百一十四页\编于二十点§1掺杂光纤§2光纤激光器的谐振腔§3掺稀土元素的光纤激光器§4超荧光光纤激光器(SFS)目前五十一页\总数一百一十四页\编于二十点§1掺杂光纤一、掺杂元素掺稀土元素——镧系[Xe6S2]，外层都为为5S25P66S2镧系元素电子结构的差别只在4f壳层的电子占有数。1、掺杂浓度最佳在100ppm量级。太低：掺杂离子的总有效数小于入射光子数，激发态可能被耗尽。太高：稀土离子之间出现非辐射的浓度抑制，跃迁产生激光的能级上有效粒子数减少；导致玻璃基质产生结晶效应，不利于产生激光。目前五十二页\总数一百一十四页\编于二十点2、掺杂光纤的基质（1）石英玻璃石英玻璃对稀土元素离子的光谱能级的影响：产生斯塔克分裂，使得能级加宽，光谱变宽。（2）重金属氟化物玻璃优点：通光窗口宽，在300-8000nm范围透过率很高。易于成纤。易于激活，因为氟化物玻璃是稀土元素的理想宿主。目前五十三页\总数一百一十四页\编于二十点二、石英光纤中掺稀土元素离子的光谱特性1、Er3+、Nd3+的电子能级4I13/24I15/2Er3+Nd3+能级分裂目前五十四页\总数一百一十四页\编于二十点4F5/24F3/24F5/2目前五十五页\总数一百一十四页\编于二十点2、掺稀土光纤的光谱特性掺钕光纤：使用800nm、900nm、530nm波长的泵浦光源，将在900nm、1060nm、1350nm波长处得到激光。掺铒光纤：使用800nm、900nm、1480nm、530nm波长的泵浦光源，将在900nm、1060nm、1536nm波长处得到激光。

掺铒光纤存在最佳光纤长度（约10m）。Er3+Nd3+目前五十六页\总数一百一十四页\编于二十点3、掺杂光纤的激光特性掺铒的三能级系统：基态E1、亚稳态E2、高能级E3。从E3——E1

，泵浦几率为WP，跃迁几率为WP

。

E3

非辐射——E2

，几率为S32；E3

自发辐射和非自发辐射——E2

、E1

，几率为A32、A31、

S31。选择工作物质要求：A32、A31和S31

S32

以及S32

WP(3-1)

，

N2

N1。一般选择A21较小的工作物质。A32目前五十七页\总数一百一十四页\编于二十点一、F——P腔1，结构M1:对泵浦光高透；对激光高反M2:对激光高反（低增益系统95%；高增益系统75%）2，光传输特性理论——波动光学。假设：谐振腔内的光纤伸直；为阶跃折射率弱波导光纤。§2光纤激光器的谐振腔目前五十八页\总数一百一十四页\编于二十点光在腔内传输来回一次后的光强为：要保证激光在腔内振荡，要求：反射光与入射光发生干涉，为了在腔内形成稳定振荡，要求干涉加强。则腔长与波长满足(驻波条件)：增益系数平均损耗系数目前五十九页\总数一百一十四页\编于二十点纵模和横模——

在腔内，轴向驻波场为腔的本征模式光场。特点：与轴线垂直的横截面光场稳定均匀分布；轴线方向形成驻波，称为纵模。节数为q，为纵模序数。

与轴线垂直的横截面内光场稳定分布，称为横模，用LPml表示，为线性偏振模。m为方位数，表示垂直光纤的横截面内沿圆周方向方位角从0到2光场的变化数（节线数）。l为径向模数，表示纤芯区域光场的半径方向变化数(节线数)。

LP01表示基模，它的角向径向节线数没有变化，为圆形光斑。目前六十页\总数一百一十四页\编于二十点二、基于定向耦合器的谐振腔和反射器1、光纤环行谐振腔泵浦光由1端进入，经耦合器进入环行腔。激励的激光与泵光无关。产生的激光由4端到3端。经耦合器分为2束：一束从2端输出；另一束由4端返回并被谐振放大；如此反复。其中储存了能量。掺杂光纤耦合器：4端出射光比1端入射光停滞后/2。目前六十一页\总数一百一十四页\编于二十点2、光纤圈反射器

普通单模光纤制成的耦合器的重要特性：只要在工作波长下单模运行，在两个输出端与输入端之间存在固定相位差，交叉耦合的光波比输入光波滞后相位

/2。光纤圈的功率反射率R、透射率T为：从2端的透射功率总和为0：

1342

的的顺时针光场相位差为0，与从1432的逆时针光场的相位差为π。两光场因为振幅相同、相位相反而抵消，总和为0。光从1返回。SMF目前六十二页\总数一百一十四页\编于二十点3、光纤圈谐振腔光纤圈为非谐振的干涉仪结构。注意分束器的取向。其中没有能量储存。透射反射反射透射光波既可以通过另一端输出；又可以再从输入端反射。目前六十三页\总数一百一十四页\编于二十点4、全光纤激光器两个光纤圈反射器串联起来组成的谐振腔，通过一条掺杂光纤熔锥而成的全光纤激光器。激光器要实现振荡，要求光纤圈提供正反馈。由此得到谐振腔的有效腔长为：L1L2L掺杂光纤目前六十四页\总数一百一十四页\编于二十点三、可调谐光纤激光器

光纤激光器有较宽的波长调节范围，比染料激光器的化学性质更稳定，不需低温运行，潜在应用价值显著。1，反射镜+光栅形式可调谐输出谐振腔使用闪耀光栅，若对激光中心的闪耀级次为M级，闪耀角为，光栅常数为d，则光栅方程为：

只要转动衍射光栅，使光束相对于光栅法线的入射角在附近变化，就能实现调节波长。目前六十五页\总数一百一十四页\编于二十点可调谐激光器

采用这种结构，利用氩离子激光器的514nm的光作为泵浦光，分别激励掺铒光纤及掺钕光纤,可调谐的波长范围分别为25nm和80nm。由于分束器与光学元器件带来了腔内损耗，导致阈值功率提高。14nm11nm目前六十六页\总数一百一十四页\编于二十点四、(反射镜+光纤圈反射器形式)可调谐输出激光器光纤圈的功率反射率为：激光反射率大于95%泵浦光反射率为5%通过改变温度来调节光纤圈的反射率，使掺杂光纤达到激光谐振放大。目前六十七页\总数一百一十四页\编于二十点五、窄带输出的光纤激光器

通过光纤光栅的选模作用：达到窄带输出。B是布拉格波长，d是光栅周期，ne是有效折射率。激光线宽0.06nm目前六十八页\总数一百一十四页\编于二十点六、光纤Fox-Smith谐振腔

一般地，1——4段及1——3段的谐振频率不同。复合腔的纵模频率间隔为：选择适当的l3、l4以致于在整个荧光线宽内只有一个纵模在振荡。则可以实现单纵模运转。目前六十九页\总数一百一十四页\编于二十点掺稀土元素的光纤激光器以980nm的半导体光源作为泵浦源；掺Er3+光纤中Er3+的受激辐射产生Laser。一、掺Er3+光纤激光器的示例

1、Er3+的三能级系统能级分裂目前七十页\总数一百一十四页\编于二十点

由合适长度的掺Er3+光纤、980nm大功率半导体激光器泵浦源和谐振腔构成。世界上第一台掺Er3+光纤激光器由英国南安谱敦大学的L.Reekie教授于1987年实现。斜率效率=输出功率/吸收功率%=3.3%输入镜输出镜吸收功率mW目前七十一页\总数一百一十四页\编于二十点二、掺Nd3+光纤激光器的示例

由合适长度的掺Nd3+光纤、800nm大功率半导体激光器泵浦源和谐振腔构成。世界上第一台掺Nd3+光纤激光器由英国南安谱敦大学的R.J.Mears教授于1985年实现。目前七十二页\总数一百一十四页\编于二十点GaAs激光二极管的输出功率mW光纤激光器输出功率/mW泵浦功率与光纤激光器的输出功率优点：不需要水冷即可工作；不容易饱和。目前七十三页\总数一百一十四页\编于二十点分类：根据泵浦光与超荧光传播方向的异同，以及光纤两端是否存在反射分类。§5.4超荧光光纤激光器

(SuperfluorescentFibersource)单程反向双程前向单程前向双程反向目前七十四页\总数一百一十四页\编于二十点原理：由于泵浦光的激励，粒子数反转。如果亚稳态的粒子自发辐射，产生光子的传输在光纤接收角内，就能够在光纤内传输，诱发许多亚稳态的粒子受激辐射跃迁，并产生完全相同的光子而放大。如果光纤的增益足够，就称之为放大的自发辐射（AmplifiedSpontaneousEmitting,ASE）。特点：与普通光纤激光器相比，没有谐振腔。SFS的原理、特点目前七十五页\总数一百一十四页\编于二十点双程前向及双程后向掺铒光纤激光器目前七十六页\总数一百一十四页\编于二十点Fig.2输出功率与掺铒光纤长度的关系超过最佳长度将被再吸收Fig.3不同长度光纤的泵浦功率与波长的关系目前七十七页\总数一百一十四页\编于二十点光纤端镜的反射率与光谱宽度的关系

DPF:因为1535nm处的ASE信号比1550nm处的ASE信号增长快，所以小的反射率也有大的带宽．DPB:反射率达到50%时，1535nm处的ASE信号饱和，而1550nm处的ASE信号继续增强，所以带宽增加。目前七十八页\总数一百一十四页\编于二十点目前七十九页\总数一百一十四页\编于二十点目前八十页\总数一百一十四页\编于二十点

半导体激光器

价带：是价电子能级分裂出来的价电子能带，当晶体处于绝对零度和无外界激发时，价电子完全被共价健束缚住，是不导电的。导带：导带是自由电子能带，在没有自由电子的情况下，这个能级是空着的。当有自由电子时，它们在外电场作用下就能参与导电。禁带（带隙）：在价带和导带之间存在一段空隙，称为禁带或带隙。目前八十一页\总数一百一十四页\编于二十点（1）半导体的禁带很窄，满带中的电子较易进入导带。导带中的电子在外场作用下运动而参与导电。（3）金属导体没有禁带，可显示很强的导电性。（2）绝缘体的禁带很宽，满带中的电子很难进入导带，导电性很差。外场

满带导带满带导带满带导带（1）半导体禁带禁带外场（2）绝缘体（3）金属目前八十二页\总数一百一十四页\编于二十点半导体中的能带本征半导体：

完全纯净、结构完整没有杂质的半导体。掺杂半导体：在本征半导体中掺入微量杂质可使半导体性质发生显著变化，称为掺杂半导体。N型半导体：若掺入的杂质提供电子给导带，称为N型杂质或施主杂质，如掺入锡和碲。掺入N型杂质的材料称为N型半导体。P型半导体：若掺入的杂质提供空穴给价带，称为受主杂质或P型杂质，如掺入锗。掺入P型杂质的材料称为P型半导体。目前八十三页\总数一百一十四页\编于二十点（1）本征半导体纯净的半导体，如硅、锗等。半导体禁带宽度窄、在外场的作用下,导带中的电子、满带中的空穴都可参与导电。（本征导电性。见下图）外场满带导带半导体的分类目前八十四页\总数一百一十四页\编于二十点（2）杂质半导体当四价的元素中掺入少量五价元素时形成n

型半导体。如：硅中掺入杂质磷后，磷原子在硅中形成局部能级位于导带底附近（称为施主能级）。一般温度下，杂质的价电子很容易被激发跃迁至导带，成为导电电子，使导带中的电子浓度大大增加。n型半导体以电子导电为主。*n

型半导体外场满带导带施主能级n

型半导体目前八十五页\总数一百一十四页\编于二十点*P型半导体四价的元素中掺入少量三价元素时形成P型半导体，如：在硅中掺入三价的杂质硼，杂质原子的局部能级位于价带顶附近（称为受主能级）。一般温度下，满带中的电子很容易被激发跃迁至杂质能级上，满带中留下的空穴也将因此而大大增加，而成为多数载流子。P型半导体以空穴导电为主。外场满带导带受主能级P型半导体附：几个3、4、5价的元素目前八十六页\总数一百一十四页\编于二十点P-N结：正向连接时，P中的空穴和N中的电子都易于通过P-N结，形成P

N的正向宏观电流。（2）作用：

PN结具有单向导电作用,是制造整流器和集成电路的基本结构。结果：交界处出现正、负电偶层，阻挡继续扩散达到平衡，形成P-N结。P型材料中的空穴将向N型材料扩散；N型材料中的电子将向P型材料扩散。正向连接反向连接反向连接时，P中的空穴和N中的电子都难以通过P-N结。故P-N结具有单向导电的性能。（1）形成：P与N密切接触目前八十七页\总数一百一十四页\编于二十点PN结的能带图(EF)PP型区N型区(EF)N(EF)P(EF)NqVD=(EF)N-(EF)P目前八十八页\总数一百一十四页\编于二十点PN结的特性

PN结的特性：当P型半导体和N型半导体结合后，在它们之间就出现了电子和空穴的浓度差别，电子和空穴都要从浓度高的地方向浓度底的地方扩散，扩散的结果破坏了原来P区和N区的电中性，P区失去空穴留下带负电的杂质离子，N区失去电子留下带正电的杂质离子，由于物质结构的原因，它们不能任意移动，形成一个很薄的空间电荷区，称为PN结。其电场的方向由N指向P，称为内电场。该电场的方向与多数载流子（P区的空穴和N区的电子）扩散的方向相反，因而它对多数载流子的扩散有阻挡作用，称为势垒。目前八十九页\总数一百一十四页\编于二十点半导体器件的发光机理如果在PN结上加正向电压，外电场与内电场的方向相反，扩散与漂移运动的平衡被破坏。外电场驱使P区的空穴进入空间电荷区抵消一部分负空间电荷，同时N区的自由电子进入空间电荷区抵消一部分正空间电荷，于是空间电荷区变窄，内电场被削弱，多数载流子的扩散运动增强，形成较大的扩散电流（由P区流向N区的正向电流）。在一定范围内，外电场愈强，正向电流愈大，这时PN结呈现的电阻很低，即PN结处于导通状态。

目前九十页\总数一百一十四页\编于二十点半导体器件的发光机理

当外加电场正端接P区负端接N区与内电场方向相反时，电子被迫从N区向P区方向集结，当足够数量的电子能级上升到导带能级，它们的电子能级就超过了势垒能级，电子流过P-N结进入P区。

此时价带中有许多空穴存在而导带中有许多电子存在，这种状态称为粒子数反转。来自导带的电子失去它的一些能量并下降到价带时，它们和空穴复合并产生出光子。这种过程称为复合。

在理想情况下，能量完全以光子的形式释放出来。如果这一过程自发地发生，则所发生出的光子能量近似地等于带隙的能量Eg，所产生的光子在许多随机的方向上进行。另一方面，若在复合区有足够密度的光子存在，则自发发射(或复合)及受激复合两者都会发生，所产生的受激光子的行进方向和原始光子相同。为了使发光半导体(LED)和二极管激光器(LD)能分别正常工作，自发发射和受激发射都是必要的。目前九十一页\总数一百一十四页\编于二十点半导体器件的发光机理直接复合中一个光子产生一个电子和一个空穴，它们碰撞后又放出一个光子；间接复合中载流子被trapT捕捉到，在trapsite中发生复合，并放出热。目前九十二页\总数一百一十四页\编于二十点半导体激光器（LD）世界上第一只半导体激光器是1962年问世的，经过几十年来的研究，半导体激光器得到了惊人的发展，它的波长从红外、红光到蓝绿光，被盖范围逐渐扩大，各项性能参数也有了很大的提高；其制作技术经历了由扩散法到液相外延法(LPE)，气相外延法(VPE)，分子束外延法(MBE)，MOCVD方法(金属有机化合物汽相淀积)，化学束外延(CBE)以及它们的各种结合型等多种工艺；其激射闭值电流由几百mA降到几十mA，直到亚mA，其寿命由几百到几万小时，乃至百万小时；输出功率由几毫瓦提高到千瓦级(阵列器件)。它具有效率高、体积小、重量轻、结构简单、能将电能直接转换为激光能、功率转换效率高(已达10%以上、最大可达50%)。便于直接调制、省电等优点，因此应用领域日益扩大。目前，固定波长半导体激光器的使用数量居所有激光器之首，某些重要的应用领域过去常用的其他激光器，已逐渐为半导体激光器所取代.目前九十三页\总数一百一十四页\编于二十点半导体激光器（LD）半导体激光器的激励方式主要有三种，即电注人式、光泵式和高能电子束激励式。绝大多数半导体激光器的激励方式是电注人，即给PN结加正向电压，以使在结平面区域产生受激发射，也就是说是个正向偏置的二极管，因此半导体激光器又称为半导体激光二极管。对半导体来说，由于电子是在各能带之间进行跃迁，而不是在分立的能级之间跃迁，所以跃迁能量不是个确定值，这使得半导体激光器的输出波长展布在一个很宽的范围上.它们所发出的波长在0.3-34pm之间.其波长范围决定于所用材料的能带间隙，最常见的是AlGaA:双异质结激光器，其输出波长为750-890nm。目前九十四页\总数一百一十四页\编于二十点5.4.2PN结和粒子数反转1.P-N结的双简并能带结构

把P型和N型半导体制作在一起，是否可能在结区产生两个费米能级呢？

未加电场时，P区和N区的费米能级必然达到同一水平，如图(5-26)。

图(5-26)PN能带在P-N结上加以正向电压V时，形成结区的两个费米能级和，称为准费米能级，如图(5-27)。

图(5-27)正向电压V时形成的双简并能带结构目前九十五页\总数一百一十四页\编于二十点2.粒子数反转

5.4.2PN结和粒子数反转产生受激辐射的条件是在结区的导带底部和价带顶部形成粒子数反转分布。

激光器在连续发光的动平衡状态，导带底电子的占据几率为价带顶空穴的占据几率可以用P区的准费米能级来计算

价带顶电子占据几率则为

在结区导带底和价带顶实现粒子（电子）数反转的条件是目前九十六页\总数一百一十四页\编于二十点半导体激光器的结构最简单的半导体激光器由一个薄有源层（厚度约0.1μm）、P型和N型限制层构成，如图示。有源层夹在P型和N型限制层中间，由此产生的PN异质结通过欧姆接触正向偏置，电流在覆盖整个激光器芯片的较大面积注入。这样的激光器面积大，称为大面积激光器。由于在平行于结平面的侧向无光限制结构，沿激光器的整个宽度上都存在光辐射，损耗太大，阈值电流较高，这是大面积激光器的主要特点。为解决侧向辐射和光限制问题，实际的激光器采用了增益导引型和折射率导引型结构。P型N型电流金属接触有源层解理面目前九十七页\总数一百一十四页\编于二十点1.半导体激光器的基本结构和工作原理图(5-28)GaAs激光器的结构半导体激光器的工作原理和阈值条件图(5-28)示出了GaAs激光器的结构。

2.半导体激光器工作的阈值条件激光器产生激光的前提条件除了粒子数发生反转还需要满足阈值条件

增益系数和粒子数反转的关系也取决于谐振腔内的工作物质目前九十八页\总数一百一十四页\编于二十点光学谐振腔与激光器的阈值条件

激光器稳定工作的必要条件:(1)粒子数反转产生增益(2)提供光的反馈:其中最简单的是法布里——珀罗腔

激光二极管的谐振腔注入电流有源区解理面解理面L增益介质R1R2z=0z=L目前九十九页\总数一百一十四页\编于二十点半导体激光器的结构

§2.2.2半导体激光器的结构

最简单的半导体激光器由一个薄有源层（厚度约0.1μm）、P型和N型限制层构成，如图2.2.2-1所示。图2.2.2-1大面积半导体激光器解理面金属接触电流有源层P型N型300μm100μm200μm目前一百页\总数一百一十四页\编于二十点同质结和异质结半导体激光器1.同质结砷化镓(GaAs)激光器的特性

图(5-29)GaAs激光器的伏安特性伏安特性:与二极管相同，也具有单向导电性，如图(5－29)所示。

阈值电流密度:影响阈值的因素很多方向性:图(5-30)给出了半导体激光束的空间分布示意图。图(5-30)激光束的空间分布示意图目前一百零一页\总数一百一十四页\编于二十点同质结和异质结半导体激光器1.同质结砷化镓(GaAs)激光器的特性

光谱特性:图(5-31)是GaAs激光器的发射光谱。其中图(a)是低于阈值时的荧光光谱，谱宽一般为几百埃，图(b)是注入电流达到或大于阈值时的激光光谱，谱宽达几十埃。图(5-31)GaAs激光器的发射光谱目前一百零二页\总数一百一十四页\编于二十点同质结和异质结半导体激光器1.同质结砷化镓(GaAs)激光器的特性

外微分量子效率:

功率效率:功率效率定义为激光器的输出功率与输入电功率之比

2.异质结半导体激光器单异质结半导体激光器:单异质结器件结构如图(5-32)(b)所示双异质结半导体激光器:双异质结半导体激光器结构如图(5－32)(c)所示。图(5-32)同质结、异质结结构示意图目前一百零三页\总数一百一十四页\编于二十点半导体激光器的的主要特性

半导体激光器是半导体二极管，它具有半导体二极管的一般特性，还具有激光器所具有的光频特性。1、伏安特性

半导体激光的伏安特性与一般半导体二极管相同，具有单向导电性。其伏安特性曲线如图所示。由于工作时加正向偏压，所以其结电阻很小。其正向电阻值主要由材料的体积电阻和引线的接触电阻来决定。这些电阻虽然很小，但由于工作电流很大，其作用不能忽略。

正向电压/V正向电流（mA）1232004008000目前一百零四页\总数一百一十四页\编于二十点半导体激光器的的主要特性2.量子效率与阈值电流

在复合区内，有两种复合。一种叫辐射复合，一种叫无辐射复合。前者发出光子，后者不发出光子，而是将多余的能量以热的形式散失掉。因而注入的电子只有一部分对发光是有效的。通常用内量子效率ηi表示辐射复合所占的比例。

由于各种损耗的存在，激光器输出的光子数会减少，因而又定义了外量子效率ηex.目前一百零五页\总数一百一十四页\编于二十点半导体激光器的的主要特性3.方向特性普通气体激光器和固体激光器方向性很好，光束的发散角只有(球面度)。而半导体激光器的方向性要差得多。半导体激光器的作用区矩形光学谐振腔，其长、宽、高分别为l、w和d。其端面可近似看做面积为A=wd的相干光源。其辐射图样近似一个矩形狭缝的衍射图形。它的方向性用光束发散角表示。光束在与P-N结垂直方向的半功率点的张角叫垂直发散角，以θd表示，光束在平行P-N结方向半功率点的张角叫水平发散角，以θw表示。一般θd为40度，θw为10度。目前一百零六页\总数一百一十四页\编于二十点半导体激光器的的主要特性

在光纤通讯与光纤传感技术中，激光器方向性的好坏影响到它与光纤