热力学第一定律及其工程应用ppt课件

1、第第6章章 热力学第一定律及其工程运用热力学第一定律及其工程运用内容概要内容概要热力学第一定律热力学第一定律能量守恒定律能量守恒定律能量既不能被发明，也不能被消灭，只能在一定能量既不能被发明，也不能被消灭，只能在一定条件下从一种方式的能量转变为另一种方式。转条件下从一种方式的能量转变为另一种方式。转换中，能量的总量坚持不变。换中，能量的总量坚持不变。不耗费任何能量而不断作功的第一类永动机是造不耗费任何能量而不断作功的第一类永动机是造不成的。不成的。热机的热效率不能够大于热机的热效率不能够大于100%能量具有各种不同的方式 机械能、热能、电能、机械能、热能、电能、 化学能、核能等化学能、核能等各

2、种不同方式的能量间可相互转化热能机械能重点内容：重点内容：敞开系统热力学第一定律敞开系统热力学第一定律 稳定流动与可逆过程稳定流动与可逆过程 可逆轴功与实践轴功的计算可逆轴功与实践轴功的计算 气体紧缩及膨胀过程热力学分析气体紧缩及膨胀过程热力学分析 节流与等熵膨胀过程中的温度效应节流与等熵膨胀过程中的温度效应 喷管与放射器的热力学根底喷管与放射器的热力学根底 6.1 敞开系统的热力学第一定律敞开系统的热力学第一定律6.1.1 封锁系统的能量平衡封锁系统的能量平衡WQUdUQW通常规定：通常规定：系统吸热，Q为正值；系统放热，Q为负值系统对外作功，W为正值；外界对系统作功，W为负值6.1.2 敞

3、开系统的能量平衡敞开系统的能量平衡W zjQziUi, miUj, mj没有化学反响没有化学反响质量平衡质量平衡ddijmmmt系统累积质量系统累积质量能量守恒定律能量守恒定律衡算方程衡算方程进入系统能量进入系统能量-分开系统能量分开系统能量=系统累积能量系统累积能量ddddi ijjQWEmem ettt实践大多数设备都有物质不断进入和流出，为敞实践大多数设备都有物质不断进入和流出，为敞开系统。开系统。ddddmEtt212eUgZu e: 单位质量流体中的能单位质量流体中的能量量 W: 包括流动功和轴功包括流动功和轴功sfWWWdfjjjiiiWm p Vm pVt22s11d22dddi

4、iiijjjjQWEm HgzumHgzuttt对稳定流动过程：对稳定流动过程：spkHEEQWjjiiHm Hm HpjjiiEm gzm gz221122kjjiiEm um gudQQtssdWWt定义：定义：d0dEtsddkpEHEEQWt那那么：么：由于体积不变，所由于体积不变，所以膨胀功为零以膨胀功为零6.2 稳定流动过程与可逆过程稳定流动过程与可逆过程6.2.1稳定流动过程稳定流动过程机械能平衡方程特征：与环境无热，无轴功交换，不可紧缩流体，非黏性理想流体稳定流动S0;0;0;()pQWUHUpV 2102pg zu Bernoullis方程方程21/02Fpug z 思索摩擦

5、时，思索摩擦时，绝热稳定流动过程特征： 与环境间无热，轴功交换可紧缩流体稳定流动过程s0,0,0QWg Z0212uh运用实例： 喷管(喷嘴)、扩压管对节流过程： 流体流速无明显变化0H节流过程为等焓过程单位质量流体：单位质量流体：与环境间有大量热，功交换的过程特征： 系统的动能、位能变化与功，热量相比很小0, 02ZgusHQW对蒸发，冷却等换热过程，不存在轴功对蒸发，冷却等换热过程，不存在轴功,那么那么有有 QH 运用实例：运用实例：气体的紧缩、膨胀、换热器、吸收、解吸等。气体的紧缩、膨胀、换热器、吸收、解吸等。例6.1某厂用功率为2.4 的泵将90水从贮水罐压到换热器，水流量为3.2 。

6、在换热器中以720 的速率将水冷却，冷却后水送入比第一贮水罐高20m的第二贮水罐，如下图。求送入第二贮水罐的水温，设水的比恒压热容 。kW1kg s1kJ s114.184kJ kgCpc解：以1kg水为计算基准，由题意，忽略动能的影响0kE-1-19.81 (200)196.2(J kg )=0.1962kJ kgpEg z 21212()4.184 ()4.184376.6pHc ttttt-1720=-225(kJ kg )3.2Q-1s2.4=0.750(kJ kg )3.2W24.184376.62250.750.1962t 由此可推出236.4t 6.2.2 可逆过程可逆过程耗散效

7、应： 可用功由于摩擦阻力等呵斥功转变可用功由于摩擦阻力等呵斥功转变为热的景象为热的景象汽缸汽缸活塞活塞飞轮可逆过程： 当系统进展正、反两个方向后，系统与外界环境均能完全回复到其初始形状，这样的过程称为可逆过程 6.3 轴功的计算轴功的计算6.3.1 可逆轴功可逆轴功无任何摩擦损失的轴功21dppHQV p21s(R)dpkppWV pEE 21s(R)dppWV p产功过程，可逆轴功为最大功；耗功过程，可逆轴功为最小功。产功设备耗功设备sms(R)WWs(R)msWW6.3.2 气体紧缩及膨胀过程热力学分析气体紧缩及膨胀过程热力学分析气体的紧缩过程低压低压高压高压紧缩机、鼓风机紧缩机、鼓风机膨

8、胀机、节流膨胀机、节流理想气体等温紧缩过程理想气体等温紧缩过程特点：特点：s0,HWQ pVRT21s(R)211dlnppRTWQpppRTp理想气体的绝热紧缩过程理想气体的绝热紧缩过程特征：s0,kQWH pVRT 574,/323pVckkc2112s(R)11d11kkppkpWV pRTkp理想气体非等温非绝热紧缩过程特征：特征：s,mHQW pVRTkm 112s(R)1111mmmpWRTmp真实气体单级紧缩可逆轴功的计算真实气体单级紧缩可逆轴功的计算紧缩因子系数Z与上述三种紧缩过程结果相乘即可与上述三种紧缩过程结果相乘即可例题6.3 将298K、0.09807MPa(绝)的水用

9、泵送到压力为0.588MPa (绝)的锅炉中，问保送1000kg水要耗费多少可逆轴功？假设给水泵的效率为0.85，间实践耗功为多少?解： 查附录3水蒸汽表298K、0.09807MPa(绝)水的比容为33-11.003 10mkg由此可求出可逆轴功为21s(R)213-153-1-1d() 1 1.003 (0.588 0.09807)0.4914(m MPa t )4.914 10 m Pa t0.1365kWh tppWmV pmV pp 实践功耗s(R)-1sm0.1365=0.1606(kWh t )0.85WW6.3.3 节流膨胀节流膨胀节流：节流：指流体在管道中流过阀门、孔板等设备

10、时，压力降低(p1p2)的景象。 绝热节流节流过程中流体与外界没有热量交换 1221,SSHHJouleThomson效应效应JppHVTVTTpc理想气体节流前后温度不变实践气体节流前后温度有三种变化能够6.3.4 等熵膨胀等熵膨胀高压气体在膨胀机中作绝热膨胀，同时对外作功，假设过程可逆，那么为等熵膨胀等熵效应：等熵效应：等熵时压力变化引起的温度变化pSpSVTTTpc0;0;0ppVcTT0s任何气体，任何条件下进展等熵膨胀，温度总是下降！任何气体，任何条件下进展等熵膨胀，温度总是下降！6.3.5 膨胀过程中的温度效应膨胀过程中的温度效应为了获得较大的温度降，常采用较大的压力降节流效应节流

11、效应2121JdpHpTTTpHT根据节流前形状找出根据节流前形状找出点点1 1，沿等焓线到达，沿等焓线到达节流后形状点节流后形状点2 2，对，对应的温度即为节流后应的温度即为节流后温度温度T2T2等温节流效应：等温节流效应：节流后的气体等压从其它系统吸收热量，本身回到节流后的气体等压从其它系统吸收热量，本身回到节流前的温度，吸收的热量为节流膨胀的制冷量节流前的温度，吸收的热量为节流膨胀的制冷量0H0201QHHHH积分等熵效应：积分等熵效应：气体作等熵膨胀时，压力降较大引起的温度变化气体作等熵膨胀时，压力降较大引起的温度变化21S21SdppTTTp同样可以经过温熵图直接从图上查出同样可以经

12、过温熵图直接从图上查出0S0201120Hs(R)QHHHHHHQW等熵膨胀制冷量：等熵膨胀制冷量：节流膨胀制冷量节流膨胀制冷量膨胀功膨胀功等熵效率：等熵效率：s12Ss(R)12WHHWHH6.4 喷管的热力学根底喷管的热力学根底6.4.1 喷管流动的根本特征喷管流动的根本特征喷管：喷管： 利用气体压降使气流加速的管道利用气体压降使气流加速的管道特征：特征：忽略热量交换，稳定流动，等熵过程，无轴功交换忽略热量交换，稳定流动，等熵过程，无轴功交换22122112HHuu对等熵流动对等熵流动uduVdp 压力降低，气体流速添加压力降低，气体流速添加等熵流动中流速与比体积的变化关系为：等熵流动中流

13、速与比体积的变化关系为：222ddd1SVuVuVVuM马赫数马赫数(Mach number)MuVdVuduM16.4.2 气体的流速与临界速度气体的流速与临界速度从气体流速看：从气体流速看：0020uuu2022HHu适用于一切可逆和不可逆过程适用于一切可逆和不可逆过程理想气体，假设恒压摩尔热容一理想气体，假设恒压摩尔热容一定定202022()2()1pkucTTR TTk气体稳定等熵流动气体稳定等熵流动(1)/220 00211kkkpup Vkp流速取决于出口截面的压力比流速取决于出口截面的压力比临界流速：临界流速：气流速度等于声速，气流从亚声速向超声速过渡气流速度等于声速，气流从亚声

14、速向超声速过渡临界压力比c0pp(1) /c00cc0211kkkpp Vkp Vkp理想气等熵流理想气等熵流动体的临界压动体的临界压力比：力比：(1)/c cc0 00211kkp Vpp Vkp 由理想气体等熵过程形状方程0 0c ckkp Vp V(1)/(1)/cc00211kkkkpppkp /(1)c021kkppk pc /p0单原子气体单原子气体1.670.487双原子气体双原子气体1.400.528多原子气体多原子气体1.300.546例6.4 有一储气罐，其中空气的压力为016MPa，温度为17。现利用罐中空气经喷管喷山而产生高速空气流，假设环境的大气压力为0.1MPa，试

15、确定喷管的方式、出口处空气的流速及温度。通用气体常数-1-1=287.1 J kgKR解：设出口空气压力等于大气压，对双原子气体c0/0.528pp62600.1 100.6250.5280.16 10pp可知出口截面压力大于临界压力，采用渐缩形喷管(1)/0.4/1.4-122001.4212287.1 29010.625271 m s10.4kkkpuRTkp(1)/0.4/1.422002900.625253.6(K)kkpTTp喷管出口温度6.5 放射器放射器一种流体的压力能在喷管中变成速度能，高速喷出的流体抽吸第二种流体；两种流体混合物以一定进入扩压管，速度能又变成压力能，为有效真空

16、发生安装。高压喷管略有收缩第二种流体进口混合段扩压管用能分析：用能分析：膨胀过程中机械能损失1212(1)(-) SHH混合过程在机械能的损失2312(1)(-) SHH总的机械能损失膨胀和混合过程能量损失之和 122312(2)(-) SHH截面3处膨胀后混合流体中驱动流体的焓值为32122312(2)(-) SSHHHH经过扩压管混合流体的质量流速为GGG取紧缩效率为3422433434*43432SHHuuHHg HH 不思索流出流体的动能，扩压管中混合流体的焓值的不思索流出流体的动能，扩压管中混合流体的焓值的添加等于驱动流体在喷管和混合段内焓的损失，故添加等于驱动流体在喷管和混合段内焓的损失，故*4313GGHHGHH13*43GGHHGHH可得高压流体与可紧缩低压流体的量不思索进出口的动能，放射器的能量衡算：不思索进出口的动能，放射