对流扩散与相间传质课件

一、对流扩散（一）对流扩散过程（二）对流扩散的有效膜模型二、相间传质（一）相间传质模型（二）相间传质速率方程1.双膜模型的数学描述2.相间传质速率方程3.传质速率方程的讨论三、三种传递的类比（一）普朗特的混合长理论（二）三种传递的相似性（三）三种传递的类比式1.双膜模型2.溶质渗透模型3.表面更新模型第二十六讲对流扩散与相间传质11/23/20221对流扩散与相间传质一、对流扩散（一）对流扩散过程（二）对流扩散的有效膜模型二、一、对流传质（对流扩散）（一）对流传质过程上面得到的分子传质速率方程，只适用于静止流体或伴有主体流动的流体，而实际传质设备中的流体总是流动的。如能联想到传热中采取强制对流会更进一步强化传热过程，那么可以预期流体的流动必然会强化相内传质。运动着的流体与壁面之间或两个有无限互溶的运动流体之间发生的传质，习惯称之为对流传质。对流传质中既有分子传质，又有涡流传质。根据流体流动发生的原因可分为自然对流传质和强制对流传质两类；根据流体的作用方式由可分为流体与固体壁面间的传质及流体与流体之间的传质两类。工程上均采用强制湍流的方式传质。等摩尔相互扩散A组分单向扩散静止或伴有主体流动的流体传质速率方程11/23/20222对流扩散与相间传质一、对流传质（对流扩散）（一）对流传质过程上面得到的分子传质对流传质通量在湍流主体中在层流内层中在缓冲层内11/23/20223对流扩散与相间传质对流传质通量在湍流主体中在层流内层中在缓冲层内11/22/2全部传质阻力都集中在有效膜层内模仿对流给热中的Newton冷却公式（二）对流扩散的有效膜模型11/23/20224对流扩散与相间传质全部传质阻力都集模仿对流给热中的Newton冷却公式（二）对引入了有效膜模型后，使问题的描述形式得以简化，但问题并未最终解决，是一虚拟量，与一样，很难确定，这使得传质系数不能从其定义式直接计算，而往往需采用与对流给热系数相似的方法，通过实验测定。由于气－液对流传质系数受两相流动的相互影响，而有交互作用，其实验测定要比对流给热系数的测定困难很多。这使传质过程的探讨转入相际间传质过程的研究。二、相间传质实际传质过程往往发生在相际之间。由于在两相界面附近的流体流动状况及传质过程非常复杂，难以观测和进行严格的数学描述此时，采用数学模型法是有益的。对考察对象进行分析简化，构成传质过程的物理模型，再用已有的理论和数学知识作出描述，建立数学模型。11/23/20225对流扩散与相间传质引入了有效膜模型后，使问题的描述形式得以简化，但问题并未最二（一）相间传质模型相际间的三种典型对流传质模型双膜模型：稳定的气膜和液膜-在膜内为定态传质-Whitman-1923溶质渗透模型：液相内为非定态-表面暴露时间相等-Higbie-1935表面更新模型：液相内为非稳态-年龄分布函数-Danckwerts-19511.双膜模型11/23/20226对流扩散与相间传质（一）相间传质模型相际间的三种典型对流传质模型1.双膜模型双膜模型的理论要点是：①在气-液两相接触面附近，分别存在着呈滞流流动的稳定气膜和液膜。溶质连续稳定地通过两膜，膜的厚度随流体流动状态而变化；②气-液两相在相界面上呈平衡状态，即相界面上不存在传质阻力。如以低浓度气体溶解为例，则平衡关系服从Henry定律，即有或，其中H为溶解度系数，单位随c和p的单位而定；③膜层以外的气、液相主体，由于流体的充分湍动，分压或浓度均匀化，无分压或浓度梯度。双膜模型通过上述假设把复杂的相间传质过程大大简化，并有一定的实际意义。但是人们在研究强化气液传质过程和提高传质设备生产能力过程中，已发现了该理论的局限性，如它没有考虑到气、液两相间的相互影响，认为相接触面固定不变，并且认为膜很薄，忽略了溶质在膜中的累积过程。这些假设显然与许多传质过程中的实际现象不符。此后，在双模理论的基础上，人们又不断提出了一些新11/23/20227对流扩散与相间传质双膜模型的理论要点是：①在气-液两相接触面附近，分别存在着呈的理论，象溶质渗透理论、表面更新理论、界面动力状态理论等。2.溶质渗透模型这一模型考虑了为上述膜模型所忽略的形成浓度梯度的过渡时间。希格比(Higbie)在1935年指出这一过渡时间并不能忽略。例如在填料塔中，液体沿填料表面流过其交接处时，每隔一定时间θ0发生一次完全的混合而使浓度均匀化。故在流过每一个填料后，都要在液膜内重新建立浓度梯度，而流过一个填料的时间是相当短的。在θ0时间内，液相中发生的不再是定态的扩散过程，而是非定态的扩散过程。又如在鼓泡设备中，液体与每个气泡接触的时间就更短。经估算，每次这样的接触时间约为0.01～1s；而由于液相内的扩散系数很小，故自溶质开始从界面进入液膜到建立起稳定浓度梯度的时间，通常还可能更长一些。在这一过渡时间中，有一个溶质从相界面向液膜深度方向逐步渗透的过程，如图1和图2所示，故称之为溶质渗透模型(简称渗透模型)。11/23/20228对流扩散与相间传质的理论，象溶质渗透理论、表面更新理论、界面动力状态理论等。2此式指出kp与D的1／2次方成正比，这一点能与实验数据较好地符合，但式中的θ0还只是在少数简单情况下才能准确得出。经过推导，在每次气液接触的时间(最大年龄或“寿命”)θ0甚短，渗入深度仅占膜厚δe的一小部分时，可得出传质系数(时间平均值)kp的表达式为11/23/20229对流扩散与相间传质此式指出kp与D的1／2次方成正比，这一点能与实验数据较好地最后应予说明：(1)渗透模型仍建立在膜模型的基础之上，只是它强调了形成浓度梯度的过渡阶段(属不稳定的扩散)；(2)渗透模型的主要对象为液膜控制(对难溶气体)的吸收，因以上讨论的是从气液界面至液相主体的传质。3.表面更新模型这一模型由丹克沃茨(Danckwerts)在1951年提出，其主要特点是摒弃了停滞膜的概念，认为流体在流动过程中表面不断更新，即不断地有液体从主体转为界面而暴露于气相中，这种界面的不断更新使传质过程大大强化。原来需要通过缓慢的扩散过程才能将溶质传至液体深处，现通过表面更新，深处的液体就有机会直接与气体接触以接受溶质。一个单元在液面停留一短时间后，又为新移来的单元所置换，使之又返回到湍流区。液面处液体单元的置换是随机的，于是液体表面系由众多具有不同“年龄”的单元所组成，这些单元以上述不稳定扩散方式从气体中吸收溶质(年龄愈大的，吸收速率愈慢)。经过推导，可得出表面更新模型的传质系数是，(对整个液面的平均值)为：11/23/202210对流扩散与相间传质最后应予说明：(1)渗透模型仍建立在膜模型的基础之上，只是它式中s称为更新频率，代表表面更新的快慢；显然，液体的湍动愈激烈，则频率s愈大。此式指出，传质系数也是与扩散系数的1／2次方成正比。与渗透模型相同，该模型也是针对吸收时的液相传质而提出的。近代湍流研究的发展，证明即使在固体壁面与湍流主体间也有旋涡周期地移动，一方面有力地支持了这一模型；另一方面也说明这一模型可以由气—液界面的液相传质推广用于其气相传质及液—固、气—固、液—液等界面的传质和传热。后来还提出过一些其他模型，虽有所进展，但对前述传质理论的要求而言，还难说有新的突破，这里就从略了。就以上介绍的三种传质模型来说，可看到由直观、简单的假设到从瞬时、微观来分析的发展过程；每一模型的提出，都是在继承、借鉴前人成就的基础上，加以发展、有所创新，这一点可能对我们今后的工作有所启发。表面更新现象易于从下述的事实看出：在快速流动的明渠或强烈搅拌的容器中，对水面撒些滑石粉，可以看到不断出现的无粉小面积，说明这些水面为其下方涌上来的单元所置换。应用仪器计数，还可以测得更新频率s。只是现在尚不能在一般情况下测得s，故这一模型的实际应用也受到很大限制。11/23/202211对流扩散与相间传质式中s称为更新频率，代表表面更新的快慢；显然，液体的湍动愈激溶质渗透理论、表面更新理论、界面动力状态理论等。虽然在双膜模型理论的基础上有了一些改进，但这些理论仍存在局限性，只能在一定场合下解释个别现象，不能全面地说明传质过程机理，目前还不能用于工程计算和解决实际问题。所以下面的讨论仍基于传统的双膜模型理论进行讨论。（二）、相间传质速率方程1.双膜模型的数学描述2.相间传质速率方程对于Henry定律适于气液平衡的情况，有：气膜内传质速率：在定态下有：相界面平衡关系：液膜内传质速率：11/23/202212对流扩散与相间传质溶质渗透理论、表面更新理论、界面动力状态理论等。虽然在双膜（以气相总传质系数表示的传质速率式以液相总传质系数表示的传质速率式气液相总传质系数的关系表达式11/23/202213对流扩散与相间传质以气相总传质系数以液相总传质系数气液相总传质系11/22/23．传质速率方程的讨论②关于平衡关系符合Henry定律传质过程的步骤，与传热的情况类似易溶气体—H很大——为气膜控制（如水吸收NH3）难溶气体—H很小——为液膜控制（如水吸收CO2）适中气体—H适中——为双膜控制（如水吸收SO2）①

传质推动力与传质阻力传质速率=传质推动力/传质阻力气相液相传质阻力具有加和性总传质阻力=气膜传质阻力+液膜传质阻力11/23/202214对流扩散与相间传质3．传质速率方程的讨论②关于平衡关系符合Henry定律传质过③传质速率方程中的各项都是局部值，当然如在传质设备内基本不变、H恒为常数，则在整个传质设备内也为常数，这样传质速率方程式可以用于整个传质设备。三、三种传递之间的类比（一）普朗特的混合长理论11/23/202215对流扩散与相间传质③传质速率方程中的各项都是局部值，当然如在它是一个湍流的半经验模型。这个模型认为，在湍流中的流体微团或漩涡的运动类似于气体的分子运动，并且将因微团脉动而产生的湍流扩散通量和平均浓度梯度联系起来。普朗特假设流体微团在运动中仍旧保持固有的特性（如温度、浓度、速度），只是在移动了一段距离以后才与其他的微团完全混合，微团保持固有特性所经历的平均距离称为混合长，他类似于气体分子的平均自由程。动量传递热量传递质量传递（为涡流动量扩散率或涡流运动粘度，m2/s）（为涡流热量扩散率或涡流导温系数，m2/s）（为涡流质量扩散率或涡流扩散系数，m2/s）若动量、热量、质量传递的混合长相等，即，则（1）实验表明，当雷诺数不是很大时，式（1）是成立的。11/23/202216对流扩散与相间传质它是一个湍流的半经验模型。这个模型认为，在湍流中的流体微团或（二）质量、热量和动量传递的相似性动量传递通量热量传递通量质量传递通量（2）对于层流，涡流扩散率都等于零，这样式（9）可简化，其简化式即Fick分子扩散定律、Newton粘性定律和Fourier分子导热定律。对于圆管内的流动，无论是层流还是湍流，切应力随径向距离呈直线变化，而对于传热和传质，其传递通量并不严格随半径呈直线变化，但作为一级近似，下述关系仍然成立：（R为管半径）（3）11/23/202217对流扩散与相间传质（二）质量、热量和动量传递的相似性动量传递通量热量传递通量（三）三种传递的类比式1.雷诺（Reynolds）类比上述质量、热量和动量三种传递方式都起源于分子交换和湍流引起的质点交换，故相互间必存在着一定的内在联系，常用对流传质系数、对流传热系数和摩擦系数三者之间的关系表示，称为三传类比。11/23/202218对流扩散与相间传质（三）三种传递的类比式1.雷诺（Reynolds）类比上述为得出三传类比的简化关系，现作如下假定：（1）从任一流层直到壁面之间的分子传递都可忽略；（2）代表截面上平均浓度cm的流层与代表平均温度tm、平均速度um的流层相重合；（3）若这一流层至面积为A的壁面间，在时间内交换的流体体积为V，则因此而导致三种传递的速率可表述为如下的关系：（4）（5）11/23/202219对流扩散与相间传质为得出三传类比的简化关系，现作如下假定：（1）从任一流层直到由式（4）得（6）由式（5）得（7）比较（6）和（7）式得（8）（9）斯坦顿（Stantonnumber）准数：（10）式(10)为雷诺类比，其中为舍伍德(Sherwood)准数；为斯密特(Schmit)准数。11/23/202220对流扩散与相间传质由式（4）得（6）由式（5）得（7）比较（6）和（7雷诺类比是一种单层结构模型，它认为壁面附近只存在湍流层，层流层的分子传递被忽略。根据三种传递的相似性还有：假设则有根据传质系数和摩擦系数的定义11/23/202221对流扩散与相间传质雷诺类比是一种单层结构模型，它认为壁面附近只存在湍流层，层流2.普朗特（Prandtl）类比这是一种将管内的湍流看成是由层流层和湍流层构成的两层结构模型假设则有或者3.卡门（VonKarmen）类比VonKarmen考虑了在层流与湍流之间有缓冲层存在，在缓冲层内，分子扩散和涡流扩散都不可忽略，并结合光滑管内通用速度分布的分析，得到下述结果当Sc在25以下时可得到合理的结果。11/23/202222对流扩散与相间传质2.普朗特（Prandtl）类比这是一种将管内的湍流看成是4.科尔本（Chilton-Colburn）j因子类比在化工中应用最广也最成功的是科尔本类比，这个类比是根据在层流和湍流状态下气体及液体流动、传热和传质的实验结果，关联所得的关系式11/23/202223对流扩散与相间传质4.科尔本（Chilton-Colburn）j因子类比在化本讲要点1

对流扩散包括分子扩散和涡流扩散，由于流体的流动，尤其是涡流的混合作用，大大强化了传质过程。2

引入有效膜模型后，虽然使对流扩散过程的数学描述得以简化，但由于有效膜厚及界面浓度难以测定，工程计算问题并未得到解决。3

实际传质过程多数为相间传质，由于相界面传递过程的复杂性，过程的描述采用了数学模型法，双膜模型是最简单且是目前工程上仍使用的相间传质模型，用此模型建立的相间传质速率方程回避了难以测定的界面浓度，方便了工程计算。4

相间传质是一串联速率过程，了解各项内传质阻力的相对大小，以及整个过程中的控制步骤，对强化传质过程是重要的，它能指出过程强化目标。5三种传递过程具有类似性，三种涡流扩散率均可表示为混合长的平方与扩散速率梯度的乘积；三种扩散通量的表达形式具有相似性；传质系数、给热系数和摩擦系数具有类比性，通过雷诺、普朗特、卡门和科尔本类比式，可实现三种传递系数之间的关联。11/23/202224对流扩散与相间传质本讲要点1对流扩散包括分子扩散和涡流扩散，由于流体的流思考题2.如何获得相界面的浓度？存在什么问题？3.试与传热过程对比，描述如何推出平衡关系符合Henry定律的稳态传质速率方程及确定过程的控制步骤？确定过程控制步骤有什么工程意义？作业：8-5，8-6，8-7，8-81.试与传热过程对比，叙述对流扩散的有效膜模型及相间传质的双膜模型。11/23/202225对流扩散与相间传质思考题2.如何获得相界面的浓度？存在什么问题？3.试与传需将其换算至20℃下的值(见教材P10式8-24)如下：8-6柏油马路上积水2mm，水温20℃。水面上方有一层0.2mm厚的静止空气层，水通过此气层扩散进入大气。大气中的水汽分压为1.33kPa。问多少时间后路面上的积水可被吹干。解：此题为一维定态单向分子扩散问题，其传质速率方程可表示为式中：D为水气在空气中的扩散系数，查教材P11中表8-1得(25℃)又查附录二、3.得20℃时水的饱和蒸汽压为2338.43Pa＝2.338kPa。于是11/23/202226对流扩散与相间传质需将其换算至20℃下的值(见教材P10式8-24)如下：8-一、对流扩散（一）对流扩散过程（二）对流扩散的有效膜模型二、相间传质（一）相间传质模型（二）相间传质速率方程1.双膜模型的数学描述2.相间传质速率方程3.传质速率方程的讨论三、三种传递的类比（一）普朗特的混合长理论（二）三种传递的相似性（三）三种传递的类比式1.双膜模型2.溶质渗透模型3.表面更新模型第二十六讲对流扩散与相间传质11/23/202227对流扩散与相间传质一、对流扩散（一）对流扩散过程（二）对流扩散的有效膜模型二、一、对流传质（对流扩散）（一）对流传质过程上面得到的分子传质速率方程，只适用于静止流体或伴有主体流动的流体，而实际传质设备中的流体总是流动的。如能联想到传热中采取强制对流会更进一步强化传热过程，那么可以预期流体的流动必然会强化相内传质。运动着的流体与壁面之间或两个有无限互溶的运动流体之间发生的传质，习惯称之为对流传质。对流传质中既有分子传质，又有涡流传质。根据流体流动发生的原因可分为自然对流传质和强制对流传质两类；根据流体的作用方式由可分为流体与固体壁面间的传质及流体与流体之间的传质两类。工程上均采用强制湍流的方式传质。等摩尔相互扩散A组分单向扩散静止或伴有主体流动的流体传质速率方程11/23/202228对流扩散与相间传质一、对流传质（对流扩散）（一）对流传质过程上面得到的分子传质对流传质通量在湍流主体中在层流内层中在缓冲层内11/23/202229对流扩散与相间传质对流传质通量在湍流主体中在层流内层中在缓冲层内11/22/2全部传质阻力都集中在有效膜层内模仿对流给热中的Newton冷却公式（二）对流扩散的有效膜模型11/23/202230对流扩散与相间传质全部传质阻力都集模仿对流给热中的Newton冷却公式（二）对引入了有效膜模型后，使问题的描述形式得以简化，但问题并未最终解决，是一虚拟量，与一样，很难确定，这使得传质系数不能从其定义式直接计算，而往往需采用与对流给热系数相似的方法，通过实验测定。由于气－液对流传质系数受两相流动的相互影响，而有交互作用，其实验测定要比对流给热系数的测定困难很多。这使传质过程的探讨转入相际间传质过程的研究。二、相间传质实际传质过程往往发生在相际之间。由于在两相界面附近的流体流动状况及传质过程非常复杂，难以观测和进行严格的数学描述此时，采用数学模型法是有益的。对考察对象进行分析简化，构成传质过程的物理模型，再用已有的理论和数学知识作出描述，建立数学模型。11/23/202231对流扩散与相间传质引入了有效膜模型后，使问题的描述形式得以简化，但问题并未最二（一）相间传质模型相际间的三种典型对流传质模型双膜模型：稳定的气膜和液膜-在膜内为定态传质-Whitman-1923溶质渗透模型：液相内为非定态-表面暴露时间相等-Higbie-1935表面更新模型：液相内为非稳态-年龄分布函数-Danckwerts-19511.双膜模型11/23/202232对流扩散与相间传质（一）相间传质模型相际间的三种典型对流传质模型1.双膜模型双膜模型的理论要点是：①在气-液两相接触面附近，分别存在着呈滞流流动的稳定气膜和液膜。溶质连续稳定地通过两膜，膜的厚度随流体流动状态而变化；②气-液两相在相界面上呈平衡状态，即相界面上不存在传质阻力。如以低浓度气体溶解为例，则平衡关系服从Henry定律，即有或，其中H为溶解度系数，单位随c和p的单位而定；③膜层以外的气、液相主体，由于流体的充分湍动，分压或浓度均匀化，无分压或浓度梯度。双膜模型通过上述假设把复杂的相间传质过程大大简化，并有一定的实际意义。但是人们在研究强化气液传质过程和提高传质设备生产能力过程中，已发现了该理论的局限性，如它没有考虑到气、液两相间的相互影响，认为相接触面固定不变，并且认为膜很薄，忽略了溶质在膜中的累积过程。这些假设显然与许多传质过程中的实际现象不符。此后，在双模理论的基础上，人们又不断提出了一些新11/23/202233对流扩散与相间传质双膜模型的理论要点是：①在气-液两相接触面附近，分别存在着呈的理论，象溶质渗透理论、表面更新理论、界面动力状态理论等。2.溶质渗透模型这一模型考虑了为上述膜模型所忽略的形成浓度梯度的过渡时间。希格比(Higbie)在1935年指出这一过渡时间并不能忽略。例如在填料塔中，液体沿填料表面流过其交接处时，每隔一定时间θ0发生一次完全的混合而使浓度均匀化。故在流过每一个填料后，都要在液膜内重新建立浓度梯度，而流过一个填料的时间是相当短的。在θ0时间内，液相中发生的不再是定态的扩散过程，而是非定态的扩散过程。又如在鼓泡设备中，液体与每个气泡接触的时间就更短。经估算，每次这样的接触时间约为0.01～1s；而由于液相内的扩散系数很小，故自溶质开始从界面进入液膜到建立起稳定浓度梯度的时间，通常还可能更长一些。在这一过渡时间中，有一个溶质从相界面向液膜深度方向逐步渗透的过程，如图1和图2所示，故称之为溶质渗透模型(简称渗透模型)。11/23/202234对流扩散与相间传质的理论，象溶质渗透理论、表面更新理论、界面动力状态理论等。2此式指出kp与D的1／2次方成正比，这一点能与实验数据较好地符合，但式中的θ0还只是在少数简单情况下才能准确得出。经过推导，在每次气液接触的时间(最大年龄或“寿命”)θ0甚短，渗入深度仅占膜厚δe的一小部分时，可得出传质系数(时间平均值)kp的表达式为11/23/202235对流扩散与相间传质此式指出kp与D的1／2次方成正比，这一点能与实验数据较好地最后应予说明：(1)渗透模型仍建立在膜模型的基础之上，只是它强调了形成浓度梯度的过渡阶段(属不稳定的扩散)；(2)渗透模型的主要对象为液膜控制(对难溶气体)的吸收，因以上讨论的是从气液界面至液相主体的传质。3.表面更新模型这一模型由丹克沃茨(Danckwerts)在1951年提出，其主要特点是摒弃了停滞膜的概念，认为流体在流动过程中表面不断更新，即不断地有液体从主体转为界面而暴露于气相中，这种界面的不断更新使传质过程大大强化。原来需要通过缓慢的扩散过程才能将溶质传至液体深处，现通过表面更新，深处的液体就有机会直接与气体接触以接受溶质。一个单元在液面停留一短时间后，又为新移来的单元所置换，使之又返回到湍流区。液面处液体单元的置换是随机的，于是液体表面系由众多具有不同“年龄”的单元所组成，这些单元以上述不稳定扩散方式从气体中吸收溶质(年龄愈大的，吸收速率愈慢)。经过推导，可得出表面更新模型的传质系数是，(对整个液面的平均值)为：11/23/202236对流扩散与相间传质最后应予说明：(1)渗透模型仍建立在膜模型的基础之上，只是它式中s称为更新频率，代表表面更新的快慢；显然，液体的湍动愈激烈，则频率s愈大。此式指出，传质系数也是与扩散系数的1／2次方成正比。与渗透模型相同，该模型也是针对吸收时的液相传质而提出的。近代湍流研究的发展，证明即使在固体壁面与湍流主体间也有旋涡周期地移动，一方面有力地支持了这一模型；另一方面也说明这一模型可以由气—液界面的液相传质推广用于其气相传质及液—固、气—固、液—液等界面的传质和传热。后来还提出过一些其他模型，虽有所进展，但对前述传质理论的要求而言，还难说有新的突破，这里就从略了。就以上介绍的三种传质模型来说，可看到由直观、简单的假设到从瞬时、微观来分析的发展过程；每一模型的提出，都是在继承、借鉴前人成就的基础上，加以发展、有所创新，这一点可能对我们今后的工作有所启发。表面更新现象易于从下述的事实看出：在快速流动的明渠或强烈搅拌的容器中，对水面撒些滑石粉，可以看到不断出现的无粉小面积，说明这些水面为其下方涌上来的单元所置换。应用仪器计数，还可以测得更新频率s。只是现在尚不能在一般情况下测得s，故这一模型的实际应用也受到很大限制。11/23/202237对流扩散与相间传质式中s称为更新频率，代表表面更新的快慢；显然，液体的湍动愈激溶质渗透理论、表面更新理论、界面动力状态理论等。虽然在双膜模型理论的基础上有了一些改进，但这些理论仍存在局限性，只能在一定场合下解释个别现象，不能全面地说明传质过程机理，目前还不能用于工程计算和解决实际问题。所以下面的讨论仍基于传统的双膜模型理论进行讨论。（二）、相间传质速率方程1.双膜模型的数学描述2.相间传质速率方程对于Henry定律适于气液平衡的情况，有：气膜内传质速率：在定态下有：相界面平衡关系：液膜内传质速率：11/23/202238对流扩散与相间传质溶质渗透理论、表面更新理论、界面动力状态理论等。虽然在双膜（以气相总传质系数表示的传质速率式以液相总传质系数表示的传质速率式气液相总传质系数的关系表达式11/23/202239对流扩散与相间传质以气相总传质系数以液相总传质系数气液相总传质系11/22/23．传质速率方程的讨论②关于平衡关系符合Henry定律传质过程的步骤，与传热的情况类似易溶气体—H很大——为气膜控制（如水吸收NH3）难溶气体—H很小——为液膜控制（如水吸收CO2）适中气体—H适中——为双膜控制（如水吸收SO2）①

传质推动力与传质阻力传质速率=传质推动力/传质阻力气相液相传质阻力具有加和性总传质阻力=气膜传质阻力+液膜传质阻力11/23/202240对流扩散与相间传质3．传质速率方程的讨论②关于平衡关系符合Henry定律传质过③传质速率方程中的各项都是局部值，当然如在传质设备内基本不变、H恒为常数，则在整个传质设备内也为常数，这样传质速率方程式可以用于整个传质设备。三、三种传递之间的类比（一）普朗特的混合长理论11/23/202241对流扩散与相间传质③传质速率方程中的各项都是局部值，当然如在它是一个湍流的半经验模型。这个模型认为，在湍流中的流体微团或漩涡的运动类似于气体的分子运动，并且将因微团脉动而产生的湍流扩散通量和平均浓度梯度联系起来。普朗特假设流体微团在运动中仍旧保持固有的特性（如温度、浓度、速度），只是在移动了一段距离以后才与其他的微团完全混合，微团保持固有特性所经历的平均距离称为混合长，他类似于气体分子的平均自由程。动量传递热量传递质量传递（为涡流动量扩散率或涡流运动粘度，m2/s）（为涡流热量扩散率或涡流导温系数，m2/s）（为涡流质量扩散率或涡流扩散系数，m2/s）若动量、热量、质量传递的混合长相等，即，则（1）实验表明，当雷诺数不是很大时，式（1）是成立的。11/23/202242对流扩散与相间传质它是一个湍流的半经验模型。这个模型认为，在湍流中的流体微团或（二）质量、热量和动量传递的相似性动量传递通量热量传递通量质量传递通量（2）对于层流，涡流扩散率都等于零，这样式（9）可简化，其简化式即Fick分子扩散定律、Newton粘性定律和Fourier分子导热定律。对于圆管内的流动，无论是层流还是湍流，切应力随径向距离呈直线变化，而对于传热和传质，其传递通量并不严格随半径呈直线变化，但作为一级近似，下述关系仍然成立：（R为管半径）（3）11/23/202243对流扩散与相间传质（二）质量、热量和动量传递的相似性动量传递通量热量传递通量（三）三种传递的类比式1.雷诺（Reynolds）类比上述质量、热量和动量三种传递方式都起源于分子交换和湍流引起的质点交换，故相互间必存在着一定的内在联系，常用对流传质系数、对流传热系数和摩擦系数三者之间的关系表示，称为三传类比。11/23/202244对流扩散与相间传质（三）三种传递的类比式1.雷诺（Reynolds）类比上述为得出三传类比的简化关系，现作如下假定：（1）从任一流层直到壁面之间的分子传递都可忽略；（2）代表截面上平均浓度cm的流层与代表平均温度tm、平均速度um的流层相重合；（3）若这一流层至面积为A的壁面间，在时间内交换的流体体积为V，则因此而导致三种传递的速率可表述为如下的关系：（4）（5）11/23/202245对流扩散与相间传质为得出三传类比的简化关系，现作如下假定：（1）从任一流层直到由式（4）得（6）由式（5）得（7）比较（6）和（7）式得（8）（9）斯坦顿（Stantonnumber）准数：（10）式(10)为雷诺类比，其中为舍伍德(Sherwood)准数；为斯密特(Schmit)准数。11/23/202246对流扩散与相间传质由式（4）得（6）由式（5）得（7）比较（6）和（7雷诺类比是一种单层结构模型，它认为壁面附近只存在湍流层，层流层的分子传递被忽略。根据三种传递的相