第十气体动理论

第十气体动理论演示文稿现在是1页\一共有91页\编辑于星期二（优选）第十气体动理论现在是2页\一共有91页\编辑于星期二第十章气体动理论现在是3页\一共有91页\编辑于星期二统计平均方法宏观量表征大量分子集体特征的量，如说明物质宏观现象的本质气体动理论的研究方法从物质的微观结构出发，运用统计平均方法微观量表征个别分子特征的量，如分子直径d

、质量m、速度v

、能量E

等温度T

、压强p、体积V等微观量的统计平均值和宏观量之间的关系对大量分子求它们的微观量的统计平均值，建立对个别分子运用力学规律，然后现在是4页\一共有91页\编辑于星期二研究方法：微观的个别的现象偶然的宏观的大量的规律必然的统计平均方法联系微观量宏观量关系：宏观量是大量粒子运动的集体表现，是微观量的统计平均值现在是5页\一共有91页\编辑于星期二§10-3气体动理论的基本概念§10-2气体的状态参量、平衡状态、理想气体物态方程§10-4气体动理论的压强公式§10-5气体分子的平均平动动能与温度的关系§10-6能量按自由度均分原则、理想气体的内能§10-1热力学第零定律现在是6页\一共有91页\编辑于星期二§10-7麦克斯韦速率分布律*§10-8

玻耳兹曼分布律§10-9分子的平均自由程和平均碰撞次数*§10-11实际气体的范德瓦耳斯方程*§10-10气体内的迁移现象现在是7页\一共有91页\编辑于星期二感官常常会产生错觉§10-1热力学第零定律人体感觉：较热的物体应有较高的温度从冰箱冷藏室中同时取出的物体，哪一个更凉？温度往往与人体感觉到的物体冷热程度相联系现在是8页\一共有91页\编辑于星期二下，如果两个物体各ABC绝热材料导热材料热接触热接触ABC热平衡热平衡足够长时间后AB热平衡宏观性质都不随时间变化导热材料——热力学第零定律在无外界影响的条件体也必定处于热平衡。到热平衡，则此二物自都与第三个物体达现在是9页\一共有91页\编辑于星期二§10-2气体的状态参量

平衡状态理想气体物态方程一、气体的状态参量用来描述气体状态特征的物理量称为气体的状态参量，如压强p、温度T

、体积V等(气体的宏观描述）1.

压强

p气体的压强，单位是帕斯卡，符号为Pa持续的作用力，器壁单位面积所受的正压力称为大量分子与器壁碰撞的结果形成一2.

体积V单位是立方米，符号为m3

分子无规则热运动所能达到的空间（气体的体积就是容器的容积）现在是10页\一共有91页\编辑于星期二AB热平衡处于热平衡的物体温度相同3.温度T温度计冰水混合物导热材料按照热力学第零定律，处于热平衡决定物体热平衡的宏观性质为温度的物体具有共同的宏观性质，这个若两个物体达到热平衡给出待测物体的温度其中之一是温度计则温度计的温度可以表征气体分子热运动剧烈程度的物理量

上面描述气体的宏观平衡状态的参量，是大量分子微观状态参量在足够长时间内的统计平均值。现在是11页\一共有91页\编辑于星期二温度的数值表示法称为温标T/K=t/℃

+273.15T/t/水沸点水冰点水三相点人体温室温氮沸点绝对零度氢沸点热力学温度摄氏温度摄氏温标单位为摄氏度（℃）温度用t表示热力学温标温度用T

表示单位为开尔文（K）理想气体温标适用范围内与热力学温标一致利用理想气体性质建立建立温标的三要素：测温物质测温属性固定标准点现在是12页\一共有91页\编辑于星期二即图上一个确定点二、平衡状态准静态过程Vpa(p1,V1,T1)b(p2,V2,T2)平衡状态平衡状态准静态过程平衡状态（孤立系统热动平衡状态）系统状态参量长时间内不发生变化的状态在没有外界影响的条件下各部分压强、温度相同处于平衡状态的气体的平衡状态，可以用一组(p,V,T)值表示一定质量的气体现在是13页\一共有91页\编辑于星期二活塞快速地压缩活塞无限缓慢地压缩可视为准静态过程非准静态过程各部分密度、压强等不同准静态过程可以用

p-V图上的连续曲线表示准静态过程系统状态变化所经历的所有中间状态都无限接近平衡状态的过程各部分压强、温度等相同现在是14页\一共有91页\编辑于星期二三、理想气体物态方程气体实验三定律：实际气体可以作为理想气体处理在较高的温度和较低的压强下在任何情况下都遵守气体实验三定律的气体理想气体玻意耳定律当T一定时，pV=常量盖-吕萨克定律当p一定时，V/T

=常量查理定律当V一定时，p/T=常量对于一定质量的气体阿伏伽德罗定律：

1摩尔的任何物质(任何气体）的分子数都相同，都含有NA=6.022个分子。NA

称为阿伏加德罗常数。现在是15页\一共有91页\编辑于星期二理想气体物态方程1mol气体的体积Vmol=22.410-3m3摩尔气体常量气体质量气体的摩尔质量气体摩尔质量的数值(单位g/mol)=以g为单位时的分子量（见P6）气体的物质的量标准状态下气体压强p0=1.013105Pa，温度T0=273.15K，现在是16页\一共有91页\编辑于星期二一、一切宏观物体都由大量分子组成，分子间有空隙§10-3

气体动理论的基本概念实验根据：特别是气体水和酒精混合后体积变小FSp=F/S一切物体都可以被压缩加压后钢筒中的油可以从筒壁渗出现在是17页\一共有91页\编辑于星期二二、分子永不停息地作无规则的热运动实验根据：扩散和布朗运动（1827年）J.perrin实验，三个颗粒直径10-6m，30s记录位置一次，相邻位置用直线连接

1827年布朗在显微镜下观察悬浮在液体中的非常小的微粒（藤黄粉或花粉的颗粒，线度大约1µm）时，发现这些微粒都在不停地作无规则的运动。当颗粒足够小时，在任一瞬间，受到各方向分子对它的冲击不平衡，它就朝着冲击小的方向运动。下一时刻，它又朝另一方向运动。布朗运动虽然不是液体分子本身的运动，但是它却是由于分子运动引起的最直接的结果。现在是18页\一共有91页\编辑于星期二液体的扩散：红墨水滴入水中，过一段时间后均匀混合。

固体的扩散：铅和金相互压紧，几个月后，铅中有金，金中有铅。组成物质的分子在永不停息地作无规则运动，此运动与气体温度密切相关，称热运动。如布朗运动、扩散现象、掺杂等。温度越高，扩散过程进行越快，布朗运动越激烈（分子运动越激烈）。FSp=F/S气体扩散：轮胎打气现在是19页\一共有91页\编辑于星期二rOF斥力引力分子间的相互作用力统称分子力，分子力与分子间的距离有关，是短程力。当r>10-9m时分子力可忽略当r>r0

时F

为引力当r<r0

时F

为斥力当r=r0(r0

10-10m)时，F=0三、分子间有相互作用力实验依据：（1）气体可以被压缩，但是到一定程度就很难再压缩，说明分子间存在斥力。（2）把固体拉伸或压缩时要受到抵抗，说明分子间存在引力和斥力。现在是20页\一共有91页\编辑于星期二气体动理论压强公式的任务：用统计平均方法建立理想气体压强（宏观量）与微观量之间的关系§10-4

气体动理论的压强公式微观量个别气体分子的质量、速度等宏观量压强服从牛顿运动定律大量分子与器壁碰撞，形成恒定、持续的作用现在是21页\一共有91页\编辑于星期二一、理想气体的微观模型1.气体分子视为质点.即忽略其大小,但有质量、速度、能量。分子线度（直径）d

m，而分子间距（平均距离）D

10d

，故d可忽略,因而气体分子可视为质点。气体越稀薄，D越大,气体越接近理想气体.2.气体分子间距离很大,除碰撞瞬间外分子间作用力略去。

分子力是短程力，当D10d

时分子力可忽略。可认为除碰撞瞬间外，每个分子的运动可视为是由惯性支配的自由运动。

3.

分子间的碰撞以及分子与器壁的碰撞是完全弹性碰撞(能量和动量守恒)。

总之，理想气体视为自由地、杂乱地运动着的弹性质点的集合体。现在是22页\一共有91页\编辑于星期二二、统计假设（平衡状态时）xyzO沿各方向运动机会相同定量表示为：分子速度在各方向分量的各种平均值相等当气体处于平衡状态时，容器中气体分子任一分子任一时刻沿各方向运动机会相等容器中任一时刻沿各方向运动的分子数相同分布均匀（分子数密度处处相同），表明：现在是23页\一共有91页\编辑于星期二三、理想气体压强公式的推导yzA1l1l2l3xvyvxvzOvx-vxA2该分子与A1面碰撞时速率的改变考察一个特定分子的运动各处压强p相同只需计算器壁A1上的压强平衡状态下：研究对象：设立方容器中有分子质量为m的同类分子，总数为N基本观点：在单位时间内作用于器壁单位面积的平均冲量压强是大量分子与器壁碰撞推导方法：对个别分子运用力学规律和对大量分子用统计平均方法。现在是24页\一共有91页\编辑于星期二A1vxxyvy-vxvyO碰撞时，只沿x方向给予分子作用力设器壁A1

面完全光滑该分子与器壁A1面撞击一次所受冲量为分子与器壁的碰撞为完全弹性碰撞器壁

A1所受冲量为该分子与器壁A1

面撞击一次1.计算一个分子与A1

面碰撞时对A1

面的冲量

现在是25页\一共有91页\编辑于星期二zA1l1l2l3xyvxOA2该分子在器壁A1和A2之间以不变的x方向速率vx往返运动碰撞时交换动量，在分析器壁所受冲量时可以不考虑分子间碰撞的影响分子之间的碰撞为完全弹性碰撞一次所用时间等于在A1和A2面间往返一次的时间该分子与A1面平均碰撞单位时间内与A1面碰撞次数2.计算1秒内一个分子对A1

面的冲量现在是26页\一共有91页\编辑于星期二单位时间内该分子对A1面的冲量分子单位时间内对A1面的平均冲力为若第i个分子x方向速率为vix，容器中N个时间内A1面单位面积所受容器内分子的平均冲力根据压强的定义：A1面上的压强应等于单位3.用统计平均的方法计算N个分子对A1面施加的力现在是27页\一共有91页\编辑于星期二得理想气体压强公式容器中N个分子x方向速率平方的平均值为根据统计性假设容器中单位体积内的分子数（分子数密度）为现在是28页\一共有91页\编辑于星期二四、分子平均平动动能与压强的关系速率为vi

的分子的平动动能大量气体分子的平均平动动能一个统计规律只有分子数足够大时，统计平均量n和才有确定的意义，压强

p也才有确定的意义。现在是29页\一共有91页\编辑于星期二说明：（1）P

是统计平均值。是对“大量分子”取平均；对“大面积”取平均；对“长时间”取平均。因而P是宏观量。（2）P

的微观本质是“大量分子”与器壁碰撞所产生的平均效果。对个别分子无压强可言。若考虑到气体分子之间的碰撞,可参阅李椿《热学》。（3）n、都是微观量对大量气体分子的统计平均值。压强公式给出宏观量P与微观量的统计平均值n、间的关系。现在是30页\一共有91页\编辑于星期二

例、氢分子m=3.3×10-24g如果每秒有1023个氢分子沿着与容器壁的法线成45º角的方向以v=105cm/s的速率撞在s=2.0cm2的面积上（弹性碰撞），求此氢气对器壁的压强P=？

解：一个氢分子给器壁的冲量为单位时间N个分子给器壁的冲量为则氢气对器壁的压强为45º现在是31页\一共有91页\编辑于星期二m’为单个分子的质量，N个分子的气体质量为得§10-5

气体分子的平均平动动能与温度的关系阿伏伽德罗常量NA=6.0221023mol-1玻耳兹曼常量理想气体物态方程（1mol气体分子数）现在是32页\一共有91页\编辑于星期二气体分子平均平动动能的量度，表征大量气体分子热运动的剧烈程度由压强公式气体动理论的能量公式温度的统计意义只有分子数足够大时，统计平均量才有确定的意义，温度

T也才有确定的意义。现在是33页\一共有91页\编辑于星期二（1）由气体分子的平均平动动能得与温度的关系式

解动动能有多大？1m3的气体中有多少个气体分子？这些分子的平均平动动能的总和是多少？例题10-1(P14)

在标准状态下，气体分子的平均平现在是34页\一共有91页\编辑于星期二（2）由关系式p=nkT，得1m3中的分子数为（3）n个分子的平均平动动能总和为现在是35页\一共有91页\编辑于星期二1.质点的自由度该物体的自由度数一、自由度i§10-6

能量按自由度均分原则

理想气体的内能xPxO直线上运动的质点，1个独立坐标确定平面上运动的质点，2个独立坐标确定zxyPOxyzxyOxyP空间中运动的质点，3个独立坐标确定确定一个物体的空间位置所需独立坐标数称为现在是36页\一共有91页\编辑于星期二yzxy’z’x’(x,y,z)O2.刚体的自由度确定质心位置3个平动自由度3个方向角确定直线方位刚体绕直线转动1个转动自由度刚体的自由度为i=63个平动自由度3个转动自由度对应坐标对应坐标x,y,z,,一固定直线方位的3个方向角满足关系式在刚体中直线的自由度为i=5（平动自由度，转动自由度）x,y,z,现在是37页\一共有91页\编辑于星期二3.气体分子的自由度双原子分子

刚性多原子分子（相当于刚体）单原子分子3个平动自由度3个转动自由度3个平动自由度，2个转动自由度，1个振动自由度相当于质点3个平动自由度i=36个自由度i=6刚性双原子分子，5个自由度(无振动自由度)i=56个自由度i=6现在是38页\一共有91页\编辑于星期二分子类型平动自由度转动自由度振动自由度总自由度单原子分子3003双原子分子3205多原子分子3306刚性气体分子自由度表现在是39页\一共有91页\编辑于星期二二、能量按自由度均分原则理想气体的平均平动动能所有分子的平动自由度都是3，由统计假设上式两边同乘m/2得分子每个平动自由度上的平均动能相等，为现在是40页\一共有91页\编辑于星期二气体分子平均平动动能均匀分配在每个自由度上能量按自由度均分原则：即：子的每一个自由度都具有相同的平均动能

处于温度为T的热平衡态下的物质系统，分的平均总动能为

若理想气体分子有i个自由度，则气体分子显然，对各类刚性分子，平动自由度都为3，因而它们的平动动能相等，都等于现在是41页\一共有91页\编辑于星期二三、理想气体的内能理想气体的内能

1mol理想气体的内能（自由度为i）为质量为m（摩尔质量为M）的理想气体的内能为结论：理想气体的内能是温度的单值函数是系统内全部分子的各种运动动能之总和现在是42页\一共有91页\编辑于星期二平衡态下，物质分子每个自由度上的平均动能平衡态下，物质分子的平均平动动能平衡态下，物质分子的平均总动能平衡态下，1mol理想气体内能

现在是43页\一共有91页\编辑于星期二例1、两种理想气体温度相等，则它们的______（1）分子的平均动能相等（2）分子的平均转动动能相等（3）内能相等（4）分子的平均平动动能相等现在是44页\一共有91页\编辑于星期二

例2、求在温度为30℃时氧气分子的平均平动动能，平均动能以及4.010-3kg的氧气的内能。

解:由能量均分定理，气体分子的每一个自由度都有相同的平均动能，大小为kT/2

氧分子是双原子分子，平动自由度=3，转动自由度=2平均平动动能平均动能4.010-3kg氧气的内能现在是45页\一共有91页\编辑于星期二例3、两个容器中分别贮有氦气和氧气，已知氦气的压强是氧气压强的1/2，氦气的容积是氧气的2倍。试问氦气的内能是氧气内能的多少倍？解：由理想气体的内能公式有下标1，2分别表示氦和氧的有关各量由理想气体状态方程有现在是46页\一共有91页\编辑于星期二又知刚性单原子和双原子分子的自由度分别为3和5，所以得到内能之比即氦气的内能是氧气内能的五分之三倍。说明：理想气体的内能，除与温度及摩尔数有关外，还与分子自由度有关。现在是47页\一共有91页\编辑于星期二§10-7

麦克斯韦速率分布律

测定分子速率分布的实验装置一、速率分布的概念加热炉屏风屏风分子流不同速率的分子沉积在筒壁上不同位置分子流通过狭缝进入旋转圆筒现在是48页\一共有91页\编辑于星期二氧分子在0℃时的速率分布0100200300400500600700v/(m/s)大于700m/s的占7.7%1.48.116.521.420.615.19.2各速率区间内的分子数占总分子数的百分率(%)统计方法：以相等速率间隔在区间内的分子数为总数为N

的分子划分速率区间，在一定温度下，分布在各速率区间内的理论和实验证明，处于平衡状态时，分子数占总分子数的百分率是确定的现在是49页\一共有91页\编辑于星期二1.速率分布函数的物理意义二、麦克斯韦速率分布律当时，仅是v

的函数，即实验表明，与速率v

和区间有关，速率分布函数占总分子数的百分率，或气体分子速率在速率v附近单位速率区间内的分子数在v

值附近的单位速率区间内的概率现在是50页\一共有91页\编辑于星期二其中速率分布函数为2.麦克斯韦速率分布律麦克斯韦速率分布律区间内的分子数占总分子数的百分率为

麦克斯韦从理论上得出，在平衡状态下，忽略气体分子间的相互作用，分布在足够小的速率m为单个分子的质量现在是51页\一共有91页\编辑于星期二3.麦克斯韦速率分布曲线f(v)O

vvpv1

v2

vv+v意义：分布在区间v~v+v内的分子数占总分子数的百分率，或是分子速率出现在区间的概率面积：意义：分布在区间v1~v2

内的分子数的百分率面积：整个曲线下的面积最概然速率归一化条件意义：分布在0~∞区间内的分子数的百分率现在是52页\一共有91页\编辑于星期二由麦克斯韦速率分布函数，令三、三种速率1.最概然速率(最可几速率）vp

得按等间隔划分速率区间，分布在vp

所在速率区间中的分子数占总分子数的百分率最大现在是53页\一共有91页\编辑于星期二

麦克斯韦速率分布曲线与温度的关系若vp1＜vp2，则T1<T2O

vp1

vp2

vT1T2f(v)不同气体的麦克斯韦速率分布曲线M1M2f(v)O

vp1

vp2

v则摩尔质量M1>M2同一种气体不同气体，温度相同时若vp1＜vp2现在是54页\一共有91页\编辑于星期二气体中所有分子速率的算术平均值2.平均速率N1,N2,…,Ni,…,Nn，则总分子数为N的气体分子由麦克斯韦速率分布函数可以求得速率的算术平均值为如果速率为v1,v2,…,vi,…,vn

的分子数分别为现在是55页\一共有91页\编辑于星期二令，则麦克斯韦速率分布函数写为由麦克斯韦速率分布函数计算由定义积分公式现在是56页\一共有91页\编辑于星期二解一：解二：哪一种解法对？现在是57页\一共有91页\编辑于星期二3.方均根速率气体中所有分子速率平方的平均值的平方根由能量基本公式得N1,N2,…,Ni,…,Nn，则总分子数为N的气体分子如果速率为v1,v2,…,vi,…,vn

的分子数分别为速率的方均根速率为现在是58页\一共有91页\编辑于星期二方均根速率也可以用定义求：现在是59页\一共有91页\编辑于星期二三种速率的比较f(v)O

vp

v现在是60页\一共有91页\编辑于星期二例1、试说明下列各式的意义.速率在区间(或速率大于)的分子数占总分子数的百分比。或分子速率出现在区间的概率。速率在区间(或速率大于)的分子数.速率在区间的分子数占总分子数的百分比.气体分子的平均速率。现在是61页\一共有91页\编辑于星期二例2、若空气分子速率分布曲线中A、B两部分面积相等，则

v0

为（1）平均速率；（2）最可几速率；（3）方均根速率；（4）大于和小于速率v0

的分子数相等；（5）以上答案都不正确。Ov0vf（v）AB现在是62页\一共有91页\编辑于星期二例题10–2试用麦克斯韦速率分布律计算0oC时速率在300~310m/s区间内的氧分子数占分子数的百分率。由麦克斯韦速率分布律因得解例3、现在是63页\一共有91页\编辑于星期二0oC时，v=300m/s，△v=10m/s得现在是64页\一共有91页\编辑于星期二

例4、（习题10-12）40个粒子速率分布如表，若以各区间的中值速率标志处于该区间的粒子速率，试求40个粒子的。解：取1000m/s为速率大于900m/s区间的中值速率现在是65页\一共有91页\编辑于星期二

最概然速率的物理意义是，在一定温度下，vP所在区间的粒子数占的百分比最大,也即粒子数最多的区间.所以

vP=350m/svP所在区间的粒子数占总粒子数的百分比为现在是66页\一共有91页\编辑于星期二

例5、设某系统由N个粒子组成，粒子的速率分布曲线如图.求(1)常数A（以v0表示）;(2)速率在0~v0之间、1.5v0~2v0间的粒子数.v02v0vf(v)AO解:(1)分布曲线下所围面积为

据归一化条件此面积为1

(2)在0~v0区间内f(v)的表达式为现在是67页\一共有91页\编辑于星期二所以该区间的粒子数

速率在1.5v0~2v0之间粒子数现在是68页\一共有91页\编辑于星期二*§10-8

玻耳兹曼分布律

E=Ek

+Ep气体分子的动能和势能可表示为理想气体在外力场中，每个分子的总能量为玻耳兹曼从理论上证明：当理想气体在外力场中处于平衡状态时，分子速度介于vx

~vx+dvx，vy~vy+dvy，vz~vz+dvz

之间的分子数为dN=Ce

-(E

+E)/kT

dvxdvydvzdxdydz玻耳兹曼分布律kp现在是69页\一共有91页\编辑于星期二对所有速度积分得体积元dxdydz中的分子总数为dN’=C’

e

–Ep

/kT

dxdydz单位体积内的分子数，即分子数密度为其中n0是在势能Ep=0处的分子数密度Ep=mgy分子数密度按高度分布公式y轴竖直向上，理想气体在重力场中时y=0处的势能为零现在是70页\一共有91页\编辑于星期二气体压强与分子数密度成正比

代入分子数密度公式，得表明在温度相同的情况下取对数后，得等温气压公式由测定出的大气压强可以估算出所上升的高度大气压强随高度按指数规律减小现在是71页\一共有91页\编辑于星期二§10-9

分子的平均自由程和平均碰撞次数分子A以平均速率作相对运动显然有单位时间里一个分子受到碰撞的平均次数称为平均碰撞次数一个分子连续两次碰撞之间所运动路程的平均值称为平均自由程视其它分子静止现在是72页\一共有91页\编辑于星期二AddBCD沿分子A运动轨迹形成的圆柱体以d

为半径的圆柱体内的分子都将与分子A碰撞单位时间内分子A

运动了在运动方向上相应的圆柱体体积为则将与球心在此圆柱体内的分子碰撞单位时间内分子An:单位体积分子数圆柱体内的分子数为现在是73页\一共有91页\编辑于星期二平均自由程修正因假设其它分子静止引起的偏差，理论导出如果气体容器线度小于平均自由程计算值时实际平均自由程就是容器线度的大小。特例：因为一切分子都在运动空气分子d~

3.510-10m标准状态下≈6.5109s-1

，≈6.910-8m

我们估算下数量级:现在是74页\一共有91页\编辑于星期二气体/

md/mH21.123×10-72.3×10-10N20.599×10-73.1×10-10O20.647×10-72.9×10-10空气7×10-83.5×10-10在标准状态下几种气体的和d

现在是75页\一共有91页\编辑于星期二p/Pa/

m1.013×1057×10-81.333×1025×10-51.3335×10-31.333×10-25×10–11.333×10-4500oC时不同压强下空气分子的现在是76页\一共有91页\编辑于星期二例1、一定量的理想气体，在温度不变的条件下，当容积增大时，分子的平均碰撞次数和平均自由程的变化情况是：（A）减小而不变；（B）减小而增大；（C）增大而减小；（D）不变而增大。例2、一定容器内的理想气体，当温度升高时：（A）增加而不变；（B）不变而增大；（C）增大而减小；（D）减小而增大。V不变n不变

不变。Vn

现在是77页\一共有91页\编辑于星期二例3、在标准状况下，1cm3中有多少个氮分子？氮分子的平均速率为多大？平均碰撞次数为多少？平均自由程为多大(已知氮分子的有效直径d=3.7610-10m)？解：1)根据阿伏加得罗定律，在标准状况下，1mol任何气体所含的分子数N0=6.0221023个，体积V=2.2410-2m3，因此分子数密度n也可以用理想气体状态方程计算1cm3中有氮分子个现在是78页\一共有91页\编辑于星期二2)氮分子平均速率3)平均碰撞次数即平均碰撞频率4)平均自由程本题主要对有关量的数量级有一个具体概念。在通常情况下，气体分子平均以每秒几百米的速率运动着，那么气体中进行的一切实际过程，如扩散过程，热传导过程等好像都应在瞬间完成，而实际过程都进行得比较慢，为什么？分子间的频繁碰撞现在是79页\一共有91页\编辑于星期二1.对分子运动有一个清晰的图景.2.掌握气体动理论的两个基本公式—理想气体的压强公式及平均平动动能与温度的关系式，理解压强和温度的微观解释；了解统计平均方法。3.理解麦克斯韦速率分布律,理解速率分布函数和速率分布曲线的物理意义.理解三种速率.4.理解能均分定理和理想气体的内能公式.5.理解平均碰撞次数和平均自由程的概念.