物理新编-03热学第1章热力学

第二热力学第一3-1-2热力学第一定律内3-1-2热力学第一定律内热量内3-1-2热力学第一定律内热量内1、功：通过物体作“宏观位移3-1-2热力学第一定律内热量内1、功：通过物体作“宏观位移2、热量：系统之间由于温度不同能量3-1-2热力学第一定律内 T13-1-2热力学第一定律内3、内热

温度上

搅拌 T1 T23-1-2热力学第一定律内3、内热

温度上

搅拌 T1 T2守恒定律所作的功将以某种能量形式系统内，称这一能量为系统的内能。在焦耳实验中，只要初末状态一定，不论所经历的过程如何对系统所作的功的数值是相同的。在焦耳实验中，只要初末状态一定，不论所经历的过程如何对系统所作的功的数值是相同的。也就是、末状态而与所经历的过程无关。在焦耳实验中，只要初末状态一定，不论所经历的过程如何对系统所作的功的数值是相同的。也就是内能的改变只决定于初、末状态而与所经历的过程无关。内能是系统状态的单值函数在焦耳实验中，只要初末状态一定，不论所经历的过程如何对系统所作的功的数值是相同的。也就是、末状态而与所经历的过程无关。在焦耳实验中，只要初末状态一定，不论所经历的过程如何对系统所作的功的数值是相同的。也就是、末状态而与所经历的过程无关。二、热力学第一定二、热力学第一定QQ=EE1+二、热力学第一定QQ=EE1+ 吸热二、热力学第一定QQ=EE1+ 吸热热二、热力学第一定QQ=EE1+ 吸热热 系统对外作功为二、热力学第一定QQ=EE1+ 吸热热 系统对外作功为+二、热力学第一定QQ=EE1+ 吸热热 系统对外作功为+E E

系统的内能增二、热力学第一定QQ=EE1+ 吸热热 系统对外作功为+E E

系统的内能增对于一微小的过程第一定律可表示为二、热力学第一定QQ=EE1+ 吸热热 系统对外作功为+E E

系统的内能增对于一微小的过程第一定律可表示为dQ

dE+d二、热力学第一定QQ=EE1+ 吸热热 系统对外作功为+E E

系统的内能增对于一微小的过程第一定律可表示为dQ

dE+d热力学第一定律的实质是包括热量在的能量守恒和转换定律准静态过程功的表达准静态过程功的表达PPS准静态过程功的表达PPSF=PS准静态过程功的表达PPSF=PS

A=F.dl准静态过程功的表达PPSF=PS

A=F.dl

=PSdl准静态过程功的表达PPSF=PS

A=F.dl

=PSdl

=P准静态过程功的表达PPSF=PS

A=F.dl

=PSdl

=PAA=VVP准静态过程功的表达p1

F=PS

A=F.dl

=PSdl

=PAA=VVP功的几何意义功在数值上等于P~V图热力学第一定律可表达为热力学第一定律可表达为dQ=dE+P

微分形热力学第一定律可表达为dQ=dE+P

微分形Q=E

E1

P

积分形热力学第一定律可表达为dQ=dE+P

微分形mnQ=mnP

E1

P

积分形 V

V 热力学第一定律可表达为dQ=dE+P

微分形mnQ=mnP

E1

P

积分形V

V am和b过程所作的功不同，吸收的热量也不同。热力学第一定律可表达为dQ=dE+P

微分形QE E1+P 积分形. . V Vam和b过程所作的功不同，吸收的热量也不同。所以三、热容三、热容在一定过程中Q温T变化率。C’dQ/dT三、热容在一定过程中Q温T变化率。C’dQ/dT体系为单位摩尔，则称摩尔热容三、热容在一定过程中Q温T变化率。C’dQ/dT体系为单位摩尔，则称摩尔热容体系为单位质量，则称比热(容)三、热容在一定过程中Q温T变化率。C’dQ/dT体系为单位摩尔，则称摩尔热容C(J/molK0)体系为单位质量，则称比热(容)c(J/kgK0)定压热容：C’P=(dQ/dT)P=CP三、热容在一定过程中Q温T变化率。C’dQ/dT体系为单位摩尔，则称摩尔热容C(J/molK0)体系为单位质量，则称比热(容)c(J/kgK0)定压热容：C’P=(dQ/dT)P=CPCP定压摩尔热三、热容在一定过程中Q温T变化率。C’dQ/dT体系为单位摩尔，则称摩尔热容C(J/molK0)体系为单位质量，则称比热(容)c(J/kgK0)定压热容：C’P=(dQ/dT)P=CPCP定压摩尔热定体热容：C’V=(dQ/dT)V三、热容在一定过程中Q温T变化率。C’dQ/dT体系为单位摩尔，则称摩尔热容C(J/molK0)体系为单位质量，则称比热(容)c(J/kgK0)定压热容：C’P=(dQ/dT)P=CPCP定压摩尔热定体热容：C’V=(dQ/dT)VCV定体摩尔热理想气体的定压摩尔热容CP和定体摩尔热容CV都是常数。例：理想气体从P1，V1绝热自由膨胀到状态(P2，2V1，试求末态压强P2。例：理想气体从P1，V1绝热自由膨胀到状态(P2，2V1，试求末态压强P2。例：理想气体从P1，V1绝热自由膨胀到状态(P2，2V1，试求末态压强P2。P2P2例：理想气体从P1，V1绝热自由膨胀到状态(P2，2V1，试求末态压强P2。解：绝热过程例：理想气体从P1，V1绝热自由膨胀到状态(P2，2V1，试求末态压强P2。解：绝热过程：Q=0，自例：理想气体从P1，V1绝热自由膨胀到状态(P2，2V1，试求末态压强P2。解：绝热过程：0，自由膨胀过程：由热力学第一定律：Q=E2-E1A，例：理想气体从P1，V1绝热自由膨胀到状态(P2，2V1，试求末态压强P2。解：绝热过程：0，自由膨胀过程：由热力学第一定律：Q=E2-E1A，得E2 即：内能不例：理想气体从P1，V1绝热自由膨胀到状态(P2，2V1，试求末态压强P2。解：绝热过程：0，自由膨胀过程：由热力学第一定律：Q=E2-E1A，得E2 即：内能不因理想气体内能只决定于温度，故T2例：理想气体从P1，V1绝热自由膨胀到状态(P2，2V1，试求末态压强P2。解：绝热过程：0，自由膨胀过程：由热力学第一定律：Q=E2-E1A，得E2 即：内能不因理想气体内能只决定于温度，故T2理想气体的状态方程：P2V2/T2P1V1例：理想气体从P1