辅导 第1章 光的干涉95课件

第1章光学的干涉几何光学（h~0,l~0） 光学波动光学(h~0,l≠0)量子光学（h≠0,l≠0）波动性

电磁性

光波的叠加1.线性叠加原理２.独立传播原理

线性介质

光的干涉

光波相干叠加

1光的干涉相干光源的获得方法

光

的

干

涉

光的干涉条件:3个必要条件和2个补充条件

几种典型的干涉1.明暗条纹条件,2.条纹的分布,3.条纹动态变化.迈克耳孙干涉仪增反、透薄膜劈尖等厚干涉，牛顿环F-P干涉仪杨氏干涉等分波阵面法等倾干涉光程定义:nr光程差的计算分振幅法光

程薄膜干涉等厚干涉多光束干涉2§1波的描述1.光是电磁波

真空中：介质中：定义：介质折射率n的意义：建立了光学和电磁学的联系。2.电磁波的传播速度---光速

3.折射率

4.光的强度(1).光矢量用电场强度矢量表示电磁波是1)电场强度与磁场强度的矢量波

(ref.附录1.2)vzxyE

z

H2)定义电场强度矢量E为光矢量3(2)球面光波场尤拉公式：(3)波函数的复数表示:复振幅对应关系

定义:复振幅53900Å

紫7600Å

红可见光：引起人视觉的那部分电磁波。波长范围：(390~760)nm

(7.7~3.9)×1014

Hz4.光波波谱infraredX-rayUVvisiblewavelength(nm)microwaveradio105106gamma-ray6§2波的干涉理论▲波相遇时，可以互不相干地通过介质，保持原有的频率、波长、振动方向等特性，就象没有遇到其它波一样。在相遇区域内，介质质点的合位移是各波在该处单独引起的分位移的矢量和。（波动方程是线性的，故遵循线性迭加原理）波振动的某些点加强,

某些点减弱,

形成稳定的波强度分布的现象.

▲干涉现象是波所独具的特性

干涉：干涉现象波动性p

·

·

·

s1

s2

r1

r2

S1点：

一.相位差和光程差

S2点：

P点：

场点P是两个同方向的同频率的简谐振动的合成7▲光程差：k

叫波数S1S2Pr1r2n1n2注意0

真空中波长0··rab(1)用同种光入射：光程=?(a)在真空中相位差=?特别地,二光线在同一介质中时，··abnr介质─介质中波长

a、b两点的距离均为r，但(b)在介质中光程=?相位差=?(2)透镜成像不引入附加相位差主光轴123123物点和像点之间各光线光程差为零9p

·

·

·

s1

s2

r1

r2

三、振动叠加t>>T(10-15s)——瞬时强度—响应时间，—相干项10(1)若I(p)=I1

+I2非相干叠加

(2)若

与t无关四.干涉图样的形成

▲

(j=0,1,2,…)▲干涉相长干涉相消五、相干条件

(的条件)重点两个补充条件：（1）两列波在相遇点振幅（光强）不能相差太大；（2）两列波在相遇点光程差（位相差）不能相差太大。11▲光程差：S1S2Pr1r2n1n2特别地,二光线在同一介质中时，▲干涉相长

(j=0,1,2,…)▲干涉相消

(j=0,1,2,..)▲干涉花样分布空间强度相同的点满足:常量13§3实现干涉的装置一.普通光源独立、同一原子不同时刻发的光

独立、不同原子同一时刻发的光

·

·

D=(E2-E1)/h

E1

E2

发光时间Dt10-8s原子发光:

方向不定的振动,

瞬息万变的初位相;

此起彼伏的间歇振动.自然光

自发辐射跃迁产生自然光的特点：在垂直于光线的平面内，光矢量沿各方向振动的概率均等.XYZ这种大量振幅相同、各种振动方向都有、彼此没有固定相位关系的光矢量的组合叫自然光.所以：对普通光源必须采取特殊装置，才能观察到干涉现象.

14自然光的特点：在垂直于光线的平面内，光矢量沿各方向振动的概率均等.XYZ这种大量振幅相同、各种振动方向都有、彼此没有固定相位关系的光矢量的组合叫自然光.所以：对普通光源必须采取特殊装置，才能观察到干涉现象.

▲激光：受激辐射=(E2-E1)/hE1完全一样（传播方向、频率、相位、振动方向）E2激光光源：提高了光源的相干性快速光电接受器：缩短了响应时间常数容易观察到干涉现象15▲分振幅法(分能量)·

p

薄膜

S*

p

S

*

▲分波面法二.获得稳定干涉图样的条件

典型干涉实验基本思路：观测时间内（4）光强公式、光强曲线干涉问题要分析：（1）相干光是谁（2）计算光程差（位相差）（3）条纹特点（形状、位置、分布、条数、移动等）17分波阵面法分振幅法薄膜干涉杨氏双缝干涉双棱（面）镜干涉洛埃镜干涉等倾干涉等厚干涉迈克尔逊干涉仪牛顿环劈尖干涉增透膜增反膜181.杨氏双缝干涉Sdr0y0yIy一、分波阵面法19vi.光强分布v.条纹特点：(1)平行的明暗相间的条纹；

(2)等间距；

(3)条纹越向外侧，级次越高；★条纹级次：

某条纹的干涉级次等于该条纹相应的两束相干光的光程差与波长的比值。I02-24-44I0-1-2-3+9/2+7/2+5/2+3/2+1/2-1/2-3/2-5/2j=0+1+2+3+4+5明纹:j

，j=1,2,3…(整数级)暗纹:(2j+1)/2，j=1,2,3…(半整数级)21-1-2-3+9/2+7/2+5/2+3/2+1/2-1/2-3/2-5/2j=0+1+2+3+4+5明纹:j

，j=1,2,3…(整数级)暗纹:(2j+1)/2，j=1,2,3…(半整数级)

(4)白光入射时，0级明纹中心为白色（可用来定0级位置），其余级明纹构成彩带，第2级开始出现重叠（为什么？）ldry0=Div.干涉图样实质上记录了光波相干的相位差空间分布.222、菲涅耳双面镜(圆周角)(圆心角)参照杨氏干涉，得明纹条纹间距23▲实验表明直接射到屏上的光镜面反射到屏上的光位相相反∵直接射到屏上的光位相不变∴反射光的位相改变了——半波损失▲光从光疏到光密介质时，反射光有半波损失。从光密到光疏介质时,反射光没有半波损失。取整数，取值范围由光线的迭加区域决定。

▲

明暗条纹满足:明暗条纹位置互换与杨氏实验比较暗纹25EE`

MNdBCa

4.菲涅耳双棱镜干涉r0

ss1

s2

Ref.P.125：（3—9）式26例3:用白光作双缝干涉实验时，能观察到几级清晰可辨的彩色光谱？解:用白光照射时，除中央明纹为白光外，两侧形成外红内紫的对称彩色光谱.当

j

级红色明纹位置yj红大于j

+1

级紫色明纹位置y(j+1)紫时，光谱就发生重叠。据前述内容有红=760nm,紫=390nm,代入得:j=1.05表明:白光照射时在中央白色明纹两侧，只有

第一级

彩色光谱是清晰可辨的.29二、分振幅法（薄膜干涉）

（一）等倾干涉薄膜干涉▲厚度不均匀,薄膜表面附近的等厚条纹厚度均匀,薄膜在无穷远处的等倾条纹。▲

薄膜干涉是分振幅干涉。一.单色点光源引起的干涉

1.实验装置和光路

f屏幕n2i1MSL303.干涉条纹分布在整个空间

非定域干涉

<

>

'

i

等倾干涉

1.n2

d0

不变，

i变.

d02.

有半波损失倾角相同的光线会聚一点

312.明、暗纹条件：注意光在上表面反射有半波损失

代入（明纹）（暗纹）32（明纹）代入（明纹）（暗纹）I0I1I2I3（暗纹）33I0I1I2I3

·3干涉条纹特点L2

fP0

r环n1n1n2

>n1

i2A

CD·a2a1Si1i1i1i1··B·

（明纹）（暗纹）重要公式343干涉条纹特点

r环

·L2

fP0n1n1n2

>n1

i2A

CD·a2a1Si1i1i1i1··B·

条纹特点：▲条纹定域为无穷远

▲同心圆环rj=ftgi1f为透镜的焦距▲条纹级次：d0

一定时，j®d®i1®jr中间级次最高▲波长对条纹的影响：®d®i1®jr长波长的光靠近环心35条纹特点：▲条纹定域为无穷远

▲同心圆环rj=ftgi1f为透镜的焦距▲条纹级次：d0

一定时，j®d®i1®jr中间级次最高▲波长对条纹的影响：®d®i1®jr长波长的光靠近环心

·L2

fP0n1n1n2

>n1

i2A

CD·a2a1Si1i1i1i1··B·

j+1j||

r环36

·L2

fP0n1n1n2

>n1

i2A

CD·a2a1Si1i1i1i1··B·

j+1j||

r环▲d0变化,条纹的特征

j级对应i2

j+1级对应i2'

相减因为37▲d0变化,条纹的特征

j级对应i2

j+1级对应i2'

相减因为d0连续增大,对第j级条纹,保持一定cosi2减少,i2增加,

条纹向外移动▲

d0连续增大,条纹向?移动d0增大条纹向外移动反之,当厚度减小,条纹向中心移动.最后在中心消失.中心处cosi2=1,每消失一个条纹,厚度的变化为38▲

透射光干涉透射光光程差：和反射光的干涉花样互补但透射光干涉条纹可见度很低。

为什么?DEd0连续增大,对第j级条纹,保持一定cosi2减少,i2增加,

条纹向外移动▲

d0连续增大,条纹向?移动d0增大条纹向外移动反之,当厚度减小,条纹向中心移动.最后在中心消失.中心处cosi2=1,每消失一个条纹,厚度的变化为39i1

观察等倾条纹，没有光源宽度和条纹可见度的矛盾!fod0n1n1n2>n1面光源·r环P·i1二、单色面光源引起的的等倾干涉条纹·

面光源上不同点而

相同的入射光都将汇聚在同一个干涉环上（非相干叠加），因而面光源照明比点光源照明条纹明暗对比更鲜明。40（二）等厚干涉劈尖(劈形膜):夹角很小的两个平面所构成的薄膜.

劈尖干涉

a

n2

n1

n1

反射光1

反射光2

S*

单色平行光

·

12干涉条纹定域在薄膜上、下表面！1.装置和光路2.明、暗纹条件：（明纹）（暗纹）412.明、暗纹条件：（明纹）（暗纹）设单色平行光线在A点处入射，膜厚为

d0

，a

反射光1

单色平行光垂直入射d0n1

n1

n2

·

A

反射光2▲反射光1、2叠加.要不要考虑半波损失？通常光线垂直入射：42在

n2,

定了以后,d只是厚度

d0

的函数。一个厚度d0，对应着一个光程差d，

对应着一个条纹

等厚条纹。设单色平行光线在A点处入射，膜厚为

d0

，a

反射光1

单色平行光垂直入射d0n1

n1

n2

·

A

反射光2▲反射光1、2叠加.要不要考虑半波损失？通常光线垂直入射：亮纹暗纹3条纹特点▲亮纹与暗纹等间距地相间排列1.在此问题中，棱边处

是亮纹还是暗纹？d0j

d0j+1

（P.33,维纳驻波实验）

暗纹2.相邻两条亮纹对应的厚度d0j,d0j+1相差多大？在

n2,

定了以后,d只是厚度

d0

的函数。一个厚度d0，对应着一个光程差d，

对应着一个条纹

等厚条纹。亮纹暗纹3条纹特点▲亮纹与暗纹等间距地相间排列设相邻两条亮纹对应的厚度差为

d：d

l44有设条纹间距为l

有1.在此问题中，棱边处

是亮纹还是暗纹？d0j

d0j+1

（P.33,维纳驻波实验）

暗纹2.相邻两条亮纹对应的厚度d0j,d0j+1相差多大？设相邻两条亮纹对应的厚度差为

d：d

l条纹分得更开，更好测量！注意膜厚增加时,条纹的移动方向

453.厚度变化时条纹的移动

思考：如条纹移动了“一格”，说明膜厚变化了多少?薄膜上表面面上移移动后条纹位置?移动前条纹位置干涉条纹的移动····jj-1jj+1？？46例题1-2n2玻璃衬底n3＜2d0BAn1λP41：题目略。解：等厚干涉,已知：i1=i2=0,n1=1,n2=2.20,j=15-1=14,λ=632.8nm所以，由干涉相消公式分析：1、属等厚干涉；2、由于n1＜n2，所以上表面有半波损失，又n2＞n3所以下表面无半波损失，故：有额外程差-λ/2；3、已知暗纹情况，所以选用干涉相消公式。代入已知数据47例1已知：用波长

照相机镜头n3=1.5,其上涂一层

n2=1.38的氟化镁增透膜，光线垂直入射。问：1.若反射光相消，干涉的条件中取j=1，膜的厚度为多少？2.此增透膜在可见光范围内有没有增反？解1:因为

，所以反射光经历两次半波损失。反射光干涉相消的条件是：代入j和

n2

求得：可见光波长范围390~760nm波长412.5nm的可见光有增反

结果

解2：反射光干涉相长的条件：思考：若

n2>n3

会得到什么结果？为什么望远镜的镜片有的发红，有的发蓝？

48例2:

如图所示，在折射率为1.50的平板玻璃表面有一层厚度为300nm，折射率为1.22的均匀透明油膜，用白光垂直射向油膜，问：1)哪些波长的可见光在反射光中产生相长干涉?2)哪些波长的可见光在透射光中产生相长干涉?3)若要使反射光中λ=550nm的光产生相干涉，油膜的最小厚度为多少?解：(1)因反射光之间没有半波损失，由垂直入射

i=0，得反射光相长干涉的条件为j=1时

红光

j=2时

故反射中只有可见光的红光产生相长干涉.

紫外

d49(2)对于透射光，相长条件为：

j=1时

红外

j=2时

青色光

(红光的补色)

j=3时

紫外

(3)由反射相消干涉条件

：

显然

j=0所产生对应的厚度最小，即

50[例3]在白光下，观察一层折射率为1.30的薄油膜，若观察方向与油膜表面法线成300角时，可看到油膜呈蓝色(波长为4800A),试求油膜的最小厚度，如果从法向观察，反射光呈什么颜色?解:需考虑额外程差。根据明纹条件j=1时有从法向观察，i=0:j=1时：j=2时：----绿色光----紫外光，不可见51作业：

7,8,11;9,10,12作业

：

7,8,11;9,10,12

为学应须毕生力，攀高贵在少年时。

——苏步青521.仪器结构2.

工作原理▲光束1′和2′发生干涉M2

1

1

2

2

S

半透半反膜

M1

M2

G1

G2

E

补偿板

（三）

迈克耳孙干涉仪光路▲

M1、M2′两表面形成虚膜（空气层n2=1）。

G1半透半反膜在G1下表面上。G2M1M253▲简化光路：M2

1

1

2

2

S

M1

M2

M2

1

1

2

2

S

半透半反膜

M1

M2

G1

G2

E

补偿板

▲

M1、M2′两表面形成虚膜（空气层n2=1）。

▲若M1、M2′平行

等倾条纹M2

1

1

2

2

M1

M2

f屏幕n2i1MSL相当于54▲若M1、M2′平行

等倾条纹M2

1

1

2

2

M1

M2

f屏幕n2i1MSL相当于用迈克耳孙干涉仪观察等倾条纹▲若

M1、M2′有小夹角

等厚条纹a

n2

n1

n1

反射光1

反射光2

S*

·

12十字叉丝

等厚条纹

55用迈克耳孙干涉仪观察等倾条纹▲若

M1、M2′有小夹角

等厚条纹a

n2

n1

n1

反射光1

反射光2

S*

·

12十字叉丝

等厚条纹

56实验仪器

观察屏分光板补偿板全反镜粗调手轮细调手轮竖直调节螺丝水平调节螺丝分析

573光程差上节，薄膜干涉光程差▲光程差计算∵M2′M1为虚薄膜，n1=n2=1∴光束

a2′和

a1′无半波损失且入射角i1等于反射角i2▲极值条件相长相消▲若

M2平移d时，干涉条移过

N条，则有:可观测到l/20的量级（nm）!58▲极值条件相长相消▲若

M2平移d时，干涉条移过

N条，则有:可观测到l/20的量级（nm）!4.应用等倾条纹：

条纹变粗，向中心收缩，稀

条纹变细，从中间冒出，密

d每增或减λ/2时，δ变化λ，位相差变化2π，中心点的光强就有一次亮暗变化。δ0=2d随着，条纹对比度当d增至δ超过光波的相干长度时，干涉条纹完全消失。——测量相干长度59例在迈克耳孙干涉仪的两臂中分别引入10厘米长的玻璃管A、B，其中一个抽成真空，另一个在充以一个大气压空气的过程中观察到107.2条条纹移动，所用波长为546nm。求空气折射率解：设空气的折射率为n相邻条纹或说条纹移动一条时,对应光程差的变化为一个波长,当观察到107.2条移过时，光程差的改变量满足：迈克耳孙干涉仪的两臂中便于插放待测样品，由条纹的变化测量有关参数。精度高。

例[1-4]：计算通过G2内的光程差转动前转动后设条纹移动了N条（条）光程改变：61(四)牛顿环平行光入射,平凸透镜与平晶间形成空气劈尖.平晶S

分束镜

M

显微镜0平凸透镜.

▲实验装置示意图暗环

d

▲光程差(任意位置的厚度为d

)(1)(2)明环：62联立上两式暗环明环暗环

d

(1)(2)明环：▲光程差(任意位置的厚度为d

)▲讨论(1)

透镜中心(d=0)光程差暗斑(2)

对暗环外环

j值大，与等倾条纹相反

63···/2/2j=123j=123(3)相邻两环的间隔为(对r求导):内疏外密,与等倾条纹相同联立上两式暗环明环▲讨论(1)

透镜中心(d=0)光程差暗斑(2)

对暗环外环

j值大，与等倾条纹相反

64(4)实用的观测公式

···/2/2j=123j=123(3)相邻两环的间隔为(对r求导):内疏外密,与等倾条纹相同暗环jj+m(4)实用的观测公式

暗环jj+m（5）复色光入射彩色圆环（6）透射光

与反射情况互补66（7）动态反应：连续增加薄膜的厚度,视场中条纹缩入.与等倾条纹情况相反

!（5）复色光入射彩色圆环（6）透射光

与反射情况互补薄膜上表面面上移移动后条纹位置?移动前条纹位置····jj-1jj+1···/2/2j=123j=12367压环外扩：要打磨中央部分压环内缩：要打磨边缘部分(8)

牛顿环在光学冷加工中的应用每一圈对应

厚度差（因为

n=1）暗环例题1当牛顿环干涉仪中透镜与玻璃之间充以某种介质时，第十条明纹的直径由0.0140m变为0.0127m。求液体的折射率。68例题1当牛顿环干涉仪中透镜与玻璃之间充以某种介质时，第十条明纹的直径由0.0140m变为0.0127m。求液体的折射率。解：充液体后：69例题2牛顿环装置放在n=1.33的透明液体中，（玻璃的折射率大于1.33），R=300cm，=650nm，求（1）从中心向外数第十个明环处液体的厚度h10。（2）第十个明环的半径。解：（2）（1）70§4干涉条纹的可见度

波的时间相干性和空间相干性一.干涉条纹的可见度（衬比度、对比度，相干度）双光束干涉：

定义：

min

max

min

max

I

I

I

I

V

+

-

=

=1相干

=0不相干

<1部分相干

相干补充条件1：振幅相差不悬殊I

o

2

-2

4

-4

4I1

可见度好(V=1)可见度差(V<1)

I

Imax

Imin

o

2

-2

4

-4

71I

o

2

-2

4

-4

4I1

可见度好(V=1)可见度差(V<1)

I

Imax

Imin

o

2

-2

4

-4

二非单色性对干涉条纹的影响

1.单色光

理想模型、2.准单色光在某个中心波长(频率)附近有一定波长(频率)范围

的光。设：光源

谱线宽度：00II0谱线宽度723.非单色性的对干涉条纹的影响以双缝为例二非单色性对干涉条纹的影响

1.单色光

理想模型、2.准单色光在某个中心波长(频率)附近有一定波长(频率)范围

的光。设：光源

谱线宽度：00II0谱线宽度复色光入射同一级波长长的远离中心条纹宽度波长愈长宽度愈宽(1)先由入射，(2)由入射,(3)由入射,73dy0r0Pr10r2y0oII0I0

/2谱线宽度(1)先由入射，0的j级极大得到0的j级极大，(2)由入射,得到0－/2的j级极大，0－/2

0－/2的j级极大0+/2

(3)由入射,得到0+/2的j级极大，0+/2的j级极大0－/2的j+1级极大0+/2的j+1级极大S1S2j级j+1级如果再大些，会？740

1

2

3

4

5

6

0

1

2

3

4

5

I

y

-(/2)

+(/2)

合成光强

当的第j级条纹和

的第j+1

级条纹重合时，条纹不可分辨。75设能分辨的干涉明纹最大级次为jM，则有：

级的条纹可见度为零与对应的光程差4.光谱重合条件

当的第j级条纹和

的第j+1

级条纹重合时，条纹不可分辨。相干长度，由光源的单色性决定的产生可见度不为零的干涉条纹的最大光程差也可定义:两列波能发生干涉的最大波程差叫相干长度。

：中心波长相干长度—三.时间相干性

相干长度：

两列波能发生干涉的最大波程差.

光场同一点，不同时刻光振动的关联程度76相干长度，由光源的单色性决定的产生可见度不为零的干涉条纹的最大光程差也可定义:两列波能发生干涉的最大波程差叫相干长度。

：中心波长相干长度—三.时间相干性

相干长度：

两列波能发生干涉的最大波程差.

光场同一点，不同时刻光振动的关联程度因为：只有同一列的光才是相干的

所以：

最大光程差=相干长度=波列长度LSS1

S2

c1

c2

b1

b2

a1

a2

·

p

S1

S2

Sc1

c2

b1

b2

a1

a2

p

·

注:等代表波列只有同一波列分成的两部分经不同的光程再相遇时才能发生干涉

77波列长度

就是

相干长度，对应的时间就是

相干时间相干时间=波列寿命=谱线频宽的倒数相干补充条件2：光程差不能太大SS1

S2

c1

c2

b1

b2

a1

a2

·

p

S1

S2

Sc1

c2

b1

b2

a1

a2

p

·

注:等代表波列只有同一波列分成的两部分经不同的光程再相遇时才能发生干涉

因为：只有同一列的光才是相干的

所以：

最大光程差=相干长度=波列长度L与如何统一？波列长度发光持续时间有限长波列具有一定频宽等效单色性好，相干长度和相干时间就长，时间相干性也就好，我们就可以观察到干涉级较大的条纹。78波列长度

就是

相干长度，对应的时间就是

相干时间相干时间=波列寿命=谱线频宽的倒数与如何统一？波列长度发光持续时间有限长波列具有一定频宽等效单色性好，相干长度和相干时间就长，时间相干性也就好，我们就可以观察到干涉级较大的条纹。普通单色光：激光：

谱线宽度相干长度相干长度谱线宽度79S1d/2S2r0r0光源宽度为2ddSSS"0S0S’’0S'I非相干叠加+1S’1S’’yI合成光强Iy合成光强结论，条纹可见度下降1、光源宽度为2d四.光源线度对干涉条纹的影响

所以,

存在一个光源极限宽度d0

.2d

<

d0时,

才能观察到干涉条纹.80yI合成光强0S”y+1S’0S0S’-1NS1d/2S2r0r0光源宽度为

2d

dSSS"0S0S”0S’I+1S’1S”2、临界宽度d0

当光源宽度2d增大到某个宽度d0时，干涉条纹刚好消失：d0

光源的极限宽度光源的端点对应的干涉最大值与光源中点对应的干涉最小值重合时，V=0

.813、d0

计算如下：r1r0Pr2dS光源的端点对应的干涉最大值与光源中点对应的干涉最小值重合时，V=0

.do

r0

+1L

·

d

r2

r1

单色光源·

ySd(明纹)光源中点:

光源上端点:

(暗纹)光源的极限宽度

亦称：临界宽度

△y相干补充条件3：光源面积受限制82时，光源和为相干光源；时，和为非相干光源。*五.空间相干性

相干间隔光场不同点，同一时刻光振动的关联程度若

d0和

r0一定，则要得到干涉条纹，必须：

相干间隔

dmax

越大,光场的空间相干性越好空间相干性与光源

面积、距离有关时间相干性与光源的

单色性

有关小结:

相干性：空间任意两点光振动的关联程度。

a.振幅比；

结论决定干涉条纹可见度的因素有：b.光源的宽度；

c.光源的单色性.

要实现干涉

必须

对光波

必须：

83空间相干性与光源

面积、距离有关时间相干性与光源的

单色性

有关小结:

相干性：空间任意两点光振动的关联程度。

a.振幅比；

结论决定干涉条纹可见度的因素有：b.光源的宽度；

c.光源的单色性.

要实现干涉

必须

对光波

必须：

光的相干条件:

1.必要条件：

(1)频率相