电动力学_知识点总结

1、电动力学_知识点总结（总39页）第一章电磁现象的普遍规律一、主要内容:电磁场可用两个矢量一电场强度总(试"忆和磁感应强度方(W。来完全描写，这一章的主要任务是：在实验定律的基础上找出也，百所满足的偏微分方程组一麦克斯韦方程组以及洛仑兹力公式，并讨论介质的电磁性质及电磁场的能量。在电磁学的基础上从实验定律出发运用矢量分析得出电磁场运动的普遍规律；使学生掌握麦克斯韦方程的微分形式及物理意义；同时体会电动力学研究问题的方法，从特殊到一般，由实验定律加假设总结出麦克斯韦方程。完成由普通物理到理论物理的自然过渡。二、知识体系：库仑定理；跻引=|虫1二电磁感应宦律:帀E-dt=-S-dsdr涡旋

2、电场假设介质的极化规律：V-D=pVxE=-St比奥萨伐尔定律:D=eqE4-P34ttV-5=0位移电流假设介质盛化规律:能量守恒定律=线性介质能量密度：w=|(S-5+H-3)能流密度:洛仑兹力密度：至二忌+丙xB三、内容提要：1 电磁场的基本实验定律：(1) 库仑定律：对怎个点电荷在空间某点的场强等于各点电荷单独存在时在该点场强的矢量和，即：(2)毕奥萨伐尔定律(电流决定磁场的实验定律)(3)电磁感应定律a 生电场为有旋场(场又称漩涡场)，与静电场怂本质不同。 磁场与它激发的电场间关系是电磁感应定律的微分形式。(4)电荷守恒的实验定律卩心-1討VV=-v仇dt/ 反映空间某点Q与了之间的

3、变化关系，非稳恒电流线不闭合。空二0,7了二o 若空间各点Q与无关，则衣为稳恒电流，电流线闭合。稳恒电流是无源的(流线闭合)，Q，了均与云无关，它产生的场也与亡无关。2、电磁场的普遍规律一麦克斯韦方程1是介质中普适的电磁场基本方程,1、电磁场较弱时:2当M=P=0,过渡到真空情况:4有12个未知量，6个独立方程，求解时必须给出。与恵，占与甩的关系。3、介质中的电磁性质方程若为非铁磁介质向同性均匀介质:2、导体中的欧姆定律J=曲在有电源时，电源内部了：+总非)，歸为非静电力的等效场。4洛伦兹力公式考虑电荷连续分布，=pSdvdP=J-ABdV单位体积受的力：»TTTf=pEJxB洛伦兹

4、认为变化电磁场上述公式仍然成立，近代物理实验证实了它的正确。若对一个以速度运动的点电荷g戸二滤直说明：对于连续分布电荷Q和电漩兀沖包括只和祿发的电磁场 I电荷情況护中的玄倉不包含堺激发的场.5电磁场的边值关系积分曙式边值关系=>冠岛-=农6、电磁场的能量和能流w=-(£DHb能量密度：八>能流密度：£=珈刃三重点与难点1. 概念：电场强度、磁感应强度、电流密度、极化强度、磁化强度、能流密度。2. 麦克斯韦方程、电荷守恒定律、边值关系、极化强度与极化电荷的关系、磁化强度与磁化电流的关系、应用它们进行计算和证明。3. 电磁场的能量及其传输第二章静电场一、主要内容：应

5、用电磁场基本理论解决最简单的问题：电荷静止或电荷分布不随时间变化，产生的场不随时间变化的静电场问题。本章研究的主要问题是：在给定自由电荷分布及介质和导体分布的情况下如何求解静电场。由于静电场的基本方程是矢量方程，求解很难，并不直接求解静电场的场强，而是通过静电场的标势来求解。首先根据静电场满足的麦克斯韦方程，引入标势，讨论其满足的微分方程和边值关系。在后面几节中陆续研究求解：分离变量法、镜像法和格林函数法。最后讨论局部范围内的电荷分布所激发的电势在远处的展开式。二、知识体系：1静电场的微分方程:边值关系:静电场的能量:2静电边值问题的构成:3静电边值问题的基本解法：(1) 镜像法(2) 分离变

6、量法条件：电势满足拉普拉斯方程：V=0(3) 电多极矩格林函数法三、内容提要：1静电场的电势弓I入标量函数即静电势卩后空间两点P,Q电势差:参考点：(1)电荷分布在有限区域，通常选无穷远为电势参考点鵝二°QT眄(2)电荷分布在无限区域不能选无穷远点作参考点，否则积分将无穷大。连续分布电荷：无穷远处为参考点2电势满足的微分方程3边值关系4静电场的能量其中。仅为自由电荷分布，适用于均匀各向同性线性介质。的区域：电势满足拉普拉斯万程:两介质界面上边值关系导体与介质界面上的边值关系导体与导体界面上的边值关系其中巧是导体的电导率注意：不是静电场的能量密度;e是自由电荷密度，而沪则是空间所有电荷

7、的电势,W=-pqxiV只适用于静电场。5唯一性定理： 均匀单一介质当区域V内自由电荷分布已知，卩满足W©F,若V边界上讷E已3$知，或V边界上s已知，则V内场（静电场）唯一确定。 均匀单一介质中有导体当区域V内有导体存在，给定导体之外的电荷分布戸贡），当呦§或羽帘已知，每个导体电势的或带电量，则厂内电场唯一确定。四、静电边值问题的基本解法：1镜像法：理论依据：唯一性定理，采用试探解的方法。镜像法：用假想点电荷来等效地代替导体或介质边界面上的未知面电荷分布，然后用空间点电荷和等效点电荷迭加给出空间电势分布。条件： 所求区域内只能有少许几个点电荷（只有点电荷产生的感应电荷才能

8、用点电荷代替。）或是简单的连续分布。 导体边界面形状规则，具有一定对称性。 给定边界条件。要求： 做替代时，不能改变原有电荷分布（即自由点电荷位置、Q大小不能变）。泊松方程不能改变。所以假想电荷必须放在所求区域之外。 不能改变原有边界条件，通过边界条件确定假想电荷的大小和位置。 一旦用了假想等效电荷，不能再考虑边界面上的电荷分布。 坐标系根据边界形状来选择。2分离变量法：条件：电势满足拉普拉斯方程：v=0 空间处处“°，自由电荷只分布在某些介质（如导体）表面上，将这些表面视为区域边界，可以用拉普拉斯方程。 在所求区域介质中有自由电荷分布，若这个自由电荷分布在真空中，产生的势滋为已知，

9、则区域V中电势可表示为两部分的和卩二必+少貯不满足v=0，但表面上的电荷产生的电势财使v=0满足，仍可用拉普拉斯方程求解。注意：边值关系还要用乩而不能用拉普拉斯方程卩二°的通解：轴对称通解：«丘丘（匚。訪）为勒让德函数，好i珥（心二匚。訪Ccos）=-（3cos3&_1）球对称通解：若与耳尬均无关，即诃具有球对称性，则通解为:解题步骤 选择坐标系和电势参考点坐标系选择主要根据区域中分界面形状参考点主要根据电荷分布是有限还是无限 分析对称性，分区域写出拉普拉斯方程在所选坐标系中的通解 根据具体条件确定常数外边界条件：电荷分布有限此二°导体边界可视为外边界，讷

10、$给定，或给定总电荷Q,或给定”（接地乳二0）_J:乩T-E严葩=-辭（直角坐标或柱坐标）内部边值关系：介质分界面上3.电多极矩讨论电荷分布在小区域内,而场点又距电荷分布区较远，即l<<r电势的多极展开：式中Q=lvfidV体系的总电荷P=v体系的电偶极矩订3*丸/（刃扣电四极矩CDS义：小区域內电荷体系在远处的电势可以看成是位于原点的点电荷，偶极子，电四极子电八极子等产空的势的叠加。C2）电偶极矩戸二Jq翘"依赖于原点的选取，但当系统中正、负电荷数量一祥多时庐与原点无CO当电荷分布关于原点对称时F=0小区域电荷体系在外电场中的相互作用能其中當十（Q）&=卜何踣是

11、点电荷在外电场中的相互作用能坷=八幌（0）=?艮®是电偶极子在外电场中的相互作用能l（2）=-D:VVai（0是电四极子在外电场中的相互作用能电偶极子在外电场中受的力亩=_¥呼=v(J-X)=(?-vW若外电场均匀：Z电偶极子在外电场中受的力矩L=p>.E£三重点与难点本章重点：静电势及其特性、分离变量法、镜象法。本章难点：镜象法、分离变量法(柱坐标)、电多极矩。第三章稳恒电流的磁场一、主要内容：在给定自由电流分布及介质分布的情况下如何求解稳恒磁场。由于稳恒磁场的基本方程是矢量方程，求解很难，并不直接求解的稳恒磁场磁感应强度，一般是通过磁场的矢势来求解。在一

12、定条件下，可以引入磁标势及磁标势满足的方程来求解。我们先引入静磁场的矢势，导出矢势满足的微分方程，然后再讨论磁标势及其微分方程，最后讨论磁多极展开。二、知识体系：1矢势法：基本方程：7-5=0-i=0边值关系:静磁场的能量: 能量分布在磁场内，不仅仅是分布在电流区.-AJ 不是能量密度2 磁标势法引入磁标势的条件：求解区域内作任意的闭合回路L,闭合回路L内都护3=0无电流穿过，即，即引入区域为无自由电流分布的单连通域。基本方程:恥化_已）二心边值关系:冠-(_B2一二0二>解法：当耳二°时，旦，用分离变量法求解，解法与第二章相同.3 磁矢势多极展开：本章重点：1、矢势的引入和它

13、满足的微分方程、静磁场的能量2、引入磁标势的条件，磁标势满足的方程与静电势方程的比较3、利用磁标势解决具体问题本章难点：利用磁标势解决具体问题第四章电磁波的传播电磁波：随时间变化的运动电荷和电流辐射电磁场，电磁场在空间互相激发，在空间以波动的形式存在，就是电磁波。一、主要内容：研究电磁场在空间存在一定介质和导体的情况下的波动情况;在真空与介质，介质与介质，介质与导体的分界面上，电磁波会产生反射、折射、衍射和衰减等，这些本质上是边值问题。电磁波在空间传播有各种各样的形式，最简单、最基本的波型是平面电磁波。二、知识体系：1自由空间（介质）：指戸二。，了=0的无限大充满均匀空间.单色时谐減7-5=0

14、V-5=o片、尸冠Fi_bi伍#1泊）定态波亥姆霍兹方程基本解：，性质：（1）倉与点的关系：，国倉圧）构成右手螺旋关系（2）百与豆同位相;E&1V-_（3），振幅比为波速（因为瓦豆任相互垂直，）。（4）平面电磁波的能量和能流能量密度:看+吕电场能等于磁场能，能量密度平均值为Wi能流密度：（於为氐方向上的单位矢量）平均值：£两个独立常数由激励谐振的信号强度来确定。谐振频率：（1）给定一组（伦冒）,解代表一种谐振波型（本征振荡，在腔内可能存在多种谐振波型的迭加）；只有当激励信号频率紐二时，谐振腔才处于谐振态。（2）不存在尿心中两个为零的波型，若=°，贝V（3）对每一组（

15、洩目）值，有两个独立偏振波型，这是因为对于确定的应可以分解到任意两个方向。（4）最低频率的谐振波型假定，则最低谐振频率为1-1j./T厂厂口匕二A；smzsiiiy该波型为（1，1，0）型，-一=1一所以，君丘=0，为横电磁波。但是在一般情况下，4总工0。5矩形波导管z=0,a<矩形波导管由四个壁构成的金属管，四个面为=心一般情况下让电磁波沿M轴传播，对理想导体:気=aX】二0理想导体边界条件序胃厅=0,=a其解：艮仇恥目）=4Train陆严心再"沪缶inh®比严二EJ&y严）一二召sin上秒加乍严-H=-VxS豆的解由确定截止频率:最高截止波长为:一般把波长

16、入兰加的波，称为超短波即微波。本章重点：1、电磁场的波动方程、亥姆霍兹方程和平面电磁波2、反射和折射定律的导出、振幅的位相关系，偏振3、导体内的电磁波特性、良导体条件、趋肤效应4、谐振腔和波导管中电磁波的运动形式本章难点：1、振幅、位相关系2、导体内电磁波的运动第五章电磁波的辐射一、主要内容：本章讨论高频交变电流辐射的电磁场的规律。二、知识体系：其解:设电荷、电流分布为随时间做正弦或余弦变化，即:将此式代入推迟势虫的公式后得到（）：则:=Vx二,如果讨论的区域有关系式：三、电偶极辐射:列*:凡时，济示几«2兀，上式可以仅取积分中的第一项,有:此式代表的是偶极辐射。由此我们得到在条件下

17、偶极辐射的磁感应强度：利用得到偶极辐射的磁感应强度:若选球坐标，让戸沿工轴，则:47TEqC3(1) 电场沿经线振荡，磁场沿纬线振荡，传播方向、电场方向、磁场方向相互正交构成右手螺旋关系；(2) 电场、磁场正比于%,因此它是空间传播的球面波，且为横电磁波，在应T03时可以近似为平面波；(3)要注意如果氏*几()不能被满足，可以证明电场不再与传播方向垂直，即电力线不再闭合，但是磁力线仍闭合。这时传播的是横磁波(TM波)辐射能流、角分布和辐射功率平均能流密度矢量：平均功率:平均功率与电磁波的频率4次方成正比。重点：电磁势及方程，电偶极辐射场、平均能流、平均功率的计算.难点：达朗贝尔方程的解，辐射场

18、的计算第六章狭义相对论主要内容：讨论局限于惯性系的狭义相对论的时空理论，相对论电动力学以及相对论力学一狭义相对论基本原理：1、相对性原理（伽利略相对性原理的自然扩展）（1）物理规律对于所有惯性系都具有完全相同的形式。（2）切惯性系都是等价的，不存在绝对参照系。2、光速不变原理真空中光速相对任何惯性系沿任何一个方向大小恒为c,且与光源运动速度无关。二洛仑兹变换：坐标变换：三狭义相对论的时空理论：1. 同时是相对的：在某一贯性参考系上对准的时钟，在另一相对运动的贯性参考系观察是不对准的。2. 运动长度缩短：沿运动方向尺度收缩。其中是物体相对静止系的速度;3.运动时钟延缓：运动物体内部发生的自然过程

19、比静止的钟测到的静止物体内部自然过程经历的时间延缓。运动时钟延缓:只与速度有关，与加速度无关；时钟延缓是相对的，但在广义相对论中延缓是绝对的；时钟延缓是时空的另一基本属性，与钟的内部结构无关;它与长度收缩密切相关。四电磁场的洛仑兹变换:五相对论力学:1-运动质量:2相对论动量;3质能关系：物体具有的能量为W=朋=&叨十恋J4. 相对论动能：丁=附_%=jJ；严他孑=血-）曾5. 相对论力学方程；本章重点：1、狭义相对论基本原理、洛仑兹变换并熟练利用洛仑兹变换解决具体问题2、理解同时的相对性和尺缩、钟慢效应，并会利用相关公式计算.3、了解相对论四维形式和四维协变量4、了解相对论力学的基本

20、理论并解决实际问题本章难点：1、同时的相对性、时钟延缓效应的相对性2、相对论的四维形式3、电动力学的相对论不变性的导出过程电动力学期末复习题、判断题（下列各小题，你认为正确的，请在题后的括号内打“V”，错的打“X”。每小题1分,共10分）。1、矢量的点乘满足交换律；（）2、矢量叉乘的结果是标量；（）3、函数T的梯度的定义是tT=VT；（）4、一个矢量函数的梯度指向其变化最大的方向；（）5、自由电荷为零时，电位移矢量也一定为零；（）6、柱坐标系不是直角坐标系；（）7、狄拉克delta函数不是普通意义上的函数；（）8、位移电流与传导电流一样，也能激发涡旋磁场；（）卩IdlxrdB=o9、毕奥萨-伐

21、尔定律4兀r3是电流元激发磁场的规律，其是计算任意电流产生B的基础；（）10、泊松方程的信息不完全，它不能独自决定电势的大小。（）二、填空题（每空2分，共30分）1、英文divergenee的中文意思是，英文Gauss'slaw的中文意思是，英文题二-2图。magneticvectorfield的中文意思是。【题二-2團）2、半径为R的半圆弧均匀带电线，其电荷的线密度为"，参看其圆心0处的电场强度大小为，方向为，电势为。3、写出矢量场的散度的定义式；并在笛卡尔坐标下写出它的计算式4、分别计算并写出右边两个算式的结果(、r-r'11，VI-。if-r'3rr&#

22、39;VI7V丿得分评卷人5、拉普拉斯方程解的两个基本特点分别是6、无介质时静电场的边界条件是，无介质时静磁场的边界条件是7、普通电介质的特征方程是。三、选择题（每小题中只有一个正确答案。选对得2分，错选,多选不得分。共16分）1、日常生活中最为常见的力属于以下的哪一种：A、强相互作用；B、弱相互作用；C、电磁力；D、万有引力2、在下列关于函数的矢量二阶微分公式中错误的是A、V-（VT）=V2T；B、Vx（VT）=0；C、V-（VxT）=0；D、v二33、下列球坐标变量和笛卡尔坐标变量的关系中，正确的是A、dr(drV1dx(dx丿B、dr(dr'一1丰dx(dx丿dO_1、dxrco

23、sOcos申.d_1DdxrsinOsin申4、如题三-3图所示的等边三角形的三个顶点上,放置着均为正的点电荷q、2q、3q，三角形的边长为a。若将正电荷Q从无限远处移到三角形的中心O处，外力为：A2訂qQ：4他a43qQ:：4saA、-0；B、-o；做功得分评卷人C、6、；3qQ.a.D、8、3qQ：4叫a5、下列关于拉普拉斯方程的论述正确的是A、它的解只有一个；B、它只能用来描述无电荷区域电势；C、它和库伦定律一样能唯一确定电势；D、边界条件把其他地方电荷分布的信息传递给它6、在镜像法求电势时，我们可以用完全不同的电荷分布代替原始的电荷分布，其根据是A、库伦定律；B、高斯定律；C、唯一性定

24、理；D、场强叠加原理7、下列关于电位移矢量D和磁场强度H的描述错误的是A、它们都是辅助物理量；B、分别在静（电）磁学中，它们的地位是对等的;C、在实践中，人们更倾向于使用D；D、在实践中，人们更倾向于用H8、真空中平面简谐电磁波的E与H之间的关系为：B、A、C、D、四、简单计算题（共14分）。1、右下图中，四个点电荷分布在边长为a的正方形的四个顶点1）以正方形中心为原点，分别求出磁电荷分布的电单极距和电偶极距；（2）证明此电荷分布的电偶极矩与原点的位置无关。2、右下图中，一电子以速度v围绕半径为r的圆圈作匀速圆周运动。用毕奥-萨（9分）得分评卷人五、综合计算题（共30分）1、右下图中，一任意形

25、状的连续分布电荷，其电荷密度函数为（1）写出该电荷分布在p电产生的电场表达式；（2分）（2）设定无穷远处的电势为零，写出该电荷分布在p的电势；（2分）3）证明静电场的旋度等于零；（4分）4）根据高斯定律和静电场的其他性质推导出电势的泊松方程和拉普拉斯方程，并解释方程中的每一项；（6分）得分评卷人2、如右下图中，一根无限长，半径为a的铜棒，在其内均匀的分布着自由电流I。在解题过程中假设铜棒为均匀线性抗磁介质（相对磁导率为卩）。（1）求p点的磁感应强度B与磁场强度H；（6分）（2）铜棒内任意一点K,它与轴线的距离为b（b<a）。求K点的磁感应强度B,磁场强度H以及磁化强度M；（6分）（3）求

26、整个铜棒内的磁化电流（束缚电流）。（4分）（题五2图）参考教材：郭硕鸿编，电动力学（第三版），人民教育出版社，2008年。电动力学复习题库石东平收集整理重庆文理学院电子电气工程学院物理系2008年12月一、单项选择题1.学习电动力学课程的主要目的有下面的几条,其中错误的是（D）A. 掌握电磁场的基本规律，加深对电磁场性质和时空概念的理解B. 获得本课程领域内分析和处理一些基本问题的初步能力，为以后解决实际问题打下基础C. 更深刻领会电磁场的物质性，加深辩证唯物主义的世界观D.物理理论是否定之否定，没有绝对的真理，世界是不可知的2.V(AxB)=(C)AA(VxB)+B(VxA)BA(VxB)-

27、B(VxA)CB(VxA)-A(VxB)D.(VA)xB3.下列不是恒等式的为（C）。AVxV9=0bVVxf=0CVV9=0dVV9V2p4.设r=（x-x）2+（y-y'）2+（z-为从源点指向场点，贝l（B）z）2为源点到场点的距离，r的方向规定。rVr二一A.Vr=0BrrV'r-C.Vr=0D.r.mxRmR_A二申二一5. 若m为常矢量，矢量R3标量R3，则除R=0-点外，A与9应满足关系（A）A. xA=9B.-xA=C.A=VD.以上都不对6. 设区域V内给定自由电荷分布P（*）,S为7的边界，欲使V的电场唯一确定，则需要给定（A）。別A.“L或dnSB.QSC

28、.E的切向分量D.以上都不对7. 设区域V内给定自由电荷分布P（x），在V的边界S上给定电势9L或电势的09_法向导数勿s，则V内的电场（A）A唯一确定B.可以确定但不唯一C.不能确定D.以上都不对8. 导体的静电平衡条件归结为以下几条,其中错误的是（C）A. 导体内部不带电，电荷只能分布于导体表面B.导体内部电场为零C.导体表面电场线沿切线方向D.整个导体的电势相等9. 一个处于x'点上的单位点电荷所激发的电势屮（x）满足方程（C）V2屮(X)=-1/£B.0D.-8(x，)£0V却(x)=C.10.对于均匀带电的球体，有（C）。A.电偶极矩不为零，电四极矩也不为

29、零-B.电偶极矩为零，电四极矩不为零C.电偶极矩为零，电四极矩也为零D.电偶极矩不为零，电四极矩为零11. 对于均匀带电的长形旋转椭球体，有（B）B.电偶极矩为零，电四极矩D.电偶极矩不为零，电四极矩B.电偶极矩为零，电四极矩不为D.电偶极矩不为零，电四极矩也A.电偶极矩不为零，电四极矩也不为零不为零C.电偶极矩为零，电四极矩也为零为零12. 对于均匀带电的立方体，则（C）A.电偶极矩不为零，电四极矩为零零C.电偶极矩为零，电四极矩也为零不为零13. 电四极矩有几个独立分量（C）A.9个B.6个C.5个D.4个14. 平面电磁波的特性描述如下：电磁波为横波，E和B都与传播方向垂直E和B互相垂直

30、，ExB沿波矢k方向E和B同相，振幅比为v以上3条描述正确的个数为（D）AAA.0个B.1个C.2个D.3个15. 关于全反射下列说法正确的是（D）。A.折射波的平均能流密度为零B.折射波的瞬时能流密度为零C.反射波与入射波的瞬时能流密度相等D.反射波与入射波的平均能流密度相等16. 有关复电容率的表达式为（A）。£，二£+i£，=i£+A.B.3f.G£=£+i£，二£iC.D.3二£+i17. 有关复电容率的描述正确的是（D）。A. £代表位移电流的贡献，它能引起电磁波功率的耗散B.

31、63;代表传导电流的贡献，它能引起电磁波功率的耗散C. ®代表位移电流的贡献，它能引起电磁波功率的耗散D. ®代表传导电流的贡献，它能引起电磁波功率的耗散二£+i918. 有关复电容率的描述正确的是（A）A. 实数部分代表位移电流的贡献，它不能引起电磁波功率的耗散；虚数部分是传导电流的贡献，它引起能量耗散B. 实数部分代表传导电流的贡献，它不能引起电磁波功率的耗散；虚数部分是位移电流的贡献，它引起能量耗散C. 实数部分代表位移电流的贡献，它引起电磁波功率的耗散；虚数部分是传导电流的贡献，它不能引起能量耗散D. 实数部分代表传导电流的贡献，它引起电磁波功率的耗散；虚

32、数部分是位移电流的贡献，它不能引起能量耗散19. 波矢量k=P+法，有关说法正确的个数是（B）矢量色和P的方向不常一致饭为相位常数，为衰减常数只有实部P才有实际意义A.0个B.1个C.2个D.3个20导体中波矢量k=卩+讥，下列说法正确的是（B）。A.k为传播因子B.卩为传播因子C.a为传播因子D.卩为衰减因子一21. 良导体条件为（C）A.>1B.<<1C.>>1D.<122. 金属内电磁波的能量主要是（BA.电场能量B.磁场能量C.电场能量和磁场能量各一半D. 一周期内是电场能量，下一周期内则是磁场能量，如此循环3(m/L)2+(n/L)2+(p/L)2

33、23.谐振腔的本征频率表达式为mnP弋皿123，若L-L2-L3，则最低频率的谐振波模为(B)A.(0,1,1)B.(1,1,0)C.(1,1,1)D.(1,0,0)=：|()2+()2+()224谐振腔的本征频率表达式为"123，若1-12-13，则最低频率的谐振波模为(A)。A.(0,1,1)B.(1,0,0)C.(1,1,1)D.(1,1,0)25. 可以传播高频电磁波的是(B)。A.谐振腔B.波导管C.电路系统D.同轴电缆26. 矩形波导管边长分别为a、b(已知a>b)，该波导管能传播的最大波长为(C)。A.aB.bC.2aD.2b27. 频率为30x109Hz的微波，

34、在x的矩形波导管中，能以什么波模传播(C)A.TE°】b.TEI。c.巩。及TED.TEn28. 下列不是超导体的电磁性质的为(D)。A.超导电性B.迈斯纳效应C.趋肤效应D.阿哈诺夫玻姆效应29. 动量流密度张量分量Tij的物理意义为(A)。A. 通过垂直于i轴的单位面积流过的动量的j分量B. 通过垂直于ij的单位面积流过的动量C. 通过垂直于j轴的单位面积流过的动量的i分量D. 通过ij的单位面积流过的动量30. 在某区域内能够引入磁标势的条件是()A.磁场具有有旋性B.有电流穿过该区域C.该区域内没有自由电流D.该区域是没有自由电流分布的单连通区域31. 1959年，Aharo

35、nov和Bohm提出一新的效应(简称A-B效应)，此效应说明(D)A.电场强度E和磁感应强度B可以完全描述电磁场B. 电磁相互作用不一定是局域的C. 管内的B直接作用到管外的电子上，从而引起干涉条纹移动D. A具有可观测的物理效应，它可以影响电子波束的相位，从而使干涉条纹发生移动32. 关于矢势下列说法错误的是（A）。A.A与A'=A+屮对应于同一个电磁场B.A是不可观测量，没有对应的物理效应C.由磁场B并不能唯一地确定矢势AD.只有A的环量才有物理意义ffff33. 已知矢势A二A+Vv，则下列说法错误的是（D）A.A与A对应于同一个磁场BB.A和A是不可观测量，没有对应的物理效应C

36、. 只有A的环量才有物理意义，而每点上的A值没有直接物理意义D. 由磁场B能唯一地确定矢势A34. 电磁场的规范变换为（A）。ATA'二A+V屮，申T0二申A.氏B.A-tA二AV屮，申一T申二申一dtATA二A+V屮，申T0二申+一!_C_曲DATA二AV屮，申T0二申+亠dt35. 下列各项中不符合相对论结论的是（C）。A.同时性的相对性B.时间间隔的相对性C.因果律的相对性D.空间距离的相对性36. 相对论有着广泛的实验基础,下列实验中不能验证相对论的是（）A.碳素分析法测定地质年代B.横向多普勒效应实验C.高速运动粒子寿命的测定D.携带原子钟的环球飞行试验37. 根据相对论理论

37、下列说法中正确的个数为（C）时间和空间是运动着的物质存在的形式离开物质及其运动，就没有绝对的时空概念时间不可逆地均匀流逝，与空间无关38.39.40.41.42.43.44.45.46.47.48.49.50.51.52.53.54.同时发生的两个事件对于任何惯性系都是同时的两事件的间隔不因参考系的变换而改变A.1个B.2个C.3个D.4个二、填空题在某区域内能够引入磁标势的条件是能量守恒定律的积分式是，其物理意义为动量守恒定律的积分表达式为，其物理意义为。谐振腔的本征频率表达式为。若Li'L2'L3，则最低频率的谐振波模为。良导体条件为；金属内电磁波的能量主要是。在波导管中传

38、播的电磁波，其截止频率表达式为。若a>b，则波导管中传播的电磁波最大波长为。洛伦兹规范辅助条件为；达朗贝尔方程的四维形式是。平面电磁波的特性为：；。爱因斯坦狭义相对论的两个基本假设为：；理想导体界面的边界条件为：；。a、k及E0为常矢量，则（a）r=,_ESink-r）=。B=xA：若B确定，则A_（填确定或不确定），A的物理意义是能量守恒定律的积分式是一"sdd丿fdVfwdV+dt，它的物理意义是在国际单位制中，磁感应通量的量纲式是，单位名称是波矢量k=直+值，其中相位常数是，衰减常数是。电容率，=£+ie，其中实数部分8代表电流的贡献，它不能引起电磁波功率的耗散

39、，而虚数部分是电流的贡献，它引起能量耗散。金属内电磁波的能量主要是电场能量还是磁场能量答：。55.56.57.58.59.60.61.62.63.64.65.66.67.68.69.70.71.72.73.74.75.76.77.78.频率为30x109hz的微波，在x的矩形波导管中，能以什么波模传播答：超导体的性质为、。理想介质界面的边值条件为、。平面电磁波的能流密度表达式为，动量流密度表达式为。金属内电磁波只能在传播，其能量主要是能量。写出推迟势的表达式、。库仑规范辅助条件为；洛伦兹规范辅助条件为。相对论中物体的能量公式为，四维电流密度表示为简答题电磁场理论赖以建立的重要实验及其重要意义。

40、W二-JP申dVW二-JJ-AdV静电场能量公式e2、静磁场能量公式m2的适用条件。W二-Jp申dV静电场能量可以表示为e2，在非恒定情况下，场的总能量也能这样完全通过电荷或电流分布表示出来吗为什么写出真空中Maxewll方程组的微分形式和积分形式，并简述各个式子的物理意义。写出线性均匀各向同性介质中麦克斯韦方程微分形式和积分形式，其简述其物理意义。电象法及其理论依据。引入磁标势的条件和方法。真空中电磁场的能量密度和动量密度，并简述它们在真空中平面电磁波情况下分别与能流密度及动量流密度间的关系。真空中和均匀良导体中定态电磁波的一般形式及其两者的差别。比较库仑规范与洛伦兹规范。分别写出在洛仑兹规

41、范和库仑规范下电磁场标势矢势所满足的波动方程，试比较它们的特点。写出推迟势，并解释其物理意义。解释什么是电磁场的规范变换和规范不变性迈克尔逊莫来实验的意义。狭义相对论的两个基本原理（假设）及其内容。写出洛伦兹变换及其逆变换的形式。79. 具有什么变换性质的物理量为洛伦兹标量、四维协变矢量和四维协变张量试各举一例。80. 写出电荷守恒定律的四维形式，写出麦克斯韦电磁场方程组的四维形式。四、证明题81已知函数卩与无源场A分别满足V2卩=F(x,y,z)V2A=_G(x,y,z)rVB=F(x,y,z)V求证：B=W+VxA满足如下方程组：VxB=G(兀y,z)82. 写出介质中的麦克斯韦方程组，并

42、从麦克斯韦方程组出发，求电导率为&、电容率为£的均匀介质内部自由电荷密度P与时间t的关系。83. 证明：当两种绝缘介质的分界面上不带面自由电荷时，电场线的曲折满足tan0£2=T-tan0£11其中£1和£2分别为两种介质的介电常数，01和02分别为界面两侧电场线与法线的夹角当两种导电介质内流有恒定电流时，分界面上电流线曲折满足tan0&CC22tan0&11其中&1和&2分别为两种介质的电导率。84. 试用A表示一个沿z方向的均匀恒定磁场B0，写出A的两种不同表示式，证明两者之差是无旋场。85. 在线性

43、均匀介质的自由空间中，试利用微分形式的麦克斯韦方程组证明：(1) 对于时谐(定态)电磁波，其波动方程为亥姆霍兹方程：V2E+k2E=0,式中：k正B=-JVxE(2) 此时，磁场可由k求出。86. 证明：两平行无限大导体平面之间可以传播一种偏振的TEM电磁波。87. 电磁波E(兀y,z,H=E&,y)e叫3在波导管中沿z方向传播，试使用VXE=讪oH及VxH=-认oE，证明电磁场所有分量都可用Ez(x,y)及Hz(X,y这两个分量表示。88.证明E2-c2B2二0若在一惯性系中成立，则在其它惯性系中也成立。五、计算题89. 有一内外半径分别为Ri和R2的空心介质球，介质的介电常数为J使介质均匀带静止自由电荷，电荷体密度为卩f。求：（1）空间的电场分布。（2）空间的电势分布。（3）介质中的极化体电荷分布。90. 基态氢原子中电子电荷体密度按下式分布e_2rp（r）二一iea兀a3式中eo为电子的电荷量，a为原子的玻尔半径，r为径坐标，试求（1）在玻尔半径a的球面内电子的电荷为多少；（2）求出原子中与电子电荷相关的电场强度及总电场强度。91. 已