固体的热辐射·固体辐射能力及黑度

1、固体的热辐射固体辐射能力及黑度温度大于绝对零度的任何固体表面都能发射波长连续的热辐射线。发射热辐射线的区域是在距表面内边约0.030.1mm的厚度以内。同样，对投入的辐射线也在表面附近吸收和反射，故绝大多数实际固体的透过率为零，但玻璃和石英则是例外，产们对可见光和近红外线几乎可全部透过，但对主要的红外线的吸收能力却是十分强的。由于热射线主要位于这个区段，因此绝大多数固体可看作是对热的不透过体。实际固体的单色辐射能力不服从普朗克定律，不同于黑体和灰体。实际阖体的辐射能力E芍黑度£的关系：EM=现（金）=仝训喬）轉屈（24）式中符母同成（3-盯人（314）3实际固体表面的黑度取决于物体性

2、质、表面状况和表面温度。实际固体表面在0方向的辐射强度I0而变化。对于某些非导体和表面磨光的金属在方向上的变化参见图3-10。可见，对不光滑的表面，余弦定律适用于0=0°60°的范围内。即E0不随0而变，当Q>60。时，E0减小，趋向于零（图中曲线13）。在传热手册中，有的给出半球方向内黑度的平均值E,有的给出法线方向的黑度值E=0.96En,两者相差不大。对于磨光了的金属面（如图中曲线4，5，6）可看到对余弦定律更显著的偏差，0于30°80°间，E0随0的增加而加大，0>80°后，E0随0增加而减少；趋向于零，在这类情况下，可以按

3、E=1.2En计算。0.2氏4a6<J-W1-U图3-10物体黑度在方佝上的变化1木材¥?金制砂；34Tff光的轉；5廨光的相青飆i磨光的黄懈各种材料的法向黑度(全波长的平均值)见表3-2。用于加热炉的工程材料的黑度见表3-3。从表3-2、表3-3可看出:(1)大部分非金属材料的黑度很高，如光滑的玻璃E>0.9，红砖E=0.94。(2)金属的黑度随表面的氧化程度和粗糙度而异，研磨光滑的钢，E=0.066,而氧化后达0.8。(3)各种颜色的油漆包括白漆、水、雪的黑度很大，接近黑体。奏3-2各特剪翱豪匾的隹向臨畸atfc輯A切”颠0039-0.(K7125.5.05?30亡鬣

4、轮府“2UD-E饥帕KXW»3i260603、D.O37U.u-U.5M3S-60GD越皿船暮3?窘覺的堪墓阳>4.0L&JR芯窗0皿«xnKft/sX»'«U5厚K1USi,5h话金黑金，翼氏頓康142»-eo机叫也血陽奇ion0如踏序净4X5-ICES0.14"0.36嗣XL邢rgO.32-Q.55*斬.甲常禍000-10400.5S-0W窮临，压暨箱化厦0.46轉帙.亦握再冻H化百颓師0M”0.78爆伽七忖誥百氧比页i2i£-an0一为930-tm0”B7jQ-SS3/4续表材料1镒面機at

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